السعة

السعة الكهربائية هي قدرة الجسم على تخزين الشحنة الكهربائية . تُقاس السعة الكهربائية بتغير الشحنة استجابةً لفرق الجهد الكهربائي ، وتُعبّر عنها كنسبة بين هاتين الكميتين. يُعرف مفهومان مترابطان للسعة الكهربائية: السعة الذاتية والسعة المتبادلة . ^{[ 1 ] : 237-238.} يُظهر الجسم القابل للشحن الكهربائي سعة ذاتية، ويُقاس الجهد الكهربائي فيها بين الجسم والأرض. أما السعة المتبادلة، فتُقاس بين عنصرين، وهي ذات أهمية خاصة في عمل المكثف ، وهو عنصر إلكتروني خطي بسيط مُصمم لإضافة سعة إلى الدائرة الكهربائية .

تعتمد السعة الكهربائية بين موصلين على مساحة السطح المتقابلة للموصلين، والمسافة بينهما، وسماحية أي مادة عازلة بينهما. بالنسبة للعديد من المواد العازلة، تكون السماحية، وبالتالي السعة الكهربائية، مستقلة عن فرق الجهد بين الموصلين والشحنة الكلية عليهما.

وحدة قياس السعة الكهربائية في النظام الدولي للوحدات هي الفاراد (رمزه: F)، نسبةً إلى الفيزيائي الإنجليزي مايكل فاراداي . ^{[ 2 ]} مكثف سعته 1 فاراد، عند شحنه بشحنة كهربائية مقدارها 1 كولوم ، يكون فرق الجهد بين لوحيه 1 فولت . ^{[ 3 ]} مقلوب السعة الكهربائية يُسمى المرونة الكهربائية .

عند مناقشة الدوائر الكهربائية، يُستخدم مصطلح السعة عادةً اختصارًا للسعة المتبادلة بين موصلين متجاورين، مثل لوحي المكثف. مع ذلك، يمتلك كل موصل معزول سعةً أيضًا، تُسمى هنا السعة الذاتية . تُقاس هذه السعة بكمية الشحنة الكهربائية اللازمة لإضافتها إلى موصل معزول لرفع جهده الكهربائي بمقدار وحدة قياس واحدة، مثل فولت واحد . ^{[ 4 ]} نقطة المرجع لهذا الجهد هي كرة موصلة مجوفة نظرية، نصف قطرها لانهائي، مع وجود الموصل في مركزها.

تُعرَّف السعة الذاتية للموصل بنسبة الشحنة إلى الجهد الكهربائي: $${\displaystyle C={\frac {q}{V}},}$$ أين

• ${\textstyle q}$هل التهمة الموجهة إليك؟
• ${\textstyle V={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\int {\frac {\sigma }{r}}\,dS}$هو الجهد الكهربائي،
• ${\textstyle \sigma }$هي كثافة الشحنة السطحية،
• ${\textstyle dS}$هو عنصر مساحة متناهي الصغر على سطح الموصل، يتم عليه حساب كثافة الشحنة السطحية بالتكامل.
• ${\textstyle r}$هو الطول من${\textstyle dS}$إلى نقطة ثابتة M على الموصل،
• ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$هي سماحية الفراغ .

باستخدام هذه الطريقة، يمكن حساب السعة الذاتية لكرة موصلة نصف قطرها${\textstyle R}$في الفضاء الحر (أي بعيدًا عن أي توزيعات شحنة أخرى) يكون: ^{[ 2 ]}$${\displaystyle C=4\pi \varepsilon _{0}R.}$$

من أمثلة قيم السعة الذاتية ما يلي:

• بالنسبة للوحة العلوية لمولد فان دي غراف ، وهي عادةً كرة نصف  قطرها 20 سم: 22.24  بيكوفاراد،
• كوكب الأرض : حوالي 710  ميكروفاراد. ^{[ 5 ]}

تُسمى السعة بين لفات الملف أحيانًا بالسعة الذاتية، ^{[ 6 ]} لكنها ظاهرة مختلفة. إنها في الواقع سعة متبادلة بين لفات الملف الفردية، وهي شكل من أشكال السعة الطفيلية أو المتطفلة . تُعد هذه السعة الذاتية عاملًا مهمًا يجب مراعاته عند الترددات العالية: فهي تُغير معاوقة الملف وتُسبب رنينًا متوازيًا . في العديد من التطبيقات، يُعد هذا تأثيرًا غير مرغوب فيه، ويضع حدًا أقصى للتردد اللازم للتشغيل الصحيح للدائرة.

يُعد المكثف ذو اللوحين المتوازيين أحد الأشكال الشائعة ، ويتكون من لوحين موصلين معزولين عن بعضهما، وعادةً ما يفصل بينهما مادة عازلة . في هذا النوع من المكثفات، تتناسب السعة طرديًا تقريبًا مع مساحة سطح اللوحين الموصلين، وعكسيًا مع المسافة الفاصلة بينهما.

إذا كانت الرسوم على الألواح${\textstyle +q}$و${\textstyle -q}$، و${\textstyle V}$يعطي الجهد بين اللوحين، ثم السعة${\textstyle C}$يُعطى بواسطة$${\displaystyle C={\frac {q}{V}},}$$مما يعطي العلاقة بين الجهد والتيار$${\displaystyle i(t)=C{\frac {dv(t)}{dt}}+V{\frac {dC}{dt}},}$$ أين${\textstyle {\frac {dv(t)}{dt}}}$يمثل معدل التغير اللحظي للجهد، و${\textstyle {\frac {dC}{dt}}}$يمثل معدل التغير اللحظي للسعة. في معظم التطبيقات، يكون تغير السعة مع مرور الوقت ضئيلاً، لذا تُختزل الصيغة إلى: $${\displaystyle i(t)=C{\frac {dv(t)}{dt}},}$$

يتم حساب الطاقة المخزنة في المكثف عن طريق تكامل الشغل${\textstyle W}$: $${\displaystyle W_{\text{charging}}={\frac {1}{2}}CV^{2}.}$$

تكون سعة معظم المكثفات المستخدمة في الدوائر الإلكترونية أصغر بكثير من الفاراد . أكثر وحدات قياس السعة شيوعًا هي الميكروفاراد (μF)، والنانوفاراد (nF)، والبيكوفاراد (pF)، وفي الدوائر الدقيقة، الفيمتوفاراد (fF). تستخدم بعض التطبيقات أيضًا مكثفات فائقة قد تصل سعتها إلى مئات الفاراد، وقد تكون السعة الطفيلية أقل من الفيمتوفاراد. تستخدم المراجع التاريخية مضاعفات فرعية أخرى قديمة للفاراد، مثل "mf" و"mfd" للميكروفاراد (μF)؛ و"mmf" و"mmfd" و"pfd" و"μμF" للبيكوفاراد (pF). ^{[ 11 ] [ 12 ]}

يمكن حساب السعة الكهربائية إذا عُرفت هندسة الموصلات وخصائص العزل الكهربائي للمادة العازلة بينها. تتناسب السعة طرديًا مع مساحة التداخل وعكسيًا مع المسافة بين الصفائح الموصلة. فكلما اقتربت الصفائح من بعضها، زادت السعة.

ومن الأمثلة على ذلك سعة المكثف المصنوع من لوحين متوازيين، مساحة كل منهما . ${\textstyle A}$يفصل بينهما مسافة${\textstyle d}$. لو${\textstyle d}$صغير بما فيه الكفاية بالنسبة لأصغر وتر من${\textstyle A}$، وهذا صحيح، بدرجة عالية من الدقة: $${\displaystyle \ C=\varepsilon {\frac {A}{d}};}$$$${\displaystyle \varepsilon =\varepsilon _{0}\varepsilon _{\text{r}},}$$ أين

• ${\textstyle C}$وهي السعة، بالفاراد؛
• ${\textstyle A}$هي مساحة التداخل بين الصفيحتين، بالمتر المربع؛
• ${\textstyle \varepsilon _{0}}$هو الثابت الكهربائي (${\textstyle \varepsilon _{0}\approx 8.854\times 10^{-12}~\mathrm {F{\cdot }m^{-1}} }$);
• ${\textstyle \varepsilon _{\text{r}}}$هي السماحية النسبية (وتُعرف أيضًا بثابت العزل الكهربائي) للمادة الموجودة بين الصفيحتين (${\textstyle \varepsilon _{\text{r}}\approx 1}$للهواء)؛ و
• ${\textstyle d}$المسافة بين الصفيحتين، بالمتر.

تعتبر المعادلة تقريبًا جيدًا إذا كانت قيمة d صغيرة مقارنة بالأبعاد الأخرى للألواح بحيث يكون المجال الكهربائي في منطقة المكثف منتظمًا، ولا يقدم ما يسمى بالمجال الهامشي حول المحيط سوى مساهمة صغيرة في السعة.

بدمج معادلة السعة مع المعادلة المذكورة أعلاه للطاقة المخزنة في المكثف، فإن الطاقة المخزنة في مكثف ذي لوح مسطح هي: $${\displaystyle W_{\text{store}}={\frac {1}{2}}CV^{2}={\frac {1}{2}}\varepsilon {\frac {A}{d}}V^{2}.}$$ أين${\textstyle W}$الطاقة، بوحدة الجول؛${\textstyle C}$وهي السعة الكهربائية، بوحدة الفاراد؛ و${\textstyle V}$الجهد الكهربائي، بوحدة الفولت.

يمكن لأي موصلين متجاورين أن يعملا كمكثف، إلا أن السعة تكون صغيرة ما لم يكن الموصلان متقاربين لمسافات طويلة أو على مساحة واسعة. تُسمى هذه السعة (غير المرغوب فيها غالبًا) بالسعة الطفيلية أو الشاردة. تسمح السعة الشاردة بتسرب الإشارات بين الدوائر المعزولة (وهي ظاهرة تُعرف بالتشويش المتبادل )، وقد تُشكل عاملًا مُحددًا لأداء الدوائر بشكل سليم عند الترددات العالية .

قد تُسبب السعة الطفيلية بين المدخل والمخرج في دوائر التضخيم مشاكل، لأنها تُشكل مسارًا للتغذية الراجعة ، مما قد يؤدي إلى عدم استقرار وتذبذب طفيلي في المُضخّم. ولأغراض التحليل، يُفضّل غالبًا استبدال هذه السعة بمزيج من سعة بين المدخل والأرض وسعة بين المخرج والأرض؛ ويُشار إلى التكوين الأصلي - بما في ذلك سعة المدخل إلى المخرج - بتكوين باي. يُمكن استخدام نظرية ميلر لإجراء هذا الاستبدال: تنص هذه النظرية على أنه إذا كانت نسبة كسب عقدتين هي 1 / K ، فإنه يُمكن استبدال مُعاوقة Z التي تربط العقدتين بمُعاوقة Z / ( 1 - K) بين العقدة الأولى والأرض، ومُعاوقة KZ / ( K - 1 ) بين العقدة الثانية والأرض. بما أن المعاوقة تتناسب عكسيًا مع السعة، فإن سعة ما بين العقد، C ، تُستبدل بسعة مقدارها KC من المدخل إلى الأرض، وسعة مقدارها ( K - 1 ) C / K من المخرج إلى الأرض. عندما يكون كسب المدخل إلى المخرج كبيرًا جدًا، تكون معاوقة المدخل إلى الأرض المكافئة صغيرة جدًا، بينما تكون معاوقة المخرج إلى الأرض مساوية تقريبًا للمعاوقة الأصلية (المدخل إلى المخرج).      

حساب سعة النظام يعني حل معادلة لابلاس${\textstyle \nabla ^{2}\varphi =0}$بإمكانية ثابتة${\textstyle \varphi }$على السطح ثنائي الأبعاد للموصلات المضمنة في الفضاء ثلاثي الأبعاد. يتم تبسيط ذلك بواسطة التناظرات. لا يوجد حل بدلالة الدوال الأولية في الحالات الأكثر تعقيدًا.

في الحالات المستوية، يمكن استخدام الدوال التحليلية لربط الأشكال الهندسية المختلفة ببعضها البعض. انظر أيضًا إلى تحويل شوارتز-كريستوفيل .

سعة الأنظمة البسيطة

يكتب	السعة	الرسم التوضيحي والتعريفات
مكثف ذو لوحين متوازيين	${\displaystyle \ C={\frac {\ \varepsilon A\ }{d}}\ }$	${\textstyle \varepsilon }$: السماحية
أسطوانات متحدة المركز	${\displaystyle \ C={\frac {2\pi \varepsilon \ell }{\ \ln \left(R_{2}/R_{1}\right)\ }}\ }$	${\textstyle \varepsilon }$: السماحية
الأسطوانات اللامركزية [ 13 ]	${\displaystyle \ C={\frac {2\pi \varepsilon \ell }{\ \operatorname {arcosh} \left({\frac {R_{1}^{2}+R_{2}^{2}-d^{2}}{2R_{1}R_{2}}}\right)\ }}\ }$	${\textstyle \varepsilon }$: السماحية ${\textstyle R_{1}}$نصف القطر الخارجي ${\textstyle R_{2}}$نصف القطر الداخلي ${\textstyle d}$المسافة بين المركزين ${\textstyle \ell }$طول السلك
زوج من الأسلاك المتوازية [ 14 ]	${\displaystyle \ C={\frac {\pi \varepsilon \ell }{\ \operatorname {arcosh} \left({\frac {d}{2a}}\right)\ }}={\frac {\pi \varepsilon \ell }{\ \ln \left({\frac {d}{\ 2a\ }}+{\sqrt {{\frac {d^{2}}{\ 4a^{2}\ }}-1\ }}\right)\ }}\ }$
سلك موازٍ للجدار [ 14 ]	${\displaystyle \ C={\frac {2\pi \varepsilon \ell }{\ \operatorname {arcosh} \left({\frac {d}{a}}\right)\ }}={\frac {2\pi \varepsilon \ell }{\ \ln \left({\frac {\ d\ }{a}}+{\sqrt {{\frac {\ d^{2}\ }{a^{2}}}-1\ }}\right)\ }}\ }$	${\textstyle a}$نصف قطر السلك ${\textstyle d}$: مسافة،${\textstyle d>a}$ ${\textstyle \ell }$طول السلك
شريطان متوازيان متماثلان في المستوى [ 15 ]	${\displaystyle \ C=\varepsilon \ell \ {\frac {\ K\left({\sqrt {1-k^{2}\ }}\right)\ }{2K\left(k\right)}}\ }$	${\textstyle d}$: مسافة ${\textstyle \ell }$: طول ${\textstyle w_{1},w_{2}}$عرض الشريط ${\textstyle \ k_{1}=\left({\tfrac {\ 2w_{1}\ }{d}}+1\right)^{-1}\ }$${\displaystyle \ k_{2}=\left({\tfrac {\ 2w_{2}\ }{d}}+1\right)^{-1}\ }$${\displaystyle \ k={\sqrt {k_{1}\ k_{2}\ }}\ }$ ${\textstyle K}$التكامل الإهليلجي الكامل من النوع الأول
كرات متحدة المركز	${\displaystyle \ C={\frac {4\pi \varepsilon }{\ {\frac {1}{R_{1}}}-{\frac {1}{R_{2}}}\ }}\ }$	${\textstyle \varepsilon }$: السماحية
كرتان متساويتان في نصف القطر [ 16 ] [ 17 ]	${\displaystyle {\begin{aligned}\ C\ =&\ {}2\pi \varepsilon a\ \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {\sinh \left(\ln \left(D+{\sqrt {D^{2}-1}}\right)\right)}{\sinh \left(n\ln \left(D+{\sqrt {D^{2}-1}}\right)\right)}}\\={}&{}2\pi \varepsilon a\left[1+{\frac {1}{2D}}+{\frac {1}{4D^{2}}}+{\frac {1}{8D^{3}}}+{\frac {1}{8D^{4}}}+{\frac {3}{32D^{5}}}+{\mathcal {O}}\left({\frac {1}{D^{6}}}\right)\right]\\={}&{}2\pi \varepsilon a\left[\ln 2+\gamma -{\frac {1}{2}}\ln \left(2D-2\right)+{\mathcal {O}}\left(2D-2\right)\right]\\={}&{}2\pi \varepsilon a\,{\frac {\sqrt {D^{2}-1}}{\log(q)}}\left[\psi _{q}\left(1+{\frac {i\pi }{\log(q)}}\right)-i\pi -\psi _{q}(1)\right]\end{aligned}}\ }$	${\textstyle a}$نصف القطر ${\textstyle d}$: مسافة،${\textstyle d>2a}$ ${\textstyle D=d/2a,D>1}$ ${\textstyle \gamma }$ثابت أويلر ${\displaystyle q=D+{\sqrt {D^{2}-1}}}$ ${\displaystyle \psi _{q}(z)={\frac {\partial _{z}\Gamma _{q}(z)}{\Gamma _{q}(z)}}}$دالة ديجاما-q ${\displaystyle \Gamma _{q}(z)}$دالة q -gamma [ 18 ] انظر أيضًا: المتسلسلات الهندسية الفائقة الأساسية .
كرة أمام الجدار [ 16 ]	${\displaystyle \ C=4\pi \varepsilon a\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {\sinh \left(\ln \left(D+{\sqrt {D^{2}-1}}\right)\right)}{\sinh \left(n\ln \left(D+{\sqrt {D^{2}-1}}\right)\right)}}\ }$	${\displaystyle \ a\ }$نصف القطر ${\displaystyle \ d\ }$: مسافة،${\displaystyle d>a}$ ${\displaystyle D=d/a}$
جسم كروي	${\displaystyle \ C=4\pi \varepsilon a\ }$	${\displaystyle a}$نصف القطر
قرص دائري [ 19 ]	${\displaystyle \ C=8\varepsilon a\ }$	${\displaystyle a}$نصف القطر
سلك مستقيم رفيع، طول محدود [ 20 ] [ 21 ] [ 22 ]	${\displaystyle \ C={\frac {2\pi \varepsilon \ell }{\Lambda }}\left[1+{\frac {1}{\Lambda }}\left(1-\ln 2\right)+{\frac {1}{\Lambda ^{2}}}\left(1+\left(1-\ln 2\right)^{2}-{\frac {\pi ^{2}}{12}}\right)+{\mathcal {O}}\left({\frac {1}{\Lambda ^{3}}}\right)\right]\ }$	${\displaystyle a}$نصف قطر السلك ${\displaystyle \ell }$: طول ${\displaystyle \ \Lambda =\ln \left(\ell /a\right)\ }$

الطاقة (المقاسة بالجول ) المخزنة في مكثف تساوي الشغل اللازم لدفع الشحنات إلى داخل المكثف، أي لشحنه. لنفترض مكثفًا سعته C ، يحمل شحنة + q على أحد لوحيه وشحنة -q على اللوح الآخر. يتطلب نقل عنصر صغير من الشحنة dq من أحد اللوحين إلى الآخر، في مواجهة فرق الجهد V = q / C ، الشغل dW . $${\displaystyle \mathrm {d} W={\frac {q}{C}}\,\mathrm {d} q,}$$ حيث W هو الشغل المقاس بالجول، وq هي الشحنة المقاسة بالكولوم، و C هي السعة المقاسة بالفاراد.

تُحسب الطاقة المخزنة في المكثف بتكامل هذه المعادلة. بدءًا من مكثف غير مشحون ( q = 0 ) ونقل الشحنة من أحد اللوحين إلى الآخر حتى يصبح للوحين شحنة + Q و -Q، يتطلب ذلك الشغل W : $${\displaystyle W_{\text{charging}}=\int _{0}^{Q}{\frac {q}{C}}\,\mathrm {d} q={\frac {1}{2}}{\frac {Q^{2}}{C}}={\frac {1}{2}}QV={\frac {1}{2}}CV^{2}=W_{\text{stored}}.}$$

قد تختلف سعة المكثفات العازلة النانوية، مثل النقاط الكمومية، عن المكثفات التقليدية الأكبر حجمًا. ففي المكثفات التقليدية، يكون فرق الجهد الكهروستاتيكي الذي تتعرض له الإلكترونات محددًا مكانيًا بدقة، ومثبتًا بشكل وحجم الأقطاب المعدنية، بالإضافة إلى العدد الكبير إحصائيًا للإلكترونات الموجودة فيها. أما في المكثفات النانوية، فيتحدد الجهد الكهروستاتيكي الذي تتعرض له الإلكترونات بعدد ومواقع جميع الإلكترونات التي تُسهم في الخصائص الإلكترونية للجهاز. في هذه الأجهزة، قد يكون عدد الإلكترونات ضئيلًا جدًا، مما يجعل التوزيع المكاني الناتج لأسطح تساوي الجهد داخل الجهاز بالغ التعقيد.

في الأجهزة الإلكترونية وأشباه الموصلات، يحتوي التيار العابر أو المتغير مع التردد بين الأطراف على مكونات توصيل وإزاحة. يرتبط تيار التوصيل بحركة حاملات الشحنة (الإلكترونات، والفجوات، والأيونات، إلخ)، بينما ينشأ تيار الإزاحة عن مجال كهربائي متغير مع الزمن. يتأثر انتقال حاملات الشحنة بالمجالات الكهربائية وبعدد من الظواهر الفيزيائية، مثل انجراف حاملات الشحنة وانتشارها، واحتجازها، وحقنها، وتأثيرات التلامس، والتأين التصادمي، وغيرها. ونتيجة لذلك، فإن مُعامل السماحية للجهاز يعتمد على التردد، ويمكن التعبير عن السعة بصيغة كهروستاتيكية بسيطة.${\displaystyle C=q/V,}$لا ينطبق. التعريف الأكثر عمومية للسعة، والذي يشمل الصيغة الكهروستاتيكية، هو: ^{[ 27 ]}$${\displaystyle C={\frac {\operatorname {Im} (Y(\omega ))}{\omega }},}$$ أين${\displaystyle Y(\omega )}$يمثل معامل قبول الجهاز، و${\displaystyle \omega }$هو التردد الزاوي.

بشكل عام، تُعدّ السعة الكهربائية دالةً للتردد. عند الترددات العالية، تقترب السعة من قيمة ثابتة، تُساوي السعة "الهندسية"، التي تُحددها هندسة الأطراف ومحتوى العازل في الجهاز. تُقدّم ورقة بحثية لستيفن لوكس ^{[ 27 ]} مراجعةً للتقنيات العددية لحساب السعة. على وجه الخصوص، يُمكن حساب السعة عن طريق تحويل فورييه لتيار عابر استجابةً لجهد مُتدرّج. $${\displaystyle C(\omega )={\frac {1}{\Delta V}}\int _{0}^{\infty }[i(t)-i(\infty )]\cos(\omega t)dt.}$$

عادةً ما تكون السعة الكهربائية في أشباه الموصلات موجبة. مع ذلك، في بعض الأجهزة وتحت ظروف معينة (درجة الحرارة، والجهد المطبق، والتردد، إلخ)، قد تصبح السعة سالبة. وقد اقتُرح السلوك غير الرتيب للتيار العابر استجابةً لإثارة مفاجئة كآلية للسعة السالبة. ^{[ 28 ]} وقد تم إثبات ودراسة السعة السالبة في أنواع عديدة من أشباه الموصلات. ^{[ 29 ]}

مقياس السعة هو جهاز اختبار إلكتروني يُستخدم لقياس السعة، وخاصةً سعة المكثفات المنفصلة . في معظم الحالات، يجب فصل المكثف عن الدائرة الكهربائية .

تحتوي العديد من أجهزة قياس الفولت الرقمية (DVMs ) على وظيفة قياس السعة. تعمل هذه الأجهزة عادةً عن طريق شحن وتفريغ المكثف المراد اختباره بتيار معلوم، ثم قياس معدل ارتفاع الجهد الناتج ؛ فكلما كان معدل الارتفاع أبطأ، زادت السعة. تستطيع أجهزة قياس الفولت الرقمية عادةً قياس السعة من النانوفاراد إلى بضع مئات من الميكروفاراد، ولكن النطاقات الأوسع ليست نادرة. كما يمكن قياس السعة بتمرير تيار متردد عالي التردد معلوم عبر الجهاز المراد اختباره، ثم قياس الجهد الناتج عليه (لا يصلح هذا مع المكثفات المستقطبة).

تستخدم الأجهزة الأكثر تطوراً تقنيات أخرى، مثل إدخال المكثف المراد قياسه في دائرة قنطرة . ومن خلال تغيير قيم الأقطاب الأخرى في القنطرة (لتحقيق التوازن)، يتم تحديد قيمة المكثف المجهول. تضمن هذه الطريقة غير المباشرة لقياس السعة دقةً أكبر. وبفضل استخدام وصلات كلفن وتقنيات تصميم دقيقة أخرى، تستطيع هذه الأجهزة عادةً قياس المكثفات ضمن نطاق يتراوح من البيكوفاراد إلى الفاراد.

• الوسائط المتعلقة بالسعة الكهربائية على ويكيميديا ​​كومنز