مغناطيس أحادي الجزيء

📅 آخر تحديث: ٣١ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٣١ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 7 صور
الموسوعة الحرة

المغناطيس أحادي الجزيء ( SMM ) هو مركب معدني عضوي يتميز بسلوك مغناطيسي فائق عند درجة حرارة حجب معينة على المستوى الجزيئي. في هذا النطاق الحراري، يُظهر المغناطيس أحادي الجزيء تخلفًا مغناطيسيًا ذا أصل جزيئي بحت. [ 1 ] [ 2 ] على عكس المغناطيسات التقليدية الضخمة والمغناطيسات الجزيئية ، فإن الترتيب المغناطيسي الجماعي بعيد المدى للعزوم المغناطيسية ليس ضروريًا. [ 2 ]

على الرغم من أن مصطلح "مغناطيس أحادي الجزيء" استُخدم لأول مرة عام 1996، [3] فقد تم الإبلاغ عن أول مغناطيس أحادي الجزيء، [Mn12O12(OAc)16 ( H2O ) 4] (المعروف اختصارًا باسم "Mn12")، عام 1991. [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] يتميز مركب أكسيد المنغنيز هذا بمكعب مركزي Mn ( IV ) 4O4 محاط بحلقة من 8 وحدات Mn (III) متصلة عبر روابط أوكسو جسرية ، ويُظهر سلوك استرخاء مغناطيسي بطيء حتى درجات حرارة تصل إلى حوالي 4 كلفن. [ 7 ] [ 8 ]

تتركز الجهود في هذا المجال بشكل أساسي على رفع درجات حرارة تشغيل المغناطيسات أحادية الجزيء إلى درجة حرارة النيتروجين السائل أو درجة حرارة الغرفة، وذلك لتمكين استخدامها في الذاكرة المغناطيسية. وإلى جانب رفع درجة حرارة الحجب، تُبذل جهود لتطوير مغناطيسات أحادية الجزيء ذات حواجز طاقة عالية لمنع إعادة توجيه الدوران السريع. [ 9 ] وقد أدى التسارع الأخير في هذا المجال البحثي إلى تحسينات كبيرة في درجات حرارة تشغيل المغناطيسات أحادية الجزيء لتتجاوز 70 كلفن. [ 10 ] [ 11 ] [ 12 ] [ 13 ]

قياس

سلوك أرهينيوس للاسترخاء المغناطيسي

بسبب التباين المغناطيسي للمغناطيسات أحادية الجزيء ، فإن العزم المغناطيسي عادةً ما يكون له اتجاهان مستقران فقط متوازيان عكسيًا، يفصل بينهما حاجز طاقة . يُحدد هذان الاتجاهان المستقران ما يُسمى "المحور السهل" للجزيء. عند درجة حرارة محددة، توجد احتمالية محدودة لانقلاب المغنطة وانعكاس اتجاهها. وكما هو الحال في المغناطيسات الفائقة ، يُطلق على متوسط ​​الزمن بين انقلابين اسم زمن استرخاء نيل، ويُعطى بالمعادلة التالية لنيل-أرهينيوس: [ 14 ]

τ-1=τ0-1خبرة⁡(-يوهـووكبتي){\displaystyle \tau ^{-1}=\tau _{0}^{-1}\exp \left({\frac {-U_{eff}}{k_{B}T}}\right)}

أين:

  • يمثل τ زمن الاسترخاء المغناطيسي، أو متوسط ​​الوقت الذي يستغرقه انعكاس مغنطة الجزيء بشكل عشوائي نتيجة للتقلبات الحرارية.
  • τ₀ هو طول زمني مميز للمادة، يُسمى زمن المحاولة أو فترة المحاولة (ويُسمى مقلوبه تردد المحاولة )؛ وقيمته النموذجية تتراوح بين 10⁻⁹ و 10⁻¹⁰ ثانية
  • يمثل U eff حاجز الطاقة المرتبط بانتقال المغنطة من اتجاه محورها السهل الأولي، عبر "مستوى صعب"، إلى اتجاه المحور السهل الآخر. ويُقاس حاجز الطاقة U eff عادةً بوحدة سم⁻¹ أو بالكلفن .
  • k B هو ثابت بولتزمان
  • T هي درجة الحرارة

يمكن أن يتراوح زمن الاسترخاء المغناطيسي هذا، τ ، من بضع نانوثوانٍ إلى سنوات أو لفترة أطول بكثير.

درجة حرارة الحجب المغناطيسي

تُعرَّف ما يُسمى بدرجة حرارة الحجب المغناطيسي ، T<sub> B </sub>، بأنها درجة الحرارة التي يقل عندها استرخاء المغنطة مقارنةً بالنطاق الزمني لتقنية بحث معينة. [ 15 ] تاريخيًا، عُرِّفت درجة حرارة الحجب للمغناطيسات أحادية الجزيء بأنها درجة الحرارة التي يكون عندها زمن الاسترخاء المغناطيسي للجزيء، τ ، مساويًا لـ 100 ثانية. يُعد هذا التعريف المعيار الحالي لمقارنة خصائص المغناطيسات أحادية الجزيء، ولكنه ليس ذا أهمية تقنية كبيرة. عادةً ما توجد علاقة بين زيادة درجة حرارة الحجب للمغناطيسات أحادية الجزيء وحاجز الطاقة. يبلغ متوسط ​​درجة حرارة الحجب للمغناطيسات أحادية الجزيء 4 كلفن. [ 16 ] تُعد أملاح الديسبيروزيوم-ميتالوسينيوم أحدث المغناطيسات أحادية الجزيء التي حققت أعلى درجة حرارة للتخلف المغناطيسي، وهي أعلى من درجة حرارة النيتروجين السائل. [ 9 ]

التبادل المغناطيسي داخل الجزيء

يتم التوسط في الاقتران المغناطيسي بين دوران أيونات المعادن عن طريق تفاعلات التبادل الفائق ، ويمكن وصفه بواسطة هاميلتونيان هايزنبرغ المتناحي التالي :

ح^حب=-∑أنا<ججأنا،جSأنا⋅Sج،{\displaystyle {\hat {\mathcal {H}}}_{HB}=-\sum _{i<j}J_{i,j}\mathbf {S} _{i}\cdot \mathbf {S} _{j},}

أينجأنا،ج{\displaystyle J_{i,j}}ثابت الاقتران بين اللف المغزلي i (المؤثر)Sأنا{\displaystyle \mathbf {S} _{i}}) والدوران j (المؤثرSج{\displaystyle \mathbf {S} _{j}}). بالنسبة لـ J الموجب ، يُطلق على الاقتران اسم المغناطيسية الحديدية (محاذاة متوازية للدوران) وبالنسبة لـ J السالب ، يُطلق على الاقتران اسم المغناطيسية المضادة للحديد (محاذاة متوازية عكسية للدوران): حالة أرضية ذات دوران عالٍ ، وانفصال عالي في المجال الصفري (بسبب التباين المغناطيسي العالي )، وتفاعل مغناطيسي ضئيل بين الجزيئات.

يمكن أن يؤدي اجتماع هذه الخصائص إلى تكوين حاجز طاقة ، بحيث يمكن أن يُحصر النظام في إحدى آبار الطاقة ذات الدوران العالي عند درجات الحرارة المنخفضة . [ 2 ] [ 17 ] [ 18 ] [ 19 ] [ 20 ]

عائق أمام الاسترخاء المغناطيسي

يمكن أن يمتلك المغناطيس أحادي الجزيء عزمًا مغناطيسيًا موجبًا أو سالبًا، ويحدد حاجز الطاقة بين هاتين الحالتين زمن استرخاء الجزيء بشكل كبير. يعتمد هذا الحاجز على العزم المغزلي الكلي للحالة الأرضية للجزيء وعلى تباينه المغناطيسي . ويمكن دراسة هذه الكمية الأخيرة باستخدام مطيافية الرنين المغناطيسي الإلكتروني (EPR) . [ 21 ]

أداء

يُحدد أداء المغناطيسات أحادية الجزيء عادةً بمعاملين: الحاجز الفعال للاسترخاء المغناطيسي البطيء ( U <sub>eff </sub>) ودرجة حرارة الحجب المغناطيسي ( TB ) . ورغم ارتباط هذين المتغيرين، فإن المتغير الأخير (TB ) هو الوحيد الذي يعكس أداء المغناطيس أحادي الجزيء في الاستخدام العملي بشكل مباشر. في المقابل، لا يرتبط الحاجز الحراري للاسترخاء المغناطيسي البطيء (U <sub>eff</sub> ) بدرجة حرارة الحجب المغناطيسي (TB ) إلا عندما يكون سلوك الاسترخاء المغناطيسي للجزيء متوافقًا تمامًا مع معادلة أرهينيوس.

يسرد الجدول أدناه درجات حرارة الحجب المغناطيسي وقيم U eff التمثيلية والسجلية لمدة 100 ثانية التي تم الإبلاغ عنها للمغناطيسات أحادية الجزيء.

معقديكتبتي بي (100-ثانية؛ ك)U eff (cm −1 )المرجع.السنة التي تم الإبلاغ عنها
[Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ]تَجَمَّع3 آلاف42  سم −1[ 5 ] [ 4 ] [ 6 ]1991
[K( 18-crown-6 )( THF ) 2 ][{[(Me 3 Si) 2 N ] 2 (THF)Tb} 2 ( μ - η 2 : η 2 -N 2 )]تَجَمَّع14 ألف227  سم −1[ 22 ]2011
Tb(Cp iPr5 ) 2أيون واحد52 ألف1205  سم −1[ 23 ]2019
[Dy(Cp ttt ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]*أيون واحد56 ألف1219  سم −1[ 10 ] [ 11 ]2017
[Dy(Cp iPr4Me ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]أيون واحد62 ألف1468  سم −1[ 12 ]2018
[ t BuPO(NH i Pr) 2 Dy(H 2 O)][I 3 ]أيون واحد2.4 ألف452  سم −1[ 24 ]2016
[Dy(Cp iPr4H ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]أيون واحد17 ألف1285  سم −1[ 12 ]2018
[Dy(Cp iPr5 )(Cp Me5 )][B(C 6 F 5 ) 4 ]أيون واحد67 ألف1541  سم −1[ 13 ]2018
[Dy(Cp iPr4Et ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]أيون واحد59 ألف1380  سم −1[ 12 ]2018
[Dy(Cp iPr5 ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]أيون واحد56 ألف1334  سم −1[ 12 ]2018
[Dy(O t Bu) 2 (py) 5 ][BPh 4 ]أيون واحد12 ألف1264  سم −1[ 25 ]2016

الاختصارات: OAc = أسيتات ، Cp ttt = 1,2,4-ثلاثي ( ثالثي بوتيل) سيكلوبنتادينيد، Cp Me5 = 1,2,3,4,5-خماسي (ميثيل) سيكلوبنتادينيد ، Cp iPr4H = 1,2,3,4-رباعي (أيزوبروبيل) سيكلوبنتادينيد، Cp iPr4Me = 1,2,3,4-رباعي (أيزوبروبيل)-5-(ميثيل) سيكلوبنتادينيد، Cp iPr4Et = 1-(إيثيل)-2,3,4,5-رباعي (أيزوبروبيل) سيكلوبنتادينيد، Cp iPr5 = 1,2,3,4,5-خماسي (أيزوبروبيل) سيكلوبنتادينيد

* تشير إلى المعلمات من العينات المخففة مغناطيسياً [ 26 ]

الأنواع

تجمعات معدنية

الفيريتين

شكّلت التجمعات المعدنية أساسًا لأكثر من عقد من أبحاث المغناطيس أحادي الجزيء، بدءًا من النموذج الأولي لهذا النوع من المغناطيس، وهو "Mn12 ". [4] [5] [6] هذا المركب عبارة عن مركب متعدد الفلزات من المنغنيز (Mn) صيغته الكيميائية [Mn12O12(OAc)16 ( H2O ) 4 ] ، حيث يرمز OAc إلى الأسيتات . يتميز هذا المركب بخاصية فريدة ، وهي انخفاض مغنطته بشكل ملحوظ تحت درجة حرارة الحجب. [Mn12O12 ( OAc ) 16 ( H2O ) 4 ] · 4H2O · 2AcOH، والذي يُعرف باسم "أسيتات المنغنيز-Mn12 " ، هو أحد الأشكال الشائعة لهذا المركب المستخدمة في الأبحاث. [ 27 ]

تعتمد المغناطيسات أحادية الجزيء أيضًا على تجمعات الحديد [ 15 ] نظرًا لاحتمالية امتلاكها حالات دوران مغزلي كبيرة. بالإضافة إلى ذلك، يُعتبر جزيء الفيريتين الحيوي مغناطيسًا نانويًا . في التجمع Fe8Br ، يُمثل الكاتيون Fe8 المركب [Fe8O2 ( OH ) 12 ( tacn ) 6 ] 8+ ، حيث يُمثل tacn مركب 1,4,7 -تريازاسيكلونونان .

كان المركب المكعب الحديدي [Fe₄ ( sae) ₄ (MeOH) ₄ ] أول مثال على مغناطيس جزيئي أحادي يتضمن عنقودًا من الحديد الثنائي، ويتكون لب هذا المركب من مكعب مشوه قليلاً بذرات الحديد والأكسجين على زوايا متبادلة. [ 28 ] ومن اللافت للنظر أن هذا المغناطيس الجزيئي الأحادي يُظهر مغناطيسية غير خطية، حيث تشير العزوم المغزلية الذرية لذرات الحديد الأربع في اتجاهين متعاكسين على طول محورين متعامدين تقريبًا. [ 29 ] أظهرت الحسابات النظرية أن إلكترونين مغناطيسيين تقريبًا يتمركزان على كل ذرة حديد، بينما تكون الذرات الأخرى غير مغناطيسية تقريبًا، ويحتوي سطح طاقة الوضع للاقتران المغزلي المداري على ثلاثة حدود دنيا محلية للطاقة مع حاجز تباين مغناطيسي أقل بقليل من 3 ملي إلكترون فولت. [ 30 ]

التطبيقات

أحد الاستخدامات المحتملة للمواد المغناطيسية أحادية الجزيء هو إنتاج أغشية رقيقة مغناطيسية فائقة الجودة لتغطية الأقراص الصلبة .

توجد أنواع عديدة مكتشفة واستخدامات محتملة. [ 31 ] [ 32 ] تمثل المغناطيسات أحادية الجزيء نهجًا جزيئيًا للمغناطيسات النانوية (الجسيمات المغناطيسية النانوية).

نظرًا لخاصية التباين الدوراني الكبير ثنائي الاستقرار، تُبشّر المغناطيسات أحادية الجزيء بتحقيق أصغر وحدة عملية للذاكرة المغناطيسية ، وبالتالي تُعدّ لبنات بناء محتملة للحاسوب الكمومي . [ 1 ] ونتيجةً لذلك، كرّست العديد من المجموعات جهودًا كبيرة لتصنيع المزيد من المغناطيسات أحادية الجزيء. وقد اعتُبرت هذه المغناطيسات لبنات بناء محتملة للحاسوب الكمومي . [ 33 ] المغناطيس أحادي الجزيء هو نظام يتكون من العديد من الدورانات المتفاعلة ذات مستويات طاقة منخفضة محددة بوضوح. يسمح التناظر العالي للمغناطيس أحادي الجزيء بتبسيط الدورانات التي يمكن التحكم بها في المجالات المغناطيسية الخارجية. تُظهر المغناطيسات أحادية الجزيء تباينًا دورانيًا قويًا ، وهي خاصية تسمح للمادة باكتساب خصائص متنوعة في اتجاهات مختلفة. يضمن التباين الدوراني أن تكون مجموعة من الدورانات المستقلة مفيدة لتطبيقات الحوسبة الكمومية. يُتيح وجود عدد كبير من اللفات المستقلة، مقارنةً بلفة واحدة، إنشاء كيوبت أكبر ، وبالتالي قدرة أكبر على الذاكرة. كما يُتيح تراكب اللفات المستقلة وتداخلها تبسيطًا إضافيًا لخوارزميات الحساب والاستعلامات الكلاسيكية.

نظريًا، تستطيع الحواسيب الكمومية التغلب على القيود الفيزيائية التي تفرضها الحواسيب التقليدية من خلال ترميز وفك ترميز الحالات الكمومية. وقد استُخدمت المغناطيسات الجزيئية المفردة في خوارزمية غروفر ، وهي نظرية بحث كمومي. [ 34 ] تتطلب مسألة البحث الكمومي عادةً استرجاع عنصر محدد من قاعدة بيانات غير مرتبة. في الأنظمة التقليدية، يُسترجع العنصر بعد N/2 محاولة، بينما يستخدم البحث الكمومي تراكبات البيانات لاسترجاع العنصر، مما يقلل البحث نظريًا إلى استعلام واحد. تُعتبر المغناطيسات الجزيئية المفردة مثالية لهذه الوظيفة نظرًا لتجمعها من اللفات المغزلية المستقلة. وقد استخدمت دراسة أجراها لوينبرغر ولوس، على وجه التحديد، البلورات لتضخيم عزم المغناطيسات الجزيئية ذات اللف المغزلي المفرد Mn12 و Fe8 . ووجد أن كلاً من Mn12 و Fe8 مثاليان لتخزين الذاكرة بزمن استرجاع يبلغ حوالي 10⁻¹⁰ ثانية . [ 34 ]

يتمثل أحد الأساليب الأخرى لتخزين المعلومات باستخدام المغناطيس الجزيئي أحادي الجزيء Fe₄ في تطبيق جهد بوابة للانتقال من الحالة المتعادلة إلى الحالة الأيونية السالبة. يوفر استخدام المغناطيسات الجزيئية ذات البوابات الكهربائية ميزة التحكم في مجموعة اللف المغزلي خلال فترة زمنية أقصر. [ 33 ] يمكن تطبيق المجال الكهربائي على المغناطيس الجزيئي أحادي الجزيء باستخدام طرف مجهر نفقي أو خط نقل . لا تتأثر التغيرات المقابلة في الموصلية بالحالات المغناطيسية، مما يثبت إمكانية تخزين المعلومات عند درجات حرارة أعلى بكثير من درجة حرارة الحجب. [ 16 ] تتضمن طريقة نقل المعلومات المحددة نقل البيانات من قرص DVD إلى وسيط قابل للقراءة آخر، كما هو موضح باستخدام جزيئات Mn¹² المنقوشة على البوليمرات. [ 35 ]

يُستخدم المغناطيس الجزيئي الأحادي (SMMs) أيضًا في المبردات المغناطيسية الحرارية. وقد تمكّن أسلوب التعلّم الآلي، بالاعتماد على البيانات التجريبية، من التنبؤ بمغناطيسات جزيئية أحادية جديدة ذات تغيرات كبيرة في الإنتروبيا، وبالتالي أكثر ملاءمة للتبريد المغناطيسي. تم اقتراح ثلاثة مغناطيسات جزيئية أحادية افتراضية للتخليق التجريبي: Cr₂Gd₂ ( OAc)₅، Mn₂Gd₂(OAc)₅ ، [ Fe₄Gd₆ ( O₃PCH₂Ph ) ₆ ( O₂CtBu ) ₁₄ ( MeCN ) ₂ ] . [ 36 ] تشمل الخصائص الرئيسية للمغناطيسات الجزيئية الأحادية التي تُسهم في خصائص الإنتروبيا : البُعد والروابط المنسقة.

بالإضافة إلى ذلك، وفرت المغناطيسات أحادية الجزيء للفيزيائيين منصات اختبار مفيدة لدراسة ميكانيكا الكم . وقد لوحظ لأول مرة النفق الكمي العياني للمغنطة في Mn₁₂O₁₂ ، والذي يتميز بخطوات متساوية التباعد في منحنى التخلف المغناطيسي. [ 37 ] كما لوحظ انخفاض دوري في معدل هذا النفق في المركب Fe₈ ، وتم تفسيره باستخدام الأطوار الهندسية . [ 38 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. 1 2 كريستو، جورج؛ جاتيشي، دانتي؛ هندريكسون، ديفيد ن.؛ سيسولي، روبرتا (2011). "مغناطيسات أحادية الجزيء". نشرة جمعية أبحاث المواد . 25 (11): 66-71 . doi : 10.1557/mrs2000.226 . ISSN 0883-7694 . 
  2. 1 2 3 مقدمة في المغناطيسية الجزيئية للدكتور جوريس فان سلاغرين.
  3. ↑ أوبين، شيلا إم جيه؛ ويمبل، مايكل دبليو؛ آدامز، ديفيد إم؛ تساي، هوي-لين؛ كريستو، جورج؛ هندريكسون، ديفيد إن. (1996). "مركبات MnIVMnIII3Cubane المشوهة كمغناطيسات أحادية الجزيء". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 118 (33): 7746. Bibcode : 1996JAChS.118.7746A . doi : 10.1021/ja960970f .
  4. 1 2 3 كانيشي، أندريا؛ جاتيشي، دانتي؛ سيسولي، روبرتا؛ بارا، آن لور؛ برونيل، لويس كلود؛ غييو، موريس (1991). "قابلية التأثر بالتيار المتردد، والمغنطة في المجال العالي، ودليل الرنين المغناطيسي الإلكتروني في نطاق الموجات المليمترية على وجود حالة أرضية S = 10 في [Mn12O12 ( CH3COO ) 16 ( H2O ) 4 ] .2CH3COOH.4H2O " . مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 113 ( 15): 5873. Bibcode : 1991JAChS.113.5873C . doi : 10.1021 / ja00015a057 .
  5. سيسولي ، روبرتا؛ تساي، هوي لين؛ شاك، آن ر .؛ وانغ، شيي؛ فينسنت، جون ب.؛ فولتينغ، كيرستن؛ غاتيشي، دانتي؛ كريستو، جورج؛ هندريكسون، ديفيد ن. (1993). "جزيئات ذات دوران مغزلي عالٍ: [Mn12O12 ( O2CR ) 16 ( H2O ) 4 ] " . مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 115 (5): 1804-1816 . Bibcode : 1993JAChS.115.1804S . doi : 10.1021/ja00058a027 . ISSN 0002-7863 . 
  6. 1 2 3 سيسولي، ر.؛ جاتيشي، د.؛ كانيشي، أ.؛ نوفاك، م.أ. (1993). "الاستقرار المغناطيسي الثنائي في عنقود أيوني معدني". مجلة نيتشر . 365 (6442): 141-143 . رمز Bibcode : 1993Natur.365..141S . doi : 10.1038/365141a0 . ISSN 0028-0836 . S2CID 4235125 .  
  7. ↑ ليس، ت. (1980). "تحضير وبنية وخواص مغناطيسية لكربوكسيلات المنغنيز المختلطة التكافؤ ذات الاثني عشر نواة". مجلة أكتا كريستالوغرافيكا، القسم ب . 36 (9): 2042. رمز Bibcode : 1980AcCrB..36.2042L . doi : 10.1107/S0567740880007893 .
  8. ↑ كيمياء المواد النانوية التركيبية ؛ يانغ، ب.، محرر؛ دار النشر العالمية العلمية: هونغ كونغ، 2003.
  9. 1 2 سبري، لوكاس؛ بوبوف، أليكسي أ. (26-02-2019). "التطورات الحديثة في مغناطيسية الجزيئات المفردة لمركبات الديسبروزيوم المعدنية الفوليرينية" . معاملات دالتون . 48 (9): 2861-2871 . doi : 10.1039/C8DT05153D . ISSN 1477-9234 . PMC 6394203. PMID 30756104 .   
  10. 1 2 جو، فو شنغ؛ داي، بنيامين م. تشن، يان كونغ؛ تونغ، مينغ ليانغ؛ مانسيكاماكي، أكسيلي؛ ليفيلد ، ريتشارد أ. (11/09/2017). "مغناطيس جزيء أحادي الديسبروسيوم ميتالوسين يعمل عند الحد المحوري" . Angewandte Chemie الطبعة الدولية . 56 (38): 11445– 11449. بيب كود : 2017ACIE...5611445G . دوى : 10.1002/anie.201705426 . بميد 28586163 . 
  11. 1 2 غودوين، كونراد أ.ب.؛ أورتو، فابريزيو؛ ريتا، دانيال؛ تشيلتون، نيكولاس ف.؛ ميلز، ديفيد ب. (2017). "التخلف المغناطيسي الجزيئي عند 60 كلفن في ديسبروسوسينيوم" (ملف PDF) . مجلة نيتشر . 548 (7668): 439-442 . Bibcode : 2017Natur.548..439G . doi : 10.1038/nature23447 . ISSN 0028-0836 . PMID 28836589. S2CID 4454501 .   
  12. 1 2 3 4 5 راندال ماكلين، ك.؛ غولد، كولين أ.؛ تشاكاراويت، خيتباكورن؛ تيت، سيمون ج.؛ غروشينز، توماس ج.؛ لونغ، جيفري ر.؛ هارفي، بنجامين ج. (2018). "الحجب المغناطيسي عند درجات الحرارة العالية والارتباطات المغناطيسية الهيكلية في سلسلة من مغناطيسات جزيء واحد من ميتالوسينيوم الديسبروزيوم (III)" . العلوم الكيميائية . 9 (45): 8492-8503 . doi : 10.1039/C8SC03907K . ISSN 2041-6520 . PMC 6256727. PMID 30568773 .   
  13. 1 2 غو، فو-شنغ؛ داي، بنجامين م.؛ تشين، يان-كونغ؛ تونغ، مينغ-ليانغ؛ مانسيكاماكي، أكسيلي؛ لايفيلد، ريتشارد أ. (21-12-2018). "تخلف مغناطيسي يصل إلى 80 كلفن في مغناطيس جزيئي أحادي من ميتالوسين الديسبروسيوم" . مجلة ساينس . 362 (6421): 1400-1403 . Bibcode : 2018Sci...362.1400G . doi : 10.1126/science.aav0652 . ISSN 0036-8075 . PMID 30337456 .  
  14. ^ نيل، ل. (1949). “نظرية التدريب المغناطيسي على الحبيبات ذات الزعانف باستخدام تطبيقات على الأرض”. آن. جيوفيس . 5 : 99 - 136.(باللغة الفرنسية؛ تتوفر ترجمة إنجليزية في: Kurti, N., ed. (1988). Selected Works of Louis Néel . Gordon and Breach. pp. 407– 427. ISBN)  978-2-88124-300-4.).
  15. 1 2 جاتيشي، دانتي (2000). "مغناطيسات أحادية الجزيء تعتمد على تجمعات أكسيد الحديد (III)". اتصالات كيميائية (9): 725-732 . doi : 10.1039/a908254i . hdl : 11380/303540 ..
  16. هاو ، هوا؛ تشنغ، شياو هونغ؛ جيا، تينغ؛ تسنغ، تشي (18 يونيو 2015). "جهاز ذاكرة يعمل في درجة حرارة الغرفة باستخدام مغناطيسات أحادية الجزيء" . مجلة RSC Advances . 5 (67): 54667–54671 . رمز Bibcode : 2015RSCAd...554667H . doi : 10.1039/C5RA07774E . ISSN 2046-2069 . 
  17. ↑ المغناطيسات المحبطة مؤرشفة في 14 مارس 2008، في Wayback Machine ، معهد لايبنيز لأبحاث الحالة الصلبة والمواد، دريسدن، ألمانيا.
  18. ↑ صفحة مقدمة الويب عن المغناطيسية الجزيئية .
  19. ↑ مقالة ScienceDaily (27 مارس 2000) اكتشاف العديد من المغناطيسات الجديدة أحادية الجزيء .
  20. ↑ الصفحة الرئيسية للمختبر الفيزيائي الوطني (المملكة المتحدة) > العلوم والتكنولوجيا > الظواهر الكمومية > الفيزياء النانوية > بحث - مقالة المغناطيسات الجزيئية .
  21. ↑ سيريرا، جوردي؛ رويز، إليسيو؛ ألفاريز، سانتياغو؛ نيس، فرانك؛ كورتوس، ينس (2009). "كيفية بناء جزيئات ذات تباين مغناطيسي كبير" . مجلة الكيمياء الأوروبية . 15 (16): 4078-4087 . Bibcode : 2009ChEuJ..15.4078C . doi : 10.1002/chem.200801608 . ISSN 1521-3765 . PMID 19248077 .  
  22. ↑ راينهارت، جيفري د.؛ فانغ، مينغ؛ إيفانز، ويليام ج.؛ لونغ، جيفري ر. (14-09-2011). "مركب تيربيوم AN 2 3- ذو جسر جذري يُظهر تخلفًا مغناطيسيًا عند 14 كلفن". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 133 (36): 14236-14239 . Bibcode : 2011JAChS.13314236R . doi : 10.1021/ja206286h . ISSN 0002-7863 . PMID 21838285. S2CID 207071708 .   
  23. ↑ غولد، كولين أ؛ ماكلين، ك. راندال؛ يو، جيسون م؛ غروشينز، توماس ج؛ فورش، فيليب؛ هارفي، بنجامين ج؛ لونغ، جيفري ر. (2019-08-02). "تخليق ومغناطيسية معقدات الميتالوسين الخطية المحايدة للتيربيوم (II) والديسبروسيوم (II)". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 141 (33): 12967-12973 . Bibcode : 2019JAChS.14112967G . doi : 10.1021/jacs.9b05816 . PMID: 31375028. S2CID : 199388151 .  
  24. ↑ غوبتا، سانديب ك.؛ راجيش كومار، ثايالان؛ راجارامان، غوبالان؛ موروغافيل، راماسوامي (2016-07-26). "مغناطيس أيوني أحادي مستقر في الهواء من الديسبيروزيوم (III) ذو حاجز تباين عالي ودرجة حرارة حجب عالية" . العلوم الكيميائية . 7 (8): 5181-5191 . doi : 10.1039/C6SC00279J . ISSN 2041-6539 . PMC 6020529. PMID 30155168 .   
  25. ↑ دينغ، يو-سونغ؛ تشيلتون، نيكولاس ف.؛ وينبيني، ريتشارد إي بي؛ تشنغ، يان-تشن (2016). "حول الاقتراب من حد التباين المغناطيسي الجزيئي: مغناطيس جزيئي أحادي من الديسبروزيوم (III) خماسي الهرم ثنائي الشكل شبه مثالي" . Angewandte Chemie International Edition . 55 (52): 16071–16074 . doi : 10.1002/anie.201609685 . ISSN 1521-3773 . PMID 27874236 .  
  26. ↑ جيانسيراكوسا، ماركوس جيه؛ كوستوبولوس، أندرياس كيه؛ كوليسون، ديفيد؛ وينبيني، ريتشارد إي بي؛ تشيلتون، نيكولاس إف. (13 يونيو 2019). "ربط درجات حرارة الحجب بآليات الاسترخاء في المغناطيسات أحادية المعدن أحادية الجزيء ذات حواجز الطاقة العالية (Ueff > 600 كلفن)" . مجلة الاتصالات الكيميائية . 55 (49): 7025-7028 . doi : 10.1039/C9CC02421B . ISSN 1364-548X . PMID 31066737. S2CID 147706997 .   
  27. ↑ يانغ، إي؛ هاردن، نيكولاس؛ ويرنسدورفر، وولفغانغ؛ زاخاروف، ليف؛ بريتشين، إيوان ك.؛ راينغولد، أرنولد ل.؛ كريستو، جورج؛ هندريكسون، ديفيد ن. (2003). "مغناطيسات أحادية الجزيء من المنغنيز Mn4 ذات نواة ماسية مستوية و S=9". متعدد السطوح . 22 ( 14-17 ): 1857. doi : 10.1016/S0277-5387(03)00173-6 .
  28. ↑ أوشيو، هـ.؛ هوشينو، ن.؛ إيتو، ت. (2000). "السلوك المغناطيسي الفائق في مكعب حديد (II) مُرتبط بجسر ألكوكسو". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 122 (50): 12602-12603 . Bibcode : 2000JAChS.12212602O . doi : 10.1021/ja002889p .
  29. ↑ أوشيو، هـ.؛ هوشينو، ن.؛ إيتو، ت.؛ ناكانو، م. (2004). "مغناطيسات أحادية الجزيء من مكعبات حديدية: تباين مغناطيسي مُتحكم به هيكليًا". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 126 (28): 8805-8812 . Bibcode : 2004JAChS.126.8805O . doi : 10.1021/ja0487933 . PMID 15250734 . 
  30. ↑ مانز، ت. أ.؛ شول، د. س. (2011). "طرق حساب عزم الدوران الذري الدقيق للمغناطيسية الخطية وغير الخطية في المواد الدورية وغير الدورية". مجلة الكيمياء النظرية والحسابية . 7 (12): 4146-4164 . Bibcode : 2011JCTC....7.4146M . doi : 10.1021/ct200539n . PMID: 26598359 . 
  31. ↑ كافاليني، ماسيميليانو؛ فاكيني، ماسيمو؛ ألبونيتي، كريستيانو؛ بيسكاريني، فابيو (2008). "مغناطيسات الجزيئات المفردة: من الأغشية الرقيقة إلى الأنماط النانوية". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 10 (6): 784-93 . Bibcode : 2008PCCP...10..784C . doi : 10.1039/b711677b . hdl : 11380/963240 . PMID 18231680 . 
  32. ↑ مغناطيسات جزيئية مفردة جديدة رائعة ، 26 مارس 2008 - ملخص المقال: ميليوس، كونستانتينوس ج.؛ بيليجكوس، ستيرجيوس؛ بريتشين، إيوان ك. (2008). "تبديل الدوران في الحالة الأرضية عبر تشويه هيكلي مُوجَّه: مغناطيسات جزيئية مفردة ملتوية من ساليسيلالدوكسيمات مشتقة". معاملات دالتون (14): 1809-1817 . doi : 10.1039/b716355j . PMID 18369484 . 
  33. 1 2 ستيبانينكو، ديميتري؛ تريف، ميرسيا؛ لوس، دانيال (2008-10-01). "الحوسبة الكمومية باستخدام المغناطيسات الجزيئية" . مجلة إنورجانيكا كيميكا أكتا . رواد الكيمياء: دانتي جاتيسكي (الجزء الثاني). 361 (14): 3740-3745 . arXiv : cond-mat/0011415 . doi : 10.1016/j.ica.2008.02.066 . ISSN 0020-1693 . 
  34. 1 2 لوينبرجر، مايكل ن.؛ الخسارة دانيال (2001-04-12). “الحوسبة الكمومية في المغناطيس الجزيئي” . طبيعة . 410 (6830): 789–793 . أرخايف : cond-mat/0011415 . بيب كود : 2001Natur.410..789L . دوى : 10.1038/35071024 . ردمك 1476-4687 . بميد 11298441 . S2CID 4373008 .   
  35. ^ كافاليني، ماسيميليانو. جوميز سيجورا، جوردي؛ رويز مولينا، دانيال؛ ماسي، ماسيميليانو؛ ألبونيتي، كريستيانو؛ روفيرا، كونسيبسيو؛ فيسيانا، جاومي؛ بيسكاريني، فابيو (2005). "تخزين المعلومات المغناطيسية على البوليمرات باستخدام مغناطيس منقوش أحادي الجزيء" . أنجيواندتي كيمي . 117 (6): 910-914 . بيب كود : 2005AngCh.117..910C . دوى : 10.1002/ange.200461554 . ردمك 1521-3757 . 
  36. ↑ هوليس، لودفيج؛ شيفارام، بي إس؛ بالاشاندران، براسانا في. (2019-06-03). "تصميم مغناطيسات أحادية الجزيء لتطبيقات المغناطيسية الحرارية باستخدام التعلم الآلي" . رسائل الفيزياء التطبيقية . 114 (22): 222404. رمز Bibcode : 2019ApPhL.114v2404H . doi : 10.1063/1.5094553 . ISSN 0003-6951 . S2CID 197477060 .  
  37. ↑ جاتيشي، دانتي؛ سيسولي، روبرتا (20 يناير 2003). "النفق الكمومي للمغنطة والظواهر ذات الصلة في المواد الجزيئية". Angewandte Chemie International Edition . 42 (3): 268–297 . Bibcode : 2003ACIE...42..268G . doi : 10.1002/anie.200390099 . PMID 12548682 . 
  38. ↑ ويرنسدورفر، و. (2 أبريل 1999). "تداخل الطور الكمومي وتأثيرات التكافؤ في التجمعات الجزيئية المغناطيسية". مجلة ساينس . 284 (5411): 133-135 . Bibcode : 1999Sci...284..133W . doi : 10.1126/science.284.5411.133 . PMID 10102810 .