الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية

📅 آخر تحديث: ٢٧ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٧ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 5 صور
الموسوعة الحرة
عينة من أكسيد البزموت والسترونتيوم والكالسيوم والنحاس (BSCCO)، وهو حاليًا من أكثر الموصلات الفائقة العملية ذات درجة الحرارة العالية. والجدير بالذكر أنه لا يحتوي على عناصر أرضية نادرة . يُعدّ BSCCO موصلًا فائقًا من نوع الكوبرات، ويعتمد على البزموت والسترونتيوم . وبفضل درجة حرارة تشغيله العالية، باتت الكوبرات تُنافس الموصلات الفائقة التقليدية القائمة على النيوبيوم ، بالإضافة إلى موصلات ثنائي بوريد المغنيسيوم الفائقة .

الموصلية الفائقة ذات درجة الحرارة العالية ( درجة الحرارة الحرجة العالية أو HTS ) هي موصلية فائقة في مواد ذات درجة حرارة حرجة (درجة الحرارة التي تتصرف عندها المادة كموصل فائق) أعلى من 77 كلفن (-196.2 درجة مئوية؛ -321.1 درجة فهرنهايت) ، وهي درجة غليان النيتروجين السائل . [ 1 ] وتُعتبر هذه المواد "ذات درجة حرارة عالية" فقط مقارنةً بالموصلات الفائقة المعروفة سابقًا، والتي تعمل فقط عند درجات حرارة قريبة من الصفر المطلق . وقد اكتُشف أول موصل فائق ذي درجة حرارة عالية عام 1986 على يد الباحثين جورج بيدنورز وك . أليكس مولر من شركة IBM . [ ٢ ] [ ٣ ] على الرغم من أن درجة الحرارة الحرجة تبلغ حوالي ٣٥٫١ كلفن (-٢٣٨٫ ١ درجة مئوية؛ -٣٩٦٫ ٥ درجة فهرنهايت) ، فقد قام تشينغ-وو تشو بتعديل هذه المادة لصنع أول موصل فائق ذي درجة حرارة عالية، حيث بلغت درجة حرارته الحرجة ٩٣ كلفن (-١٨٠٫ ٢ درجة مئوية؛ -٢٩٢٫ ٣ درجة فهرنهايت) . [ ٤ ] مُنح بيدنورز ومولر جائزة نوبل في الفيزياء عام ١٩٨٧ "لإنجازهما المهم في اكتشاف الموصلية الفائقة في المواد الخزفية". [ ٥ ] معظم المواد ذات درجة الحرارة الحرجة العالية هي موصلات فائقة من النوع الثاني .         

تتمثل الميزة الرئيسية للموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية في إمكانية تبريدها باستخدام النيتروجين السائل، [ 2 ] على عكس الموصلات الفائقة المعروفة سابقًا، والتي تتطلب مواد تبريد باهظة الثمن ويصعب التعامل معها، وأهمها الهيليوم السائل . ومن المزايا الأخرى للمواد ذات درجة الحرارة العالية ( Tc ) احتفاظها بخاصية التوصيل الفائق في مجالات مغناطيسية أعلى من المواد السابقة. وهذا أمر بالغ الأهمية عند تصنيع المغناطيسات فائقة التوصيل ، وهو أحد التطبيقات الرئيسية لهذه المواد .

معظم الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية هي من السيراميك ، وليست من المواد المعدنية المعروفة سابقًا. تُعدّ الموصلات الفائقة السيراميكية مناسبة لبعض الاستخدامات العملية، ولكنها تواجه مشكلات في التصنيع. على سبيل المثال، معظم أنواع السيراميك هشة ، مما يُعقّد عملية تصنيع الأسلاك. [ 6 ]

تُعدّ أكاسيد النحاس المُدمجة مع معادن أخرى، وخاصةً أكاسيد النحاس والباريوم الأرضية النادرة (REBCOs) مثل أكسيد الإيتريوم والباريوم والنحاس (YBCO)، الفئة الرئيسية من الموصلات الفائقة عالية الحرارة. أما الفئة الثانية من الموصلات الفائقة عالية الحرارة في التصنيف العملي فهي المركبات القائمة على الحديد . [ 7 ] [ 8 ] يُضاف ثنائي بوريد المغنيسيوم أحيانًا إلى قائمة الموصلات الفائقة عالية الحرارة: فهو سهل التصنيع نسبيًا، ولكنه لا يُصبح موصلًا فائقًا إلا عند درجات حرارة أقل من 39 كلفن (-234.2 درجة مئوية) ، مما يجعله غير مناسب للتبريد بالنيتروجين السائل.  

تاريخ

الجدول الزمني لاكتشافات الموصلات الفائقة. على اليمين درجة حرارة النيتروجين السائل، والتي عادةً ما تفصل بين الموصلات الفائقة عند درجات الحرارة العالية والموصلات الفائقة عند درجات الحرارة المنخفضة. تُعرض الكوبرات على شكل معينات زرقاء، والموصلات الفائقة القائمة على الحديد على شكل مربعات صفراء. يُعرض ثنائي بوريد المغنيسيوم وغيره من الموصلات الفائقة المعدنية من نوع BCS ذات درجات الحرارة المنخفضة أو الضغوط العالية كمرجع على شكل دوائر خضراء.

اكتشف كامرلينغ أونيس ظاهرة الموصلية الفائقة عام 1911 في مادة معدنية صلبة. ومنذ ذلك الحين، سعى الباحثون إلى تحقيق الموصلية الفائقة عند درجات حرارة أعلى [ 9 ] بهدف إيجاد موصل فائق يعمل عند درجة حرارة الغرفة . [ 10 ] وبحلول أواخر سبعينيات القرن العشرين، لوحظت الموصلية الفائقة في العديد من المركبات المعدنية (وخاصةً تلك القائمة على النيوبيوم ، مثل NbTi و Nb3Sn و Nb3Ge ) عند درجات حرارة أعلى بكثير من تلك الخاصة بالمعادن العنصرية، والتي قد تتجاوز 20 كلفن (-253.2 درجة مئوية) .  

في عام 1986، في مختبر أبحاث شركة IBM بالقرب من زيورخ في سويسرا، كان بيدنورز ومولر يبحثان عن الموصلية الفائقة في فئة جديدة من السيراميك : أكاسيد النحاس، أو الكوبرات . في ذلك العام، اكتشف بيدنورز ومولر الموصلية الفائقة في أكسيد النحاس واللانثانوم والباريوم (LBCO)، وهو مادة بيروفسكايت كوبراتية أساسها اللانثانوم ، والتي بلغت درجة حرارة انتقالها 35 كلفن (جائزة نوبل في الفيزياء، 1987). [ 11 ] وسرعان ما تبين أن استبدال اللانثانوم بالإيتريوم (أي، صنع YBCO) يرفع درجة الحرارة الحرجة إلى ما فوق 90 ​​كلفن. [ 12 ] وسرعان ما تم تأكيد نتائجهم [ 13 ] من قبل العديد من المجموعات البحثية. [ 14 ]   

في عام 1987، قدّم فيليب دبليو أندرسون أول وصف نظري لهذه المواد، استنادًا إلى نظرية رابطة التكافؤ الرنانة (RVB) ، [ 15 ] إلا أن الفهم الكامل لهذه المواد لا يزال قيد التطوير حتى اليوم. ومن المعروف الآن أن هذه الموصلات الفائقة تمتلك تناظرًا مزدوجًا من نوع الموجة d . وقد طُرح أول اقتراح بأن الموصلية الفائقة للنحاسيات عند درجات الحرارة العالية تتضمن اقترانًا من نوع الموجة d في عام 1987 من قِبل إن إي بيكرز، ودوغلاس جيمس سكاليبينو، وآر تي سكاليتار، [ 16 ] تلتها ثلاث نظريات لاحقة في عام 1988 من قِبل ماساهيكو إينوي، وسيباستيان دونياش، وبيتر جيه هيرشفيلد، وأندريه إي روكنشتاين، [ 17 ] باستخدام نظرية تقلبات الدوران، ومن قِبل كلاوديوس غروس ، وديدييه بويبلانك، وموريس تي رايس، وإف سي. [ 18 ] قام كل من تشانغ، وغابرييل كوتليار وجيالين ليو بتحديد اقتران الموجة d كنتيجة طبيعية لنظرية RVB. [ 19 ] تم تأكيد طبيعة الموجة d للموصلات الفائقة النحاسية من خلال مجموعة متنوعة من التجارب، بما في ذلك الملاحظة المباشرة لعقد الموجة d في طيف الإثارة من خلال مطيافية الانبعاث الضوئي الزاوي (ARPES)، وملاحظة تدفق نصف صحيح في تجارب النفق الكمومي، وبشكل غير مباشر من خلال اعتماد عمق الاختراق والحرارة النوعية والتوصيل الحراري على درجة الحرارة.

حتى عام 2001، كان يُعتقد أن الكوبرات هي الموصلات الفائقة الوحيدة الحقيقية ذات درجة الحرارة العالية. في ذلك العام، اكتشف أكيميتسو وزملاؤه مركب MgB₂ بدرجة حرارة حرجة (Tc) تبلغ 39 كلفن. تبع ذلك في عام 2006 اكتشاف هوسونو وزملاؤه لمركب أوكسيبنيكتيد طبقي قائم على الحديد بدرجة حرارة حرجة (Tc ) تبلغ 56 كلفن. [ 20 ] هذه الدرجات الحرارية أقل من درجات حرارة الكوبرات، ولكنها أعلى بكثير من درجات حرارة الموصلات الفائقة التقليدية. [ 21 ]

في عام 2014، نشر علماء من المدرسة الفيدرالية للفنون التطبيقية في لوزان (EPFL) أدلةً تُشير إلى إمكانية وجود جسيمات جزئية في المواد المغناطيسية شبه ثنائية الأبعاد [ 22 ]، مما يدعم نظرية أندرسون حول الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية. [ 23 ] وفي عامي 2014 و2015، تم استخدام كبريتيد الهيدروجين ( Hتم التنبؤ أولاً بـ 2 S) عند ضغوط عالية للغاية (حوالي 150 جيجا باسكال) ثم تم تأكيد أنها موصل فائق عالي الحرارة مع درجة حرارة انتقال تبلغ 80 كلفن. [ 24 ] [ 25 ] [ 26 ]

في عام ٢٠١٨، اكتشف فريق بحثي من قسم الفيزياء في معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا ظاهرة الموصلية الفائقة في طبقة ثنائية من الجرافين، حيث تم لف إحدى الطبقتين بزاوية تقارب ١.١  درجة، وذلك عن طريق التبريد وتطبيق شحنة كهربائية صغيرة. وبالرغم من أن التجارب لم تُجرَ في بيئة ذات درجة حرارة عالية، إلا أن النتائج لا ترتبط ارتباطًا وثيقًا بالموصلات الفائقة التقليدية ذات درجة الحرارة العالية، نظرًا لعدم الحاجة إلى إدخال أي ذرات غريبة. [ ٢٧ ] وقد نشأت ظاهرة الموصلية الفائقة نتيجةً لالتواء الإلكترونات في دوامة بين طبقات الجرافين، تُسمى " سكيرميونات ". تعمل هذه السكيرميونات كجسيم واحد، ويمكنها أن تتزاوج عبر طبقات الجرافين، مما يؤدي إلى الظروف الأساسية اللازمة لحدوث الموصلية الفائقة. [ ٢٨ ]

في عام 2019 تم اكتشاف أن هيدريد اللانثانوم ( LaH10 ) يصبح موصلاً فائقاً عند درجة حرارة 250 كلفن تحت ضغط 170 جيجا باسكال. [ 29 ] [ 26 ]

 في عام 2020، نُشرت ورقة بحثية في مجلة Nature تصف موصلًا فائقًا يعمل في درجة حرارة الغرفة (درجة حرارته الحرجة 288 كلفن) مصنوعًا من الهيدروجين والكربون والكبريت تحت ضغوط تقارب 270 جيجا باسكال . [ 30 ] [ 31 ] إلا أنه في عام 2022، سحب المحررون المقالة بعد التشكيك في صحة إجراءات طرح الخلفية. ويؤكد جميع المؤلفين التسعة أن البيانات الأولية تدعم بقوة الادعاءات الرئيسية للورقة البحثية. [ 32 ]

حتى عام 2021، [ 33 ] كان الموصل الفائق ذو أعلى درجة حرارة انتقال عند الضغط الجوي هو مركب الكوبرات المكون من الزئبق والباريوم والكالسيوم، عند حوالي 133 كلفن (-140 درجة مئوية) . [ 34 ] وهناك موصلات فائقة أخرى ذات درجات حرارة انتقال أعلى مسجلة - على سبيل المثال، مركب اللانثانوم الفائق عند 250 كلفن (-23 درجة مئوية) ، ولكن هذه الدرجات لا تظهر إلا عند الضغط العالي. [ 35 ]     

في عام 2023، أفادت دراسة بوجود موصلية فائقة عند درجة حرارة الغرفة والضغط المحيط في الجرافيت البيروليتي عالي التوجيه مع صفوف كثيفة من عيوب الخطوط المتوازية تقريبًا. [ 36 ]

قائمة مختارة من الموصلات الفائقة

  مواد التبريد فائقة التوصيل  

اختيار الموصلات الفائقة المؤكدة وعوامل التبريد الشائعة [ 37 ]
درجة الحرارة الحرجة / درجة الغليانالضغط أعلى من الضغط المحيطمادةملحوظات
كدرجة مئوية
273.150الجليد : نقطة انصهاره عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمقارنة)
250-23170 جيجا باسكالLaH 10 [ 38 ]موصل فائق معدني يتميز بواحدة من أعلى درجات الحرارة الحرجة المعروفة
203-70155 جيجا باسكالالمرحلة عالية الضغط لكبريتيد الهيدروجين ( H2S )الآلية غير واضحة، تأثير النظائر الملحوظ [ 39 ]
194.6-78.5ثاني أكسيد الكربون ( الثلج الجاف ): نقطة التسامي عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمرجعية)
151-122HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+δ [ 40 ]الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية المصنوعة من أكسيد النحاس ذات درجات حرارة حرجة عالية نسبيًا
138-135زئبق 12 تل 3 با 30 كالسيوم 30 نحاس 45 أو 127 [ 33 ]
110-163ثنائي 2 ريال 2 كالسيوم 2 نحاس 3 أو 10 ( BSCCO )
92-181YBa 2 Cu 3 O 7 ( YBCO )
87-186الأرجون : نقطة الغليان عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمقارنة)
77-196النيتروجين : نقطة الغليان عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمقارنة)
45-228SmFeAsO 0.85 F 0.15الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة المنخفضة ودرجات الحرارة الحرجة العالية نسبيًا
41-232CeOFeAs
39-234MgB 2موصل فائق معدني ذو درجة حرارة حرجة عالية نسبياً عند الضغط الجوي
30-243لا 2−x با x CuO 4 [ 41 ]أول موصل فائق ذو درجة حرارة عالية مصنوع من أكسيد النحاس، اكتشفه بيدنورز ومولر
27-246النيون : نقطة الغليان عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمقارنة)
21.15-252الهيدروجين : نقطة الغليان عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع؛ للمقارنة)
18-255Nb 3 Sn [ 41 ]الموصلات الفائقة المعدنية ذات درجة الحرارة المنخفضة ذات الأهمية التقنية
9.2-264.0NbTi [ 42 ]
4.21-268.94الهيليوم : نقطة الغليان عند الضغط الجوي (عامل تبريد شائع في فيزياء درجات الحرارة المنخفضة؛ للمرجعية)
4.15-269.00الزئبق (Hg ) [ 43 ]الموصلات الفائقة المعدنية ذات درجة الحرارة المنخفضة
1.09-272.06Ga ( الغاليوم ) [ 43 ]

ملكيات

لقد حظيت فئة الموصلات الفائقة "ذات درجة الحرارة العالية" بالعديد من التعريفات.

ينبغي حصر مصطلح "عالي درجة الحرارة الحرجة " على المواد التي تتجاوز درجة حرارتها الحرجة درجة غليان النيتروجين السائل . مع ذلك، فإن عدداً من المواد - بما في ذلك الموصلات الفائقة البنيكتيدية المكتشفة أصلاً والمكتشفة حديثاً - لها درجات حرارة حرجة أقل من 77 كلفن (-196.2 درجة مئوية)، ولكنها مع ذلك تُصنف في المنشورات عادةً ضمن فئة "عالي درجة الحرارة الحرجة " . [ 44 ] [ 45 ]    

إن وجود مادة ذات درجة حرارة حرجة أعلى من درجة غليان النيتروجين السائل، بالإضافة إلى مجال مغناطيسي حرج عالٍ وكثافة تيار حرجة عالية (تؤدي إلى فقدان الموصلية الفائقة)، من شأنه أن يُفيد التطبيقات التكنولوجية بشكل كبير. في تطبيقات المغناطيس، قد يكون المجال المغناطيسي الحرج العالي أكثر قيمة من درجة الحرارة الحرجة العالية نفسها . تمتلك بعض الكوبرات مجالًا حرجًا أعلى يبلغ حوالي 100 تسلا. مع ذلك، فإن مواد الكوبرات عبارة عن خزف هش مكلف التصنيع ويصعب تشكيله إلى أسلاك أو أشكال أخرى مفيدة. علاوة على ذلك، لا تُشكل الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية نطاقات موصلة فائقة كبيرة ومتصلة، بل تجمعات من النطاقات الميكروية التي تحدث فيها الموصلية الفائقة. لذلك، فهي غير مناسبة للتطبيقات التي تتطلب تيارات موصلة فائقة فعلية، مثل المغناطيسات المستخدمة في مطياف الرنين المغناطيسي . [ 46 ] وللحصول على حل لهذه المشكلة (المساحيق)، انظر سلك الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية . 

دار نقاش واسع حول ظاهرة الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية المصاحبة للترتيب المغناطيسي في YBCO، [ 47 ] والموصلات الفائقة القائمة على الحديد ، والعديد من مركبات الروثينوكوبرات، وغيرها من الموصلات الفائقة غير التقليدية، ولا يزال البحث مستمرًا عن عائلات أخرى من المواد. تُصنف الموصلات الفائقة عند درجات الحرارة العالية ضمن النوع الثاني ، مما يسمح للمجالات المغناطيسية باختراق بنيتها الداخلية بوحدات كمية من التدفق، ما يعني أن كبح الموصلية الفائقة يتطلب مجالات مغناطيسية أعلى بكثير. كما أن بنيتها الطبقية تُضفي اعتمادًا اتجاهيًا على استجابة المجال المغناطيسي.

جميع الموصلات الفائقة المعروفة ذات درجة الحرارة العالية (Tc ) هي من النوع الثاني. على عكس الموصلات الفائقة من النوع الأول ، التي تطرد جميع المجالات المغناطيسية بسبب تأثير مايسنر ، تسمح الموصلات الفائقة من النوع الثاني للمجالات المغناطيسية باختراق بنيتها الداخلية بوحدات كمية من التدفق، مما يُنشئ "ثقوبًا" أو "أنابيب" من مناطق معدنية عادية في المادة فائقة التوصيل تُسمى الدوامات . ونتيجة لذلك، تستطيع الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (Tc ) تحمل مجالات مغناطيسية أعلى بكثير.

النحاسيات

الموصلات الفائقة النحاسية هي عائلة من المواد فائقة التوصيل ذات درجة الحرارة العالية والمصنوعة من طبقات من أكاسيد النحاس ( CuO).٢ ) تتناوب مع طبقات من أكاسيد معدنية أخرى، والتي تعمل كمستودعات للشحنة. عند الضغط الجوي،الموصلات الفائقةأعلى الموصلات الفائقة المعروفة من حيث درجة الحرارة.

مخطط طور الموصلات الفائقة النحاسية: يمكن تقسيمها أساسًا إلى موصلات نحاسية مطعمة بالإلكترونات ( n ) وموصلات نحاسية مطعمة بالفجوات ( p )، كما هو الحال في النماذج الأساسية التي تصف أشباه الموصلات . ومن الجدير بالذكر أن كلا الموصلين الفائقين النحاسيين القياسيين، YBCO وBSCCO، مطعمان بالفجوات. [ 48 ]

تتميز الكوبرات ببنية قريبة من بنية المواد ثنائية الأبعاد. وتُحدد خصائصها فائقة التوصيل من خلال حركة الإلكترونات داخل أكسيد النحاس ( CuO) ذي الترابط الضعيف.٢ ) طبقات. تحتوي الطبقات المجاورة على أيونات مثلاللانثانوم،والباريوم،والسترونتيوم، أو ذرات أخرى تعمل على تثبيت البنية وتطعيم طبقات أكسيد النحاس بالإلكترونات أو الفجوات. المركبات "الأصلية" أو "الأم" غير المطعمّة هيعوازل موتذات ترتيب مغناطيسي مضاد طويل المدى عند درجات حرارة منخفضة بما فيه الكفاية.تُعتبر نماذجالنطاق

تتخذ الموصلات الفائقة النحاسية بنية البيروفسكايت . تتكون مستويات أكسيد النحاس من شبكات متداخلة تشبه رقعة الشطرنج، حيث تحتوي كل مربعة على أيونات O²⁻، ويتوسطها أيون Cu²⁺ . تدور وحدة الخلية بزاوية 45° حول هذه المربعات. تحتوي الصيغ الكيميائية للمواد فائقة التوصيل على أرقام كسرية لوصف نسبة التطعيم اللازمة لتحقيق التوصيل الفائق.

تم تحديد عدة عائلات من الموصلات الفائقة النحاسية. ويمكن تصنيفها حسب عناصرها وعدد طبقات أكسيد النحاس المتجاورة في كل وحدة فائقة التوصيل. على سبيل المثال، يمكن الإشارة إلى YBCO و BSCCO بالرمزين Y123 وBi2201/Bi2212/Bi2223 على التوالي، وذلك تبعًا لعدد الطبقات في كل وحدة فائقة التوصيل ( n ). تبلغ درجة حرارة الانتقال إلى حالة التوصيل الفائق ذروتها عند قيمة تطعيم مثالية ( p = 0.16) وعدد مثالي من الطبقات في كل وحدة، وهو عادةً ثلاث طبقات.

لا تزال الآليات المحتملة لظاهرة الموصلية الفائقة في الكوبرات موضع نقاش وبحث مكثف. تشير أوجه التشابه بين حالة درجات الحرارة المنخفضة للمواد غير المشوبة وحالة الموصلية الفائقة التي تظهر عند التشويب، وخاصةً حالة المدار d x 2 −y 2 لأيونات Cu 2+ ، إلى أن تفاعلات الإلكترون-إلكترون أكثر أهمية من تفاعلات الإلكترون-فونون في الكوبرات ، مما يجعل الموصلية الفائقة غير تقليدية. وقد أظهرت دراسات حديثة على سطح فيرمي أن التداخل يحدث عند أربع نقاط في منطقة بريلوين المضادة للمغناطيسية حيث توجد موجات الدوران، وأن فجوة الطاقة للموصلية الفائقة تكون أكبر عند هذه النقاط. وتتناقض تأثيرات النظائر الضعيفة الملاحظة في معظم الكوبرات مع الموصلات الفائقة التقليدية التي تصفها نظرية BCS بدقة. 

أساس الحديد

مخطط الطور للموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية القائمة على الحديد [ 49 ]

تحتوي الموصلات الفائقة القائمة على الحديد على طبقات من الحديد وعنصر من عناصر المجموعة الخامسة (البنيكتوجين) - مثل الزرنيخ أو الفوسفور - أو عنصر من عناصر المجموعة السادسة (الكالكوجين) أو عنصر من عناصر المجموعة السابعة (الكريستالوجين) . وتُعد هذه المجموعة حاليًا ثاني أعلى مجموعة من حيث درجة الحرارة الحرجة، بعد الكوبرات. بدأ الاهتمام بخصائصها فائقة التوصيل في عام 2006 مع اكتشاف التوصيل الفائق في LaFePO4 عند 4 كلفن (-269.15 درجة مئوية) [ 50 ] ، وازداد الاهتمام بها بشكل كبير في عام 2008 بعد أن وُجد أن المادة المماثلة LaFeAs(O,F) [ 51 ] تتمتع بخاصية التوصيل الفائق عند درجات حرارة تصل إلى 43 كلفن (-230.2 درجة مئوية) تحت الضغط. [ 52 ] توجد أعلى درجات الحرارة الحرجة في عائلة الموصلات الفائقة القائمة على الحديد في الأغشية الرقيقة من FeSe، [ 53 ] [ 54 ] [ 55 ] حيث تم الإبلاغ عن درجة حرارة حرجة تتجاوز 100 كلفن (-173 درجة مئوية) في عام 2014. [ 56 ]        

منذ الاكتشافات الأصلية، ظهرت عدة عائلات من الموصلات الفائقة القائمة على الحديد:

  • تُعرف المواد LnFeAs(O,F) أو LnFeAsO 1−x (حيث Ln = عنصر من اللانثانيدات) بدرجة حرارة انتقال حراري (Tc ) تصل إلى 56 كلفن (−217.2 درجة مئوية) ، وتُسمى هذه المواد بالمواد 1111. [ 8 ] وقد تم لاحقًا اكتشاف نوع فلوريدي من هذه المواد بقيم Tc مماثلة . [ 57 ]  
  • (Ba,K) Fe₂As₂ والمواد ذات الصلة التي تحتوي على طبقات مزدوجة من زرنيخيد الحديد، والتي يُشار إليها باسم مركبات 122. تتراوح قيم درجة حرارة التحول الفائق (Tc ) حتى 38 كلفن (-235.2 درجة مئوية) . [ 58 ] [ 59 ] كما تُظهر هذه المواد خاصية التوصيل الفائق عند استبدال الحديد بالكوبالت .  
  • تتميز مركبات LiFeAs وNaFeAs بدرجة حرارة انتقال حراري (Tc ) تصل إلى حوالي 20 كلفن (-253.2 درجة مئوية) . وتُعرف هذه المواد باسم مركبات 111، حيث تُظهر توصيلًا فائقًا قريبًا من تركيبها المتكافئ. [ 60 ] [ 61 ] [ 62 ]  
  • FeSe مع انحراف طفيف عن التركيب الكيميائي أو تطعيم التيلوريوم . [ 63 ]
  • يتميز مركب LaFeSiH بدرجة حرارة انتقال حراري (T <sub>c</sub> ) تبلغ حوالي 11 كلفن (-262.1 درجة مئوية) في تركيبه المتكافئ. [ 64 ] يحتوي هذا المركب البلوري فائق التوصيل على متغيرات أكسيدية وفلوريدية هي LaFeSiO<sub> x</sub> وLaFeSiF<sub> x </sub> . [ 65 ] [ 66 ]  

تُظهر معظم الموصلات الفائقة غير المُطعّمة القائمة على الحديد تحولًا طوريًا بنيويًا من رباعي الأضلاع إلى معيني قائم، يتبعه عند درجة حرارة منخفضة ترتيب مغناطيسي، على غرار الموصلات الفائقة النحاسية. [ 67 ] ومع ذلك، فهي معادن ضعيفة وليست عوازل موت، ولها خمسة نطاقات عند سطح فيرمي بدلًا من نطاق واحد. [ 49 ] يُظهر مخطط الطور الناتج عند تطعيم طبقات زرنيخيد الحديد تشابهًا ملحوظًا، حيث يكون طور التوصيل الفائق قريبًا من الطور المغناطيسي أو متداخلًا معه. وقد ظهرت بالفعل أدلة قوية على أن قيمة Tc تتغير بتغير زوايا الرابطة As–Fe–As ، وتُشير إلى أن قيمة Tc المثلى تُحقق باستخدام رباعيات الأوجه FeAs₄ غير المشوهة . [ 68 ] لا يزال تناظر دالة الموجة المزدوجة محل نقاش واسع، ولكن يُرجّح حاليًا سيناريو الموجة s الممتدة.

ثنائي بوريد المغنيسيوم

يُشار أحيانًا إلى ثنائي بوريد المغنيسيوم على أنه موصل فائق ذو درجة حرارة عالية [ 69 ] لأن قيمة درجة حرارته الحرجة (Tc ) البالغة 39 كلفن (-234.2 درجة مئوية) أعلى من القيمة المتوقعة تاريخيًا للموصلات الفائقة من نوع BCS . ومع ذلك، يُعتبر عمومًا أعلى موصل فائق تقليدي من حيث درجة الحرارة الحرجة، ويعود ارتفاع درجة الحرارة الحرجة إلى وجود نطاقين منفصلين عند مستوى فيرمي .  

قائم على الكربون

في عام 1991 اكتشف هيبارد وآخرون الموصلات الفائقة الفوليريد ، [ 70 ] حيث يتم إدخال ذرات المعادن القلوية في جزيئات C60 .

في عام 2008 أثبت غانين وآخرون الموصلية الفائقة عند درجات حرارة تصل إلى 38 كلفن (-235.2 درجة مئوية) لـ Cs3C60 . [ 71 ]  

تم اقتراح أن الجرافين المطعّم بالفوسفور في عام 2010 قادر على الحفاظ على الموصلية الفائقة عند درجات حرارة عالية. [ 72 ]

في 31 ديسمبر 2023، نُشرت دراسة بعنوان "الموصلية الفائقة العالمية في درجة حرارة الغرفة في الجرافيت" في مجلة " التقنيات الكمومية المتقدمة " ، والتي تدعي إثبات الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة والضغط الجوي في الجرافيت البيروليتي عالي التوجيه مع مصفوفات كثيفة من عيوب الخطوط المتوازية تقريبًا. [ 36 ]

النيكل

في عام 1999، افترض أنيسيموف وآخرون وجود الموصلية الفائقة في النيكلات، مقترحين أكاسيد النيكل كنظائر مباشرة للموصلات الفائقة النحاسية. [ 73 ] وفي نهاية عام 2019، تم الإبلاغ عن الموصلية الفائقة في نيكلات ذات طبقة لانهائية، Nd0.8Sr0.2NiO2 ، مع درجة حرارة انتقال فائقة التوصيل تتراوح بين 9 و15 كلفن (-264.15 و-258.15 درجة مئوية) . [ 74 ] [ 75 ] لوحظت هذه المرحلة فائقة التوصيل في الأغشية الرقيقة المختزلة بالأكسجين، والتي تم إنشاؤها بواسطة ترسيب ليزري نبضي لمركب Nd0.8Sr0.2NiO3 على ركائز SrTiO3 ، ثم اختُزل هذا المركب إلى Nd0.8Sr0.2NiO2 عن طريق تلدين الأغشية الرقيقة عند درجة حرارة 533-553 كلفن ( 260-280 درجة مئوية ) في وجود CaH2 . [ 76 ] لوحظت المرحلة فائقة التوصيل فقط في الغشاء المختزل بالأكسجين، ولم تُشاهد في المادة الصلبة المختزلة بالأكسجين ذات التركيب الكيميائي نفسه، مما يشير إلى أن الإجهاد الناتج عن اختزال Nd0.8Sr0.2NiO2 الرقيق بالأكسجين يُغير حيز الطور ليسمح بظاهرة التوصيل الفائق. [ 77 ] من المهم أيضًا استخلاص الهيدروجين الزائد من عملية الاختزال باستخدام CaH2 ، وإلا فقد يمنع الهيدروجين الموضعي ظاهرة التوصيل الفائق. [ 78 ]    

إنتاج

يمكن إنتاج النيتروجين السائل بتكلفة منخفضة نسبيًا، حتى في الموقع نفسه. كما تساعد درجات الحرارة المرتفعة على تجنب بعض المشاكل التي تنشأ عند درجات حرارة الهيليوم السائل، مثل تكوّن كتل من الهواء المتجمد التي قد تسد خطوط التبريد وتسبب تراكمًا غير متوقع للضغط قد يكون خطيرًا. [ 79 ] [ 80 ]

بحث مستمر

يُعدّ سؤال كيفية نشوء الموصلية الفائقة في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية أحد أهم المشكلات التي لم تُحلّ بعد في فيزياء المادة المكثفة النظرية . ولا تزال الآلية التي تُسبب تكوّن أزواج الإلكترونات في هذه البلورات مجهولة. فعلى الرغم من الأبحاث المكثفة والعديد من المؤشرات الواعدة، إلا أن تفسيرًا واضحًا لم يتوصل إليه العلماء حتى الآن. أحد أسباب ذلك هو أن المواد المعنية عادةً ما تكون بلورات معقدة للغاية ومتعددة الطبقات (مثل BSCCO )، مما يجعل النمذجة النظرية أمرًا صعبًا.

يؤدي تحسين جودة العينات وتنوعها إلى إجراء بحوث مكثفة، سواء بهدف تحسين توصيف الخصائص الفيزيائية للمركبات الموجودة، أو تصنيع مواد جديدة، وغالبًا ما يكون ذلك على أمل زيادة درجة حرارة التحول الزجاجي (Tc ) . ويركز البحث التكنولوجي على إنتاج مواد الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (HTS) بكميات كافية لجعل استخدامها مجديًا اقتصاديًا [ 81 ] ، بالإضافة إلى تحسين خصائصها بما يتناسب مع التطبيقات [ 82 ] .

في مارس 2026، أعلن باحثون من جامعة هيوستن عن اكتشاف مادة فائقة التوصيل ذات درجة حرارة حرجة تبلغ حوالي 151 كلفن عند الضغط الجوي. [ 83 ] وقد تحقق هذا الرقم القياسي الجديد دون الحاجة إلى ظروف ضغط عالٍ مستدامة، وذلك باستخدام تقنية "التبريد بالضغط". وقد تجاوز هذا الرقم الرقم القياسي السابق المسجل عند الضغط الجوي، والذي بلغ 133 كلفن.

النماذج النظرية

تحاول فرضيات متعددة تفسير ظاهرة التسلسل عالي الإنتاجية (HTS).

نظرية الرابطة التكافؤية الرنانة

اقترحت فرضية تقلبات الدوران [ 84 ] أن اقتران الإلكترونات في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية يتم بوساطة موجات الدوران قصيرة المدى المعروفة باسم الباراماغنونات . [ 85 ] [ 86 ]

اقترح كل من غوبسر وهارتنول وهيرتسوغ وهورويتز مفهوم الموصلية الفائقة الهولوغرافية، الذي يستخدم الازدواجية الهولوغرافية أو نظرية التوافق AdS/CFT كتفسير محتمل للموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في بعض المواد. [ 87 ]

تشير نظرية الاقتران الضعيف إلى أن الموصلية الفائقة تنشأ من تقلبات الدوران المغناطيسي المضاد في نظام مُطعّم. [ 88 ] وتتوقع هذه النظرية أن دالة الموجة المزدوجة للموصلات الفائقة النحاسية ذات درجة الحرارة العالية يجب أن تتمتع بتناظر d x² -y² . لذا ، يُعد تحديد ما إذا كانت دالة الموجة المزدوجة تتمتع بتناظر الموجة d أمرًا أساسيًا لاختبار آلية تقلبات الدوران. أي، إذا لم يكن لمعامل ترتيب الموصل الفائق ذي درجة الحرارة العالية (دالة موجة مزدوجة كما في نظرية جينزبورغ-لانداو ) تناظر الموجة d ، فإنه يمكن استبعاد آلية الاقتران المرتبطة بتقلبات الدوران. (يمكن تقديم حجج مماثلة للموصلات الفائقة القائمة على الحديد، ولكن الخصائص المادية المختلفة تسمح بتناظر اقتران مختلف).

تقترح نظرية اقتران الطبقات أن بنيةً طبقيةً تتكون من موصلات فائقة من نوع BCS ( تناظر الموجة s ) يمكنها تفسير الموصلية الفائقة بمفردها. [ 89 ] ومن خلال إدخال تفاعل نفق إضافي بين الطبقات، فسّر هذا النموذج التناظر غير المتناحي لمعامل الترتيب، بالإضافة إلى ظهور الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية.

لحل هذه المسألة، أُجريت تجارب مثل مطيافية الانبعاث الضوئي ، والرنين المغناطيسي النووي ، وقياسات الحرارة النوعية . ولا تزال النتائج غامضة، إذ تدعم بعض التقارير تناظر d ، بينما تدعم تقارير أخرى تناظر s .

تفترض هذه التفسيرات إمكانية معالجة خصائص الموصلية الفائقة باستخدام نظرية المجال المتوسط . كما أنها لا تأخذ في الحسبان ضرورة تفسير الفجوة الزائفة بالإضافة إلى فجوة الموصلية الفائقة . طبقات الكوبرات عازلة، ويتم تطعيم الموصلات الفائقة بشوائب بين الطبقات لجعلها معدنية.

يمكن رفع درجة حرارة الانتقال إلى أقصى حد بتغيير تركيز الشوائب . أبسط مثال على ذلك هو La₂CuO₄ ، الذي يتكون من طبقات متناوبة من CuO₂ و LaO عازلة في حالتها النقية. عند استبدال 8% من La بالسترونتيوم، يعمل الأخير كشوائب، مُساهمًا بفجوات في طبقات CuO₂ ، مما يجعل العينة معدنية. تعمل شوائب السترونتيوم أيضًا كجسور إلكترونية، مما يُتيح الترابط بين الطبقات. انطلاقًا من هذه الصورة، تُشير بعض النظريات إلى أن تفاعل الاقتران يتم عبر الفونونات ، كما هو الحال في الموصلات الفائقة التقليدية ذات أزواج كوبر . في حين أن المواد غير المُطعّمة مضادة للمغناطيسية، فإن حتى نسبة ضئيلة من الشوائب تُحدث فجوة طاقة زائفة أصغر في مستويات CuO₂، والتي تنتج أيضًا عن الفونونات. تتناقص هذه الفجوة مع ازدياد حاملات الشحنة، وعندما تقترب من فجوة التوصيل الفائق، تصل الأخيرة إلى أقصى قيمة لها. يُعزى ارتفاع درجة حرارة الانتقال إلى سلوك انتقال حاملات الشحنة، التي تسلك مسارات متعرجة، غالباً في نطاقات معدنية ضمن مستويات أكسيد النحاس الثنائي (CuO₂) ، إلى أن تعترضها جدران نطاقات موجات كثافة الشحنة ، حيث تستخدم جسور الشوائب للانتقال إلى نطاق معدني في مستوى مجاور من أكسيد النحاس الثنائي . وتُبلغ درجة حرارة الانتقال ذروتها عندما تكون قوى انحناء الروابط في الشبكة المضيفة ضعيفة، مما يُنتج تفاعلات قوية بين الإلكترونات والفونونات عند الشوائب بين الطبقات. [ 90 ]

التناظر D في YBCO

مغناطيس صغير يطفو فوق موصل فائق الحرارة يتم تبريده بواسطة النيتروجين السائل : هذه حالة من حالات تأثير مايسنر .

تم اقتراح تجربة تعتمد على قياس التدفق الكمي لحلقة ثلاثية الحبيبات من YBa₂Cu₃O₇ ( YBCO) لاختبار تناظر معامل الترتيب في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (HTS). يُمكن دراسة تناظر معامل الترتيب على أفضل وجه عند سطح التلامس، حيث تنتقل أزواج كوبر عبر وصلة جوزيفسون أو وصلة ضعيفة. [ 91 ] كان من المتوقع أن يحدث تدفق نصف صحيح، أي مغنطة تلقائية، فقط عند وصلة موصلات فائقة ذات تناظر d . ولكن، على الرغم من أن تجربة الوصلة هي أقوى طريقة لتحديد تناظر معامل الترتيب في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية، إلا أن النتائج كانت غامضة. اعتقد جون آر. كيرتلي وسي سي تسوي أن النتائج الغامضة ناتجة عن العيوب داخل الموصل الفائق ذي درجة الحرارة العالية، مما دفعهما إلى إجراء تجربة تم فيها مراعاة كل من الحد النظيف (بدون عيوب) والحد الملوث (أقصى قدر من العيوب) في آن واحد. [ 92 ] لوحظ بوضوح التمغنط التلقائي في YBCO، مما يدعم تناظر d لمعامل الترتيب فيه. ولكن، نظرًا لأن YBCO معيني قائم ، فقد يحتوي بطبيعته على مزيج من تناظر s . ومن خلال ضبط تقنيتهم، وجدوا مزيجًا من تناظر s في YBCO بنسبة 3% تقريبًا. [ 93 ] كما وجدوا تناظرًا نقيًا لمعامل الترتيب d x² - y² في Tl₂Ba₂CuO₆ رباعي الأضلاع . [ 94 ]

آلية تقلب الدوران

أدى نقص الحسابات النظرية الدقيقة لأنظمة الإلكترونات ذات التفاعلات القوية إلى تعقيد محاولات التحقق من صحة تقلبات اللف المغزلي. ومع ذلك، فإن معظم الحسابات النظرية، بما في ذلك المناهج الظاهراتية والتخطيطية، تتفق على أن التقلبات المغناطيسية هي آلية الاقتران.

شرح نوعي

في الموصلات الفائقة، لا يمكن تحليل تدفق الإلكترونات إلى إلكترونات منفردة، بل يتكون من أزواج من الإلكترونات المرتبطة، تُسمى أزواج كوبر. في الموصلات الفائقة التقليدية، تتشكل هذه الأزواج عندما يُشوه إلكترون يتحرك عبر المادة الشبكة البلورية المحيطة به، مما يجذب إلكترونًا آخر ويُشكل زوجًا مرتبطًا. يُطلق على هذه الظاهرة أحيانًا اسم "تأثير السرير المائي". يتطلب كل زوج كوبر حدًا أدنى معينًا من الطاقة للانتقال، وإذا كانت التقلبات الحرارية في الشبكة البلورية أصغر من هذه الطاقة، فيمكن للزوج أن يتدفق دون تبديد الطاقة. تدفق الإلكترونات دون مقاومة هو الموصلية الفائقة.

في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية (Tc ) ، تكون الآلية مشابهة للغاية لتلك الموجودة في الموصلات الفائقة التقليدية، باستثناء أن الفونونات لا تلعب دورًا يُذكر، إذ تحل محلها موجات كثافة اللف المغزلي. وكما أن جميع الموصلات الفائقة التقليدية المعروفة هي أنظمة فونونية قوية، فإن جميع الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية المعروفة هي أنظمة موجات كثافة اللف المغزلي قوية، وتقع على مقربة من انتقال مغناطيسي إلى، على سبيل المثال، مضاد مغناطيسي. عندما يتحرك إلكترون في موصل فائق ذي درجة حرارة عالية ، يُولّد لفه المغزلي موجة كثافة لف مغزلي حوله. وتتسبب هذه الموجة بدورها في سقوط إلكترون مجاور في انخفاض اللف المغزلي الذي أحدثه الإلكترون الأول (طبقة الماء). وعند خفض درجة حرارة النظام، تتولد المزيد من موجات كثافة اللف المغزلي وأزواج كوبر، مما يؤدي في النهاية إلى الموصلية الفائقة. وتُعد الأنظمة ذات درجة الحرارة العالية أنظمة مغناطيسية بسبب تفاعل كولوم، مما يُولّد تنافرًا قويًا بين الإلكترونات. ويمنع هذا التنافر اقتران أزواج كوبر في نفس موقع الشبكة البلورية. بدلاً من ذلك، يحدث الاقتران في مواقع الشبكة المتجاورة. وهذا ما يسمى بالاقتران من نوع الموجة d ، حيث تكون حالة الاقتران لها عقدة (صفر) عند نقطة الأصل.

أمثلة

تشمل أمثلة الموصلات الفائقة النحاسية ذات درجة الحرارة العالية YBCO و BSCCO ، وهي أكثر المواد المعروفة التي تحقق الموصلية الفائقة فوق نقطة غليان النيتروجين السائل.

درجات حرارة معظم الموصلات الفائقة والمبردات العملية، عند الضغوط العادية
درجة حرارة الانتقالغرضنوع المادة
195 كلفن (−78 درجة مئوية)  الثلج الجاف (ثاني أكسيد الكربون) - التسامي سائل التبريد
184 كلفن (−89 درجة مئوية)  أدنى درجة حرارة مسجلة على سطح الأرضسائل التبريد
110 كلفن (-163 درجة مئوية)  بيسكوالموصلات الفائقة النحاسية
93 كلفن (−180.2 درجة مئوية)  YBCO
77 كلفن (−196.2 درجة مئوية)  النيتروجين – الغليان سائل التبريد
55 كلفن (−218.2 درجة مئوية)  SmFeAs(O,F)الموصلات الفائقة القائمة على الحديد
41 كلفن (−232.2 درجة مئوية)  CeFeAs(O,F)
26 كلفن (−247.2 درجة مئوية)  LaFeAs(O,F)
18 كلفن (−255.2 درجة مئوية)  Nb 3 Snالموصلات الفائقة المعدنية ذات درجة الحرارة المنخفضة
3K (−270  °C)الهيليوم – الغليان سائل التبريد
3 كلفن (−270.15 درجة مئوية)  الزئبق (Hg : أول موصل فائق تم اكتشافه)الموصلات الفائقة المعدنية ذات درجة الحرارة المنخفضة

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ تيمر، جون (مايو 2011). "بعد 25  عامًا، يستمر البحث عن الموصلات الفائقة ذات درجات الحرارة الأعلى" . آرس تكنيكا . مؤرشف من الأصل في 4 مارس 2012. تم الاطلاع عليه في 2 مارس 2012 .
  2. 1 2 ساوندرز، بي جيه؛ فورد، جي إيه (2005). صعود الموصلات الفائقة . بوكا راتون، فلوريدا: مطبعة سي آر سي. رقم ISBN 0-7484-0772-3.
  3. ^ بيدنورز، جي جي؛ مولر، كا (1986). “الموصلية الفائقة المحتملة عالية T c في نظام Ba-La-Cu-O”. Zeitschrift für Physik B. 64 (2): 189– 193. بيب كود : 1986ZPhyB..64..189B . دوى : 10.1007/BF01303701 . S2CID 118314311 . 
  4. ↑ وو، إم كيه؛ آشبرن، جيه آر؛ تورنغ، سي جيه؛ هور، بي إتش؛ مينغ، آر إل؛ غاو، إل؛ هوانغ، زد جيه؛ وانغ، واي كيو؛ تشو، سي دبليو (1987). "الموصلية الفائقة عند 93 كلفن في نظام مركب جديد مختلط الطور من Y–Ba–Cu–O عند الضغط الجوي" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 58 (9): 908–910 . Bibcode : 1987PhRvL..58..908W . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.908 . PMID 10035069 . 
  5. ↑ "1987: ج. جورج بيدنورز، ك. أليكس مولر" . Nobelprize.org . جائزة نوبل في الفيزياء. مؤرشف من الأصل في 19 سبتمبر 2008. تم الاطلاع عليه في 19 أبريل 2012 .
  6. ↑ بلاكيدا، ن. (2010). الموصلات الفائقة النحاسية ذات درجة الحرارة العالية . سلسلة سبرينغر في علوم الحالة الصلبة. سبرينغر. ص 480. ISBN  978-3-642-12632-1.
  7. ↑ تشوي، تشارلز كيو. "عصر حديدي جديد: فئة جديدة من الموصلات الفائقة قد تساعد في فهم الفيزياء الغامضة" . مجلة ساينتفك أمريكان . تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 أكتوبر 2019 .
  8. 1 2 رين، تشي-آن؛ تشي، غوانغ-كان؛ دونغ، شياو-لي؛ يانغ، جي؛ لو، وي؛ يي، وي؛ وآخرون . (2008). "الموصلية الفائقة ومخطط الطور في أكاسيد الزرنيخ القائمة على الحديد ReFeAsO1−δ (Re = فلز أرضي نادر) بدون تطعيم بالفلور". EPL . 83 (1) 17002. arXiv : 0804.2582 . Bibcode : 2008EL.....8317002R . doi : 10.1209/0295-5075/83/17002 . S2CID 96240327 .  
  9. ↑ نيسبيت، أليك (منتج) (1988). الموصل الفائق: السباق نحو الجائزة (حلقة تلفزيونية).
  10. ↑ موراشكين، أ. (2004). الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة . كامبريدج، المملكة المتحدة: دار كامبريدج الدولية للنشر العلمي. arXiv : cond-mat/0606187 . Bibcode : 2006cond.mat..6187M . ISBN 1-904602-27-4. cond–mat/0606187.
  11. ↑ بيدنورز، جي جي ومولر، كيه إيه (1986). "إمكانية وجود موصلية فائقة عند درجة حرارة عالية في نظام الباريوم-اللانثانوم-النحاس-الأكسجين". مجلة الفيزياء ب . 64 (1): 189-193 . رمز Bibcode : 1986ZPhyB..64..189B . doi : 10.1007/BF01303701 . S2CID 118314311 . 
  12. ↑ وو، إم كيه؛ وآخرون (1987). "الموصلية الفائقة عند 93 كلفن في نظام مركب جديد مختلط الطور من Y–Ba–Cu–O عند الضغط الجوي" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 58 (9): 908–910 . Bibcode : 1987PhRvL..58..908W . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.908 . PMID 10035069 .  
  13. ↑ وولف، ستيوارت أ.؛ كريسِن، فلاديمير ز.، محرران. (6 ديسمبر 2012) [1987]. الموصلية الفائقة الجديدة . نيويورك: مطبعة بلينوم. ISBN 978-1-4613-1937-5تم الاطلاع عليه بتاريخ 2 أغسطس 2023 .
  14. ↑ تاناكا، شوجي (2001). "الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية: التاريخ والتوقعات" (ملف PDF) . الجمعية اليابانية لفيزياء الفلك والفيزياء الدولية . مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 16 أغسطس 2012. تم الاطلاع عليه بتاريخ 2 مارس 2012 .
  15. ↑ أندرسون، فيليب (1987). " حالة الرابطة التكافؤية الرنانة في La₂CuO₄ والموصلية الفائقة " . مجلة ساينس . 235 (4793): 1196-1198 . Bibcode : 1987Sci...235.1196A . doi : 10.1126/science.235.4793.1196 . PMID 17818979. S2CID 28146486 .  
  16. ↑ بيكرز، ن. إي.؛ سكالابينو، د. ج.؛ سكاليتار، ر. ت. (1987). "تفاعلات الاقتران بوساطة CDW وSDW". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة ب . 1 (3n04): 687-695 . Bibcode : 1987IJMPB...1..687B . doi : 10.1142/S0217979287001079 .
  17. ↑ إينوي، ماساهيكو؛ دونياش، سيباستيان؛ هيرشفيلد، بيتر جيه؛ روكنشتاين، أندريه إي؛ تشاو، زد؛ يانغ، كيو؛ ني، واي؛ ليو، جي. (1988). "تعايش المغناطيسية المضادة والموصلية الفائقة في نظرية المجال المتوسط ​​للموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية " . مجلة Physical Review B ، 37 (10): 5182-5185 . Bibcode : 1988PhRvB..37.5182D . doi : 10.1103/PhysRevB.37.5182 . PMID : 9943697 . {{cite journal}}: CS1 maint: deprecated archiveal service ( link )
  18. ↑ غروس، كلاوديوس؛ بويبلانك، ديدييه؛ رايس، تي. موريس ؛ تشانغ، إف سي (1988). "الموصلية الفائقة في الدوال الموجية المترابطة". فيزيكا سي . 153-155 : 543-548 . Bibcode : 1988PhyC..153..543G . doi : 10.1016/0921-4534(88)90715-0 .
  19. ↑ كوتليار، غابرييل؛ ليو، جيالين (1988). "آلية التبادل الفائق والموصلية الفائقة من نوع الموجة d". مجلة Physical Review B. 38 ( 7): 5142–5145 . Bibcode : 1988PhRvB..38.5142K . doi : 10.1103/PhysRevB.38.5142 . PMID 9946940 . 
  20. ^ كاميهارا ، يويتشي. هيراماتسو، هيدينوري؛ هيرانو، ماساهيرو؛ كاوامورا، ريوتو؛ ياناجي، هيروشي؛ كاميا، توشيو؛ هوسونو ، هيديو (1 أغسطس 2006). "الموصل الفائق ذو الطبقات القائمة على الحديد: LaOFeP" . مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 128 (31): 10012-10013 . دوى : 10.1021 / ja063355c . ISSN 0002-7863 . 
  21. ^ بوسمان هولدر، أنيت. كيلر ، هوغو (1 فبراير 2020). "الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية: الفيزياء والتطبيقات الأساسية" . Zeitschrift für Naturforschung B. 75 ( 1 – 2): 3 – 14. أرخايف : 1911.02303 . دوى : 10.1515/znb-2019-0103 . ردمك 1865-7117 . 
  22. ↑ دالا بيازا، ب.؛ موريغال، م.؛ كريستنسن، ن.ب.؛ نيلسن، ج.ج.؛ تريجينا-بيجوت، ب.؛ بيرينغ، ت.ج.؛ وآخرون . (2015). "الإثارات الكسرية في مضاد المغناطيسية الكمومية ذي الشبكة المربعة" . مجلة نيتشر فيزيكس . 11 (1): 62-68 . arXiv : 1501.01767 . Bibcode : 2015NatPh..11...62D . doi : 10.1038/ nphys3172 . PMC 4340518. PMID 25729400 .   
  23. ↑ "كيف تنقسم الإلكترونات: أدلة جديدة على سلوكيات غريبة" . نانوورك (بيان صحفي). المدرسة الفيدرالية للفنون التطبيقية في لوزان. 23 ديسمبر 2014. مؤرشف من الأصل في 23 ديسمبر 2014. تم الاطلاع عليه في 23 ديسمبر 2014 .
  24. ↑ لي، يينوي؛ هاو، جيان؛ ليو، هانيو؛ لي، يانلينغ؛ ما، يانمينغ (7 مايو 2014). "التمعدن والموصلية الفائقة لكبريتيد الهيدروجين الكثيف". مجلة الفيزياء الكيميائية . 140 (17): 174712. arXiv : 1402.2721 . Bibcode : 2014JChPh.140q4712L . doi : 10.1063/1.4874158 . ISSN 0021-9606 . PMID 24811660. S2CID 15633660 .   
  25. ↑ دروزدوف، أ.ب.؛ إيريميتس، م.إ.؛ ترويان، إ.أ.؛ كسينوفونتوف، ف.؛ شيلين، س.إ. (2015). "الموصلية الفائقة التقليدية عند 203 كلفن تحت ضغوط عالية في نظام هيدريد الكبريت". مجلة نيتشر . 525 (7567): 73-76 . arXiv : 1506.08190 . Bibcode : 2015Natur.525...73D . doi : 10.1038/nature14964 . ISSN 0028-0836 . PMID 26280333. S2CID 4468914 .   
  26. وود ، تشارلي (14 أكتوبر 2020). "تحقيق الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة لأول مرة" . مجلة كوانتا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 29 أكتوبر 2020 .
  27. ↑ كاو، يوان ؛ فاطمي، فالا؛ ديمير، أحمد؛ فانغ، شيانغ؛ توماركن، سبنسر ل.؛ لو، جيسون ي.؛ سانشيز-ياماغيشي، جيه دي؛ واتانابي، ك.؛ تانيغوتشي، ت. (5 مارس 2018). "سلوك العازل المترابط عند نصف الامتلاء في الشبكات الفائقة للجرافين ذات الزاوية السحرية". مجلة نيتشر . 556 (7699): 80-84 . arXiv : 1802.00553 . Bibcode : 2018Natur.556...80C . doi : 10.1038/nature26154 . ISSN 1476-4687 . PMID 29512654. S2CID 4601086 .   
  28. ↑ وود، تشارلي (16 مارس 2021). "تطور جديد يكشف أسرار الموصلية الفائقة" . مجلة كوانتا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 مارس 2021 .
  29. ^ دروزدوف، ا ف ب. كونغ، ص. مينكوف، VS. بسيدين، SP؛ كوزوفنيكوف، MA؛ مظفري، س. باليكاس، إل. بالاكيرف، ف.ف. غراف، دي. براكابينكا، VB. جرينبيرج، إي. كنيازيف ، دا. تكاتش، م. إريميتس، ميشيغن (2019). “الموصلية الفائقة عند 250 كلفن في هيدريد اللانثانم تحت ضغوط عالية”. طبيعة . 569 (7757): 528–531 . أرخايف : 1812.01561 . بيب كود : 2019Natur.569..528D . دوى : 10.1038/s41586-019-1201-8 . بميد 31118520 . S2CID 119231000 .  
  30. ↑ سنايدر، إليوت؛ وآخرون . (14 أكتوبر 2020). "الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة في هيدريد الكبريت الكربوني" . مجلة نيتشر . 586 (7829): 373-377 . Bibcode : 2020Natur.586..373S . doi : 10.1038/s41586-020-2801-z . OSTI 1673473. PMID 33057222. S2CID 222823227 .    (تم سحبها،  انظر doi : 10.1038/s41586-022-05294-9 ، PMID 36163290 ) 
  31. ↑ تشانغ، كينيث (14 أكتوبر 2020). "أخيرًا، أول موصل فائق يعمل في درجة حرارة الغرفة" . صحيفة نيويورك تايمز .
  32. ↑ سنايدر، إليوت؛ داسينبروك-غامون، ناثان؛ ماكبرايد، ريموند؛ ديبيساي، ماثيو؛ فيندانا، هيرانيا؛ فينكاتاسامي، كيفن؛ لولر، كيث ف.؛ سلامات، أشكان؛ دياس، رانغا ب. (26 سبتمبر 2022). "ملاحظة سحب: الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة في هيدريد الكبريت الكربوني" . مجلة نيتشر . 610 (7933): 804. Bibcode : 2022Natur.610..804S . doi : 10.1038/s41586-022-05294-9 . PMID 36163290. S2CID 252544156 .  
  33. 1 2 كاو، تشينغ؛ غروت، فابيان؛ هوسمان، مارلين؛ إيغلر، سيغفريد (2021). "مجال ناشئ للمواد ثنائية الأبعاد المتداخلة قليلة الطبقات" . Nanoscale Advances . 3 (4): 963–982 . Bibcode : 2021NanoA...3..963C . doi : 10.1039/d0na00987c . PMC 9417328. PMID 36133283 .  
  34. ↑ شيلينغ، أ.؛ كانتوني، م.؛ غو، ج. د.؛ أوت، هـ. ر. (1993). "الموصلية الفائقة في نظام الزئبق-الباريوم-الكالسيوم-النحاس-الأكسجين". مجلة نيتشر . 363 (6424): 56-58 . رمز Bibcode : 1993Natur.363...56S . doi : 10.1038/363056a0 . S2CID 4328716 . 
  35. ^ دروزدوف، ا ف ب. كونغ، ص. مينكوف، VS. بسيدين، SP؛ كوزوفنيكوف، MA؛ مظفري، س. باليكاس، إل. بالاكيرف، ف.ف. غراف، دي. براكابينكا، VB. جرينبيرج، إي. كنيازيف ، دا. تكاتش، م. إريميتس، ميشيجان (2019). “الموصلية الفائقة عند 250 كلفن في هيدريد اللانثانم تحت ضغوط عالية”. طبيعة . 569 (7757): 528–531 . أرخايف : 1812.01561 . بيب كود : 2019Natur.569..528D . دوى : 10.1038/s41586-019-1201-8 . بميد 31118520 . S2CID 119231000 .   
  36. 1 2 كوبيليفيتش، ياكوف؛ توريس، خوسيه؛ دا سيلفا، روبسون؛ أوليفيرا، فيليبي؛ ديامانتيني، ماريا كريستينا؛ تروجنبرجر، كارلو؛ فينوكور، فاليري (2024). "الموصلية الفائقة العالمية في درجة حرارة الغرفة في الجرافيت" . تقنيات الكم المتقدمة . 7 (2). arXiv : 2208.00854 . doi : 10.1002/qute.202300230 .
  37. ↑ التقرير المتعلق بأول موصل فائق عند درجة حرارة الغرفة (15 درجة مئوية) H₂S + CH₄ عند ضغط 267 جيجا باسكال غير موثوق ( تم سحبه ). انظر: كاستلفيكي، دافيد (27 سبتمبر 2022). "سحب ادعاء موصل فائق مذهل عند درجة حرارة الغرفة" . مجلة نيتشر . doi : 10.1038/d41586-022-03066-z . PMID 36171305. S2CID 252597663 .  
  38. ^ إريميتس، ميتشيغن؛ مينكوف، VS. دروزدوف، ا ف ب. كونغ، ص. كسينوفونتوف، V.؛ شيلين، سي. الأماكن القريبة : بروزوروف، ر.؛ بالاكيرف، ف.ف. صن، دان؛ مظفري، س. باليكاس، إل. (10 يناير 2022). "الموصلية الفائقة في درجات الحرارة العالية في الهيدريدات: أدلة وتفاصيل تجريبية" . مجلة الموصلية الفائقة والمغناطيسية الجديدة . 35 (4): 965– 977. أرخايف : 2201.05137 . دوى : 10.1007/s10948-022-06148-1 .
  39. ↑ دروزدوف، أ.ب.؛ إيريميتس، م.إ.؛ ترويان، إ.أ.؛ كسينوفونتوف، ف.؛ شيلين، س.إ. (سبتمبر 2015). "الموصلية الفائقة التقليدية عند 203 كلفن تحت ضغوط عالية في نظام هيدريد الكبريت" . مجلة نيتشر . 525 (7567): 73-76 . arXiv : 1506.08190 . Bibcode : 2015Natur.525...73D . doi : 10.1038/nature14964 . ISSN 0028-0836 . PMID 26280333. S2CID 4468914 .   
  40. ↑ "الموصلية الفائقة عند درجة حرارة 151 كلفن تحت الضغط الجوي في HgBa2Ca2Cu3O8+δ عبر التبريد السريع بالضغط" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم . 123 (11). 9 مارس 2026. arXiv : 2603.12437 . doi : 10.1073/pnas.2536178123 . تاريخ الاطلاع: 15 مارس 2026 .
  41. 1 2 "أمثلة على الموصلية الفائقة" . hyperphysics.phy-astr.gsu.edu . تم الاطلاع عليه بتاريخ 14 يونيو 2020 .
  42. ↑ فلوكيجر، ر.؛ هاريهاران، س.ي.؛ كونتزلر، ر.؛ لو، هـ.ل.؛ فايس، ف.؛ وولف، ت.؛ شو، ج.ك. (1994). "نيوبيوم-تيتانيوم". في فلوكيجر، ر.؛ كلوز، و. (محرران). المواد . المجلد 21ب2: نيبيوم-هيدروجين – نيبيوم-زركونيوم، نيوديميوم- نيبتيوم. برلين؛ هايدلبرغ: سبرينغر-فيرلاغ. الصفحات 222-229 . doi : 10.1007/10423690_53 . ISBN   3-540-57541-3تم الاطلاع عليه بتاريخ 14 يونيو 2020 .
  43. 1 2 كيتل، تشارلز (1996). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة السابعة). نيويورك، نيويورك: وايلي. ISBN  0-471-11181-3. OCLC 32468930 . 
  44. ↑ نورمان، مايكل ر. (2008). "اتجاه: الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في البنيكتيدات الحديدية" . الفيزياء . 1 (21): 21. Bibcode : 2008PhyOJ...1...21N . doi : 10.1103/Physics.1.21 .
  45. ↑ "الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية: الكوبرات" . مجموعة ديفيرو . جامعة ستانفورد. مؤرشف من الأصل في 15 يونيو 2010. تم الاطلاع عليه في 30 مارس 2012 .
  46. ↑ غراسر، س.؛ هيرشفيلد، ب. ج.؛ كوب، ت.؛ غوتسر، ر.؛ أندرسن، ب. م.؛ مانارت، ج. (27 يونيو 2010). "كيف تحد حدود الحبيبات من التيارات الفائقة في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية". فيزياء الطبيعة . 6 (8): 609-614 . arXiv : 0912.4191 . Bibcode : 2010NatPh...6..609G . doi : 10.1038/nphys1687 . S2CID 118624779 . 
  47. ↑ سانا، س.؛ ألودي، ج.؛ كونكاس، ج.؛ هيلير، أ.؛ رينزي، ر. (2004). "التعايش النانوي للمغناطيسية والموصلية الفائقة في YBa₂Cu₃O₆⁺x المُكتشف بواسطة دوران مغزل الميون". رسائل المراجعة الفيزيائية . 93 (20) 207001. arXiv : cond-mat/0403608 . Bibcode : 2004PhRvL..93t7001S . doi : 10.1103 /PhysRevLett.93.207001 . PMID 15600957. S2CID 34327069 .  
  48. ↑ هارتينجر، سي. "DFG FG 538 - اعتماد التحولات الطورية وظواهر الترتيب في الموصلات الفائقة النحاسية على التشويب" . wmi.badw-muenchen.de . مؤرشف من الأصل في 27 ديسمبر 2008. تم الاطلاع عليه في 29 أكتوبر 2009 .
  49. 1 2 كورديوك، أ.أ. (2012). "الموصلات الفائقة القائمة على الحديد: المغناطيسية، والموصلية الفائقة، والبنية الإلكترونية (مقالة مراجعة)" ( ملف PDF) . فيزياء درجات الحرارة المنخفضة . 38 (9): 888-899 . arXiv : 1209.0140 . Bibcode : 2012LTP....38..888K . doi : 10.1063/1.4752092 . S2CID 117139280. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 11 مايو 2015. 
  50. ↑ كاميهارا، ي.؛ هيراماتسو، هـ.؛ هيرانو، م.؛ كاوامورا، ر.؛ ياناغي، هـ.؛ كاميا، ت.؛ هوسونو، هـ. (2006). "موصل فائق الطبقات قائم على الحديد: LaOFeP". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 128 (31): 10012-10013 . Bibcode : 2006JAChS.12810012K . doi : 10.1021/ja063355c . PMID 16881620 . 
  51. ↑ كاميهارا، ي.؛ واتانابي، ت.؛ هيرانو، م.؛ هوسونو، هـ. (2008). "موصل فائق الطبقات قائم على الحديد La[O 1−x F x ]FeAs (x=0.05–0.12) بدرجة حرارة حرجة T c = 26 كلفن". مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 130 (11): 3296–3297 . doi : 10.1021/ja800073m . PMID 18293989 .    
  52. ↑ تاكاهاشي، هـ.؛ إيغاوا، ك.؛ آري، ك.؛ كاميهارا، ي.؛ هيرانو، م.؛ هوسونو، هـ. (2008). "الموصلية الفائقة عند 43 كلفن في مركب طبقي قائم على الحديد LaO1 - xFxFeAs ". مجلة نيتشر . 453 (7193): 376-378 . Bibcode : 2008Natur.453..376T . doi : 10.1038/nature06972 . PMID 18432191. S2CID 498756 .   
  53. ↑ وانغ، تشينغ يان؛ لي، تشي؛ تشانغ، وين هاو؛ تشانغ، تسو تشنغ؛ تشانغ، جين سونغ؛ لي، وي؛ وآخرون (2012). "الموصلية الفائقة عند درجات حرارة عالية الناتجة عن التفاعل البيني في أغشية FeSe أحادية الخلية على SrTiO3 " . رسائل الفيزياء الصينية 29 (3) 037402. arXiv : 1201.5694 . Bibcode : 2012ChPhL..29c7402W . doi : 10.1088/0256-307X/29/3/037402 . S2CID 3858973 .  
  54. ↑ ليو، ديفا؛ تشانغ، وينهاو؛ مو، دايشيانغ؛ هي، جونفنغ؛ أو، يون-بو؛ وانغ، تشينغ-يان؛ وآخرون (2012). "الأصل الإلكتروني للموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في موصل FeSe أحادي الطبقة". نات. كوميون . 3 (931): 931. arXiv : 1202.5849 . Bibcode : 2012NatCo...3..931L . doi : 10.1038 /ncomms1946 . PMID 22760630. S2CID 36598762 .   
  55. ↑ هي، شاولونغ؛ هي، جونفنغ؛ تشانغ، وينهاو؛ تشاو، لين؛ ليو، ديفا؛ ليو، شو؛ وآخرون (2013). "مخطط الطور والمؤشر الإلكتروني للموصلية الفائقة عند درجة حرارة 65 كلفن في أغشية FeSe أحادية الطبقة". نات . ماتير . 12 (7): 605-610 . arXiv : 1207.6823 . Bibcode : 2013NatMa..12..605H . doi : 10.1038/NMAT3648 . PMID 23708329. S2CID 119185689 .    
  56. ↑ جي، جيه إف؛ ليو، زد إل؛ ليو، سي؛ غاو، سي إل؛ تشيان، دي؛ شيو، كيو كيه؛ ليو، واي؛ جيا، جيه إف (2014). "الموصلية الفائقة في أغشية أحادية الطبقة من FeSe مع درجة حرارة انتقال أعلى من 100 كلفن " . Nature Materials . 1406 (3): 285–9 . arXiv : 1406.3435 . Bibcode : 2015NatMa..14..285G . doi : 10.1038/nmat4153 . PMID 25419814. S2CID 119227626 .   
  57. ↑ وو، جي.؛ شي، واي إل؛ تشين، إتش.؛ تشونغ، إم.؛ ليو، آر إتش؛ شي، بي سي؛ وآخرون . (2009). "الموصلية الفائقة عند 56 كلفن في SrFeAsF المُطعّم بالساماريوم". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 21 (3) 142203. arXiv : 0811.0761 . Bibcode : 2009JPCM...21n2203W . doi : 10.1088/0953-8984 / 21/14/142203 . PMID 21825317. S2CID 41728130 .    
  58. ↑ روتر، م.؛ تيجل، م.؛ جوهرندت، د. (2008). "الموصلية الفائقة عند 38 كلفن في زرنيخيد الحديد (Ba 1−x K x )Fe 2 As 2 " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 101 (10) 107006. arXiv : 0805.4630 . Bibcode : 2008PhRvL.101j7006R . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.107006 . PMID 18851249. S2CID 25876149 .   
  59. ↑ ساسمال، ك.؛ ليف، ب.؛ لورنز، ب.؛ غولوي، أ.م.؛ تشين، ف.؛ شو، ي.ي.؛ تشو، س.و. (2008). "مركبات فائقة التوصيل قائمة على الحديد (A 1−x Sr x )Fe 2 As 2 حيث A=K وCs بدرجات حرارة انتقال تصل إلى 37 كلفن". رسائل المراجعة الفيزيائية . 101 (10) 107007. arXiv : 0806.1301 . Bibcode : 2008PhRvL.101j7007S . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.107007 . PMID 18851250 .  
  60. ↑ بيتشير، إم جيه؛ باركر، دي آر؛ أدامسون، بي؛ هيركلراث، إس جيه؛ بوثرويد، إيه تي؛ إيبيرسون، آر إم؛ برونيلي، إم؛ كلارك، إس جيه (2008). "بنية وموصلية LiFeAs الفائقة". مجلة الاتصالات الكيميائية . 2008 (45): 5918-5920 . arXiv : 0807.2228 . doi : 10.1039/b813153h . PMID 19030538. S2CID 3258249 .  
  61. ↑ تاب، جوشوا هـ.؛ تانغ، تشونغجيا؛ ليف، بينغ؛ ساسمال، كاليان؛ لورنز، بيرند؛ تشو، بول سي دبليو؛ غولوي، أرنولد م. (2008). "LiFeAs: موصل فائق جوهري قائم على FeAs مع درجة حرارة حرجة T <sub>c</sub> = 18 كلفن". مجلة Physical Review B. 78 ( 6) 060505. arXiv : 0807.2274 . Bibcode : 2008PhRvB..78f0505T . doi : 10.1103/PhysRevB.78.060505 . S2CID 118379012 .  
  62. ↑ باركر، د. ر.؛ بيتشير، م. ج.؛ بيكر، ب. ج.؛ فرانك، إ.؛ لانكستر، ت.؛ بلونديل، س. ج.؛ كلارك، س. ج. (2009). "بنية، ومضادات المغناطيسية، والموصلية الفائقة لزرنيخيد الحديد الطبقي NaFeAs". مجلة الاتصالات الكيميائية . 2009 (16): 2189-2191 . arXiv : 0810.3214 . doi : 10.1039 /b818911k . PMID 19360189. S2CID 45189652 .  
  63. ↑ هسو، إف سي؛ لو، جي واي؛ ييه، كي دبليو؛ تشين، تي كي؛ هوانغ، تي دبليو؛ وو، بي إم؛ وآخرون . (2008). "الموصلية الفائقة في بنية α-FeSe من نوع PbO" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم في الولايات المتحدة الأمريكية . 105 (38): 14262-14264 . Bibcode : 2008PNAS..10514262H . doi : 10.1073/pnas.0807325105 . PMC 2531064. PMID 18776050 .   
  64. ↑ برنارديني، ف.؛ وآخرون (2018). "توسيع نطاق الموصلية الفائقة القائمة على الحديد ليشمل السيليسيد الجديد LaFeSiH". مجلة Physical Review B. 97 ( 10) 100504. arXiv : 1701.05010 . Bibcode : 2018PhRvB..97j0504B . doi : 10.1103/PhysRevB.97.100504 . 
  65. ↑ هانسن، إم إف؛ وآخرون (2022). "الموصلية الفائقة في البلورة LaFeSiO1−δ ذات طبقات FeSi المضغوطة". npj Quantum Materials . 7 : 86. arXiv : 2206.11690 . doi : 10.1038/s41535-022-00493-z . 
  66. ↑ فاني، جيه بي؛ وآخرون (2022). "الفلورة الموضعية للمركبات بين الفلزية كطريقة فعالة نحو المواد الكمومية" . نيتشر كوميونيكيشنز . 13 : 1462. Bibcode : 2022NatCo..13.1462V . doi : 10.1038/ s41467-022-29043-8 . PMC 8933527. PMID 35304455 .   
  67. ↑ تشاو، ج.؛ هوانغ، ك.؛ دي لا كروز، س.؛ لي، س.؛ لين، ج. و.؛ تشين، ي.؛ وآخرون . (2008). "مخطط الطور البنيوي والمغناطيسي لـ CeFeAsO 1−x F x وعلاقته بالموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية". Nature Materials . 7 (12): 953–959 . arXiv : 0806.2528 . Bibcode : 2008NatMa...7..953Z . doi : 10.1038/ nmat2315 . PMID 18953342. S2CID 25937023 .   
  68. ^ لي تشول هو. ايو، أكيرا؛ إيساكي، هيروشي؛ كيتو، هجري؛ تيريزا فرنانديز دياز، ماريا؛ إيتو، توشيميتسو؛ وآخرون . (2008). “تأثير المعلمات الهيكلية على الموصلية الفائقة في LnFeAsO 1−y (Ln=La, Nd) الخالية من الفلور”. مجلة الجمعية الفيزيائية في اليابان . 77 (8) 083704. أرخايف : 0806.3821 . بيب كود : 2008JPSJ...77h3704L . دوى : 10.1143/JPSJ.77.083704 . S2CID 119112251 .  
  69. ↑ برويس، بول. "موصل فائق غير عادي وكيفية عمله" . مختبر بيركلي. مؤرشف من الأصل في 3 يوليو 2012. تم الاطلاع عليه في 12 مارس 2012 .
  70. ↑ هيبارد، أ.ف.؛ روسينسكي، م.ج.؛ هادون، ر.س.؛ مورفي، د.و.؛ غلاروم، ش.هـ.؛ بالسترا، ت.ت.م.؛ راميريز، أ.ب.؛ كورتان، أ.ر. (1991). "الموصلية الفائقة عند 18 كلفن في C60 المُطعّم بالبوتاسيوم " (ملف PDF) . مجلة نيتشر . 350 (6319): 600-601 . Bibcode : 1991Natur.350..600H . doi : 10.1038/350600a0 . hdl : 11370/3709b8a7-6fc1-4b32-8842-ce9b5355b5e4 . S2CID 4350005 .  
  71. ↑ غانين، أ.ي.؛ تاكاباياشي، ي.؛ خيمياك، ي.ز.؛ مارغادونا، س.؛ تاماى، أ.؛ روسينسكي، م.ج.؛ براسيدس، ك. (2008). "الموصلية الفائقة الحجمية عند 38 كلفن في نظام جزيئي". مجلة نيتشر ماتيريالز . 7 (5): 367-371 . Bibcode : 2008NatMa...7..367G . doi : 10.1038/nmat2179 . PMID 18425134 .  
  72. ↑ سافيني، ج.؛ فيراري، أ.س.؛ جوستينو، ف. (2010). "توقع مبدئي للجرافان المُطعّم كموصل فائق للإلكترونات والفونونات عند درجات حرارة عالية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 105 (3) 037002. arXiv : 1002.0653 . Bibcode : 2010PhRvL.105c7002S . doi : 10.1103/PhysRevLett.105.037002 . PMID 20867792. S2CID 118466816 .  
  73. ↑ أنيسيموف، في. آي.؛ بوخفالوف، د.؛ رايس، تي. إم. (15 مارس 1999). "البنية الإلكترونية لنظائر النيكلات المحتملة للكوبرات". مجلة Physical Review B. 59 ( 12): 7901-7906 . Bibcode : 1999PhRvB..59.7901A . doi : 10.1103/PhysRevB.59.7901 .
  74. ↑ لي، د.؛ لي، ك.؛ وانغ، ب.ي.؛ وآخرون . (2019). "الموصلية الفائقة في نيكلات ذي طبقة لانهائية" . مجلة نيتشر . 572 (7771): 624-627 . Bibcode : 2019Natur.572..624L . doi : 10.1038 / s41586-019-1496-5 . OSTI 1562463. PMID 31462797. S2CID 201656573 .    
  75. ↑ بوتانا، أ.س .؛ برنارديني، ف.؛ كانو، أ. (2021). "الموصلات الفائقة من نوع نيكلات: حوار مستمر بين النظرية والتجارب". مجلة الفيزياء التجريبية والنظرية . 132 (4): 618-627 . arXiv : 2012.02764 . Bibcode : 2021JETP..132..618B . doi : 10.1134/S1063776121040026 . S2CID 255191342 . 
  76. ↑ وو، شيانشين؛ دي سانتي، دومينيكو؛ شويمر، تيلمان؛ هانكي، فيرنر؛ هوانغ، هارولد واي؛ راغو، سرينيفاس؛ ثومالي، روني (24 فبراير 2020). "موصلية فائقة قوية من نوع d x 2 -y 2 في نيكلات ذات طبقات لانهائية" . مجلة Physical Review B. 101 ( 6) 060504. arXiv : 1909.03015 . Bibcode : 2020PhRvB.101f0504W . doi : 10.1103/PhysRevB.101.060504 . S2CID 202537199 . 
  77. ↑ لي ، كيو؛ هي، سي؛ وآخرون (2020). "غياب الموصلية الفائقة في بلورات Nd1 − xSrxNiO2 " . مواد الاتصالات . 1 (1): 16. arXiv : 1911.02420 . Bibcode : 2020CoMat ... 1...16L . doi : 10.1038/ s43246-020-0018-1 . S2CID 208006588 .  
  78. ↑ سي، ل.؛ شياو، و.؛ كوفمان، ج.؛ تومتشاك، ج.م.؛ لو، ش.؛ تشونغ، ز.؛ هيلد، ك.؛ وآخرون . (2020). "الهيدروجين الموضعي في الموصلات الفائقة النيكلاتية وأكاسيد الطبقات اللانهائية المشابهة ABO2 " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 124 (1) 166402. arXiv : 1911.06917 . Bibcode : 2020PhRvL.124p6402S . doi : 10.1103/ PhysRevLett.124.166402 . PMID 32383925. S2CID 208139397 .   
  79. ↑ "مقدمة عن الهيليوم السائل" . فرع التبريد والسوائل . مركز غودارد لرحلات الفضاء، ناسا.
  80. ↑ "القسم 4.1 'سدادة الهواء في خط التعبئة'"" دليل نظام التبريد الفائق المغناطيسية للصخور فائقة التوصيل . شركة 2G Enterprises. مؤرشف من الأصل في 6 مايو 2009. تم الاطلاع عليه في 9 أكتوبر 2012. "
  81. ↑ دييز-سييرا، خافيير؛ لوبيز-دومينغيز، بيدرو؛ ريكايرت، هانز؛ ريكيل، مارك؛ وآخرون (2021). "موصلات مطلية بـ YBa2Cu3O7-δ بتقنية كيميائية بالكامل، مع بلورات نانوية مُشكّلة مسبقًا من BaHfO3 وBaZrO3 على ركيزة تقنية Ni5W على نطاق صناعي" . مجلة علوم وتكنولوجيا الموصلات الفائقة . 34 (11): 114001. Bibcode : 2021SuScT..34k4001D . doi : 10.1088/1361-6668/ac2495 . hdl : 1854/LU-8719549 . S2CID 237591103 .  
  82. ^ دييز سييرا، خافيير. لوبيز دومينغيز، بيدرو؛ ريكارت، هانس؛ ريكل، مارك؛ هانيش، ينس. خان، مكرم زمان؛ وآخرون . (2020). "كثافة التيار الحرجة العالية والتثبيت المعزز في الأفلام فائقة التوصيل للمركبات النانوية YBa2Cu3O7−δ مع بلورات نانوية مدمجة BaZrO3 وBaHfO3 وBaTiO3 وSrZrO3" . مواد النانو التطبيقية من ACS . 3 (6): 5542-5553 . دوى : 10.1021/acsanm.0c00814 . اتش دي ال : 1854/LU-8661998 . S2CID 219429094 .  
  83. ↑ أدكيسون، مايكل (17 مارس 2026). "هؤلاء الأساتذة في جامعة هيوستن حطموا رقماً قياسياً في مجال الموصلية الفائقة. ويقولون إنها قد تُغير طريقة نقل الطاقة" . هيوستن بابليك ميديا . تاريخ الاسترجاع: 23 مارس 2026 .
  84. ↑ مان، آدم (20 يوليو 2011). "الموصلية الفائقة عند درجة حرارة عالية عند 25: لا تزال معلقة". مجلة نيتشر . 475 (7356): 280-282 . Bibcode : 2011Natur.475..280M . doi : 10.1038/475280a . PMID 21776057. S2CID 205066154 .  
  85. ↑ باينز، د. (2002)، "نموذج تقلبات الدوران للموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية: التقدم والآفاق"، تناظر الفجوة والتقلبات في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية ، سلسلة علوم الناتو: ب، المجلد 371، نيويورك: كلوير أكاديميك، الصفحات 111-142 ، doi : 10.1007/0-306-47081-0_7 ، ISBN   978-0-306-45934-4
  86. ↑ مونتو، ب.؛ بالاتسكي، أ. ف.؛ باينز، د. (1991). "نحو نظرية الموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في أكاسيد الكوبرات المرتبطة مغناطيسيًا مضادًا" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 67 (24): 3448-3451 . Bibcode : 1991PhRvL..67.3448M . doi : 10.1103/PhysRevLett.67.3448 . PMID 10044736 . 
  87. ↑ جان زانين، يان ليو، يا صن ك. شالم (2015). الازدواجية الهولوغرافية في فيزياء المادة المكثفة . مطبعة جامعة كامبريدج، كامبريدج.
  88. ↑ مونتو، ب.؛ بالاتسكي، أ.؛ باينز، د. (1992). "نظرية الاقتران الضعيف للموصلية الفائقة عند درجات الحرارة العالية في أكاسيد النحاس المرتبطة مغناطيسيًا مضادًا". مجلة Physical Review B. 46 ( 22): 14803–14817 . Bibcode : 1992PhRvB..4614803M . doi : 10.1103/PhysRevB.46.14803 . PMID 10003579 . 
  89. ↑ تشاكرافارتي، س.؛ سودبو، أ.؛ أندرسون، ب. و.؛ سترونج، س. (1993). "النفق بين الطبقات وتباين فجوة الطاقة في الموصلات الفائقة ذات درجة الحرارة العالية". مجلة ساينس . 261 (5119): 337-340 . رمز Bibcode : 1993Sci...261..337C . doi : 10.1126/science.261.5119.337 . PMID 17836845. S2CID 41404478 .  
  90. ↑ فيليبس، ج. (2010). "نظريات الترشيح للموصلات الفائقة الخزفية ذات درجة الحرارة العالية والاضطراب الشديد" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم في الولايات المتحدة الأمريكية . 43 (4): 1307-1310 . Bibcode : 2010PNAS..107.1307P . doi : 10.1073 / pnas.0913002107 . PMC 2824359. PMID 20080578 .  
  91. ↑ غيشكينبين، ف.؛ لاركين، أ.؛ بارون، أ. (1987). "الدوامات ذات نصف كمية التدفق المغناطيسي في الموصلات الفائقة ذات الفرميونات الثقيلة ". مجلة Physical Review B. 36 ( 1): 235-238 . Bibcode : 1987PhRvB..36..235G . doi : 10.1103/PhysRevB.36.235 . PMID 9942041 . 
  92. ↑ كيرتلي، جيه آر؛ تسوي، سي سي؛ صن، جيه زد؛ تشي، سي سي؛ يو-جاهنيس، لوك سي؛ غوبتا، أ.؛ روب، م.؛ كيتشن، إم بي (1995). "تناظر معامل الترتيب في الموصل الفائق ذي درجة الحرارة العالية YBa₂Cu₃O₇ − δ " . مجلة نيتشر . 373 ( 6511 ) : 225-228 . Bibcode : 1995Natur.373..225K . doi : 10.1038/373225a0 . S2CID 4237450 . 
  93. ^ كيرتلي، جي آر؛ تسوي، سي سي؛ أرياندو، أ.؛ فيرويجس، CJM؛ هاركيما، S .؛ هيلجينكامب، هـ. (2006). “التحديد الحساس للزاوية لتماثل الفجوة داخل المستوى في YBa 2 Cu 3 O 7−δ “ (PDF) . فيزياء الطبيعة . 2 (3): 190– 194. بيب كود : 2006NatPh...2..190K . دوى : 10.1038/nphys215 . S2CID 118447968 . 
  94. ^ تسوي، CC. كيرتلي، جي آر؛ رن، زد. وانغ، ج.ه. رافي، ه.؛ لي، ZZ (1997). “ تناظر معامل الترتيب النقي d x 2 −y 2 في الموصل الفائق رباعي الزوايا Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ “. طبيعة . 387 (6632): 481– 483. بيب كود : 1997Natur.387..481T . دوى : 10.1038/387481a0 . S2CID 4314494 .