مجرة الراديو

📅 آخر تحديث: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 3 صور
الموسوعة الحرة
ألكيونوس ، مجرة ​​راديوية عملاقة ذات هياكل فصية تمتد على مسافة 5 ميغابارسيك (16 مليون سنة ضوئية ).

المجرة الراديوية هي مجرة ​​ذات مناطق انبعاث راديوي هائلة تمتد إلى ما وراء بنيتها المرئية. تتغذى هذه الفصوص الراديوية النشطة من نفاثات من نواتها المجرية النشطة . [ 1 ] وتصل شدة إضاءتها إلى 10 ^39 واط عند أطوال موجية راديوية تتراوح بين 10 ميجاهرتز و100 جيجاهرتز. [ 2 ] ويعود الانبعاث الراديوي إلى عملية السنكروترون . وتتحدد البنية المرصودة في الانبعاث الراديوي بتفاعل النفاثات المزدوجة مع الوسط الخارجي، مع تعديلها بتأثيرات التوجيه النسبي . وتُعد المجرات المضيفة لها في الغالب مجرات إهليلجية كبيرة . ويمكن رصد المجرات النشطة ذات الانبعاثات الراديوية القوية على مسافات شاسعة، مما يجعلها أدوات قيّمة لعلم الكونيات الرصدي . وقد أُجريت دراسات عديدة حول تأثير هذه الأجسام على الوسط بين المجرات ، لا سيما في مجموعات وعناقيد المجرات .   

يُستخدم مصطلح "المجرة الراديوية" غالبًا للإشارة إلى نظام النفث بأكمله، وليس فقط إلى المجرة المضيفة. ويرى بعض العلماء أن مصطلح "نظام نفث الثقب الأسود" أكثر دقة وأقل إرباكًا. [ 3 ] [ 4 ] تُسمى المجرات الراديوية التي يصل حجمها إلى حوالي 0.7 ميغابارسيك أو أكثر، عادةً "المجرات الراديوية العملاقة". [ 5 ]

عمليات الانبعاث

يُعدّ الإشعاع الراديوي المنبعث من المجرات النشطة ذات الإشعاع الراديوي القوي إشعاعًا سنكروترونيًا ، كما يُستدلّ عليه من طبيعته السلسة ذات النطاق الترددي العريض والاستقطاب القوي. وهذا يعني أن البلازما المُصدرة للإشعاع الراديوي تحتوي، على الأقل، على إلكترونات ذات سرعات نسبية ( معاملات لورنتز ~10⁴ ) ومجالات مغناطيسية . وبما أن البلازما يجب أن تكون متعادلة، فلا بدّ أنها تحتوي أيضًا على بروتونات أو بوزيترونات . لا توجد طريقة لتحديد محتوى الجسيمات مباشرةً من رصد الإشعاع السنكروتروني. علاوة على ذلك، لا توجد طريقة لتحديد كثافة الطاقة في الجسيمات والمجالات المغناطيسية من خلال الرصد: فقد تكون نفس الانبعاثية السنكروترونية ناتجة عن عدد قليل من الإلكترونات ومجال قوي، أو مجال ضعيف وعدد كبير من الإلكترونات، أو شيء بينهما. من الممكن تحديد شرط الحد الأدنى للطاقة، وهو الحد الأدنى لكثافة الطاقة التي يمكن أن تمتلكها منطقة ذات انبعاثية معينة، ولكن لسنوات عديدة لم يكن هناك سبب وجيه للاعتقاد بأن الطاقات الحقيقية كانت قريبة من الحد الأدنى للطاقات. [ 6 ]

تُعدّ عملية كومبتون العكسية عمليةً مُشابهةً لإشعاع السنكروترون ، حيث تتفاعل الإلكترونات النسبية مع الفوتونات المحيطة وتُشتتها بتشتيت طومسون إلى طاقات عالية. وقد تبيّن أن انبعاث كومبتون العكسي من مصادر الموجات الراديوية القوية ذو أهمية خاصة في الأشعة السينية، [ 7 ] ولأنه يعتمد فقط على كثافة الإلكترونات، فإن رصد تشتت كومبتون العكسي يُتيح تقديرًا يعتمد إلى حد ما على النموذج لكثافات الطاقة في الجسيمات والمجالات المغناطيسية. وقد استُخدم هذا للقول بأن العديد من المصادر القوية قريبة جدًا من حالة الحد الأدنى للطاقة.

لا يقتصر إشعاع السنكروترون على أطوال الموجات الراديوية: فإذا استطاع مصدر الموجات الراديوية تسريع الجسيمات إلى طاقات عالية كافية، فقد تُرى السمات المكتشفة في أطوال الموجات الراديوية أيضًا في الأشعة تحت الحمراء ، أو الضوء المرئي ، أو فوق البنفسجية ، أو حتى الأشعة السينية . في الحالة الأخيرة، يجب أن تمتلك الإلكترونات المسؤولة طاقات تتجاوز 1 تيرا إلكترون فولت في شدة المجال المغناطيسي النموذجية. ومرة ​​أخرى، يُستخدم الاستقطاب وطيف الاستمرارية لتمييز إشعاع السنكروترون عن عمليات الانبعاث الأخرى. وتُعد النفاثات والبقع الساخنة المصادر المعتادة لانبعاث السنكروترون عالي التردد. ومن الصعب التمييز رصديًا بين إشعاع السنكروترون وإشعاع كومبتون العكسي، مما يجعلهما موضوعًا لبحوث مستمرة.

تُنتج العمليات، المعروفة مجتمعةً باسم تسارع الجسيمات، مجموعات من الجسيمات النسبية وغير الحرارية التي تُؤدي إلى ظهور إشعاع السنكروترون وإشعاع كومبتون العكسي. ويُعد تسارع فيرمي أحد عمليات تسارع الجسيمات المحتملة في المجرات النشطة ذات الانبعاثات الراديوية القوية.

الهياكل الراديوية

صورة ملونة زائفة للبنية الراديوية واسعة النطاق للمجرة الراديوية FRII 3C98. تم وضع علامات على الفصوص والنفثات والبقعة الساخنة.

تُظهر المجرات الراديوية، وإلى حدٍّ أقل، الكوازارات ذات الانبعاثات الراديوية القوية، نطاقًا واسعًا من البنى في الخرائط الراديوية. تُعرف أكثر البنى واسعة النطاق شيوعًا باسم الفصوص : وهي بنى مزدوجة، غالبًا ما تكون متناظرة إلى حدٍّ ما، بيضاوية الشكل تقريبًا، تقع على جانبي النواة النشطة. تُظهر نسبة كبيرة من المصادر منخفضة الإضاءة بنى تُعرف عادةً باسم الأعمدة ، وهي أكثر استطالة. تُظهر بعض المجرات الراديوية سمة أو سمتين طويلتين ضيقتين تُعرفان باسم النفاثات (أشهر مثال على ذلك هو المجرة العملاقة M87 في عنقود العذراء )، تنبعث مباشرةً من النواة وتتجه نحو الفصوص. منذ سبعينيات القرن الماضي، [ 8 ] [ 9 ] كان النموذج الأكثر قبولًا هو أن الفصوص أو الأعمدة تتغذى بحزم من الجسيمات عالية الطاقة والمجال المغناطيسي القادم من منطقة قريبة من النواة النشطة. يُعتقد أن النفاثات هي المظاهر المرئية للأشعة، وغالبًا ما يُستخدم مصطلح النفاثة للإشارة إلى كل من السمة المرئية والتدفق الأساسي.

صورة ملونة زائفة للبنية الراديوية واسعة النطاق لمجرة الراديو FRI 3C31 . تم وضع علامات على النفاثات والأعمدة.

في عام 1974، قام برنارد فاناروف وجوليا رايلي بتقسيم مصادر الراديو إلى فئتين، تُعرفان الآن باسم فئة فاناروف ورايلي الأولى (FRI) والفئة الثانية (FRII) . [ 10 ] وقد استند هذا التمييز في الأصل إلى شكل انبعاث الراديو واسع النطاق (حيث تم تحديد النوع بناءً على المسافة بين ألمع النقاط في انبعاث الراديو): كانت مصادر FRI أكثر سطوعًا باتجاه المركز، بينما كانت مصادر FRII أكثر سطوعًا عند الحواف. لاحظ فاناروف ورايلي وجود تباين واضح نسبيًا في اللمعان بين الفئتين: كانت مصادر FRI منخفضة اللمعان، بينما كانت مصادر FRII عالية اللمعان. [ 10 ] ومع إجراء المزيد من عمليات الرصد الراديوي التفصيلية، تبين أن الشكل يعكس طريقة نقل الطاقة في مصدر الراديو. تتميز أجسام FRI عادةً بنفثات ساطعة في المركز، بينما تتميز أجسام FRII بنفثات خافتة ولكن ببقع ساخنة ساطعة عند نهايات الفصوص. يبدو أن حزم FRII قادرة على نقل الطاقة بكفاءة إلى نهايات الفصوص، بينما تكون حزم FRI غير فعالة بمعنى أنها تشع كمية كبيرة من طاقتها أثناء انتقالها.

بتفصيلٍ أكبر، يعتمد تصنيف مصادر FRI/FRII على بيئة المجرة المضيفة، إذ يظهر الانتقال بينهما عند سطوع أعلى في المجرات الأكثر ضخامة. [ 11 ] من المعروف أن نفاثات FRI تتباطأ في المناطق التي يكون فيها انبعاثها الراديوي في أقصى سطوعه، [ 12 ] ولذا يبدو أن الانتقال بين FRI وFRII يعكس قدرة النفاثة/الشعاع على الانتشار عبر المجرة المضيفة دون أن تتباطأ إلى سرعات دون نسبية نتيجة تفاعلها مع الوسط بين المجرات. من خلال تحليل تأثيرات التوجيه النسبي، يُعرف أن نفاثات مصادر FRII تحافظ على سرعتها النسبية (بسرعة لا تقل عن 0.5c) حتى نهايات الفصوص. تُفسَّر البقع الساخنة التي تُرى عادةً في مصادر FRII على أنها المظاهر المرئية للصدمات المتكونة عندما تنتهي النفاثة فوق الصوتية فجأة عند نهاية المصدر، وتتوافق توزيعات الطاقة الطيفية الخاصة بها مع هذه الصورة. [ 13 ] غالبًا ما تُرى نقاط ساخنة متعددة، مما يعكس إما استمرار التدفق الخارجي بعد الصدمة أو حركة نقطة نهاية النفاث: تسمى منطقة النقاط الساخنة الإجمالية أحيانًا مجمع النقاط الساخنة.

تُطلق أسماء على عدة أنواع محددة من مصادر الراديو بناءً على بنيتها الراديوية:

  • يشير مصطلح "الثنائي الكلاسيكي" إلى مصدر FRII ذي نقاط ساخنة واضحة.
  • يشير الذيل ذو الزاوية الواسعة عادةً إلى مصدر وسيط بين بنية FRI و FRII القياسية، مع نفاثات فعالة وأحيانًا بقع ساخنة، ولكن مع أعمدة بدلاً من الفصوص، ويوجد في مراكز التجمعات أو بالقرب منها .
  • يصف مصطلح "الذيل ذو الزاوية الضيقة" أو " مصدر الرأس والذيل" إشارة FRI التي تبدو وكأنها منحنية بفعل ضغط الصدمة أثناء تحركها عبر مجموعة من الجسيمات.
  • تُعرف المصادر المزدوجة الدهنية بأنها مصادر ذات فصوص منتشرة، ولكنها تفتقر إلى النفاثات والبقع الساخنة. وقد تكون بعض هذه المصادر بقايا تم إيقاف إمدادها بالطاقة بشكل دائم أو مؤقت.

دورات الحياة وديناميكياتها

تمتلك أكبر المجرات الراديوية فصوصًا أو أعمدةً تمتد إلى نطاقات ميغابارسيك (وخاصةً في حالة المجرات الراديوية العملاقة [ 14 ] مثل 3C236 )، مما يعني أن فترة نموها تتراوح بين عشرات ومئات الملايين من السنين. هذا يعني أنه باستثناء المصادر الصغيرة جدًا واليافعة جدًا، لا يمكننا رصد ديناميكيات المصادر الراديوية مباشرةً، وبالتالي يجب علينا اللجوء إلى النظرية والاستنتاجات المستقاة من أعداد كبيرة من الأجرام. من الواضح أن المصادر الراديوية تبدأ صغيرةً ثم تكبر. في حالة المصادر ذات الفصوص، تكون الديناميكيات بسيطة نسبيًا: [ 8 ] تغذي النفاثات الفصوص، ويزداد ضغط الفصوص فتتمدد. وتعتمد سرعة تمددها على كثافة وضغط الوسط الخارجي. المرحلة ذات الضغط الأعلى في الوسط الخارجي، وبالتالي المرحلة الأهم من وجهة نظر الديناميكيات، هي الغاز الساخن المنتشر الذي ينبعث منه الأشعة السينية. لفترة طويلة، ساد الاعتقاد بأن المصادر القوية تتمدد بسرعة تفوق سرعة الصوت، دافعةً موجة صدمية عبر الوسط الخارجي. مع ذلك، تُظهر رصدات الأشعة السينية أن ضغوط الفصوص الداخلية لمصادر FRII القوية غالبًا ما تكون قريبة من الضغوط الحرارية الخارجية، وليست أعلى منها بكثير، كما هو مطلوب للتمدد بسرعة تفوق سرعة الصوت. [ 15 ] النظام الوحيد المعروف بتمدده بسرعة تفوق سرعة الصوت بشكل قاطع يتكون من الفصوص الداخلية لمجرة سنتورس أ الراديوية منخفضة الطاقة ، والتي يُحتمل أن تكون ناتجة عن انفجار حديث نسبيًا للنواة النشطة. [ 16 ]

المجرات والبيئات المضيفة

تُوجد هذه المصادر الراديوية عادةً في مجرات إهليلجية . تُظهر بعض مجرات سيفرت القريبة نفاثات راديوية ضعيفة وصغيرة، لكنها ليست ساطعة بما يكفي، في نطاقات الراديو، لتُصنّف كمجرات راديوية قوية، كما أنها ليست أكبر من المجرات الحلزونية المضيفة لها بمقدار 10 إلى 100 مرة لتكون قابلة للمقارنة بالمجرات الراديوية القياسية. تشير بعض الملاحظات حول المجرات المضيفة للكوازارات والبلازارات الراديوية القوية إلى أنها أيضًا تقع ضمن مجرات إهليلجية. هناك عدة أسباب محتملة لهذا التفضيل القوي للمجرات الإهليلجية. أحدها هو أن المجرات الإهليلجية تحتوي عمومًا على أكبر الثقوب السوداء ، وبالتالي فهي قادرة على تغذية أكثر المجرات النشطة سطوعًا (انظر لمعان إيدنجتون ). سبب آخر هو أن المجرات الإهليلجية عادةً ما تسكن بيئات أكثر ثراءً، مما يوفر وسطًا بين المجرات واسع النطاق لحصر المصدر الراديوي. قد يكون السبب أيضاً أن الكميات الكبيرة من الغاز البارد في المجرات الحلزونية تُعطّل أو تُثبّط بطريقة ما تشكّل النفاثات. وحتى الآن، لا يوجد تفسير واحد قاطع لهذه الملاحظات.

مع ذلك، ومنذ اكتشاف مجرة ​​سبيكا الراديوية الغريبة عام 2011 [ 17 ] [ 18 ] ، ازداد عدد المجرات الراديوية واسعة النطاق الموجودة في المجرات القرصية/الحلزونية بشكل مطرد. اكتُشفت أول مجرة ​​راديوية شاذة من هذا النوع عام 1998، وهي J0313-192 في عنقود مجرات أبيل 428. [ 19 ] ربما بفضل توفر مسوحات راديوية وبصرية حساسة جديدة للسماء بأكملها، ازداد عدد الأجسام الشبيهة بسبيكا، أو المجرات الحلزونية-القرصية-النارية النشطة (Spiral-DRAGNs)، إلى ما يصل إلى ثلاثين مجرة. لا تقتصر قدرة هذه المجرات الراديوية الشبيهة بسبيكا على إطلاق فصوص عملاقة بحجم ميغا بارسيك فحسب، بل قد تكون أيضًا ذات طبيعة دورية، حيث تستضيف زوجين من فصوص البلازما الممغنطة النسبية. كما يمكن أن تكون المجرات الحلزونية المضيفة حلزونية ضخمة للغاية، وغالبًا ما تكون حمراء اللون في الضوء المرئي مقارنةً بالمجرات الحلزونية النموذجية. يُعتقد أن هذه المجرات ربما كانت أكثر شيوعًا في الكون المبكر عندما كان عدد المجرات الإهليلجية أقل من عدد المجرات الحلزونية. [ 17 ]

نماذج موحدة

ترتبط الأنواع المختلفة من المجرات النشطة ذات الانبعاثات الراديوية القوية بنماذج موحدة. وكانت الملاحظة الأساسية التي أدت إلى اعتماد نماذج موحدة للمجرات الراديوية القوية والكوازارات الراديوية القوية هي أن جميع الكوازارات تبدو وكأنها موجهة نحونا، حيث تُظهر حركة فائقة السرعة في مراكزها [ 20 ] ونفاثات ساطعة على جانب المصدر الأقرب إلينا ( تأثير لاينغ-غارينغتون : [ 21 ] [ 22 ] ). إذا كان هذا هو الحال، فلا بد من وجود مجموعة من الأجسام غير الموجهة نحونا، وبما أننا نعلم أن الفصوص لا تتأثر بالتوجيه، فإنها ستظهر كمجرات راديوية، شريطة أن تكون نواة الكوازار محجوبة عند رؤية المصدر من الجانب. ومن المقبول الآن أن بعض المجرات الراديوية القوية على الأقل تحتوي على كوازارات "مخفية"، على الرغم من أنه ليس من الواضح ما إذا كانت جميع هذه المجرات الراديوية ستكون كوازارات إذا تم رصدها من الزاوية الصحيحة. وبالمثل، فإن المجرات الراديوية منخفضة الطاقة هي مجموعة أصلية محتملة لأجسام BL Lac .

استخدامات المجرات الراديوية

مصادر بعيدة

استُخدمت المجرات الراديوية والكوازارات ذات الانبعاثات الراديوية القوية على نطاق واسع، لا سيما في ثمانينيات وتسعينيات القرن الماضي، لاكتشاف المجرات البعيدة: فمن خلال الاختيار بناءً على الطيف الراديوي ثم رصد المجرة المضيفة، أمكن العثور على أجسام ذات انزياح أحمر عالٍ بتكلفة معقولة من وقت الرصد. تكمن مشكلة هذه الطريقة في أن المجرات المضيفة للمجرات النشطة قد لا تكون نموذجية للمجرات عند انزياحها الأحمر. وبالمثل، استُخدمت المجرات الراديوية في الماضي لاكتشاف التجمعات النجمية البعيدة التي تُصدر أشعة سينية، ولكن تُفضّل الآن طرق الاختيار غير المتحيزة. أبعد مجرة ​​راديوية معروفة حاليًا هي TGSS J1530+1049، عند انزياح أحمر يبلغ 5.72. [ 23 ]

مساطر قياسية

أُجريت بعض الدراسات لمحاولة استخدام المجرات الراديوية كمعايير قياسية لتحديد المعايير الكونية . إلا أن هذه الطريقة محفوفة بالصعوبات لأن حجم المجرة الراديوية يعتمد على عمرها وبيئتها. مع ذلك، عند استخدام نموذج للمصدر الراديوي، يمكن للطرق القائمة على المجرات الراديوية أن تُعطي توافقًا جيدًا مع الرصدات الكونية الأخرى. [ 24 ]

التأثيرات على البيئة

سواءً كان مصدر الراديو يتمدد بسرعة تفوق سرعة الصوت أم لا، فإنه يبذل شغلاً ضد الوسط الخارجي أثناء تمدده، وبالتالي يضخ طاقة في تسخين ورفع البلازما الخارجية. قد تصل الطاقة الدنيا المخزنة في فصوص مصدر راديو قوي إلى 10⁵³ جول . أما الحد الأدنى للشغل المبذول على الوسط الخارجي بواسطة هذا المصدر فهو أضعاف هذه القيمة. يتركز جزء كبير من الاهتمام الحالي بمصادر الراديو على تأثيرها في مراكز التجمعات المجرية في الوقت الحاضر. [ 25 ] ومن الأمور المثيرة للاهتمام أيضاً تأثيرها المحتمل على تكوين البنية الكونية عبر الزمن الكوني: إذ يُعتقد أنها قد توفر آلية تغذية راجعة لإبطاء تكوين الأجسام الأكثر ضخامة.

مصطلحات

أصبحت المصطلحات الشائعة الاستخدام غير دقيقة الآن بعد أن أصبح من المقبول عمومًا أن الكوازارات والمجرات الراديوية هي نفس الأجسام (انظر أعلاه ). وقد صاغ باتريك ليهي اختصار DRAGN (اختصارًا لـ "مصدر راديوي مزدوج مرتبط بنواة المجرة") عام 1993، وهو لا يزال مستخدمًا. [ 26 ] [ 27 ] يُعد مصطلح "مصدر راديوي خارج المجرة" شائعًا، ولكنه قد يُسبب التباسًا، نظرًا لاكتشاف العديد من الأجسام الأخرى خارج المجرة في المسوحات الراديوية، ولا سيما مجرات الانفجار النجمي . أما مصطلح "مجرة نشطة ذات إشعاع راديوي قوي" فهو واضح لا لبس فيه، ولذلك يُستخدم غالبًا في هذه المقالة.

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ ديفيد ج. آدامز؛ ديفيد جون آدامز؛ آلان كايلس؛ أنتوني و. جونز (2004). مارك هـ. جونز؛ ديفيد ج. آدامز؛ روبرت ج. لامبورن (محررون). مقدمة في المجرات وعلم الكونيات . مطبعة جامعة كامبريدج. الصفحات 142-144 . ISBN  978-0-521-54623-2.
  2. ↑ "تصنيف فاناروف-رايلي 9.3" . قاعدة بيانات ناسا/إيباك للمجرات الخارجية (NED) . معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 24 مارس 2022 .
  3. ^ أوي، مارتين إس إس إل؛ هاردكاسل، مارتن J .؛ تيمرمان، رولاند. جاست، آيفين ردججيب؛ بوتيون، أندريا؛ رودريجيز، أنطونيو C.؛ ستيرن دانيال. كاليسترو ريفيرا، غابرييلا؛ فان ويرين، رينوت ج.؛ روتجيرنج، هوب جا؛ انتما، هويب T .؛ دي جاسبرين، فرانشيسكو؛ دجورجوفسكي ، سان جرمان (2024/09/18). “نفاثات الثقب الأسود على نطاق الشبكة الكونية”. طبيعة . 633 (8030): 537–541 . أرخايف : 2411.08630 . بيب كود : 2024Natur.633..537O . دوى : 10.1038/s41586-024-07879-ذ . PMID 39294348 . 
  4. ↑ "طالب من كلية سومرفيل يكتشف أنظمة النفاثات الناتجة عن الثقوب السوداء" . كلية سومرفيل، أكسفورد . 19 سبتمبر 2024.
  5. ↑ أوي، مارتين إس إس إل؛ فان ويرن، رينوت جيه؛ جاست، أيفين آر دي جيه جي آي بي؛ بوتيون، أندريا؛ هاردكاسل، مارتن جيه؛ دابادي، براتيك؛ شيمويل، تيم دبليو؛ روتغيرينغ، هوب جيه إيه؛ درابنت، ألكسندر (2023). "قياس توزيع أطوال المجرات الراديوية العملاقة باستخدام LoTSS" . علم الفلك والفيزياء الفلكية . 672 : A163. arXiv : 2210.10234 . Bibcode : 2023A & A...672A.163O . doi : 10.1051/0004-6361/202243572 . hdl : 1887/3719122 . ISSN 0004-6361 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 19 سبتمبر 2024 – عبر cdsarc.cds.unistra.fr. 
  6. ↑ بوربيدج، ج. (1956). "حول إشعاع السنكروترون من مسييه 87" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 124 : 416. Bibcode : 1956ApJ...124..416B . doi : 10.1086/146237 .
  7. ↑ كروستون، جيه إتش؛ هاردكاسل، إم جيه؛ هاريس، دي إي؛ بيلسول، إي؛ وآخرون (2005). "دراسة بالأشعة السينية لشدة المجال المغناطيسي ومحتوى الجسيمات في مصادر الراديو FRII". مجلة الفيزياء الفلكية . 626 (2): 733-747 . arXiv : astro-ph/0503203 . Bibcode : 2005ApJ...626..733C . doi : 10.1086/430170 . S2CID 10241874 .  
  8. 1 2 Scheuer, PAG (1974). "نماذج لمصادر الراديو خارج المجرة ذات إمداد طاقة مستمر من جسم مركزي" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 166 (3): 513-528 . Bibcode : 1974MNRAS.166..513S . doi : 10.1093/mnras/166.3.513 .
  9. ↑ بلاندفورد، آر. دي.؛ ريس، إم. جيه. (1974). "نموذج 'العادم المزدوج' لمصادر الراديو المزدوجة" (ملف PDF) . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 169 (3): 395-415 . رمز Bibcode : 1974MNRAS.169..395B . doi : 10.1093/mnras/169.3.395 .
  10. 1 2 فاناروف، برنارد ل.؛ رايلي، جوليا م. (مايو 1974). "مورفولوجيا مصادر الراديو خارج المجرة ذات اللمعان العالي والمنخفض" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 167 : 31P– 36P. Bibcode : 1974MNRAS.167P..31F . doi : 10.1093/mnras/167.1.31p .
  11. ↑ أوين إف إن؛ ليدلو إم جيه (1994). "انقطاع FRI/II ودالة اللمعان ثنائية المتغيرات في عناقيد أبيل المجرية". في جي في بيكنيل؛ إم إيه دوبيتا؛ بي جيه كوين (محررون). ندوة ستروملو الأولى: فيزياء المجرات النشطة. سلسلة مؤتمرات الجمعية الفلكية للمحيط الهادئ . المجلد 54. سلسلة مؤتمرات الجمعية الفلكية للمحيط الهادئ. ص 319. ISBN   978-0-937707-73-9.
  12. ↑ لاينغ، ر. أ.؛ بريدل، أ. هـ. (2002). "النماذج النسبية ومجال سرعة النفاثات في المجرة الراديوية 3C31" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 336 (1): 328-357 . arXiv : astro-ph/0206215 . Bibcode : 2002MNRAS.336..328L . doi : 10.1046/j.1365-8711.2002.05756.x . S2CID 17253191 . 
  13. ↑ مايزنهايمر ك؛ روزر هـ ج؛ هيلتنر ب ر؛ ييتس م ج؛ وآخرون (1989). "أطياف السنكروترون للبقع الساخنة الراديوية". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 219 : 63-86 . Bibcode : 1989A & A...219...63M . 
  14. ^ براتيك دابهادي- https://astronomycommunity.nature.com/posts/giant-radio-galaxies-the-cosmic-behemoths
  15. ↑ هاردكاسل إم جيه؛ بيركينشو إم؛ كاميرون آر إيه؛ هاريس دي إي؛ وآخرون (2003). "شدة المجال المغناطيسي في النقاط الساخنة والفصوص لثلاثة مصادر راديوية قوية من نوع FRII". مجلة الفيزياء الفلكية . 581 (2): 948-973 . arXiv : astro-ph/0208204 . Bibcode : 2002ApJ...581..948H . doi : 10.1086/344409 . S2CID 15207553 .  
  16. ↑ كرافت آر بي؛ فاسكيز إس؛ فورمان دبليو آر؛ جونز سي؛ وآخرون (2003). "انبعاث الأشعة السينية من الوسط بين النجمي الساخن والفص الراديوي الجنوبي الغربي للمجرة الراديوية القريبة سنتوروس أ". المجلة الفيزيائية الفلكية . 592 (1): 129-146 . arXiv : astro-ph/0304363 . Bibcode : 2003ApJ...592..129K . doi : 10.1086/375533 . S2CID 16971626 .  
  17. 1 2 "مجرة غريبة تكشف قصة مثيرة" . www.nrao.edu . تم الاطلاع عليه بتاريخ 25-12-2024 .
  18. ↑ هوتا، أناندا؛ سيروثيا، إس كيه؛ أوهياما، يويتشي؛ كونار، سي؛ كيم، سوك؛ ري، سو-تشانغ؛ سايكيا، دي جيه؛ كروستون، جيه إتش؛ ماتسوشيتا، ساتوكي (2011-10-01). "اكتشاف مجرة ​​راديوية دورية في مجرة ​​حلزونية مضيفة" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية: رسائل . 417 (1): L36– L40. arXiv : 1107.4742 . Bibcode : 2011MNRAS.417L..36H . doi : 10.1111/j.1745-3933.2011.01115.x . ISSN 1745-3925 . 
  19. ↑ ليدلو إم جيه؛ أوين إف إن؛ كيل دبليو سي (1998). "مجرة راديوية غير عادية في أبيل 428: مصدر FR I كبير وقوي في مجرة ​​مضيفة ذات قرص مهيمن". مجلة الفيزياء الفلكية . 495 (1): 227-238 . arXiv : astro-ph/9709213 . Bibcode : 1998ApJ...495..227L . doi : 10.1086/305251 . S2CID 18712724 . 
  20. ↑ بارثيل، ب. د. (1989). "هل كل كوازار موجه؟". المجلة الفيزيائية الفلكية . 336 : 606. رمز Bibcode : 1989ApJ...336..606B . doi : 10.1086/167038 .
  21. ↑ لاينغ، ر. أ. (1988). "جانبية النفاثات وإزالة الاستقطاب في مصادر الراديو القوية خارج المجرة". مجلة نيتشر . 331 (6152): 149-151 . Bibcode : 1988Natur.331..149L . doi : 10.1038/331149a0 . S2CID 45906162 . 
  22. ↑ غارينغتون إس؛ ليهي جيه بي؛ كونواي آر جي؛ لاينغ آر إيه (1988). "عدم تناظر منهجي في خصائص استقطاب مصادر الراديو المزدوجة". نيتشر . 331 (6152): 147-149 . Bibcode : 1988Natur.331..147G . doi : 10.1038/331147a0 . S2CID 4347023 . 
  23. ↑ ساكسينا أ.؛ مارينيلو م.؛ أوفيرزير ر.أ.؛ بيست ب.ن.؛ وآخرون . (2018). "اكتشاف مجرة ​​راديوية عند الانزياح الأحمر z = 5.72" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 480 (2): 2733-2742 . arXiv : 1806.01191 . Bibcode : 2018MNRAS.480.2733S . doi : 10.1093/mnras/sty1996 . 
  24. ↑ دالي، ر. أ.؛ دجورجوفسكي، س. ج. (2003). "تحديد معدلات تمدد الكون وتسارعه كدالة للانزياح الأحمر وقيود الطاقة المظلمة، بشكل مستقل عن النموذج". المجلة الفيزيائية الفلكية . 597 (1): 9-20 . arXiv : astro-ph/0305197 . Bibcode : 2003ApJ...597....9D . doi : 10.1086/378230 . S2CID 5423628 . 
  25. ↑ "مجموعة بيرسيوس: تشاندرا "تسمع" ثقبًا أسود فائق الكتلة في بيرسيوس" . تم الاسترجاع في 24-08-2008 .
  26. ^ ليهي جي بي (1993). "التنينات". في روزر، HJ؛ مايسنهايمر، ك (محرران). الطائرات في مصادر الراديو خارج المجرة . سبرينغر-فيرلاغ.
  27. ^ ماو ، ميني واي. بلانشارد، جاي م. أوين، فريزر. شويرمان، لورانت أو. سينغ، فيكرام. سكايفي، آنا؛ باراجي، زولت؛ نوريس، راي P.؛ مومجيان، إيمانويل؛ جونسون، جيا. براون ، إيان (2018/07/01). "أول اكتشاف VLBI لنواة DRAGN الحلزونية" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 478 (1): ل99 – ل104. أرخايف : 1805.03039 . بيب كود : 2018MNRAS.478L..99M . دوى : 10.1093/mnrasl/sly081 . ISSN 0035-8711 .