حيود حركي

يُعدّ الانعراج الحركي تقريبًا لانعراج الموجات، إذ يفترض أن الموجات تتشتت مرة واحدة فقط، متجاهلًا التشتت المتعدد . بالنسبة لمعادلات الموجات الخطية ، يتضمن ذلك جمع مساهمة الموجات الجزئية المنبعثة من مصادر تشتت مختلفة، حيث يكون المجال الساقط هو المحرك الوحيد للتشتت.

ونتيجةً لذلك، فإن سعة المجال البعيد تُطابق أساسًا تحويل فورييه لكثافة طول التشتت. وهي تُمثل كثافة الشحنة للأشعة السينية ^{[ 1 ]} والجهد الكهروستاتيكي للإلكترونات ^{[ 2 ]} . ويُفهم هذا عادةً على أنه تقريب بورن المُطبق على عدد من المُشتتات، ولذلك يُستخدم غالبًا في علم البلورات بالأشعة السينية ^{[ 3 ]} .

تُسمى النظرية الكاملة المقابلة نظرية الحيود الديناميكية . بالنسبة للأشعة السينية ^{[ 4 ]} وحيود الإلكترونات، تُستخدم مناهج مختلفة لحساب الحيود الديناميكي في حالة النفاذ: باستخدام إلكترونات عالية الطاقة ^{[ 5 ] [ 6 ]} ، أو باستخدام حيود إلكترونات منخفضة الطاقة ^{[ 7 ]،} أو باستخدام حيود إلكترونات عالية الطاقة في حالة الانعكاس ^{[ 8 ].}