النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى التالي

في فيزياء الجسيمات ، يُعدّ NMSSM اختصارًا لـ Next-to-Minimal Supersymmetric Standard Model (النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى التالي) . ^{[ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ]} وهو امتداد فائق التناظر للنموذج القياسي ، يُضيف حقلًا فائقًا كيراليًا أحاديًا إضافيًا إلى MSSM، ويمكن استخدامه لتوليد ديناميكيًا.${\displaystyle \mu }$مصطلح، حل${\displaystyle \mu }$-مشكلة . تتوفر مقالات حول NMSSM للمراجعة. ^{[ 6 ] [ 7 ]}

لا يفسر النموذج القياسي الأدنى للتناظر الفائق سبب${\displaystyle \mu }$المعلمة في مصطلح الجهد الفائق${\displaystyle \mu H_{u}H_{d}}$يقع على مقياس التفاعل الكهروضعيف. تكمن الفكرة وراء النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى التالي في تعزيز${\displaystyle \mu }$مصطلح إلى مقياس أحادي، حقل فائق كيرالي${\displaystyle S}$لاحظ أن الشريك الفائق القياسي للوحدة المفردة${\displaystyle S}$يُرمز إليه بـ${\displaystyle {\hat {S}}}$والشريك الفائق أحادي النواة ذو الدوران 1/2 بواسطة${\displaystyle {\tilde {S}}}$فيما يلي. يُعطى الجهد الفائق لنموذج NMSSM بواسطة

${\displaystyle W_{\text{NMSSM}}=W_{\text{Yuk}}+\lambda SH_{u}H_{d}+{\frac {\kappa }{3}}S^{3}}$

أين${\displaystyle W_{\text{يوك}}}$يُعطي هذا قيم اقترانات يوكاوا لفيرميونات النموذج القياسي. وبما أن الجهد الفائق له بُعد كتلة يساوي 3، فإن الاقترانات${\displaystyle \lambda }$و${\displaystyle \kappa }$هي بلا أبعاد؛ ومن ثم فإن${\displaystyle \mu }$تُحل مشكلة النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى (MSSM) في النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى غير التناظري (NMSSM)، حيث يكون الجهد الفائق للنموذج NMSSM ثابتًا بالنسبة للمقياس. دور${\displaystyle \lambda }$المصطلح هو توليد فعال${\displaystyle \mu }$يتم ذلك باستخدام المكون القياسي للحالة المفردة.${\displaystyle {\hat {S}}}$الحصول على قيمة توقع الفراغ لـ${\displaystyle \langle {\hat {S}}\rangle }$أي أننا نمتلك

${\displaystyle \mu _{\text{eff}}=\lambda \langle {\hat {S}}\rangle }$

بدون${\displaystyle \kappa }$سيتمتع الحد الأقصى للجهد بتناظر U(1)'، وهو ما يُعرف بتناظر بيتشي-كوين؛ انظر نظرية بيتشي-كوين . سيُغير هذا التناظر الإضافي الظواهر تمامًا. دور${\displaystyle \kappa }$يتمثل الهدف في كسر هذا التناظر U(1).${\displaystyle \kappa }$يتم إدخال المصطلح ثلاثياً بحيث${\displaystyle \kappa }$هو بلا أبعاد. ومع ذلك، يبقى هناك بُعد منفصل${\displaystyle \mathbb {Z} _{3}}$التناظر، الذي ينكسر تلقائيًا أيضًا. ^{[ 8 ]} من حيث المبدأ، يؤدي هذا إلى مشكلة جدار المجال . بإدخال حدود إضافية ولكن مكبوتة، فإن${\displaystyle \mathbb {Z} _{3}}$يمكن كسر التناظر دون تغيير الظواهر على مستوى التفاعل الكهروضعيف. ^{[ 9 ]} يُفترض أن مشكلة جدار المجال تُتجاوز بهذه الطريقة دون أي تعديلات إلا على نطاق أوسع بكثير من مستوى التفاعل الكهروضعيف.

وقد تم اقتراح نماذج أخرى لحل هذه المشكلة${\displaystyle \mu }$مشكلة نموذج MSSM. إحدى الأفكار هي الاحتفاظ بـ${\displaystyle \kappa }$يُضاف حدٌّ في الجهد الفائق مع مراعاة تناظر U(1). وبافتراض أن هذا التناظر محلي، يُضاف حدٌّ آخر.${\displaystyle Z'}$يتوقع هذا النموذج وجود بوزون قياسي، ويسمى UMSSM.

بسبب القميص الداخلي الإضافي${\displaystyle S}$، إن النموذج القياسي الأدنى الأدنى للتناظر (NMSSM) يغير بشكل عام ظواهر كل من قطاع هيغز وقطاع النيوترالينو مقارنة بالنموذج القياسي الأدنى للتناظر (MSSM).