ثقب أسود نجمي

📅 آخر تحديث: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 1 صور
الموسوعة الحرة

تصور فني لثقب أسود ذي كتلة نجمية (يسار) في المجرة الحلزونية NGC 300 ؛ وهو مرتبط بنجم وولف-رايت.

الثقب الأسود النجمي (أو الثقب الأسود ذو الكتلة النجمية ) هو ثقب أسود يتشكل نتيجة الانهيار الجذبي لنجم . [ 1 ] تتراوح كتلتها من حوالي خمسة إلى عدة عشرات من كتل الشمس . [ 2 ] قد تكون بقايا انفجارات المستعرات العظمى ، ولكن قد تعمل آليات تكوين أخرى. [ 3 ]

ملكيات

بحسب نظرية انعدام الشعر ، لا يمكن أن يمتلك الثقب الأسود سوى ثلاث خصائص أساسية: الكتلة، والشحنة الكهربائية، والزخم الزاوي. وينتج الزخم الزاوي للثقب الأسود النجمي عن قانون حفظ الزخم الزاوي للنجم أو الأجسام التي أنتجته.

يُعدّ الانهيار الجذبي للنجم أمرًا حتميًا في نهاية عمر النجم الضخم، عندما تنضب جميع مصادر طاقته. إذا كانت كتلة الجزء المنهار من النجم أقل من حد تشاندراسيكار ، ينتج قزم أبيض . أما إذا كانت الكتلة أعلى ولكنها أقل من حد تولمان-أوبنهايمر-فولكوف (TOV) للمادة المتدهورة نيوترونيًا ، فإن الناتج النهائي هو نجم نيوتروني . وإذا تجاوزت كتلة النجم المنهار حد TOV، فسيستمر الانهيار حتى يتشكل ثقب أسود . هذه الحدود لتكوين النجوم المدمجة تقريبية وقد تختلف باختلاف التركيب الكيميائي ودوران النجم.

لا يزال الحد الأقصى لكتلة النجم النيوتروني قبل أن ينهار ليتحول إلى ثقب أسود غير مفهوم تمامًا. في عام 1939، قُدِّر هذا الحد بـ 0.7 كتلة شمسية، وهو ما يُعرف بحد TOV . وفي عام 1996، وضع تقدير مختلف هذه الكتلة العليا في نطاق يتراوح بين 1.5 و3 كتل شمسية. [ 4 ] أما الحد الأقصى للكتلة المرصودة للنجوم النيوترونية فيبلغ حوالي 2.14 كتلة شمسية ، وذلك بالنسبة للنجم PSR J0740+6620 الذي اكتُشف في سبتمبر 2019. [ 5 ] 

في نظرية النسبية العامة ، يمكن أن يوجد ثقب أسود بأي كتلة. كلما انخفضت الكتلة، زادت كثافة المادة اللازمة لتكوين ثقب أسود. (انظر، على سبيل المثال، مناقشة نصف قطر شوارزشيلد ، وهو نصف قطر الثقب الأسود). لا توجد عمليات نجمية معروفة يمكنها إنتاج ثقوب سوداء بكتلة أقل من بضعة أضعاف كتلة الشمس. إذا وُجدت ثقوب سوداء بهذا الصغر، فمن المرجح أنها ثقوب سوداء بدائية . حتى عام 2016، كان أكبر ثقب أسود نجمي معروف هو15.65 ± 1.45 كتلة شمسية. [ 6 ] في سبتمبر 2015، تم رصد ثقب أسود دوار بحجمتم اكتشاف كتلة تبلغ 62 ± 4 كتلة شمسية بواسطة موجات الجاذبية، وذلك أثناء تشكلها نتيجة اندماج ثقبين أسودين أصغر حجماً. [ 7 ] اعتبارًا من يونيو 2020 ، تم الإبلاغ عن النظام الثنائي 2MASS J05215658+4359220 [ 8 ] بأنه يستضيف أصغر ثقب أسود معروف حاليًا للعلم، بكتلة تبلغ 3.3 كتلة شمسية وقطر يبلغ 19.5 كيلومترًا فقط.

توجد أدلة رصدية على وجود نوعين آخرين من الثقوب السوداء، وهما أضخم بكثير من الثقوب السوداء النجمية. وهما الثقوب السوداء متوسطة الكتلة (في مركز العناقيد الكروية ) والثقوب السوداء فائقة الكتلة في مركز مجرة ​​درب التبانة والمجرات الأخرى.

أنظمة الأشعة السينية الثنائية المدمجة

يمكن رصد الثقوب السوداء النجمية في الأنظمة الثنائية المتقاربة عندما تنتقل المادة من النجم المرافق إلى الثقب الأسود؛ إذ تكون الطاقة المنبعثة أثناء سقوط المادة باتجاه النجم المدمج هائلة لدرجة أنها تسخن إلى درجات حرارة تصل إلى مئات الملايين من الدرجات، وتشعّ أشعة سينية . وبالتالي، يمكن رصد الثقب الأسود بالأشعة السينية، بينما يمكن رصد النجم المرافق باستخدام التلسكوبات البصرية . وتتشابه كمية الطاقة المنبعثة من الثقوب السوداء والنجوم النيوترونية ، ولذلك يصعب في كثير من الأحيان التمييز بينهما.

تُستمدّ الكتل المُستنتجة من رصد مصادر الأشعة السينية المُدمجة (بدمج بيانات الأشعة السينية والبيانات البصرية). جميع النجوم النيوترونية المُحددة كتلتها أقل من 3.0 كتلة شمسية؛ ولا تُظهر أي من الأنظمة المُدمجة ذات الكتلة التي تزيد عن 3.0 كتلة شمسية خصائص النجم النيوتروني. يُرجّح هذا التباين في الحقائق أن تكون فئة النجوم المُدمجة ذات الكتلة التي تزيد عن 3.0 كتلة شمسية ثقوبًا سوداء.

تجدر الإشارة إلى أن هذا البرهان على وجود الثقوب السوداء النجمية لا يعتمد كلياً على الملاحظة، بل على النظرية: إذ لا يمكننا تصور أي جسم آخر لهذه الأنظمة النجمية المدمجة الضخمة في الثنائيات النجمية سوى الثقب الأسود. ويتمثل البرهان المباشر على وجود الثقب الأسود في رصد مدار جسيم (أو سحابة غاز) يسقط فيه.

ركلات الثقب الأسود

تُعزى المسافات الشاسعة التي تصل إليها بعض الأنظمة الثنائية فوق مستوى المجرة إلى دفعات الثقوب السوداء عند ولادتها. ويبدو توزيع سرعة هذه الدفعات مشابهًا لتوزيع سرعة دفعات النجوم النيوترونية . كان من المتوقع أن تكون الزخمات متماثلة، مع تلقي الثقوب السوداء سرعة أقل من النجوم النيوترونية نظرًا لكتلتها الأكبر، لكن يبدو أن هذا ليس هو الحال [ 9 ] ، وهو ما قد يُعزى إلى ارتداد المادة المقذوفة بشكل غير متماثل، مما يزيد من زخم الثقب الأسود الناتج. [ 10 ]

فجوات الكتلة

تتنبأ بعض نماذج تطور النجوم بأن الثقوب السوداء ذات الكتل ضمن نطاقين لا يمكن أن تتشكل مباشرةً من خلال الانهيار الجذبي لنجم. ويُشار إلى هذين النطاقين أحيانًا بفجوة الكتلة "الدنيا" و"العليا"، وهما يمثلان تقريبًا نطاقي 2 إلى 5 و50 إلى 150 كتلة شمسية ( M☉ ) على التوالي . [ 11 ] ويُذكر نطاق آخر للفجوة العليا وهو 52 إلى 133 M☉ . [ 12 ] ويُعتبر 150 M☉ الحد الأقصى لكتلة النجوم في العصر الحالي للكون. [ 13 ] 

فجوة كتلة أقل

يُشتبه بوجود فجوة كتلة دنيا استنادًا إلى ندرة المرشحين المرصودين بكتل تقع ضمن نطاق كتل شمسية قليلة فوق الحد الأقصى الممكن لكتلة النجم النيوتروني. [ 11 ] ولا يزال وجود هذه الفجوة المحتملة وأساسها النظري غير مؤكدين. [ 14 ] وقد يتعقد الوضع بسبب احتمال أن تكون أي ثقوب سوداء تم العثور عليها في هذا النطاق الكتلي قد تكونت عن طريق اندماج أنظمة النجوم النيوترونية الثنائية، وليس عن طريق انهيار النجوم. [ 15 ] وقد أبلغ فريق LIGO/Virgo عن ثلاثة أحداث مرشحة ضمن عمليات رصد موجات الجاذبية في الجولة O3، بكتل مكونات تقع ضمن فجوة الكتلة الدنيا هذه. كما تم الإبلاغ عن رصد نجم عملاق ساطع يدور بسرعة في نظام ثنائي مع رفيق غير مرئي لا يصدر أي ضوء، بما في ذلك الأشعة السينية، ولكن كتلته تبلغ3.3 +2.8 −0.7 كتلة شمسية. يُفسَّر هذا على أنه يشير إلى احتمال وجود العديد من الثقوب السوداء منخفضة الكتلة التي لا تستهلك حاليًا أي مادة، وبالتالي لا يمكن رصدها عبر البصمة الإشعاعية المعتادة. [ 16 ]

فجوة الكتلة العليا

تُتنبأ النماذج الشاملة لتطور النجوم في مراحلها المتأخرة بوجود فجوة في الكتلة العليا. من المتوقع أنه مع ازدياد الكتلة، تصل النجوم فائقة الكتلة إلى مرحلة يحدث فيها مستعر أعظم ناتج عن عدم استقرار الأزواج ، وخلال هذه المرحلة ، يؤدي إنتاج الأزواج - أي إنتاج الإلكترونات والبوزيترونات الحرة في تصادم نوى الذرات مع أشعة غاما عالية الطاقة - إلى انخفاض مؤقت في الضغط الداخلي الذي يدعم لب النجم ضد الانهيار الجذبي. [ 17 ] يؤدي هذا الانخفاض في الضغط إلى انهيار جزئي، والذي بدوره يتسبب في احتراق متسارع بشكل كبير في انفجار نووي حراري متسارع ، مما ينتج عنه انفجار النجم بالكامل دون ترك أي بقايا نجمية. [ 18 ]

لا تحدث المستعرات العظمى الناتجة عن عدم استقرار الأزواج إلا في النجوم التي تتراوح كتلتها بين 130 و250 كتلة شمسية ( M☉ ) وتتميز بانخفاض نسبة المعادن فيها (انخفاض وفرة العناصر الأخرى غير الهيدروجين والهيليوم - وهي حالة شائعة في نجوم الجيل الثالث ). ومع ذلك، يُتوقع أن تتسع فجوة الكتلة هذه إلى حوالي 45 كتلة شمسية بفعل فقدان الكتلة النبضي الناتج عن عدم استقرار الأزواج، قبل حدوث انفجار مستعر أعظم "عادي" وانهيار النواة. [ 19 ] في النجوم غير الدوارة ، قد يصل الحد الأدنى لفجوة الكتلة العليا إلى 60 M☉ . [ 20 ] وقد تم النظر في إمكانية الانهيار المباشر للنجوم ذات كتلة النواة التي تزيد عن 133 M☉ إلى ثقوب سوداء ، الأمر الذي يتطلب كتلة نجمية إجمالية تزيد عن 260 M☉ ، ولكن قد يكون هناك احتمال ضئيل لرصد بقايا مستعر أعظم بهذه الكتلة العالية؛ أي أن الحد الأدنى لفجوة الكتلة العليا قد يمثل حدًا أقصى للكتلة. [ 12 ]

فُسِّرت الملاحظات الأولية لنظام LB-1، الذي يتألف من نجم ونجم مرافق غير مرئي، على أنه ثقب أسود بكتلة تقارب 70 ضعف كتلة الشمس، وهو ما يستبعده الحد الأعلى لفجوة الكتلة. إلا أن المزيد من الدراسات قد أضعفت هذا الادعاء.

قد يتم العثور على الثقوب السوداء أيضًا في فجوة الكتلة من خلال آليات أخرى غير تلك التي تشمل نجمًا واحدًا، مثل اندماج الثقوب السوداء.

مرشحين

تحتوي مجرتنا درب التبانة على العديد من الثقوب السوداء المرشحة ذات الكتلة النجمية، وهي أقرب إلينا من الثقب الأسود فائق الكتلة في مركز المجرة . معظم هذه الثقوب المرشحة هي أعضاء في أنظمة ثنائية للأشعة السينية، حيث يسحب الجسم المضغوط المادة من شريكه عبر قرص تراكمي. تتراوح كتل الثقوب السوداء المحتملة في هذه الأزواج من ثلاث إلى أكثر من اثنتي عشرة كتلة شمسية . [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ]

اسمالكتلة ( الكتل الشمسية )الفترة المدارية (بالأيام)المسافة من الأرض ( سنة ضوئية )الإحداثيات السماوية [ 24 ]
بي إتش سيرفيق
جايا BH332.70  ±  0.820.76  ±  0.054253.1  ±  98.5 192619:39:19  +14:55:54
سيج إكس-121.2 ± 2.2 [ 25 ]40.6 +7.7 −7.1 [ 25 ]5.6 6000...800019:58:22 +35:12:06
GRS 1915+105 /V1487 Aql14  ±  4.0≈133.54000019:15:12 +10:56:44
V404 Cyg12  ±  26.06.5 7800  ±  460 [ 26 ]20:24:04 +33:52:03
A0620-00 /V616 Mon11  ±  22.6–2.80.33 350006:22:44 -00:20:45
XTE J1650-5009.7  ±  1.6 [ 27 ]5-100.32 [ 28 ]1076316:50:01 -49:57:45
جايا بي إتش 19.62  ±  0.180.93  ±  0.05185.59  ±  0.05 156017:28:41 -00:34:52
XTE J1550-564 /V381 نور9.6  ±  1.26.0...7.51.51700015:50:59 - 56:28:36
4U 1543-475 /IL Lupi9.4  ±  1.00.251.12400015:47:09 - 47:40:10
جايا BH28.94  ±  0.341.07  ±  0.191276.7  ±  0.6 380013:50:17 -59:14:20
MAXI J1305-704 [ 29 ]8.9 +1.6 −1.00.43  ±  0.160.394  ±  0.0042450013:06:55 -70:27:05
GS 1354-64 (BW Cir) [ 30 ]7.9  ±  0.51.1  ±  0.12.5445>8150013:58:10 -64:44:06
XTE J1859+226 (V406 Vul) [ 31 ]7.8  ±  1.90.55  ±  0.160.276  ±  0.00318:58:42 +22:39:29
HD 130298 [ 32 ]>7.7  ±  1.524.2  ±  3.814.60 791014:49:34 -56:25:38
NGC 3201 #21859 [ 33 ] [ 34 ]7.68  ±  0.500.61  ±  0.052.2422  ±  0.00011570010:17:39 -46:24:25
GS 2000+25 /QZ Vul7.5  ±  0.34.9...5.10.35 880020:02:50 +25:14:11
XTE J1819-254 /V4641 Sgr7.1  ±  0.35...82.8224000...40000 [ 35 ]18:19:22 - 25:24:25
LB-1 (متنازع عليه) [ 36 ]7  ±  2 [ 36 ]1.5  ±  0.4 [ 36 ]78.7999  ±  0.0097 [ 36 ]15000 [ 37 ]06:11:49  +22:49:32 [ 38 ]
GRS 1124-683 / نوفا موسكا 1991 / GU Mus7.0  ±  0.60.431700011:26:27 -68:40:32
ح 1705-25 /نوفا أوفيوتشي 1977/V2107 أوف [ 39 ]6.95  ±  1.35 [ 40 ]0.34  ±  0.080.5212517:08:15 -25:05:30
XTE J1118+480 /KV UMa6.8  ±  0.46...6.50.17 620011:18:11 +48:02:13
MAXI J1820+070 [ 41 ]6.75 +0.64 −0.460.49  ±  0.10.68549  ±  0.00001 980018:20:22 +07:11:07
GRO J1655-40 /V1033 Sco6.3  ±  0.32.6...2.82.8 5000...1100016:54:00 -39:50:45
GX 339-4 /V821 Ara5.85...61.751500017:02:50 -48:47:23
GRO J1719-24≥4.9≈1.6ربما 0.6 [ 42 ] 850017:19:37 -25:01:03
NGC 3201 #12560 [ 33 ] [ 34 ]4.53  ±  0.210.81  ±  0.05167.01  ±  0.091570010:17:37 -46:24:55
GRS 1009-45  / نوفا فيلوروم 1993/مم فيلوروم [ 43 ]4.3  ±  0.10.5...0.650.285206  ± 0.00000141720010:13:36 -45:04:33
GRO J0422+32 /V518 لكل4  ±  11.10.21 850004:21:43 +32:54:27

خارج المجرة

تأتي الأجسام المرشحة من خارج مجرتنا من خلال رصد موجات الجاذبية :

خارج مجرتنا
اسمكتلة الحُفر السوداء ( الكتل الشمسية )كتلة الجسم المرافق (الكتل الشمسية)الفترة المدارية (بالأيام)المسافة من الأرض ( بالسنوات الضوئية )الموقع [ 24 ]
GW190521 (155 +17 −11 ) م ☉78 +9 −5 [ 44 ]78 +9 −5 [ 44 ]
GW150914 (62  ±  4) M ☉36  ±  429  ±  4.1.3  مليار
GW170104 (48.7  ±  5) M ☉31.2  ±  719.4  ±  6.1.4  مليار
GW170814 (53.2 +3.2 −2.5 ) M ☉30.5 +5.7 −3.025.3 +2.8 −4.21.8  مليار
GW19041229.78.42.4  مليار
GW19081422.2–24.32.50–2.67
GW151226 (21.8  ±  3.5) M ☉14.2  ±  67.5  ±  2.3.2.9  مليار
GW17060812 +7 −27  ±  21.1  مليار

مرشحون من خارج مجرتنا من الثنائيات التي تبعث الأشعة السينية:

اسمالمجرة المضيفةكتلة الحُفر السوداء ( الكتل الشمسية )كتلة الجسم المرافق (الكتل الشمسية)الفترة المدارية (بالأيام)المسافة من الأرض ( بالسنوات الضوئية )
IC 10 X-1 [ 45 ]IC 10≥23.1  ±  2.1≥171.451752.15  مليون
NGC 300 X-1 [ 46 ]إن جي سي 30017  ±  426 +7 −51.36633756.5  مليون
M33 X-7مجرة المثلث15.65  ±  1.4570  ±  6.93.45301  ±  0.000022.7  مليون
LMC X-1 [ 47 ]سحابة ماجلان الكبرى10.91  ±  1.4131.79  ±  3.483.9094  ±  0.0008180,000 [ 48 ]
LMC X-3 [ 49 ]سحابة ماجلان الكبرى6.98  ±  0.563.63  ±  0.571.704808157,000

قد يكون اختفاء N6946-BH1 عقب فشل انفجار مستعر أعظم في NGC 6946 قد أدى إلى تكوين ثقب أسود. [ 50 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ سيلوتي، أ.؛ ميلر، ج. س.؛ سياما، د. و. (1999). "أدلة فيزيائية فلكية على وجود الثقوب السوداء". الجاذبية الكلاسيكية والكمية . 16 (12أ): أ3– أ21. arXiv : astro-ph/9912186 . Bibcode : 1999CQGra..16A...3C . doi : 10.1088/0264-9381/16/12A/301 . S2CID 17677758 . 
  2. ↑ هيوز، سكوت أ. (2005). "ثق ولكن تحقق: حالة الثقوب السوداء الفيزيائية الفلكية". arXiv : hep-ph/0511217 .
  3. ↑ ميرابيل، فيليكس (1 أغسطس 2017). "تكوين الثقوب السوداء النجمية" . مراجعات علم الفلك الجديد . 78 : 1-15 . arXiv : 1609.08411 . doi : 10.1016/j.newar.2017.04.002 . ISSN 1387-6473 . 
  4. ↑ بومباتشي، إ. (1996). "الكتلة القصوى للنجم النيوتروني". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 305 : 871-877 . Bibcode : 1996A & A...305..871B .
  5. ↑ كرومارتي، إتش تي؛ فونسيكا، إي؛ رانسوم، إس إم؛ ديمورست، بي بي؛ أرزومانيان، زد؛ بلومر، إتش؛ بروك، بي آر؛ دي سيزار، إم إي؛ دولش، تي. (16 سبتمبر 2019). "قياسات تأخير شابيرو النسبية لنجم نابض ضخم للغاية يعمل بنبضات ميلي ثانية". مجلة نيتشر لعلم الفلك . 4 : 72-76 . arXiv : 1904.06759 . Bibcode : 2020NatAs...4...72C . doi : 10.1038/s41550-019-0880-2 . ISSN 2397-3366 . S2CID 118647384 .  
  6. ↑ بوليك، توماس (2007). "الثقوب السوداء تتجه نحو الفضاء الخارجي" . مجلة نيتشر . 449 (7164): 799-801 . doi : 10.1038/449799a . PMID 17943114. S2CID 4389109 .  
  7. ↑ أبوت، بي بي؛ وآخرون (2016). "رصد موجات الجاذبية الناتجة عن اندماج ثقبين أسودين". رسائل المراجعة الفيزيائية . 116 (6) 061102. arXiv : 1602.03837 . Bibcode : 2016PhRvL.116f1102A . doi : 10.1103/ PhysRevLett.116.061102 . PMID 26918975. S2CID 124959784 .   
  8. ↑ تومسون، تود (1 نوفمبر 2019). "نظام ثنائي غير متفاعل يتكون من ثقب أسود منخفض الكتلة ونجم عملاق" . مجلة ساينس . 366 (6465): 637-640 . arXiv : 1806.02751 . Bibcode : 2019Sci...366..637T . doi : 10.1126/science.aau4005 . PMID 31672898. S2CID 207815062. مؤرشف من الأصل في 11 سبتمبر 2020. تم الاطلاع عليه في 3 يونيو 2020 .  
  9. ↑ ريبتو، سيرينا؛ ديفيز، ميلفين ب.؛ سيغوردسون، شتاين (2012). "دراسة ارتدادات الثقوب السوداء ذات الكتلة النجمية" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 425 (4): 2799-2809 . arXiv : 1203.3077 . Bibcode : 2012MNRAS.425.2799R . doi : 10.1111/j.1365-2966.2012.21549.x . S2CID 119245969 . 
  10. ↑ جانكا، هانز-توماس (2013). "الارتدادات الأولية للثقوب السوداء ذات الكتلة النجمية بفعل قذف الكتلة غير المتماثل في المستعرات العظمى المتراجعة" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 434 (2): 1355-1361 . arXiv : 1306.0007 . Bibcode : 2013MNRAS.434.1355J . doi : 10.1093/mnras/stt1106 . S2CID 119281755 . 
  11. 1 2 أبوت، بي بي؛ أبوت، آر؛ أبوت، تي دي؛ أبراهام، إس؛ أسيرنيس، إف؛ أكلي، ك؛ آدامز، سي؛ أدهيكاري، آر إكس؛ أديا، في بي؛ أفيلدت، سي؛ أغاثوس، إم؛ أغاتسوما، ك؛ أغاروال، إن؛ أغيار، أو دي؛ أييلو، إل؛ آين، إيه؛ أجيث، بي؛ ألين، جي؛ ألوكا، إيه؛ ألوي، إم إيه؛ ألتين، بي إيه؛ أماتو، إيه؛ أنانييفا، إيه؛ أندرسون، إس بي؛ أندرسون، دبليو جي؛ أنجيلوفا، إس في؛ أنتييه، إس؛ أبّيرت، إس؛ أراي، ك؛ وآخرون . (2019). "خصائص تجمعات الثقوب السوداء الثنائية المستنتجة من أول وثاني جولات رصد لمرصد ليغو المتقدم ومرصد فيرجو المتقدم" . المجلة الفيزيائية الفلكية . ٨٨٢ (٢): L٢٤. arXiv : ١٨١١.١٢٩٤٠ . Bibcode : ٢٠١٩ApJ...٨٨٢L..٢٤A . doi : ١٠.٣٨٤٧/٢٠٤١-٨٢١٣/ab٣٨٠٠ . hdl : ١١٥٧٢/٢٩٦٦٨٩ . S2CID ١١٩٢١٦٤٨٢. مؤرشف من الأصل في ١١ سبتمبر ٢٠٢٠. تم الاطلاع عليه في ٢٠ مارس ٢٠٢٠ .  
  12. ووسلي، إس . إي. (2017). "المستعرات العظمى ذات عدم استقرار الأزواج النبضية" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 836 (2): 244. arXiv : 1608.08939 . Bibcode : 2017ApJ...836..244W . doi : 10.3847/1538-4357/836/2/244 . S2CID 119229139 . 
  13. ↑ فيغر، د. ف. (2005). "حد أعلى لكتل ​​النجوم". مجلة نيتشر . 434 (7030): 192-194 . arXiv : astro-ph/0503193 . Bibcode : 2005Natur.434..192F . doi : 10.1038/nature03293 . PMID: 15758993. S2CID : 4417561 .  
  14. ↑ كريدبيرغ، لورا؛ بايلين، تشارلز د.؛ فار، ويل م.؛ كالوجيرا، فيكي (2012). "قياسات كتلة الثقوب السوداء في الظواهر العابرة للأشعة السينية: هل توجد فجوة في الكتلة؟". المجلة الفيزيائية الفلكية . 757 (1): 36. arXiv : 1205.1805 . Bibcode : 2012ApJ...757...36K . doi : 10.1088/0004-637X/757/1/36 . ISSN 0004-637X . S2CID 118452794 .  
  15. ↑ صفارزاده، محمد طاهر؛ هامرز، أدريان س.؛ لوب، أبراهام؛ بيرغر، إيدو (2019). "تكوين واندماج الثقوب السوداء ذات فجوة الكتلة في أحداث اندماج موجات الجاذبية من أنظمة رباعية هرمية واسعة" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 888 (1): L3. arXiv : 1911.04495 . doi : 10.3847/2041-8213/ab5dc8 . ISSN 2041-8213 . S2CID 208527307 .  
  16. ↑ تومسون، تود أ.؛ كوتشانيك، كريستوفر س.؛ ستانيك، كريستوف ز.؛ بادينيس، كارليس؛ بوست، ريتشارد س.؛ جاياسينغ، ثاريندو؛ لاثام، ديفيد و.؛ بيرلا، أليسون؛ إسكيردو، جيلبرت أ.؛ بيرليند، بيري؛ كالكنز، مايكل ل.؛ طيار، جيمي؛ ليندغرين، لينارت؛ جونسون، جينيفر أ.؛ هولوين، توماس و.-س.؛ أوشيتل، كاتي؛ كوفي، كيفن (2019). "نظام ثنائي غير متفاعل من ثقب أسود منخفض الكتلة ونجم عملاق". مجلة ساينس . 366 (6465): 637-640 . arXiv : 1806.02751 . Bibcode : 2019Sci...366..637T . doi : 10.1126/ science.aau4005 . ISSN 0036-8075 . PMID 31672898. S2CID 207815062 .   
  17. ↑ راكافي، ج.؛ شافيف، ج. (يونيو 1967). "عدم الاستقرار في النماذج النجمية المتطورة للغاية" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 148 : 803. Bibcode : 1967ApJ...148..803R . doi : 10.1086/149204 .
  18. ↑ فرالي، غاري س. (1968). "انفجارات المستعرات العظمى الناتجة عن عدم استقرار إنتاج الأزواج" (ملف PDF) . الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 2 (1): 96-114 . Bibcode : 1968Ap & SS...2...96F . doi : 10.1007/BF00651498 . S2CID 122104256. مؤرشف (PDF) من الأصل في 1 ديسمبر 2019. تم الاطلاع عليه في 25 فبراير 2020 . 
  19. ↑ فارمر، ر.؛ رينزو، م.؛ دي مينك، س . إي .؛ مارشانت، ب.؛ جستام، س. (2019). "انتبه للفجوة: موقع الحافة السفلية لفجوة كتلة الثقب الأسود في المستعر الأعظم الناتج عن عدم استقرار الأزواج" (ملف PDF) . المجلة الفيزيائية الفلكية . 887 (1): 53. arXiv : 1910.12874 . Bibcode : 2019ApJ...887...53F . doi : 10.3847/1538-4357/ab518b . ISSN 1538-4357 . S2CID 204949567. مؤرشف (PDF) من الأصل في 6 مايو 2020. تم الاسترجاع في 20 مارس 2020 .  
  20. ↑ مابيلي، م.؛ سبيرا، م.؛ مونتاناري، إ.؛ ليمونجي، م.؛ تشيفي، أ.؛ جياكوبو، ن.؛ بريسان، أ.؛ بوفانيه، ي. (2020). "تأثير دوران وكثافة الأجسام الأصلية على كتلة الثقوب السوداء" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 888 (2): 76. arXiv : 1909.01371 . Bibcode : 2020ApJ...888...76M . doi : 10.3847/1538-4357/ab584d . S2CID 213050523 . 
  21. ↑ كاساريس، خورخي (2006). "أدلة رصدية على وجود ثقوب سوداء ذات كتلة نجمية". وقائع الاتحاد الفلكي الدولي . 2 : 3-12 . arXiv : astro-ph/0612312 . doi : 10.1017/S1743921307004590 . S2CID 119474341 . 
  22. ↑ غارسيا، إم آر؛ وآخرون (2003). "النفاثات المُحَلَّلة والمستعرات النجمية ذات الثقوب السوداء طويلة الدورة". مجلة الفيزياء الفلكية 591 : 388-396 . arXiv : astro-ph/0302230 . doi : 10.1086/375218 . S2CID 17521575 .  
  23. ↑ ماكلينتوك، جيفري إي.؛ ريميلارد، رونالد أ. (2003). "الثنائيات الثقوب السوداء". arXiv : astro-ph/0306213 .
  24. 1 2 تم الحصول على إحداثيات ICRS من SIMBAD . التنسيق: المطلع المستقيم (hh:mm:ss) ± الميل (dd:mm:ss).
  25. 1 2 ميلر جونز، جيمس كاليفورنيا؛ بهراميان، أراش؛ أوروسز، جيروم أ. ماندل، ايليا. جو، ليجون؛ ماكاروني، توماس J .؛ نيسيل، كوينراد J .؛ تشاو، شيويشان؛ زيوكوفسكي، يانوش؛ ريد، مارك J.؛ أتلي، فيل؛ تشنغ، شيويينغ؛ بيون، دو يونغ؛ دودسون، ريتشارد. جرينبيرج، فيكتوريا؛ جونغ، تايهيون؛ كيم، جيونج سوك؛ ماركوت، بينيتو؛ ماركوف، سيرا؛ ريوخا، ماريا ج. راشتون، أنتوني ب. راسل، ديفيد م.؛ سيفاكوف، غريغوري ر.؛ تيتارينكو، الكسندرا J .؛ تودوس، فاليريو؛ ويلمز ، جورن (5 مارس 2021). "يحتوي نظام Cygnus X-1 على ثقب أسود بكتلة تعادل 21 ضعف كتلة الشمس - دلالات على رياح النجوم الضخمة". مجلة ساينس . 371 (6533): 1046-1049 . arXiv : 2102.09091 . Bibcode : 2021Sci...371.1046M . doi : 10.1126/science.abb3363 . PMID: 33602863. S2CID : 231951746 .  
  26. ↑ ميلر-جونز، جيه إيه سي؛ جونكر؛ داوان (2009). "أول مسافة دقيقة لتزيح الثقب الأسود". رسائل المجلة الفيزيائية الفلكية . 706 (2): L230. arXiv : 0910.5253 . Bibcode : 2009ApJ...706L.230M . doi : 10.1088/0004-637X/706/2/L230 . S2CID 17750440 . 
  27. ↑ شابوشنيكوف، ن.؛ تيتارتشوك، ل. (2009). "تحديد كتل الثقوب السوداء في الأنظمة الثنائية للثقوب السوداء في المجرة باستخدام قياس الخصائص الطيفية وخصائص التغير". المجلة الفيزيائية الفلكية . 699 (1): 453-468 . arXiv : 0902.2852v1 . Bibcode : 2009ApJ...699..453S . doi : 10.1088/0004-637X/699/1/453 . S2CID 18336866 . 
  28. ↑ أوروسز، جيه إيه؛ وآخرون (2004). "المعلمات المدارية للثنائي الثقب الأسود XTE J1650–500". المجلة الفيزيائية الفلكية . 616 (1): 376–382 . arXiv : astro-ph/0404343 . Bibcode : 2004ApJ...616..376O . doi : 10.1086/424892 . S2CID 13933140 .  
  29. ↑ ماتا سانشيز، د.؛ راو، أ.؛ ألفاريز هيرنانديز، أ.؛ فان غرونسفن، ت. ف. ج.؛ توريس، م. أ. ب.؛ جونكر، ب. ج. (1 سبتمبر 2021). "تأكيد ديناميكي لوجود ثقب أسود ذي كتلة نجمية في النظام الثنائي العابر ذي الانعكاس المنخفض للأشعة السينية MAXI J1305-704" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 506 (1): 581-594 . arXiv : 2104.07042 . Bibcode : 2021MNRAS.506..581M . doi : 10.1093/mnras/stab1714 . ISSN 0035-8711 . 
  30. ↑ كاساريس، ج.؛ أوروسز، ج.أ.؛ زوريتا، س.؛ شهباز، ت.؛ كورال-سانتانا، ج.م.؛ ماكلينتوك، ج.إ.؛ غارسيا، م.ر.؛ مارتينيز-بايس، إ.ج.؛ تشارلز، ب.أ.؛ فيندر، ر.ب.؛ ريميلارد، ر.أ. (1 مارس 2009). "حل مداري مُحسَّن وتغيرات هادئة في الثقب الأسود العابر GS 1354-64 (= BW Cir)" . سلسلة ملاحق المجلة الفيزيائية الفلكية . 181 (1): 238-243 . Bibcode : 2009ApJS..181..238C . doi : 10.1088/0067-0049/181/1/238 . hdl : 1721.1/95899 . ISSN 0067-0049 . 
  31. ↑ يانيس-ريزو، الرابع؛ توريس، م.أ.ب؛ كاساريس، ج.؛ موتا، س.إ؛ مونيوز-دارياس، ت.؛ رودريغيز-جيل، ب.؛ أرماس باديلا، م.؛ خيمينيز-إيبارا، ف.؛ جونكر، ب.ج؛ كورال-سانتانا، ج.م؛ فيندر، ر. (1 نوفمبر 2022). "كتلة ديناميكية مُحسَّنة للثقب الأسود في مصدر الأشعة السينية العابر XTE J1859+226" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 517 (1): 1476-1482 . arXiv : 2209.10395 . Bibcode : 2022MNRAS.517.1476Y . doi : 10.1093/mnras/stac2719 . ISSN 0035-8711 . 
  32. ↑ ماهي، ل.؛ سناء، هـ.؛ شينار، ت.؛ سين، ك.؛ لانجر، ن.؛ مارشانت، ب.؛ عبد المسيح، م.؛ بانيارد، ج.؛ بودنشتاينر، ج.؛ بومان، د.م.؛ ديسيلفا، ك.؛ فابري، م.؛ هوكروفت، س.؛ جانسينز، س.؛ فان ريث، ت. (1 أغسطس 2022). "تحديد الأجسام المدمجة الهادئة في الثنائيات الطيفية أحادية الخط الضخمة في مجرتنا" . علم الفلك والفيزياء الفلكية . 664 : A159. arXiv : 2207.07752 . Bibcode : 2022A & A...664A.159M . doi : 10.1051/0004-6361/202243147 . ISSN 0004-6361 . 
  33. 1 2 جيزرز، بنيامين؛ كامان، سيباستيان؛ درايزلر، ستيفان؛ هوسر، تيم-أوليفر؛ عسكر، عباس؛ غوتغنز، فابيان؛ برينشمان، جارل؛ لاتور، مارلين؛ ويلباخر، بيتر م.؛ ويندت، مارتن؛ روث، مارتن م. (1 ديسمبر 2019). "إحصاء نجمي في العناقيد الكروية باستخدام MUSE: الثنائيات في NGC 3201" . علم الفلك والفيزياء الفلكية . 632 : A3. arXiv : 1909.04050 . Bibcode : 2019A & A...632A...3G . doi : 10.1051/0004-6361/201936203 . ISSN 0004-6361 . 
  34. 1 2 رودريغيز، كارل ل. (1 أبريل 2023). "قيود على الاقتران الكوني للثقوب السوداء من العنقود الكروي NGC 3201" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 947 (1): L12. arXiv : 2302.12386 . Bibcode : 2023ApJ...947L..12R . doi : 10.3847/2041-8213/acc9b6 . ISSN 0004-637X . 
  35. ↑ أوروسز وآخرون (2001). "ثقب أسود في المصدر فائق السرعة SAX J1819.3-2525 (V4641 Sgr)". المجلة الفيزيائية الفلكية . 555 (1): 489. arXiv : astro-ph/0103045v1 . Bibcode : 2001ApJ...555..489O . doi : 10.1086/321442 . S2CID 50248739 .  
  36. 1 2 3 4 شينار، ت.؛ بودنشتاينر، ج.؛ عبد المسيح، م.؛ فابري، م.؛ مارشان، ب.؛ بانيارد، ج.؛ بومان، د.م.؛ ديسيلفا، ك.؛ هوكروفت، س.؛ ريجياني، م.؛ سناء، هـ. (يوليو 2020). "الكشف عن الرفيق 'الخفي' في LB-1 من خلال فك التشابك الطيفي" . علم الفلك والفيزياء الفلكية (رسالة إلى المحرر). 630 : L6. arXiv : 2004.12882 . Bibcode : 2020A & A...639L...6S . doi : 10.1051/0004-6361/202038275 .
  37. ↑ الأكاديمية الصينية للعلوم (27 نوفمبر 2019). "الأكاديمية الصينية للعلوم تقود اكتشاف ثقب أسود نجمي غير متوقع" . يوريك أليرت! . مؤرشف من الأصل في 28 نوفمبر 2019. تم الاطلاع عليه في 29 نوفمبر 2019 .
  38. ↑ ليو، جيفنغ؛ وآخرون . (27 نوفمبر 2019). "نظام ثنائي واسع من النجوم والثقوب السوداء من قياسات السرعة الشعاعية". مجلة نيتشر . 575 (7784): 618-621 . arXiv : 1911.11989 . Bibcode : 2019Natur.575..618L . doi : 10.1038/s41586-019-1766-2 . PMID 31776491. S2CID 208310287 .   
  39. ↑ داشوود براون، كورديليا؛ غاندي، بوشاك؛ تشاو، يو (1 يناير 2024). "حول الارتداد الأولي للثنائي النجمي H 1705-250 للأشعة السينية والثقب الأسود" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 527 (1): L82– L87. arXiv : 2310.11492 . Bibcode : 2024MNRAS.527L..82D . doi : 10.1093/mnrasl/slad151 . ISSN 0035-8711 . 
  40. ↑ ريميلارد، رونالد أ.؛ ماكلينتوك، جيفري إي. (1 سبتمبر 2006). "خصائص الأشعة السينية للثنائيات السوداء" . المراجعة السنوية لعلم الفلك والفيزياء الفلكية . 44 (1): 49-92 . arXiv : astro-ph/0606352 . Bibcode : 2006ARA & A..44...49R . doi : 10.1146/annurev.astro.44.051905.092532 . ISSN 0066-4146 . 
  41. ^ ميكوواجوسكا ، جوانا. زدزيارسكي، أندريه أ؛ زيوكوفسكي، يانوش؛ توريس، مانويل أب. كاساريس، خورخي (1 مايو 2022). "المتبرع بالثقب الأسود للأشعة السينية الثنائية MAXI J1820+070" . مجلة الفيزياء الفلكية . 930 (1): 9. أرخايف : 2201.13201 . بيب كود : 2022ApJ...930....9M . دوى : 10.3847/1538-4357/ac6099 . ISSN 0004-637X . 
  42. ^ ماسيتي، ن. بيانشيني، أ. بونيباكر، J .؛ ديلا فالي، م.؛ Vio، R. (1996)، “The superhumpظاهرة GRS 1716-249 (=X-Ray Nova Ophiuchi 1993)”، علم الفلك والفيزياء الفلكية ، 314 : 123، بيب كود : 1996A & A …314..123M
  43. ↑ فيليبينكو، أليكسي ف.؛ ليونارد، دوغلاس س.؛ ماثيسون، توماس؛ لي، ويدونغ؛ موران، إدوارد س.؛ ريس، آدم ج. (1 أغسطس 1999). "ثقب أسود في نوفا الأشعة السينية فيلوروم 1993" . منشورات الجمعية الفلكية للمحيط الهادئ . 111 (762): 969-979 . arXiv : astro-ph/9904271 . Bibcode : 1999PASP..111..969F . doi : 10.1086/316413 . ISSN 0004-6280 . 
  44. 1 2 غاياتري، ف.؛ وآخرون (2020). "GW190521 كاندماج ثقب أسود شديد اللامركزية". arXiv : 2009.05461 [ astro-ph.HE ]. 
  45. ↑ لايكوك، سيلاس جي تي؛ كابالو، ريجل سي؛ مورو، ماثيو جيه (1 يناير 2015). "رصد تشاندرا وإكس إم إم للثنائي النجمي للأشعة السينية IC 10 X-1 ذي الثقب الأسود" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 446 (2): 1399-1410 . arXiv : 1410.3417 . Bibcode : 2015MNRAS.446.1399L . doi : 10.1093/mnras/stu2151 . ISSN 0035-8711 . 
  46. ↑ بايندر، بريانا أ.؛ سي، جانيل م.؛ إيراكليوس، مايكل؛ كريستودولو، ديميتريس م.؛ بهاتاشاريا، سايانتان؛ كابالو، ريجل؛ لايكوك، سيلاس؛ بلوتشينسكي، بول ب.؛ ويليامز، بنجامين ف. (1 مارس 2021). "النظام الثنائي وولف-رايت + ثقب أسود NGC 300 X-1: ما هي كتلة الثقب الأسود؟" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 910 (1): 74. arXiv : 2102.07065 . Bibcode : 2021ApJ...910...74B . doi : 10.3847/1538-4357/abe6a9 . ISSN 0004-637X . 
  47. ↑ أوروسز، جيروم أ.؛ ستيغز، داني؛ ماكلينتوك، جيفري إي.؛ توريس، مانويل أ.ب.؛ بوتشكوف، إيفان؛ غو، ليجون؛ نارايان، راميش؛ بلاشاك، مايكل؛ ليفين، آلان م.؛ ريميلارد، رونالد أ.؛ بايلين، تشارلز د.؛ دوير، مورغان م.؛ بوكستون، ميشيل (1 مايو 2009). "نموذج ديناميكي جديد للثنائي النجمي ذي الثقب الأسود LMC X-1" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 697 (1): 573-591 . arXiv : 0810.3447 . Bibcode : 2009ApJ...697..573O . doi : 10.1088/0004-637X/697/1/573 . ISSN 0004-637X . 
  48. ↑ هاردت، ف.؛ غالي، م. ر.؛ تريفيس، أ.؛ شيابيتي، ل.؛ دال فيومي، د.؛ كورونجيو، أ.؛ بيلوني، ت.؛ فرونتيرا، ف.؛ كولكرز، إ.؛ ستيلا، ل. (1 مارس 2001). "أطياف الأشعة السينية واسعة النطاق للمرشحين الدائمين للثقوب السوداء LMC X-1 وLMC X-3" . سلسلة ملاحق المجلة الفيزيائية الفلكية . 133 (1): 187-193 . arXiv : astro-ph/0009231 . Bibcode : 2001ApJS..133..187H . doi : 10.1086/319186 . hdl : 1874/13427 . ISSN 0067-0049 . 
  49. ↑ أوروسز، جيروم أ.؛ شتاينر، جيمس ف.؛ ماكلينتوك، جيفري إ.؛ بوكستون، ميشيل م.؛ بايلين، تشارلز د.؛ ستيغز، داني؛ غوبرمان، أليك؛ توريس، مانويل أ.ب. (1 أكتوبر 2014). "كتلة الثقب الأسود في LMC X-3" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 794 (2): 154. arXiv : 1402.0085 . Bibcode : 2014ApJ...794..154O . doi : 10.1088/0004-637X/794/2/154 . ISSN 0004-637X . 
  50. ↑ آدامز، إس إم؛ كوتشانيك، سي إس؛ جيرك، جيه آر؛ ستانيك، كيه زد؛ داي، إكس. (9 سبتمبر 2016). "البحث عن المستعرات العظمى الفاشلة باستخدام التلسكوب الثنائي الكبير: تأكيد اختفاء نجم". arXiv : 1609.01283v1 [ astro-ph.SR ].