علم الكونيات البلازمية

📅 آخر تحديث: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 2 صور
الموسوعة الحرة
مقارنة تطور الكون في ظل علم الكونيات ألفين-كلاين ونظرية الانفجار العظيم . [ 1 ]

علم الكونيات البلازمي هو علم كونيات غير تقليدي، يقوم على فرضية أساسية مفادها أن ديناميكيات الغازات المتأينة والبلازما تلعب أدوارًا مهمة، إن لم تكن مهيمنة، في فيزياء الكون على نطاقات بين النجوم وبين المجرات . [ 2 ] [ 1 ] في المقابل، تفسر الملاحظات والنماذج الحالية لعلماء الكونيات والفيزياء الفلكية تكوين وتطور ونشوء البنى واسعة النطاق على أنها خاضعة لسيطرة الجاذبية ( بما في ذلك صياغتها في نظرية النسبية العامة لألبرت أينشتاين ).

تم تطوير الشكل الأصلي للنظرية، علم الكونيات ألفين-كلاين ، من قبل هانز ألفين وأوسكار كلاين في الستينيات والسبعينيات من القرن العشرين، [ 3 ] وتنص على أن المادة والمادة المضادة موجودتان بكميات متساوية على نطاقات واسعة للغاية، وأن الكون أبدي وليس محدودًا زمنيًا بالانفجار العظيم ، وأن توسع الكون المرئي ناتج عن الفناء بين المادة والمادة المضادة وليس عن آلية مثل التضخم الكوني . [ 1 ]

يرفض علماء الكونيات والفيزياء الفلكية الذين قيّموا نظرية الكون البلازمية هذه النظرية لأنها لا تتوافق مع رصد الظواهر الفيزيائية الفلكية، كما لا تتوافق مع نموذج الانفجار العظيم المقبول حاليًا . [ 4 ] وقد نُشرت أبحاث قليلة جدًا تدعم نظرية الكون البلازمية في الأدبيات العلمية منذ منتصف التسعينيات.

يُستخدم مصطلح "الكون البلازمي" أحيانًا كمرادف لـ"علم الكون البلازمي"، [ 2 ] كوصف بديل للبلازما في الكون. [ 1 ] يختلف علم الكون البلازمي عن الأفكار شبه العلمية التي تُعرف مجتمعةً باسم " الكون الكهربائي"، على الرغم من أن أنصار كليهما معروفون بتعاطفهم مع بعضهم البعض . [ 5 ] [ 6 ] تتباين هذه الأفكار شبه العلمية تباينًا واسعًا [ 7 ]، لكنها تزعم عمومًا أن التيارات الكهربائية تتدفق إلى النجوم وتُغذيها كما تُغذي المصابيح الكهربائية، وهو ما يتناقض مع النظريات والملاحظات العلمية الراسخة التي تُظهر أن النجوم تُغذى بالاندماج النووي . [ 8 ]

علم الكونيات ألفين-كلاين

اقترح هانز ألفين إمكانية تعميم نتائج التجارب المخبرية على نطاق الكون بأكمله. وقد تطلّب الأمر قفزة في القياس بمقدار 10⁹ للاستقراء إلى الغلاف المغناطيسي ، وقفزة ثانية للاستقراء إلى ظروف المجرات، وقفزة ثالثة للاستقراء إلى مسافة هابل . [ 9 ]

في ستينيات القرن العشرين، قدّم ألفين، خبير البلازما الحائز على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1970 لأبحاثه في الديناميكا المغناطيسية المائية، النظرية الكامنة وراء علم الكونيات البلازمية . [ 10 ] اقترح استخدام قياس البلازما لاستقراء نتائج التجارب المختبرية وملاحظات فيزياء البلازما ، وتوسيع نطاقها على مدى مراتب عديدة وصولًا إلى أكبر الأجسام المرصودة في الكون (انظر المربع [ 9 ] ). [ 12 ] في عام 1971، وسّع أوسكار كلاين ، الفيزيائي النظري السويدي، المقترحات السابقة وطوّر نموذج ألفين-كلاين للكون ، [ 13 ] أو "المجرات الفائقة"، وهو مصطلح سابق كان يُستخدم للإشارة إلى الجزء المتاح تجريبيًا من الكون، وليس الكون بأكمله بما في ذلك الأجزاء الواقعة خارج أفق جسيماتنا . [ 14 ] [ 11 ]

في هذا النموذج، يتكون الكون من كميات متساوية من المادة والمادة المضادة، وتُحدد الحدود بين مناطق المادة والمادة المضادة بواسطة حقول كهرومغناطيسية كونية تتشكل من طبقات مزدوجة ، وهي مناطق رقيقة تتألف من طبقتين متوازيتين بشحنات كهربائية متعاكسة. يُولد التفاعل بين هذه المناطق الحدودية إشعاعًا، مما يُشكل البلازما. وقد صاغ ألفين مصطلح " البلازما المزدوجة" لوصف البلازما المكونة من المادة والمادة المضادة، وبالتالي فإن الطبقات المزدوجة تتكون من البلازما المزدوجة. ووفقًا لألفين، فإن هذه البلازما المزدوجة ستكون طويلة الأمد نسبيًا، لأن الجسيمات والجسيمات المضادة المكونة لها ستكون شديدة الحرارة ومنخفضة الكثافة بحيث لا يمكنها أن تفني بعضها البعض بسرعة. ستعمل الطبقات المزدوجة على صد السحب من النوعين المختلفين، ولكنها ستجمع السحب من النوع نفسه، مما يخلق مناطق متزايدة الاتساع من المادة والمادة المضادة. وقد تطورت فكرة البلازما المزدوجة لاحقًا إلى شكلين: البلازما المزدوجة الثقيلة (بروتونات - بروتونات مضادة) والبلازما المزدوجة الخفيفة (إلكترونات - بوزيترونات). [ 10 ]

طُرحت نظرية ألفين-كلاين الكونية جزئيًا لتفسير عدم تناظر الباريونات الملحوظ في الكون، انطلاقًا من حالة أولية من التناظر التام بين المادة والمادة المضادة. ووفقًا لألفين وكلاين، فإن البلازما المزدوجة ستشكل بشكل طبيعي جيوبًا من المادة وجيوبًا من المادة المضادة تتوسع للخارج مع حدوث فناء بين المادة والمادة المضادة في الطبقة المزدوجة عند الحدود. وخلصا إلى أننا نعيش، مصادفةً، في أحد هذه الجيوب التي تتكون في الغالب من الباريونات بدلًا من الباريونات المضادة، مما يفسر عدم تناظر الباريونات. وتتوسع جيوب المادة أو المادة المضادة، أو فقاعاتها، بسبب عمليات الفناء عند الحدود، وهو ما اعتبره ألففين تفسيرًا محتملًا للتوسع الملحوظ للكون ، والذي سيكون مجرد مرحلة محلية من تاريخ أوسع بكثير. افترض ألفين أن الكون كان موجودًا دائمًا [ 15 ] [ 16 ] استنادًا إلى حجج السببية ورفض نماذج الخلق من العدم ، مثل نظرية الانفجار العظيم ، باعتبارها شكلًا خفيًا من أشكال الخلقية . [ 17 ] [ 18 ] كما اقترح ألفين الطبقة المزدوجة المتفجرة كآلية محتملة لتوليد الأشعة الكونية ، [ 19 ] وانفجارات الأشعة السينية وانفجارات أشعة غاما . [ 20 ]

في عام ١٩٩٣، انتقد عالم الكونيات النظري جيم بيبلز نموذج ألفين-كلاين الكوني، وكتب قائلاً: "لا سبيل لتوافق النتائج مع تجانس إشعاع الخلفية الكونية الميكروي وإشعاع الخلفية السينية ". [ ٢١ ] كما بيّن في كتابه أن نماذج ألفين لا تتنبأ بقانون هابل ، أو وفرة العناصر الخفيفة ، أو وجود إشعاع الخلفية الكونية الميكروي . ومن الصعوبات الأخرى التي تواجه نموذج الأمبيبلازما أن إفناء المادة والمادة المضادة ينتج عنه فوتونات عالية الطاقة ، لا تُرصد بالكميات المتوقعة. ورغم أنه من الممكن أن تكون الخلية المحلية "التي تهيمن عليها المادة" أكبر من الكون المرئي ، إلا أن هذا الافتراض لا يخضع لاختبارات رصدية.

علم الكونيات البلازمية ودراسة المجرات

جادل هانز ألفين، خلال الفترة من الستينيات إلى الثمانينيات، بأن البلازما تلعب دورًا هامًا، إن لم يكن مهيمنًا، في الكون. وأوضح أن القوى الكهرومغناطيسية أهم بكثير من الجاذبية عند تأثيرها على الجسيمات المشحونة بين الكواكب وبين النجوم . [ 22 ] وافترض كذلك أنها قد تُعزز انكماش السحب بين النجوم ، بل وربما تُشكل الآلية الرئيسية لهذا الانكماش، مما يُحفز تكوين النجوم . [ 23 ] أما الرأي السائد حاليًا فهو أن المجالات المغناطيسية قد تُعيق الانهيار، وأن تيارات بيركلاند واسعة النطاق لم تُرصد، وأن مقياس طول التعادل الكهربائي يُتوقع أن يكون أصغر بكثير من المقاييس الكونية ذات الصلة. [ 24 ]

في ثمانينيات وتسعينيات القرن العشرين، وضع ألففين وأنتوني بيرات ، عالم فيزياء البلازما في مختبر لوس ألاموس الوطني ، برنامجًا أطلقوا عليه اسم "كون البلازما". [ 25 ] [ 26 ] [ 27 ] في مقترحات كون البلازما، رُبطت ظواهر فيزيائية مختلفة للبلازما بملاحظات فيزيائية فلكية، واستُخدمت لتفسير الألغاز والمشاكل المعاصرة التي كانت عالقة في الفيزياء الفلكية خلال ثمانينيات وتسعينيات القرن العشرين. وفي مناسبات مختلفة، عرض بيرات ما وصفه بوجهة نظر بديلة للنماذج السائدة المطبقة في الفيزياء الفلكية وعلم الكونيات. [ 26 ] [ 27 ] [ 28 ] [ 16 ]

على سبيل المثال، اقترح بيرات أن النهج السائد في دراسة ديناميكيات المجرات، والذي يعتمد على النمذجة الجاذبية للنجوم والغاز في المجرات مع إضافة المادة المظلمة، كان يتجاهل مساهمة كبيرة محتملة من فيزياء البلازما. ويشير إلى تجارب معملية أجراها وينستون إتش. بوستيك في خمسينيات القرن الماضي، والتي أنتجت تفريغات بلازما تشبه المجرات. [ 29 ] [ 30 ] أجرى بيرات محاكاة حاسوبية لسحب البلازما المتصادمة، والتي أفاد بأنها تحاكي أيضًا شكل المجرات. [ 31 ] واقترح بيرات أن المجرات تتشكل نتيجة التقاء خيوط البلازما في انضغاط z ، حيث تبدأ هذه الخيوط على مسافة 300,000 سنة ضوئية، وتحمل تيارات بيركلاند بقوة 10 ^18 أمبير. [ 32 ] [ 33 ] كما أبلغ بيرات عن محاكاة أجراها تُظهر نفاثات من المادة تنبثق من المنطقة العازلة المركزية، وقارنها بالكوازارات ونوى المجرات النشطة التي تحدث دون وجود ثقوب سوداء فائقة الكتلة . واقترح بيرات تسلسلًا لتطور المجرات : "انتقال المجرات الراديوية المزدوجة إلى الكوازارات الراديوية ، ثم إلى الكوازارات الهادئة راديويًا، ثم إلى المجرات الشاذة ومجرات سيفرت ، وصولًا إلى المجرات الحلزونية ". [ 34 ] كما أبلغ عن محاكاة منحنيات دوران المجرات المسطحة دون وجود المادة المظلمة . [ 32 ] في الوقت نفسه ، اقترح إريك ليرنر ، الباحث المستقل في مجال البلازما والمؤيد لأفكار بيرات، نموذجًا للبلازما للكوازارات قائمًا على بؤرة بلازما كثيفة . [ 35 ]

مقارنة مع الفيزياء الفلكية السائدة

تسعى النماذج والنظريات الفلكية القياسية إلى دمج جميع الفيزياء المعروفة في وصف وتفسير الظواهر المرصودة، حيث تلعب الجاذبية دورًا مهيمنًا على أوسع نطاق، فضلًا عن دورها في الميكانيكا السماوية وديناميكياتها . ولتحقيق هذه الغاية، تُستخدم مدارات كبلر ونظرية النسبية العامة لألبرت أينشتاين عمومًا كأطر أساسية لنمذجة الأنظمة الفيزيائية الفلكية وتكوين البنية ، بينما يعتمد علم الفلك عالي الطاقة وفيزياء الجسيمات في علم الكونيات أيضًا على العمليات الكهرومغناطيسية، بما في ذلك فيزياء البلازما وانتقال الإشعاع ، لتفسير العمليات النشطة ذات النطاق الصغير نسبيًا التي تُلاحظ في الأشعة السينية وأشعة غاما . ونظرًا لحياد الشحنة الكلي ، لا تُتيح فيزياء البلازما إمكانية حدوث تفاعلات بعيدة المدى في الفيزياء الفلكية، على الرغم من أن معظم المادة في الكون عبارة عن بلازما . [ 36 ] (انظر بلازما الفيزياء الفلكية لمزيد من المعلومات).

يزعم أنصار علم الكونيات البلازمي أن الديناميكا الكهربائية لا تقل أهمية عن الجاذبية في تفسير بنية الكون، ويتكهنون بأنها تقدم تفسيراً بديلاً لتطور المجرات [ 34 ] والانهيار الأولي للسحب بين النجوم. [ 23 ] ويُزعم على وجه الخصوص أن علم الكونيات البلازمي يقدم تفسيراً بديلاً لمنحنيات الدوران المسطحة للمجرات الحلزونية، ويُغني عن الحاجة إلى المادة المظلمة في المجرات، وعن الحاجة إلى الثقوب السوداء فائقة الكتلة في مراكز المجرات لتغذية الكوازارات والنوى المجرية النشطة . [ 33 ] [ 34 ] ومع ذلك، يُظهر التحليل النظري أن "العديد من سيناريوهات توليد الحقول المغناطيسية الأولية، التي تعتمد على بقاء التيارات واستدامتها في المراحل المبكرة [للكون]، غير مُفضلة" [ 24 ] ، أي أن تيارات بيركلاند بالقدر اللازم (10 ^18 أمبير على نطاقات ميغابارسيك) لتكوين المجرات غير موجودة. [ 37 ] بالإضافة إلى ذلك، تم حل العديد من القضايا التي كانت غامضة في الثمانينيات والتسعينيات، بما في ذلك التناقضات المتعلقة بخلفية الموجات الميكروية الكونية وطبيعة الكوازارات ، بمزيد من الأدلة التي توفر بالتفصيل مقياسًا للمسافة والزمن للكون.

من أبرز نقاط الخلاف بين مؤيدي نظرية البلازما الكونية والتفسيرات التقليدية، ضرورة أن تتضمن نماذجهم إنتاج العناصر الخفيفة دون التخليق النووي للانفجار العظيم ، والذي ثبت، في سياق نظرية ألفين-كلاين الكونية، أنه ينتج كميات زائدة من الأشعة السينية وأشعة غاما تتجاوز ما هو مرصود. [ 38 ] [ 39 ] وقدّم مؤيدو نظرية البلازما الكونية مقترحات أخرى لتفسير وفرة العناصر الخفيفة، لكن القضايا المصاحبة لها لم تُعالج بشكل كامل. [ 40 ] في عام 1995، نشر إريك ليرنر تفسيره البديل لإشعاع الخلفية الكونية الميكروي (CMBR). [ 41 ] جادل ليرنر بأن نموذجه يفسر دقة طيف إشعاع الخلفية الكونية الميكروي مقارنةً بطيف الجسم الأسود، وانخفاض مستوى التباين الملحوظ، حتى في حين أن مستوى التناظر عند 1:10⁵ لا يُفسَّر بهذه الدقة في أي من النماذج البديلة. بالإضافة إلى ذلك، فقد شهدت حساسية ودقة قياس تباينات إشعاع الخلفية الكونية الميكروي تقدماً كبيراً بفضل مرصد WMAP وقمر بلانك الصناعي ، وكانت إحصائيات الإشارة متوافقة تماماً مع تنبؤات نموذج الانفجار العظيم، لدرجة أن إشعاع الخلفية الكونية الميكروي اعتُبر تأكيداً رئيسياً لهذا النموذج على حساب النماذج البديلة. [ 42 ] تتوافق القمم الصوتية في الكون المبكر بدقة عالية مع تنبؤات نموذج الانفجار العظيم، وحتى الآن، لم تُجرَ أي محاولة لتفسير الطيف التفصيلي لهذه التباينات ضمن إطار علم الكونيات البلازمي أو أي نموذج كوني بديل آخر.

المراجع والملاحظات

  1. 1 2 3 4 ألفين، هوغ (1990). "علم الكونيات في عالم البلازما - عرض تمهيدي". معاملات IEEE في علوم البلازما . 18 : 5-10 . Bibcode : 1990ITPS...18....5A . doi : 10.1109/27.45495 .
  2. 1 2 بيرات، أنتوني (فبراير 1992). "علم الكون البلازمي" (ملف PDF) . مجلة سكاي آند تلسكوب . 83 (2): 136-141 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 مايو 2012 .إعادة سرد: وُصفت هذه النظرية بهذا الشكل في عدد فبراير 1992 من مجلة Sky & Telescope ("علم الكونيات البلازمي")، كما وصفها أنتوني بيرات في ثمانينيات القرن الماضي بأنها "صورة غير قياسية". ويُشار عادةً إلى نموذج ΛCDM للانفجار العظيم بأنه "النموذج التوافقي" أو "النموذج القياسي " أو " النموذج المعياري " لعلم الكونيات هنا وهنا .
  3. ↑ باركر، باري (1993). "علم الكون البلازمي" . تبرير نظرية الانفجار العظيم . بوسطن، ماساتشوستس: سبرينغر. ص 325. doi : 10.1007/978-1-4899-5980-5_15 . ISBN  978-1-4899-5980-5.
  4. ↑ باركر 1993 ، ص 335-336.
  5. ↑ "هوجان وفيليكوفسكي" . www.jerrypournelle.com . تاريخ الاسترجاع: 24 أغسطس 2023 .
  6. ↑ شيرمر، مايكل (1 أكتوبر 2015). "الفرق بين العلم والعلوم الزائفة" . مجلة ساينتفك أمريكان . تاريخ الاسترجاع: 28 مارس 2022 .
  7. ↑ بريدجمان، ويليام تي، ستيوارت روبنز، وسي. أليكس يونغ. "علم الفلك اليدوي كأداة تعليمية". ملخصات اجتماعات الجمعية الفلكية الأمريكية رقم 215. المجلد 215. 2010.
  8. ↑ سكولز، سارة (18 فبراير 2016). "الأشخاص الذين يؤمنون بأن الكهرباء تحكم الكون" . ماذربورد . فايس . تم الاطلاع عليه في 1 نوفمبر 2022 .
  9. 1 2 ألفين، هانز (1983). "حول علم الكونيات الهرمي". الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 89 (2): 313-324 . Bibcode : 1983Ap & SS..89..313A . doi : 10.1007/bf00655984 . S2CID 122396373 . 
  10. 1 2 H., Alfvén (1966). العوالم - العوالم المضادة: المادة المضادة في علم الكونيات . فريمان.
  11. 1 2 كراغ، إتش إس (1996). علم الكونيات والجدل: التطور التاريخي لنظريتين عن الكون . المجلد 23. مطبعة جامعة برينستون. الصفحات 482-483 . ISBN   978-0-691-00546-1.
  12. ^ ألفين ، هونج كونج (1987). “عالم البلازما” (PDF) . سيناريو الفيزياء . T18 : 20– 28. بيب كود : 1987PhST...18...20A . دوى : 10.1088/0031-8949/1987/t18/002 . S2CID 250828260 . 
  13. ↑ كلاين، أ. (1971). " حجج تتعلق بالنسبية وعلم الكونيات". مجلة ساينس . 171 (3969): 339-45 . Bibcode : 1971Sci...171..339K . doi : 10.1126/science.171.3969.339 . PMID 17808634. S2CID 22308581 .  
  14. ↑ ألفين، هـ.؛ فالثامر، سي.-جي. (1963). الديناميكا الكهربائية الكونية . أكسفورد: مطبعة كلارندون.
  15. ^ ألففين، هـ. (1988). "هل للكون أصل؟ (Trita-EPP)" (PDF) . ص. 6. 
  16. 1 2 بيرات، أ. ل. (1995). "مقدمة في فيزياء البلازما وعلم الكونيات" (ملف PDF) . الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 227 ( 1-2 ): 3-11 . Bibcode : 1995Ap & SS.227....3P . doi : 10.1007/bf00678062 . ISBN 978-94-010-4181-2. S2CID 118452749 . 
  17. ↑ ألفين، هـ. (1992). "علم الكونيات: أسطورة أم علم؟". معاملات IEEE في علوم البلازما . 20 (6): 590-600 . Bibcode : 1992ITPS...20..590A . doi : 10.1109/27.199498 .
  18. ↑ ألفين، هـ. (1984). "علم الكونيات - أسطورة أم علم؟". مجلة الفيزياء الفلكية وعلم الفلك . 5 (1): 79-98 . Bibcode : 1984JApA....5...79A . doi : 10.1007/BF02714974 . ISSN 0250-6335 . S2CID 122751100 .  
  19. ^ هـ، ألففين (1981). البلازما الكونية . تايلور وفرانسيس. ص. IV.10.3.2، 109. إعادة سرد: "قد تنتج الطبقات المزدوجة أيضًا طاقات عالية للغاية. ومن المعروف أن هذا يحدث في التوهجات الشمسية، حيث تولد أشعة كونية شمسية تصل إلى 10 9 إلى 10 10 إلكترون فولت."
  20. ↑ ألفين، هـ. (1986). "الطبقات المزدوجة والدوائر في الفيزياء الفلكية" . معاملات IEEE في علوم البلازما . PS-14 (6): 779–793 . Bibcode : 1986ITPS...14..779A . doi : 10.1109/TPS.1986.4316626 . hdl : 2060/19870005703 . S2CID 11866813 . 
  21. ↑ بيبلز، بي جيه إي (1993). مبادئ علم الكون الفيزيائي . مطبعة جامعة برينستون. ص 207. ISBN  978-0-691-07428-3.
  22. ↑ هـ. ألفين و سي. جي. فالثامر، الديناميكا الكهربائية الكونية (الطبعة الثانية، مطبعة كلارندون، أكسفورد، 1963). "السبب الأساسي لأهمية الظواهر الكهرومغناطيسية في الفيزياء الكونية هو وجود حقول مغناطيسية سماوية تؤثر على حركة الجسيمات المشحونة في الفضاء... تبلغ قوة المجال المغناطيسي بين الكواكب حوالي 10⁻⁴ غاوس (10 نانوتسلا )، مما يعطي [نسبة القوة المغناطيسية إلى قوة الجاذبية] ≈ 10⁷ . وهذا يوضح الأهمية الهائلة للحقول المغناطيسية بين الكواكب وبين النجوم، مقارنةً بالجاذبية، طالما أن المادة متأينة." (ص 2-3)
  23. 1 2 ألفين، هـ.؛ كارلكفيست، ب. (1978). "السحب بين النجوم وتكوين النجوم" . الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 55 (2): 487-509 . Bibcode : 1978Ap & SS..55..487A . doi : 10.1007/BF00642272 . S2CID 122687137 . 
  24. 1 2 سيجل، إي آر؛ فراي، جيه إن (سبتمبر 2006). "هل يمكن للشحنات والتيارات الكهربائية البقاء في كون غير متجانس؟". arXiv : astro-ph/0609031 . Bibcode : 2006astro.ph..9031S .{{cite journal}}يتطلب الاستشهاد بالمجلة ( مساعدة )|journal=
  25. ↑ ألفين، هـ. (1986). "نموذج الكون البلازمي" (ملف PDF) . معاملات IEEE في علوم البلازما . PS-14 (6): 629–638 . Bibcode : 1986ITPS...14..629A . doi : 10.1109/tps.1986.4316614 . S2CID 31617468 . 
  26. 1 2 أ. ل. بيرات، علم الكونيات البلازمية: الجزء الأول، تفسيرات الكون المرئي ، العالم وأنا، المجلد 8، الصفحات 294-301، أغسطس 1989.
  27. 1 2 أ. ل. بيرات، علم الكونيات البلازمية: الجزء الثاني، الكون عبارة عن بحر من الجسيمات المشحونة كهربائيا ، العالم وأنا، المجلد 9، الصفحات 306-317، سبتمبر 1989.
  28. ↑ "AL Peratt, Plasma Cosmology, Sky & Tel. Feb. 1992" (PDF) .
  29. ↑ أ. بيرات (1986). "تطور الكون البلازمي. الجزء الأول - المجرات الراديوية المزدوجة، والكوازارات، والنفثات خارج المجرة" (ملف PDF) . مجلة IEEE للمعاملات في علوم البلازما . PS-14 (6): 639-660 . Bibcode : 1986ITPS...14..639P . doi : 10.1109/TPS.1986.4316615 . ISSN 0093-3813 . S2CID 30767626 .  
  30. ↑ بوستيك، دبليو إتش (1986). "ما هي بنى البلازما المُنتَجة مخبريًا التي يُمكن أن تُسهم في فهم البنى الكونية الكبيرة والصغيرة؟". معاملات IEEE في علوم البلازما . PS-14 (6): 703-717 . Bibcode : 1986ITPS...14..703B . doi : 10.1109/TPS.1986.4316621 . S2CID 25575722 . 
  31. ↑ أ. ل. بيرات؛ ج. غرين؛ د. نيلسون (20 يونيو 1980). "تطور البلازما المتصادمة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 44 (26): 1767-1770 . رمز Bibcode : 1980PhRvL..44.1767P . doi : 10.1103/PhysRevLett.44.1767 .
  32. 1 2 إي. جيه. ليرنر (1991). الانفجار العظيم لم يحدث قط . نيويورك وتورنتو: راندوم هاوس. ISBN 978-0-8129-1853-3.
  33. 1 2 AL Peratt; J Green (1983). "حول تطور البلازما المجرية الممغنطة المتفاعلة". الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 91 (1): 19-33 . Bibcode : 1983Ap & SS..91...19P . doi : 10.1007/BF00650210 . S2CID 121524786 . 
  34. 1 2 3 أ. بيرات (1986). "تطور الكون البلازمي: الجزء الثاني. تكوين أنظمة المجرات" (ملف PDF) . معاملات IEEE في علوم البلازما . PS-14 (6): 763–778 . Bibcode : 1986ITPS...14..763P . doi : 10.1109/TPS.1986.4316625 . ISSN 0093-3813 . S2CID 25091690 .  
  35. ↑ إي جيه ليرنر (1986). "الانضغاط الذاتي المغناطيسي في بلازما المختبر، والكوازارات، والمجرات الراديوية" . أشعة الليزر والجسيمات . 4 الجزء 2 (2): 193-222. رمز Bibcode : 1986LPB.....4..193L . doi : 10.1017/S0263034600001750 .
  36. ↑ فرانك، يوهان؛ فرانك، كارلوس؛ فرانك، الابن؛ كينغ، أ.ر؛ راين، ديريك ج. (18 أبريل 1985). قوة التراكم في الفيزياء الفلكية . أرشيف مطبعة جامعة كامبريدج. ص 25. ISBN  9780521245302.
  37. ↑ كولافرانشيسكو، س.؛ جيوردانو، ف. (2006). "تأثير المجال المغناطيسي على علاقة الكتلة بزمن الدوران في العنقود النجمي". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 454 (3): L131–134. arXiv : astro-ph/0701852 . Bibcode : 2006A & A...454L.131C . doi : 10.1051/0004-6361:20065404 . S2CID 1477289 . إعادة سرد: "أظهرت المحاكاة العددية أن المجالات المغناطيسية واسعة النطاق في التجمعات الضخمة تنتج اختلافات في كتلة التجمع بنسبة ~ 5 − 10% من قيمتها غير الممغنطة ... لا يُتوقع أن تُحدث هذه الاختلافات اختلافات كبيرة في العلاقة النسبية [بين الكتلة ودرجة الحرارة] للتجمعات الضخمة."
  38. ↑ أودوز، ج.؛ ليندلي، د.؛ سيلك، ج. (1985). "عملية التمثيل الضوئي في الانفجار العظيم والتخليق النووي للعناصر الخفيفة قبل المجرة". المجلة الفيزيائية الفلكية . 293 : L53– L57. Bibcode : 1985ApJ...293L..53A . doi : 10.1086/184490 .
  39. ↑ إبستين وآخرون (1976). "أصل الديوتيريوم". مجلة نيتشر . 263 (5574): 198-202 . Bibcode : 1976Natur.263..198E . doi : 10.1038/263198a0 . S2CID 4213710 .  ويشير إلى أنه إذا كانت تدفقات البروتون ذات الطاقات الأكبر من 500 ميغا إلكترون فولت مكثفة بما يكفي لإنتاج المستويات المرصودة من الديوتيريوم، فإنها ستنتج أيضًا حوالي 1000 مرة من أشعة جاما أكثر مما هو مرصود.
  40. ↑ المرجع 10 في "النموذج المجري لتكوين العناصر" (ليرنر، معاملات IEEE في علوم البلازما ، المجلد 17، العدد 2، أبريل 1989)(مؤرشف بتاريخ 29-12-2006 في Wayback Machine ) هو J.Audouze و J.Silk، "التخليق ما قبل المجري للديوتيريوم" في وقائع ورشة عمل ESO حول "الهيليوم البدائي" ، 1983، الصفحات 71-75يُدرج ليرنر فقرةً بعنوان "أشعة غاما الناتجة عن إنتاج الديوتيريوم" يدّعي فيها أن مستوى أشعة غاما المتوقع يتوافق مع الملاحظات. لكنه لا يستشهد بأودوز ولا بإبستين في هذا السياق، ولا يُفسّر سبب تعارض نتيجته مع نتائجهم.
  41. ↑ ليرنر، إريك (1995). "امتصاص الموجات الراديوية بين المجرات وبيانات COBE" (ملف PDF) . الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء . 227 ( 1-2 ): 61-81 . Bibcode : 1995Ap & SS.227...61L . doi : 10.1007/bf00678067 . S2CID 121500864. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 15 يوليو 2011. تم الاطلاع عليه بتاريخ 30 مايو 2012 . 
  42. ↑ سبيرجل، دي إن؛ وآخرون (2003). "(تعاون WMAP)، "ملاحظات السنة الأولى لمسبار ويلكنسون لقياس تباين الموجات الميكروية (WMAP): تحديد المعلمات الكونية". سلسلة ملاحق المجلة الفيزيائية الفلكية . 148 (1): 175-194 . arXiv : astro-ph/0302209 . Bibcode : 2003ApJS..148..175S . doi : 10.1086/377226 . S2CID 10794058 .  

للمزيد من القراءة