غلوون

الموسوعة الحرة

الغلوون ( يُلفظ / ˈɡluːɒn / غلوون ) هو نوع من الجسيمات الأولية عديمة الكتلة التي تتوسط التفاعل القوي بين الكواركات ، حيث يعمل كجسيم تبادل لهذا التفاعل. الغلوونات هي بوزونات متجهة عديمة الكتلة ، وبالتالي لها عزم مغزلي يساوي 1. [ 7 ] من خلال التفاعل القوي، تربط الغلوونات الكواركات في مجموعات وفقًا للديناميكا اللونية الكمومية (QCD)، مُكَوِّنةً هادرونات مثل البروتونات والنيوترونات .

تحمل الغلوونات الشحنة اللونية للتفاعل القوي، وبالتالي تشارك فيه وتتوسطه. ولأن الغلوونات تحمل الشحنة اللونية، فإن تحليل الديناميكا اللونية الكمومية (QCD) أكثر صعوبة مقارنةً بالديناميكا الكهربائية الكمومية (QED) حيث لا يحمل الفوتون أي شحنة كهربائية.

صاغ موراي جيل مان هذا المصطلح عام 1962 [ أ ] لوصفه بأنه يشبه المادة اللاصقة التي تربط النواة ببعضها. [ 9 ] وقد أطلق ريتشارد فاينمان على هذه الجسيمات، إلى جانب الكواركات، اسم البارتونات . [ 10 ]

ملكيات

الغلوون بوزون متجه ، أي أن له عزمًا مغزليًا مقداره 1 ħ . بينما تمتلك الجسيمات ذات الكتلة والعزم المغزلي 1 ثلاث حالات استقطاب، فإن بوزونات القياس عديمة الكتلة ، كالغلوون، لها حالتا استقطاب فقط، لأن ثبات القياس يقتضي أن يكون استقطاب المجال متعامدًا مع اتجاه حركة الغلوون. في نظرية الحقل الكمومي ، يقتضي ثبات القياس غير المكسور أن تكون كتلة بوزونات القياس صفرًا. تُحدد التجارب كتلة سكون الغلوون (إن وُجدت) بأقل من بضعة ميغا إلكترون فولت/ c² . للغلوون تكافؤ ذاتي سالب . 

عد الغلوونات

يوجد ثمانية أنواع مستقلة من الغلوونات في الديناميكا اللونية الكمومية. وهذا يختلف عن الفوتون في الديناميكا الكهربائية الكمومية أو البوزونات الثلاثة W و Z في التفاعل الضعيف .

بالإضافة إلى ذلك، تخضع الغلوونات لظاهرة الشحنة اللونية . تحمل الكواركات ثلاثة أنواع من الشحنة اللونية، بينما تحمل الكواركات المضادة ثلاثة أنواع من الشحنة المضادة. أما الغلوونات فتحمل كلاً من الشحنة اللونية والشحنة المضادة. وهذا يُعطي تسعة تركيبات ممكنة من الشحنة اللونية والشحنة المضادة في الغلوونات. فيما يلي قائمة بهذه التركيبات (وأسمائها التخطيطية):

  • أحمر-مضاد للأحمر ( r r )، أحمر-مضاد للأخضر ( r g )، أحمر-مضاد للأزرق ( r b )
  • أخضر-مضاد للأحمر ( g r )، أخضر-مضاد للأخضر ( gg ) ، أخضر-مضاد للأزرق ( gb )
  • أزرق-مضاد للأحمر ( br ) ، أزرق-مضاد للأخضر ( g ) ، أزرق-مضاد للأزرق ( bb )
الرسم البياني 2: e + e - → Υ(9.46) → 3g

هذه التركيبات الممكنة ليست سوى حالات فعّالة ، وليست حالات اللون الفعلية المرصودة للغلوونات. لفهم كيفية دمجها، من الضروري دراسة رياضيات شحنة اللون بمزيد من التفصيل.

حالات القمصان الداخلية الملونة

تُلاحظ الجسيمات المستقرة ذات التفاعلات القوية، بما في ذلك الهادرونات كالبروتون والنيوترون، بأنها "عديمة اللون". وبشكل أدق، تكون في حالة "لون مفرد"، وهي مماثلة رياضياً لحالة اللف المغزلي المفرد . [ 11 ] تسمح هذه الحالات بالتفاعل مع حالات لون مفرد أخرى، ولكن ليس مع حالات لونية أخرى؛ ولأن تفاعلات الغلوونات بعيدة المدى غير موجودة، فإن هذا يُبين أن الغلوونات في حالة اللون المفرد غير موجودة أيضاً. [ 11 ]

حالة اللون المفرد هي: [ 11 ]

(رر¯+بب¯+زز¯)/3.{\displaystyle (r{\bar {r}}+b{\bar {b}}+g{\bar {g}})/{\sqrt {3}}.}

إذا كان بالإمكان قياس لون الدولة، فستكون هناك احتمالات متساوية لكونها حمراء-مضادة للأحمر، أو زرقاء-مضادة للأزرق، أو خضراء-مضادة للأخضر.

ثماني حالات لونية

توجد ثماني حالات لونية مستقلة متبقية تُقابل "الأنواع الثمانية" أو "الألوان الثمانية" للغلوونات. ونظرًا لإمكانية مزج هذه الحالات، توجد طرق متعددة لعرضها. تُعرف هذه الطرق باسم "ثمانية الألوان"، والقائمة الشائعة الاستخدام لكل منها هي: [ 11 ]

(رب¯+بر¯)/2{\displaystyle (r{\bar {b}}+b{\bar {r}})/{\sqrt {2}}}      -أنا(رب¯-بر¯)/2{\displaystyle -i(r{\bar {b}}-b{\bar {r}})/{\sqrt {2}}}
(رز¯+زر¯)/2{\displaystyle (r{\bar {g}}+g{\bar {r}})/{\sqrt {2}}}-أنا(رز¯-زر¯)/2{\displaystyle -i(r{\bar {g}}-g{\bar {r}})/{\sqrt {2}}}
(بز¯+زب¯)/2{\displaystyle (b{\bar {g}}+g{\bar {b}})/{\sqrt {2}}}-أنا(بز¯-زب¯)/2{\displaystyle -i(b{\bar {g}}-g{\bar {b}})/{\sqrt {2}}}
(رر¯-بب¯)/2{\displaystyle (r{\bar {r}}-b{\bar {b}})/{\sqrt {2}}}(رر¯+بب¯-2زز¯)/6{\displaystyle (r{\bar {r}}+b{\bar {b}}-2g{\bar {g}})/{\sqrt {6}}}

هذه الحالات تُكافئ مصفوفات غيل-مان . السمة الأساسية لهذه الحالات الثماني تحديدًا هي استقلالها الخطي ، واستقلالها أيضًا عن الحالة المفردة، وبالتالي 3 2 − 1 أو 2 3. لا توجد طريقة لجمع أي توليفة من هذه الحالات لإنتاج أي حالات أخرى. كما يستحيل جمعها لتكوين الحالة المفردة المحظورة r r أو g g أو b b [ 12 ] . توجد خيارات أخرى عديدة ممكنة، لكن جميعها متكافئة رياضيًا، على الأقل بنفس درجة التعقيد، وتُعطي نفس النتائج الفيزيائية.  

تفاصيل نظرية الزمر

بصورة رسمية، تُعدّ نظرية الكروموديناميكا الكمية (QCD) نظرية قياس ذات تناظر قياس SU(3) . تُعرَّف الكواركات على أنها سبينورات في N f نكهة ، كل منها في التمثيل الأساسي (ثلاثية، يُرمز لها بـ 3 ) لمجموعة قياس اللون SU(3). أما الغلوونات فهي متجهات في التمثيل المرافق (ثمانيات، يُرمز لها بـ 8 ) لمجموعة قياس اللون SU(3). بالنسبة لمجموعة قياس عامة ، يكون عدد حاملات القوة، مثل الفوتونات أو الغلوونات، مساويًا دائمًا لبُعد التمثيل المرافق. في الحالة البسيطة لـ SU( n )، يكون بُعد هذا التمثيل هو n² - 1 .

في نظرية الزمر، لا توجد غلوونات أحادية اللون لأن الديناميكا اللونية الكمومية تتمتع بتناظر SU(3) بدلاً من U(3) . لا يوجد سبب مسبق معروف لتفضيل إحدى الزمر على الأخرى، ولكن كما ذُكر سابقًا، تدعم الأدلة التجريبية تناظر SU(3). [ 11 ] لو كانت الزمرة U(3)، لتصرف الغلوون التاسع (أحادي اللون عديم اللون) كـ"فوتون ثانٍ" وليس كالغلوونات الثمانية الأخرى. [ 13 ]

الحبس

على مسافات طويلة، تنقطع أنابيب التدفق وتتسبب في تكوين زوج من الكوارك والمضاد للكوارك.

بما أن الغلوونات نفسها تحمل شحنة لونية، فإنها تشارك في التفاعلات القوية. هذه التفاعلات بين الغلوونات تُقيد الحقول اللونية في أجسام شبيهة بالخيوط تُسمى " أنابيب التدفق "، والتي تُمارس قوة ثابتة عند شدها. وبسبب هذه القوة، تُحصر الكواركات داخل جسيمات مركبة تُسمى الهادرونات . وهذا يُحد فعليًا من نطاق التفاعل القوي إلىيبلغ طول أنبوب التدفق حوالي 10⁻¹⁵  متر ، وهو ما يقارب حجم النيوكليون . بعد مسافة معينة، تزداد طاقة أنبوب التدفق الرابط بين الكواركين خطيًا. عند مسافة كبيرة بما يكفي، يصبح من الأفضل من الناحية الطاقية سحب زوج الكوارك-الكوارك المضاد من الفراغ بدلًا من زيادة طول أنبوب التدفق.

إحدى نتائج خاصية حصر الغلوونات في الهادرونات هي أنها لا تشارك بشكل مباشر في القوى النووية بين الهادرونات. والوسيط لهذه القوى هو هادرونات أخرى تسمى الميزونات .

على الرغم من أن الغلوونات المفردة قد لا تتحرك بحرية في المرحلة العادية من الديناميكا اللونية الكمومية ، إلا أنه يُتوقع وجود هادرونات تتكون بالكامل من الغلوونات، وتُسمى كرات الغلوونات . وهناك أيضًا تكهنات حول هادرونات غريبة أخرى تكون فيها الغلوونات الحقيقية (على عكس الغلوونات الافتراضية الموجودة في الهادرونات العادية) مكونات أساسية. وخارج المرحلة العادية من الديناميكا اللونية الكمومية (عند درجات حرارة وضغوط قصوى)، تتشكل بلازما الكواركات والغلوونات . في هذه البلازما، لا توجد هادرونات؛ إذ تصبح الكواركات والغلوونات جسيمات حرة.

الملاحظات التجريبية

تتجلى الكواركات والغلوونات (الملونة) من خلال تفتتها إلى المزيد من الكواركات والغلوونات، والتي بدورها تتحول إلى جسيمات عادية (عديمة اللون) مرتبطة في نفاثات. وكما كُشف في  مؤتمرات صيف عام 1978، [ 2 ] قدم كاشف بلوتو في مصادم الإلكترون-بوزيترون دوريس ( DESY ) أول دليل على أن الاضمحلالات الهادرونية للرنين الضيق للغاية Υ(9.46) يمكن تفسيرها على أنها طوبولوجيا أحداث ثلاثية النفاثات ناتجة عن ثلاثة غلوونات. وفي وقت لاحق، أكدت تحليلات منشورة لنفس التجربة هذا التفسير، وكذلك طبيعة اللف المغزلي  =  1 للغلوون [ 14 ] [ 15 ] (انظر أيضًا إلى التذكير [ 2 ] وتجارب بلوتو ).

في صيف  عام 1979، عند طاقات أعلى في مصادم الإلكترون-بوزيترون PETRA (DESY)، رُصدت مجددًا بنى ثلاثية النفاثات، والتي أصبحت مرئية بوضوح وفُسّرت على أنها إشعاع كبح الغلوون q q ، وذلك بواسطة تجارب TASSO [ 16 ] و MARK-J [ 17 ] وPLUTO [ 18 ] (لاحقًا في عام 1980 أيضًا بواسطة JADE [ 19 ] ). وتأكدت خاصية اللف المغزلي = 1 للغلوون في عام 1980 بواسطة تجارب TASSO [ 20 ] وPLUTO [ 21 ] (انظر أيضًا المراجعة [ 3 ] ). وفي عام 1991، أكدت تجربة لاحقة في حلقة تخزين LEP في CERN هذه النتيجة مرة أخرى. [ 22 ]  

تلعب الغلوونات دورًا هامًا في التفاعلات القوية الأولية بين الكواركات والغلوونات، والتي يصفها الديناميكا اللونية الكمومية (QCD) وتُدرس بشكل خاص في مصادم الإلكترون-بروتون HERA في مركز DESY. وقد تم قياس عدد الغلوونات وتوزيع زخمها في البروتون (كثافة الغلوونات) بواسطة تجربتين، H1 و ZEUS ، [ 23 ] خلال الفترة 1996-2007. كما دُرست مساهمة الغلوونات في دوران البروتون بواسطة تجربة HERMES في HERA. [ 24 ] وتم أيضًا قياس كثافة الغلوونات في الفوتون (عندما يتصرف سلوكًا هادرونيًا). [ 25 ]

يتم التحقق من حصر اللون من خلال فشل عمليات البحث عن الكواركات الحرة (عمليات البحث عن الشحنات الكسرية). تُنتَج الكواركات عادةً في أزواج (كوارك + مضاد كوارك) لتعويض أرقام اللون والنكهة الكمومية؛ ومع ذلك، فقد تم إثبات إنتاج كواركات القمة بشكل منفرد في مختبر فيرميلاب . [ ب ] [ 26 ] لم يتم إثبات وجود جسيم غلووني .

تم اكتشاف ظاهرة فك الحصر في عام 2000 في مسرع البروتونات الفائق (SPS) التابع لسيرن [ 27 ] في تصادمات الأيونات الثقيلة ، وهي تشير إلى حالة جديدة للمادة: بلازما الكواركات والغلوونات ، أقل تفاعلاً من تفاعلها في النواة ، وتشبه إلى حد كبير الحالة السائلة. وقد تم رصدها في مصادم الأيونات الثقيلة النسبية (RHIC) في مختبر بروكهافن الوطني خلال الفترة 2004-2010 من خلال أربع تجارب متزامنة. [ 28 ] كما تم تأكيد وجود حالة بلازما الكواركات والغلوونات في مصادم الهادرونات الكبير (LHC) التابع لسيرن من خلال ثلاث تجارب هي: أليس ( ALICE ) ، وأطلس (ATLAS)، و CMS (CMS) في عام 2010. [ 29 ]

يُعدّ مرفق مُسرّع حزمة الإلكترونات المستمر التابع لمختبر جيفرسون في نيوبورت نيوز، بولاية فرجينيا ، أحد عشرة مرافق تابعة لوزارة الطاقة الأمريكية تُجري أبحاثًا حول الغلوونات. وقد تنافس مختبر فرجينيا مع مختبر بروكهافن الوطني في لونغ آيلاند، نيويورك، على تمويل بناء مصادم إلكترون-أيون جديد . [ 30 ] وفي ديسمبر/كانون الأول 2019، اختارت وزارة الطاقة الأمريكية مختبر بروكهافن الوطني لاستضافة مصادم الإلكترون-أيون . [ 31 ] 

انظر أيضاً

الحواشي

  1. ↑ في مقابلة، قال جيل مان إنه يعتقد أن المصطلح قد صاغه إدوارد تيلر . [ 8 ]
  2. ↑ من الناحية الفنية، لا يزال إنتاج الكوارك العلوي المفرد في مختبر فيرميلاب يتضمن إنتاج زوج، لكن الكوارك والكوارك المضاد لهما نكهات مختلفة.
  3. ↑ مختبر جيفرسون هو لقب لمرفق توماس جيفرسون الوطني للمسرعات في نيوبورت نيوز، فيرجينيا .

مراجع

  1. ↑ م. جيل مان (1962). "تناظرات الباريونات والميزونات" (ملف PDF) . مجلة Physical Review . 125 (3): 1067–1084 . Bibcode : 1962PhRv..125.1067G . doi : 10.1103/PhysRev.125.1067 . مؤرشف (ملف PDF) من النسخة الأصلية بتاريخ 21-10-2012.هذا دون الإشارة إلى اللون. للاطلاع على الاستخدام الحديث، انظر: Fritzsch, H.; Gell-Mann, M.; Leutwyler, H. (نوفمبر 1973). "مزايا صورة الغلوون الثماني اللوني". Physics Letters B. 47 ( 4): 365–368 . Bibcode : 1973PhLB...47..365F . CiteSeerX 10.1.1.453.4712 . doi : 10.1016/0370-2693(73)90625-4 . 
  2. 1 2 3 ب. ر. ستيلا وهـ. ج. ماير (2011). "Υ(9.46 GeV) واكتشاف الغلوون (مراجعة نقدية لنتائج بلوتو)". المجلة الأوروبية للفيزياء H. 36 ( 2): 203-243 . arXiv : 1008.1869v3 . Bibcode : 2011EPJH...36..203S . doi : 10.1140/epjh/e2011-10029-3 . S2CID 119246507 . 
  3. 1 2 ب. سودينغ (2010). "حول اكتشاف الغلوون" . المجلة الأوروبية للفيزياء H. 35 ( 1): 3-28 . Bibcode : 2010EPJH...35....3S . doi : 10.1140/epjh/e2010-00002-5 . S2CID 8289475 . 
  4. ↑ "لماذا يوجد ثمانية غلوونات؟ "
  5. 1 2 3 و.م. ياو وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2006). "مراجعة فيزياء الجسيمات" . مجلة الفيزياء G. 33 ( 1): 1. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006JPhG...33....1Y . doi : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . 
  6. ↑ ف. يندورين (1995). "حدود كتلة الغلوون". رسائل الفيزياء ب . 345 (4): 524. Bibcode : 1995PhLB..345..524Y . doi : 10.1016/0370-2693(94)01677-5 .
  7. ↑ "الغلوونات" . hyperphysics.phy-astr.gsu.edu . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2023-09-02 .
  8. ↑ جيل مان، موراي (1997). "بارتون فاينمان" (مقابلة). العدد 131. أجراها جيفري ويست. 
  9. ↑ غاريستو، دانيال (30 مايو 2017). "نبذة مختصرة عن أصل كلمة فيزياء الجسيمات | مجلة التناظر" . مجلة التناظر . تاريخ الاسترجاع: 2 فبراير 2024 .
  10. ↑ فيلتيس، جويل (2010). "مقدمة في دوال توزيع البارتونات" . سكولاربيديا . 5 (11) 10160. رمز Bibcode : 2010SchpJ...510160F . doi : 10.4249/scholarpedia.10160 . ISSN 1941-6016 . 
  11. 1 2 3 4 5 ديفيد غريفيث (1987). مقدمة في الجسيمات الأولية . جون وايلي وأولاده . الصفحات 280-281 . ISBN  978-0-471-60386-3.
  12. ↑ ج. بايز. "لماذا يوجد ثمانية غلوونات وليس تسعة؟" . math.ucr.edu . تم الاطلاع عليه بتاريخ 13-09-2009 .
  13. ↑ سيجل، إيثان. "لماذا يوجد 8 غلوونات فقط؟" . فوربس .
  14. ↑ بيرغر، ش.؛ وآخرون (مجموعة بلوتو) (1979). "تحليل النفاثات لتحلل جسيم Υ(9.46) إلى هادرونات مشحونة". رسائل الفيزياء ب . 82 ( 3-4 ): 449. رمز Bibcode : 1979PhLB...82..449B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90265-X . 
  15. ^ بيرجر، الفصل. وآخرون . (تعاون بلوتو) (1981). “طوبولوجيا الاضمحلال Υ”. Zeitschrift für Physik C. 8 (2): 101. بيب كود : 1981ZPhyC...8..101B . دوى : 10.1007/BF01547873 . S2CID 124931350 .  
  16. ↑ براندليك، ر.؛ وآخرون ( مجموعة تاسو ) (1979). "دليل على الأحداث المستوية في إفناء الإلكترون والبوزيترون عند الطاقات العالية". رسائل الفيزياء ب . 86 (2): 243-249 . رمز Bibcode : 1979PhLB...86..243B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90830-X . 
  17. ↑ باربر، د.ب. وآخرون (مجموعة مارك-ج) (1979). "اكتشاف أحداث ثلاثية النفاثات واختبار الديناميكا اللونية الكمومية في بيترا". رسائل المراجعة الفيزيائية . 43 (12): 830. رمز Bibcode : 1979PhRvL..43..830B . doi : 10.1103/PhysRevLett.43.830 . S2CID 13903005 .  
  18. ↑ بيرغر، ش.؛ وآخرون (مجموعة بلوتو) (1979). "دليل على إشعاع كبح الغلوون في إفناء الإلكترون والبوزيترون عند الطاقات العالية". رسائل الفيزياء ب . 86 ( 3-4 ): 418. رمز Bibcode : 1979PhLB...86..418B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90869-4 . 
  19. ↑ بارتل، دبليو؛ وآخرون (مجموعة JADE) (1980). "ملاحظة أحداث ثلاثية النفاثات المستوية في إفناء الإلكترون والبوزيترون ودليل على إشعاع كبح الغلوون" . رسائل الفيزياء ب . 91 (1): 142. Bibcode : 1980PhLB...91..142B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90680-2 .  
  20. ↑ براندليك، ر.؛ وآخرون ( مجموعة تاسو ) (1980). "دليل على وجود غلوون ذي لف مغزلي 1 في أحداث ثلاثية النفاثات". رسائل الفيزياء ب . 97 ( 3-4 ): 453. رمز Bibcode : 1980PhLB...97..453B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90639-5 . 
  21. ↑ بيرغر، ش.؛ وآخرون (مجموعة بلوتو) (1980). "دراسة لأحداث النفاثات المتعددة في إفناء الإلكترون والبوزيترون " . رسائل الفيزياء ب . 97 ( 3-4 ): 459. رمز Bibcode : 1980PhLB...97..459B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90640-1 .  
  22. ^ ألكسندر ج. وآخرون . ( تعاون أوبال ) (1991). “قياس التوزيعات ثلاثية النفاثات الحساسة لدوران الجلون في e + e − الإبادة عند √s = 91 GeV” (PDF) . Zeitschrift für Physik C. 52 (4): 543. بيب كود : 1991ZPhyC..52..543A . دوى : 10.1007/BF01562326 . اتش دي ال : 2066/124457 . S2CID 51746005 .    
  23. ↑ ليندمان، ل.؛ وآخرون (تعاون H1 وZEUS) (1997). "وظائف بنية البروتون وكثافة الغلوون في HERA". الفيزياء النووية ب: ملاحق الإجراءات . 64 (1): 179-183 . Bibcode : 1998NuPhS..64..179L . doi : 10.1016/S0920-5632(97)01057-8 . 
  24. ↑ "عالم الدوران في مركز أبحاث الإلكترونات المتزامنة DESY" . www-hermes.desy.de . مؤرشف من الأصل بتاريخ 25 مايو 2021. تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 مارس 2018 .
  25. ↑ أدلوف، سي.؛ وآخرون (مجموعة H1) (1999). "المقاطع العرضية للجسيمات المشحونة في الإنتاج الضوئي واستخلاص كثافة الغلوون في الفوتون". المجلة الأوروبية للفيزياء C. 10 ( 3): 363-372 . arXiv : hep-ex/9810020 . Bibcode : 1999EPJC...10..363H . doi : 10.1007/s100520050761 . S2CID 17420774 .  
  26. ↑ تشالمرز، م. (6 مارس 2009). "أفضل نتيجة لجهاز تيفاترون" . عالم الفيزياء . تم الاطلاع عليه في 2 أبريل 2012 .
  27. ↑ أبريو، إم سي؛ وآخرون (مجموعة NA50) (2000). "دليل على فك حصر الكوارك والكوارك المضاد من نمط كبح J/Ψ المقاس في تصادمات الرصاص-الرصاص في مصادم الفوتونات الفائقة في سيرن" . رسائل الفيزياء ب . 477 ( 1-3 ): 28-36 . رمز Bibcode : 2000PhLB..477...28A . doi : 10.1016/S0370-2693(00)00237-9 . 
  28. ↑ أوفرباي، د. (15 فبراير 2010). "في مصادم بروكهافن، يخرق العلماء قانونًا من قوانين الطبيعة لفترة وجيزة" . صحيفة نيويورك تايمز . مؤرشف من الأصل في 2 يناير 2022. تم الاطلاع عليه في 2 أبريل 2012 .
  29. ↑ «تجارب مصادم الهادرونات الكبير تُقدّم رؤى جديدة حول الكون البدائي» (بيان صحفي). سيرن . ٢٦ نوفمبر ٢٠١٠. تاريخ الاطلاع: ٢٠ نوفمبر ٢٠١٦ .
  30. ↑ نولان، جيم (19 أكتوبر 2015). "تأمل الولاية في انتعاش اقتصادي كبير مع تقدم مختبر جيف بعرض لبناء مصادم أيوني" . ريتشموند تايمز ديسباتش . الصفحات A1، A7 . تاريخ الاسترجاع: 19 أكتوبر 2015. يمكن لهذه الأدلة أن تمنح العلماء فهمًا أفضل لما يربط الكون ببعضه. 
  31. ↑ «وزارة الطاقة الأمريكية تختار مختبر بروكهافن الوطني لاستضافة منشأة جديدة رئيسية للفيزياء النووية» (بيان صحفي). وزارة الطاقة الأمريكية . 9 يناير 2020. تاريخ الاطلاع: 1 يونيو 2020 .

للمزيد من القراءة

مصادر خارجية