الموجة الهرميتية

الموجات الهيرميتية هي عائلة من الموجات المتقطعة والمتصلة المستخدمة في تحويلات الموجات الهيرميتية الثابتة والمتقطعة .نذ{\displaystyle n^{\textrm {th}}}تُعرَّف الموجة الهرميتية بأنها الموجة المعياريةنذ{\displaystyle n^{\textrm {th}}}مشتق التوزيع الغاوسي لكل قيمة موجبةن{\displaystyle n}: [ 1 ]Ψن(x)=(2ن)-ن2جنهون(x)هـ-12x2،{\displaystyle \Psi _{n}(x)=(2n)^{-{\frac {n}{2}}}c_{n}\operatorname {He} _{n}\left(x\right)e^{-{\frac {1}{2}}x^{2}},}أينهون(x){\displaystyle \operatorname {He} _{n}(x)}يشير إلىنذ{\displaystyle n^{\textrm {th}}}متعددة حدود هيرميت الاحتمالية . كل معامل تطبيعجن{\displaystyle c_{n}}يُعطى بواسطةجن=(ن12-نΓ(ن+12))-12=(ن12-نπ2-ن(2ن-1)!!)-12نشمال.{\displaystyle c_{n}=\left(n^{{\frac {1}{2}}-n}\Gamma \left(n+{\frac {1}{2}}\right)\right)^{-{\frac {1}{2}}}=\left(n^{{\frac {1}{2}}-n}{\sqrt {\pi }}2^{-n}(2n-1)!!\right)^{-{\frac {1}{2}}}\quad n\in \mathbb {N} .}الوظيفةΨلρ،μ(-،){\displaystyle \Psi \in L_{\rho ,\mu }(-\infty ,\infty )}يقال إنها موجة هيرميت مقبولة إذا كانت تفي بشرط القبول: [ 2 ]

جΨ=ن=0Ψ^(ن)2ن<{\displaystyle C_{\Psi}=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {\|{\hat {\Psi }}(n)\|^{2}}{\|n\|}<\infty }

أينΨ^(ن){\displaystyle {\hat {\Psi }}(n)}هي حدود تحويل هيرميت لـΨ{\displaystyle \Psi }.

في مجال رؤية الحاسوب ومعالجة الصور ، تُستخدم عوامل الاشتقاق الغاوسي من رتب مختلفة بشكل متكرر كأساس للتعبير عن أنواع مختلفة من العمليات البصرية؛ انظر فضاء المقياس و N-jet . [ 3 ]

أمثلة

المشتقات الثلاثة الأولى لدالة غاوس معμ=0،σ=1{\displaystyle \mu =0,\;\sigma =1}:و(ت)=π-1/4هـ(-ت2/2)،{\displaystyle f(t)=\pi ^{-1/4}e^{(-t^{2}/2)},}نكون:و(ت)=-π-1/4تهـ(-ت2/2)،و"(ت)=π-1/4(ت2-1)هـ(-ت2/2)،و(3)(ت)=π-1/4(3ت-ت3)هـ(-ت2/2)،{\displaystyle {\begin{aligned}f'(t)&=-\pi ^{-1/4}te^{(-t^{2}/2)},\\f''(t)&=\pi ^{-1/4}(t^{2}-1)e^{(-t^{2}/2)},\\f^{(3)}(t)&=\pi ^{-1/4}(3t-t^{3})e^{(-t^{2}/2)},\end{aligned}}}ولهمل2{\displaystyle L^{2}}المعاييرو=2/2،و"=3/2،و(3)=30/4{\displaystyle \lVert f'\rVert ={\sqrt {2}}/2,\lVert f''\rVert ={\sqrt {3}}/2,\lVert f^{(3)}\rVert ={\sqrt {30}}/4}.

يؤدي تطبيع المشتقات إلى الحصول على ثلاث موجات هيرميتية:Ψ1(ت)=2π-1/4تهـ(-ت2/2)،Ψ2(ت)=233π-1/4(1-ت2)هـ(-ت2/2)،Ψ3(ت)=21530π-1/4(ت3-3ت)هـ(-ت2/2).\begin{aligned}\Psi_1(t) = \sqrt{2}\pi^{-1/4}te^{(-t^2/2)},\\\Psi_2(t) = \frac{2}{3}}{\sqrt{3}\pi^{-1/4}(1-t^2)e^{(-t^2/2)},\\\Psi_3(t) = \frac{2}{15}}{\sqrt{30}\pi^{-1/4}(t^3-3t)e^{(-t^2/2)}.\end{aligned}}}

انظر أيضاً

مراجع

  1. ^ براككس، ف. دي شيبر، H .؛ دي شيبر، ن.؛ سومين، ف. (2008-02-01). "موجات هيرميتيان كليفورد هيرميت: نهج بديل" . نشرة الجمعية الرياضية البلجيكية، سيمون ستيفين . 15 (1). دوى : 10.36045/بي بي ام اس/1203692449 . ISSN 1370-1444 . 
  2. "تحويلات المويجات المستمرة والمتقطعة المرتبطة بتحويل هيرميت" . المجلة الدولية للتحليل والتطبيقات . 2020. doi : 10.28924/2291-8639-18-2020-531 .
  3. واه، بنيامين و.، محرر. (15 مارس 2007). موسوعة وايلي لعلوم وهندسة الحاسوب ( الطبعة الأولى). وايلي. doi : 10.1002/9780470050118.ecse609 . ISBN  978-0-471-38393-2.