موصل فائق غير تقليدي

الموسوعة الحرة

الموصلات الفائقة غير التقليدية هي مواد تُظهر خاصية التوصيل الفائق التي لا تُفسرها نظرية BCS المعتادة أو امتدادها، نظرية إلياشبيرغ . قد ينشأ الاقتران في الموصلات الفائقة غير التقليدية من آلية أخرى غير تفاعل الإلكترون-الفونون. [ 1 ] وبدلاً من ذلك، يُعتبر الموصل الفائق غير تقليدي إذا تحول معامل ترتيب التوصيل الفائق وفقًا لتمثيل غير قابل للاختزال وغير تافه لمجموعة النقطة أو المجموعة الفراغية للنظام. [ 2 ] وبحسب التعريف، تُعرف الموصلات الفائقة التي تكسر تناظرات إضافية إلى تناظر U (1) باسم الموصلات الفائقة غير التقليدية. [ 3 ]

تاريخ

أُبلغ عن الخصائص فائقة التوصيل لمركب CeCu₂Si₂ ، وهو نوع من مواد الفرميونات الثقيلة ، عام 1979 على يد فرانك ستيغليش . [ 4 ] ولزمن طويل، ساد الاعتقاد بأن CeCu₂Si₂ موصل فائق أحادي الموجة d ، ولكن منذ منتصف العقد الثاني من القرن الحادي والعشرين، أصبح هذا المفهوم موضع جدل كبير. [ 5 ] في أوائل الثمانينيات، اكتُشفت العديد من الموصلات الفائقة غير التقليدية ذات الفرميونات الثقيلة ، بما في ذلك UBe₁₃ ، [ 6 ] و UPt₃ ، [ 7 ] و URu₂Si₂ . [ 8 ] في كل من هذه المواد، دلت الطبيعة غير المتناحية للاقتران على اعتماد معدل استرخاء الرنين المغناطيسي النووي (NMR) والسعة الحرارية النوعية على درجة الحرارة وفقًا لقانون القوة. تم تأكيد وجود العقد في فجوة الموصلية الفائقة لـ UPt 3 في عام 1986 من خلال اعتماد توهين الموجات فوق الصوتية على الاستقطاب. [ 9 ]

اكتُشف أول موصل فائق ثلاثي غير تقليدي، وهو المادة العضوية (TMTSF) ₂PF₆ ، على يد دينيس جيروم وكلاوس بيشغارد وزملائهما عام 1980 (TMTSF = رباعي ميثيل رباعي سيلين فولفالينيوم، انظر فولفالين ). [ 10 ] وقد أكدت الأعمال التجريبية التي أجرتها مجموعتا بول تشايكين ومايكل نوتون، بالإضافة إلى التحليل النظري لبياناتهم الذي أجراه أندريه ليبيد، الطبيعة غير التقليدية للاقتران فائق التوصيل في المواد العضوية (TMTSF) ₂X (حيث X = PF₆ ، ClO₄ ، إلخ). [ 11 ]

اكتشف جيه جي بيدنورز وكيه إيه مولر الموصلية الفائقة أحادية الموجة d عند درجات حرارة عالية في عام 1986، كما اكتشفا أن مادة البيروفسكايت النحاسية LaBaCuO₄ القائمة على اللانثانوم تُظهر موصلية فائقة عند درجة حرارة حرجة ( Tc ) تبلغ حوالي 35 كلفن (-238 درجة مئوية ). كانت هذه الدرجة أعلى بكثير من أعلى درجة حرارة حرجة معروفة آنذاك ( Tc = 23 كلفن)، ولذلك سُميت هذه المجموعة الجديدة من المواد بالموصلات الفائقة عند درجات حرارة عالية . حصل بيدنورز ومولر على جائزة نوبل في الفيزياء لاكتشافهما هذا في عام 1987. ومنذ ذلك الحين، تم تصنيع العديد من الموصلات الفائقة الأخرى عند درجات حرارة عالية .  

تم اكتشاف أكسيد النحاس واللانثانوم (LSCO) (La 2− x Sr x CuO 4 ) في العام نفسه (1986). وبعد ذلك بوقت قصير، في يناير 1987، تم اكتشاف أكسيد الإيتريوم والباريوم والنحاس (YBCO) الذي يتميز بدرجة حرارة حرجة (Tc ) تبلغ 90  كلفن، وهو أول مادة تحقق الموصلية الفائقة فوق درجة غليان النيتروجين السائل (77  كلفن). [ 12 ] كان لهذا الاكتشاف أهمية بالغة من منظور التطبيقات التكنولوجية للموصلية الفائقة، لأن النيتروجين السائل أقل تكلفة بكثير من الهيليوم السائل ، اللازم لتبريد الموصلات الفائقة التقليدية إلى درجة حرارتها الحرجة. وفي عام 1988، تم اكتشاف أكسيد البزموت والسترونتيوم والكالسيوم والنحاس (BSCCO) بدرجة حرارة حرجة ( Tc ) تصل إلى 107 كلفن  ، [ 13 ] وأكسيد الثاليوم والباريوم والكالسيوم والنحاس (TBCCO) (حيث T = ثاليوم) بدرجة حرارة حرجة (Tc ) تبلغ 125  كلفن. تبلغ درجة الحرارة الحرجة القياسية الحالية حوالي 133 كلفن (-140 درجة مئوية) عند الضغط القياسي، ويمكن الوصول إلى درجات حرارة حرجة أعلى قليلاً عند الضغط العالي. ومع ذلك، يُعتبر من غير المرجح حاليًا أن تحقق مواد البيروفسكايت النحاسية خاصية الموصلية الفائقة عند درجة حرارة الغرفة.   

من جهة أخرى، تم اكتشاف موصلات فائقة غير تقليدية أخرى. تشمل هذه الموصلات بعضًا لا تُظهر خاصية التوصيل الفائق عند درجات حرارة عالية، مثل روثينات السترونتيوم Sr₂RuO₄ ، ولكنها ، مثل الموصلات الفائقة عند درجات الحرارة العالية، غير تقليدية من نواحٍ أخرى. (على سبيل المثال، قد يختلف أصل قوة التجاذب المؤدية إلى تكوين أزواج كوبر عن الأصل المفترض في نظرية BCS ). إضافةً إلى ذلك، تم اكتشاف موصلات فائقة ذات قيم Tc عالية بشكل غير عادي ، ولكنها ليست من نوع بيروفسكايت النحاسيات. قد يكون بعضها أمثلة متطرفة للموصلات الفائقة التقليدية (يُشتبه في ذلك بالنسبة لثنائي بوريد المغنيسيوم MgB₂ ، حيث Tc = 39 كلفن). وقد تُظهر موصلات أخرى خصائص غير تقليدية. 

في عام 2008، تم اكتشاف فئة جديدة لا تشمل النحاس ( الموصلات الفائقة الأكسيبنكتيدية الطبقية )، مثل LaOFeAs. [ 14 ] [ 15 ] [ 16 ] ويبدو أن لأكسيبنكتيد الساماريوم درجة حرارة حرجة (Tc ) تبلغ حوالي 43  كلفن، وهي أعلى مما تنبأت به نظرية BCS. [ 17 ] وأشارت الاختبارات التي أُجريت عند مجال مغناطيسي يصل إلى 45 تسلا [ 18 ] [ 19 ] إلى أن المجال الحرج العلوي لـ LaFeAsO 0.89 F 0.11 يبلغ حوالي 64 تسلا. بعض الموصلات الفائقة الأخرى القائمة على الحديد لا تحتوي على الأكسجين.  

اعتبارًا من عام 2009أعلى موصل فائق درجة حرارة (عند الضغط الجوي) هو أكسيد الزئبق والباريوم والكالسيوم والنحاس (HgBa₂Ca₂Cu₃Oₓ ) ، عند 138 كلفن ، ويتم تثبيته بواسطة مادة بيروفسكايت نحاسية، [ 20 ] وربما عند 164 كلفن تحت ضغط عالٍ. [ 21 ] 

تم اكتشاف موصلات فائقة غير تقليدية أخرى لا تعتمد على بنية الكوبرات. [ 14 ] بعضها يتميز بقيم عالية بشكل غير عادي لدرجة الحرارة الحرجة ، Tc ، ولذلك تُسمى أحيانًا بالموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية.

الجرافين

في عام 2017، كشفت تجارب المجهر النفقي الماسح والتحليل الطيفي على الجرافين المُقرَّب من الموصل الفائق ذي الموجة d المُطعَّم بالإلكترونات (غير الكيرالي) Pr₂₋ₓCeₓCuO₄ ( PCCO ) عن أدلة على وجود كثافة حالات فائقة التوصيل غير تقليدية مُستحثة في الجرافين. [ 22 ] وقدّمت منشورات في مارس 2018 أدلة على خصائص فائقة التوصيل غير تقليدية لطبقة ثنائية من الجرافين، حيث كانت إحدى الطبقتين مُزاحة بزاوية سحرية قدرها 1.1 درجة بالنسبة للأخرى. [ 23 ]

بحث مستمر

بينما تُفسَّر آلية الموصلية الفائقة التقليدية جيدًا بنظرية BCS، [ 24 ] [ 25 ] فإن آلية الموصلية الفائقة غير التقليدية لا تزال مجهولة. بعد أكثر من عشرين عامًا من البحث المكثف، لا يزال أصل الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية غير واضح، وهو أحد أهم المشكلات التي لم تُحل في فيزياء المادة المكثفة النظرية . يبدو أنه على عكس الموصلية الفائقة التقليدية التي يحركها تجاذب الإلكترون-الفونون ، فإن آليات إلكترونية حقيقية (مثل الارتباطات المضادة للمغناطيسية) هي التي تلعب دورًا. علاوة على ذلك، فإن اقتران الموجة d، وليس الموجة s، هو الأكثر أهمية.

أحد أهداف الكثير من الأبحاث هو الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة . [ 26 ]

على الرغم من الأبحاث المكثفة والعديد من المؤشرات الواعدة، إلا أن تفسيراً لهذه الظاهرة لا يزال غامضاً بالنسبة للعلماء. أحد أسباب ذلك هو أن المواد المعنية عبارة عن بلورات معقدة للغاية ومتعددة الطبقات (على سبيل المثال، BSCCO )، مما يجعل النمذجة النظرية أمراً صعباً.

الآليات المحتملة

يُعدّ موضوع آلية الموصلية الفائقة عند درجة حرارة عالية (HTS) من أكثر المواضيع إثارةً للجدل في فيزياء المادة المكثفة . وقد ظهرت نظريتان رئيسيتان حول هذه الظاهرة : (انظر أيضًا نظرية الرابطة التكافؤية الرنانة ). 

نظرية الاقتران الضعيف

أولًا، يُقترح أن حالة الموصلية الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (HTS) تنشأ عن تقلبات اللف المغزلي المضاد للمغناطيسية في نظام مُطعّم. [ 27] وفقًا لنظرية الاقتران الضعيف هذه، يجب أن تتمتع دالة الموجة المزدوجة لحالة HTS بتناظر dx² - y² . لذا ، يُعدّ تحديد ما إذا كان تناظر دالة الموجة المزدوجة هو تناظر d أم لا أمرًا أساسيًا لتوضيح آلية حالة HTS فيما يتعلق بتقلبات اللف المغزلي. أي، إذا لم يكن لمعامل ترتيب حالة HTS (دالة الموجة المزدوجة) تناظر d ، فإنه يُمكن استبعاد آلية الاقتران المرتبطة بتقلبات اللف المغزلي. ويبدو أن تجربة النفق الكمومي (انظر أدناه) تكشف عن تناظر d في بعض حالات HTS.

نموذج اقتران الطبقات البينية

ثانيًا، هناك نموذج الاقتران بين الطبقات ، والذي بموجبه يمكن لبنية متعددة الطبقات تتكون من موصل فائق من نوع BCS (تناظر s) أن تعزز الموصلية الفائقة بذاتها. [ 28 ] من خلال إدخال تفاعل نفق إضافي بين كل طبقة، نجح هذا النموذج في تفسير التناظر غير المتناحي لمعامل الترتيب في الموصل الفائق ذي درجة الحرارة العالية، بالإضافة إلى ظهور هذا الموصل.

سوبر إكستشينج

كشفت نتائج تجريبية واعدة من باحثين مختلفين في سبتمبر 2022، من بينهم ويجيونغ تشين ، وجي سي سيموس ديفيس، وإتش إيسياكي، أن التبادل الفائق للإلكترونات هو على الأرجح السبب الأكثر ترجيحًا لظاهرة الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية. [ 29 ] [ 30 ]

الدراسات السابقة حول تناظر معامل ترتيب الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية

تمت دراسة تناظر معامل الترتيب للمواد فائقة التوصيل ذات درجة الحرارة العالية (HTS) باستخدام قياسات الرنين المغناطيسي النووي ، ومؤخرًا، باستخدام تقنية الانبعاث الضوئي المُحَلَّل زاويًا وقياسات عمق اختراق الموجات الميكروية في بلورة HTS. تستكشف قياسات الرنين المغناطيسي النووي المجال المغناطيسي المحلي حول الذرة، وبالتالي تعكس قابلية المادة للتأثر المغناطيسي. وقد حظيت هذه القياسات باهتمام خاص في مجال المواد فائقة التوصيل ذات درجة الحرارة العالية، نظرًا لتساؤل العديد من الباحثين عما إذا كانت الارتباطات المغزلية قد تلعب دورًا في آلية عمل هذه المواد.

أشارت قياسات الرنين المغناطيسي النووي لتردد الرنين في YBCO إلى أن الإلكترونات في الموصلات الفائقة لأكسيد النحاس تتزاوج في حالات أحادية الدوران . وقد استُدل على ذلك من سلوك إزاحة نايت ، وهي إزاحة التردد التي تحدث عندما يختلف المجال الداخلي عن المجال الخارجي: ففي المعادن العادية، تتراصف العزوم المغناطيسية لإلكترونات التوصيل في جوار الأيون المدروس مع المجال الخارجي، مما يُنشئ مجالًا داخليًا أكبر. وعندما تتحول هذه المعادن إلى موصلات فائقة، تتزاوج الإلكترونات ذات الدوران المتعاكس لتشكيل حالات أحادية. في الموصلات الفائقة غير المتناحية ذات درجة الحرارة العالية، ربما كشفت قياسات الرنين المغناطيسي النووي أن معدل استرخاء النحاس يعتمد على اتجاه المجال المغناطيسي الساكن المُطبق، حيث يكون المعدل أعلى عندما يكون المجال الساكن موازيًا لأحد محاور مستوى أكسيد النحاس. وبينما دعمت هذه الملاحظة من قِبل بعض المجموعات التناظر d للموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية، لم تتمكن مجموعات أخرى من ملاحظتها.

كذلك، يُمكن دراسة تناظر معامل الترتيب في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (HTS) من خلال قياس عمق الاختراق . يتحدد عمق اختراق الموجات الميكروية بكثافة المائع الفائق المسؤولة عن حجب المجال الخارجي. في نظرية BCS للموجة s، ونظرًا لإمكانية إثارة أزواج الإلكترونات حراريًا عبر فجوة الطاقة Δ، فإن تغير كثافة المائع الفائق لكل وحدة تغير في درجة الحرارة يتبع سلوكًا أُسّيًا، exp(-Δ/ kBT ) . في هذه الحالة، يتغير عمق الاختراق أيضًا أُسّيًا مع درجة الحرارة T. إذا وُجدت عُقد في فجوة الطاقة كما في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية ذات التناظر d ، يُمكن كسر أزواج الإلكترونات بسهولة أكبر، ومن المتوقع أن يكون اعتماد كثافة المائع الفائق على درجة الحرارة أقوى، وأن يزداد عمق الاختراق كقوة لـ T عند درجات الحرارة المنخفضة. إذا كان التناظر d تحديدًا x² - y² ، فإن عمق الاختراق يتغير خطيًا مع T عند درجات الحرارة المنخفضة. تُستخدم هذه التقنية بشكل متزايد لدراسة الموصلات الفائقة ، ويُحدّ من تطبيقها جودة البلورات الأحادية المتاحة.

يمكن أن توفر مطيافية الانبعاث الضوئي معلوماتٍ حول تناظر الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية. فمن خلال تشتيت الفوتونات عن الإلكترونات في البلورة، يمكن أخذ عينات من أطياف طاقة الإلكترونات. ولأن هذه التقنية حساسة لزاوية انبعاث الإلكترونات، يمكن تحديد الطيف لأطوال موجية مختلفة على سطح فيرمي. مع ذلك، ضمن دقة مطيافية الانبعاث الضوئي ذات الزاوية المحددة (ARPES)، لم يتمكن الباحثون من تحديد ما إذا كانت فجوة الطاقة تتلاشى أم تصبح صغيرة جدًا. كما أن ARPES حساسة فقط لقيمة فجوة الطاقة وليس لإشارتها، لذا لا يمكنها تحديد ما إذا كانت الفجوة تصبح سالبة عند نقطة معينة. هذا يعني أن ARPES لا تستطيع تحديد ما إذا كان معامل ترتيب الموصل الفائق ذي درجة الحرارة العالية يتمتع بتناظر d أم لا.

تجربة الوصلة التي تدعم تناظر الموجة d

تم تصميم تجربة ذكية للتغلب على هذا الوضع المعقد. صُممت تجربة تعتمد على نفق الأزواج وتكميم التدفق في حلقة ثلاثية الحبيبات من YBa₂Cu₃O₇ ( YBCO ) لاختبار تناظر معامل الترتيب في YBCO. [ 31 ] تتكون هذه الحلقة من ثلاث بلورات YBCO ذات اتجاهات محددة تتوافق مع تناظر اقتران الموجة d ، مما يؤدي إلى توليد دوامة كمومية نصف عددية تلقائيًا عند نقطة التقاء البلورات الثلاث. علاوة على ذلك، أُخذت في الاعتبار في هذه التجربة ثلاثية البلورات إمكانية أن تكون واجهات الوصلات في حالة مثالية (بدون عيوب) أو ذات اضطراب متعرج أقصى. [ 31 ] تم الإبلاغ عن اقتراح لدراسة الدوامات ذات كميات التدفق المغناطيسي النصفية في الموصلات الفائقة ذات الفرميونات الثقيلة في ثلاثة تكوينات متعددة البلورات في عام 1987 من قبل VB Geshkenbein و A. Larkin و A. Barone. [ 32 ]

في أول تجربة لتناظر اقتران البلورات الثلاثية، [ 31 ] لوحظ بوضوح التمغنط التلقائي لنصف كمية التدفق في YBCO، مما دعم بشكل قاطع تناظر الموجة d لمعامل الترتيب في YBCO. ولأن YBCO معيني قائم ، فقد يحتوي بطبيعته على مزيج من تناظر الموجة s. لذا، من خلال تحسين تقنيتهم، وُجد أن هناك مزيجًا من تناظر الموجة s في YBCO بنسبة 3% تقريبًا. [ 33 ] كما أثبت تسوي وكيرتلي وآخرون وجود تناظر نقي لمعامل الترتيب dx² - y² في Tl₂Ba₂CuO₆ رباعي الأضلاع . [ 34 ]

مراجع

  1. ↑ هيرش، جيه إي؛ مابل، إم بي؛ مارسيجليو، إف. (15 يوليو 2015). "فئات المواد فائقة التوصيل: مقدمة ونظرة عامة" . فيزيكا سي: الموصلية الفائقة وتطبيقاتها . المواد فائقة التوصيل: التقليدية وغير التقليدية وغير المحددة. 514 : 1-8 . arXiv : 1504.03318 . Bibcode : 2015PhyC..514....1H . doi : 10.1016/j.physc.2015.03.002 . ISSN 0921-4534 . 
  2. ↑ مينيف، ف.ب.؛ ساموخين، ك. (21 سبتمبر 1999). مقدمة في الموصلية الفائقة غير التقليدية . أمستردام: مطبعة سي آر سي. الصفحات: 7، 20. ISBN  978-90-5699-209-5.
  3. ↑ سيغريست، مانفريد؛ أويدا، كازو (1 أبريل 1991). "النظرية الظاهراتية للموصلية الفائقة غير التقليدية" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 63 (2): 239-311 . Bibcode : 1991RvMP...63..239S . doi : 10.1103/RevModPhys.63.239 . ISSN 0034-6861 . 
  4. ^ ستيجليش، ف. آرتس، J.؛ بريدل، قرص مضغوط؛ ليكي، دبليو؛ ميشيده، د.؛ فرانز، دبليو؛ شيفر، هـ. (1979). “الموصلية الفائقة في وجود بارامغناطيسية قوية لباولي: CeCu2Si2”. رسائل المراجعة البدنية . 43 (25): 1892–1896 . بيب كود : 1979PhRvL..43.1892S . دوى : 10.1103/PhysRevLett.43.1892 . اتش دي ال : 1887/81461 . S2CID 123497750 . 
  5. ↑ كيتاكا، شونيتشيرو؛ آوكي، يويا؛ شيمورا، ياسويوكي؛ ساكاكيبارا، توشيرو؛ سيرو، سيلفيا؛ غيبل، كريستوف؛ شتيغليش، فرانك؛ إيكيدا، هيروآكي؛ ماتشيدا، كازوشيغي (12 فبراير 2014). "الموصلية الفائقة متعددة النطاقات مع نقص غير متوقع في الجسيمات شبه العقدية في CeCu₂Si₂ " . مجلة Physical Review Letters . 112 (6) 067002. arXiv : 1307.3499 . Bibcode : 2014PhRvL.112f7002K . doi : 10.1103/PhysRevLett.112.067002 . PMID 24580704 . S2CID 13367098 .  
  6. ↑ أوت، إتش آر؛ روديجير، إتش؛ فيسك، زد؛ سميث، جيه (1983). "UBe_{13}: موصل فائق غير تقليدي من الأكتينيدات" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 50 (20): 1595-1598 . Bibcode : 1983PhRvL..50.1595O . doi : 10.1103/PhysRevLett.50.1595 .
  7. ↑ ستيوارت، جي آر؛ فيسك، زد؛ ويليس، جي أو؛ سميث، جي إل (1984). "إمكانية تعايش الموصلية الفائقة الحجمية وتقلبات الدوران في UPt3 " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 52 (8): 679-682 . Bibcode : 1984PhRvL..52..679S . doi : 10.1103/PhysRevLett.52.679 . S2CID 73591098 . 
  8. ^ بالسترا، تي تي إم؛ مينوفسكي، أأ؛ بيرج، ج. فان دن؛ ديركمات، جعفر؛ كيس، ف. نيوينهويس، جي جي؛ ميدوش، جا (1985). "الموصلية الفائقة والتحولات المغناطيسية في نظام الفرميون الثقيل URu_{2}Si_{2}" . رسائل المراجعة البدنية . 55 (24): 2727–2730 . بيب كود : 1985PhRvL..55.2727P . دوى : 10.1103/PhysRevLett.55.2727 . بميد 10032222 . 
  9. ↑ شيفارام، بي إس؛ جيونغ، واي إتش؛ روزنباوم، تي إف؛ هينكس، دي. (1986). "تباين الصوت المستعرض في الموصل الفائق ذي الفرميونات الثقيلة UPt3 " ( ملف PDF) . رسائل المراجعة الفيزيائية . 56 (10): 1078-1081 . Bibcode : 1986PhRvL..56.1078S . doi : 10.1103/PhysRevLett.56.1078 . PMID 10032562 . 
  10. ^ جيروم، د.؛ مازود، أ.؛ ريبولت، م.؛ بيشغارد، ك. (1980). “الموصلية الفائقة في موصل عضوي اصطناعي (TMTSF) 2PF 6” (PDF) . مجلة دي فيزيك ليترز . 41 (4): 95. دوى : 10.1051/jphyslet:0198000410409500 .
  11. ↑ بيشغارد، كلاوس؛ كارنيرو، كلاوس س.؛ أولسن، مالت؛ راسموسن، فين؛ جاكوبسن، كلاوس (1981). "موصل فائق عضوي ذو ضغط صفري: ثنائي (رباعي ميثيل رباعي سيلينوفولينيوم) بيركلورات [ (TMTSF)2ClO4 ] " (ملف PDF) . رسائل المراجعة الفيزيائية . 46 (13): 852. رمز Bibcode : 1981PhRvL..46..852B . doi : 10.1103/PhysRevLett.46.852 .
  12. ↑ كيه إم وو وآخرون (1987). "الموصلية الفائقة عند 93 كلفن في نظام مركب جديد مختلط الطور من الإيتربيوم والباريوم والنحاس والأكسجين عند الضغط الجوي" . مجلة Physical Review Letters ، 58 (9): 908-910 . Bibcode : 1987PhRvL..58..908W . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.908 . PMID 10035069 .  
  13. ↑ هـ. مايدا؛ ي. تاناكا؛ م. فوكوتومي؛ ت. أسانو (1988). "موصل فائق أكسيدي جديد ذو درجة حرارة انتقالية عالية بدون عنصر أرضي نادر" . المجلة اليابانية للفيزياء التطبيقية ، 27 (2): L209– L210. Bibcode : 1988JaJAP..27L.209M . doi : 10.1143/JJAP.27.L209 .
  14. 1 2 هيروكي تاكاهاشي؛ كازومي إيجاوا؛ كازونوبو آري؛ يويتشي كاميهارا؛ ماساهيرو هيرانو؛ هيديو هوسونو (2008). “الموصلية الفائقة عند 43K في مركب ذو طبقات حديدية LaO 1− x F x FeAs”. طبيعة . 453 (7193): 376– 378. بيب كود : 2008Natur.453..376T . دوى : 10.1038 / طبيعة06972 . بميد 18432191 . S2CID 498756 .  
  15. ↑ تشوي، تشارلز كيو. (1 يونيو 2008). "عصر حديدي جديد: فئة جديدة من الموصلات الفائقة قد تساعد في فهم الفيزياء الغامضة" . مجلة ساينتفك أمريكان . تم الاطلاع عليه في 29 أكتوبر 2009 .
  16. ↑ المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (1 يونيو 2008). "موصلات فائقة جديدة ذات درجة حرارة عالية مصنوعة من الحديد ولها خصائص مغناطيسية غير عادية" . ساينس ديلي .
  17. ↑ تشين، إكس إتش؛ وو، تي؛ وو، جي؛ ليو، آر إتش؛ تشين، إتش؛ فانغ، دي إف (2008). "الموصلية الفائقة عند 43 كلفن في SmFeAsO 1 −x F X ". نيتشر . 453 (7196): 761-762 . arXiv : 0803.3603 . Bibcode : 2008Natur.453..761C . doi : 10.1038/nature07045 . PMID 18500328. S2CID 205213713 .  
  18. ↑ "الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية تمهد الطريق لـ'المغناطيسات الفائقة'"تم الاطلاع عليه بتاريخ 11 يونيو 2008 .{{cite web}}: CS1 maint: deprecated archiveal service ( link )
  19. ↑ هانت، ف.؛ جاروزينسكي، ج.؛ غوريفيتش، أ.؛ لارباليستير، د.س.؛ جين، ر.؛ سيفات، أ.س.؛ ماكغواير، م.أ.؛ سيلز، ب.س.؛ وآخرون . (2008). "الموصلية الفائقة ثنائية النطاق في مجال مغناطيسي عالٍ جدًا في LaFeAsO0.89F0.11". مجلة نيتشر . 453 (7197): 903-905 . arXiv : 0804.0485 . Bibcode : 2008Natur.453..903H . doi : 10.1038/nature07058 . PMID: 18509332. S2CID : 115211939 .   
  20. ^ ب.داي. قبل الميلاد تشاكوماكوس؛ جي إف صن . كيلوواط وونغ . واي شين؛ دي إف لو (1995). “دراسة تخليق وحيود مسحوق النيوترونات للموصل الفائق HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8 + δ بواسطة استبدال Tl”. فيزياء ج . 243 ( 3– 4): 201– 206. بيب كود : 1995PhyC..243..201D . دوى : 10.1016/0921-4534(94)02461-8 .
  21. ↑ ل. غاو؛ ي. ي. شيو؛ ف. تشين؛ ك. شيونغ؛ ر. ل. مينغ؛ د. راميريز؛ س. و. تشو؛ ج. هـ. إيغرت؛ و هـ. ك. ماو (1994). "الموصلية الفائقة حتى 164 كلفن في HgBa₂Caₘ₋₁CuₘO₂ₘ₊₂₊δ ( حيث m = 1 ، 2 ، و 3) تحت ضغوط شبه هيدروستاتيكية". مجلة Physical Review B ، 50 (6): 4260-4263 . Bibcode : 1994PhRvB..50.4260G . doi : 10.1103/PhysRevB.50.4260 . PMID: 9976724 . 
  22. ↑ دي برناردو، أ.؛ ميلو، أ.؛ باربون، م.؛ ألبيرن، هـ.؛ كالتشيم، ي.؛ ساسي، أ.؛ أوت، أ.ك.؛ فازيو، د. دي؛ يون، د. (19 يناير 2017). "التوصيل الفائق المُحفَّز بموجة p في طبقة واحدة من الجرافين على موصل فائق من أكسيد مُطعَّم بالإلكترونات" . نيتشر كوميونيكيشنز . 8 14024. arXiv : 1702.01572 . Bibcode : 2017NatCo...814024D . doi : 10.1038/ncomms14024 . ISSN 2041-1723 . PMC 5253682. PMID 28102222 .   
  23. ↑ جيبني، إليزابيث (5 مارس 2018). "اكتشاف مفاجئ للجرافين قد يكشف أسرار الموصلية الفائقة" . أخبار. نيتشر . 555 (7695): 151-152 . Bibcode : 2018Natur.555..151G . doi : 10.1038/d41586-018-02773-w . PMID 29517044. أفاد الفيزيائيون الآن أن ترتيب طبقتين من الجرافين بسماكة ذرة واحدة بحيث يكون نمط ذرات الكربون فيهما منحرفًا بزاوية 1.1 درجة يجعل المادة موصلة فائقة. 
  24. ↑ باردين، ج.؛ كوبر، ل. ن.؛ شريفر، ج. ر. (1 أبريل 1957). "النظرية المجهرية للموصلية الفائقة" . مجلة Physical Review . 106 (1): 162-164 . Bibcode : 1957PhRv..106..162B . doi : 10.1103/PhysRev.106.162 . ISSN 0031-899X . 
  25. ↑ باردين، ج.؛ كوبر، ل. ن.؛ شريفر، ج. ر. (1 ديسمبر 1957). "نظرية الموصلية الفائقة" . مجلة Physical Review . 108 (5): 1175-1204 . Bibcode : 1957PhRv..108.1175B . doi : 10.1103/PhysRev.108.1175 . ISSN 0031-899X . 
  26. ↑ أ. موراشكين (2004). الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة . دار كامبريدج الدولية للنشر العلمي. arXiv : cond-mat/0606187 . Bibcode : 2006cond.mat..6187M . ISBN 1-904602-27-4.
  27. ↑ ب. مونتو؛ بالاتسكي، أ.؛ باينز، د.؛ وآخرون (1992). "نظرية الاقتران الضعيف للموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في أكاسيد النحاس المرتبطة مغناطيسيًا مضادًا". مجلة Physical Review B ، 46 (22): 14803-14817 . Bibcode : 1992PhRvB..4614803M . doi : 10.1103/PhysRevB.46.14803 . PMID 10003579 .  
  28. ↑ س. تشاكرافارتي؛ سودبو، أ.؛ أندرسون، ب. و.؛ سترونغ، س.؛ وآخرون (1993). "النفق بين الطبقات وتباين فجوة الطاقة في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية". مجلة ساينس . 261 (5119): 337-340 . رمز Bibcode : 1993Sci...261..337C . doi : 10.1126/science.261.5119.337 . PMID 17836845. S2CID 41404478 .   
  29. ↑ أوماني، شين م.؛ رين، وانغبينغ؛ تشين، ويجيونغ؛ تشونغ، يي شيويه؛ ليو، شياولونغ؛ إيساكي، هـ.؛ أوشيدا، س.؛ حميديان، م.هـ.؛ ديفيس، ج.س. سيموس (13 سبتمبر 2022). "حول آلية اقتران الإلكترونات في الموصلية الفائقة لأكسيد النحاس عند درجات الحرارة العالية" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم . 119 (37) e2207449119. arXiv : 2108.03655 . Bibcode : 2022PNAS..11907449O . doi : 10.1073/pnas.2207449119 . ISSN 0027-8424 . PMC 9477408. PMID 36067325 .   
  30. ↑ وود، تشارلي. "لغز الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية يُحل أخيرًا" . وايرد . ISSN 1059-1028 . تاريخ الاسترجاع: 26 ديسمبر 2022 . 
  31. 1 2 3 سي. سي. تسوي؛ كيرتلي، جيه آر؛ تشي، سي سي؛ يو-جاهنيس، لوك سي؛ غوبتا، أ.؛ شو، تي.؛ صن، جيه زد؛ كيتشن، إم بي؛ وآخرون . (1994). "تناظر الاقتران وتكميم التدفق في حلقة ثلاثية البلورات من الموصل الفائق YBa2Cu3O7-δ". مجلة Physical Review Letters ، 73 (4): 593-596 . Bibcode : 1994PhRvL..73..593T . doi : 10.1103/PHYSREVLETT.73.593 . PMID : 10057486 .  
  32. ↑ VB Geshkenbein؛ Larkin، A.؛ Barone، A.؛ وآخرون (1987). "دوامات ذات نصف كمية التدفق المغناطيسي في الموصلات الفائقة ذات الفرميونات الثقيلة ". Phys. Rev. B. 36 ( 1): 235–238 . Bibcode : 1987PhRvB..36..235G . doi : 10.1103/PhysRevB.36.235 . PMID 9942041 .  
  33. ^ جي آر كيرتلي. تسوي، سي سي؛ أرياندو، أ.؛ فيرويجس، CJM؛ هاركيما، S .؛ هيلجينكامب، ه.؛ وآخرون . (2006). “التحديد الحساس للزاوية لتماثل الفجوة داخل الطائرة في YBa2Cu3O7-delta”. نات. فيز . 2 (3): 190. بيب كود : 2006NatPh...2..190K . دوى : 10.1038/nphys215 . S2CID 118447968 .  
  34. ↑ تسوي، سي سي؛ كيرتلي، جيه آر؛ رين، زد إف؛ وانغ، جيه إتش؛ رافي، إتش؛ لي، زد زد؛ وآخرون (1997). "تناظر معامل الترتيب dx² – y² الخالص في الموصل الفائق الرباعي TI₂Ba₂CuO₆⁺δ". مجلة نيتشر . 387 (6632): 481. Bibcode : 1997Natur.387..481T . doi : 10.1038/387481a0 . S2CID 4314494 .