مصدر الفوتون الأحادي للنقاط الكمومية

الموسوعة الحرة

يعتمد مصدر الفوتونات المفردة في النقاط الكمومية على نقطة كمومية واحدة موضوعة في تجويف بصري . وهو مصدر فوتونات مفردة يُنتج عند الطلب. يمكن لنبضة ليزر أن تُثير زوجًا من حاملات الشحنة، يُعرف باسم الإكسيتون، في النقطة الكمومية. يؤدي اضمحلال الإكسيتون المفرد نتيجة الانبعاث التلقائي إلى انبعاث فوتون مفرد. وبسبب التفاعلات بين الإكسيتونات، يختلف الانبعاث عندما تحتوي النقطة الكمومية على إكسيتون واحد من الناحية الطاقية عن الانبعاث عندما تحتوي على أكثر من إكسيتون. لذلك، يمكن توليد إكسيتون مفرد بشكل حتمي بواسطة نبضة ليزر، فتصبح النقطة الكمومية مصدر ضوء غير كلاسيكي يُصدر الفوتونات واحدًا تلو الآخر، مما يُظهر ظاهرة عدم تكتل الفوتونات . ويمكن إثبات انبعاث الفوتونات المفردة بقياس دالة ارتباط الشدة من الرتبة الثانية . يمكن تعزيز معدل الانبعاث التلقائي للفوتونات المنبعثة عن طريق دمج النقطة الكمومية في تجويف بصري . بالإضافة إلى ذلك، يؤدي التجويف إلى انبعاث في نمط بصري محدد جيدًا، مما يزيد من كفاءة مصدر الفوتونات.

تاريخ

مع تزايد الاهتمام بعلم المعلومات الكمومية منذ بداية القرن الحادي والعشرين، ازدهر البحث في أنواع مختلفة من مصادر الفوتونات المفردة. تعتمد مصادر الفوتونات المفردة المبكرة، مثل مصادر الفوتونات المُعلنة [ 1 ] التي تم الإبلاغ عنها لأول مرة عام 1985، على عمليات غير حتمية. أما مصادر الفوتونات المفردة القائمة على النقاط الكمومية فهي مطلوبة عند الحاجة. وقد تم الإبلاغ عن مصدر فوتونات مفردة قائم على نقطة كمومية في بنية قرص ميكروي عام 2000 [ 2 ] . لاحقًا، تم دمج هذه المصادر في هياكل مختلفة مثل البلورات الفوتونية [ 3 ] أو الأعمدة الميكروية [ 4 ] . وقد أتاح استخدام عاكسات براغ الموزعة (DBRs) انبعاثًا في اتجاه محدد بدقة، مما زاد من كفاءة الانبعاث [ 5 ] . لا تزال معظم مصادر الفوتونات المفردة القائمة على النقاط الكمومية تتطلب العمل في درجات حرارة منخفضة للغاية ، وهو ما يمثل تحديًا تقنيًا. [ 5 ] يتمثل التحدي الآخر في تحقيق مصادر فوتونات مفردة عالية الجودة من النقاط الكمومية عند أطوال موجات الاتصالات لتطبيقات الاتصالات عبر الألياف الضوئية. [ 6 ] يُظهر التقرير الأول عن انبعاث الفوتونات المفردة المُحسَّن بتقنية بورسل من نقطة كمومية عند أطوال موجات الاتصالات في تجويف بلوري ضوئي ثنائي الأبعاد بمعامل جودة 2000، تحسينات في معدل الانبعاث وشدته بمقدار خمسة وستة أضعاف على التوالي. [ 7 ]

نظرية تحقيق مصدر الفوتون الواحد

الشكل 1: رسم تخطيطي لبنية تجويف ضوئي دقيق يحتوي على نقطة كمومية واحدة موضوعة بين طبقتين من عاكسات براغ الموزعة. تعمل هذه البنية كمصدر لفوتون واحد.

يؤدي إثارة إلكترون في أشباه الموصلات من نطاق التكافؤ إلى نطاق التوصيل إلى تكوين حالة مثارة ، تُعرف باسم الإكسيتون . وينتج عن الاضمحلال الإشعاعي التلقائي لهذا الإكسيتون انبعاث فوتون. ولأن النقطة الكمومية تمتلك مستويات طاقة منفصلة، ​​فإنه لا يمكن ضمان وجود أكثر من إكسيتون واحد فيها في آن واحد. ولذلك، تُعد النقطة الكمومية باعثة لفوتونات مفردة. ويتمثل أحد التحديات الرئيسية في تصميم مصدر جيد للفوتونات المفردة في ضمان جمع الانبعاث من النقطة الكمومية بكفاءة. ولتحقيق ذلك، توضع النقطة الكمومية في تجويف بصري . ويمكن أن يتكون هذا التجويف، على سبيل المثال، من عاكسين ضوئيين موزعين (DBRs) في عمود دقيق (الشكل 1). ويعمل التجويف على تعزيز الانبعاث التلقائي في نمط بصري محدد ( تأثير بورسل )، مما يُسهل توجيه الانبعاث بكفاءة إلى الألياف البصرية. علاوة على ذلك، فإن تقليل عمر الإكسيتون يُسهم في ذلك.Δت{\displaystyle \Delta t}(انظر الشكل 2) يقلل من أهمية اتساع عرض الخط بسبب الضوضاء.

الشكل 2: يؤدي اضمحلال حالة مثارة ذات عرض خط طيفي متسع إلى انبعاث فوتون بتردد ħω. وينتج اتساع الخط الطيفي عن العمر المحدود للحالة المثارة.

يمكن تقريب النظام بنموذج جاينز-كامينغز . في هذا النموذج، تتفاعل النقطة الكمومية مع نمط واحد فقط من التجويف البصري، ويكون تردد هذا النمط محددًا بدقة. هذا يجعل الفوتونات غير قابلة للتمييز إذا تم ضبط استقطابها بواسطة مستقطب . حل هاميلتوني جاينز-كامينغز هو تذبذب رابي فراغي . يُعرف تذبذب رابي الفراغي لفوتون يتفاعل مع إكسيتون باسم إكسيتون-بولاريتون .

للقضاء على احتمالية انبعاث فوتونين في آنٍ واحد، يجب التأكد من وجود إكسيتون واحد فقط في التجويف في الوقت نفسه. تسمح حالات الطاقة المنفصلة في النقطة الكمومية بإثارة واحدة فقط. إضافةً إلى ذلك، يمنع حجب ريدبيرغ إثارة إكسيتونين في نفس المكان... [ 8 ] يُغير التفاعل الكهرومغناطيسي مع الإكسيتون الموجود مسبقًا طاقة الإكسيتون الثاني في نفس المكان تغييرًا طفيفًا. إذا ضُبطت طاقة ليزر الضخ على الرنين، فلن يُمكن إنشاء الإكسيتون الثاني. مع ذلك، يبقى احتمال ضئيل لوجود إثارتين في النقطة الكمومية في الوقت نفسه. يُطلق على الإكسيتونين المحصورين في حجم صغير اسم الإكسيتونات الثنائية . تتفاعل هذه الإكسيتونات مع بعضها البعض، وبالتالي تُغير طاقتها تغييرًا طفيفًا. تختلف طاقة الفوتونات الناتجة عن اضمحلال الإكسيتونات الثنائية عن طاقة الفوتونات الناتجة عن اضمحلال الإكسيتونات. يُمكن ترشيحها بتمرير الشعاع الخارج عبر مرشح بصري . [ 9 ] يمكن إثارة النقاط الكمومية كهربائيًا وبصريًا. [ 5 ] في الضخ البصري ، يُستخدم ليزر نبضي لإثارة النقاط الكمومية. وللحصول على أعلى احتمالية لتكوين إكسيتون، يُضبط ليزر الضخ على الرنين. [ 10 ] وهذا يُشبهπ{\displaystyle \pi }يُسلط نبض الليزر على كرة بلوخ . مع ذلك، بهذه الطريقة، يكون للفوتونات المنبعثة نفس تردد ليزر الضخ. لذا، يلزم استخدام مستقطب للتمييز بينهما. [ 10 ] ولأن اتجاه استقطاب الفوتونات من التجويف عشوائي، فإن نصف الفوتونات المنبعثة يُحجب بواسطة هذا المرشح.

التنفيذ التجريبي

توجد عدة طرق لتحقيق نظام تجويف النقاط الكمومية الذي يمكن أن يعمل كمصدر للفوتونات المفردة. تشمل هياكل التجويف النموذجية الأعمدة الدقيقة، وتجاويف البلورات الضوئية ، أو التجاويف الدقيقة القابلة للضبط. يمكن استخدام أنواع مختلفة من النقاط الكمومية داخل التجويف. النوع الأكثر استخدامًا هو نقاط InAs الكمومية ذاتية التجميع التي تُنمى بنمط نمو سترانسكي-كراستانوف ، ولكن تم استخدام مواد وطرق نمو أخرى مثل الحفر الموضعي للقطرات [ 11 ] [ 12 ] . فيما يلي قائمة ببعض التطبيقات التجريبية المختلفة:

  • الأعمدة المجهرية: في هذه الطريقة، تُنمّى النقاط الكمومية بين عاكسين براغ موزعين (مرايا DBR). عادةً ما يُنمّى كلا العاكسين بتقنية الترسيب الجزيئي الشعاعي (MBE). بالنسبة للمرايا، تُنمّى مادتان بمعاملات انكسار مختلفة بالتناوب. يجب أن تتطابق معلمات الشبكة البلورية لهما لمنع الإجهاد. أحد التركيبات الممكنة هو مزيج من طبقات زرنيخيد الألومنيوم وزرنيخيد الغاليوم . [ 10 ] [ 13 ] بعد العاكس الأول، تُستخدم مادة ذات فجوة نطاق أصغر لنمو النقطة الكمومية فوقه. يمكن الآن تنمية الطبقة الثانية من مرايا DBR فوق طبقة النقاط الكمومية. يبلغ قطر العمود بضعة ميكرونات فقط. لمنع النمط البصري من الخروج من التجويف، يجب أن يعمل العمود المجهري كدليل موجي. عادةً ما تتميز أشباه الموصلات بمعاملات انكسار عالية نسبيًا، حوالي n ≅ 3. [ 14 ] لذلك، يكون مخروط الاستخراج صغيرًا. على سطح أملس، يعمل العمود المجهري كموجه موجي مثالي تقريبًا. مع ذلك، تزداد الخسائر مع خشونة الجدران وتناقص قطر العمود المجهري. [ 15 ] لذا، يجب أن تكون الحواف ناعمة قدر الإمكان لتقليل الخسائر. يمكن تحقيق ذلك من خلال تشكيل العينة باستخدام الطباعة الحجرية بشعاع الإلكترون ومعالجة الأعمدة باستخدام الحفر الأيوني التفاعلي . [ 9 ]
  • يمكن استخدام التجاويف الدقيقة القابلة للضبط، والتي تحتوي على نقاط كمومية، كمصدر للفوتونات المفردة. [ 16 ] [ 17 ] وعلى عكس الأعمدة الدقيقة، تُزرع طبقة واحدة فقط من عاكس براغ الموزع (DBR) أسفل النقاط الكمومية. أما الجزء الثاني من التجويف فهو عبارة عن مرآة علوية منحنية منفصلة فعليًا عن أشباه الموصلات . ويمكن تحريك هذه المرآة العلوية بالنسبة لموضع النقاط الكمومية، مما يسمح بضبط اقتران التجويف بالنقاط الكمومية حسب الحاجة. ومن المزايا الأخرى مقارنةً بالأعمدة الدقيقة إمكانية تثبيت بيئة الشحنة للنقاط الكمومية باستخدام هياكل ثنائية . [ 18 ] أما من عيوب نظام التجويف الدقيق فهو حاجته إلى مكونات ميكانيكية إضافية لضبط التجويف، مما يزيد من حجم النظام الكلي.
  • من مصادر الفوتونات المفردة الأخرى، الحزم النانوية أو الموجهات البلورية الضوئية [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ] التي تحتوي على نقاط كمومية. لا تتطلب هذه البنى استخدام عاكسات براغ الموزعة (DBRs)، ولكن يمكن استخدامها لتحسين كفاءة إخراج الفوتونات. بالمقارنة مع الأعمدة الميكروية، تتميز هذه البنية بإمكانية توجيه الفوتونات على الشريحة [ 24 ] . من ناحية أخرى، تكون أحجام هذه البنى أصغر بكثير، مما يتطلب تقنيات تصنيع نانوية أكثر تطورًا. ويُعدّ قرب النقاط الكمومية من السطح تحديًا إضافيًا.

التحقق من انبعاث الفوتونات المفردة

تُظهر مصادر الفوتونات المفردة ظاهرة عدم التكتل . وبما أن الفوتونات تُنبعث فرادى، فإن احتمال رؤية فوتونين في الوقت نفسه لمصدر مثالي يساوي صفرًا. وللتحقق من عدم التكتل في مصدر ضوئي، يمكن قياس دالة الارتباط الذاتي.ز(2)(τ){\displaystyle g^{(2)}(\tau )}يكون مصدر الفوتونات مضادًا للتجميع إذاز(2)(0){\displaystyle g^{(2)}(0)}≤ز(2)(τ){\displaystyle g^{(2)}(\tau )}[ 25 ] بالنسبة لمصدر مثالي لفوتون واحد ،ز(2)(0)=0{\displaystyle g^{(2)}(0)=0}تجريبياً،ز(2)(τ){\displaystyle g^{(2)}(\tau )}يتم قياسها باستخدام تأثير هانبري براون وتويس . باستخدام مخططات الإثارة الرنانة، القيم التجريبية لـز(2)(0){\displaystyle g^{(2)}(0)}تتراوح هذه النسب عادةً بين بضعة بالمئة فقط. [ 10 ] [ 13 ] تصل القيم إلىز(2)(0)=7.5×10-5{\displaystyle g^{(2)}(0)=7.5\times 10^{-5}}تم الوصول إليها دون إثارة رنينية. [ 26 ]

عدم إمكانية تمييز الفوتونات المنبعثة

في التطبيقات العملية، يجب أن تكون الفوتونات المنبعثة من مصدر فوتون واحد غير قابلة للتمييز . الحل النظري لهاملتونيان جاينز-كامينغز هو نمط محدد جيدًا يكون فيه الاستقطاب فقط عشوائيًا. بعد محاذاة استقطاب الفوتونات، يمكن قياس عدم قابليتها للتمييز. ولتحقيق ذلك، تُستخدم ظاهرة هونغ-أو-ماندل . يُجهز فوتونان من المصدر بحيث يدخلان في الوقت نفسه إلى مقسم شعاع بنسبة 50:50 من قناتي إدخال مختلفتين. يوضع كاشف على كل مخرج من مقسم الشعاع. تُقاس حالات التزامن بين الكاشفين. إذا كانت الفوتونات غير قابلة للتمييز، فلا ينبغي أن تحدث أي حالات تزامن. [ 27 ] عمليًا، وُجدت قابلية شبه تامة لعدم التمييز. [ 13 ] [ 10 ]

التطبيقات

تُعدّ مصادر الفوتونات المفردة ذات أهمية بالغة في علم الاتصالات الكمومية، إذ يُمكن استخدامها لتوليد أرقام عشوائية حقيقية. [ 5 ] تُظهر الفوتونات المفردة الداخلة إلى مُقسّم الحزمة عدم يقين كمومي متأصل . وتُستخدم الأرقام العشوائية على نطاق واسع في عمليات المحاكاة باستخدام طريقة مونت كارلو .

علاوة على ذلك، تُعدّ مصادر الفوتونات المفردة أساسية في التشفير الكمومي . يُعتبر مخطط BB84 [ 28 ] مخططًا لتوزيع المفاتيح الكمومية آمنًا وقابلًا للإثبات . يعمل هذا المخطط باستخدام مصدر ضوئي يُصدر فوتونًا واحدًا فقط في كل مرة. وبفضل نظرية عدم الاستنساخ [ 29 ] ، لا يمكن التنصت دون أن يُكتشف. كما أن استخدام العشوائية الكمومية أثناء كتابة المفتاح يمنع ظهور أي أنماط فيه يُمكن استخدامها لفك تشفير الشفرة.

إلى جانب ذلك، يمكن استخدام مصادر الفوتون المفرد لاختبار بعض الخصائص الأساسية لنظرية المجال الكمومي . [ 1 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. 1 2 غرانجييه، فيليب؛ روجر، جيرار؛ أسبكت، آلان (1986). "دليل تجريبي على تأثير الترابط العكسي للفوتونات على مقسم الحزمة: ضوء جديد على تداخلات الفوتون الواحد". رسائل الفيزياء الأوروبية (EPL) . 1 (4): 173. Bibcode : 1986EL......1..173G . CiteSeerX 10.1.1.178.4356 . doi : 10.1209/0295-5075/1/4/004 . S2CID 250837011 .  
  2. ↑ ميشلر، ب.؛ كيراز، أ.؛ بيشر، س.؛ شونفيلد، و. ف.؛ بيتروف، ب. م.؛ تشانغ، ليدونغ؛ هو، إ.؛ إمام أوغلو، أ. (2000). "جهاز بوابة دوارة أحادي الفوتون بنقطة كمومية". مجلة ساينس . 290 (5500): 2282-2285 . رمز Bibcode : 2000Sci...290.2282M . doi : 10.1126/science.290.5500.2282 . PMID 11125136 . 
  3. ↑ كريس، أ.؛ هوفباور، ف.؛ راينيلت، ن.؛ كانيبر، م.؛ كرينر، هـ. ج.؛ ماير، ر.؛ بوم، ج.؛ فينلي، ج. ج. (2005). "التحكم في ديناميكيات الانبعاث التلقائي للنقاط الكمومية في البلورات الضوئية ثنائية الأبعاد". مجلة فيزيكال ريفيو ب . 71 (24) 241304. arXiv : quant-ph/0501013 . Bibcode : 2005PhRvB..71x1304K . doi : 10.1103/PhysRevB.71.241304 . S2CID 119442776 . 
  4. ↑ مورو، إي.؛ روبرت، آي.؛ جيرار، جيه إم.؛ أبرام، آي.؛ مانين، إل.؛ تييري-ميغ، في. (2001). "مصدر فوتون أحادي النمط ذو حالة صلبة يعتمد على نقاط كمومية معزولة في تجاويف دقيقة عمودية". رسائل الفيزياء التطبيقية 79 (18): 2865-2867 . Bibcode : 2001ApPhL..79.2865M . doi : 10.1063/1.1415346 .
  5. 1 2 3 4 إيزمان، دكتور في الطب؛ فان، ج.؛ ميغدال، أ.؛ بولياكوف، إس. في. (2011-07-01). "مقالة مراجعة مدعوة: مصادر وكواشف الفوتون المفرد" . مجلة الأدوات العلمية . 82 (7): 071101–071101–25. رمز Bibcode : 2011RScI...82g1101E . doi : 10.1063/1.3610677 . ISSN 0034-6748 . PMID 21806165 .  
  6. ↑ سينيلارت، ب.؛ سولومون، ج.؛ وايت، أ. (2017). "مصادر الفوتونات المفردة عالية الأداء من النقاط الكمومية لأشباه الموصلات". مجلة نيتشر لتقنية النانو . 12 (11): 1026-1039 . Bibcode : 2017NatNa..12.1026S . doi : 10.1038/nnano.2017.218 . PMID 29109549 . 
  7. ↑ بيرووسوتو، دكتور في الطب؛ سوميكورا، هـ.؛ ماتسو، س.؛ تانياما، هـ.؛ فيلدهوفن، ب. ج.؛ نوتزل، ر.؛ نوتومي، م. (2012). "مصدر سريع للفوتونات المفردة المعززة بتقنية بورسل في نطاق الاتصالات 1550 نانومتر من اقتران رنيني بين نقطة كمومية وتجويف" . تقارير علمية 2، 321. arXiv : 1203.6171 . Bibcode : 2012NatSR ...2..321B . doi : 10.1038/srep00321 . PMC 3307054. PMID 22432053 .  
  8. ↑ ت. كازيمرتشوك؛ د. فروليش؛ س . شيل؛ هـ. ستولز؛ م. باير (2014). "إكسيتونات ريدبيرغ العملاقة في أكسيد النحاس Cu2O". مجلة نيتشر . 514 (7522): 343-347 . arXiv : 1407.0691 . Bibcode : 2014Natur.514..343K . doi : 10.1038/nature13832 . PMID: 25318523. S2CID : 4470179 .  
  9. 1 2 جولد، بيتر (2015). "Quantenpunkt-Mikroresonatoren als Bausteine ​​für die Quantennkommunikation".{{cite journal}}يتطلب الاستشهاد بالمجلة ( مساعدة )|journal=
  10. 1 2 3 4 5 دينغ، شينغ؛ هي، يو؛ دوان، زد سي؛ غريغرسن، نيلز؛ تشين، إم سي؛ أنسليبر، إس؛ ماير، سيباستيان؛ شنايدر، كريستيان؛ كامب، مارتن؛ هوفلينغ، سفين؛ لو، تشاو يانغ؛ بان، جيان وي (2016). "فوتونات مفردة عند الطلب بكفاءة استخلاص عالية وقابلية تمييز شبه كاملة عن نقطة كمومية مُحفَّزة بالرنين في عمود دقيق". رسائل المراجعة الفيزيائية . 116 (2): 020401. arXiv : 1507.04937 . Bibcode : 2016PhRvL.116a0401P . doi : 10.1103/PhysRevLett.116.010401 . PMID 26799002 . S2CID 206266974 .  
  11. ↑ غوريولي، ماسيمو؛ وانغ، زيمينغ؛ راستيلي، أرماندو؛ كورودا، تاكاشي؛ سانغينيتي، ستيفانو (2019). "النمو الطبقي للقطرات النانوية لأشباه الموصلات لأجهزة الفوتونات الكمومية". مجلة نيتشر ماتيريالز . 18 (8): 799-810 . arXiv : 2103.15083 . Bibcode : 2019NatMa..18..799G . doi : 10.1038/s41563-019-0355- y . ISSN 1476-1122 . PMID 31086322. S2CID 155091956 .   
  12. ↑ تشاي، ليانغ؛ لوبل، ماتياس سي؛ نغوين، جيانغ إن؛ ريتزمان، جوليان؛ جوادي، أليسا؛ سبينلر، كليمنس؛ ويك، أندرياس دي؛ لودفيغ، آرني؛ واربورتون، ريتشارد جيه. (2020). "نقاط كمومية منخفضة الضوضاء من زرنيخيد الغاليوم لتطبيقات الفوتونيات الكمومية" . مجلة نيتشر كوميونيكيشنز . 11 (1): 4745. arXiv : 2003.00023 . Bibcode : 2020NatCo..11.4745Z . doi : 10.1038/s41467-020-18625-z . ISSN 2041-1723 . PMC 7506537. PMID 32958795 .   
  13. 1 2 3 سوماشي، نيكولو؛ جيز، فاليريان. دي سانتيس، لورينزو؛ لوريدو، جي سي؛ ألميدا ، مارسيلو ب . هورنكر، جاستون؛ بورتالوبي، سيمون لوكا؛ جرانج، توماس. انطون، كارلوس. ديموري ، جوستين (2016). “مصادر أحادية الفوتون شبه مثالية في الحالة الصلبة”. الضوئيات الطبيعة . 10 (5): 340– 345. أرخايف : 1510.06499 . بيب كود : 2016NaPho..10..340S . دوى : 10.1038/nphoton.2016.23 . S2CID 119281960 . 
  14. ↑ هيرفي، ب.؛ فاندام، ل. ك. ج. (1994). "العلاقة العامة بين معامل الانكسار وفجوة الطاقة في أشباه الموصلات". فيزياء وتكنولوجيا الأشعة تحت الحمراء . 35 (4): 609-615 . Bibcode : 1994InPhT..35..609H . doi : 10.1016/1350-4495(94)90026-4 .
  15. ↑ ريتزنستين، س. وفورشيل، أ. (2010). "أعمدة دقيقة من النقاط الكمومية". مجلة الفيزياء د: الفيزياء التطبيقية . 43 (3) 033001. doi : 10.1088/0022-3727/43/3/033001 . S2CID 122998636 . 
  16. ^ توم ، ناتاشا. جوادي، أليسا؛ أنطونيادس، نادية أولمبيا؛ ناجر، دانيال؛ لوبل، ماتياس كريستيان؛ كورش، الكسندر رولف. شوت، روديجر. فالنتين، ساشا رينيه؛ ويك، أندرياس ديرك. لودفيج، آرني؛ واربورتون، ريتشارد جون (2021). “مصدر مشرق وسريع للفوتونات المفردة المتماسكة”. تكنولوجيا النانو الطبيعة . 16 (4): 399-403 . أرخايف : 2007.12654 . بيب كود : 2021NatNa..16..399T . دوى : 10.1038/s41565-020-00831-x . ردمك 1748-3387 . بميد 33510454 . S2CID 220769410 .   
  17. ^ دينغ، شينغ؛ قوه، يونغ بينغ؛ شو، مو تشي؛ ليو، رن زي؛ زو، جينغ يان؛ تشاو، جون يي؛ قه، تشن شوان. تشانغ، تشي هانغ؛ ليو، هوا ليانغ؛ وانغ لين جون. تشن، مينغ تشينغ. وانغ، هوي؛ هو، يو مينغ؛ هوو، يونغ هنغ؛ لو، تشاو يانغ؛ بان، جيان وي (2023). “مصدر فوتون واحد عالي الكفاءة أعلى من عتبة تحمل الخسارة من أجل الحوسبة الكمومية البصرية الخطية الفعالة”. الضوئيات الطبيعة . 19 (4): 387. أرخايف : 2311.08347 . بيب كود : 2025NaPho..19..387D . دوى : 10.1038/s41566-025-01639-8 .
  18. ↑ نجار، دانيال؛ سولنر، إيمو. سيكاتسكي، بافيل؛ دوليك، فنسنت؛ لوبل، ماتياس C.؛ ريدل، دانيال. شوت، روديجر. ستاروسيليك، سيباستيان؛ فالنتين، ساشا ر.؛ ويك، أندرياس د.؛ سانجوارد، نيكولاس؛ لودفيج، آرني؛ واربورتون، ريتشارد ج. (2019). “نقطة كمومية مسورة مقترنة بقوة بتجويف بصري صغير”. طبيعة . 575 (7784): 622–627 . أرخايف : 1812.08662 . بيب كود : 2019Natur.575..622N . دوى : 10.1038/s41586-019-1709-ذ . ISSN 0028-0836 . PMID 31634901 . S2CID 204832937 .   
  19. ^ فيشباخ، سارة. شليهان، الكسندر. توما الكسندر. سروكا، نيكول؛ جيسيبل، تيمو؛ ريستوك، سيمون. ثييل، سيمون. كاجانسكي، أرسينتي؛ ستريتماتر، أندريه؛ هيندل، توبياس. رودت، سفين. هيركومر، الويس. جيسن، هارالد. رايتزنشتاين ، ستيفان (2017). "نقطة كمومية مفردة تحتوي على عدسات ميكرولية وهدف صغير مطبوع ثلاثي الأبعاد كمصدر متكامل للفوتون الفردي الساطع" . ACS الضوئيات . 4 (6): 1327– 1332. بيب كود : 2017ACSP....4.1327F . دوى : 10.1021/acsphotonics.7b00253 . ISSN 2330-4022 . بمك 5485799 . PMID 28670600 .   
  20. ^ شول، إيفا؛ هانشكي، لوكاس؛ شويكرت، لوكاس. زونر، كاثرينا د. ريندل، ماركوس. كوفر دا سيلفا، سايمون فيليبي؛ ليتنر، توماس. تروتا، رينالدو؛ فينلي، جوناثان J.؛ مولر، كاي. راستيلي، أرماندو؛ زويلر، فال؛ يونس، كلاوس د. (2019). "فلورية الرنين للنقاط الكمومية GaAs مع عدم القدرة على تمييز الفوتون القريب من الوحدة" . رسائل النانو . 19 (4): 2404– 2410. أرخايف : 1901.09721 . بيب كود : 2019NanoL..19.2404S . دوى : 10.1021/acs.nanolett.8b05132 . ISSN 1530-6984 . PMC 6463245. PMID 30862165 .​   
  21. ↑ ليو، فينغ؛ براش، أليستير جيه؛ أوهارا، جون؛ مارتينز، لويس إم بي بي؛ فيليبس، كاثرين إل؛ كولز، ريكي جيه؛ رويال، بنجامين؛ كلارك، إدموند؛ بنثام، كريستوفر؛ برتلياغا، نيكولا؛ إيتسكيفيتش، إيغور إي؛ ويلسون، لوك آر؛ سكولنيك، موريس إس؛ فوكس، إيه مارك (2018). "توليد فوتونات مفردة غير قابلة للتمييز على رقاقة باستخدام عامل بورسيل عالي". مجلة نيتشر لتقنية النانو . 13 (9): 835-840 . arXiv : 1706.04422 . Bibcode : 2018NatNa..13..835L . doi : 10.1038/s41565-018-0188-x . ISSN 1748-3387 . PMID 30013218 . S2CID 205568107 .   
  22. ^ أوبو، رافيتيج؛ بيدرسن، فريجا تي؛ وانغ، يينغ. أولسن، سيسيلي T.؛ بابون، كميل؛ تشو، شياو يان؛ ميدولو، ليوناردو؛ شولتز، سفين. ويك، أندرياس د.؛ لودفيج، آرني؛ لودال ، بيتر (2020). "مصدر أحادي الفوتون متكامل وقابل للتطوير" . تقدم العلوم . 6 (50) eabc8268. أرخايف : 2003.08919 . بيب كود : 2020SciA....6.8268U . دوى : 10.1126/sciadv.abc8268 . ردمك 2375-2548 . بمك 7725451 . بميد 33298444 .   
  23. ↑ رينجستل، يو.؛ شوارتز، إم.؛ هيرتسوغ، تي.؛ هارغارت، إف.؛ بول، إم.؛ بورتالوبي، إس إل.؛ جيتر، إم.؛ ميشلر، بي. (2015). "تشغيل مقسم الحزمة على رقاقة لفوتونات مفردة من نقاط كمومية مثارة شبه رنينية مضمنة في موجهات موجية ضلع GaAs" . رسائل الفيزياء التطبيقية . 107 (2): 021101. Bibcode : 2015ApPhL.107b1101R . doi : 10.1063/1.4926729 . ISSN 0003-6951 . 
  24. ^ بابون، كاميل. تشو، شياو يان؛ ثيرستروب، هنري؛ ليو زهي. ستوب، سورين؛ شوت، روديجر. ويك، أندرياس د.؛ لودفيج، آرني؛ لودال، بيتر. ميدولو، ليوناردو (2019). “توجيه الفوتون الميكانيكي النانوي”. اوبتيكا . 6 (4): 524. أرخايف : 1811.10962 . بيب كود : 2019أوبتيك...6..524P . دوى : 10.1364/OPTICA.6.000524 . ردمك 2334-2536 . S2CID 117682842 .  
  25. ↑ بول، هـ (1982). "تضادّ التكتل الفوتوني". مراجعات الفيزياء الحديثة . 54 (4): 1061-1102 . رمز Bibcode : 1982RvMP...54.1061P . doi : 10.1103/RevModPhys.54.1061 .
  26. ^ شويكرت ، لوكاس. يونس، كلاوس د.؛ زونر، كاثرينا د. كوفر دا سيلفا، سايمون فيليبي؛ هوانغ، هويينغ؛ ليتنر، توماس. ريندل، ماركوس. زيشي، جوليان؛ تروتا، رينالدو؛ راستيلي، أرماندو؛ زويلر، فال (2018). “توليد فوتونات مفردة خالية من الخلفية حسب الطلب من مصدر الحالة الصلبة”. رسائل الفيزياء التطبيقية . 112 (9): 093106. أرخايف : 1712.06937 . بيب كود : 2018ApPhL.112i3106S . دوى : 10.1063/1.5020038 . ISSN 0003-6951 . S2CID 21749500 .  
  27. ↑ سي كي هونغ؛ زي واي أو و إل ماندل (1987). "قياس الفواصل الزمنية دون البيكوثانية بين فوتونين عن طريق التداخل". مجلة Physical Review Letters ، 59 (18): 2044-2046 . Bibcode : 1987PhRvL..59.2044H . doi : 10.1103/PhysRevLett.59.2044 . PMID 10035403 . 
  28. ↑ سي إتش بينيت وجي براسارد. "التشفير الكمي: توزيع المفتاح العام ورمي العملة". في وقائع المؤتمر الدولي لهندسة الكهرباء والإلكترونيات حول الحواسيب والأنظمة ومعالجة الإشارات ، المجلد 175، الصفحة 8. نيويورك، 1984. http://researcher.watson.ibm.com/researcher/files/us-bennetc/BB84highest.pdf مؤرشف في 30 يناير 2020 على موقع Wayback Machine
  29. ↑ ووترز، ويليام؛ زوريك، فويتش (1982). "لا يمكن استنساخ جسيم كمي واحد". مجلة نيتشر . 299 (5886): 802-803 . Bibcode : 1982Natur.299..802W . doi : 10.1038/299802a0 . S2CID 4339227 .