النيوترونات فائقة البرودة

📅 آخر تحديث: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 8 صور
الموسوعة الحرة

النيوترونات فائقة البرودة ( UCN ) هي نيوترونات حرة يمكن تخزينها في مصائد مصنوعة من مواد معينة. [ 1 ] يعتمد التخزين على انعكاس النيوترونات فائقة البرودة بواسطة هذه المواد عند أي زاوية سقوط .

ملكيات

ينتج الانعكاس عن التفاعل القوي المتماسك للنيوترون مع نوى الذرات. ويمكن وصفه ميكانيكيًا كميًا بواسطة جهد فعال يُعرف عادةً باسم جهد فيرمي الزائف [ 2 ] أو الجهد البصري للنيوترون . وتُسمى السرعة المقابلة بالسرعة الحرجة للمادة. ينعكس النيوترونات عن سطح ما إذا كان مُركِّب السرعة العمودي على السطح العاكس أقل من أو يساوي السرعة الحرجة.

بما أن الجهد البصري للنيوترونات في معظم المواد أقل من 300 نانو إلكترون فولت، فلا بد ألا تتجاوز الطاقة الحركية للنيوترونات الساقطة هذه القيمة لكي تنعكس تحت أي زاوية سقوط ، وخاصةً عند السقوط العمودي. وتُقابل الطاقة الحركية البالغة 300 نانو إلكترون فولت سرعة قصوى تبلغ 7.6  متر/ثانية (أو طول موجي أدنى يبلغ 52  نانومترًا). ونظرًا لكثافتها المنخفضة جدًا عادةً، يمكن وصف النيوترونات فائقة التوهج بأنها غاز مثالي رقيق جدًا بدرجة حرارة 3.5 ملي كلفن.

نظراً لانخفاض الطاقة الحركية لجسيمات النيوترونات فائقة اللمعان، يكون تأثير الجاذبية كبيراً، وبالتالي تكون مساراتها قطع مكافئ. تتحول الطاقة الحركية لهذه الجسيمات إلى طاقة كامنة (طاقة ارتفاع) تبلغ حوالي 102 نانو إلكترون فولت/متر.

يتفاعل العزم المغناطيسي للنيوترون، الناتج عن دورانه ، مع المجالات المغناطيسية. وتتغير الطاقة الكلية بمقدار 60 نانو إلكترون فولت/تسلا تقريبًا.

يمكن أن تفقد النيوترونات فائقة التوهج استقطابها أثناء تخزينها في مصائد المواد. تبلغ احتمالية انقلاب دوران النيوترون للمواد المدروسة حوالي (1-2)×10⁻⁵ لكل تصادم، ولا تعتمد على درجة الحرارة. [ 3 ]

تاريخ

أدرك إنريكو فيرمي لأول مرة أن التشتت المتماسك للنيوترونات البطيئة سيؤدي إلى جهد تفاعل فعال للنيوترونات أثناء مرورها عبر المادة، وهو جهد موجب لمعظم المواد. [ 2 ] ويترتب على هذا الجهد انعكاس كلي للنيوترونات البطيئة بما يكفي والساقطة على سطح بزاوية مائلة. وقد أثبت فيرمي ووالتر هنري زين [ 4 ] وفيرمي وليونا مارشال [ 5 ] هذا التأثير تجريبياً. وتنبأ ياكوف بوريسوفيتش زيلدوفيتش [ 6 ] بتخزين النيوترونات ذات الطاقات الحركية المنخفضة جداً، وحققت مجموعات بحثية في دوبنا [ 7 ] وميونيخ [ 8 ] ذلك تجريبياً في الوقت نفسه .

إنتاج UCN

توجد طرق متنوعة لإنتاج الجسيمات النانوية فائقة الدقة. وقد تم بناء هذه المنشآت وهي قيد التشغيل:

  1. استخدام أنبوب أفقي مفرغ من الهواء من المفاعل، منحني بحيث يتم امتصاص جميع الجسيمات باستثناء جسيمات النيوترونات فائقة اللمعان بواسطة جدران الأنبوب قبل وصولها إلى الكاشف. [ 7 ]
  2. تتباطأ النيوترونات المنقولة من المفاعل عبر موجه رأسي مفرغ يبلغ طوله حوالي 11 متراً بفعل الجاذبية، لذا فإن تلك التي تمتلك طاقات فائقة البرودة فقط هي التي يمكنها الوصول إلى الكاشف الموجود في أعلى الأنبوب. [ 8 ]
  3.  توربين نيوتروني تُوجَّه فيه النيوترونات بسرعة 50 م/ث نحو شفرات عجلة التوربين بسرعة مماسية متراجعة تبلغ 25  م/ث، ومنها تخرج النيوترونات بعد انعكاسات متعددة بسرعة تقارب 5  م/ث. [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ]
  4. تُسرّع البروتونات إلى حوالي 600 ميغا إلكترون فولت وتصطدم بهدف من الرصاص، مُنتجةً نيوترونات عبر التفتت النووي. تُسخّن هذه النيوترونات حراريًا في مواد مثل الماء الثقيل، ثم تُخفّف حرارتها، مثلاً في الديوتيريوم السائل أو الصلب، لتصبح باردة. ويحدث الإنتاج النهائي للنيوترونات فائقة البرودة (UCN) عبر التشتت السفلي في الديوتيريوم الصلب. وقد تم إنشاء مصدر مماثل للنيوترونات فائقة البرودة [ 12 ] في معهد بول شيرر بسويسرا، وفي مختبر لوس ألاموس الوطني بالولايات المتحدة الأمريكية.
  5. يمكن للهيليوم فائق الميوعة عند درجات حرارة منخفضة تحويل النيوترونات الباردة إلى نيوترونات فائقة البرودة. [ 13 ] وباستخدام مصدر من هذا النوع، يمكن تحقيق كثافة نيوترونات فائقة البرودة تبلغ 1.3 × 10⁴ نيوترون / سم³ . [ 14 ]

المواد العاكسة

مادة:V F [ 15 ]v C [ 16 ]η (10 −4 ) [ 16 ]
البريليوم252 نانو إلكترون فولت6.89  م/ث2.0–8.5
BeO261 نانو إلكترون فولت6.99  م/ث
النيكل252 نانو إلكترون فولت6.84  م/ث5.1
الماس304 نانو إلكترون فولت7.65  م/ث
جرافيت180 نانو إلكترون فولت5.47  م/ث
حديد210 نانو إلكترون فولت6.10  م/ث1.7–28
نحاس168 نانو إلكترون فولت5.66  م/ث2.1–16
الألومنيوم 54 نانو إلكترون فولت3.24  م/ث2.9–10

أي مادة ذات جهد بصري نيوتروني موجب يمكنها عكس النيوترونات فائقة التوهج. يعرض الجدول على اليمين قائمة (غير مكتملة) بالمواد العاكسة لهذه النيوترونات، بما في ذلك ارتفاع الجهد البصري النيوتروني ( V<sub> F</sub> ) والسرعة الحرجة المقابلة ( v<sub> C</sub> ). يختلف ارتفاع الجهد البصري النيوتروني باختلاف النظير. أعلى قيمة معروفة لـ V<sub> F </sub> سُجلت لنظير النيكل -58 : 335 نانو إلكترون فولت (v<sub> C</sub>  =  8.14  م/ث). وهي تُحدد الحد الأعلى لنطاق الطاقة الحركية للنيوترونات فائقة التوهج.

المواد الأكثر استخدامًا على نطاق واسع لطلاء جدران UCN هي البريليوم ، [ 17 ] أكسيد البريليوم ، النيكل (بما في ذلك 58 Ni)، ومؤخرًا، الكربون الشبيه بالماس (DLC).

تُفضّل المواد غير المغناطيسية، مثل الكربون الشبيه بالماس (DLC)، عادةً للاستخدام مع النيوترونات المستقطبة. يمكن أن تؤدي المراكز المغناطيسية في النيكل، على سبيل المثال، إلى إزالة استقطاب هذه النيوترونات عند انعكاسها. إذا كانت المادة ممغنطة ، فإن الجهد البصري للنيوترون يختلف باختلاف الاستقطاب، نتيجةً لـ

VF(صoل.)=VF(uنصoل.)±μشمال⋅ب{\displaystyle V_{F}(pol.)=V_{F}(unpol.)\pm \mu _{N}\cdot B}

أينμشمال{\displaystyle \mu _{N}}هو العزم المغناطيسي للنيوترون وب=μ0⋅م{\displaystyle B=\mu _{0}\cdot M}المجال المغناطيسي المتولد على السطح بفعل التمغنط.

لكل مادة احتمال فقدان محدد لكل انعكاس،

μ(هـ،θ)=2ηهـكوس2⁡θVF-هـكوس2⁡θ{\displaystyle \mu (E,\theta )=2\eta {\sqrt {\frac {E\cos ^{2}\theta }{V_{F}-E\cos ^{2}\theta }}}}

يعتمد هذا على الطاقة الحركية للجسيم النانوي الصاعد الساقط ( E ) وزاوية السقوط ( θ ). وينتج عن الامتصاص والتشتت الحراري. معامل الفقد η مستقل عن الطاقة، ويتراوح عادةً بين 10⁻⁴ و10⁻³ .

تجارب باستخدام UCN

يُعزى إنتاج ونقل وتخزين النيوترونات فائقة السرعة حاليًا إلى فائدتها كأداة لتحديد خصائص النيوترون ودراسة التفاعلات الفيزيائية الأساسية. وقد حسّنت تجارب التخزين دقة بعض القيم الفيزيائية المتعلقة بالنيوترون أو الحد الأعلى لها.

قياس عمر النيوترون

متوسط ​​قيمة عمر النيوترون على مدى ثماني قياسات مختلفة هو878.4±0.5s{\displaystyle 878.4\pm 0.5\,{\mathrm {s} }\,}[ 18 ] إن أدق نتيجة تم الحصول عليها باستخدام مصيدة المواد هي878.5 ±0.7sتأت±0.4sysتs{\displaystyle 878.5~\pm 0.7_{\mathrm {stat} }\pm 0.4_{\mathrm {syst} }\,{\mathrm {s} }\,}[ 19 ] إن أدق نتيجة تم الحصول عليها باستخدام المصيدة المغناطيسية هيτن=877.75±0.28sتأت-0.16+0.22sysتs{\displaystyle \tau _{n}=877.75\pm 0.28_{\mathrm {stat} }{^{+0.22}_{-0.16}}_{\mathrm {syst} }\,{\mathrm {s} }\,}[ 20 ] لم يتم حل "شذوذ عمر النيوترون". تشير بعض المصادر إلى أن البروتونات المتبقية على شكل H2قدتكون مسؤولة عن ذلك [ 21 ]، بينما تشير مصادر أخرى إلى حالات النيوترون المثارة المتبقية. [ 22 ]

قياس عزم ثنائي القطب الكهربائي للنيوترون

يُعدّ عزم ثنائي القطب الكهربائي للنيوترون مقياسًا لتوزيع الشحنة الموجبة والسالبة داخل النيوترون. لم يُرصد أي عزم ثنائي قطب كهربائي للنيوترون حتى أكتوبر 2025. وقد سُجّلت أدنى قيمة للحد الأعلى لعزم ثنائي القطب الكهربائي للنيوترون باستخدام نيوترونات فائقة الصغر مخزّنة (انظر المقال الرئيسي).

رصد التفاعلات الجاذبية للنيوترون

رُصدت حالات المادة الكمومية المرتبطة بالجاذبية تجريبيًا لأول مرة نظرًا للخصائص المميزة للنيوترونات فائقة البرودة. [ 23 ] رُصدت حالات النيوترونات الكمومية في مجال جاذبية الأرض لأول مرة في معهد لاو-لانجفين . [ 24 ] أكدت النتائج أن النيوترونات لا تتحرك باستمرار، بل تنتقل بشكل منفصل بين مستويات كمومية، بما يتوافق مع تنبؤات نظرية الكم (انظر أيضًا: كرة الكم المرتدة ). يمكن استخدام هذا الاكتشاف لدراسة الفيزياء الأساسية، مثل مبدأ التكافؤ ، الذي ينص على أن الكتل المختلفة تتسارع بنفس المعدل في مجال الجاذبية. [ 24 ] استُخدمت مطيافية النيوترونات فائقة البرودة لتحديد سيناريوهات تشمل الطاقة المظلمة ، وحقول الحرباء ، [ 25 ] وقوى جديدة قصيرة المدى . [ 26 ]

البحث عن تذبذبات النيوترون إلى النيوترون المرآة

تُستخدم النيوترونات فائقة البرودة في التجارب لقياس التذبذبات المحتملة بين النيوترونات ونيوترونات المادة المرآة الافتراضية .

تُعتبر المادة المرآتية مرشحةً للمادة المظلمة، فضلاً عن كونها وسيلةً لاستعادة تناظر التكافؤ. ومن المتوقع أن تُثبَّط التذبذبات بين المادة العادية والمادة المرآتية بواسطة المجالات الكهرومغناطيسية العادية. وقد حدَّت قياسات عمر النيوترونات فائقة البرودة في مصيدة تخزين محمية بعناية من زمن تذبذب النيوترون-النيوترون المرآتي إلى أكثر من 448 ثانية. [ 27 ] [ 28 ] : 1133

قياس معامل A لارتباط اضمحلال بيتا للنيوترون

أُجري أول قياس مُبلغ عنه لعدم تناظر جسيمات بيتا باستخدام جسيمات النيوترونات فائقة التوهج (UCN) من قِبل مجموعة لوس ألاموس في عام 2009. [ 29 ] ونشرت مجموعة LANSCE قياسات دقيقة باستخدام جسيمات النيوترونات فائقة التوهج المستقطبة في العام التالي. [ 30 ] وأدت قياسات أخرى أجرتها هذه المجموعات وغيرها إلى المتوسط ​​العالمي الحالي: [ 18 ]

أ0=-0.11958±0.00021{\displaystyle A_{0}=-0.11958\pm 0.00021}

للمزيد من القراءة

  • R. Golub, D. Richardson, and SK Lamoreaux: Ultra-Cold Neutrons , Hilger, Bristol, 1991, ISBN 0-7503-0115-5.
  • أ. ستيرل: النيوترونات فائقة البرودة ، دار النشر العالمية، سنغافورة، 2020، رقم ISBN 978-981-12-1270-3
  • إغناتوفيتش، ف.ك. فيزياء النيوترونات فائقة البرودة. ترجمة جي. بي. بونتيكورفو. أكسفورد: مطبعة كلارندون، 1990، رقم ISBN 0-19-851015-2.
  • VF Turchin: Slow Neutrons ، دار سيفان للنشر، القدس، مترجم من الطبعة الروسية، 1965.

مراجع

  1. ↑ ستيرل، ألبرت (2020). النيوترونات فائقة البرودة . وورلد ساينتيفيك . doi : 10.1142/11621 . ISBN 978-981-12-1270-3.
  2. 1 2 فيرمي، إنريكو (1936). "Sul Moto dei neutroni nelle sostanze idrogenate". البحث العلمي . 7 (2): 13- 52.
  3. ↑ أ.ب. سيربروف وآخرون (2003). "إزالة استقطاب النيوترونات فائقة البرودة أثناء تخزينها في قوارير المواد". رسائل الفيزياء أ . 313 ( 5-6 ): 373-379 . رمز Bibcode : 2003PhLA..313..373S . doi : 10.1016/S0375-9601(03)00848-X . 
  4. ↑ مجهول (1946). "محضر اجتماع شيكاغو، 20-22 يونيو 1946". مجلة Physical Review . 70 ( 1-2 ): 99. Bibcode : 1946PhRv...70...99 . doi : 10.1103/PhysRev.70.99 .
  5. ↑ فيرمي، إي.؛ مارشال، ل. (15 مايو 1947). "ظواهر التداخل للنيوترونات البطيئة". مجلة Physical Review ، 71 (10). الجمعية الفيزيائية الأمريكية (APS): 666-677 . Bibcode : 1947PhRv...71..666F . doi : 10.1103/physrev.71.666 . hdl : 2027/mdp.39015074124465 . ISSN 0031-899X . 
  6. ↑ زيلدوفيتش، يا.ب. (1959). "تخزين النيوترونات الباردة". مجلة الفيزياء السوفيتية للفيزياء التجريبية والنظرية . 9 : 1389.
  7. 1 2 V.I. Lushikov et al. , Sov. Phys. JETP Lett. 9 (1969) 23
  8. 1 2 ستيرل، أ. (1969). "قياسات المقاطع العرضية الكلية للنيوترونات البطيئة جدًا بسرعات تتراوح من 100 م/ث إلى 5 م/ث". رسائل الفيزياء ب . 29 (1): 33-35 . Bibcode : 1969PhLB...29...33S . doi : 10.1016/0370-2693(69)90127-0 .
  9. ↑ أ. ستيرل؛ هـ. ناجل؛ ف.-إكس. شرايبر؛ ك.-أ. شتاينهاوزر؛ ر. غاهلر؛ و. غلازر؛ ب. أغيرون؛ ج.م. أستروك؛ و. دريكسل؛ ج. جيرفيه و و. مامبي (1986). "مصدر جديد للنيوترونات الباردة وفائقة البرودة". رسائل الفيزياء أ . 116 (7): 347-352 . رمز Bibcode : 1986PhLA..116..347S . doi : 10.1016/0375-9601(86)90587-6 .
  10. ↑ "الكتاب الأصفر للإعارة بين المكتبات" . ill.eu. تم الاطلاع عليه بتاريخ 2022-06-05 .
  11. ↑ ستيفان دوغه؛ يورغن هينغيرل وكريستوف موركل (فبراير 2020). "أطياف السرعة المقاسة وكثافات النيوترونات لمنافذ حزمة النيوترونات فائقة البرودة PF2 في معهد لاو-لانجفين" . مجلة الأدوات والأساليب النووية أ . 953 163112. arXiv : 2001.04538 . Bibcode : 2020NIMPA.95363112D . doi : 10.1016/j.nima.2019.163112 . S2CID 209942845 . 
  12. ↑ لاوس، برنارد؛ بلاو، برتراند (2021-09-06). "مصدر النيوترونات فائقة البرودة (UCN) - النيوترونات لفيزياء الجسيمات" . وقائع ساي بوست للفيزياء (5) 004. arXiv : 2104.02457 . doi : 10.21468/SciPostPhysProc.5.004 . ISSN 2666-4003 . S2CID 233033971 .  
  13. ↑ ر. غولوب وج.م. بندلبيري (1977). "تفاعل النيوترونات فائقة البرودة مع الهيليوم السائل ومصدر فائق الحرارة للنيوترونات فائقة البرودة". رسائل الفيزياء أ . 62 (5): 337-339 . رمز Bibcode : 1977PhLA...62..337G . doi : 10.1016/0375-9601(77)90434-0 .
  14. ↑ أ.ب. سيربروف؛ أ.ك. فومين (2015). "حساب إنتاج النيوترونات فائقة البرودة من مصدر هيليوم فائق الميوعة في مفاعل WWR-M". الفيزياء التقنية . 85 (8): 136-140 . Bibcode : 2015JTePh..60.1238S . doi : 10.1134/S106378421508023X .
  15. ↑ ر. غولوب، د. ريتشاردسون، س. ك. لامورو، النيوترونات فائقة البرودة ، آدم هيلجر (1991)، بريستول
  16. 1 2 ف.ك. إغناتوفيتش، فيزياء النيوترونات فائقة البرودة ، مطبعة كلارندون (1990)، أكسفورد، المملكة المتحدة
  17. ↑ تي. برايس وآخرون (2005). "طلاءات البريليوم المُرَسَّبة بالرش المغناطيسي كعواكس للنيوترونات فائقة البرودة". الأدوات والأساليب النووية في بحوث الفيزياء أ . 551 ( 2-3 ): 429-447 . رمز Bibcode : 2005NIMPA.551..429B . doi : 10.1016/j.nima.2005.06.063 . 
  18. 1 2 نافاس، س.؛ وآخرون (مجموعة بيانات الجسيمات) (أغسطس 2024). "مراجعة فيزياء الجسيمات" . المراجعة الفيزيائية د . 110 (3) 030001. doi : 10.1103/PhysRevD.110.030001 . 
  19. ↑ سيربروف، أ.؛ فارلاموف، ف.؛ خاريتونوف، أ.؛ فومين، أ.؛ بوكوتيلوفسكي، يو.؛ وآخرون (2005). "قياس عمر النيوترون باستخدام مصيدة جاذبية وطلاء فومبلين منخفض الحرارة" . رسائل الفيزياء ب . 605 ( 1-2 ): 72-78 . arXiv : nucl-ex/0408009 . Bibcode : 2005PhLB..605...72S . doi : 10.1016/ j.physletb.2004.11.013 . ISSN 0370-2693 . PMC 4852839. PMID 27308146 .    
  20. ↑ FMGonzalez وآخرون (2021). "تحسين قياس عمر النيوترون باستخدام UCN⁢𝜏". Phys. Rev. Lett . 127 162501. arXiv : 2106.10375 . Bibcode : 2021PhRvL.127p2501G . doi : 10.1103/PhysRevLett.127.162501 . 
  21. ↑ سيربروف، أ.ب.؛ تشايكوفسكي، م.إ.؛ كليوشنيكوف، ج.ن.؛ زيريبتسوف، أ.م.؛ تشيتشكين، أ.ف. (16 أبريل 2021). "البحث عن تفسير لشذوذ عمر النيوترون" . مجلة Physical Review D. 103 ( 7) 074010. arXiv : 2011.13272 . Bibcode : 2021PhRvD.103g4010S . doi : 10.1103/PhysRevD.103.074010 .
  22. ↑ كوخ، بنيامين؛ هومل، فيليكس (10-10-2024). "تلميح مثير نحو حل لغز عمر النيوترون" . مجلة Physical Review D. 110 ( 7) 073004. arXiv : 2403.00914 . Bibcode : 2024PhRvD.110g3004K . doi : 10.1103/PhysRevD.110.073004 .
  23. ↑ مور، ديفيد سي، محرر (2006). اتجاهات في أبحاث الجاذبية الكمومية . نيويورك، نيويورك: دار نوفا للعلوم. ISBN 978-1-59454-670-9.
  24. 1 2 نيسفيزفسكي، فاليري ف.؛ بورنر، هانز G.؛ بيتوخوف، الكسندر ك. أبيلي، هارتموت؛ بايسلر، ستيفان؛ رويس، فرانك J.؛ ستوفرلي، ثيلو؛ وستفال، الكسندر. جاجارسكي، اليكسي م. بيتروف، غينادي أ؛ ستريلكوف ، ألكسندر ف. (2002). "الحالات الكمومية للنيوترونات في مجال الجاذبية الأرضية" . طبيعة . 415 (6869): 297-299 . دوى : 10.1038 / 415297 أ . ISSN 0028-0836 . 
  25. ↑ جينك، ت.؛ كروننبرغ، ج.؛ بورغدورفر، ج.؛ تشيزوفا، ل.أ.؛ غيلتنبورت، ب.؛ إيفانوف، أ.ن.؛ لاور، ت.؛ لينز، ت.؛ روتر، س.؛ سول، هـ.؛ شميدت، أ.؛ أبيل، هـ. (16 أبريل 2014). "مطيافية رنين الجاذبية تُقيّد سيناريوهات الطاقة المظلمة والمادة المظلمة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 112 (15) 151105. arXiv : 1404.4099 . Bibcode : 2014PhRvL.112o1105J . doi : 10.1103/PhysRevLett.112.151105 . PMID 24785025. S2CID 38389662 .  
  26. ↑ كاميا، ي.؛ إيتاغاكي، ك.؛ تاني، م.؛ كيم، غ.ن.؛ كوماميا، س. (22 أبريل 2015). "قيود على قوى جديدة شبيهة بالجاذبية في نطاق النانومتر". رسائل المراجعة الفيزيائية . 114 (16) 161101. arXiv : 1504.02181 . Bibcode : 2015PhRvL.114p1101K . doi : 10.1103/PhysRevLett.114.161101 . PMID 25955041. S2CID 10982682 .  
  27. ↑ أ.ب. سيربروف وآخرون (2009). "البحث عن تذبذبات النيوترون-النيوترون المرآة في تجربة معملية باستخدام نيوترونات فائقة البرودة". الأدوات والأساليب النووية في بحوث الفيزياء أ . 611 ( 2-3 ): 137-140 . arXiv : 0809.4902 . Bibcode : 2009NIMPA.611..137S . doi : 10.1016/j.nima.2009.07.041 . 
  28. ↑ دوبرز، ديرك؛ شميدت، مايكل ج. (24-10-2011). "النيوترون ودوره في علم الكونيات وفيزياء الجسيمات" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 83 (4): 1111-1171 . arXiv : 1105.3694 . Bibcode : 2011RvMP...83.1111D . doi : 10.1103/RevModPhys.83.1111 .
  29. ↑ باتي، آر دبليو؛ أنايا، جيه؛ باك، إتش أو؛ بويسيفين، جي جي؛ بولز، تي جيه؛ بروسارد، إل جيه؛ كار، آر؛ كلارك، دي جيه؛ كوري، إس؛ دو، إس؛ فيليبون، بي دبليو؛ جيلتنبورت، بي؛ غارسيا، إيه؛ هواري، إيه؛ هيكرسون، كيه بي؛ هيل، آر؛ هينو، إم؛ هودل، إس إيه؛ هوجان، جي إي؛ هولي، إيه تي؛ إيتو، تي إم؛ كاواي، تي؛ كيرش، كيه؛ كيتاغاكي، إس؛ لامورو، إس كيه؛ ليو، سي-واي؛ ليو، جيه؛ ماكيلا، إم؛ مامي، آر آر؛ وآخرون . (5 يناير 2009). "أول قياس لعدم تناظر جسيمات بيتا النيوترونية باستخدام النيوترونات فائقة البرودة" (ملف PDF) . رسائل المراجعة الفيزيائية . 102 (1) 012301. arXiv : 0809.2941 . Bibcode : 2009PhRvL.102a2301P . doi : 10.1103/PhysRevLett.102.012301 . PMID 19257182 . S2CID 13048589 .   
  30. ↑ ليو، جيه؛ ميندنهال، إم بي؛ هولي، إيه تي؛ باك، إتش أو؛ بولز، تي جيه؛ بروسارد، إل جيه؛ كار، آر؛ كلايتون، إس؛ كوري، إس؛ فيليبوني، بي دبليو؛ غارسيا، إيه؛ جيلتنبورت، بي؛ هيكرسون، كيه بي؛ هوغلاند، جيه؛ هوغان، جي إي؛ هونا، بي؛ إيتو، تي إم؛ ليو، سي-واي؛ ماكيلا، إم؛ مامي، آر آر؛ مارتن، جيه دبليو؛ ميلكونيان، دي؛ موريس، سي إل؛ باتي، آر دبليو؛ بيريز غالفان، إيه؛ بيت، إم إل؛ بلاستر، بي؛ رامزي، جيه سي؛ ريوس، آر؛ وآخرون . (يوليو 2010). "تحديد ثابت الاقتران الضعيف المحوري المتجهي باستخدام النيوترونات فائقة البرودة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 105 (18) 181803. arXiv : 1007.3790 . Bibcode : 2010PhRvL.105r1803L . doi : 10.1103/ PhysRevLett.105.181803 . PMID 21231098. S2CID 16055409 .