نقل الطاقة الكمومية

تُدرس ظاهرة نقل الطاقة الكمومية (QET) من خلال تحليل نماذج السلاسل المغزلية . السلسلة المغزلية هي نوع من النماذج حيث تُخصص قيمة مغزلية معينة لكل موقع في سلسلة أحادية البعد من المواقع، وعادةً ما تكون +1/2 أو -1/2 عند اعتبار المغزل -1/2. يمكن أن يتفاعل مغزل أي موقع مع مغزل جيرانه المجاورين، مما يؤدي إلى اقتران النظام بأكمله. ^{[ 3 ]}

تُعدّ سلاسل اللف المغزلي مفيدةً في نقل الطاقة الكمومي نظرًا لقدرتها على التشابك حتى في الحالة الأرضية. وهذا يعني أنه حتى بدون إضافة طاقة خارجية إلى النظام، تُظهر الحالة الأرضية ترابطات كمومية عبر السلسلة. يمتلك كلٌّ من أليس وبوب حالةً متشابكةً ​​من نظام سلسلة اللف المغزلي. وهذا يُقدّم تفسيرًا مبسطًا لكيفية انتقال الطاقة من لف أليس المغزلي إلى لف بوب المغزلي، إذ إنّ أي تأثير على لف أليس المغزلي يُمكن أن يؤثر على لف بوب المغزلي. ^{[ 4 ]}

يُعدّ تذبذب الفراغ ووجود مناطق ذات كثافة طاقة سالبة ضمن توزيع الطاقة في النظام الكمومي عنصرًا أساسيًا آخر لفهم آلية نقل الطاقة الكمومي . وينتج تذبذب الفراغ عن مبدأ هايزنبرغ للشك ، وتحديدًا الشك بين سعة المجال وزخمه المرافق، وهو ما يُشابه مبدأ الشك بين الموضع والزخم.

علاقة التبادل،${\textstyle [\varphi (x,y,z),\Pi (x',y',z')]=i\hbar \delta (xx')\delta (yy')\delta (zz')}$يؤدي ذلك إلى عدم اليقين في كثافة الطاقة عند نقاط مكانية مختلفة. ونتيجة لذلك، تتذبذب الطاقة حول كثافة طاقة النقطة الصفرية للحالة.

قد تشهد تقلبات الفراغ في مناطق معينة تقلبات ذات سعة أقل نتيجة لتأثير العمليات المحلية. تتميز هذه المناطق بكثافة طاقة سالبة لأن تقلبات الفراغ تمثل حالة الطاقة الصفرية. لذا، فإن التقلبات ذات السعة المنخفضة مقارنةً بتقلبات الفراغ تمثل منطقة ذات كثافة طاقة سالبة. وبما أن حالة الفراغ ككل لا تزال ذات طاقة صفرية، توجد مناطق أخرى ذات تقلبات فراغ أعلى وكثافة طاقة موجبة. ^{[ 4 ]}

تلعب كثافة الطاقة السالبة في تقلبات الفراغ دورًا هامًا في نقل الطاقة الكمومي، إذ تسمح باستخلاص الطاقة من حالة الفراغ. ويمكن استخلاص الطاقة الموجبة من مناطق ذات كثافة طاقة موجبة، والتي بدورها قد تنشأ من مناطق ذات كثافة طاقة سالبة في أماكن أخرى من حالة الفراغ. ^{[ 4 ]}

تُدرس عملية نقل الطاقة الكمومية (QET) على فترات زمنية قصيرة، بحيث يكون هاميلتونيان نظام سلسلة اللف المغزلي ثابتًا تقريبًا مع الزمن. ويُفترض أيضًا إمكانية تكرار العمليات المحلية والاتصالات الكلاسيكية ( LOCC ) لللف المغزلي عدة مرات خلال فترة زمنية قصيرة. تتشارك أليس وبوب حالات لف مغزلي متشابكة في الحالة الأرضية.${\textstyle |g\rangle }$مع طول الارتباط${\textstyle \ell }$تقع أليس في الموقع${\textstyle n_{A}}$من نظام سلسلة الغزل، ويقع بوب في الموقع${\textstyle n_{B}}$في نظام سلسلة الدوران بحيث تكون أليس وبوب بعيدين عن بعضهما البعض،${\textstyle |n_{A}-n_{B}|\gg 1}$[ ^{5 ]​}

من الناحية المفاهيمية، يمكن وصف بروتوكول QET بثلاث خطوات:

1. تقوم أليس بإجراء قياس محلي على دورانها في الموقع${\textstyle n_{A}}$قياس القيمة الذاتية${\textstyle \mu }$عندما تتفاعل أليس مع المشغل المحلي، الطاقة${\textstyle E_{A}}$يتم إدخالها في الحالة.
2. ثم تُبلغ أليس بوب عبر قناة تقليدية بنتيجة قياسها${\textstyle \mu }$كان الأمر كذلك. يُفترض أنه على مدار فترة انتقال الرسالة الكلاسيكية، فإن حالة أليس وبوب لا تتطور مع مرور الوقت.
3. بناءً على القياس الذي حصلت عليه أليس أثناء دورانها${\textstyle \mu }$يقوم بوب بتطبيق مشغل محلي محدد على دورانه الموجود في الموقع${\textstyle n_{B}}$بعد تطبيق المؤثر المحلي، تكون القيمة المتوقعة للهاميلتوني عند هذا الموقع${\textstyle {\hat {H}}_{n_{B}}}$سالب. لأن التوقع لـ${\textstyle {\hat {H}}_{n_{B}}}$تكون القيمة المتوقعة سالبة قبل عملية بوب، وهي تساوي صفرًا.${\textstyle {\hat {H}}_{n_{B}}}$يشير مصطلح "بعد العملية المحلية" إلى استخراج الطاقة في الموقع.${\textstyle n_{B}}$أثناء تطبيق العملية.

بديهيًا، لا يتوقع المرء إمكانية استخلاص الطاقة من الحالة الأرضية بهذه الطريقة. ومع ذلك، يسمح هذا البروتوكول بنقل الطاقة عن بُعد من أليس إلى بوب، على الرغم من أن أليس وبوب يشتركان في حالات دوران متشابكة في الحالة الأرضية. ^{[ 5 ]}

يمكن حساب بروتوكول نقل الطاقة الكمومية رياضيًا. ويستند الاشتقاق في هذا القسم إلى عمل ماساهيرو هوتا في "نقل الطاقة الكمومية في أنظمة السلاسل المغزلية" . ^{[ 5 ]} لنفترض دوران أليس في الموقع${\textstyle n_{A}}$في سلسلة دوران حيث يكون كل دوران متشابكًا في الحالة الأرضية${\textstyle |g\rangle }$. بالنسبة للمشغل المحلي الوحدوي الهرميتي${\displaystyle {\hat {\sigma }}_{A}={\vec {u}}_{A}\cdot {\vec {\sigma }}_{n_{A}}}$، أين${\textstyle {\vec {u}}_{A}}$يمثل متجه وحدة ثلاثي الأبعاد و${\textstyle {\vec {\sigma }}_{n_{A}}}$هو متجه مصفوفة دوران باولي في الموقع${\textstyle n_{A}}$، القيم الذاتية هي${\displaystyle (-1)^{\mu }}$مع${\textstyle \mu =0,1}$يمكن لأليس إجراء قياس على الدوران في الموقع${\textstyle n_{A}}$استخدام هذا المشغل المحلي للقياسات${\textstyle \mu =0{\text{ or }}1}$. التعبير عن${\textstyle {\hat {\sigma }}_{A}}$له تمدد طيفي${\displaystyle {\hat {\sigma }}_{A}=\sum _{\mu =0,1}(-1)^{\mu }{\hat {P}}_{A}(\mu )}$أين${\textstyle {\hat {P}}_ {A}(\mu )}$هو عامل إسقاطي يُسقط على الفضاء الذاتي الفرعي مع${\textstyle \mu }$بعد أن قامت أليس بالقياس باستخدام${\textstyle {\hat {\sigma }}_{A}}$بالنسبة للمشغل، يبقى الدوران في حالة ما بعد القياس${\textstyle {\frac {1}{\sqrt {p_{A}(\mu )}}}{\hat {P}}_{A}(\mu )|g\rangle }$أين${\textstyle p_{A}(\mu )=\langle g|{\hat {P}}_ {A}(\mu )|g\rangle }$هذه حالة كمومية مختلطة ذات مصفوفة كثافة :$${\displaystyle {\begin{aligned}{\hat {\rho }}'&=\sum _{\mu =0,1}p_{A}(\mu ){\frac {1}{\sqrt {p_{A}(\mu )}}}{\hat {P}}_{A}(\mu )|g\rangle \langle g|{\hat {P}}_{A}(\mu ){\frac {1}{\sqrt {p_{A}(\mu )}}}\\&={\hat {P}}_ {A}(\mu )|g\rangle \langle g|{\hat {P}}_ {A}(\mu ).\end{محاذاة}}}$$تحقق مصفوفة الكثافة هذه العلاقة التالية:

${\textstyle {\text{Tr}}_{n_{A}}[\rho ']={\text{Tr}}_{n_{A}}[|g\rangle \langle g|]}$

مما يدل على أن التذبذب الكمي لـ${\textstyle \rho '}$وهو مماثل لحالة الأرض باستثناء الموقع${\textstyle n_{A}}$يتطلب هذا القياس من أليس إدخال طاقة${\textstyle E_{A}}$في سلسلة الدوران. بما أن الحالة الأرضية لها طاقة صفرية،${\textstyle E_{A}}$يرتبط ذلك بالفرق في الطاقة بين الحالة الكمومية النهائية${\textstyle \rho '}$والحالة الأرضية الأولية${\textstyle |g\rangle }$:$$// .}$$الطاقة التي تحتاجها أليس لإدخالها غير سالبة لأن${\displaystyle {\hat {H}}}$غير سالب.${\displaystyle {\hat {H}}}$يُظهر أن قيمته غير سالبة في المادة المصدرية. ^{[ 5 ]} هذه نتيجة مهمة لعملية القياس، إذ أن الهدف من بروتوكول QET هو أن تقوم أليس بحقن كمية موجبة من الطاقة في سلسلة الدوران.

ثم تُبلغ أليس بوب بقيمة القياس${\textstyle \mu }$عبر قناة كلاسيكية. يُعتبر الفاصل الزمني الذي يتم خلاله نقل هذه المعلومات قصيرًا جدًا بحيث لا يتطور النظام خلال هذا الوقت ولا يحدث أي تدفق للطاقة.

ثم يقوم بوب بتطبيق الوحدة المحلية${\textstyle {\hat {U}}_{B}(\mu )}$إلى الدوران في الموقع${\textstyle n_{B}}$أين${\displaystyle {\hat {U}}_{B}(\mu )={\hat {I}}{\text{cos}}\theta +i(-1)^{\mu }{\hat {\sigma }}_{B}{\text{sin}}\theta }$. هنا${\textstyle {\hat {\sigma }} _ {B} = {\vec {u}} _ {B}\cdot {\vec {\sigma }} _ {n_ {B}}}$أين${\textstyle {\vec {u}}_{B}}$هو متجه وحدة ثلاثي الأبعاد و${\textstyle {\vec {\sigma }}_{n_{B}}}$هو متجه مصفوفة دوران باولي في الموقع${\textstyle n_{B}}$تم إدخال معاملين حقيقيين${\textstyle \xi =\langle g|{\hat {\sigma }}_ {B}{\hat {H}}{\hat {\sigma }}_{B}|g\rangle }$و${\displaystyle \eta =\langle g|{\hat {\sigma }}_ {A}{\dot {\hat {\sigma }}}_{B}|g\rangle }$، أين${\textstyle {\dot {\hat {\sigma }}}_{B}=i[{\hat {H}}_{n_{B}},{\hat {\sigma }}_{B}]}$والتي يمكن استخدامها لتحديد معلمة الزاوية الحقيقية${\textstyle \theta }$بواسطة${\textstyle {\text{cos}}(2\theta )={\frac {\xi }{\sqrt {\xi ^{2}+\eta ^{2}}}}}$و${\textstyle {\text{sin}}(2\theta )=-{\frac {\eta }{\sqrt {\xi ^{2}+\eta ^{2}}}}}$. استخدام${\textstyle [{\hat {T}}_{n},{\hat {\sigma }}_{B}]=0}$ل${\textstyle |n-n_{B}|>L}$،${\textstyle {\dot {\hat {\sigma }}}_{B}}$يمكن التعبير عنها على النحو التالي${\textstyle {\dot {\hat {\sigma }}}_{B}=i[{\hat {H}},{\hat {\sigma }}_{B}]}$.${\textstyle {\hat {T_{n}}}}$يشير إلى الطاقة المحلية في الموقع${\textstyle n}$.

يمكن الاطلاع على الاشتقاق الكامل في المصدر الأصلي. ^{[ 5 ]} باختصار، تطبيق بوب للوحدة المحلية${\textstyle {\hat {U}}_{B}(\mu )}$يغادر حالته في الحالة الكمومية${\displaystyle {\hat {\rho }}}$باستخدام العلاقات لـ${\textstyle \theta }$وغيرها من التبسيطات، القيمة المتوقعة للطاقة في الموقع${\textstyle n_{B}}$يمكن التعبير عنها على النحو التالي${\textstyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}{\hat {H}}_{n_{B}}]}$أو$${\displaystyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}{\hat {H}}_{n_{B}}]={\frac {1}{2}}\left[\xi -{\sqrt {\xi ^{2}+\eta ^{2}}}\right].}$$لو${\textstyle \eta \neq 0}$ثم${\textstyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}{\hat {H}}_{n_{B}}]}$يصبح الأمر سلبياً. قبل أن يتصرف بوب مع الوحدة المحلية${\textstyle {\hat {U}}_{B}(\mu )}$الطاقة المحيطة ببوب تساوي صفرًا:${\textstyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}'{\hat {H}}_{n_{B}}]=0}$وهذا يعني وجود بعض الطاقة الموجبة${\textstyle E_{B}}$يجب أن تنبعث من سلسلة الدوران كما هو الحال من حفظ الطاقة المحلي حول الموقع${\textstyle n_{B}}$:${\textstyle E_{B}+{\text{Tr}}[{\hat {\rho }}{\hat {H}}_{n_{B}}]={\text{Tr}}[{\hat {\rho }}'{\hat {H}}_{n_{B}}]=0}$وبالتالي، يترتب على ذلك ما يلي:$${\displaystyle {\begin{aligned}E_{B}&={\text{Tr}}[{\hat {\rho }}'{\hat {H}}_{n_{B}}]-{\text{Tr}}[{\hat {\rho }}{\hat {H}}_{n_{B}}]\\&={\frac {1}{2}}\left[{\sqrt {\xi ^{2}+\eta ^{2}}}-\xi \right].\end{aligned}}}$$لذا، كمية موجبة من الطاقة${\textstyle E_{B}}$تم استخراجها من الموقع${\textstyle n_{B}}$، استكمالاً لبروتوكول QET.

المورد${\textstyle S}$وأي مستهلك${\textstyle C_{m}}$مفاتيح مختصرة مشتركة${\textstyle k}$والتي تُستخدم للتعريف. باستخدام المفاتيح المختصرة${\textstyle k}$،${\textstyle S}$و${\textstyle C_{m}}$يمكنه تنفيذ عملية توزيع المفاتيح الكمومية الآمنة التي تسمح${\textstyle S}$إرسال المعلومات التقليدية إلى المستهلكين. من المفترض أن${\textstyle S}$و${\textstyle C_{m}}$تشترك في مجموعة من حالات الدوران المتعددة في الحالة الأرضية${\textstyle |g\rangle }$يتبع البروتوكول ست خطوات:

1. ${\textstyle S}$يقوم بإجراء قياس محلي للملاحظة${\textstyle {\hat {U}}_{S}=\sum _{\mu =0,1}(-1)^{\mu }{\hat {P}}_{S}(\mu )}$على أرض الواقع${\textstyle |g\rangle }$والمقاييس${\textstyle \mu }$.${\textstyle S}$يجب إدخال الطاقة${\textstyle E_{S}=\sum _{\mu =0,1}\langle g|{\hat {P}}_{S}(\mu ){\hat {H}}{\hat {P}}_{S}(\mu )|g\rangle }$في سلسلة الدوران.
2. ${\textstyle S}$يؤكد هوية${\textstyle C_{m}}$من خلال استخدام المفاتيح السرية القصيرة المشتركة${\textstyle k}$.
3. ${\textstyle S}$و${\textstyle C_{m}}$مشاركة مفاتيح سرية شبه عشوائية${\textstyle K}$باستخدام بروتوكول توزيع المفاتيح الكمومية (QKD).
4. ${\textstyle S}$يشفر نتيجة القياس${\textstyle \mu }$باستخدام المفتاح السري${\textstyle K}$ويرسلها إلى${\textstyle C_{m}}$.
5. ${\textstyle C_{m}}$يقوم بفك تشفير نتيجة القياس${\textstyle \mu }$باستخدام المفتاح السري${\textstyle K}$.
6. ${\textstyle C_{m}}$يقوم بتنفيذ العملية الوحدوية المحلية${\textstyle {\hat {V}}_{m}(\mu )}$لتفسيرهم.${\textstyle C_{m}}$يستقبل الطاقة${\textstyle E_{m}={\frac {1}{2}}\left[{\sqrt {\xi _{m}^{2}+\eta _{m}^{2}}}-\xi _{m}\right]}$أين${\textstyle \xi _{m}=\langle g|{\hat {U}}_{m}^{\dagger }{\hat {H}}{\hat {U}}_{m}|g\rangle }$، ${\textstyle \eta _{m}=\langle g|{\hat {U}}_{s}{\dot {\hat {U}}}_{m}|g\rangle }$،${\displaystyle {\hat {U}}_{m}={\vec {n}}_{m}\cdot {\vec {\sigma }}_{n_{C_{m}}}}$،${\textstyle {\dot {\hat {U}}}_{m}=i[{\hat {H}}_{C_{m}},{\hat {U}}_{m}]}$،${\textstyle {\vec {n}}_{m}}$هو متجه وحدة، و${\textstyle {\vec {\sigma }}_{n_{C_{m}}}}$هو متجه مصفوفة دوران باولي في الموقع${\textstyle n_{C_{m}}}$.

هذه العملية قوية في مواجهة المستهلك المجهول أو اللص${\textstyle D}$، في الموقع${\textstyle n_{D}}$محاولة سرقة الطاقة من سلسلة الدوران. بعد الخطوة 6، تُعطى حالة ما بعد القياس بواسطة$${\displaystyle {\hat {\rho }}=\sum _{\mu =0,1}\left(\prod _{m}{\hat {U}}_{m}(\mu )\right){\hat {P}}_{S}(\mu )|g\rangle \langle g|{\hat {P}}_{S}(\mu )\left(\prod _{m}{\hat {U}}_{m}^{\dagger }(\mu )\right).}$$منذ${\textstyle D}$لا توجد معلومات عن${\textstyle \mu }$وبالتالي يتصرف بشكل عشوائي مع أي منهما${\textstyle {\hat {U}}_{D}(0)}$أو${\textstyle {\hat {U}}_{D}(1)}$أين${\textstyle {\hat {U}}_{D}(\mu )={\hat {I}}{\text{cos}}\theta +i(-1)^{\mu }{\vec {n}}_{D}\cdot {\vec {\sigma }}_{n_{D}}{\text{sin}}\theta }$تصبح حالة ما بعد القياس مجموعًا للتخمينات المحتملة التي يضعها D لـ${\textstyle \mu }$، 0 أو 1. أخذ القيمة المتوقعة لمؤثر الطاقة الموضعي${\textstyle {\hat {H}}_{D}}$ينتج عنه:

$${\displaystyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}_{D}{\hat {H}}_{D}]={\frac {1}{2}}\sum _{\mu =0,1}\langle g|{\hat {P}}_{S}(\mu )\left(\prod _{m}{\hat {U}}_{m}^{\dagger }(\mu )\right){\hat {U}}_{D}^{\dagger }(\mu ){\hat {H}}_{D}{\hat {U}}_{D}(\mu )\left(\prod _{m}{\hat {U}}_{m}(\mu )\right){\hat {P}}_{S}(\mu )|g\rangle .}$$${\textstyle {\hat {H}}_{D}}$هي شبه موجبة محددة بحكم التعريف. هذا يعني أن جميع القيم المتوقعة لـ${\textstyle {\hat {H}}_{D}}$، حتى تلك التي تم تغييرها بواسطة${\textstyle {\hat {U}}_{D}(\mu )}$تكون القيم أكبر من أو تساوي الصفر. على الأقل، ستكون إحدى القيم في مجموع الأثر موجبة، وهي القيمة التي${\textstyle D}$يخمن القيمة الخاطئة لـ${\textstyle \mu }$وذلك بسبب العملية${\textstyle {\hat {U}}_{D}(\mu )|g\rangle }$سيضيف طاقة إلى النظام عندما${\textstyle \mu }$لا تتطابق القيمة مع القيمة التي قاسها أليس. لذلك،${\textstyle {\text{Tr}}[{\hat {\rho }}_{D}{\hat {H}}_{D}]>0}$وهذا يعني أنه في المتوسط${\textstyle D}$سيتعين إدخال الطاقة إلى السلاسل المغزلية دون تحقيق أي مكسب.

هذا البروتوكول ليس مثاليًا من الناحية النظرية${\textstyle D}$يمكنني التخمين${\textstyle \mu }$في محاولتهم الأولى، والتي ستكون فرصة 50٪ للتخمين${\textstyle \mu }$بشكل صحيح، وسيؤدي ذلك إلى ربح فوري في مجال الطاقة. ومع ذلك، فإن الفكرة هي أنه على مدى محاولات متعددة${\textstyle D}$سوف يفقد الطاقة لأن الطاقة الناتجة عن التخمين الصحيح أقل من الطاقة المدخلة المطلوبة عند القيام بتخمين خاطئ.

تم تحضير الحالة الأرضية المتشابكة أولاً باستخدام${\displaystyle {\widehat {\text{CNOT}}}}$و${\textstyle {\hat {R}}_{Y}}$البوابات الكمومية . ثم قامت أليس بقياس حالتها باستخدام مؤثر باولي.${\textstyle {\hat {X}}}$حقن الطاقة${\textstyle E_{0}}$أدخلت أليس نتائج قياساتها إلى النظام. ثم أبلغت بوب بنتيجة قياساتها عبر قناة اتصال كلاسيكية. استغرقت عملية نقل نتائج القياسات الكلاسيكية حوالي 10 نانوثانية، وهي أسرع بكثير من زمن انتشار الطاقة في النظام. بعد ذلك، أجرى بوب عملية دوران مشروطة على الكيوبت الخاص به بناءً على قياس أليس. ثم أجرى بوب قياسًا محليًا على حالته لاستخراج الطاقة من النظام.${\textstyle E_{1}}$.

القيم التجريبية المرصودة عديمة الأبعاد، وتتوافق قيم الطاقة مع القيم الذاتية للهاميلتوني. بالنسبة للحواسيب الكمومية، تميل مقاييس الطاقة إلى أن تكون محدودة بتردد انتقال الكيوبت، والذي غالبًا ما يكون في حدود الجيجاهرتز. لذلك، يكون مقياس الطاقة النموذجي في حدود${\textstyle 10^{-24}}$قام إيكيدا بتجربة تغيير المعلمات في الهاميلتوني، وتحديداً الطاقة المحلية.${\textstyle h}$وقوة التفاعل${\textstyle k}$، لمعرفة ما إذا كان بروتوكول QET قد تحسن في ظل ظروف معينة.

بالنسبة للمعايير التجريبية المختلفة، القيم التجريبية لطاقة الإدخال الخاصة بأليس${\textstyle E_{0}}$كانت القيمة حوالي 1، وتطابقت بشكل كبير مع النتائج التجريبية عند تطبيق إجراءات تخفيف الخطأ. الطاقة المستخرجة من بوب${\textstyle E_{1}}$لوحظ أن قيمة سالبة عند تطبيق إجراءات تخفيف الخطأ، وذلك بالنسبة لبعض المعايير التجريبية. يشير هذا إلى نجاح بروتوكول QET في ظل هذه المعايير. وبناءً على هذه المعايير، يتلقى بوب ما بين 1% و5% من الطاقة التي تُدخلها أليس.

تُعدّ الحواسيب الكمومية حاليًا المنصة الأنسب لتحقيق نقل الطاقة الكمومي (QET) تجريبيًا. ويعود ذلك أساسًا إلى قدرتها على تطبيق تصحيح الأخطاء الكمومية . يُعدّ تصحيح الأخطاء الكمومية بالغ الأهمية لتطبيق بروتوكولات QET تجريبيًا، نظرًا للدقة العالية المطلوبة لحساب الطاقة السالبة التي يتلقاها بوب في بروتوكول QET. وقد حسّن تصحيح الأخطاء في هذه التجربة بشكل كبير كمية الطاقة التي استطاع بوب استخلاصها من النظام. ففي بعض الحالات، بدون تصحيح الأخطاء، كانت الطاقة المستخلصة من بوب موجبة، مما يشير إلى عدم نجاح بروتوكول QET. ولكن بعد تصحيح الأخطاء، أمكن تقريب هذه القيم من القيم التجريبية، بل وفي بعض الحالات أصبحت سالبة، مما مكّن بروتوكول QET من العمل. وقد سمح تصحيح الأخطاء الكمومية المُستخدم في هذه التجربة لإيكيدا بملاحظة قيم متوقعة سالبة للطاقة المستخلصة.${\textstyle E_{1}}$وهو أمر لم يُرصد تجريبياً من قبل. كما تتطلب التطبيقات التجريبية لتقنية نقل الطاقة الكمومية دقة عالية نظراً للتأثيرات الدقيقة لكثافة الطاقة السالبة. وبما أن كثافات الطاقة السالبة ناتجة عن تقلبات الفراغ، فقد تُطغى عليها ضوضاء القياس في الأجهزة بسهولة. لذا، فإن الدقة العالية تُتيح تمييزاً أفضل بين إشارات الطاقة السالبة والضوضاء. ^{[ 2 ]}