عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز

محاكاة عددية لعدم استقرار كلفن-هيلمهولتز الزمني

عدم استقرار كلفن -هيلمهولتز (نسبةً إلى اللورد كلفن وهيرمان فون هيلمهولتز ) هو عدم استقرار في الموائع يحدث عند وجود قص في السرعة في سائل متصل واحد أو فرق في السرعة عبر السطح الفاصل بين سائلين . ويمكن رؤية عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز في أغلفة الكواكب والأقمار، كما هو الحال في التكوينات السحابية على الأرض أو البقعة الحمراء على كوكب المشتري ، وفي غلاف الشمس الجوي . [ 1 ]

عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز ثنائي الأبعاد يتطور مكانيًا عند أرقام رينولدز المنخفضة . تتطور اضطرابات صغيرة، مفروضة عند المدخل على السرعة المماسية، داخل صندوق الحساب. أما أرقام رينولدز العالية فتتميز بزيادة في الحركات الصغيرة.

نظرة عامة على النظرية والمفاهيم الرياضية

عدم استقرار KH الذي يظهر بوضوح من خلال السحب، والمعروف باسم التذبذب، [ 2 ] فوق جبل دوفال في أستراليا
عدم استقرار KH على كوكب زحل، يتشكل عند تفاعل نطاقين من غلاف الكوكب الجوي
تتدفق موجات كلفن-هيلمهولتز على عمق 500 متر في المحيط الأطلسي
عرض متحرك لعدم استقرار كلفن-هيلمهولتز، باستخدام مخطط حجم محدود ثنائي الأبعاد من الدرجة الثانية

تتنبأ ديناميكا الموائع ببداية عدم الاستقرار والانتقال إلى التدفق المضطرب داخل الموائع ذات الكثافات المختلفة التي تتحرك بسرعات مختلفة. [ 3 ] إذا تم تجاهل التوتر السطحي، فإن سائلين يتحركان بشكل متوازٍ بسرعات وكثافات مختلفة ينتج عنهما سطح فاصل غير مستقر تجاه الاضطرابات ذات الأطوال الموجية القصيرة لجميع السرعات. ومع ذلك، فإن التوتر السطحي قادر على تثبيت عدم الاستقرار ذي الأطوال الموجية القصيرة حتى سرعة عتبة معينة.

إذا تغيرت الكثافة والسرعة بشكل مستمر في الفضاء (مع وجود الطبقات الأخف في الأعلى، بحيث يكون السائل مستقرًا في درجة حرارة رايلي-تايلور )، فإن ديناميكيات عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز توصف بمعادلة تايلور-جولدشتاين : (يو-ج)2(د2ϕ~دz2-ك2ϕ~)+[شمال2-(يو-ج)د2يودz2]ϕ~=0،{\displaystyle (Uc)^{2}\left({d^{2}{\tilde {\phi }} \over dz^{2}}-k^{2}{\tilde {\phi }}\right)+\left[N^{2}-(Uc){d^{2}U \over dz^{2}}\right]{\tilde {\phi }}=0,}أينشمال=ز/لρ{\textstyle N={\sqrt {g/L_{\rho }}}}يرمز إلى تردد برونت-فايسالا ، و U هي السرعة الأفقية الموازية، و k هو العدد الموجي، و c هو معامل القيمة الذاتية للمسألة.ϕ~{\displaystyle {\tilde {\phi }}}يمثل السعة المركبة لدالة التدفق . ويُحدد بدايتها بواسطة عدد ريتشاردسون.Rأنا{\displaystyle \mathrm {Ri} }عادةً ما تكون الطبقة غير مستقرة لـRأنا<0.25{\displaystyle \mathrm {Ri} <0.25}تُعدّ هذه التأثيرات شائعة في طبقات السحب. وتُطبّق دراسة هذا النوع من عدم الاستقرار في فيزياء البلازما، على سبيل المثال في الاندماج بالقصور الذاتي وواجهة البلازما - البريليوم . في الحالات التي تسود فيها حالة من الاستقرار الساكن (حيث يوجد تدرج مستمر في الكثافة)، يكون عدم استقرار رايلي-تايلور ضئيلاً في الغالب مقارنةً بحجم عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز.

تُحاكى عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز عدديًا باستخدام أسلوب زمني أو مكاني. في الأسلوب الزمني، يُفترض أن التدفق يدور في صندوق دوري يتحرك بسرعة متوسطة (عدم استقرار مطلق). أما في الأسلوب المكاني، فتُحاكي عمليات المحاكاة تجربة معملية بظروف دخول وخروج طبيعية (عدم استقرار حراري).

عدم استقرار KH في الغلاف الجوي للشمس، تم تصويره في 8 أبريل 2010. [ 1 ] [ 4 ]

الاكتشاف والتاريخ

اكتشف عالم وظائف الأعضاء والفيزياء الألماني هيرمان فون هيلمهولتز لأول مرة عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز عام 1868. وقد حدد هيلمهولتز أن "كل حافة هندسية حادة مثالية يتدفق من خلالها سائل لا بد أن تمزقه وتُنشئ سطح انفصال". [ 5 ] [ 3 ] وفي أعقاب ذلك، في عام 1871، طور المتعاون معه ويليام طومسون (الذي أصبح فيما بعد اللورد كلفن) حلاً رياضياً لعدم الاستقرار الخطي أثناء محاولته نمذجة تكوين أمواج الرياح في المحيط. [ 6 ]

خلال أوائل القرن العشرين، طُبقت أفكار عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز على مجموعة من تطبيقات السوائل الطبقية. في أوائل عشرينيات القرن العشرين، طور لويس فراي ريتشاردسون مفهومًا مفاده أن عدم استقرار القص هذا لا يتشكل إلا عندما يتغلب القص على الاستقرار الساكن الناتج عن التطبق، وهو ما يُعرف برقم ريتشاردسون .

أُجريت عمليات رصد جيوفيزيائية لعدم استقرار كلفن-هيلمهولتز خلال أواخر الستينيات/أوائل السبعينيات، بالنسبة للسحب، [ 7 ] ولاحقًا للمحيط. [ 8 ]

تكوّن سحابة كلفن-هيلمهولتز فوق هارتفورد، كونيتيكت

انظر أيضاً

ملحوظات

  1. 1 2 فوكس، كارين سي. (30 ديسمبر 2014). "مرصد ديناميكا الشمس التابع لناسا يرصد موجات "راكبي الأمواج" على الشمس" . ناسا - العلاقة بين الشمس والأرض: الفيزياء الشمسية . ناسا. مؤرشف من الأصل في 20 نوفمبر 2021. تم الاسترجاع في 21 يوليو 2011 .
  2. ساذرلاند، سكوت (23 مارس 2017). "أطلس السحب ينضم إلى العصر الرقمي مع إضافة اثني عشر نوعًا جديدًا من السحب" . شبكة الطقس . بيلموركس ميديا . تم الاطلاع عليه في 13 أغسطس 2025 .
  3. 1 2 درازين، بي جي (2003). موسوعة علوم الغلاف الجوي . إلسيفير المحدودة. ص 1068-1072 . doi : 10.1016/B978-0-12-382225-3.00190-0 . 
  4. أوفمان، ل.؛ طومسون، ب. ج. (2011-06-01). "رصد عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز في هالة الشمس بواسطة مرصد ديناميكا الشمس/مرصد التصوير الفلكي" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 734 (1): L11. arXiv : 1101.4249 . Bibcode : 2011ApJ...734L..11O . doi : 10.1088/2041-8205/734/1/L11 . ISSN 0004-637X . 
  5. هيلمهولتز (1 نوفمبر 1868). "43. حول الحركات غير المتصلة للسوائل". مجلة لندن وإدنبرة ودبلن الفلسفية ومجلة العلوم . 36 (244): 337-346 . doi : 10.1080/14786446808640073 .
  6. ماتسوكا، تشيهيرو (31 مارس 2014). "عدم استقرار كلفن-هيلمهولتز والالتفاف" . سكولاربيديا . 9 (3) 11821. رمز Bibcode : 2014SchpJ...911821M . doi : 10.4249/scholarpedia.11821 . ISSN 1941-6016 . 
  7. لودلام، إف إتش (أكتوبر 1967). "خصائص السحب المتموجة وعلاقتها باضطراب الهواء الصافي". المجلة الفصلية للجمعية الملكية للأرصاد الجوية . 93 (398): 419-435 . Bibcode : 1967QJRMS..93..419L . doi : 10.1002/qj.49709339803 .
  8. وودز، ج. د. (18 يونيو 1968). "عدم استقرار القص الناتج عن الأمواج في الطبقة الحرارية الصيفية". مجلة ميكانيكا الموائع . 32 (4): 791-800 . Bibcode : 1968JFM....32..791W . doi : 10.1017/S0022112068001035 . S2CID 67827521 . 

مراجع