تحديد الموقع وفقًا لنيوتن-ويغنر

في نظرية الحقل الكمومي ، يُعدّ توطين نيوتن-ويغنر مخططًا للحصول على مؤثر موضعي للجسيمات الكمومية النسبية ذات الكتلة . ^{[ 1 ]} سُمّي هذا المخطط نسبةً إلى ثيودور دوديل نيوتن ويوجين ويغنر ، اللذين ناقشاه لأول مرة عام 1949. ^{[ 1 ] [ 2 ]}

طُوِّر مفهوم نيوتن-ويغنر للأنظمة الأولية، وهو مفهوم مجرد مشابه للجسيمات الأولية ولكنه لا يشترط عدم قابليتها للتحلل. على سبيل المثال، ذرة الهيدروجين نظام أولي وليست جسيمًا أوليًا، بينما الإلكترون نظام أولي وجسيم أولي، بينما الإلكترون نظام أولي وجسيم أولي. ^{[ 2 ]}

في ميكانيكا الكم النسبية لجسيم واحد، تتمتع معاملات موضع نيوتن-ويغنر _x1 ، _x2 ، _x3 بنفس علاقات التبادل مع معاملات الزخم المكاني الثلاثة، وتتحول تحت الدوران بنفس طريقة تحول x ، y ، z في ميكانيكا الكم العادية. وعلى الرغم من أنها تمتلك ، من الناحية النظرية ، نفس الخصائص المتعلقة بـ p1 _، p2 _، ​​p3 _، كما هو الحال في الموضع في ميكانيكا الكم العادية، إلا أنها تمتلك خصائص إضافية: إحداها هي أن

${\displaystyle [x_{i}\,,p_{0}]=p_{i}/p_{0}~.}$

وهذا يضمن أن الجسيم الحر يتحرك بالسرعة المتوقعة مع الزخم/الطاقة المعطاة.

يبدو أن هذه المفاهيم قد اكتُشفت عند محاولة تعريف مؤثر ذاتي مرافق في الإطار النسبي، يشبه مؤثر الموضع في ميكانيكا الكم الأساسية، بمعنى أنه عند الزخم المنخفض يتطابق تقريبًا مع ذلك المؤثر. كما أنه يُظهر سلوكيات شاذة (انظر على وجه الخصوص نظرية هيجرفيلدت )، ويُعتبر أحدها الدافع وراء ضرورة إدخال نظرية الحقل الكمومي.