انكسار التناظر الفائق الناعم

في الفيزياء النظرية ، يعتبر كسر التناظر الفائق الناعم نوعًا من كسر التناظر الفائق الذي لا يتسبب في ظهور تباعدات فوق بنفسجية في الكتل القياسية.

هذه المصطلحات هي عوامل تشغيل ذات صلة - أي عوامل تشغيل لها معاملات ذات بُعد موجب للكتلة - على الرغم من وجود بعض الاستثناءات.

تم اقتراح نموذج مع كسر التناظر الفائق الناعم في عام 1981 من قبل هوارد جورجي وسافاس ديموبولوس . ^{[ 1 ]} قبل ذلك، كانت النماذج الديناميكية لكسر التناظر الفائق تستخدم والتي عانت من التسبب في فراغات كسر اللون والشحنة.

يفصل كسر التناظر الفائق الناعم أصل كسر التناظر الفائق عن تبعاته الظاهرية. في الواقع، يُضيف كسر التناظر الفائق الناعم كسرًا صريحًا للتناظر إلى لاغرانجيان النموذج القياسي المتناظر الفائق. ينشأ مصدر كسر التناظر الفائق من قطاع مختلف حيث ينكسر التناظر الفائق تلقائيًا. يؤدي فصل كسر التناظر الفائق التلقائي عن النموذج القياسي المتناظر الفائق إلى مفهوم كسر التناظر الفائق الوسيط.

• كتلة غاوغينو
• الكتل القياسية
• التفاعلات الثلاثية الخطية القياسية ("الحدود أ")

في النماذج القائمة على التناظر الفائق منخفض الطاقة، تُعتبر تفاعلات كسر التناظر الفائق الناعم، باستثناء حدود الكتلة، عادةً دوالًا هولومورفية للحقول. وبينما يتطلب الجهد الفائق، مثل جهد النموذج القياسي الفائق الأدنى (MSSM) ، أن يكون هولومورفيًا، فلا يوجد ما يبرر اشتراط أن تكون تفاعلات كسر التناظر الفائق الناعم دوالًا هولومورفية للحقول. ^{[ 2 ]} بالطبع، قد يؤدي أي تفاعل غير هولومورفي إلى ظهور تباعد تربيعي (أو كسر تناظر فائق حاد)؛ ومع ذلك، توجد سيناريوهات لا تحتوي على حقول قياس مفردة، حيث يمكن أن تكون التفاعلات غير الهولومورفية من نوع كسر التناظر الفائق الناعم. ^{[ 3 ]} يمكن النظر في كسر التناظر الفائق القائم على القطاع الخفي ، مع ${\displaystyle X}$و${\displaystyle \Phi }$أن تكون حقولًا فائقة كيرالية . عندئذٍ، توجد حقول فائقة غير هولومورفية ${\displaystyle D}$مساهمات المدة من الأشكال ${\displaystyle {\frac {1}{M^{3}}}[XX^{*}\Phi ^{2}\Phi ^{*}]_{D}}$و ${\displaystyle {\frac {1}{M^{3}}}[XX^{*}D^{\alpha }\Phi D_{\alpha }\Phi ]_{D}}$وهي عبارة عن كسر تناظر فائق ناعم بطبيعته. ويؤدي ما سبق إلى حدود ناعمة ثلاثية الخطوط غير هولومورفية مثل${\displaystyle \phi ^{2}\phi ^{*}}$ومصطلح كتلة هيغسينو الناعم الصريح مثل${\displaystyle \psi \psi }$في لاغرانجيان. معاملات كليهما ${\displaystyle \phi ^{2}\phi ^{*}}$و ${\displaystyle \psi \psi }$تتناسب الحدود مع ${\displaystyle {\frac {|F|^{2}}{M^{3}}}}$، أين${\displaystyle |F|}$يمثل القيمة المتوقعة للفراغ لمكونات المجال المساعد لـ ${\displaystyle X}$و ${\displaystyle M}$هو نطاق الوساطة في كسر التناظر الفائق. بعيدًا عن النموذج القياسي الفائق الأدنى (MSSM)، يمكن أن تحدث تفاعلات بين الهيغزينو والغاوجينو مثل${\displaystyle \psi \lambda }$والتي هي أيضًا غير شكلية بطبيعتها.