كرة إيوالد

كرة إيوالد هي بنية هندسية تستخدم في حيود الإلكترونات والنيوترونات والأشعة السينية، وتوضح العلاقة بين:

ابتكرها بول بيتر إيوالد ، الفيزيائي وعالم البلورات الألماني. [ 1 ] وقد تحدث إيوالد نفسه عن كرة الانعكاس . [ 2 ] وغالبًا ما يتم تبسيطها إلى نموذج "دائرة إيوالد" ثنائي الأبعاد أو قد يُشار إليها باسم كرة إيوالد.

شركة إيوالد للإنشاءات

بناء كرة إيوالد

يمكن وصف البلورة بأنها شبكة من الذرات، مما يؤدي بدوره إلى الشبكة المقلوبة . عند تعرضها للإلكترونات أو النيوترونات أو الأشعة السينية ، يحدث حيود بواسطة الذرات، وإذا سقطت عليها موجة مستويةخبرة(2πأناك0ر){\displaystyle \exp(2\pi i\mathbf {k_{0}} \cdot \mathbf {r} )}[ أ ] معمتجه موجيك0{\displaystyle \mathbf {k_{0}} }، ستكون هناك متجهات موجية صادرةك1{\displaystyle \mathbf {k_{1}} }وك2{\displaystyle \mathbf {k_{2}} }كما هو موضح في الرسم التخطيطي [ 3 ] بعد أن انحرفت الموجة بواسطة الذرات.

تعتمد طاقة الموجات (الإلكترون، النيوترون، أو الأشعة السينية) على مقدار متجه الموجة، لذا إذا لم يكن هناك تغيير في الطاقة ( التشتت المرن )، فإن هذه الموجات لها نفس المقدار، أي أنها جميعًا تقع على كرة إيوالد. في الشكل، تمثل النقطة الحمراء نقطة الأصل لمتجهات الموجة، وتمثل النقاط السوداء نقاط الشبكة المقلوبة (المتجهات)، بينما يمثل اللون الأزرق ثلاثة متجهات موجة.ك1{\displaystyle \mathbf {k_{1}} }نقطة الشبكة المقلوبة المقابلةز1{\displaystyle \mathbf {g_{1}} }يقع على كرة إيوالد، وهو شرط حيود براغ .ك2{\displaystyle \mathbf {k_{2}} }نقطة الشبكة المقلوبة المقابلةز2{\displaystyle \mathbf {g_{2}} }يقع خارج نطاق إيوالد، لذاك2=ك0+ز2+s{\displaystyle \mathbf {k_{2}} =\mathbf {k_{0}} +\mathbf {g_{2}} +\mathbf {s} }أينs{\displaystyle \mathbf {s} }يُطلق عليه خطأ الإثارة. سعة وشدة حيود متجه الموجةك2{\displaystyle \mathbf {k_{2}} }يعتمد على تحويل فورييه لشكل العينة، [ 3 ] [ 4 ] خطأ الإثارةs{\displaystyle \mathbf {s} }، وعامل البنية لمتجه الشبكة المقلوبة ذي الصلة، وكذلك ما إذا كان التشتت ضعيفًا أم قويًا. بالنسبة للنيوترونات والأشعة السينية، يكون التشتت ضعيفًا عمومًا، لذا يكون حيود براغ هو السائد ، ولكنه أقوى بكثير بالنسبة لحيود الإلكترونات . [ 3 ] [ 5 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ^ ايوالد، ص (1921). "Die Berechnung optischer und elektrostatischer Gitterpotentiale" . أنالين دير فيزيك (في المانيا). 369 (3): 253– 287. بيب كود : 1921AnP...369..253E . دوى : 10.1002/andp.19213690304 .
  2. إيوالد، ب.ب. (1969). "مقدمة في النظرية الديناميكية لانعراج الأشعة السينية" . مجلة أكتا كريستالوغرافيكا، القسم أ . 25 (1): 103-108 . رمز Bibcode : 1969AcCrA..25..103E . doi : 10.1107/S0567739469000155 .
  3. 1 2 3 جون م. كولي (1995). فيزياء الحيود . إلسيفير. ISBN 0-444-82218-6. OCLC 247191522 . 
  4. ريس، أ. ل. ج.؛ سبينك، ج. أ. (1950). "تحول الشكل في حيود الإلكترون بواسطة البلورات الصغيرة" . أكتا كريستالوغرافيكا . 3 (4): 316-317 . Bibcode : 1950AcCry...3..316R . doi : 10.1107/s0365110x50000823 . ISSN 0365-110X . 
  5. بينغ، ل. م.؛ دوداريف، س. ل.؛ ويلان، م. ج. (2011). حيود الإلكترونات عالية الطاقة والمجهر . أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-960224-7. OCLC 656767858 . 

ملحوظات

  1. في بعض كتب الفيزياء2π{\displaystyle 2\pi }تم حذفه