التفرد العاري

في النسبية العامة ، تعتبر التفردية العارية تفردية جاذبية افتراضية بدون أفق حدث .

عندما يوجد مسار جيوديسي سببي واحد على الأقل يمتد في المستقبل إما إلى مراقب في اللانهاية أو إلى مراقب يتحرك مع السحابة المنهارة، وينتهي في الماضي عند التفرد الجاذبي، يُشار إلى هذا التفرد بالتفرد العاري. [ 1 ] في الثقب الأسود ، يكون التفرد محاطًا تمامًا بحدود تُعرف بأفق الحدث، حيث يكون انحناء الزمكان الناتج عن التفرد داخله قويًا جدًا لدرجة أن الضوء لا يستطيع الإفلات منه. وبالتالي، لا يمكن رصد الأجسام داخل أفق الحدث - بما في ذلك التفرد نفسه - بشكل مباشر. في المقابل، يكون التفرد العاري قابلاً للرصد.

يُعدّ الوجود النظري للنقاط الشاذة العارية ذا أهمية بالغة، إذ يعني وجودها إمكانية رصد انهيار جسم ما إلى كثافة لانهائية . كما أنه سيُثير إشكاليات جوهرية في النظرية النسبية العامة، لأنها لا تستطيع التنبؤ بتطور الزمكان قرب النقطة الشاذة. أما في الثقوب السوداء العامة، فلا يُشكّل هذا الأمر مشكلة، إذ لا يستطيع مراقب خارجي رصد الزمكان داخل أفق الحدث.

لم تُرصد حالات التفرد العارية في الطبيعة. تشير الرصدات الفلكية للثقوب السوداء إلى أن معدل دورانها يقل عن الحد الأدنى اللازم لتكوين حالة تفرد عارية (معامل الدوران 1). يُعدّ GRS 1915+105 الأقرب إلى هذا الحد، بمعامل دوران يتراوح بين 0.82 و1.00. [ 2 ] ويُلمّح إلى أن GRO J1655−40 قد يكون حالة تفرد عارية. [ 3 ]

وفقًا لفرضية الرقابة الكونية ، قد لا تكون التفردات الجاذبية قابلة للملاحظة. أما إذا كانت نظرية الجاذبية الكمومية الحلقية صحيحة، فقد تكون التفردات العارية ممكنة في الطبيعة.

التكوين المتوقع

عندما يتعرض نجم ضخم لانهيار جاذبي هائل، فإن النتيجة النهائية لهذا الانهيار المستمر قد تتجلى إما في صورة ثقب أسود أو في صورة تفرد عارٍ. وينطبق هذا على نطاق واسع من السيناريوهات الممكنة فيزيائيًا التي تسمح بها النسبية العامة. يوضح نموذج أوبنهايمر-سنايدر-دات (OSD) انهيار سحابة كروية مكونة من غبار متجانس (مادة عديمة الضغط). [ 4 ] [ 5 ] في هذا السيناريو، تتقارب جميع المادة في تفرد الزمكان في آن واحد بالنسبة للزمن المتحرك. والجدير بالذكر أن أفق الحدث يظهر قبل التفرد، مغطيًا إياه فعليًا. من خلال السماح بملف كثافة أولي غير متجانس، يمكن إظهار تغيير كبير في سلوك الأفق. يؤدي هذا إلى نتيجتين محتملتين متميزتين ناتجتين عن انهيار الغبار العادي: تكوين ثقب أسود، يتميز بظهور الأفق قبل التفرد؛ أو ظهور تفرد عارٍ، حيث يتأخر ظهور الأفق. في حالة التفرد العاري، يسمح هذا التأخير للجيوديسيات الصفرية أو أشعة الضوء بالهروب من التفرد المركزي، حيث تتباعد الكثافة والانحناءات، لتصل إلى مراقبين بعيدين. [ 6 ] [ 7 ] [ 8 ] عند استكشاف سيناريوهات انهيار أكثر واقعية، يتمثل أحد السبل في دمج الضغوط في النموذج. وقد خضعت دراسة الانهيار الجذبي مع الضغوط غير الصفرية ونماذج مختلفة، بما في ذلك معادلة حالة واقعية تحدد العلاقة المحددة بين الكثافة والضغط داخل السحابة، لفحص وبحث دقيقين من قبل العديد من الباحثين على مر السنين. [ 9 ] وتؤدي جميعها إما إلى ثقب أسود أو تفرد عارٍ، وذلك اعتمادًا على البيانات الأولية.

انطلاقًا من مفاهيم مستوحاة من الثقوب السوداء الدوارة ، يتضح أن التفرد، الذي يدور بسرعة فائقة، يمكن أن يتحول إلى جسم حلقي الشكل. وينتج عن ذلك أفقان للحدث، بالإضافة إلى مجال إرجوسفير ، يتقاربان مع ازدياد سرعة دوران التفرد. وعندما يندمج أفقا الحدث الخارجي والداخلي، يتقلصان باتجاه التفرد الدوار، مما يؤدي في النهاية إلى كشفه لبقية الكون.

قد تنشأ نقطة تفرد تدور بسرعة كافية نتيجة انهيار الغبار أو انفجار مستعر أعظم لنجم سريع الدوران. وقد أُجريت دراسات على النجوم النابضة [ 10 ] وبعض عمليات المحاكاة الحاسوبية، مثل تلك التي أجراها ماثيو تشوبتويك عام 1997. [ 11 ] ومن المثير للاهتمام، أنه تم الإبلاغ مؤخرًا عن إمكانية تحول بعض الأقزام البيضاء الدوارة إلى نقاط تفرد عارية دوارة أو ثقوب سوداء ذات نطاق واسع من قيم الكتلة القريبة من كتلة الشمس أو دونها، وذلك عن طريق التقاط جسيمات المادة المظلمة غير المتماثلة. [ 12 ] [ 13 ] وبالمثل، يمكن أيضًا تحويل النجوم النيوترونية الدوارة إلى نقاط تفرد عارية بطيئة الدوران ذات كتلة قريبة من كتلة الشمس عن طريق التقاط جسيمات المادة المظلمة غير المتماثلة، إذا أمكن نمذجة سحابة جسيمات المادة المظلمة المتراكمة في لب النجم النيوتروني كسائل غير متجانس . [ 14 ] بشكل عام، يمكن استخدام ترنح الجيروسكوب وترنح مدارات المادة الساقطة في ثقب أسود دوار أو نقطة تفرد عارية للتمييز بين هذه الأجسام الغريبة . [ 15 ] [ 16 ]

أثبت عالم الرياضيات ديمتريوس كريستودولو ، الحائز على جائزة شو ، أنه خلافًا لما كان متوقعًا، يمكن أن تحدث حالات شاذة غير مخفية داخل الثقب الأسود. [ 17 ] ومع ذلك، فقد أثبت لاحقًا أن هذه "الحالات الشاذة المكشوفة" غير مستقرة. [ 18 ]

المقاييس

صورة مُلتقطة بتقنية تتبع الأشعة لنقطة تفرد افتراضية عارية أمام خلفية مجرة ​​درب التبانة . معلمات نقطة التفرد هي M=1، a²+Q²=2M². تُرى نقطة التفرد من مستواها الاستوائي بزاوية θ=90° (من حافتها).
مقارنة مع ثقب أسود متطرف ذي كتلة M=1، a²+Q²=1M²

توجد آفاق حدث متلاشية في مقياس كير ، وهو عبارة عن ثقب أسود دوار في الفراغ. تحديدًا، إذا كان الزخم الزاوي مرتفعًا بدرجة كافية، فقد تختفي آفاق الحدث. بتحويل مقياس كير إلى إحداثيات بوير-ليندكويست ، يمكن إثبات [ 19 ] أنر{\displaystyle r}إحداثيات أفق الحدث (وهي ليست نصف القطر) هي ر±=μ±(μ2-أ2)1/2،{\displaystyle r_{\pm }=\mu \pm (\mu ^{2}-a^{2})^{1/2},} أينμ=جيم/ج2{\displaystyle \mu =GM/c^{2}}، وأ=ج/مج{\displaystyle a=J/Mc}في هذه الحالة، تعني عبارة "اختفاء آفاق الحدث" أن الحلول معقدة بالنسبة لـر±{\displaystyle r_{\pm }}، أوμ2<أ2{\displaystyle \mu ^{2}<a^{2}}ومع ذلك، فإن هذا يتوافق مع حالة يكون فيهاج{\displaystyle J}يتجاوزجيم2/ج{\displaystyle GM^{2}/c}(أو بوحدات بلانك ،ج>م2{\displaystyle J>M^{2}}) ، أي أن الدوران يتجاوز ما يُنظر إليه عادةً على أنه الحد الأعلى لقيمه الممكنة فيزيائيًا.

يمكن أيضًا ملاحظة اختفاء آفاق الحدث باستخدام هندسة رايسنر-نوردستروم للثقب الأسود المشحون. في هذا المقياس، يمكن إثبات [ 20 ] أن الآفاق تحدث عند ر±=μ±(μ2-q2)1/2،{\displaystyle r_{\pm }=\mu \pm (\mu ^{2}-q^{2})^{1/2},} أينμ=جيم/ج2{\displaystyle \mu =GM/c^{2}}، وq2=جيسؤال2/(4πε0ج4){\displaystyle q^{2}=GQ^{2}/(4\pi \varepsilon _{0}c^{4})}من بين الحالات الثلاث المحتملة للقيم النسبية لـμ{\displaystyle \mu }وq{\displaystyle q}، الحالة التيμ2<q2{\displaystyle \mu ^{2}<q^{2}}يسبب كلا الأمرينر±{\displaystyle r_{\pm }}أن يكون معقدًا. هذا يعني أن المقياس منتظم لجميع القيم الموجبة لـر{\displaystyle r}أو بعبارة أخرى، لا يوجد أفق حدث للنقطة الشاذة. ومع ذلك، يتوافق هذا مع حالة حيثسؤال/4πε0{\displaystyle Q/{\sqrt {4\pi \varepsilon _{0}}}}يتجاوزمجي{\displaystyle M{\sqrt {G}}}(أو بوحدات بلانك،سؤال>م{\displaystyle Q>M}) ، أي أن الشحنة تتجاوز ما يُنظر إليه عادةً على أنه الحد الأعلى لقيمها الممكنة فيزيائيًا.

انظر إلى مقياس كير-نيومان لحالة التفرد الحلقي المشحون الدوار.

الأنواع

التفردات العارية على الصعيدين العالمي والمحلي

تُعد الحلقة المتفردة لثقب كير الأسود مثالاً على التفرد العاري محليًا.

يمكن أن تكون النقاط الشاذة العارية إما عارية كليًا أو محلية. النقطة الشاذة العارية كليًا مرئية من اللانهاية، بينما النقطة الشاذة العارية محليًا غير مرئية لأنها مخفية خلف أفق. [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ] بعبارة أخرى، يمكن أن يكون للنقطة الشاذة العارية كليًا تأثيرات سببية على المناطق التقاربية للزمكان، بينما لا تؤثر النقطة الشاذة العارية محليًا إلا على منطقة محدودة. [ 24 ] تُعدّ النقاط الشاذة العارية كليًا ومحليًا محور فرضيتي الرقابة الكونية الضعيفة والقوية لبنروز على التوالي، واللتان تفترضان عدم وجود مثل هذه النقاط الشاذة. [ 21 ] في عام 2017، تحقق عالما الرياضيات ميخاليس دافيرموس وجوناثان لوك رياضياً من أن الزمكان يمتد إلى ما وراء أفق كوشي الداخلي للثقب الأسود، والذي تقع خلفه نقطة تفرد محلية عارية من نوع BKL ، مما قدم مثالاً مضاداً للنسخة القوية من فرضية الرقابة الكونية من خلال إثبات شرط عام رياضياً يمكن في ظله أن تتشكل نقطة تفرد محلية عارية. [ 25 ]

نقاط تفرد عارية قوية وضعيفة

يمكن أن تكون النقاط الشاذة العارية قوية أو ضعيفة. النقطة الشاذة ضعيفة العارية محصورة داخل كرة فوتونية واحدة على الأقل ، بينما النقطة الشاذة قوية العارية ليست كذلك. تُحدد قوة النقطة الشاذة العارية بنسبة شحنتها العددية إلى كتلتها .0<q/م<3{\displaystyle 0<q/M<{\sqrt {3}}}، أينq{\displaystyle q}هي شحنة التفرد وم{\displaystyle M}كتلتها، التفرد عارٍ بشكل ضعيف. عندماq/م>3{\displaystyle q/M>{\sqrt {3}}}تكون النقطة المتفردة عارية تمامًا. عندماq/م=3{\displaystyle q/M={\sqrt {3}}}[ 26 ] ، تكون النقطة المتفردة عارية بقوة هامشية ولها خصائص مشابهة للنقطة المتفردة العارية بشكل ضعيف.

يُعرَّض الضوء بشكل مختلف بالقرب من نقطة تفرد ضعيفة مقارنةً بنقطة تفرد قوية. على غرار ثقب شوارزشيلد الأسود، يدور الضوء حول نقطة التفرد الضعيفة حول كرة الفوتونات عدة مرات، مُولِّدًا العديد من الصور النسبية حولها. من ناحية أخرى، لا تُولِّد نقطة التفرد القوية، لعدم احتوائها على كرة فوتونات، أي صور نسبية مُعرَّضة. بالإضافة إلى ذلك، وكما هو الحال في ثقب شوارزشيلد الأسود، تحتوي نقطة التفرد الضعيفة على حلقة أينشتاين واحدة ولا تحتوي على منحنى حرج شعاعي، بينما تحتوي نقطة التفرد القوية على صفر أو حلقتين من حلقات أينشتاين، ولديها منحنى حرج شعاعي. [ 27 ] [ 28 ]

الآثار

قد تسمح نقطة التفرد العارية للعلماء برصد مادة ذات كثافة لانهائية، وهو أمر مستحيل في الظروف العادية وفقًا لفرضية الرقابة الكونية. أي أنه بدون أفق حدث من أي نوع، يمكن لنقاط التفرد العارية أن تُصدر ضوءًا بالفعل. [ 29 ]

فرضية الرقابة الكونية

تنص فرضية الرقابة الكونية على أن كل نقطة تفرد جاذبي ستبقى مخفية خلف أفق حدثها. وتتوافق أحداث مرصد ليغو ، بما في ذلك GW150914 ، مع هذه التوقعات. ورغم أن وجود نقطة تفرد كان سيؤدي إلى ظهور شذوذات في البيانات، إلا أن طبيعة هذه الشذوذات لا تزال مجهولة. [ 30 ]

تشير بعض الأبحاث إلى أنه إذا كانت نظرية الجاذبية الكمومية الحلقية صحيحة، فقد توجد حالات تفرد عارية في الطبيعة، [ 31 ] [ 32 ] [ 33 ] مما يعني أن فرضية الرقابة الكونية غير صحيحة. كما أشارت حسابات عددية [ 34 ] وبعض الحجج الأخرى [ 35 ] إلى هذا الاحتمال.

في الخيال

انظر أيضاً

مراجع

  1. جوشي، بانكاج س. (1996). الجوانب العالمية في الجاذبية وعلم الكونيات . سلسلة دولية من الدراسات في الفيزياء (الطبعة الأولى، غلاف ورقي (مع تصحيحات)  ). أكسفورد: مطبعة كلارندون. ISBN 978-0-19-850079-7.
  2. جينا بيرن (20 نوفمبر 2006). "تجاوز الحدود: دوران الثقب الأسود بمعدل هائل" . space.com . تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 نوفمبر 2017 .
  3. تشاكرابورتي، سي.؛ بهاتاشاريا، إس. (28-08-2018). "هل يوجد قطب مغناطيسي جاذبي؟ دليل من نظام ثنائي للأشعة السينية لثقب أسود" . مجلة Physical Review D. 98 ( 4) 043021. arXiv : 1712.01156 . Bibcode : 2018PhRvD..98d3021C . doi : 10.1103/PhysRevD.98.043021 .
  4. أوبنهايمر، الابن؛ سنايدر، هـ. (1939-09-01). "حول الانكماش الجاذبي المستمر" . مجلة Physical Review . 56 (5): 455-459 . Bibcode : 1939PhRv...56..455O . doi : 10.1103/PhysRev.56.455 .
  5. ^ دات ، ب. (01/05/1938). "Über eine Klasse von Lösungen der Gravitationsgleichungen der Relativität". Zeitschrift für Physik (باللغة الألمانية). 108 (5): 314– 321. بيب كود : 1938ZPhy..108..314D . دوى : 10.1007/BF01374951 . ISSN 0044-3328 . 
  6. ووه، ب.؛ ليك، كايل (15 أغسطس 1988). "قوة التفردات المُركِّزة على الغلاف في فضاءات تولمان ذاتية التشابه المنهارة ذاتيًا والمحدودة بشكل هامشي" . مجلة Physical Review D. 38 ( 4): 1315-1316 . Bibcode : 1988PhRvD..38.1315W . doi : 10.1103/PhysRevD.38.1315 . PMID 9959270 . 
  7. ووه، ب.؛ ليك، كايل (15-09-1989). "التفردات ذات التركيز القشري في الزمكانات المتشابهة ذاتيًا والمتناظرة كرويًا" . مجلة Physical Review D. 40 ( 6): 2137-2139 . Bibcode : 1989PhRvD..40.2137W . doi : 10.1103/PhysRevD.40.2137 . PMID 10012048 . 
  8. جوشي، ب.س.؛ دويفيدي، إ.هـ. (15-06-1993). "التفردات العارية في انهيار سحابة غبار تولمان-بوندي غير المتجانسة ذات التناظر الكروي" . مجلة Physical Review D. 47 ( 12): 5357–5369 . arXiv : gr-qc/9303037 . Bibcode : 1993PhRvD..47.5357J . doi : 10.1103/PhysRevD.47.5357 . PMID 10015558 . 
  9. تشمل الأمثلة ما يلي:
  10. كرو، بيك (23 مايو 2017). "يتوقع الفيزيائيون أن التفردات العارية يمكن أن توجد بالفعل في كون ثلاثي الأبعاد" . ساينس أليرت . تم الاسترجاع في 2 سبتمبر 2020 .
  11. غارفينكل، ديفيد (1997). "قياس تشوبتويك وثبات مقياس معادلة أينشتاين". مجلة الفيزياء ، المجلد 56 (6): R3169– R3173. arXiv : gr-qc/9612015 . Bibcode : 1997PhRvD..56.3169G . doi : 10.1103/PhysRevD.56.R3169 .
  12. تشاكرابورتي، سي.؛ بهاتاشاريا، إس. (2024-06-05). "الثقوب السوداء والنقاط الشاذة العارية ذات الكتلة القريبة من كتلة الشمس ودونها، والناتجة عن تحول الأقزام البيضاء" . مجلة علم الكونيات وفيزياء الجسيمات الفلكية . 2024 (6): 007. arXiv : 2401.08462 . Bibcode : 2024JCAP...06..007C . doi : 10.1088/1475-7516/2024/06/007 .
  13. أدارشا، هـ. أ.؛ تشاكرابورتي، س.؛ بهاتاشاريا، س. (15 مايو 2025). "التراكم داخل الأجرام الفلكية: تأثيرات الدوران واللزوجة" . مجلة Physical Review D. 111 ( 10) 103033. arXiv : 2504.21843 . Bibcode : 2025PhRvD.111j3033A . doi : 10.1103/PhysRevD.111.103033 .
  14. تشاكرابورتي، سي.؛ بهاتاشاريا، إس.؛ جوشي، بي إس (22-07-2024). "التفردات العارية منخفضة الكتلة الناتجة عن انهيار النواة المظلمة" . مجلة علم الكونيات وفيزياء الجسيمات الفلكية . 2024 (7): 053. arXiv : 2405.08758 . Bibcode : 2024JCAP...07..053C . doi : 10.1088/1475-7516/2024/07/053 .
  15. تشاكرابورتي، سي.؛ كوتشرلاكوتا، ب.؛ جوشي، ب.س. (2017-02-06). "الترنح الدوراني في ثقب أسود وزمكانات التفرد العارية" . مجلة Physical Review D. 95 ( 4) 044006. arXiv : 1605.00600 . Bibcode : 2017PhRvD..95d4006C . doi : 10.1103/PhysRevD.95.044006 .
  16. تشاكرابورتي، سي.؛ كوتشرلاكوتا، ب.؛ باتيل، م.؛ بهاتاشاريا، س.؛ جوشي، ب.س.؛ كرولاك، أ. (12 أبريل 2017). "تمييز التفردات العارية لكير والثقوب السوداء باستخدام ترنح الدوران لجيروسكوب اختباري في مجالات جاذبية قوية" . مجلة Physical Review D. 95 ( 8) 084024. arXiv : 1611.08808 . Bibcode : 2017PhRvD..95h4024C . doi : 10.1103/PhysRevD.95.084024 .
  17. د. كريستودولو (1994). "أمثلة على تكوّن التفردات العارية في الانهيار الجذبي لحقل قياسي". حوليات الرياضيات 140 ( 3): 607-653 . doi : 10.2307/2118619 . JSTOR 2118619 . 
  18. د. كريستودولو (1999). "عدم استقرار التفردات العارية في الانهيار الجذبي لحقل قياسي". حوليات الرياضيات 149 ( 1): 183-217 . arXiv : math/9901147 . doi : 10.2307 / 121023 . JSTOR 121023. S2CID 8930550 .  
  19. هوبسون وآخرون، النسبية العامة: مقدمة للفيزيائيين ، مطبعة جامعة كامبريدج 2007، ص 300-305
  20. هوبسون وآخرون، النسبية العامة: مقدمة للفيزيائيين ، مطبعة جامعة كامبريدج 2007، ص 320-325
  21. هارادا ، توموهيرو (2004). "الانهيار الجاذبي والتفردات العارية". برامانا . 63 (4): 741-753 . arXiv : gr-qc/0407109 . Bibcode : 2004Prama..63..741H . doi : 10.1007 /BF02705196 .
  22. موهاجان، هارادان كومار (2017). "طبيعة التفرد العاري في علم الكونيات" . مجلة الهندسة الدولية . 5 : 9. doi : 10.18034/ei.v5i1.976 .
  23. كلارك، سي جيه إس (1984). "التفردات العارية وانتهاكات السببية" . الفيزياء الفلكية النسبية وعلم الكونيات . 1. رمز Bibcode : 1984rac..conf..111C . تاريخ الاسترجاع: 27 يوليو 2025 .
  24. جوشي، ب.س.؛ دويفيدي، إ.هـ. (1992). "بنية التفرد العاري في الانهيار الجذبي المتشابه ذاتيًا". اتصالات في الفيزياء الرياضية . 146 (2): 333-342 . Bibcode : 1992CMaPh.146..333J . doi : 10.1007/BF02102631 .
  25. دافرموس، ميخاليس؛ لوك، جوناثان (2017). "باطن الثقوب السوداء الفراغية الديناميكية I: استقرار <C> 0 لأفق كير كوشي". arXiv : 1710.01722 [ gr-qc ].
  26. غيولتشيف، غالين؛ كونز، جوتا؛ نيدكوفا، بيتيا؛ فيتسوف، تسفيتان؛ يازادجيف، ستويتشو (2020). "البصمات الرصدية للتفردات العارية القوية: صورة قرص التراكم الرقيق" . المجلة الأوروبية للفيزياء ج . 80 (11) 1017. arXiv : 2003.06943 . Bibcode : 2020EPJC...80.1017G . doi : 10.1140/epjc/s10052-020-08575-7 .
  27. حسين، محمد خالد؛ تاكيزاوا، كيتا؛ إسلام، أنيكول؛ داس، شيام؛ رحمان، فاروق (2024). "الانحراف الجاذبي لجسم ضخم حول نقطة تفرد عارية" . الفيزياء النووية ب . 1005 116598. Bibcode : 2024NuPhB100516598H . doi : 10.1016/j.nuclphysb.2024.116598 .
  28. فيربادرا، ك.س.؛ إليس، ج.ف.ر. (2002). "العدسة الجاذبية بواسطة الثقوب السوداء العارية". مجلة Physical Review D. 65 ( 10) 103004. Bibcode : 2002PhRvD..65j3004V . doi : 10.1103/PhysRevD.65.103004 .
  29. باترسبي، ستيفن (1 أكتوبر 2007). "هل توجد 'نقطة تفرد عارية' كامنة في مجرتنا؟" . مجلة نيو ساينتست . تم الاطلاع عليه بتاريخ 6 مارس 2008 .
  30. بريتوريوس، فرانس (31 مايو 2016). "وجهة نظر: النسبية تخضع لتدقيق شامل من مرصد ليغو" . الفيزياء . 9 : 52. doi : 10.1103/Physics.9.52 .
  31. م. بوجوالد، ليفينج ريف. ريل. 8، (2005)، 11. مؤرشف بتاريخ 21-12-2015 في أرشيف الإنترنت (Wayback Machine) .
  32. ^ جوسوامي، ريتوبارنو. جوشي، بانكاج س. (2007-10-22). “انهيار الجاذبية الكروية في الأبعاد N”. المراجعة البدنية د . 76 (8) 084026. أرخايف : gr-qc/0608136 . بيب كود : 2007PhRvD..76h4026G . دوى : 10.1103/physrevd.76.084026 . ISSN 1550-7998 . S2CID 119441682 .  
  33. غوسوامي، ريتوبارنو؛ جوشي، بانكاج س.؛ سينغ، بارامبريت (27 يناير 2006). "التبخر الكمي لتفرد عارٍ". رسائل المراجعة الفيزيائية . 96 (3) 031302. arXiv : gr-qc/0506129 . Bibcode : 2006PhRvL..96c1302G . doi : 10.1103/physrevlett.96.031302 . ISSN 0031-9007 . PMID 16486681. S2CID 19851285 .   
  34. إيردلي، دوغلاس م.؛ سمارت، لاري (15 أبريل 1979). "دوال الزمن في النسبية العددية: انهيار الغبار المرتبط بشكل هامشي". مجلة Physical Review D ، المجلد 19 ، العدد 8. الجمعية الفيزيائية الأمريكية (APS): 2239-2259 . رمز Bibcode : 1979PhRvD..19.2239E . doi : 10.1103/physrevd.19.2239 . ISSN 0556-2821 . 
  35. كرولاك، أندريه (1999). "طبيعة التفردات في الانهيار الجذبي" . ملحق التقدم في الفيزياء النظرية . 136 : 45-56 . arXiv : gr-qc/9910108 . Bibcode : 1999PThPS.136...45K . doi : 10.1143/ptps.136.45 . ISSN 0375-9687 . 

للمزيد من القراءة