الكوارك العلوي

📅 آخر تحديث: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٨ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 9 صور
الموسوعة الحرة

الكوارك العلوي (رمزه: t) هو أضخم الجسيمات الأولية المرصودة . يستمد كتلته من اقترانه بحقل هيغز . هذا الاقتران y t قريب جدًا من الواحد؛ في النموذج القياسي لفيزياء الجسيمات ، يُعدّ أكبر (أقوى) اقتران على مستوى التفاعلات الضعيفة وما فوقها. اكتُشف الكوارك العلوي عام 1995 بواسطة تجربتي CDF [ 2 ] و DØ [ 3 ] في مختبر فيرميلاب .

مثل جميع الكواركات الأخرى ، يُعد الكوارك العلوي فرميونًا ذو لف مغزلي 1/2 ، ويشارك في جميع التفاعلات الأساسية الأربعة : الجاذبية ، والكهرومغناطيسية ، والتفاعلات الضعيفة ، والتفاعلات القوية . يحمل شحنة كهربائية مقدارها +2/3 e . كتلته هي 172.76 ± 0.3 جيجا إلكترون فولت / ثانية²  ، [ 1 ] وهي قريبة من كتلة ذرة الرينيوم (أو بالأحرى، متوسط ​​كتلة نظائرها). [ 4 ] الجسيم المضاد للكوارك العلوي هو الكوارك العلوي المضاد (رمزه: t ، ويُسمى أحيانًا الكوارك العلوي المضاد أو ببساطة الكوارك العلوي المضاد )، والذي يختلف عنه فقط في أن بعض خصائصه لها نفس المقدار ولكن بإشارة معاكسة .

يتفاعل الكوارك العلوي مع غلوونات التفاعل القوي ، ويُنتَج عادةً في مصادمات الهادرونات عبر هذا التفاعل. مع ذلك، بمجرد إنتاجه، لا يمكن للكوارك العلوي (أو الكوارك العلوي المضاد) أن يتحلل إلا من خلال القوة الضعيفة . يتحلل إلى بوزون W ، وإما إلى كوارك سفلي (في أغلب الأحيان)، أو كوارك غريب ، أو في أندر الحالات، إلى كوارك سفلي .

يحدد النموذج القياسي متوسط ​​عمر الكوارك العلوي تقريبًا5 × 10 −25  ثانية . [ 5 ] هذا يمثل حوالي عُشر المقياس الزمني للتفاعلات القوية، [ ب ] وبالتالي فهو لا يشكل هادرونات ، مما يمنح الفيزيائيين فرصة فريدة لدراسة الكوارك "العاري" (جميع الكواركات الأخرى تتحد مع هادرونات ، مما يعني أنها تتحد مع كواركات أخرى لتشكيل هادرونات ولا يمكن ملاحظتها إلا على هذا النحو).

نظرًا لكتلة الكوارك العلوي الهائلة، سمحت خصائصه بتحديد كتلة بوزون هيغز بشكل غير مباشر (انظر قسم  الكتلة والاقتران ببوزون هيغز أدناه). ولذلك، تُدرس خصائص الكوارك العلوي على نطاق واسع كوسيلة للتمييز بين النظريات المتنافسة للفيزياء الجديدة التي تتجاوز النموذج القياسي. يُعد الكوارك العلوي الكوارك الوحيد الذي رُصد مباشرةً نظرًا لأن زمن اضمحلاله أقصر من زمن تكوين الهادرونات. [ ب ] [ 6 ]

تاريخ

في عام 1973، تنبأ ماكوتو كوباياشي وتوشيهيدي ماسكاوا بوجود جيل ثالث من الكواركات لتفسير انتهاكات تناظر الشحنة الزوجية (CP) المرصودة في اضمحلال الكاون . لم يقترحا أسماءً، وبدأ العديد من الفيزيائيين يُطلقون على هذه الجسيمات اسمي كواركات الحقيقة والجمال. [ 7 ] أُدخل اسما "القمة" و " القاع" ، اللذان أصبحا المصطلحين المُعتمدين، من قِبل حاييم هاراري في عام 1975 [ 8 ] [ 9 ] ليُطابقا اسمي الجيل الأول من الكواركات ( الأعلى والأسفل )، مما يعكس حقيقة أن هذين الكواركين هما المكونان "الأعلى" و"الأسفل" لثنائية إيزوسبين ضعيفة . [ 10 ] [ 11 ]

اعتمد اقتراح كوباياشي وماسكاوا بشكل كبير على آلية GIM التي طرحها شيلدون غلاشو وجون إيليوبولوس ولوسيانو ماياني ، [ 12 ] والتي تنبأت بوجود كوارك السحر الذي لم يكن قد رُصد آنذاك . (تم الحصول على دليل مباشر على وجود الكواركات، بما في ذلك كوارك الجيل الثاني الآخر ، وهو الكوارك الغريب ، في عام 1968؛ بينما اكتُشفت الجسيمات الغريبة في عام 1947). عندما أعلنت فرق من مختبر بروكهافن الوطني (BNL) ومركز ستانفورد للمسرع الخطي (SLAC) في نوفمبر 1974 عن اكتشاف ميزون J/ψ في آن واحد ، تم التعرف عليه بعد ذلك بوقت قصير على أنه حالة ارتباط بين كوارك السحر المفقود ومضاده. سمح هذا الاكتشاف لآلية GIM بأن تصبح جزءًا من النموذج القياسي. [ 13 ] ومع قبول آلية GIM، اكتسب تنبؤ كوباياشي وماسكاوا مصداقية أكبر. تعززت حجتهم أكثر باكتشاف جسيم تاو من قبل فريق مارتن لويس بيرل في مختبر SLAC بين عامي 1974 و1978. [ 14 ] أعلن جسيم تاو عن جيل ثالث من اللبتونات ، كاسرًا التناظر الجديد بين اللبتونات والكواركات الذي أدخلته آلية GIM. استلزم استعادة التناظر وجود كوارك خامس وسادس.

في الواقع، لم يمضِ وقت طويل حتى اكتشف فريق تجربة E288 ، بقيادة ليون ليدرمان في مختبر فيرميلاب عام 1977، كواركًا خامسًا، وهو الكوارك السفلي. [ 15 ] [ 16 ] [ 17 ] وقد أشار هذا بقوة إلى وجود كوارك سادس، وهو الكوارك العلوي، لإكمال الزوج. كان من المعروف أن هذا الكوارك سيكون أثقل من الكوارك السفلي، مما يتطلب طاقة أكبر لتكوينه في تصادمات الجسيمات، ولكن كان التوقع العام هو اكتشاف الكوارك السادس قريبًا. ومع ذلك، استغرق الأمر 18  عامًا أخرى قبل تأكيد وجود الكوارك العلوي. [ 18 ]

لم تُسفر عمليات البحث المبكرة عن الكوارك العلوي في مختبري SLAC و DESY (في هامبورغ ) عن أي نتائج. وعندما اكتشف مسرع البروتونات الفائق (SPS) في CERN ، في أوائل ثمانينيات القرن الماضي، بوزون W وبوزون Z ، عاد الاعتقاد بأن اكتشاف الكوارك العلوي بات وشيكًا. ومع ازدياد المنافسة بين مسرع البروتونات الفائق ومسرع تيفاترون في مختبر فيرميلاب، لم يظهر أي أثر للجسيم المفقود، فأعلن الفريق في CERN أن كتلة الكوارك العلوي يجب أن تكون على الأقل41  جيجا إلكترون فولت/ c² . بعد سباق بين سيرن وفيرميلاب لاكتشاف القمة، وصل مسرع الجسيمات في سيرن إلى حدوده القصوى دون إنتاج قمة واحدة، مما رفع الحد الأدنى لكتلتها إلى 41 جيجا إلكترون فولت/ c² .77  جيجا إلكترون فولت/ ج 2 . [ 18 ]

كان مصادم تيفاترون (حتى بدء تشغيل مصادم الهادرونات الكبير في سيرن عام 2009) المصادم الوحيد للهادرونات القادر على إنتاج كوارك القمة. ولتأكيد أي اكتشاف مستقبلي، أُضيف كاشف ثانٍ، هو كاشف DØ ، إلى المجمع (بالإضافة إلى كاشف المصادم في فيرميلاب (CDF) الموجود مسبقًا). في أكتوبر  1992، عثرت المجموعتان على أول دليل على وجود كوارك القمة، من خلال حدث تكوين واحد بدا أنه يحتوي على هذا الكوارك. في السنوات اللاحقة، جُمعت المزيد من الأدلة، وفي 22  أبريل 1994، قدمت مجموعة CDF مقالًا يعرض أدلة مبدئية على وجود كوارك قمة بكتلة تبلغ حوالي175 جيجا إلكترون فولت  / ثانية . في غضون ذلك، لم يجد مرصد DØ أي دليل إضافي سوى الحدث المُشير في عام 1992. بعد عام، في 2  مارس 1995، وبعد جمع المزيد من الأدلة وإعادة تحليل بيانات DØ (التي تم البحث فيها عن جسيم قمة أخف بكثير)، أعلنت المجموعتان معًا عن اكتشاف جسيم القمة بكتلة 175 جيجا إلكترون فولت/ثانية.176 ± 18 جيجا  إلكترون فولت / ثانية 2. [ 2 ] [ 3 ] [ 18 ]

في السنوات التي سبقت اكتشاف الكوارك العلوي، تبيّن أن بعض القياسات الدقيقة لكتل ​​وثوابت اقتران البوزونات المتجهة الكهروضعيفة حساسة للغاية لقيمة كتلة الكوارك العلوي. وتزداد هذه التأثيرات بشكل كبير مع ارتفاع قيم كتلة الكوارك العلوي، وبالتالي يمكن رصده بشكل غير مباشر حتى لو لم يكن بالإمكان رصده مباشرةً في أي تجربة آنذاك. وكان التأثير الأكبر لكتلة الكوارك العلوي على معامل T ،  وبحلول عام ١٩٩٤، أدت دقة هذه القياسات غير المباشرة إلى التنبؤ بأن كتلة الكوارك العلوي تقع بين145 جيجا إلكترون فولت  / ثانية و185 جيجا  إلكترون فولت / c 2. [ 18 ] إن تطوير التقنيات التي سمحت في نهاية المطاف بإجراء مثل هذه الحسابات الدقيقة هو ما أدى إلى فوز جيراردوس هوفت ومارتينوس فيلتمان بجائزة نوبل في الفيزياء عام 1999. [ 19 ] [ 20 ]

ملكيات

  • عند طاقة تيفاترون النهائية البالغة 1.96  تيرا إلكترون فولت، تم إنتاج أزواج توب-أنتي توب بمقطع عرضي يبلغ حوالي 7 بيكوبارن (pb). [ 21 ] تنبؤ النموذج القياسي (عند الرتبة التالية للرتبة الرائدة مع m t = 175  GeV/ c 2 ) هو 6.7–7.5 pb . 
  • تحمل بوزونات W الناتجة عن اضمحلال الكوارك العلوي استقطابًا من الجسيم الأصلي، وبالتالي تشكل نفسها أداة فريدة لاستكشاف استقطاب الكوارك العلوي.
  • في النموذج القياسي ، يُتوقع أن يكون للكوارك العلوي عدد كمي مغزلي مقداره 1/2 ħ وشحنة كهربائية مقدارها +2/3 e . وقد نُشرت أول قياسات لشحنة الكوارك العلوي، مما أدى إلى بعض الثقة في أن شحنة الكوارك العلوي هي بالفعل +2/3 e . [ 22 ]    

إنتاج

نظرًا لكتلة الكواركات العلوية الهائلة، يلزم كميات كبيرة من الطاقة لإنتاجها. والطريقة الوحيدة لتحقيق هذه الطاقات العالية هي من خلال التصادمات عالية الطاقة. تحدث هذه التصادمات بشكل طبيعي في الغلاف الجوي العلوي للأرض نتيجة اصطدام الأشعة الكونية بجسيمات الهواء، أو يمكن إنتاجها في مسرعات الجسيمات . في عام 2011، وبعد توقف مصادم تيفاترون عن العمل، أصبح مصادم الهادرونات الكبير في سيرن المسرع الوحيد القادر على توليد حزمة طاقة كافية لإنتاج الكواركات العلوية، بطاقة مركز كتلة تبلغ 7  تيرا إلكترون فولت. توجد عمليات متعددة تؤدي إلى إنتاج الكواركات العلوية، ولكن يمكن تقسيمها نظريًا إلى فئتين: إنتاج أزواج الكواركات العلوية، وإنتاج الكواركات العلوية المفردة.

أزواج الكوارك العلوي

اندماج الغلوون-غلوون
قناة تي
إفناء الكوارك والكوارك المضاد

الطريقة الأكثر شيوعًا هي إنتاج زوج من جسيمات القمة ومضاد القمة عبر التفاعلات القوية . في التصادم، يتولد غلوون عالي الطاقة، والذي يتحلل لاحقًا إلى جسيم قمة وجسيم قمة مضاد. كانت هذه العملية مسؤولة عن غالبية أحداث جسيم القمة في مصادم تيفاترون، وهي العملية التي لوحظت عند اكتشاف جسيم القمة لأول مرة عام 1995. [ 23 ] من الممكن أيضًا إنتاج أزواج من جسيمات القمة ومضاد القمة من خلال تحلل فوتون وسيط أو بوزون Z. مع ذلك، يُتوقع أن تكون هذه العمليات نادرة جدًا، ولها بصمة تجريبية متطابقة تقريبًا في مصادم الهادرونات مثل تيفاترون.

كواركات القمة المفردة

قناة S
قناة تي
قناة tW

يُعدّ إنتاج الكواركات العلوية المفردة عبر التفاعل الضعيف عمليةً مختلفةً تمامًا. يمكن أن يحدث هذا بعدة طرق (تُسمى قنوات): إما أن يتحلل بوزون W وسيط إلى كوارك علوي وكوارك سفلي مضاد ("قناة t")، أو يتحول كوارك سفلي (يُحتمل أن يكون قد تكوّن في زوج من خلال تحلل غلوون) إلى كوارك علوي عن طريق تبادل  بوزون W مع كوارك علوي أو سفلي ("قناة t"). كما يمكن إنتاج كوارك علوي مفرد بالتزامن مع  بوزون W، مما يتطلب وجود كوارك سفلي في الحالة الابتدائية ("قناة tW"). نُشرت أولى الأدلة على هذه العمليات من قِبل تعاون DØ في ديسمبر  2006، [ 24 ] ، وفي مارس  2009، أصدر تعاونا CDF [ 25 ] وDØ [ 23 ] مقالتين متطابقتين تضمنتا الملاحظة الحاسمة لهذه العمليات. تكمن الأهمية الرئيسية لقياس عمليات الإنتاج هذه في أن ترددها يتناسب طرديًا مع مُكوّن | Vtb | ² من  مصفوفة CKM .

فساد

الحالات النهائية لتحلل ttbar
جميع الحالات النهائية الممكنة لتحلل زوج الكواركات العلوية

الطريقة الوحيدة المعروفة لتحلل الكوارك العلوي هي من خلال التفاعل الضعيف ، مما ينتج عنه بوزون W  وكوارك سفلي . [ أ ] نظرًا لكتلته الهائلة ، فإن عمر الكوارك العلوي قصير للغاية، حيث يُتوقع أن يبلغ عمره بضعة أشهر فقط.5 × 10⁻²⁵ ثانية  . [ 5 ] ونتيجةً لذلك، لا يملك الكوارك العلوي وقتًا كافيًا قبل أن يتحلل لتكوين هادرونات كما تفعل الكواركات الأخرى. [ ب ] يوفر غياب الهادرون المحيط بالكوارك العلوي للفيزيائيين فرصةً فريدةً لدراسة سلوك الكوارك "العاري".

على وجه الخصوص، من الممكن تحديد نسبة التفرع بشكل مباشر :

ب⁡( ت→دبليو+ ب )≡Γ⁡( ت→دبليو+ ب ) ∑q = ب،s،دΓ⁡( ت→دبليو+ q )  .{\displaystyle \operatorname {B} \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ \mathrm {b} \ \right)\equiv {\frac {\operatorname {\Gamma } \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ \mathrm {b} \ \right)}{\ \sum _{q\ =\ \mathrm {b,s,d} }\operatorname {\Gamma } \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ q\ \right)\ }}~.}

أفضل طريقة حالية لتحديد هذه النسبة هي0.957 ± 0.034 . [ 26 ] بما أن هذه النسبة تساوي | Vtb | ² وفقًا للنموذج القياسي ، فإن هذا يوفر طريقة أخرى لتحديد عنصر CKM | Vtb | ، أو بالاقتران مع تحديد | Vtb | من إنتاج قمة واحدة ، فإنه يوفر اختبارات لفرضية أن مصفوفة CKM وحدوية. [ 27 ] 

يسمح النموذج القياسي أيضًا بتحللات أكثر غرابة، ولكن فقط على مستوى حلقة واحدة، مما يعني أنها نادرة للغاية. على وجه الخصوص، من الممكن أن يتحلل كوارك القمة إلى كوارك آخر من النوع العلوي (كوارك علوي أو كوارك ساحر) عن طريق انبعاث فوتون أو بوزون Z. [ 28 ] ومع ذلك، لم تسفر عمليات البحث عن أنماط التحلل الغريبة هذه عن أي دليل على حدوثها، بما يتوافق مع توقعات النموذج القياسي. وقد حُددت نسب التفرع لهذه التحللات بأقل من 1.8 من 10000 للتحلل الفوتوني وأقل من 5 من 10000  لتحلل بوزون Z عند مستوى ثقة 95% . [ 26 ]

الكتلة والاقتران ببوزون هيغز

يُنتج النموذج القياسي كتل الفرميونات من خلال اقتراناتها مع بوزون هيغز . يعمل بوزون هيغز كمجال يملأ الفضاء. تتفاعل الفرميونات مع هذا المجال بما يتناسب مع ثوابت اقترانها الفردية yᵢ ، مما يُنتج الكتلة. الجسيم ذو الكتلة المنخفضة، مثل الإلكترون، له اقتران ضئيل yᵢ = 1/2 .2 × 10 −6 ، بينما يمتلك الكوارك العلوي أكبر اقتران مع هيغز ، y t ≈ 1 .

في النموذج القياسي، تكون جميع اقترانات هيغز-يوكاوا للكواركات واللبتونات صغيرة مقارنةً باقتران يوكاوا للكوارك العلوي. ولا يزال هذا التدرج في كتل الفرميونات يمثل مشكلة عميقة ومفتوحة في الفيزياء النظرية. ولا تُعد اقترانات هيغز-يوكاوا ثوابت ثابتة في الطبيعة، إذ تتغير قيمها ببطء مع تغير مقياس الطاقة (مقياس المسافة) الذي تُقاس عنده. وتُعزى هذه الديناميكيات لاقترانات هيغز-يوكاوا، والتي تُسمى "ثوابت الاقتران المتغيرة"، إلى تأثير كمي يُسمى مجموعة إعادة التطبيع .

يُفترض أن تكون اقترانات هيغز-يوكاوا للكواركات العلوية والسفلية والساحرة والغريبة والسفلية ذات قيم صغيرة عند مستوى الطاقة العالي للغاية للتوحيد الكبير.تتراوح قيمها بين 10 و15  جيجا إلكترون فولت . وتزداد هذه القيم عند مستويات طاقة أقل، حيث تتولد كتل الكواركات بواسطة جسيم هيغز. ويعود هذا الارتفاع الطفيف إلى تصحيحات ناتجة عن اقتران الديناميكا اللونية الكمومية . أما تصحيحات اقترانات يوكاوا فهي ضئيلة بالنسبة للكواركات ذات الكتل المنخفضة.

من الآراء السائدة في فيزياء الجسيمات أن مقدار اقتران هيغز-يوكاوا للكوارك العلوي يتحدد بخاصية غير خطية فريدة لمعادلة مجموعة إعادة التطبيع التي تصف تغير اقتران هيغز-يوكاوا الكبير للكوارك العلوي. إذا كان لاقتران هيغز-يوكاوا للكوارك قيمة كبيرة عند طاقات عالية جدًا، فإن تصحيحات يوكاوا الخاصة به ستتطور نزولًا في مقياس الكتلة وتلغي تصحيحات الديناميكا اللونية الكمومية. يُعرف هذا بنقطة ثابتة (شبه) تحت الحمراء ، والتي تنبأ بها لأول مرة كل من ب. بندلتون وج. ج. روس [ 29 ] وكريستوفر ت . هيل [ 30 ]. بغض النظر عن القيمة الابتدائية للاقتران، إذا كانت كبيرة بما يكفي، فستصل إلى قيمة النقطة الثابتة هذه. ومن ثم يتم التنبؤ بكتلة الكوارك المقابلة.

يقع اقتران يوكاوا للكوارك العلوي بالقرب من النقطة الثابتة للأشعة تحت الحمراء في النموذج القياسي. معادلة مجموعة إعادة التطبيع هي:

μ  ∂∂μ yت≈ yت 16 π2( 9 2yت2-8ز32- 9 4ز22- 17 20ز12) ،{\displaystyle \mu \ {\frac {\ \partial }{\partial \mu }}\ y_{\mathrm {t} }\approx {\frac {\ y_{\text{t}}\ }{16\ \pi ^{2}}}\left({\frac {\ 9\ }{2}}y_{\mathrm {t} }^{2}-8g_{3}^{2}-{\frac {\ 9\ }{4}}g_{2}^{2}-{\frac {\ 17\ }{20}}g_{1}^{2}\right)\ ,}

حيث يمثل g3 اقتران مقياس اللون، و g2 اقتران مقياس الإيزوسبين الضعيف، و g1 اقتران مقياس الشحنة الفائقة الضعيف. تصف هذه المعادلة كيفية تغير اقتران يوكاوا مع مقياس الطاقة μ . تؤدي حلول هذه المعادلة للقيم الابتدائية الكبيرة yt إلى اقتراب الطرف الأيمن من المعادلة بسرعة من الصفر، مما يثبت yt على اقتران QCD g3 . 

تُحدد قيمة نقطة التوازن للكوارك العلوي بدقة عالية في النموذج القياسي، مما يؤدي إلى كتلة للكوارك العلوي تبلغ 220  جيجا إلكترون فولت. وهذا أكبر بنحو 25% من الكتلة المرصودة للكوارك العلوي، وقد يشير إلى وجود فيزياء جديدة عند مستويات طاقة أعلى.

أصبحت النقطة الثابتة شبه الأشعة تحت الحمراء فيما بعد أساسًا لنظريات تكثيف الكوارك العلوي ونظريات لون الكوارك العلوي لكسر التناظر الكهروضعيف، حيث يتكون بوزون هيغز من زوج من الكواركات العلوية والمضادة العلوية. وتتحسن دقة كتلة الكوارك العلوي المتوقعة مقارنةً بالنقطة الثابتة في حال وجود كميات قياسية إضافية من هيغز تتجاوز النموذج القياسي، وبالتالي قد تشير إلى طيف غني لحقول هيغز جديدة عند مستويات طاقة يمكن استكشافها باستخدام مصادم الهادرونات الكبير (LHC) وتحديثاته. [ 31 ] [ 32 ]

انظر أيضاً

الحواشي

  1. 1 2 ينتج عن الغالبية العظمى من اضمحلالات الكوارك العلوي كوارك سفلي ، تكون كتلته أقرب إلى كتلة الكوارك العلوي. وفي حالات نادرة جدًا، قد يتحلل إلى كوارك غريب ؛ ونادرًا ما يتحلل إلى كوارك سفلي .
  2. 1 2 3 يُعد اضمحلال الكوارك العلوي مثالاً استثنائياً على عملية ضعيفة أسرع من التفاعل القوي .

مراجع

  1. 1 2 زيلا، بي إيه؛ وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2020). "مراجعة 2020 لفيزياء الجسيمات" . التقدم في الفيزياء النظرية والتجريبية : 083C01. 
  2. 1 2 آبي، ف.؛ وآخرون ( مجموعة مصادم الجسيمات ) (1995). "ملاحظة إنتاج الكوارك العلوي في تصادمات البروتون - بروتون باستخدام مصادم-كاشف في فيرميلاب". رسائل المراجعة الفيزيائية . 74 (14): 2626-2631 . arXiv : hep-ex/9503002 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2626A . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2626 . PMID 10057978. S2CID 119451328 .   
  3. 1 2 أباتشي، س.؛ وآخرون ( مجموعة DØ ) (1995). "ملاحظة الكوارك العلوي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 74 (14): 2632-2637 . arXiv : hep-ex/9503003 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2632A . doi : 10.1103 /PhysRevLett.74.2632 . PMID 10057979. S2CID 42826202 .   
  4. ↑ إيليرت، جلين. "الديناميكا اللونية الكمومية" . كتاب الفيزياء الإلكتروني . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 مارس 2019 .
  5. 1 2 كوادت، أ. (2006). "فيزياء الكوارك العلوي في مصادمات الهادرونات" . المجلة الأوروبية للفيزياء ج . 48 (3): 835-1000 . رمز Bibcode : 2006EPJC...48..835Q . doi : 10.1140/epjc/s2006-02631-6 . S2CID 121887478 . {{cite journal}}: CS1 maint: unflagged free DOI ( link )
  6. ↑ أوبير، جان جاك؛ غاستمانز، ريمون؛ جيرار، جان مارك (6 ديسمبر 2012). فيزياء الجسيمات: أفكار وتطورات حديثة . سبرينغر، دوردريخت. ص 69. ISBN  978-0-7923-6436-8تم الاطلاع عليه بتاريخ 11 يونيو 2020 .
  7. ↑ غاريستو، دانيال (30 مايو 2017). "مقدمة موجزة عن أصل كلمة فيزياء الجسيمات" . التناظر .
  8. ↑ هاراري، ح. (1975). "نموذج جديد للكواركات للهادرونات". رسائل الفيزياء ب . 57 (3): 265. Bibcode : 1975PhLB...57..265H . doi : 10.1016/0370-2693(75)90072-6 . OSTI 1443295 . 
  9. ↑ ستالي، ك. و. (2004). الأدلة على وجود الكوارك العلوي . مطبعة جامعة كامبريدج . ص 31-33 . ISBN  978-0-521-82710-2.
  10. ↑ بيركنز، د. هـ. (2000). مقدمة في فيزياء الطاقة العالية . مطبعة جامعة كامبريدج . ص 8. ISBN  978-0-521-62196-0.
  11. ↑ كلوز، ف. (2006). البصلة الكونية الجديدة . مطبعة سي آر سي . ص 133. ISBN  978-1-58488-798-0.
  12. ↑ غلاشو، إس إل؛ إيليوبولوس، ج.؛ ماياني، ل. (1970). "التفاعلات الضعيفة ذات التناظر بين الليبتون والهادرون". مجلة Physical Review D. 2 ( 7): 1285–1292 . Bibcode : 1970PhRvD...2.1285G . doi : 10.1103/PhysRevD.2.1285 .
  13. ↑ بيكرينغ، أ. (1999). بناء الكواركات: تاريخ اجتماعي لفيزياء الجسيمات . مطبعة جامعة شيكاغو . ص 253-254 . ISBN  978-0-226-66799-7.
  14. ↑ بيرل، إم إل؛ وآخرون (1975). "دليل على إنتاج غير طبيعي لليبتونات في e + e −"الإبادة". مجلة Physical Review Letters . 35 (22): 1489. Bibcode : 1975PhRvL..35.1489P . doi : 10.1103/PhysRevLett.35.1489 .
  15. ↑ «اكتشاف الكوارك السفلي» (بيان صحفي). اكتشافات في مختبر فيرميلاب. فيرميلاب . 7 أغسطس 1977. تاريخ الاطلاع: 24 يوليو 2009 .
  16. ↑ ليدرمان، إل إم (2005). "سجل: الكوارك السفلي" . مجلة التناظر . المجلد 2، العدد 8. مؤرشف من الأصل في 4 أكتوبر 2006.  
  17. ↑ هيرب، إس دبليو؛ وآخرون (1977). "ملاحظة رنين ثنائي الميون عند 9.5 جيجا إلكترون فولت في تصادمات البروتون-النواة عند 400 جيجا إلكترون فولت". رسائل المراجعة الفيزيائية . 39 (5): 252. رمز Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . doi : 10.1103/PhysRevLett.39.252 . OSTI 1155396 .    
  18. 1 2 3 4 ليس، تي إم؛ تيبتون، بي إل (1997). "اكتشاف الكوارك العلوي" (ملف PDF) . مجلة ساينتفك أمريكان . المجلد 277، العدد 3. الصفحات 54-59 . doi : 10.1038/scientificamerican0997-54 .   
  19. ↑ «جائزة نوبل في الفيزياء لعام 1999» (بيان صحفي). مؤسسة نوبل . تم الاطلاع عليه بتاريخ 10 سبتمبر 2009 .
  20. ↑ «جائزة نوبل في الفيزياء لعام 1999» (بيان صحفي). مؤسسة نوبل . 12 أكتوبر 1999. تاريخ الاطلاع: 10 سبتمبر 2009 .
  21. ↑ تشاكرابورتي، د.؛ وآخرون ( مجموعة DØ ومجموعة CDF ) (2002). نتائج الكوارك العلوي ونسبة W/Z من تيفاترون (ملف PDF) . لقاءات موريون. ص 26. arXiv : hep-ex/0212027 .  
  22. ↑ أبازوف، ف.م. وآخرون ( مجموعة DØ التعاونية ) (2007). "التمييز التجريبي بين سيناريوهات إنتاج الكوارك العلوي ذي الشحنة 2e/3 والكوارك الغريب ذي الشحنة 4e / 3 ". رسائل المراجعة الفيزيائية . 98 (4) 041801. arXiv : hep-ex/0608044 . Bibcode : 2007PhRvL..98d1801A . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.041801 . hdl : 10211.3/ 194390 . PMID 17358756. S2CID 1147194 .   
  23. 1 2 أبازوف، ف.م.؛ وآخرون ( مجموعة DØ التعاونية ) (2009). "ملاحظة إنتاج كوارك علوي منفرد". رسائل المراجعة الفيزيائية . 103 (9) 092001. arXiv : 0903.0850 . Bibcode : 2009PhRvL.103i2001A . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.092001 . hdl : 10211.3/194327 . PMID 19792787. S2CID 14919683 .   
  24. ↑ أبازوف، ف.م. وآخرون ( مجموعة DØ التعاونية ) (2007). "دليل على إنتاج كواركات علوية مفردة وأول قياس مباشر لـ | Vtb | " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 98 (18) 181802. arXiv : hep-ex/0612052 . Bibcode : 2007PhRvL..98r1802A . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.181802 . hdl : 10211.3/194387 . PMID 17501561. S2CID 14937909 .   
  25. ↑ آلتونين، ت.؛ وآخرون ( مجموعة CDF التعاونية ) (2009). "أول رصد لإنتاج كوارك علوي مفرد بالتفاعل الكهروضعيف". رسائل المراجعة الفيزيائية . 103 (9) 092002. arXiv : 0903.0885 . Bibcode : 2009PhRvL.103i2002A . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.092002 . hdl : 1721.1/52314 . PMID 19792788. S2CID 8029289 .   
  26. 1 2 زيلا، ب.أ. وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2020). "الكواركات" (ملف PDF) . التقدم في الفيزياء النظرية والتجريبية : 083C01 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 22 مايو 2022 . 
  27. ↑ أبازوف، ف.م. وآخرون ( مجموعة DØ ) (2008). "القياس المتزامن لنسبة B (t → Wb)/ B (t → Wq) ومقطع إنتاج أزواج الكواركات العلوية باستخدام كاشف DØ عند √s = 1.96 TeV " . مجلة Physical Review Letters . 100 (19) 192003. arXiv : 0801.1326 . Bibcode : 2008PhRvL.100s2003A . doi : 10.1103/PhysRevLett.100.192003 . hdl : 10211.3/194369 . PMID 18518440. S2CID 2638258 .          
  28. ↑ تشيكانوف، س.؛ وآخرون ( مجموعة زيوس ) (2003). "البحث عن إنتاج جسيم قمة مفرد في تصادمات الإلكترون-بروتون في هيرا". رسائل الفيزياء ب . 559 ( 3-4 ): 153-170 . arXiv : hep-ex/0302010 . Bibcode : 2003PhLB..559..153Z . doi : 10.1016/S0370-2693(03)00333-2 . S2CID 119494760 .  
  29. ↑ بندلتون، برايان؛ روس، غراهام (1981). "توقعات الكتلة وزاوية الخلط من نقاط ثابتة بالأشعة تحت الحمراء". رسائل الفيزياء . 98ب (4): 291-294 . رمز Bibcode : 1981PhLB...98..291P . doi : 10.1016/0370-2693(81)90017-4 .
  30. ↑ هيل، كريستوفر ت. (1981). "كتل الكواركات واللبتونات من النقاط الثابتة لمجموعة إعادة التطبيع". مجلة Physical Review D. 24 ( 3): 691–703 . Bibcode : 1981PhRvD..24..691H . doi : 10.1103/PhysRevD.24.691 .
  31. ↑ هيل، كريستوفر ت.؛ ماتشادو، بيدرو؛ تومسن، أندرس؛ تيرنر، جيسيكا (2019). "أين هي بوزونات هيغز التالية؟". مجلة Physical Review D. 100 ( 1) 015051. arXiv : 1904.04257 . Bibcode : 2019PhRvD.100a5051H . doi : 10.1103/PhysRevD.100.015051 . S2CID 104291827 . 
  32. ↑ هيل، كريستوفر ت.؛ ماتشادو، بيدرو؛ تومسن، أندرس؛ تيرنر، جيسيكا (2019). "الديمقراطية القياسية". مجلة Physical Review D. 100 ( 1) 015015. arXiv : 1902.07214 . Bibcode : 2019PhRvD.100a5015H . doi : 10.1103/PhysRevD.100.015015 . S2CID 119193325 . 

للمزيد من القراءة