وتر كوني

📅 آخر تحديث: ١٧ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١٧ يوليو ٢٠٢٦
الموسوعة الحرة

الأوتار الكونية هي عيوب طوبولوجية أحادية البعد افتراضية ربما تكون قد تشكلت أثناء انتقال طور كسر التناظر في الكون المبكر عندما لم تكن طوبولوجيا مشعب الفراغ المرتبط بكسر التناظر هذا متصلة ببساطة .

بصورة أقل رسمية، هي عيوب افتراضية طويلة ورفيعة في نسيج الفضاء. ربما تكونت في الكون المبكر خلال عملية تم فيها كسر بعض التناظرات . وقد فكر الفيزيائي النظري توم كيبل لأول مرة في وجودها في سبعينيات القرن العشرين. [ 1 ]

يُشابه تكوّن الأوتار الكونية إلى حدٍ ما العيوب التي تتشكل بين حبيبات البلورات في السوائل المتجمدة، أو الشقوق التي تتشكل عند تجمد الماء. ومن المرجح أن تكون التحولات الطورية المؤدية إلى إنتاج الأوتار الكونية قد حدثت خلال اللحظات الأولى من تطور الكون، بعد التضخم الكوني مباشرةً ، وهي تنبؤ شائع في كلٍ من نظرية الحقل الكمومي ونماذج نظرية الأوتار للكون المبكر .

نظريات تتضمن الأوتار الكونية

يُعد نموذج هيغز الأبلي مثالًا نموذجيًا لنظرية المجال التي تتضمن الأوتار الكونية . من المتوقع أن تشترك الأوتار الكونية في نظرية المجال الكمومي ونظرية الأوتار في العديد من الخصائص، ولكن لا يزال هناك حاجة إلى مزيد من البحث لتحديد السمات المميزة بدقة. على سبيل المثال، تُعد أوتار F كمومية بالكامل ولا يوجد لها تعريف كلاسيكي، بينما تُعامل الأوتار الكونية في نظرية المجال بشكل كلاسيكي بشكل شبه حصري.

في نظرية الأوتار الفائقة ، يمكن أن تلعب الأوتار الأساسية (أو أوتار F) نفسها، التي تُعرّف النظرية بشكل اضطرابي ، دور الأوتار الكونية ، أو أوتار D المرتبطة بأوتار F من خلال ثنائية ضعيفة-قوية أو ما يُسمى بثنائية S ، أو أغشية D أو NS أو M ذات الأبعاد الأعلى ، والتي تُلف جزئيًا على دورات مضغوطة مرتبطة بأبعاد إضافية للزمكان بحيث لا يتبقى سوى بُعد واحد غير مضغوط. [ 2 ]

أبعاد

إن وُجدت الأوتار الكونية، فستكون عيوبًا طوبولوجية بالغة الرقة ، بأقطار من نفس رتبة حجم البروتون، أي حوالي 1 فيمتومتر ، أو أصغر. ونظرًا لأن هذا المقياس أصغر بكثير من أي مقياس كوني، فغالبًا ما تُدرس هذه الأوتار بتقريب العرض الصفري، أو تقريب نامبو-غوتو. وبموجب هذا الافتراض، تتصرف الأوتار كأجسام أحادية البعد وتخضع لفعل نامبو-غوتو ، وهو مكافئ كلاسيكيًا لفعل بولياكوف الذي يُحدد القطاع البوزوني لنظرية الأوتار الفائقة .

في نظرية الحقول، يُحدد عرض الوتر بمقياس انتقال الطور الذي يكسر التناظر . أما في نظرية الأوتار، فيُحدد عرض الوتر (في أبسط الحالات) بمقياس الوتر الأساسي، وعوامل الانحناء (المرتبطة بانحناء الزمكان لمتشعب داخلي سداسي الأبعاد)، و/أو حجم الأبعاد المدمجة الداخلية . (في نظرية الأوتار، يكون الكون إما ذا عشرة أبعاد أو أحد عشر بُعدًا، اعتمادًا على قوة التفاعلات وانحناء الزمكان).

الجاذبية

الوتر هو انحراف هندسي عن الهندسة الإقليدية في الزمكان، يتميز بنقص زاوي: فالدائرة المحيطة بالوتر تشكل زاوية كلية أقل من 360 درجة. [ 3 ] وفقًا لنظرية النسبية العامة، يجب أن يكون هذا العيب الهندسي متوترًا، ويتجلى في الكتلة. على الرغم من الاعتقاد السائد بأن الأوتار الكونية رقيقة للغاية، إلا أنها تتمتع بكثافة هائلة، وبالتالي تمثل مصادر مهمة لموجات الجاذبية. قد يكون وتر كوني يبلغ طوله حوالي كيلومتر واحد أضخم من الأرض.

مع ذلك، تتنبأ النسبية العامة بأن الجهد الجاذبي لوتر مستقيم يتلاشى: فلا توجد قوة جاذبية تؤثر على المادة المحيطة الساكنة. التأثير الجاذبي الوحيد لوتر كوني مستقيم هو انحراف نسبي للمادة (أو الضوء) التي تمر عبر الوتر من الجانبين المتقابلين (تأثير طوبولوجي بحت). أما الوتر الكوني المغلق فيخضع لجاذبية أكثر تقليدية.

خلال توسع الكون، تشكلت الأوتار الكونية على هيئة شبكة من الحلقات، وكان يُعتقد سابقًا أن جاذبيتها ربما كانت مسؤولة عن التكتل الأولي للمادة في التجمعات المجرية العملاقة . أما الآن، فقد حُسب أن مساهمتها في تكوين بنية الكون لا تتجاوز 10%.

سلسلة كونية ذات كتلة سالبة

النموذج القياسي للوتر الكوني هو بنية هندسية ذات نقص في الزاوية، مما يجعلها مشدودة وبالتالي ذات كتلة موجبة. في عام ١٩٩٥، اقترح فيسر وآخرون أن الأوتار الكونية يمكن نظريًا أن توجد أيضًا بزوايا زائدة، وبالتالي بشد سالب وكتلة سالبة . يُعد استقرار هذه الأوتار المصنوعة من المادة الغريبة إشكاليًا؛ ومع ذلك، فقد أشاروا إلى أنه إذا التف وتر ذو كتلة سالبة حول ثقب دودي في الكون المبكر، فإن هذا الثقب الدودي يمكن أن يستقر بدرجة كافية ليظل موجودًا في الوقت الحاضر. [ ٤ ] [ ٥ ]

الأوتار الكونية فوق الحرجة

يمكن تصور الشكل الخارجي لوتر كوني (مستقيم) في مخطط تضمين كما يلي: بالتركيز على السطح ثنائي الأبعاد العمودي على الوتر، يكون شكله مخروطيًا، وينتج عن قطع إسفين بزاوية δ ولصق حوافه. يرتبط النقص الزاوي δ خطيًا بتوتر الوتر (أي الكتلة لكل وحدة طول)، أي كلما زاد التوتر، زاد انحدار المخروط. لذلك، تصل δ إلى 2π عند قيمة حرجة معينة للتوتر، ويتحول المخروط إلى أسطوانة. (لتصور هذا الشكل، يجب التفكير في وتر ذي سمك محدود). أما عند قيم أكبر، "فوق الحرجة"، تتجاوز δ قيمة 2π، وينغلق الشكل الخارجي (ثنائي الأبعاد) (يصبح مضغوطًا)، لينتهي بنقطة مخروطية متفردة.

مع ذلك، فإن هذا الشكل الهندسي الساكن غير مستقر في حالة التوتر فوق الحرج (على عكس التوتر دون الحرج): إذ تؤدي الاضطرابات الصغيرة إلى زمكان ديناميكي يتمدد في الاتجاه المحوري بمعدل ثابت. يبقى الفضاء الخارجي ثنائي الأبعاد مضغوطًا، ولكن يمكن تجنب التفرد المخروطي، وتكون صورة التضمين أشبه بسيجار متنامٍ. أما بالنسبة للتوترات الأكبر (التي تتجاوز القيمة الحرجة بمعامل 1.6 تقريبًا)، فلا يمكن تثبيت الخيط في الاتجاه القطري. [ 6 ]

من المتوقع أن تكون توترات الأوتار الكونية الواقعية أقل بستة مراتب من القيمة الحرجة، وبالتالي فهي دائمًا دون الحرجة. مع ذلك، قد تكون حلول الأوتار الكونية المتضخمة ذات صلة في سياق علم الكونيات الغشائي ، حيث يُرقى الوتر إلى غشاء ثلاثي الأبعاد (يُقابل كوننا) في فضاء سداسي الأبعاد.

الأدلة الرصدية

كان يُعتقد سابقًا أن التأثير الجاذبي للأوتار الكونية قد يُسهم في التكتل واسع النطاق للمادة في الكون، لكن كل ما هو معروف اليوم من خلال مسوحات المجرات والقياسات الدقيقة لإشعاع الخلفية الكونية الميكروي (CMB) يتوافق مع تطور ناتج عن تقلبات عشوائية غاوسية . ولذلك، تميل هذه الملاحظات الدقيقة إلى استبعاد دور مهم للأوتار الكونية، ومن المعروف حاليًا أن مساهمة الأوتار الكونية في إشعاع الخلفية الكونية الميكروي لا يمكن أن تتجاوز 10%.

تؤدي التذبذبات العنيفة للأوتار الكونية عمومًا إلى تكوّن نتوءات وانحناءات . وتتسبب هذه بدورها في انفصال أجزاء من الوتر إلى حلقات معزولة. لهذه الحلقات عمر محدود وتتلاشى (بشكل أساسي) عبر الإشعاع الثقالي . هذا الإشعاع ، الذي يُنتج أقوى إشارة من الأوتار الكونية، قد يكون قابلاً للكشف في مراصد الموجات الثقالية . يبقى سؤال مهم مطروحًا: إلى أي مدى تؤثر الحلقات المنفصلة على الحالة الأولية للوتر الكوني المُصدر للإشعاع؟ غالبًا ما يتم إهمال تأثيرات رد الفعل هذه في الحسابات، ومن المعروف أنها مهمة، حتى في تقديرات رتبة المقدار.

يُفترض أن يؤدي تأثير عدسة الجاذبية على مجرة ​​ما، نتيجة مرور جزء مستقيم من وتر كوني، إلى ظهور صورتين متطابقتين تمامًا للمجرة دون أي تشويه. في عام 2003، أبلغ فريق بقيادة ميخائيل سازين عن اكتشاف عرضي لمجرتين متطابقتين ظاهريًا، متقاربتين جدًا في السماء، مما أثار تكهنات حول وجود وتر كوني. [ 7 ] إلا أن رصد تلسكوب هابل الفضائي في يناير 2005 أظهر أنهما زوج من المجرات المتشابهة، وليستا صورتين لنفس المجرة. [ 8 ] [ 9 ] من شأن الوتر الكوني أن يُنتج صورة مكررة مماثلة لتقلبات إشعاع الخلفية الكونية الميكروي ، والتي كان يُعتقد أنها قابلة للكشف بواسطة مهمة بلانك سيرفيور . [ 10 ] مع ذلك، فشل تحليل بيانات مهمة بلانك في عام 2013 في العثور على أي دليل على وجود أوتار كونية. [ 11 ]

من الأدلة الداعمة لنظرية الأوتار الكونية ظاهرةٌ لوحظت في رصد " الكوازار المزدوج " المسمى Q0957+561A,B . اكتُشف هذا الكوازار لأول مرة عام 1979 على يد دينيس والش وبوب كارزويل وراي ويمَن ، وتعود الصورة المزدوجة له ​​إلى مجرة ​​تقع بينه وبين الأرض. يعمل تأثير عدسة الجاذبية لهذه المجرة الوسيطة على ثني ضوء الكوازار بحيث يسلك مسارين مختلفي الطول نحو الأرض. ونتيجةً لذلك، نرى صورتين للكوازار نفسه، تصل إحداهما بعد الأخرى بفترة وجيزة (حوالي 417.1 يومًا). مع ذلك، درس فريق من علماء الفلك في مركز هارفارد-سميثسونيان للفيزياء الفلكية، بقيادة رودولف شيلد، الكوازار ووجدوا أنه خلال الفترة بين سبتمبر 1994 ويوليو 1995، لم يظهر أي تأخير زمني بين الصورتين؛ إذ حدثت تغيرات في سطوع الصورتين في وقت واحد في أربع مناسبات منفصلة. يعتقد شيلد وفريقه أن التفسير الوحيد لهذه الملاحظة هو أن خيطًا كونيًا مر بين الأرض والكوازار خلال تلك الفترة الزمنية، متحركًا بسرعة عالية جدًا ومتذبذبًا بفترة زمنية تبلغ حوالي 100 يوم. [ 12 ]

حتى عام 2023، كانت أكثر الحدود حساسيةً لمعاملات الأوتار الكونية مستمدة من عدم رصد موجات الجاذبية بواسطة بيانات مصفوفة توقيت النبضات . [ 13 ] وقد تم تأكيد أول رصد لموجات الجاذبية باستخدام مصفوفة توقيت النبضات في عام 2023. [ 14 ] [ 15 ] سيقوم مرصد موجات الجاذبية بالتداخل الليزري الأرضي (LIGO)، وخاصةً كاشف موجات الجاذبية الفضائي، هوائي التداخل الليزري الفضائي (LISA)، بالبحث عن موجات الجاذبية، ومن المرجح أن يكونا حساسين بما يكفي لرصد إشارات من الأوتار الكونية، شريطة ألا تكون توترات الأوتار الكونية ذات الصلة صغيرة جدًا.

نظرية الأوتار والأوتار الكونية

في بدايات نظرية الأوتار، اعتقد كل من منظري الأوتار ومنظري الأوتار الكونية أنه لا توجد صلة مباشرة بين الأوتار الفائقة والأوتار الكونية (وقد اختيرت التسميات بشكل مستقل قياسًا على الأوتار العادية ). وقد تصور عالم نظرية الحقول الكمومية توم كيبل إمكانية نشوء الأوتار الكونية في الكون المبكر لأول مرة عام 1976، [ 1 ] مما أدى إلى ظهور موجة الاهتمام الأولى بهذا المجال.

في عام 1985، خلال ثورة الأوتار الفائقة الأولى ، تأمل إدوارد ويتن في إمكانية إنتاج أوتار فائقة أساسية في الكون المبكر وامتدادها إلى مقاييس عيانية، وفي هذه الحالة (وفقًا لتسمية توم كيبل) سيُشار إليها باسم الأوتار الفائقة الكونية. [ 16 ] وخلص إلى أنه لو تم إنتاجها، لكانت إما قد تفككت إلى أوتار أصغر قبل أن تصل إلى المقاييس العيانية (في حالة نظرية الأوتار الفائقة من النوع الأول )، أو لظهرت دائمًا كحدود لجدران نطاقية يجبر توترها الأوتار على الانهيار بدلًا من النمو إلى مقاييس كونية (في سياق نظرية الأوتار الفائقة غير المتجانسة )، أو نظرًا لامتلاكها مقياس طاقة مميزًا قريبًا من طاقة بلانك، فإنها ستكون قد أنتجت قبل التضخم الكوني ، وبالتالي ستتلاشى مع توسع الكون ولن تكون قابلة للملاحظة.

لقد تغير الكثير منذ تلك الأيام الأولى، ويعود الفضل في ذلك بالدرجة الأولى إلى ثورة الأوتار الفائقة الثانية . بات من المعروف الآن أن نظرية الأوتار، بالإضافة إلى الأوتار الأساسية التي تُعرّف النظرية اضطرابياً، تتضمن أجساماً أخرى أحادية البعد، مثل أوتار D، وأجساماً متعددة الأبعاد مثل أغشية D، وأغشية NS، وأغشية M، وهي أجسام ملفوفة جزئياً في أبعاد زمكانية داخلية مضغوطة، بينما تمتد مكانياً في بُعد واحد غير مضغوط. إن إمكانية وجود أبعاد مضغوطة كبيرة ومعاملات انحناء كبيرة تسمح بوجود أوتار ذات توتر أقل بكثير من مقياس بلانك.

علاوة على ذلك، تشير العديد من الازدواجيات المكتشفة إلى أن جميع هذه الأنواع المختلفة ظاهريًا من الأوتار ليست سوى نفس الجسم، كما يظهر في مناطق مختلفة من فضاء المعلمات . وقد أدت هذه التطورات الجديدة إلى إحياء الاهتمام بالأوتار الكونية، بدءًا من أوائل العقد الأول من القرن الحادي والعشرين.

في عام ٢٠٠٢، تنبأ هنري تاي وزملاؤه بظهور الأوتار الفائقة الكونية خلال المراحل الأخيرة من تضخم الأغشية [ ١٧ ] ، وهو بناءٌ لنظرية الأوتار في الكون المبكر يُفضي إلى كونٍ متوسع وتضخمٍ كوني. لاحقًا، أدرك جوزيف بولشينسكي ، عالم نظرية الأوتار ، أن الكون المتوسع ربما يكون قد مدّ وترًا "أساسيًا" (من النوع الذي تتناوله نظرية الأوتار الفائقة) حتى بلغ حجمًا بين المجرات. سيُظهر هذا الوتر الممتد العديد من خصائص الأوتار "الكونية" القديمة، مما يجعل الحسابات السابقة مفيدةً مرةً أخرى. وكما يُشير توم كيبل ، عالم الكونيات في نظرية الأوتار، "اكتشف علماء الكونيات في نظرية الأوتار أوتارًا كونية كامنة في كل مكان". يمكن الآن استخدام المقترحات القديمة للكشف عن الأوتار الكونية لدراسة نظرية الأوتار الفائقة.

ستشعّ الأوتار الفائقة، أو أوتار دي، أو غيرها من الأجسام الوترية المذكورة أعلاه، عند امتدادها إلى نطاقات بين المجرات، موجات جاذبية يمكن رصدها باستخدام تجارب مثل مرصد ليغو، وخاصة تجربة موجات الجاذبية الفضائية ليزا. وقد تُحدث هذه الأوتار أيضًا اضطرابات طفيفة في إشعاع الخلفية الكونية الميكروي، وهي اضطرابات دقيقة للغاية لم تُكتشف بعد، ولكنها قد تكون ضمن نطاق الرصد في المستقبل.

تجدر الإشارة إلى أن معظم هذه المقترحات تعتمد، مع ذلك، على الأسس الكونية المناسبة (كالأوتار والأغشية وغيرها)، ولم يتم تأكيد أي تحقق تجريبي مقنع منها حتى الآن. ومع ذلك، تُتيح الأوتار الكونية نافذةً لفهم نظرية الأوتار. فإذا رُصدت الأوتار الكونية، وهو احتمال وارد في العديد من نماذج الأوتار الكونية، فسيوفر ذلك أول دليل تجريبي على وجود نموذج لنظرية الأوتار يُفسر بنية الزمكان.

شبكة الأوتار الكونية

هناك العديد من المحاولات للكشف عن آثار شبكة الأوتار الكونية. [ 18 ] [ 19 ] [ 20 ]

التطبيقات المحتملة

في عام 1986، اقترح جون جي. كريمر أن المركبات الفضائية المجهزة بملفات مغناطيسية يمكن أن تسافر على طول الأوتار الكونية، على غرار كيفية سفر قطار ماجليف على طول خط سكة حديد. [ 21 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. 1 2 كيبيل، توم دبليو كيه (1976). "طوبولوجيا المجالات والأوتار الكونية". مجلة الفيزياء أ: الرياضية والعامة . 9 (8): 1387-1398 . Bibcode : 1976JPhA....9.1387K . doi : 10.1088/0305-4470/9/8/029 .
  2. ↑ كوبلاند، إدموند جيه؛ مايرز، روبرت سي؛ بولشينسكي، جوزيف (2004). "أوتار F وD الكونية". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2004 (6): 013. arXiv : hep-th/0312067 . Bibcode : 2004JHEP...06..013C . doi : 10.1088/1126-6708/2004/06/013 . S2CID 140465 . 
  3. ↑ غوت، ج. ريتشارد (1991). "المنحنيات الزمنية المغلقة الناتجة عن أزواج من الأوتار الكونية المتحركة: حلول دقيقة". مجلة Physical Review Letters ، 66 (9): 1126-1129 . Bibcode : 1991PhRvL..66.1126G . doi : 10.1103/PhysRevLett.66.1126 . PMID 10044002 . 
  4. ↑ كريمر، جون؛ فوروارد، روبرت؛ موريس، مايكل؛ فيسر، مات؛ بنفورد، غريغوري؛ لانديس، جيفري (1995). "الثقوب الدودية الطبيعية كعدسات جاذبية". مجلة Physical Review D. 51 ( 6): 3117–3120 . arXiv : astro-ph/9409051 . Bibcode : 1995PhRvD..51.3117C . doi : 10.1103/PhysRevD.51.3117 . PMID 10018782. S2CID 42837620 .  
  5. ↑ "البحث عن 'مترو الأنفاق إلى النجوم'"( بيان صحفي). مؤرشف من الأصل بتاريخ 15-04-2012.
  6. ↑ نيدرمان، فلوريان؛ شنايدر، روبرت (2015). "الأوتار الكونية المتضخمة المستقرة شعاعيًا". مجلة الفيزياء D. 91 ( 6) 064010. arXiv : 1412.2750 . Bibcode : 2015PhRvD..91f4010N . doi : 10.1103/PhysRevD.91.064010 . S2CID 118411378 . 
  7. ↑ سازين، م.؛ لونغو، ج.؛ كاباتشيولي، م.؛ ألكالا، ج.م.؛ سيلفوتي، ر.؛ كوفوني، ج.؛ خوفانسكايا، أ.؛ بافلوف، م.؛ بانيلا، م.؛ وآخرون . (2003). "CSL-1: تأثير إسقاط عشوائي أم اكتشاف مصادفة لعدسة جاذبية ناتجة عن وتر كوني؟" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 343 (2): 353. arXiv : astro-ph/0302547 . Bibcode : 2003MNRAS.343..353S . doi : 10.1046/j.1365-8711.2003.06568.x . S2CID 18650564 .  
  8. ↑ أغول، إريك؛ هوغان، كريغ؛ بلوتكين، ريتشارد (2006). "تصوير هابل يستبعد عدسة الأوتار الكونية". مجلة Physical Review D. 73 ( 8) 87302. arXiv : astro-ph/0603838 . Bibcode : 2006PhRvD..73h7302A . doi : 10.1103/PhysRevD.73.087302 . S2CID 119450257 . 
  9. ^ سازين، إم في؛ كاباتشيولي، م.؛ لونغو، ج.؛ باوليلو، م.؛ خوفانسكايا، OS؛ جروجين، NA؛ شراير، إي جيه؛ كوفون، ج. (2006). “الطبيعة الحقيقية لـ CSL-1”. أرخايف : astro-ph/0601494 .
  10. ^ فريس، أوريليان. رينجيفال، كريستوف؛ سبيرجل، ديفيد؛ بوشيه، فرانسوا (2008). “تباين درجة حرارة CMB ذات الزاوية الصغيرة الناجم عن الأوتار الكونية”. المراجعة البدنية د . 78 (4) 43535. أرخايف : 0708.1162 . بيب كود : 2008PhRvD..78d3535F . دوى : 10.1103/PhysRevD.78.043535 . S2CID 119145024 . 
  11. ^ تعاون بلانك. أدي، الاسمية؛ اغانم، ن .؛ أرميتاج-كابلان، سي؛ أرنو، م.؛ أشداون، م.؛ أتريو-بارانديلا، ف.؛ أومونت، J.؛ باسيجالوبي، C .؛ بانداي، AJ. باريرو، ر ب . بارتليت، ج.ج. بارتولو، ن.؛ باتانر، إي. باتي، ر. بن عابد، ك.؛ بينوا، أ. بينوا ليفي، أ؛ برنارد، ج.-ب؛ بيرسانيلي، م.؛ بيليويتش، ب. بوبين، J.؛ بوك، جي جي؛ بونالدي، أ. بونافيرا، L.؛ بوند، جي آر؛ بوريل، J.؛ بوشيه، الأب؛ الجسور، م. وآخرون . (2013). نتائج بلانك 2013. XXV. البحث عن الأوتار الكونية وغيرها من العيوب الطوبولوجية. علم الفلك والفيزياء الفلكية . 571 : A25. arXiv : 1303.5085 . Bibcode : 2014A & A...571A..25P . doi : 10.1051/0004-6361/201321621 . S2CID 15347782 .  
  12. ↑ شيلد، ر.؛ ماسنياك، إ.س.؛ هناتيك، ب.إ.؛ جدانوف، ف.إ. (2004). "تقلبات شاذة في رصد Q0957+561 A,B: دليل قاطع على وجود وتر كوني؟". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 422 (2): 477-482 . arXiv : astro-ph/0406434 . Bibcode : 2004A & A...422..477S . doi : 10.1051/0004-6361:20040274 . S2CID 16939392 . 
  13. ↑ أرزومانيان، زافين؛ برازيير، آدم؛ بيرك-سبولاور، سارة؛ تشامبرلين، سيدني؛ تشاتيرجي، شامي؛ كريستي، برايان؛ كوردس، جيم؛ كورنيش، نيل؛ ديمورست، بول؛ دينغ، شيهاو؛ دولش، تيم؛ إليس، جاستن؛ فردمان، روب؛ فونسيكا، إيمانويل؛ غارفير-دانييلز، نيت؛ جينيت، فريدريك؛ جونز، غلين؛ كاسبي، فيكي؛ كوب، مايكل؛ لام، مايكل؛ لاتسيو، جوزيف؛ ليفين، لينا؛ لومين، أندريا؛ لوريمر، دنكان؛ لو، جين؛ لينش، رايان؛ ماديسون، داستن؛ ماكلولين، مورا؛ ماكويليامز، شون؛ وآخرون . (2015). "مجموعة بيانات NANOGrav لمدة تسع سنوات: حدود خلفية موجات الجاذبية العشوائية المتناحية" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 821 (1): 13. arXiv : 1508.03024 . Bibcode : 2016ApJ...821...13A . doi : 10.3847/0004-637X/821/1/13 . S2CID 34191834 .  
  14. ↑ شيلتون، جيم (28 يونيو 2023). "علماء الفيزياء الفلكية يقدمون أول دليل على وجود 'خلفية' لموجات الجاذبية | أخبار جامعة ييل" . news.yale.edu . تاريخ الاسترجاع: 23 يناير 2025 .
  15. ↑ ريني، ماتيو (29-06-2023). "باحثون يلتقطون خلفية موجات الجاذبية باستخدام "هوائيات" النجوم النابضة"" . الفيزياء . 16 118. Bibcode : 2023PhyOJ..16..118R . doi : 10.1103/Physics.16.118 .
  16. ↑ ويتن، إدوارد (1985). "الأوتار الفائقة الكونية". رسائل الفيزياء ب . 153 ( 4-5 ): 243-246 . رمز Bibcode : 1985PhLB..153..243W . doi : 10.1016/0370-2693(85)90540-4 .
  17. ↑ سارانجي، ساسوات؛ تاي، إس. إتش. هنري (2002). "إنتاج الأوتار الكونية قرب نهاية تضخم الأغشية". رسائل الفيزياء ب . 536 ( 3-4 ): 185. arXiv : hep-th/0204074 . Bibcode : 2002PhLB..536..185S . ​​doi : 10.1016/S0370-2693(02)01824-5 . S2CID 14274241 . 
  18. ↑ موحد، م. صادق؛ جوانمردي، ب.؛ شيث، رافي ك. (2013-10-01). "الارتباطات بين الذروات في إشعاع الخلفية الكونية من الأوتار الكونية" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 434 (4): 3597-3605 . arXiv : 1212.0964 . Bibcode : 2013MNRAS.434.3597M . doi : 10.1093/mnras/ stt1284 . ISSN 0035-8711 . S2CID 53499674 .  
  19. ↑ فافائي صدر، أ؛ موحد، إس إم إس؛ فرهنك، م؛ رينجفال، س؛ بوشيه، إف آر (14 ديسمبر 2017). "خط أنابيب متعدد المقاييس للبحث عن تباينات إشعاع الخلفية الكونية الميكروي الناجمة عن الأوتار" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 475 (1): 1010-1022 . arXiv : 1710.00173 . Bibcode : 2018MNRAS.475.1010V . doi : 10.1093/mnras/stx3126 . ISSN 0035-8711 . S2CID 5825048 .  
  20. ↑ وفائي صدر، أ؛ فرهنك، م ؛ موحد، إس إم إس؛ باسيت، ب؛ كونز، م (2018-05-01). "الكشف عن الأوتار الكونية باستخدام التعلم الآلي القائم على الأشجار" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 478 (1 ) : 1132-1140 . arXiv : 1801.04140 . Bibcode : 2018MNRAS.478.1132V . doi : 10.1093/mnras/sty1055 . ISSN 0035-8711 . S2CID 53330913 .  
  21. ↑ "عمود العرض البديل AV-19" . www.npl.washington.edu . تاريخ الاسترجاع: 15 أغسطس 2024 .