الطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية المتطرفة

📅 آخر تحديث: ٢٥ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٥ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 28 صور
الموسوعة الحرة

تعد الطباعة الضوئية فوق البنفسجية المتطرفة ( EUVL ، والمعروفة أيضًا باسم EUV ) تقنية تستخدم في صناعة أشباه الموصلات لتصنيع الدوائر المتكاملة (ICs). وهي نوع من الطباعة الضوئية التي تستخدم ضوء الأشعة فوق البنفسجية المتطرفة (EUV) بطول موجة 13.5 نانومتر من بلازما القصدير (Sn) النبضية بالليزر لإنشاء أنماط معقدة على ركائز أشباه الموصلات.

اعتبارًا من عام 2023 ، أصبحت ASML Holding الشركة الوحيدة التي تنتج وتبيع أنظمة EUV لإنتاج الرقائق، وتستهدف عقد عملية 5 نانومتر (nm) و 3 نانومتر .

تبلغ أطوال موجات EUV المستخدمة في EUVL حوالي 13.5  نانومتر (nm)، باستخدام بلازما قطرات القصدير (Sn) النبضية بالليزر لإنتاج نمط باستخدام قناع ضوئي عاكس لفضح ركيزة مغطاة بمقاوم ضوئي . تعطي أيونات القصدير في الحالات الأيونية من Sn IX إلى Sn XIV قمم طيف انبعاث الفوتون حول 13.5 نانومتر من انتقالات الحالة الأيونية 4p 6 4d n – 4p 5 4d n +1 + 4d n −1 4f. [1]

آلية تكوين الصورة في الطباعة باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى.
 فاصل زجاجي  متعدد الطبقات من مادة السيليكون وعواكس الموليبدينوم من الأشعة فوق البنفسجية القصوى
  الممتص
  إشعاع EUV
  يقاوم
  الركيزة
  الالكترونات الثانوية
طبقة EUV متعددة الطبقات وممتصة تشكل نمط قناع لتصوير خط. يتم امتصاص إشعاع EUV المنعكس من نمط القناع في المقاومة والركيزة، مما ينتج عنه إلكترونات ضوئية وإلكترونات ثانوية. تزيد هذه الإلكترونات من مدى التفاعلات الكيميائية في المقاومة. يتم فرض نمط إلكتروني ثانوي عشوائي بطبيعته على الصورة الضوئية. يؤدي التعرض غير المرغوب فيه للإلكترون الثانوي إلى فقدان الدقة وخشونة حافة الخط الملحوظة وتباين عرض الخط.

التاريخ والتأثير الاقتصادي

في ستينيات القرن العشرين، تم استخدام الضوء المرئي في إنتاج الدوائر المتكاملة، مع أطوال موجية صغيرة تصل إلى 435  نانومتر ( خط زئبقي "g" ).

وفي وقت لاحق، تم استخدام الأشعة فوق البنفسجية (UV)، في البداية بطول موجي 365 نانومتر (خط الزئبق "i")، ثم بأطوال موجية إكسيمر، أولًا 248 نانومتر ( ليزر فلوريد الكريبتون )، ثم 193 نانومتر ( ليزر فلوريد الأرجون )، والذي أطلق عليه اسم الأشعة فوق البنفسجية العميقة.

كانت الخطوة التالية، والتي كانت أصغر حجمًا، تسمى الأشعة فوق البنفسجية الشديدة، أو EUV. وقد اعتبر الكثيرون أن تقنية الأشعة فوق البنفسجية الشديدة مستحيلة.

يمتص الزجاج والهواء ضوء الأشعة فوق البنفسجية القصوى، لذا فبدلاً من استخدام العدسات لتركيز أشعة الضوء كما كان يحدث سابقًا، ستكون هناك حاجة إلى المرايا في الفراغ. كما كان الإنتاج الموثوق للأشعة فوق البنفسجية القصوى مشكلة أيضًا. ثم توقف المنتجون الرائدون للمحركات المتدرجة كانون ونيكون عن التطوير، وتوقع البعض نهاية قانون مور . [ بحاجة لمصدر ]

في عام 1991، نشر العلماء في مختبرات بيل ورقة بحثية توضح إمكانية استخدام طول موجي 13.8 نانومتر لما يسمى بالطباعة الحجرية الإسقاطية للأشعة السينية الناعمة. [2]

لمعالجة تحدي الطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية القصوى، تم تمويل الباحثين في مختبر لورانس ليفرمور الوطني ومختبر لورانس بيركلي الوطني ومختبرات ساندي الوطنية في التسعينيات لإجراء أبحاث أساسية حول العقبات الفنية. تم نشر نتائج هذا الجهد الناجح من خلال اتفاقية البحث والتطوير التعاوني للشراكة بين القطاعين العام والخاص (CRADA) مع الملكية الكاملة للاختراع والحقوق من قبل حكومة الولايات المتحدة، ولكن تم ترخيصها وتوزيعها بموجب موافقة وزارة الطاقة والكونجرس. [3] تتألف اتفاقية البحث والتطوير التعاوني من اتحاد من الشركات الخاصة والمختبرات، والتي تجلت ككيان يسمى شركة الأشعة فوق البنفسجية القصوى المحدودة (EUV LLC). [4]

سعت كل من شركة إنتل وكانون ونيكون (الرائدة في هذا المجال في ذلك الوقت)، بالإضافة إلى الشركة الهولندية ASML ومجموعة وادي السيليكون (SVG)، إلى الحصول على ترخيص. رفض الكونجرس [ بحاجة لمصدر ] منح الشركات اليابانية الإذن اللازم، حيث كان يُنظر إليها على أنها منافسون تقنيون أقوياء في ذلك الوقت ولا ينبغي لها الاستفادة من الأبحاث الممولة من دافعي الضرائب على حساب الشركات الأمريكية. [5] في عام 2001، استحوذت ASML على SVG، مما جعل ASML المستفيد الوحيد من التكنولوجيا الحاسمة. [6]

بحلول عام 2018، نجحت ASML في نشر الملكية الفكرية من EUV-LLC بعد عدة عقود من البحث التنموي، مع دمج EUCLIDES (نظام تطوير التصوير الضوئي بالأشعة فوق البنفسجية المتطرفة) الممول من أوروبا والشريك القديم ZEISS، الشركة الألمانية المصنعة للبصريات ومورد مصدر الضوء السنكروتروني Oxford Instruments. دفع هذا مجلة MIT Technology Review إلى تسميتها "الآلة التي أنقذت قانون مور". [7] أنتج النموذج الأولي الأول في عام 2006 رقاقة واحدة في 23 ساعة. اعتبارًا من عام 2022، ينتج الماسح الضوئي ما يصل إلى 200 رقاقة في الساعة. يستخدم الماسح الضوئي بصريات Zeiss، والتي تطلق عليها تلك الشركة "المرايا الأكثر دقة في العالم"، والتي يتم إنتاجها عن طريق تحديد العيوب ثم استبعاد الجزيئات الفردية بتقنيات مثل تحديد شعاع الأيونات. [8]

وقد جعل هذا شركة ASML الصغيرة ذات يوم رائدة العالم في إنتاج الماسحات الضوئية ومحتكرة في هذه التكنولوجيا المتطورة وأسفر عن رقم أعمال قياسي بلغ 18.6 مليار يورو في عام 2021، مما أدى إلى تقزيم منافسيها Canon وNikon، الذين تم حرمانهم من الوصول إلى الملكية الفكرية. ولأنها تقنية رئيسية للتطوير في العديد من المجالات، فقد ضغطت الجهة المرخصة في الولايات المتحدة على السلطات الهولندية لعدم بيع هذه الآلات إلى الصين . وقد اتبعت ASML إرشادات ضوابط التصدير الهولندية وحتى إشعار آخر لن يكون لها سلطة شحن الآلات إلى الصين. [9]

إلى جانب الأنماط المتعددة ، مهدت تقنية EUV الطريق أمام زيادة كثافة الترانزستورات، مما يسمح بإنتاج معالجات ذات أداء أعلى. كما تتطلب الترانزستورات الأصغر حجمًا طاقة أقل للتشغيل، مما يؤدي إلى إلكترونيات أكثر كفاءة في استخدام الطاقة.

توقعات نمو السوق

وفقًا لتقرير صادر عن Pragma Market Research، [10] من المتوقع أن ينمو سوق الطباعة فوق البنفسجية القصوى (EUV) العالمي من 8,957.8 مليون دولار أمريكي في عام 2024 إلى 17,350 مليون دولار أمريكي بحلول عام 2030، بمعدل نمو سنوي مركب (CAGR) يبلغ 11.7٪. يعكس هذا النمو الكبير الطلب المتزايد على الإلكترونيات المصغرة في مختلف القطاعات، بما في ذلك الهواتف الذكية والذكاء الاصطناعي والحوسبة عالية الأداء .

مخرجات أداة التصنيع

متطلبات محركات EUV، مع الأخذ في الاعتبار عدد الطبقات في التصميم التي تتطلب EUV، وعدد الآلات، والإنتاجية المطلوبة للمصنع، على افتراض تشغيل 24 ساعة في اليوم. [11]

عدد الطبقات
التي تتطلب EUV 		متوسط ​​سرعة المحرك
بالرقائق في الساعة 		عدد
آلات EUV 		رقاقة
شهريا
0 5 62.5 0 5 45000
10 62.5 10 45000
15 62.5 15 45000
15 62.5 30 90000
20 62.5 40 90000
25 62.5 50 90000

أقنعة

تعمل أقنعة الأشعة فوق البنفسجية القصوى عن طريق عكس الضوء، [12] والذي يتحقق باستخدام طبقات متناوبة متعددة من الموليبدينوم والسيليكون . وهذا على النقيض من أقنعة الأشعة فوق البنفسجية القصوى التقليدية التي تعمل عن طريق حجب الضوء باستخدام طبقة كروم واحدة على ركيزة كوارتز. يتكون قناع الأشعة فوق البنفسجية القصوى من 40-50 [ 13] طبقة متناوبة من السيليكون والموليبدينوم؛ [14] وهي طبقة متعددة تعمل على عكس الضوء فوق البنفسجي الشديد من خلال حيود براج ؛ الانعكاسية هي دالة قوية لزاوية السقوط والطول الموجي، حيث تعكس الأطوال الموجية الأطول المزيد من السقوط الطبيعي وتعكس الأطوال الموجية الأقصر المزيد من السقوط الطبيعي. يمكن حماية الطبقة المتعددة بطبقة رقيقة من الروثينيوم تسمى طبقة التغطية. [13] [15] [16] يتم تحديد النمط في طبقة امتصاص تعتمد على التنتالوم فوق طبقة التغطية. [17]

تصنع أقنعة الصور الفارغة بشكل أساسي من قبل شركتين: AGC Inc. و Hoya Corporation . [18] غالبًا ما تستخدم معدات الترسيب بحزمة الأيونات المصنوعة بشكل أساسي من قبل Veeco لترسيب الطبقات المتعددة. [13] يتم تغطية قناع الصور الفارغة بمقاومة ضوئية ، والتي يتم خبزها بعد ذلك (تصلبها) في فرن، وبعد ذلك يتم تحديد النمط على مقاومة الضوء باستخدام الطباعة الحجرية بدون قناع مع شعاع إلكتروني. تسمى هذه الخطوة التعرض. [19] يتم تطوير مقاومة الضوء المكشوفة (إزالتها)، ويتم نقش المناطق غير المحمية. ثم تتم إزالة مقاومة الضوء المتبقية. ثم يتم فحص الأقنعة وإصلاحها لاحقًا باستخدام شعاع إلكتروني . [20] يجب إجراء النقش فقط في الطبقة الماصة [13] وبالتالي هناك حاجة للتمييز بين الغطاء وطبقة الامتصاص، والتي تُعرف باسم انتقائية النقش [21] وهي على عكس النقش في أقنعة الصور التقليدية، والتي تحتوي على طبقة واحدة فقط مهمة لوظيفتها. [22]

أداة

أداة EUVL، مختبر لورانس ليفرمور الوطني

تحتوي أداة EUV (آلة الطباعة الضوئية EUV) على مصدر ضوء بلازما القصدير (Sn) مدفوع بالليزر، وبصريات عاكسة تتألف من مرايا متعددة الطبقات، موجودة داخل محيط غاز الهيدروجين . [23] يستخدم الهيدروجين للحفاظ على مرآة جامع EUV، كأول مرآة تجمع EUV المنبعثة على نطاق كبير في الزاوية (~2π  sr ) من بلازما Sn، في المصدر خالية من رواسب Sn. [24] على وجه التحديد، يعمل غاز الهيدروجين العازل في حجرة أو وعاء مصدر EUV على إبطاء أو ربما دفع أيونات Sn وحطام Sn المسافر نحو جامع EUV (حماية المجمع) وتمكين تفاعل كيميائي لإزالة رواسب Sn على المجمع في شكل غاز (استعادة انعكاس المجمع).

يُعد EUVL انحرافًا كبيرًا عن معيار الطباعة الحجرية فوق البنفسجية العميقة. تمتص جميع المواد إشعاع EUV . وبالتالي، تتطلب الطباعة الحجرية EUV الفراغ. يجب أن تستخدم جميع العناصر البصرية، بما في ذلك قناع الصورة ، طبقات متعددة من الموليبدينوم / السيليكون (Mo / Si) خالية من العيوب (تتكون من 50 طبقة ثنائية من الموليبدينوم / السيليكون، والتي يبلغ حد الانعكاس النظري لها عند 13.5 نانومتر ~ 75٪ [25] ) والتي تعمل على عكس الضوء عن طريق تداخل الموجات بين الطبقات؛ تمتص أي من هذه المرايا حوالي 30٪ من الضوء الساقط، لذا فإن التحكم في درجة حرارة المرآة مهم.

تحتوي أنظمة EUV الحالية على مرآتين مكثفتين متعددتي الطبقات على الأقل ، وست مرايا إسقاط متعددة الطبقات وجسم متعدد الطبقات (قناع). نظرًا لأن المرايا تمتص 96٪ من ضوء EUV، فإن مصدر EUV المثالي يحتاج إلى أن يكون أكثر سطوعًا من سابقاته. ركز تطوير مصدر EUV على البلازما المولدة بواسطة نبضات الليزر أو التفريغ. تتعرض المرآة المسؤولة عن جمع الضوء مباشرة للبلازما وهي عرضة للتلف من الأيونات عالية الطاقة [26] [27] والحطام الآخر [28] مثل قطرات القصدير، والتي تتطلب استبدال مرآة المجمع المكلفة كل عام. [29]

متطلبات الموارد

جدوى خرج 200 واط EUV 90 واط خرج ArF
غمر مزدوج النمط
القدرة الكهربائية (كيلوواط) 532 49
تدفق مياه التبريد (لتر/دقيقة) 1600 75
خطوط الغاز 6 3

إن موارد المرافق المطلوبة أكبر بشكل ملحوظ بالنسبة لـ EUV مقارنة بغمر 193 نانومتر ، حتى مع تعرضين باستخدام الأخير. في ندوة EUV لعام 2009، أفادت شركة Hynix أن كفاءة قابس الحائط كانت ~0.02% لـ EUV، أي للحصول على 200 واط عند التركيز المتوسط ​​لـ 100 رقاقة في الساعة، سيحتاج المرء إلى 1 ميغاواط من طاقة الإدخال، مقارنة بـ 165 كيلوواط لماسح غمر ArF، وحتى في نفس الإنتاجية، كانت بصمة ماسح EUV ~3 أضعاف بصمة ماسح غمر ArF، مما يؤدي إلى فقدان الإنتاجية. [30] بالإضافة إلى ذلك، لحصر حطام الأيونات، قد تكون هناك حاجة إلى مغناطيس فائق التوصيل. [31]

يبلغ وزن أداة EUV النموذجية حوالي 200 طن [32] وتكلف حوالي 180 مليون دولار أمريكي. [33]

تستهلك أدوات EUV ما لا يقل عن 10 أضعاف الطاقة مقارنة بأدوات الغمر. [34]

استهلاك الطاقة لأداة DUV مقابل EUV (تم قياسه في عام 2020)
منصة
المعلمة
 DUV غمر
NXT: 2050i 		EUV NXE:3400C
(30 مللي جول/سم 2 )
استهلاك الطاقة 0.13 ميجاوات 1.31 ميجاوات
كفاءة الطاقة لكل تمريرة رقاقة 0.45 كيلوواط ساعة 9.64 كيلوواط ساعة
معدل الإنتاج،
الرقائق 		كل ساعة 296 136
كل سنة 2,584,200 1,191,360

ملخص الميزات الرئيسية

يوضح الجدول التالي الاختلافات الرئيسية بين أنظمة EUV قيد التطوير وأنظمة غمر ArF المستخدمة على نطاق واسع في الإنتاج اليوم:

الأشعة فوق البنفسجية القصوى غمر ArF
الطول الموجي عرض النطاق الترددي 2% FWHM حوالي 13.5 نانومتر 193 نانومتر
طاقة الفوتون 91–93 إلكترون فولت 6.4 إلكترون فولت
مصدر الضوء بلازما القصدير الناتجة عن اصطدام ليزر ثاني أكسيد الكربون بقطرة قصدير [35] [36] ليزر إكسيمر ArF
عرض النطاق الترددي للطول الموجي 5.9% [37] <0.16% [38]
الإلكترونات الثانوية الناتجة عن الامتصاص نعم لا
بصريات طبقات متعددة عاكسة (تمتص حوالي 40% لكل مرآة) عدسات ناقلة
فتحة رقمية (NA) 0.25: NXE:3100
0.33: NXE:33x0 وNXE:3400B
High NA (0.55): تم تثبيته في Intel في عام 2024 		1.20،
1.35
دقة المواصفات k 1 = الدقة / (الطول الموجي / الفتحة الرقمية) NXE:3100: B 27 نانومتر ( k 1 = 0.50)
NXE: 3300B: 22 نانومتر ( k 1 = 0.54 )،
NXEI3100BJ 18 نانومتر ( k 1 = 0.44) مع إضاءة خارج المحور
NXE: 3350B: 16 نانومتر ( k 1 = 0.39)
NXE:3400B/C، NXE:3600D: 13 نانومتر ( ك 1 = 0.32) 		38 نانومتر ( ك 1 = 0.27)
الوهج 4% [39] <1% [40]
إضاءة الزاوية المركزية 6° خارج المحور على الشبكة على المحور
حجم الحقل 0.25 و0.33 NA : 26 مم × 33 مم
ارتفاع NA: 26 مم × 16.5 مم [41] 		26 مم × 33 مم
التكبير 0.25 و0.33 NA: 4× متماثل
NA مرتفع: 4×/8× متماثل 		4×
محيط الفراغ والهيدروجين الهواء (منطقة الرقاقة المكشوفة تحت الماء)
التحكم في الانحراف (بما في ذلك الحراري) لا أحد نعم، على سبيل المثال، FlexWave [42]
شق الإضاءة على شكل قوس [43] مستطيل [44]
شبكاني نمط على طبقة عاكسة متعددة نمط على الركيزة الناقلة
تحول نمط الرقاقة مع الوضع الرأسي للشبكة نعم (بسبب التأمل)؛ ~1:40 [45] لا
قشرة رقيقة متاح، ولكن به مشاكل نعم
رقائق يوميا (يعتمد على الأداة والجرعة) 1500 6000
عدد الأدوات في الحقل >90 (جميع نماذج الأدوات 0.33 NA) >400

ترجع درجات الدقة المختلفة بين أدوات 0.33 NA إلى خيارات الإضاءة المختلفة. وعلى الرغم من إمكانية وصول البصريات إلى دقة أقل من 20 نانومتر، فإن الإلكترونات الثانوية في المقاومة تحد عمليًا من الدقة إلى حوالي 20 نانومتر (المزيد حول هذا أدناه). [46]

طاقة مصدر الضوء والإنتاجية ووقت التشغيل

معدل إنتاج EUV كدالة للجرعة. معدل إنتاج رقاقة أداة EUV هو في الواقع دالة لجرعة التعرض، لمصدر طاقة ثابت.

لا يمكن للذرات المحايدة أو المادة المكثفة إصدار إشعاع EUV. يجب أن يسبق التأين انبعاث EUV في المادة. لا يمكن الإنتاج الحراري للأيونات الموجبة متعددة الشحنات إلا في بلازما ساخنة كثيفة ، والتي تمتص EUV بقوة. [47] اعتبارًا من عام 2016، فإن مصدر ضوء EUV المعروف هو بلازما قصدير نبضية بالليزر. [48] تمتص الأيونات ضوء EUV الذي تنبعث منه ويمكن تحييدها بسهولة بواسطة الإلكترونات الموجودة في البلازما إلى حالات شحن أقل، والتي تنتج الضوء بشكل أساسي عند أطوال موجية أخرى غير قابلة للاستخدام، مما يؤدي إلى انخفاض كبير في كفاءة توليد الضوء للطباعة الحجرية عند كثافة طاقة بلازما أعلى.

يرتبط معدل الإنتاج بقوة المصدر، مقسومًا على الجرعة. [49] تتطلب الجرعة الأعلى حركة مرحلة أبطأ (معدل إنتاج أقل) إذا لم يكن من الممكن زيادة طاقة النبضة.

تنخفض انعكاسية مجمع EUV بنسبة ~0.1–0.3% لكل مليار نبضة 50 كيلوهرتز (~10% في ~2 أسابيع)، مما يؤدي إلى فقدان وقت التشغيل والإنتاجية، بينما حتى بالنسبة للمليارات القليلة الأولى من النبضات (في غضون يوم واحد)، لا يزال هناك تقلب بنسبة 20% (±10%). [50] قد يكون هذا بسبب تراكم بقايا القصدير المذكورة أعلاه والتي لم يتم تنظيفها تمامًا. [51] [52] من ناحية أخرى، توفر أدوات الطباعة بالغمر التقليدية للأنماط المزدوجة إخراجًا ثابتًا لمدة تصل إلى عام. [53]

في الآونة الأخيرة، يتميز جهاز الإضاءة NXE:3400B بنسبة ملء حدقة العين (PFR) أصغر تصل إلى 20% دون فقدان الإرسال. [54] يتم تعظيم نسبة ملء حدقة العين (PFR) لتصبح أكبر من 0.2 حول درجة معدنية تبلغ 45 نانومتر. [55]

بسبب استخدام مرايا EUV التي تمتص أيضًا ضوء EUV، فإن جزءًا صغيرًا فقط من ضوء المصدر متاح أخيرًا في الرقاقة. هناك 4 مرايا تستخدم لبصريات الإضاءة و6 مرايا لبصريات الإسقاط. قناع EUV أو الشبكة هو في حد ذاته مرآة إضافية. مع 11 انعكاسًا، يتوفر حوالي 2٪ فقط من ضوء مصدر EUV في الرقاقة. [56]

يتم تحديد الإنتاجية من خلال جرعة مقاومة EUV، والتي تعتمد بدورها على الدقة المطلوبة. [57] ومن المتوقع الحفاظ على جرعة 40 مللي جول/سم 2 لإنتاجية كافية. [58]

وقت تشغيل الأداة

يحد مصدر ضوء EUV من وقت تشغيل الأداة إلى جانب الإنتاجية. في فترة أسبوعين، على سبيل المثال، قد يتم جدولة أكثر من سبع ساعات من التوقف، في حين أن إجمالي وقت التوقف الفعلي بما في ذلك المشكلات غير المجدولة قد يتجاوز يومًا بسهولة. [56] خطأ الجرعة الذي يزيد عن 2٪ يبرر توقف الأداة. [56]

توسع معدل إنتاج التعرض للرقاقة بشكل مطرد حتى وصل إلى حوالي 1000 رقاقة يوميًا (لكل نظام) خلال الفترة 2019-2022، [59] [60] مما يشير إلى وقت خمول كبير، وفي نفس الوقت تشغيل >120 رقاقة يوميًا على عدد من طبقات EUV متعددة الأنماط، لرقاقة EUV في المتوسط.

مقارنة بمصادر ضوء الطباعة الحجرية الأخرى

EUV (10–121 نانومتر) هو النطاق الأطول من الأشعة السينية (0.1–10 نانومتر) وأقصر من خط لايمان-ألفا الهيدروجيني .

في حين أن أحدث ليزرات إكسيمر ArF بطول موجة 193 نانومتر توفر شدة 200 واط/سم 2 ، [61] فإن الليزر المستخدم لإنتاج البلازما المولدة للأشعة فوق البنفسجية يحتاج إلى شدة أكبر بكثير، في حدود 10 × 11  واط/سم 2 . [62] لا يتطلب مصدر ضوء غمر ArF المتطور بقوة 120 واط أكثر من 40 كيلو واط من الطاقة الكهربائية، [63] بينما تستهدف مصادر الأشعة فوق البنفسجية أن تتجاوز 40 كيلو واط. [64]

الهدف من الطاقة الضوئية لطباعة EUV هو 250 واط على الأقل، بينما بالنسبة لمصادر الطباعة الحجرية التقليدية الأخرى، فهي أقل بكثير. [56] على سبيل المثال، تستهدف مصادر ضوء الطباعة الحجرية الانغماسية 90 واط، ومصادر ArF الجافة 45 واط، ومصادر KrF 40 واط. ومن المتوقع أن تتطلب مصادر EUV عالية NA 500 واط على الأقل. [56]

القضايا البصرية الخاصة بـ EUV

البصريات العاكسة

فرق التركيز بين EUV وHV. يتم التركيز على ميزات نمط القناع (الشبكة) الأفقي (H) والرأسي (V) بشكل مختلف في أنظمة EUV البصرية. كما أن الفتحة الرقمية (NA) تحدث فرقًا أيضًا.

إن أحد الجوانب الأساسية لأدوات EUVL، الناتجة عن استخدام البصريات العاكسة، هو الإضاءة خارج المحور (بزاوية 6 درجات، في اتجاهات مختلفة في مواضع مختلفة داخل شق الإضاءة) [65] على قناع متعدد الطبقات (شبكة). يؤدي هذا إلى تأثيرات التظليل مما يؤدي إلى عدم التماثل في نمط الانعراج الذي يؤدي إلى تدهور دقة النمط بطرق مختلفة كما هو موضح أدناه. [66] [67] على سبيل المثال، سيبدو أحد الجانبين (خلف الظل) أكثر سطوعًا من الآخر (داخل الظل). [68]

يختلف سلوك أشعة الضوء داخل مستوى الانعكاس (التي تؤثر على الخطوط الأفقية) عن سلوك أشعة الضوء خارج مستوى الانعكاس (التي تؤثر على الخطوط الرأسية). [69] والأكثر وضوحًا هو أن الخطوط الأفقية والرأسية ذات الحجم المتطابق على قناع EUV مطبوعة بأحجام مختلفة على الرقاقة.

الفرق بين شريطين من القرص المضغوط والتركيز. يختلف الفرق بين عرضي خطين أفقيين متجاورين كدالة للتركيز.

يؤدي الجمع بين عدم التماثل خارج المحور وتأثير تظليل القناع إلى عدم القدرة الأساسية لخاصيتين متطابقتين حتى في القرب الشديد على التركيز في نفس الوقت. [70] إحدى المشكلات الرئيسية في EUVL هي عدم التماثل بين الخط العلوي والسفلي لزوج من الخطوط الأفقية (ما يسمى "الخطين"). بعض الطرق للتعويض جزئيًا هي استخدام ميزات المساعدة بالإضافة إلى الإضاءة غير المتماثلة. [71]

يُظهِر امتداد العلبة ذات الشريطين إلى شبكة تتكون من العديد من الخطوط الأفقية حساسية مماثلة لعدم التركيز. [72] ويتجلى ذلك في الفرق في البعد الحرج (CD) بين خطوط الحافة العلوية والسفلية لمجموعة الخطوط الأفقية الـ 11.

يؤدي الاستقطاب عن طريق الانعكاس أيضًا إلى الاستقطاب الجزئي لضوء EUV، مما يفضل تصوير الخطوط العمودية على مستوى الانعكاسات. [73] [74]

تحول النمط من عدم التركيز (عدم التمركز عن بعد)

بسبب التحولات الطورية المختلفة الناتجة عن الانعكاس من قناع EUV، تؤدي زوايا الإضاءة المختلفة إلى تحولات مختلفة. ويؤدي هذا إلى انخفاض تباين الصورة ، المعروف أيضًا باسم التلاشي.

ينشئ ممتص قناع EUV، بسبب النقل الجزئي، فرق طور بين ترتيبي الانعراج 0 و1 لنمط مساحة الخط، مما يؤدي إلى تحولات في الصورة (عند زاوية إضاءة معينة) بالإضافة إلى تغييرات في شدة الذروة (مما يؤدي إلى تغييرات في عرض الخط) والتي يتم تعزيزها بشكل أكبر بسبب عدم التركيز. [75] [76] في النهاية، يؤدي هذا إلى مواضع مختلفة لأفضل تركيز لدرجات مختلفة وزوايا إضاءة مختلفة. بشكل عام، يتم موازنة تحول الصورة بسبب إقران نقاط مصدر الإضاءة (كل منها على جانبين متقابلين من المحور البصري). ومع ذلك، يتم وضع الصور المنفصلة فوق بعضها البعض ويتدهور تباين الصورة الناتج عندما تكون تحولات صورة المصدر الفردية كبيرة بما يكفي. يحدد فرق الطور في النهاية أيضًا أفضل موضع للتركيز.

تتحمل الطبقات المتعددة أيضًا مسؤولية تحول الصورة بسبب تحولات الطور من الضوء المنحرف داخل الطبقات المتعددة نفسها. [77] وهذا أمر لا مفر منه بسبب مرور الضوء مرتين عبر نمط القناع. [78]

يتسبب استخدام الانعكاس في أن يكون موضع تعرض الرقاقة حساسًا للغاية لمستوي الشبكة ومشبك الشبكة. لذلك يلزم الحفاظ على نظافة مشبك الشبكة. انحرافات صغيرة ( بمقياس ميلي راديان ) في تسطيح القناع في المنحدر المحلي، مقترنة بعدم تركيز الرقاقة. [79] والأهم من ذلك، وجد أن عدم تركيز القناع يؤدي إلى أخطاء تراكب كبيرة. [80] [81] على وجه الخصوص، بالنسبة لطبقة معدنية 1 عقدة 10 نانومتر (بما في ذلك خطوات 48 نانومتر و64 نانومتر و70 نانومتر ومعزولة وخطوط كهرباء)، كان خطأ وضع النمط غير القابل للتصحيح 1 نانومتر لإزاحة موضع z للقناع 40 نانومتر. [82] هذا تحول عالمي في نمط الطبقة فيما يتعلق بالطبقات المحددة مسبقًا. ومع ذلك، ستتحول الميزات في مواقع مختلفة أيضًا بشكل مختلف بسبب الانحرافات المحلية المختلفة عن تسطيح القناع، على سبيل المثال، من العيوب المدفونة تحت الطبقات المتعددة. يمكن تقدير أن مساهمة عدم تسطيح القناع في خطأ التراكب تبلغ حوالي 1/40 مرة من التباين في سمك الذروة إلى الوادي. [83] مع مواصفات الذروة إلى الوادي الفارغة البالغة 50 نانومتر، يكون خطأ وضع الصورة ~1.25 نانومتر ممكنًا. تساهم أيضًا اختلافات سمك الفارغة حتى 80 نانومتر، مما يؤدي إلى تحول الصورة حتى 2 نانومتر. [83]

إن الإضاءة خارج المحور للشبكة هي أيضًا سبب عدم التمركز في عدم تركيز الرقاقة، والذي يستهلك معظم ميزانية التراكب 1.4 نانومتر لماسح NXE: 3400 EUV [84] حتى بالنسبة لقواعد التصميم التي تصل إلى 100 نانومتر. [85] كان أسوأ خطأ غير قابل للتصحيح في وضع النمط لخط 24 نانومتر حوالي 1.1 نانومتر، بالنسبة لخط طاقة مجاور 72 نانومتر، لكل تحول في موضع تركيز رقاقة 80 نانومتر عند موضع شق واحد؛ عندما يتم تضمين أداء الشق المتقاطع، فإن أسوأ خطأ يكون أكثر من 1.5 نانومتر في نافذة عدم تركيز الرقاقة [82] في عام 2017، أظهر المجهر الفعّال الذي يحاكي نظام الطباعة الحجرية EUV 0.33 NA مع إضاءة 0.2/0.9 كوازار 45 أن مجموعة اتصال الملعب 80 نانومتر تحولت من -0.6 إلى 1.0 نانومتر بينما تحولت مجموعة اتصال الملعب 56 نانومتر من -1.7 إلى 1.0 نانومتر بالنسبة لخط مرجعي أفقي، ضمن نافذة عدم تركيز ±50 نانومتر. [86]

يؤدي عدم تركيز الرقاقة أيضًا إلى أخطاء في وضع الصورة بسبب الانحرافات عن تسطيح القناع المحلي. إذا تم الإشارة إلى المنحدر المحلي بزاوية α، يتم عرض الصورة ليتم تحويلها في أداة إسقاط 4 × بمقدار 8α × (DOF / 2) = 4α DOF ، حيث DOF هو عمق التركيز. [87] بالنسبة لعمق تركيز 100 نانومتر، يمكن أن يؤدي الانحراف المحلي الصغير عن التسطح بمقدار 2.5 مراد (0.14 درجة) إلى تحول في النمط بمقدار 1 نانومتر.

أظهرت المحاكاة وكذلك التجارب أن اختلال توازن الحدقة في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى يمكن أن يؤدي إلى أخطاء في وضع النمط تعتمد على درجة اللون. [88] [89] نظرًا لأن اختلال توازن الحدقة يتغير مع تقدم عمر مرآة جامع الأشعة فوق البنفسجية القصوى أو تلوثها، فقد لا تكون أخطاء الوضع هذه مستقرة بمرور الوقت. يمثل هذا الموقف تحديًا خاصًا للأجهزة المنطقية، حيث تتطلب درجات اللون المتعددة متطلبات حرجة في نفس الوقت. [90] تتم معالجة المشكلة بشكل مثالي من خلال التعرضات المتعددة مع الإضاءات المخصصة. [91]

اعتماد موضع الشق

دوران الإضاءة عبر شق المجال الحلقي. الضوء المنعكس من الأسطح البصرية المنحنية سيولد أجزاء قوسية . [92] تدور زوايا الإضاءة بشكل سمتي عبر الشق على شكل قوس (يمين)، بسبب انعكاس صورة على شكل قوس من كل موضع حدقة كمصدر نقطة (يسار). [93] [94] يتم تدوير نمط توزيع الانعكاس متعدد الطبقات المعتمد على الزاوية والطول الموجي وفقًا لذلك.

يعتمد اتجاه الإضاءة أيضًا بشكل كبير على موضع الشق، والذي يدور بشكل أساسي في اتجاه السمت. [95] [96] [43] [97] [98] [99] وجدت شركة Nanya Technology وSynopsys أن التحيز الأفقي مقابل الرأسي يتغير عبر الشق مع إضاءة ثنائية القطب. [100] تم تأكيد المستوى الدوار للسقوط (النطاق السمتي في حدود -25 درجة إلى 25 درجة) في مجهر المراجعة الفعّالة SHARP في CXRO والذي يحاكي البصريات لأنظمة الطباعة الحجرية لإسقاط EUV. [101] والسبب في ذلك هو استخدام المرآة لتحويل الحقول المستطيلة المستقيمة إلى حقول على شكل قوس. [102] [103] من أجل الحفاظ على مستوى ثابت للسقوط، سيكون الانعكاس من المرآة السابقة من زاوية مختلفة مع السطح لموضع شق مختلف؛ وهذا يتسبب في عدم اتساق الانعكاس. للحفاظ على الاتساق، يتم استخدام التناظر الدوراني مع مستوى دوار للسقوط. [104] بشكل عام، تقلل أنظمة "الحقل الحلقي" من الانحرافات بالاعتماد على التناظر الدوراني لحقل على شكل قوس مشتق من حلقة خارج المحور. [105] وهذا مفضل، حيث يجب أن تستخدم الأنظمة العاكسة مسارات خارج المحور، مما يؤدي إلى تفاقم الانحرافات. وبالتالي فإن أنماط القالب المتطابقة داخل نصفين مختلفين من الشق على شكل قوس تتطلب OPC مختلفة . وهذا يجعلها غير قابلة للفحص من خلال مقارنة القالب بالقالب، حيث لم تعد قوالب متطابقة حقًا. بالنسبة للخطوات التي تتطلب إضاءة ثنائية القطب أو رباعية الأقطاب أو سداسية الأقطاب، فإن الدوران يسبب أيضًا عدم تطابق مع نفس تخطيط النمط في موضع شق مختلف، أي الحافة مقابل المركز. حتى مع الإضاءة الحلقية أو الدائرية، يتم تدمير التناظر الدوراني بواسطة الانعكاس متعدد الطبقات المعتمد على الزاوية الموصوف أعلاه. على الرغم من أن نطاق الزاوية السمتية يبلغ حوالي ±20 درجة [106] (أشارت بيانات المجال إلى أكثر من 18 درجة [107] ) على ماسحات ضوئية 0.33 NA، عند قواعد تصميم 7 نانومتر (خطوة 36-40 نانومتر)، يمكن أن تكون التسامح للإضاءة ±15 درجة، [108] [109] أو حتى أقل. [110] [111] [112] يؤثر عدم انتظام الإضاءة الحلقية وعدم تناسقها بشكل كبير أيضًا على التصوير. [113] تحتوي الأنظمة الأحدث على نطاقات زاوية سمتية تصل إلى ±30 درجة. [114] في أنظمة 0.33 NA، تعاني خطوة 30 نانومتر وأقل بالفعل من انخفاض كافٍ في ملء حدقة العين للتأثير بشكل كبير على الإنتاجية؛ في أنظمة 0.55 NA، تعاني خطوة 20 نانومتر من إزالة معظم ملء حدقة العين المسموح به لاستيعاب عدم التركيز عند 20 نانومتر. [115]

لا تؤثر زاوية السقوط الأكبر لاتجاه الإضاءة ثنائي القطب المعتمد على درجة الصوت عبر الشق على تظليل الخط الأفقي كثيرًا، ولكن تظليل الخط الرأسي يزداد عند الانتقال من المركز إلى الحافة. ​​[116] بالإضافة إلى ذلك، قد توفر أنظمة NA الأعلى راحة محدودة من التظليل، لأنها تستهدف درجات الصوت الضيقة. [116]

تُظهر الخطوط الأفقية والرأسية ظلالاً مختلفة عبر الشق.

إن اعتماد موضع الشق صعب بشكل خاص بالنسبة للأنماط المائلة التي تواجهها ذاكرة الوصول العشوائي الديناميكية. [98] بالإضافة إلى التأثيرات الأكثر تعقيدًا بسبب التظليل ودوران الحدقة، يتم تحويل الحواف المائلة إلى شكل سلم، والذي قد يكون مشوهًا بواسطة OPC. في الواقع، فإن ذاكرة الوصول العشوائي الديناميكية ذات الميل 32 نانومتر بواسطة EUV ستطول حتى 9 F 2 على الأقل من مساحة الخلية، حيث F هي نصف ميل المنطقة النشطة (تقليديًا، كانت 6 F 2 ). [100] مع قطع المنطقة النشطة ذات النمط المزدوج المحاذي ذاتيًا ثنائي الأبعاد، لا تزال مساحة الخلية أقل عند 8.9 F 2. [117]

الانحرافات ، التي تنشأ عن انحرافات الأسطح البصرية عن المواصفات دون الذرية (<0.1 نانومتر) [118] وكذلك التشوهات الحرارية [119] [120] وربما تشمل تأثيرات الانعكاس المستقطب، [121] تعتمد أيضًا على موضع الشق، [122] [120] كما سيتم مناقشته بمزيد من التفصيل أدناه، فيما يتعلق بتحسين قناع المصدر (SMO). ومن المتوقع أن تظهر الانحرافات المستحثة حرارياً اختلافات بين المواضع المختلفة عبر الشق، بما يتوافق مع مواضع المجال المختلفة، حيث يواجه كل موضع أجزاء مختلفة من المرايا المشوهة. [123] ومن عجيب المفارقات أن استخدام مواد الركيزة ذات الاستقرار الحراري والميكانيكي العالي يجعل من الصعب تعويض أخطاء الموجة الأمامية [124]

بالاقتران مع نطاق الأطوال الموجية، فإن المستوى الدوار للسقوط يؤدي إلى تفاقم التأثير العشوائي الشديد بالفعل على تصوير الأشعة فوق البنفسجية القصوى. [125]

نطاق الطول الموجي (الانحراف اللوني)

يعتمد تحول الصورة بسبب عدم التركيز على الطول الموجي. ويختلف الاعتماد الزاوي للانعكاس متعدد الطبقات للكائن (القناع) باختلاف الأطوال الموجية، مما يؤدي إلى تحولات مختلفة عند عدم التركيز.

على عكس مصادر الليثوغرافيا فوق البنفسجية العميقة (DUV)، المستندة إلى ليزر الإكسيمر، تنتج مصادر بلازما EUV الضوء عبر مجموعة واسعة من الأطوال الموجية [126] تمتد تقريبًا على نطاق عرض نطاق 2% FWHM بالقرب من 13.5 نانومتر (13.36 نانومتر - 13.65 نانومتر عند 50% طاقة). EUV (10–121 نانومتر) هو النطاق الأطول من الأشعة السينية (0.1–10 نانومتر) وأقصر من خط لايمان ألفا الهيدروجيني .

على الرغم من أن طيف EUV ليس أحادي اللون تمامًا، ولا حتى نقيًا طيفيًا مثل مصادر ليزر DUV، فقد تم اعتبار الطول الموجي العامل عمومًا 13.5 نانومتر. في الواقع، يتم توزيع الطاقة المنعكسة في الغالب في نطاق 13.3-13.7 نانومتر. [127] عرض النطاق الترددي لضوء EUV المنعكس بواسطة مرآة متعددة الطبقات تستخدم في الطباعة الحجرية EUV يزيد عن +/-2٪ (> 270 بيكومتر)؛ [128] يمكن حساب التغيرات في الطور بسبب تغيرات الطول الموجي عند زاوية إضاءة معينة [129] ومقارنتها بميزانية الانحراف. [130] يؤثر اعتماد الطول الموجي على الانعكاس [129] [127] أيضًا على التباعد، أو توزيع الإضاءة عبر الحدقة (لزوايا مختلفة)؛ ترى الأطوال الموجية المختلفة بشكل فعال إضاءات مختلفة لأنها تنعكس بشكل مختلف بواسطة الطبقات المتعددة للقناع. [131] [127] يمكن أن يؤدي إمالة إضاءة المصدر الفعالة هذه إلى تحولات كبيرة في الصورة بسبب عدم التركيز. [132] وعلى العكس من ذلك، يختلف طول الموجة المنعكسة القصوى عبر الحدقة بسبب زوايا السقوط المختلفة. [127] [133] ويتفاقم هذا عندما تمتد الزوايا على نصف قطر عريض، على سبيل المثال، الإضاءة الحلقية. يزداد طول موجة الانعكاس الأقصى لزوايا السقوط الأصغر. [134] تم اقتراح طبقات متعددة غير دورية لتقليل الحساسية على حساب انخفاض الانعكاسية ولكنها حساسة للغاية للتقلبات العشوائية في سماكة الطبقة، مثل عدم دقة التحكم في السماكة أو الانتشار المتبادل. [135]

سيؤدي النطاق الترددي الضيق إلى زيادة الحساسية لامتصاص القناع وسمك المخزن المؤقت على مقياس 1 نانومتر. [136]

الوهج

الوهج هو وجود ضوء خلفي ناتج عن التشتت عن ميزات السطح التي لا يتم حلها بواسطة الضوء. في أنظمة EUV، يمكن أن يكون هذا الضوء EUV أو ضوء خارج النطاق (OoB) ينتج أيضًا عن مصدر EUV. يضيف ضوء OoB تعقيدًا يتمثل في التأثير على تعرض المقاومة بطرق أخرى غير تلك التي تم تفسيرها بواسطة تعرض EUV. يمكن تخفيف تعرض الضوء خارج النطاق من خلال طبقة مطلية فوق المقاومة، بالإضافة إلى ميزات "الحدود السوداء" على قناع EUV. [137] ومع ذلك، فإن طلاء الطبقة يمتص ضوء EUV حتمًا، وتضيف الحدود السوداء تكلفة معالجة قناع EUV.

تأثيرات طرف الخط

التحدي الرئيسي لـ EUV هو سلوك التدرج المعاكس لمسافة طرف الخط إلى طرفه (T2T) مع تقليص نصف الملعب (hp). [110] ويرجع هذا جزئيًا إلى انخفاض تباين الصورة للأقنعة الثنائية المستخدمة في الطباعة الحجرية EUV، وهو ما لا يحدث مع استخدام أقنعة تحول الطور في الطباعة الحجرية بالغمر. [138] [139] يؤدي تقريب زوايا نهاية الخط إلى تقصير نهاية الخط، [140] وهذا أسوأ بالنسبة للأقنعة الثنائية. [141] تمت دراسة استخدام أقنعة تحول الطور في الطباعة الحجرية EUV ولكنه يواجه صعوبات من التحكم في الطور في الطبقات الرقيقة [142] بالإضافة إلى عرض النطاق الترددي لضوء EUV نفسه. [143] بشكل أكثر تقليدية، يتم استخدام تصحيح القرب البصري (OPC) لمعالجة تقريب الزاوية وتقصير نهاية الخط. وعلى الرغم من ذلك، فقد تبين أن دقة الطباعة من طرف إلى طرف وقابلية طباعة طرف الخط تتعارضان مع بعضهما البعض، حيث تكون الأقراص المضغوطة في الواقع ذات قطبين متعاكسين. [144]

في طبقات المعدن أحادية الاتجاه، تعد المسافة بين الأطراف واحدة من أكثر المشكلات خطورة في أنماط التعرض الفردي. بالنسبة للخطوط الرأسية ذات الميل 40 نانومتر، أدت الفجوة الاسمية المرسومة بين الأطراف والتي تبلغ 18 نانومتر إلى مسافة فعلية بين الأطراف تبلغ 29 نانومتر مع OPC، [110] بينما بالنسبة للخطوط الأفقية ذات الميل 32 نانومتر، فإن المسافة بين الأطراف مع وجود فجوة اسمية تبلغ 14 نانومتر ذهبت إلى 31 نانومتر مع OPC. [145] تحدد مسافات الطرف إلى الطرف الفعلية هذه حدًا أدنى لنصف ميل المعدن الذي يعمل في الاتجاه العمودي على الطرف. في هذه الحالة، يكون الحد الأدنى حوالي 30 نانومتر. مع مزيد من تحسين الإضاءة (كما تمت مناقشته في القسم الخاص بتحسين قناع المصدر)، يمكن تقليل الحد الأدنى إلى حوالي 25 نانومتر. [146]

بالنسبة للخطوط ذات النغمات الأكبر، حيث يمكن استخدام الإضاءة التقليدية، تكون المسافة بين طرفي الخط أكبر بشكل عام. بالنسبة لخطوط نصف النغمة 24 نانومتر، مع وجود فجوة مرسومة اسميًا 20 نانومتر، كانت المسافة في الواقع 45 نانومتر، بينما بالنسبة لخطوط نصف النغمة 32 نانومتر، أدت نفس الفجوة الاسمية إلى مسافة بين طرفي الخط تبلغ 34 نانومتر. [145] مع تقنية OPC، تصبح هذه المسافة 39 نانومتر و28 نانومتر لخطوط نصف النغمة 24 نانومتر ونصف النغمة 32 نانومتر، على التوالي. [147]

فرص التحسين لأنماط EUV

ميزات المساعدة

ميزة المساعدة OPC. تساعد ميزات المساعدة في تحسين صورة الميزات المعزولة (باللون الأزرق) لتصبح أشبه بالميزات الكثيفة (باللون الرمادي). ومع ذلك، كلما كانت أكثر فعالية، زاد خطر طباعة ميزة المساعدة (باللون البرتقالي).

غالبًا ما تُستخدم ميزات المساعدة للمساعدة في موازنة عدم التماثل من عدم المركزية في مواضع الشق المختلفة، بسبب زوايا الإضاءة المختلفة، بدءًا من عقدة 7 نانومتر، [148] [149] حيث يكون الملعب ~ 41 نانومتر لطول موجي ~ 13.5 نانومتر وNA = 0.33، وهو ما يتوافق مع k1 ~ 0.5. [150] ومع ذلك، يتم تقليل عدم التماثل ولكن لا يتم القضاء عليه، حيث تعمل ميزات المساعدة بشكل أساسي على تعزيز أعلى الترددات المكانية، في حين أن الترددات المكانية المتوسطة، والتي تؤثر أيضًا على تركيز الميزة وموضعها، لا تتأثر كثيرًا. يكون الاقتران بين الصورة الأساسية والصور الذاتية قويًا جدًا بحيث لا يمكن القضاء على عدم التماثل بواسطة ميزات المساعدة؛ فقط الإضاءة غير المتماثلة يمكنها تحقيق ذلك. [71] قد تعيق ميزات المساعدة أيضًا الوصول إلى قضبان الطاقة / الأرضية. من المتوقع أن تكون قضبان الطاقة أوسع، مما يحد أيضًا من فعالية استخدام ميزات المساعدة، من خلال تقييد الملعب المحلي. تمنع النغمات المحلية بين 1× و2× الحد الأدنى للنغمات وضع ميزة المساعدة، حيث لا توجد مساحة للحفاظ على تناسق النغمة المحلية. في الواقع، بالنسبة للتطبيق على حالة عدم التماثل ذات الشريطين، قد يكون وضع ميزة المساعدة الأمثل أقل من أو يتجاوز نغمة الشريطين. [149] اعتمادًا على المعلمة المراد تحسينها (مساحة نافذة العملية، وعمق التركيز، وخط عرض التعريض)، يمكن أن يكون تكوين ميزة المساعدة الأمثل مختلفًا جدًا، على سبيل المثال، تكون النغمة بين ميزة المساعدة والشريط مختلفة عن نغمة الشريطين، متماثلة أو غير متماثلة، إلخ.

عند درجات حرارة أقل من 58 نانومتر، هناك مقايضة بين تعزيز عمق التركيز وفقدان التباين من خلال وضع ميزة المساعدة. [149] بشكل عام، لا يزال هناك مقايضة بين التركيز والتعرض حيث تكون نافذة الجرعة مقيدة بالحاجة إلى عدم طباعة ميزات المساعدة عن طريق الخطأ.

يأتي مصدر قلق إضافي من ضوضاء اللقطات؛ [151] تتسبب ميزات المساعدة الفرعية للدقة (SRAFs) في أن تكون الجرعة المطلوبة أقل، حتى لا تتم طباعة ميزات المساعدة عن طريق الخطأ. [152] يؤدي هذا إلى تحديد عدد أقل من الفوتونات لميزات أصغر (انظر المناقشة في القسم الخاص بضوضاء اللقطات).

نظرًا لأن SRAFs هي ميزات أصغر من الميزات الأساسية ولا يُفترض أن تتلقى جرعات عالية بما يكفي للطباعة، فهي أكثر عرضة لتغيرات الجرعة العشوائية التي تسبب أخطاء الطباعة؛ وهذا أمر محظور بشكل خاص بالنسبة لـ EUV، حيث قد تكون هناك حاجة لاستخدام أقنعة تحول الطور. [153]

تحسين قناع المصدر

تأثير الملعب على SMO. قد يكون لـ SMO الذي تم تنفيذه بشكل مستهدف لملعب واحد أداء مختلف لملاعب أخرى.

بسبب تأثيرات عدم التمركز، فإن أشكال حدقة الإضاءة القياسية، مثل القرص أو الحلقي، ليست كافية للاستخدام لأحجام الميزات التي تبلغ حوالي 20 نانومتر أو أقل (عقدة 10 نانومتر وما بعدها). [85] بدلاً من ذلك، يجب استبعاد أجزاء معينة من الحدقة (غالبًا أكثر من 50٪) بشكل غير متماثل. تعتمد الأجزاء التي سيتم استبعادها على النمط. على وجه الخصوص، يجب محاذاة الخطوط الأكثر كثافة المسموح بها على طول اتجاه واحد وتفضل شكل ثنائي القطب. في هذا الموقف، ستكون طباعة التعريض المزدوج مطلوبة للأنماط ثنائية الأبعاد، نظرًا لوجود أنماط موجهة نحو X وY، كل منها يتطلب قناع نمط أحادي البعد واتجاه ثنائي القطب. [154] [155] قد يكون هناك 200-400 نقطة إضاءة، كل منها تساهم بوزن الجرعة لموازنة الصورة الإجمالية من خلال التركيز. وبالتالي فإن تأثير ضوضاء اللقطة (الذي سيتم مناقشته لاحقًا) يؤثر بشكل حاسم على موضع الصورة من خلال التركيز، في مجموعة كبيرة من الميزات.

وسوف يكون من المطلوب أيضًا استخدام نمط مزدوج أو متعدد إذا كان النمط يتكون من أنماط فرعية تتطلب إضاءات محسّنة مختلفة بشكل كبير، بسبب اختلاف النغمات والتوجهات والأشكال والأحجام.

تأثير موضع الشق والانحرافات

تأثير الأطوال الموجية المختلفة. الأطوال الموجية المختلفة لها حدقات مختلفة فعليًا، مما يؤدي إلى نتائج مختلفة لتحسين قناع المصدر.

بسبب شكل الشق إلى حد كبير، [106] ووجود الانحرافات المتبقية، [156] تختلف فعالية SMO عبر موضع الشق. [157] في كل موضع شق، توجد انحرافات مختلفة [122] وزوايا سمتية مختلفة للسقوط تؤدي إلى ظلال مختلفة. [43] وبالتالي، يمكن أن تكون هناك اختلافات غير مصححة عبر الشق للميزات الحساسة للانحراف، والتي قد لا تُرى بوضوح مع أنماط مساحة الخط العادية. [149] في كل موضع شق، على الرغم من أنه يمكن أيضًا تطبيق تصحيح القرب البصري (OPC) ، بما في ذلك ميزات المساعدة المذكورة أعلاه، لمعالجة الانحرافات، [158] [159] فإنها ترجع أيضًا إلى مواصفات الإضاءة، [160] [157] [161] [162] لأن الفوائد تختلف باختلاف ظروف الإضاءة. [158] وهذا من شأنه أن يستلزم استخدام مجموعات مختلفة من المصدر والقناع في كل موضع شق، أي تعرضات قناع متعددة لكل طبقة. [122] [163]

تؤدي الانحرافات اللونية المذكورة أعلاه، بسبب التباين الناتج عن القناع، [131] أيضًا إلى تحسينات غير متسقة للمصدر والقناع لأطوال موجية مختلفة.

نوافذ التركيز المعتمدة على درجة الصوت

يختلف أفضل تركيز لحجم ميزة معين كدالة قوية للارتفاع والاستقطاب والتوجيه تحت إضاءة معينة. [164] عند ارتفاع 36 نانومتر، يكون لميزات المجال المظلم الأفقي والرأسي فرق تركيز يزيد عن 30 نانومتر. تتمتع ميزات الارتفاع 34 نانومتر والارتفاع 48 نانومتر بأكبر فرق في أفضل تركيز بغض النظر عن نوع الميزة. في نطاق الارتفاع 48-64 نانومتر، يتحول أفضل موضع للتركيز بشكل خطي تقريبًا كدالة للارتفاع، بما يصل إلى 10-20 نانومتر. [165] بالنسبة لنطاق الارتفاع 34-48 نانومتر، يتحول أفضل موضع للتركيز بشكل خطي تقريبًا في الاتجاه المعاكس كدالة للارتفاع. يمكن ربط هذا بفرق الطور بين ترتيب الحيود الصفري والأول. [166] وجد أن ميزات المساعدة، إذا كانت تتناسب مع الملعب، لا تقلل من هذا الاتجاه كثيرًا، لمجموعة من الملعبات المتوسطة، [167] أو حتى تزيد الأمر سوءًا في حالة 18-27 نانومتر وإضاءة الكوازار. [168] كان لثقوب التلامس 50 نانومتر على 100 نانومتر و150 ملعبًا أفضل مواضع التركيز المنفصلة بحوالي 25 نانومتر؛ ومن المتوقع أن تكون الميزات الأصغر أسوأ. [169] أظهرت ثقوب التلامس في نطاق الملعب 48-100 نانومتر أفضل نطاق تركيز 37 نانومتر. [170] يعتمد أفضل موضع للتركيز مقابل الملعب أيضًا على المقاومة. [171] غالبًا ما تحتوي الطبقات الحرجة على خطوط عند حد أدنى لملعب واحد لقطب واحد، على سبيل المثال، خنادق الحقل المظلم، في اتجاه واحد، على سبيل المثال، عمودي، مختلطة بمساحات من القطب الآخر للاتجاه الآخر. غالبًا ما يؤدي هذا إلى تكبير أفضل اختلافات التركيز، ويتحدى التصوير من طرف إلى طرف ومن طرف إلى خط. [172]

تقليل ملء حدقة العين

تتطلب دوران الحدقة عبر الشق استخدام ملء حدقة أقل بكثير (داخل شبه المنحرف أو المستطيلات) للإضاءة ثنائية القطب.

كانت إحدى عواقب SMO وتحويل نوافذ التركيز هي تقليل ملء حدقة العين. بعبارة أخرى، فإن الإضاءة المثلى هي بالضرورة تداخل مُحسَّن للإضاءات المفضلة للأنماط المختلفة التي يجب مراعاتها. يؤدي هذا إلى انخفاض ملء حدقة العين مما يوفر نتائج أفضل. ومع ذلك، يتأثر الإنتاج عند أقل من 20% من ملء حدقة العين بسبب الامتصاص. [173] [174] [54]

أقنعة تحول الطور

ملف تعريف الطور لقناع تحول الطور المخفف للأشعة فوق البنفسجية القصوى. ملف تعريف الطور (باللون الأحمر) لقناع تحول الطور المخفف المستخدم مع ممتص الأشعة فوق البنفسجية القصوى الناقل جزئيًا لا يتطابق مع تصميم الملف التعريفي المثالي (منقط)، بسبب الإضاءة المائلة وتشتت حافة الممتص.

كانت الميزة التي يتم الترويج لها بشكل شائع لـ EUV هي السهولة النسبية للطباعة الحجرية، كما هو موضح بنسبة حجم الميزة إلى الطول الموجي مضروبًا في الفتحة العددية، والمعروفة أيضًا باسم نسبة k1. يبلغ عرض خط المعدن 18 نانومترًا k1 0.44 لطول موجة 13.5 نانومتر، 0.33 NA، على سبيل المثال. بالنسبة لـ k1 الذي يقترب من 0.5، تم استخدام بعض تحسينات الدقة الضعيفة بما في ذلك أقنعة تحول الطور المخففة كضرورة للإنتاج باستخدام طول موجة ليزر ArF (193 نانومتر)، [175] [176] [ 177 ] [178] [ 179] [180] في حين أن تحسين الدقة هذا غير متاح لـ EUV. [181] [182] [183] ​​على وجه الخصوص، تعمل تأثيرات القناع ثلاثي الأبعاد بما في ذلك التشتت عند حواف الممتص على تشويه ملف تعريف الطور المطلوب. [182] كما أن ملف تعريف الطور مشتق بشكل فعال من طيف الموجة المستوية المنعكسة من الطبقات المتعددة من خلال الممتص بدلاً من الموجة المستوية الواردة. [184] بدون ممتصات، يحدث تشوه المجال القريب أيضًا عند جدار جانبي متعدد الطبقات محفور بسبب الإضاءة المائلة؛ [185] يعبر بعض الضوء عددًا محدودًا فقط من الطبقات الثنائية بالقرب من الجدار الجانبي. [68] بالإضافة إلى ذلك، فإن الاستقطابات المختلفة (TE وTM) لها تحولات طور مختلفة. [68] بشكل أساسي، يمكّن قناع تحول الطور الخالي من الكروم من تقسيم النغمة عن طريق قمع الترتيب الحيودي الصفري على القناع، ولكن تصنيع قناع تحول طور عالي الجودة للأشعة فوق البنفسجية القصوى ليس بالمهمة السهلة بالتأكيد. إحدى الطرق الممكنة لتحقيق ذلك هي من خلال الترشيح المكاني في المستوى فورييه لنمط القناع. في مختبر لورانس بيركلي الوطني، يكون ضوء الترتيب الصفري عبارة عن نظام معتم مركزيًا، وسيتم التقاط الترتيبات +/-1 المشتتة بواسطة الفتحة الواضحة، مما يوفر معادلًا وظيفيًا لقناع تحول الطور بدون كروم أثناء استخدام قناع السعة الثنائية التقليدي. [186]

التعرض لضوء الأشعة فوق البنفسجية: دور الإلكترونات

يولد ضوء EUV إلكترونات ضوئية عند امتصاصه بواسطة المادة. تولد هذه الإلكترونات الضوئية بدورها إلكترونات ثانوية، والتي تتباطأ قبل الانخراط في التفاعلات الكيميائية. [187] عند جرعات كافية، من المعروف أن إلكترونًا بقوة 40 إلكترون فولت يخترق مقاومًا بسمك 180 نانومتر مما يؤدي إلى التطور. [188] عند جرعة 160 ميكرو سيليزية/سم 2 ، وهو ما يعادل جرعة 15 مللي جول/سم 2 من EUV بافتراض إلكترون/فوتون واحد، تتم إزالة 30 إلكترون فولت من 7 نانومتر من مقاومة PMMA بعد التطور القياسي. [189] للحصول على جرعة أعلى من 30 إلكترون فولت تبلغ 380 ميكرو سيليزية/سم 2 ، وهو ما يعادل 36 مللي جول/سم 2 عند إلكترون/فوتون واحد، تتم إزالة 10.4 نانومتر من مقاومة PMMA. [190] تشير هذه إلى المسافات التي يمكن أن تقطعها الإلكترونات في المقاومة، بغض النظر عن الاتجاه. [191]

لقد ثبت أن درجة انبعاث الإلكترونات الضوئية من الطبقة الموجودة أسفل المقاومة الضوئية EUV تؤثر على عمق التركيز. [192] لسوء الحظ، تميل طبقات القناع الصلب إلى زيادة انبعاث الإلكترونات الضوئية، مما يؤدي إلى تدهور عمق التركيز. يمكن للإلكترونات من الصور غير المركزة في المقاومة أن تؤثر أيضًا على أفضل صورة تركيز. [193]

إن عشوائية عدد الإلكترونات الثانوية هي في حد ذاتها مصدر للسلوك العشوائي في صور مقاومة الأشعة فوق البنفسجية القصوى. إن طول مقياس ضبابية الإلكترونات نفسها له توزيع. [194] لقد أثبتت شركة إنتل من خلال محاكاة صارمة أن الإلكترونات التي يتم إطلاقها من الأشعة فوق البنفسجية القصوى تنتشر لمسافات أكبر من 15 نانومتر في مقاومات الأشعة فوق البنفسجية القصوى. [195]

يتأثر طمس الإلكترون أيضًا بالانعكاس الداخلي الكلي من السطح العلوي لفيلم المقاومة. [196] [197]

تأثير الطبقات الأساسية

يمكن للإلكترونات الموجودة في الطبقات الموجودة أسفل المقاومة أن تؤثر على الشكل وبداية الانهيار.

يمكن للإلكترونات الثانوية من الطبقات الموجودة أسفل المقاومة أن تؤثر على شكل المقاومة وكذلك انهيار النمط. [198] وبالتالي، فإن اختيار كل من الطبقة السفلية والطبقة الموجودة أسفل تلك الطبقة يعد من الاعتبارات المهمة لطباعة الأشعة فوق البنفسجية القصوى. وعلاوة على ذلك، يمكن للإلكترونات من الصور غير المركزة أن تؤدي إلى تفاقم الطبيعة العشوائية للصورة. [199]

تأثيرات التلوث

مقاومة انبعاث الغازات

التلوث الناتج عن إطلاق الغازات مقابل جرعة EUV: إن زيادة الجرعة إلى الحجم ( حجم E ) لتقليل ضوضاء الطلقات والخشونة تأتي على حساب زيادة التلوث الناتج عن إطلاق الغازات . سمك التلوث الموضح هنا نسبي لمقاومة مرجعية.

نظرًا للكفاءة العالية لامتصاص الأشعة فوق البنفسجية بواسطة المقاومات الضوئية، فإن التسخين وإخراج الغازات يصبحان من الشواغل الأساسية. إحدى المشكلات المعروفة هي ترسب التلوث على المقاوم من الهيدروكربونات المحيطة أو الغازية، والتي تنتج عن تفاعلات الأشعة فوق البنفسجية أو الإلكترونات. [200] تفرز المقاومات الضوئية العضوية الهيدروكربونات [201] بينما تفرز المقاومات الضوئية لأكسيد المعادن الماء والأكسجين [202] والمعادن (في بيئة الهيدروجين)؛ الأخير غير قابل للتنظيف. [52] من المعروف أن تلوث الكربون يؤثر على الانعكاسية متعددة الطبقات [203] بينما الأكسجين ضار بشكل خاص بطبقات الغطاء الروثينيوم (مستقرة نسبيًا في ظل ظروف الأشعة فوق البنفسجية والهيدروجين) على بصريات الأشعة فوق البنفسجية متعددة الطبقات. [204]

إعادة ترسب القصدير

يتم استخدام الهيدروجين الذري في حجرات الأدوات لتنظيف القصدير والكربون المترسب على الأسطح البصرية للأشعة فوق البنفسجية القصوى. [205] يتم إنتاج الهيدروجين الذري بواسطة ضوء الأشعة فوق البنفسجية القصوى الذي يؤين H2 مباشرة : [206]

hν + H 2 → H + + H + e − .

يمكن للإلكترونات الناتجة عن التفاعل أعلاه أيضًا أن تتفكك H 2 لتكوين الهيدروجين الذري: [206]

هـ − + ح 2 → ح + + ح + 2هـ − .

يتم التفاعل مع القصدير في مصدر الضوء (على سبيل المثال، القصدير على سطح بصري في المصدر) لتكوين SnH 4 المتطاير ( ستانان ) الذي يمكن ضخه من المصدر من خلال التفاعل [205]

Sn(s) + 4 H(g) → SnH 4 (g).

يمكن أن يصل SnH 4 إلى طلاءات الأسطح البصرية EUV الأخرى، حيث يعيد ترسيب Sn عبر التفاعل [205]

SnH 4 → Sn(s) + 2 H 2 (g).

قد يحدث إعادة الترسيب أيضًا عن طريق تفاعلات وسيطة أخرى. [207]

يمكن إزالة Sn المعاد ترسيبه [51] [52] لاحقًا عن طريق التعرض للهيدروجين الذري. ومع ذلك، بشكل عام، تكون كفاءة تنظيف القصدير (نسبة تدفق القصدير المزال من عينة القصدير إلى تدفق الهيدروجين الذري إلى عينة القصدير) أقل من 0.01٪، بسبب إعادة الترسيب وامتصاص الهيدروجين، مما يؤدي إلى تكوين جزيئات الهيدروجين على حساب الهيدروجين الذري. [205] تم العثور على كفاءة تنظيف القصدير لأكسيد القصدير أعلى بنحو مرتين من كفاءة القصدير (مع طبقة أكسيد أصلية تبلغ حوالي 2 نانومتر عليها). [205] قد يؤدي حقن كمية صغيرة من الأكسجين في مصدر الضوء إلى تحسين معدل تنظيف القصدير.

تقرحات الهيدروجين

عيوب التقرحات الناتجة عن الهيدروجين. يمكن للهيدروجين الذري (النقاط الحمراء) المستخدم في تنظيف الأسطح أن يخترق ما تحت السطح. في طبقات الموليبدينوم/السيليكون المتعددة، يتكون الهيدروجين (النقاط الحمراء المزدوجة) ويتم حبسه، مما يؤدي إلى تكوين التقرحات (المنطقة البيضاء).

يتفاعل الهيدروجين أيضًا مع المركبات المحتوية على المعادن لاختزالها إلى معدن، [208] وينتشر عبر السيليكون [209] والموليبدينوم [210] في الطبقات المتعددة، مما يتسبب في النهاية في ظهور بثور. [211] [212] [213] غالبًا ما تقلل طبقات التغطية التي تخفف من الضرر المرتبط بالهيدروجين من الانعكاسية إلى أقل من 70٪. [212] من المعروف أن طبقات التغطية نفاذة للغازات المحيطة بما في ذلك الأكسجين [214] والهيدروجين، [215] [216] [217] [218] بالإضافة إلى كونها عرضة لعيوب ظهور البثور الناجمة عن الهيدروجين. [219] [211] قد يتفاعل الهيدروجين أيضًا مع طبقة التغطية، مما يؤدي إلى إزالتها. [220]

بصق القصدير

يمكن للهيدروجين اختراق القصدير المنصهر (Sn)، مما يؤدي إلى تكوين فقاعات هيدروجين داخله. إذا تحركت الفقاعات على سطح القصدير المنصهر، فإنها تنفجر مع القصدير، مما يؤدي إلى انتشار القصدير على نطاق زاوية كبير. تسمى هذه الظاهرة ببصق القصدير وهي أحد مصادر تلوث مجمع الأشعة فوق البنفسجية.

مقاومة التآكل

يتفاعل الهيدروجين أيضًا مع المواد المقاومة للتآكل [221] [222] أو تحللها [223] . بالإضافة إلى المواد المقاومة للضوء، يمكن لبلازما الهيدروجين أيضًا أن تتآكل السيليكون، وإن كان ذلك ببطء شديد. [224] [ مصدر غير أساسي مطلوب ]

غشاء

للمساعدة في تخفيف التأثيرات المذكورة أعلاه، تتميز أحدث أداة EUV التي تم تقديمها في عام 2017، NXE: 3400B، بغشاء يفصل الرقاقة عن بصريات الإسقاط للأداة، مما يحمي الأخيرة من إطلاق الغازات من المقاومة الموجودة على الرقاقة. [54] يحتوي الغشاء على طبقات تمتص إشعاع DUV والأشعة تحت الحمراء، وينقل 85-90٪ من إشعاع EUV الساقط. هناك بالطبع تلوث متراكم من إطلاق الغازات من الرقاقة بالإضافة إلى الجسيمات بشكل عام (على الرغم من أن الأخيرة خارج نطاق التركيز، إلا أنها قد تعيق الضوء).

البلازما المستحثة بالأشعة فوق البنفسجية

يحدث شحن الإلكترون من البلازما الناتجة عن EUV حتى خارج منطقة التعرض لـ EUV (الحدود الأرجوانية)

تعمل أنظمة الطباعة الحجرية EUV التي تستخدم ضوء EUV في غاز الخلفية الهيدروجينية بضغط يتراوح بين 1 إلى 10 باسكال. [225] البلازما هي مصدر إشعاع UVV [226] بالإضافة إلى الإلكترونات وأيونات الهيدروجين [227] ومن المعروف أن هذه البلازما تحفر المواد المكشوفة. [227] [228]

في عام 2023، نُشرت دراسة مدعومة من قبل شركة TSMC والتي أشارت إلى الشحن الصافي بواسطة الإلكترونات من البلازما وكذلك من انبعاث الإلكترونات. [229] وُجِد أن الشحن يحدث حتى خارج منطقة التعرض للأشعة فوق البنفسجية القصوى، مما يشير إلى أن المنطقة المحيطة تعرضت للإلكترونات.

بسبب الرش الكيميائي للكربون بواسطة بلازما الهيدروجين، [230] يمكن أن يحدث تكوين جسيمات نانوية، [231] والتي يمكن أن تعيق مقاومة التعرض للأشعة فوق البنفسجية. [232] [233]

عيوب القناع

قابلية الطباعة لعيب EUV مقابل الميل. تختلف قابلية الطباعة (هنا 10% CD) لعيب بارتفاع وعرض معينين باختلاف الميل. لاحظ أنه حتى خشونة السطح على الطبقات المتعددة هنا يمكن أن يكون لها تأثير ملحوظ.

يعد تقليل العيوب في أقنعة الأشعة فوق البنفسجية القصوى حاليًا أحد أكثر القضايا أهمية التي يجب معالجتها لتسويق الطباعة الحجرية للأشعة فوق البنفسجية القصوى. [234] يمكن دفن العيوب أسفل أو داخل كومة الطبقات المتعددة [235] أو تكون أعلى كومة الطبقات المتعددة. تتشكل هضاب أو نتوءات على أهداف الرش المستخدمة للترسيب متعدد الطبقات، والتي قد تسقط كجسيمات أثناء الترسيب متعدد الطبقات. [236] في الواقع، لا يزال من الممكن طباعة عيوب ارتفاع المقياس الذري (0.3-0.5 نانومتر) مع عرض أقصى عرض يبلغ 100 نانومتر من خلال إظهار تأثير CD بنسبة 10٪. [237] أفادت IBM و Toppan في Photomask Japan 2015 أن العيوب الأصغر، على سبيل المثال، حجم 50 نانومتر، يمكن أن يكون لها تأثير CD بنسبة 10٪ حتى مع ارتفاع 0.6 نانومتر، ومع ذلك تظل غير قابلة للكشف. [238]

علاوة على ذلك، فإن حافة عيب الطور ستقلل من الانعكاسية بنسبة تزيد عن 10% إذا تجاوز انحرافها عن الاستواء 3 درجات، وذلك بسبب الانحراف عن زاوية السقوط المستهدفة البالغة 84 درجة بالنسبة للسطح. وحتى إذا كان ارتفاع العيب ضحلًا، فإن الحافة لا تزال تشوه الطبقات المتعددة التي تعلوها، مما ينتج عنه منطقة ممتدة حيث تكون الطبقات المتعددة مائلة. وكلما كان التشوه أكثر حدة، كلما كان امتداد حافة العيب أضيق، وكلما زاد فقدان الانعكاسية.

كما أن إصلاح عيب قناع EUV أكثر تعقيدًا بسبب اختلاف الإضاءة عبر الشق المذكور أعلاه. ونظرًا لحساسية التظليل المتغيرة عبر الشق، يجب التحكم في ارتفاع ترسب الإصلاح بعناية شديدة، حيث يختلف في مواضع مختلفة عبر شق إضاءة قناع EUV. [239]

الاختلافات العشوائية في الانعكاسية متعددة الطبقات

أجرت GlobalFoundries وLawrence Berkeley Labs دراسة مونت كارلو لمحاكاة تأثيرات الاختلاط بين طبقات الموليبدينوم (Mo) والسيليكون (Si) في الطبقات المتعددة المستخدمة لعكس ضوء EUV من قناع EUV. [240] أشارت النتائج إلى حساسية عالية للاختلافات على المستوى الذري في سمك الطبقة. لا يمكن اكتشاف مثل هذه الاختلافات من خلال قياسات الانعكاس على نطاق واسع ولكنها ستكون كبيرة على مقياس البعد الحرج (CD). [240] يمكن أن يكون الاختلاف المحلي في الانعكاس في حدود 10٪ لبضعة نانومتر انحراف معياري. [241]

ضرر متعدد الطبقات

يمكن أن تتسبب نبضات EUV المتعددة عند أقل من 10 mJ/cm 2 في تراكم الضرر على عنصر بصري متعدد الطبقات مغطى بالروديوم والموليبدينوم والسيليكون. [242] كانت زاوية السقوط 16 درجة أو 0.28 راد، وهو ما يقع ضمن نطاق الزوايا لنظام بصري 0.33 NA.

الأغشية الرقيقة

تحتاج أدوات EUV الإنتاجية إلى غشاء رقيق لحماية القناع من التلوث. ومن المتوقع عادةً أن تحمي الأغشية القناع من الجسيمات أثناء النقل أو الدخول إلى حجرة التعرض أو الخروج منها، فضلاً عن التعرض نفسه. وبدون الأغشية الرقيقة، فإن مُضادات الجسيمات ستقلل من العائد، وهو ما لم يكن مشكلة في الطباعة الضوئية التقليدية باستخدام ضوء 193 نانومتر والأغشية الرقيقة. ومع ذلك، بالنسبة لـ EUV، فإن جدوى استخدام الأغشية الرقيقة تواجه تحديًا شديدًا، بسبب الرقة المطلوبة لأغشية الحماية لمنع امتصاص EUV المفرط. سيكون تلوث الجسيمات محظورًا إذا لم تكن الأغشية الرقيقة مستقرة فوق 200 وات، أي الطاقة المستهدفة للتصنيع. [243]

تسخين غشاء قناع EUV (درجة حرارة الفيلم تصل إلى 750 كلفن لقوة واردة تبلغ 80 وات) هو مصدر قلق كبير، بسبب التشوه الناتج وانخفاض النقل. [244] طورت ASML غشاء غشاء بولي سيليكون بسمك 70 نانومتر، والذي يسمح بنقل EUV بنسبة 82٪؛ ومع ذلك، فإن أقل من نصف الأغشية نجت من مستويات طاقة EUV المتوقعة. [245] فشلت أغشية غشاء SiNx أيضًا عند مستويات طاقة مصدر EUV المكافئة 82 وات. [246] عند مستويات 250 وات المستهدفة، من المتوقع أن تصل الغشاء إلى 686 درجة مئوية، [247] أعلى بكثير من نقطة انصهار الألومنيوم. يجب أن تسمح المواد البديلة بنقل كافٍ بالإضافة إلى الحفاظ على الاستقرار الميكانيكي والحراري. ومع ذلك، فإن الجرافيت أو الجرافين أو غيرهما من المواد النانوية الكربونية (الصفائح النانوية، الأنابيب النانوية) تتلف بواسطة الأشعة فوق البنفسجية القصوى بسبب إطلاق الإلكترونات [248] كما أنها تحفر بسهولة في بلازما تنظيف الهيدروجين المتوقع نشرها في ماسحات الأشعة فوق البنفسجية القصوى. [249] يمكن لبلازما الهيدروجين أيضًا أن تحفر السيليكون أيضًا. [250] [251] يساعد الطلاء على تحسين مقاومة الهيدروجين، ولكن هذا يقلل من النفاذية و/أو الانبعاثية، وقد يؤثر أيضًا على الاستقرار الميكانيكي (على سبيل المثال، الانتفاخ). [252]

يمكن أن تتسبب التجاعيد الموجودة على الأغشية الرقيقة في عدم تجانس القرص المضغوط بسبب الامتصاص غير المتساوي؛ وهذا أسوأ بالنسبة للتجاعيد الأصغر والإضاءة الأكثر تماسكًا، أي ملء الحدقة السفلية. [253]

في حالة عدم وجود أغشية، يجب التحقق من نظافة قناع EUV قبل الكشف عن رقائق المنتج الفعلية، باستخدام رقائق معدة خصيصًا لفحص العيوب. [254] يتم فحص هذه الرقائق بعد الطباعة بحثًا عن عيوب متكررة تشير إلى قناع متسخ؛ إذا تم العثور على أي منها، فيجب تنظيف القناع وتعريض مجموعة أخرى من رقائق الفحص، وتكرار التدفق حتى يصبح القناع نظيفًا. يجب إعادة تصنيع أي رقائق منتج متأثرة.

أعلنت شركة TSMC عن بدء الاستخدام المحدود لأغشيةها الخاصة في عام 2019 واستمرار التوسع بعد ذلك، [255] وتخطط شركة Samsung لتقديم الأغشية في عام 2022. [256]

عيوب انتفاخ الهيدروجين

كما تمت مناقشته أعلاه، فيما يتعلق بإزالة التلوث، يمكن للهيدروجين المستخدم في أنظمة EUV الحديثة أن يخترق طبقات قناع EUV. أشارت شركة TSMC في براءتها إلى أن الهيدروجين يدخل من حافة القناع. [257] بمجرد احتجازه، يتم إنتاج عيوب انتفاخ أو بثور، [219] مما قد يؤدي إلى تقشير الفيلم. [257] هذه هي في الأساس عيوب البثور التي تنشأ بعد عدد كافٍ من التعرضات لقناع EUV في بيئة الهيدروجين.

قضايا عشوائية حول EUV

ضوضاء الطلقات تسبب اختلافات كبيرة في القرص المضغوط

تعتبر الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية شديدة الحساسية للتأثيرات العشوائية. [258] [259] في عدد كبير من الميزات المطبوعة باستخدام الأشعة فوق البنفسجية شديدة الحساسية، على الرغم من حل الغالبية العظمى منها، إلا أن بعضها يعاني من فشل تام في الطباعة، على سبيل المثال، الثقوب المفقودة أو خطوط الربط. من المساهمات المهمة المعروفة في هذا التأثير الجرعة المستخدمة للطباعة. [260] يرتبط هذا بضوضاء الطلقات ، والتي سيتم مناقشتها بمزيد من التفصيل أدناه. نظرًا للاختلافات العشوائية في أعداد الفوتونات الواردة، فإن بعض المناطق المخصصة للطباعة تفشل في الواقع في الوصول إلى الحد الأقصى للطباعة، تاركة مناطق عيب غير مكشوفة. قد تكون بعض المناطق معرضة بشكل مفرط، مما يؤدي إلى فقدان المقاومة المفرط أو التشابك. تزداد احتمالية الفشل العشوائي بشكل كبير مع انخفاض حجم الميزة، وبالنسبة لنفس حجم الميزة، فإن زيادة المسافة بين الميزات تزيد أيضًا من الاحتمالية بشكل كبير. [260] تعد قطع الخطوط المشوهة مشكلة كبيرة بسبب القوس الكهربائي والقصر المحتمل. [261] يتطلب العائد اكتشاف حالات الفشل العشوائية حتى أقل من 1e-12. [260]

إن الميل إلى العيوب العشوائية يكون أسوأ بسبب عدم التركيز بسبب ملء حدقة العين الكبيرة. [262] [263]

تميل العيوب العشوائية إلى الحدوث حيث يوجد اختلاف عشوائي في الجرعة الممتصة بالقرب من الجرعة العتبية. ويتم الإشارة إلى ذلك من خلال المكان الذي تميل فيه البقع الزرقاء إلى التجمع.

قد توجد أنماط فشل متعددة لنفس المجموعة السكانية. على سبيل المثال، بالإضافة إلى ربط الخنادق، قد تنكسر الخطوط التي تفصل الخنادق. [260] يمكن أن يعزى هذا إلى فقدان المقاومة العشوائية، [258] من الإلكترونات الثانوية. [264] [265] عشوائية عدد الإلكترونات الثانوية هي في حد ذاتها مصدر للسلوك العشوائي في صور مقاومة الأشعة فوق البنفسجية القصوى.

يؤدي التعايش بين مناطق العيوب المعرضة للضوء بشكل عشوائي والمعرضة للضوء بشكل مفرط إلى فقدان نافذة الجرعة عند مستوى عيب معين بعد الحفر بين المنحدرات النمطية للجرعة المنخفضة والجرعة العالية. [266] وبالتالي، يتم فقدان فائدة الدقة من الطول الموجي الأقصر.

تلعب الطبقة السفلية المقاومة أيضًا دورًا مهمًا. [260] يمكن أن يكون هذا بسبب الإلكترونات الثانوية التي تولدها الطبقة السفلية. [267] قد تزيل الإلكترونات الثانوية أكثر من 10 نانومتر من المقاومة من الحافة المكشوفة. [264] [268]

مستوى العيب في حدود 1 كيلو/مم 2 . [269] في عام 2020، أفادت شركة سامسونج أن تصميمات 5 نانومتر تنطوي على مخاطر عيوب في العملية وبدأت في تنفيذ الفحص والإصلاح الآلي. [270]

تؤدي ضوضاء طلقة الفوتون أيضًا إلى خطأ عشوائي في وضع الحافة. ​​[271] يتم تعزيز ضوضاء طلقة الفوتون إلى حد ما من خلال عوامل التمويه مثل الإلكترونات الثانوية أو الأحماض في المقاومات المكبرة كيميائيًا؛ عندما تكون كبيرة، فإن التمويه يقلل أيضًا من تباين الصورة عند الحافة. ​​تم قياس خطأ في وضع الحافة (EPE) يصل إلى 8.8 نانومتر لنمط معدني مطبوع بتقنية EUV بمسافة 48 نانومتر. [272]

يتأثر موضع نهاية الخط بضوضاء الطلقة. يمكن أن يؤدي الاختلاف الطبيعي في عدد فوتون EUV إلى تحول موضع نهاية الخط.

مع توزيع بواسون الطبيعي بسبب أوقات الوصول والامتصاص العشوائية للفوتونات، [273] [274] يوجد اختلاف متوقع في الجرعة الطبيعية (عدد الفوتونات) بنسبة لا تقل عن عدة في المائة 3 سيجما، مما يجعل عملية التعرض عرضة للتغيرات العشوائية. يؤدي اختلاف الجرعة إلى اختلاف في موضع حافة الميزة، مما يصبح في الواقع مكونًا ضبابيًا. على عكس حد الدقة الصارمة المفروض بواسطة الانعراج، يفرض ضوضاء اللقطة حدًا أكثر ليونة، مع كون المبدأ التوجيهي الرئيسي هو مواصفات خشونة عرض خط ITRS (LWR) بنسبة 8٪ (3 ثوانٍ) من عرض الخط. [275] ستؤدي زيادة الجرعة إلى تقليل ضوضاء اللقطة، [276] ولكن هذا يتطلب أيضًا طاقة مصدر أعلى.

تشير قضيتا ضوضاء الطلقات والإلكترونات المنطلقة من الأشعة فوق البنفسجية القصوى إلى عاملين مقيدان: 1) الحفاظ على الجرعة عالية بما يكفي لتقليل ضوضاء الطلقات إلى مستويات مقبولة، ولكن أيضًا 2) تجنب الجرعة العالية جدًا بسبب زيادة مساهمة الإلكترونات الضوئية المنطلقة من الأشعة فوق البنفسجية القصوى والإلكترونات الثانوية في عملية التعرض للمقاومة، مما يزيد من ضبابية الحافة وبالتالي يحد من الدقة. وبصرف النظر عن تأثير الدقة، فإن الجرعة الأعلى تزيد أيضًا من انبعاث الغازات [277] وتحد من الإنتاجية، ويحدث الترابط المتبادل [278] عند مستويات جرعات عالية جدًا. بالنسبة للمقاومات المكبرة كيميائيًا، فإن التعرض لجرعة أعلى يزيد أيضًا من خشونة حافة الخط بسبب تحلل مولد الحمض. [279]

حتى مع الامتصاص الأعلى بنفس الجرعة، فإن EUV لديه مشكلة ضوضاء طلقة أكبر من طول موجة ArF (193 نانومتر)، ويرجع ذلك أساسًا إلى تطبيقه على المقاومات الأرق. [280]

بسبب الاعتبارات العشوائية، فإن خريطة طريق الطباعة الحجرية IRDS 2022 تعترف الآن بزيادة الجرعات لأحجام الميزات الأصغر. [281]

من المحتمل أن تتأثر دقة EUV بالتأثيرات العشوائية. تجاوزت كثافات العيوب العشوائية 1/سم 2 ، عند درجة حرارة 36 ​​نانومتر. [282] [283] في عام 2024، كشف التعرض لمقاومة EUV بواسطة ASML عن كثافة عيب ثقب اتصال درجة حرارة 32 نانومتر مفقودة وجسرية> 0.25/سم 2 (177 عيبًا لكل رقاقة)، ​​مما زاد سوءًا مع مقاومة أرق. [284] أشارت ASML إلى أن درجة حرارة 30 نانومتر لن تستخدم التعرض المباشر ولكن النمط المزدوج. [285] لم تستخدم Intel EUV لدرجة حرارة 30 نانومتر. [286]

نسبة ملء التلاميذ

بالنسبة للدرجات اللونية التي تقل عن نصف الطول الموجي مقسومًا على الفتحة الرقمية، فإن الإضاءة ثنائية القطب ضرورية. تملأ هذه الإضاءة على الأكثر منطقة على شكل ورقة عند حافة الحدقة. ومع ذلك، نظرًا للتأثيرات ثلاثية الأبعاد في قناع EUV، [287] تتطلب الدرجات اللونية الأصغر أجزاءً أصغر من شكل الورقة هذا. أقل من 20٪ من الحدقة، تبدأ الإنتاجية واستقرار الجرعة في المعاناة. [54] تسمح الفتحة الرقمية الأعلى باستخدام ملء حدقة أعلى لنفس الدرجة اللونية، ولكن يتم تقليل عمق التركيز بشكل كبير. [288]

الاستخدام مع الأنماط المتعددة

من المتوقع أن يستخدم EUV نمطًا مزدوجًا عند حوالي 34 نانومتر مع 0.33 NA. [289] [290] هذا القرار يعادل "1Y" لـ DRAM. [291] [292] في عام 2020، أفادت ASML أن طبقة M0 5 نانومتر (حد أدنى 30 نانومتر) تتطلب نمطًا مزدوجًا. [285] في النصف الثاني من عام 2018، أكدت TSMC أن مخطط EUV 5 نانومتر الخاص بها لا يزال يستخدم أنماطًا متعددة ، [293] مما يشير أيضًا إلى أن عدد الأقنعة لم ينخفض ​​من عقدة 7 نانومتر، والتي استخدمت أنماط DUV متعددة واسعة النطاق، إلى عقدة 5 نانومتر، والتي استخدمت EUV واسعة النطاق. [294] أشار بائعو EDA أيضًا إلى الاستمرار في استخدام تدفقات الأنماط المتعددة. [295] [296] في حين قدمت شركة سامسونج عملية 7 نانومتر الخاصة بها مع نمط EUV الفردي، [297] فقد واجهت ضوضاء طلقة فوتونية شديدة تسبب في خشونة خطية مفرطة، مما يتطلب جرعة أعلى، مما يؤدي إلى إنتاجية أقل. [273] تستخدم عقدة 5 نانومتر من شركة TSMC قواعد تصميم أكثر صرامة. [298] أشارت شركة سامسونج إلى أن الأبعاد الأصغر سيكون لها ضوضاء طلقة أكثر حدة. [273]

عند مسافة من المركز إلى المركز تبلغ 38 نانومترًا أو أقل، فإن أداة EUV 0.33 NA ستتطلب نمطًا مزدوجًا أو حتى ثلاثيًا لطبقة الاتصال أو الطبقة عبر.

في مخطط الطباعة الحجرية التكميلية لشركة Intel عند نصف ميل 20 نانومتر، سيتم استخدام EUV فقط في التعرض الثاني لقطع الخط بعد التعرض الأول لطباعة الخط عند 193 نانومتر. [299]

من المتوقع أيضًا وجود تعرضات متعددة حيث يجب أن يستخدم نمطان أو أكثر في نفس الطبقة، على سبيل المثال، درجات أو أطوال مختلفة، أشكال حدقة مصدر مُحسَّنة مختلفة. [300] [301] [302] [303] على سبيل المثال، عند النظر في مجموعة أشرطة متدرجة بزاوية رأسية 64 نانومتر، فإن تغيير الزاوية الأفقية من 64 نانومتر إلى 90 نانومتر يغير الإضاءة المُحسَّنة بشكل كبير. [55] لا يستلزم تحسين قناع المصدر الذي يعتمد على شبكات مساحة الخط والشبكات من طرف إلى طرف فقط تحسينات لجميع أجزاء النمط المنطقي، على سبيل المثال، خندق كثيف به فجوة على جانب واحد. [300] [304]

في عام 2020، أفادت ASML أنه بالنسبة لعقدة 3 نانومتر، فإن مسافات الاتصال/المسار من المركز إلى المركز التي تبلغ 40 نانومترًا أو أقل تتطلب نمطًا مزدوجًا أو ثلاثيًا لبعض ترتيبات الاتصال/المسار. [305]

بالنسبة لملعب المعدن 24-36 نانومتر، وجد أن استخدام EUV كتعرض قطع (ثاني) كان له نافذة عملية أوسع بشكل ملحوظ من التعرض الفردي الكامل للطبقة المعدنية. [306] [300]

ومن المتوقع أيضًا التعرضات المتعددة لنفس القناع لإدارة العيوب بدون أغشية، مما يحد من الإنتاجية على غرار الأنماط المتعددة. [254]

إن تقنية الحفر الليثو-الحفر الليثو-الحفر الليثو-الحفر ذاتي المحاذاة (SALELE) هي تقنية هجينة من SADP/LELE بدأ تنفيذها في 7 نانومتر. [307] أصبحت تقنية الحفر الليثو-الحفر الليثو-الحفر ذاتي المحاذاة (SALELE) شكلاً مقبولاً من أشكال التصميم المزدوج لاستخدامها مع EUV. [308]

تمديد النمط الفردي: NA عالي التشويه

تشكل الفصوص الجانبية خطرًا أكبر مع الاختلافات العشوائية، على مسافة معينة من المركز إلى المركز. ويزداد هذا الخطر بسبب التعتيم المركزي في أنظمة EUV ذات NA العالي.

يمكن العودة إلى أجيال ممتدة من الأنماط الفردية باستخدام أدوات ذات فتحة عددية أعلى . قد تتطلب فتحة عددية 0.45 إعادة ضبط بنسبة مئوية قليلة. [309] يمكن أن يؤدي زيادة إزالة التكبير إلى تجنب إعادة الضبط هذه، لكن حجم الحقل المخفض يؤثر بشدة على الأنماط الكبيرة (قطعة واحدة لكل حقل 26 مم × 33 مم) مثل رقائق Xeon متعددة النواة متعددة المليارات من الترانزستورات مقاس 14 نانومتر. [310] من خلال طلب خياطة حقل لتعرضين للقناع.

في عام 2015، كشفت ASML عن تفاصيل ماسح EUV من الجيل التالي، مع NA 0.55. تكلف هذه الآلات حوالي 360 مليون دولار أمريكي. [33] يتم زيادة التكبير من 4 × إلى 8 × فقط في اتجاه واحد (في مستوى السقوط). [311] ومع ذلك، فإن NA 0.55 لديه عمق تركيز أصغر بكثير من الطباعة الحجرية بالغمر. [312] كما وجد أن أداة NA 0.52 NA المشوهة تُظهر الكثير من CD وتباين الموضع للتعرض الفردي للعقدة 5 نانومتر والقطع متعدد الأنماط. [313]

إن تقليل عمق التركيز [314] عن طريق زيادة NA هو أيضًا أمر مثير للقلق، [315] وخاصةً عند المقارنة مع التعرضات متعددة الأنماط باستخدام الطباعة الحجرية بالغمر 193 نانومتر:

الطول الموجي معامل الانكسار غير متوفر درجة المجال (مُعايرة) [314]
193 نانومتر 1.44 1.35 1
13.3–13.7 نانومتر 1 0.33 1.17
13.3–13.7 نانومتر 1 0.55 0.40

تركز أدوات EUV ذات NA العالية على الخطوط الأفقية والرأسية بشكل مختلف عن أنظمة NA المنخفضة، بسبب التكبير المختلف للخطوط الأفقية. [316] [317]

تعاني أدوات EUV ذات NA العالي أيضًا من التعتيم، مما قد يتسبب في حدوث أخطاء في تصوير أنماط معينة. [318]

من المتوقع أن يتم إنتاج أول أدوات ذات NA عالية في شركة Intel بحلول عام 2025 على أقرب تقدير. [319]

بالنسبة للعقد التي يقل حجمها عن 2 نانومتر، ستتأثر أنظمة EUV ذات NA العالي بمجموعة من المشكلات: الإنتاجية، والأقنعة الجديدة، والاستقطاب، والمقاومات الأرق، والتشويش الإلكتروني الثانوي والعشوائية. [320] يتطلب عمق التركيز المنخفض سمك مقاومة أقل من 30 نانومتر، مما يؤدي بدوره إلى زيادة التأثيرات العشوائية، بسبب انخفاض امتصاص الفوتون.

يُقدر طمس الإلكترون بحوالي 2 نانومتر على الأقل، وهو ما يكفي لإحباط فائدة الطباعة الحجرية EUV ذات NA العالي. [321] [322]

إلى جانب ارتفاع NA، أعلنت ASML في عام 2024 عن خطط لتطوير أداة EUV ذات NA أعلى من 0.55، مثل NA 0.75 أو 0.85. [323] [324] يمكن أن تكلف هذه الآلات 720 مليون دولار أمريكي لكل منها ومن المتوقع أن تكون متاحة في عام 2030. [33] تتمثل إحدى مشكلات Hyper-NA في استقطاب ضوء EUV مما يتسبب في انخفاض تباين الصورة. [323] [325]

ما وراء طول موجة EUV

سيكون الطول الموجي الأقصر كثيرًا (~6.7 نانومتر) أبعد من EUV، وغالبًا ما يشار إليه باسم BEUV (ما وراء الأشعة فوق البنفسجية الشديدة). [326] باستخدام التكنولوجيا الحالية، سيكون لأطوال موجات BEUV تأثيرات ضوضاء طلقة أسوأ دون ضمان جرعة كافية. [327]

مراجع

  1. ^ O'Sullivan, Gerry; Li, Bowen; D'Arcy, Rebekah; Dunne, Padraig; Hayden, Paddy; Kilbane, Deirdre; McCormack, Tom; Ohashi, Hayato; O'Reilly, Fergal; Sheridan, Paul; Sokell, Emma; Suzuki, Chihiro; Higashiguchi, Takeshi (2015). "التحليل الطيفي للأيونات المشحونة للغاية وأهميتها بالنسبة لـ EUV وتطوير مصدر الأشعة السينية الناعمة". مجلة الفيزياء ب: الفيزياء الذرية والجزيئية والبصرية . 48 (144025): 144025. رمز Bibcode : 2015JPhB...48n4025O. doi : 10.1088/0953-4075/48/14/144025. S2CID  124221931.
  2. ^ Bjorkholm, J.; Bokor, J.; Eichner, L.; Freeman, R.; Mansfield, W.; Szeto, L.; Taylor, D.; Tennant, D.; Wood II, O.; Jewell, T.; White, D.; Waskiewicz, W.; Windt, D.; MacDowell, A. (1991). "طباعة إسقاط الأشعة السينية الناعمة". أخبار البصريات والفوتونيات . 2 (5): 27. doi :10.1364/OPN.2.5.000027.
  3. ^ "صنع EUV: من المختبر إلى التصنيع". 30 مارس 2022.
  4. ^ باكشي، فيفيك، محرر (2018). طباعة الأشعة فوق البنفسجية . SPIE PM (الطبعة الثانية). بيلينجهام، واشنطن، الولايات المتحدة الأمريكية: SPIE Press. ISBN 978-1-5106-1679-0.
  5. ^ "الولايات المتحدة تعطي موافقتها لشركة ASML على جهود EUV". EE Times . 24 فبراير 1999 . تم الاسترجاع في 17 مايو 2023 .
  6. ^ "التاريخ". ASML .
  7. ^ "داخل الآلة التي أنقذت قانون مور".
  8. ^ Sascha Migura (2018). "Optics for EUV Lithography" (PDF) . euvlitho.com . تم الاسترجاع في 17 مايو 2023 .
  9. ^ "نقطة الاختناق في الرقائق" TheWire China. 8 فبراير 2021.
  10. ^ "حجم سوق الطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية القصوى (EUV) والتوقعات حتى عام 2032". PragmaMarketResearch . تم الاسترجاع في 2024-07-04 .
  11. ^ أنطون شيلوف (2019-01-28). "ASML ستشحن 30 ماسحًا ضوئيًا للأشعة فوق البنفسجية في عام 2019: أدوات أسرع للأشعة فوق البنفسجية قادمة". AnandTech .
  12. ^ "نظرة عامة على قياسات أقنعة EUV" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2017-06-02 . تم الاسترجاع في 2019-06-23 .
  13. ^ abcd https://www.semiconductor-digest.com/wp-content/uploads/2020/02/SST-Oct-2013.pdf [ عنوان URL العاري PDF ]
  14. ^ Montcalm, C. (10 مارس 1998). طلاءات عاكسة متعددة الطبقات للطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة . 23. ندوة SPIE الدولية السنوية حول الطباعة الحجرية الدقيقة، سانتا كلارا، كاليفورنيا (الولايات المتحدة)، 22-27 فبراير 1998. OSTI  310916.
  15. ^ كروم، ثورستن؛ شميدت، جوناس؛ نسلاديك، بافيل (2018). "سلامة طبقة التغطية بالأشعة فوق البنفسجية القصوى". في تاكيهيسا، كيوامو (المحرر). Photomask Japan 2018: الندوة الخامسة والعشرون حول Photomask وتقنية أقنعة الطباعة الحجرية من الجيل التالي . ص. 8. doi :10.1117/12.2324670. ISBN 978-1-5106-2201-2. S2CID  139227547.
  16. ^ US 20030008180A1، ساسا بايجت؛ جيمس فولتا وإبرهارد سبيلر، "طبقات التغطية المُحسَّنة لطبقات EUV المتعددة"، نُشرت في 9 يناير 2003  .
  17. ^ "العدد القادم من EUV: تأثيرات الأقنعة ثلاثية الأبعاد". هندسة أشباه الموصلات . 25 أبريل 2018.
  18. ^ "EUV Mask Blank Battle Brewing". هندسة أشباه الموصلات . 15 نوفمبر 2018.
  19. ^ ماتسوموتو، هيروشي؛ ياماجوتشي، كيسوكي؛ كيمورا، هاياتو؛ ناكايامادا، نورياكي (23 أغسطس 2021). "كاتب قناع متعدد الحزم، MBM-2000". في أندو، أكيهيكو (المحرر). Photomask Japan 2021: ندوة XXVII حول Photomask وتقنية قناع الطباعة الحجرية من الجيل التالي . المجلد 11908. SPIE. ص 175-180. doi :10.1117/12.2604378. ISBN 9781510646858. S2CID  233503067 – عبر www.spiedigitallibrary.org.
  20. ^ Waiblinger, M.; Kornilov, K.; Hofmann, T.; Edinger, K. (15 مايو 2010). "إصلاح قناع الصورة المستحث بالأشعة فوق البنفسجية المستحثة بواسطة حزمة كهربية: تطابق مثالي". في Behringer, Uwe FW; Maurer, Wilhelm (المحررون). المؤتمر الأوروبي السادس والعشرون للأقنعة والطباعة الحجرية . المجلد 7545. SPIE. ص 243-250. doi :10.1117/12.863542. S2CID  137488152 – عبر www.spiedigitallibrary.org. {{cite book}}: |journal=تم تجاهله ( مساعدة )
  21. ^ الطباعة الحجرية EUV. SPIE Press. 2009. ISBN 978-0-8194-6964-9.
  22. ^ دليل تكنولوجيا تصنيع الأقنعة الضوئية. دار نشر سي آر سي. 3 أكتوبر 2018. رقم ISBN 978-1-4200-2878-2.
  23. ^ تومي، توشيهيسا (2012-05-21). "بلازما القصدير المنتجة بالليزر كمصدر للضوء لتصنيع كميات كبيرة من الليثوغرافيا فوق البنفسجية الشديدة: التاريخ، والبلازما المثالية، والحالة الحالية، والآفاق". مجلة الطباعة الحجرية الدقيقة/النانوية، والأنظمة الكهروميكانيكية الصغرى، والأنظمة الكهروميكانيكية الصغرى . 11 (2): 021109-1. doi : 10.1117/1.JMM.11.2.021109 . ISSN  1932-5150.
  24. ^ Elg, Daniel T.; Sporre, John R.; Panici, Gianluca A.; Srivastava, Shailendra N.; Ruzic, David N. (2016). "تنظيف المجمع في الموقع واستعادة الانعكاسية فوق البنفسجية الشديدة بواسطة بلازما الهيدروجين للمصادر فوق البنفسجية الشديدة" (PDF) . مجلة علوم وتكنولوجيا الفراغ أ . 34 (21305): 021305. رمز Bibcode :2016JVSTA..34b1305E. doi :10.1116/1.4942456.
  25. ^ بوسجرا، جيروين؛ زوثوت، إروين؛ فان دير إيردين، Ad MJ؛ فيرهوفن، يناير؛ فان دي كرويس، روبرت وي؛ ياكشين، أندريه E.؛ بيجكيرك، فريد (2012). “الخصائص الهيكلية لطبقات Y السميكة تحت النانومترية في المرايا متعددة الطبقات فوق البنفسجية الشديدة”. البصريات التطبيقية . 51 (36): 8541-8548. بيب كود :2012ApOpt..51.8541B. دوى :10.1364/AO.51.008541. بميد  23262592.
  26. ^ ه. كوموري وآخرون. ، بروك. ^ SPIE 5374، ص 839-846 (2004).
  27. ^ بام هانسون وآخرون. ، بروك. سبي 4688، ص 102-109 (2002).
  28. ^ SN Srivastava et al. ، J. Appl. Phys. 102، 023301 (2007).
  29. ^ نايجل فارار؛ ديفيد براندت؛ نوربرت باورينغ (26 فبراير 2009). "البصريات للمسح: المرايا متعددة الطبقات تمكن من الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية من الجيل التالي". Laser Focus World .
  30. ^ HS Kim. "Future of Memory Devices and EUV Lithography" (PDF) . ندوة EUV لعام 2009 . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2015-07-10 . تم الاسترجاع في 2012-10-25 .
  31. ^ H. Mizoguchi, "تحديث جيجافوتون مصدر ضوء EUV البلازمي المنتج بالليزر"، ورشة عمل مصدر EUVL، 12 مايو 2008.
  32. ^ "خلف هذا الباب: تعرف على EUV، آلة Intel الأكثر دقة وتعقيدًا". يوتيوب .
  33. ^ abc "Hyper-NA EUV سيظهر لأول مرة في عام 2030، مما يجهز سوق الصب للتحول". DIGITIMES . 28 يونيو 2024.
  34. ^ التقرير السنوي لـ ASML لعام 2020، ص 68.
  35. ^ تم اختيار مصدر EUV هذا بسبب كفاءته العالية في تحويل ليزر ثاني أكسيد الكربون إلى EUV (~ 5٪ أو أكثر). انظر "إيغور فومينكوف، مصدر EUV للطباعة الحجرية في HVM - الأداء والآفاق، زميل ASML، ورشة عمل المصدر، أمستردام، 2019-11-05".
  36. ^ يانغ، دي كون (2022-07-13). "تطوير مصدر ضوء EUV البلازمي المنتج بالليزر". رقاقة . 1 (3). 100019. doi : 10.1016/j.chip.2022.100019 .
  37. ^ "جيجافوتون" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 9 يوليو 2020 . تم الاسترجاع 17 مايو 2023 .
  38. ^ "Cymer SPIE 2018" (PDF) .
  39. ^ "تحديث ورشة عمل Zeiss 2018 EUVL" (PDF) .
  40. ^ "SPIE 2007 paper" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2017-08-12 . تم الاسترجاع 2018-07-28 .
  41. ^ "ASML, 2016 EUVL Workshop, p. 14" (PDF) .
  42. ^ Y. Wang و Y. Liu، Proc. SPIE 9283، 928314 (2014).
  43. ^ abc "R. Capelli et al., Proc. SPIE 9231, 923109 (2014)" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 10 أغسطس 2017. تم الاسترجاع 17 مايو 2023 .
  44. ^ "M. van den Brink et al., Proc. SPIE 2726 (1996)" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2017-08-09 . تم الاسترجاع في 2018-07-17 .
  45. ^ شمويلر ، توماس. كليمبل، T.؛ كيم، أنا. لوروسو، ج.؛ مايرز، بالعربية؛ جونكيري، ريك؛ جوثالز، آن ماري؛ رونس ، ك. (14 مارس 2008). “استراتيجيات تعويض التحول في نمط EUV”. في شيلينبرج، فرانك م. (محرر). تقنيات الطباعة الحجرية الناشئة XII . وقائع SPIE. المجلد. 6921. ص 69211ب. دوى :10.1117/12.772640. S2CID  121926142 – عبر ResearchGate.
  46. ^ أن برورز، IEEE ترانس. كهربائي. ديف. 28، 1268 (1981).
  47. ^ تاو، ي.؛ وآخرون (2005). "توصيف ملف كثافة بلازما القصدير المنتجة بالليزر لمصدر الأشعة فوق البنفسجية الشديدة 13.5 نانومتر". Appl. Phys. Lett . 86 (20): 201501. Bibcode :2005ApPhL..86t1501T. doi :10.1063/1.1931825.
  48. ^ "الملخص 107 الصفحة الأخيرة". www.nifs.ac.jp .
  49. ^ I. Fomenkov et al., Adv. Opt. Tech. 6, 173 (2017).
  50. ^ الرابع فومينكوف، بروك. سبي 10957، 1095719 (2019).
  51. ^ ab Nadir Faradzhev; Vadim Sidorkin (2009). "Hydrogen mediated transport of Sn to Ru film surface" (PDF) . J. Vac. Sci. Technol. A. 27 ( 2): 306–314. Bibcode :2009JVSTA..27..306F. doi :10.1116/1.3081968. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2016-12-20 . تم الاسترجاع في 2016-12-14 .
  52. ^ abc Eishi Shiobara (2016-02-16). "تحديث اختبار مقاومة الغازات المنبعثة في EIDEC" (PDF) . IEUVI Resist TWG، سان خوسيه .
  53. ^ ر. روكيتسكي وآخرون. ، بروك. سبي 7640، 76401Q (2010).
  54. ^ اي بي سي دي م. فان دي كيرخوف وآخرون، بروك. سبي 10143، 101430 د (2017).
  55. ^ ab Y. Chen et al., J.Vac. Sci. Tech. B35, 06G601 (2017).
  56. ^ "H. Mizoguchi et al., 2017 EUV-FEL Workshop, p. 4" (PDF) .
  57. ^ "تحديد دقة مقاومة EUV مقابل الإنتاجية". www.linkedin.com .
  58. ^ I. سيشادري وآخرون، IEDM 2023.
  59. ^ "تقييم إنتاج رقاقة EUV: 2019–2022". www.linkedin.com .
  60. ^ جيم سميتس وآخرون، بروك. سبي 12494، 1249406 (2023).
  61. ^ Paetzel, R.; et al. (2003). Yen, Anthony (ed.). "أشعة الليزر Excimer للطباعة الحجرية فائقة الدقة 193 نانومتر". Proc. SPIE . Optical Microlithography XVI. 5040 : 1665. Bibcode :2003SPIE.5040.1665P. doi :10.1117/12.485344. S2CID  18953813.
  62. ^ Harilal, SS; et al. (2006). "التحكم الطيفي للانبعاثات من الأهداف المضاف إليها القصدير للطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة". J. Phys. D. 39 ( 3): 484–487. Bibcode :2006JPhD...39..484H. doi :10.1088/0022-3727/39/3/010. S2CID  34621555.
  63. ^ ت. أساياما وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 8683، 86831ز (2013).
  64. ^ "تحديث ASML نوفمبر 2013، دبلن" (PDF) .
  65. ^ L. Peters, "الأنماط المزدوجة تقود السباق نحو 32 نانومتر"، Semiconductor International ، 18 أكتوبر 2007.
  66. ^ م. سوغاوارا وآخرون ، مجلة علوم وتكنولوجيا الفراغ، المجلد 21، العدد 2701 (2003).
  67. ^ "ما هو التظليل في الطباعة الحجرية EUV؟". 28 يناير 2022 - عبر www.youtube.com.
  68. ^ abc Yunfei Deng; Bruno M. La Fontaine; Harry J. Levinson; Andrew R. Neureuther (2003). "Rigorous EM simulator of the effect of the structure of mask patterns on EUVL photography". في Roxann L. Engelstad (محرر). تقنيات الطباعة الحجرية الناشئة، المجلد 7. المجلد 5037. doi :10.1117/12.484986. S2CID  137035695.
  69. ^ G. McIntyre et al. ، Proc. SPIE المجلد 7271، 72711C (2009).
  70. ^ T. Last et al. ، Proc. SPIE 9985، 99850W (2016).
  71. ^ ab T. Last et al. ، Proc. SPIE المجلد 10143، 1014311 (2017).
  72. ^ W. Gao et al. ، Proc. SPIE المجلد 10143، 101430I (2017).
  73. ^ "الاستقطاب عن طريق الانعكاس في أنظمة الطباعة الحجرية EUV". 21 أغسطس 2022 - عبر www.youtube.com.
  74. ^ "الأهمية المتزايدة للاستقطاب في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى". www.linkedin.com .
  75. ^ م. بوركهارت وآخرون، بروك. سبي 10957، 1095710 (2019).
  76. ^ أ. إردمان، ب. إيفانشيتسكي، ت. فوهرر، وقائع SPIE 7271، 72711E (2009).
  77. ^ "نموذج الحيود المزدوج لأقنعة EUV". 26 سبتمبر 2021 - عبر www.youtube.com.
  78. ^ "الحيود المزدوج في أقنعة EUV: الرؤية من خلال وهم التناظر". www.linkedin.com .
  79. ^ "EUV Mask Flatness Requirements" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2015-06-26 . تم الاسترجاع 2015-06-26 .
  80. ^ ت. شمويلر وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 6921، 69211ب (2008).
  81. ^ ب. ليو وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 8679، 86790 واط (2013).
  82. ^ أ ب م. سوجاوارا وآخرون. ، بروك. سبي 9048، 90480 فولت (2014).
  83. ^ ab X. Chen et al. ، Proc. SPIE 10143، 101431F (2017).
  84. ^ "TWINSCAN NXE:3400B". ASML . مؤرشف من الأصل في 2018-12-15 . تم الاسترجاع 2017-07-02 .
  85. ^ أ ب X. ليو وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 9048، 90480Q (2014).
  86. ^ O. Wood et al., Proc. SPIE 10450, 1045008 (2017).
  87. ^ S. Yoshitake et al.، متطلبات تسطيح قناع EUV: وجهة نظر مورد كاتب قناع E-beam.
  88. ^ J.-H. Franke et al., Proc. SPIE 11147, 111470E (2019).
  89. ^ "تحول الصورة الناتج عن عدم التركيز في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى". 24 يناير 2023 - عبر www.youtube.com.
  90. ^ أ. شيجروف وآخرون، بروك. SPIE 11325، 113251P (2020).
  91. ^ JH. Franke et al., J. Micro/Nanopatterning, Materials, and Metrology 21, 030501 (2022).
  92. ^ إتش إن تشابمان وكا نوجنت، بروك. سبي 3767، 225 (1999).
  93. ^ ه. كوماتسودا، بروك. سبي 3997، 765 (2000).
  94. ^ س. مي وآخرون، بروك. سبي 8679، 867923 (2013).
  95. ^ د. هيلويج وآخرون، بروك. SPIE 7969، 79690H (2011).
  96. ^ K. Hooker et al., Proc. SPIE 10446, 1044604 (2017).
  97. ^ A. Garetto et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).
  98. ^ أب تيسي. إيوم وآخرون، بروك. سبي 8679، 86791J (2013).
  99. ^ ر. كابيلي وآخرون، بروك. سبي 10957، 109570X (2019).
  100. ^ أب جيه فو وآخرون، بروك. SPIE 11323، 113232هـ (2020).
  101. ^ مياكاوا، ر. نولو، ب. (13 مايو 2019). “التحضير للجيل القادم من الطباعة الحجرية EUV في مركز بصريات الأشعة السينية”. أخبار الإشعاع السنكروتروني . 32 (4): 15-21. بيب كود :2019SRNew..32...15M. دوى :10.1080/08940886.2019.1634432. OSTI  1582044. S2CID  202145457 – عبر escholarship.org.
  102. ^ S. Koo et al., Proc. SPIE 7969, 79691N (2011).
  103. ^ طلب براءة اختراع أمريكي رقم 20070030948.
  104. ^ "MF Bal et al., Appl. Opt. 42, 2301 (2003)" (PDF) .
  105. ^ DM Williamson، Proc. SPIE 3482، 369 (1998).
  106. ^ من "كارل زايس 2018" (PDF) .
  107. ^ إيه في بريت وآخرون، بروك. سبي 10809، 108090أ (2018).
  108. ^ L. van Look et al., Proc. SPIE 10809, 108090M (2018)
  109. ^ ر. كيم وآخرون، بروك. سبي 9776، 97761R (2016).
  110. ^ اي بي سي إي فان سيتن وآخرون، بروك. سبي 9661، 96610 جي (2015).
  111. ^ تي إي بريست و جي إي بيلي، بروك. سبي 5042، 153 (2003).
  112. ^ م. ليم وآخرون، Proc. SPIE 10583، 105830X (2018).
  113. ^ جي تشانغ وآخرون، بروك. سبي 5040، 45 (2003).
  114. ^ م. فان دن كيرخوف وآخرون، بروك. سبي 12051، 120510ب (2022).
  115. ^ تأثير دوران حدقة العين EUV على القرار
  116. ^ ab "تظليل الخطوط الأفقية والرأسية والمائلة عبر الشق في أنظمة الطباعة الحجرية EUV ذات NA المنخفض وNA المرتفع". www.linkedin.com .
  117. ^ K. Lee et al., J. Microlith/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 040501 (2019).
  118. ^ كا غولدبرغ وآخرون، بروك. سبي 5900، 59000 جي (2005).
  119. ^ Y. Liu وY. Li، Opt. Eng. 55، 095108 (2016).
  120. ^ ab R., Saathof (1 ديسمبر 2018). Adaptive Optics to Counteract Thermal Aberrations: System Design for EUV-Lithography with Sub-nm Precision (Doctoral thesis). Technische Universiteit Delft. doi : 10.4233/uuid:1d71e3e8-88ce-4260-aeda-af0ee7675445 .
  121. ^ تي إس جوتا و ر. أ. تشيبمان، بروك. سبي 9776، 977617 (2016).
  122. ^ abc "مدير الرسوميات في Mentor يشرح بالتفصيل التحديات التي تواجه التحكم في وضع الحافة في عام 2020". nikonereview.com . مؤرشف من الأصل في 2018-12-01 . تم الاسترجاع في 2017-10-24 .
  123. ^ م. هابيتس وآخرون، بروك. سبي 9776، 97762 د (2016).
  124. ^ م. بيرقدار وآخرون، اختيار. إكسب. 22، 30623 (2014).
  125. ^ "التصوير غير المثالي في أنظمة الطباعة الحجرية EUV". 11 سبتمبر 2021 - عبر www.youtube.com.
  126. ^ جورج، سيمي أ.؛ نولو، باتريك؛ ريكاوا، سيناجيث؛ جوليكسون، إريك؛ كيمب، تشارلز د. (23 فبراير 2009). شيلينبيرج، فرانك م؛ لافونتين، برونو م (المحررون). "توصيف التعرض خارج النطاق باستخدام أداة التعرض للمجال الدقيق SEMATECH Berkeley 0.3-NA". مجلة الطباعة الحجرية الدقيقة/النانوية، وأنظمة MEMS، وMOEMS . تقنيات الطباعة الحجرية البديلة. 7271 : 72710X. رمز Bibcode : 2009SPIE.7271E..0XG. doi : 10.1117/12.814429. OSTI  960237. S2CID  55241073.
  127. ^ abcd "قياس وتوصيف أداء قناع EUV عند NA مرتفع | EECS في جامعة كاليفورنيا بيركلي". www2.eecs.berkeley.edu .
  128. ^ "Carl Zeiss SMT GMbH، Semicon Europe، 16 نوفمبر 2018" (PDF) . مؤرشفة من الأصلي (PDF) في 19 يونيو 2020 . تم الاسترجاع 17 مايو 2023 .
  129. ^ ab "انعكاسية متعددة الطبقات". henke.lbl.gov .
  130. ^ Y. Nakajima et al., Proc. SPIE 7379, 73790P (2009).
  131. ^ أ ب ن. دافيدوفا وآخرون، بروك. سبي 8166، 816624 (2011).
  132. ^ جي جي ستاجمان وآخرون، بروك. سبي 2726، 146 (1996).
  133. ^ إم إف رافيت وآخرون، بروك. سبي 5250، 99 (2004).
  134. ^ واو شولز وآخرون، بروك. سبي 6151، 615137 (2006).
  135. ^ Yakshin, AE; Kozhevnikov, IV; Zoethout, E.; Louis, E.; Bijkerk, F. (2010). "[PDF] خصائص المرايا متعددة الطبقات ذات العمق المتدرج عريضة النطاق لأنظمة البصريات EUV. | Semantic Scholar". Optics Express . 18 (7): 6957–71. doi : 10.1364/OE.18.006957 . PMID  20389715. S2CID  16163302.
  136. ^ إم سوجاوارا وآخرون، جيه مايكرو/نانوليث. ممس مومس 2، 27-33 (2003).
  137. ^ "OPG | PDF غير متاح بعد الآن". opg.optica.org .
  138. ^ سي إس تشوي وآخرون. ، بروك. سبي 9235، 92351R (2014).
  139. ^ المبادئ الأساسية للطباعة الضوئية، كريس أ. ماك، ص 37.
  140. ^ CA Mack, Microlith. World, 9–4, 25 (2000)
  141. ^ شبيبة بيترسن وآخرون، بروك. سبي 3546، 288 (1998).
  142. ^ "الخصائص البصرية والفيزيائية لأقنعة تحول الطور EUV" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2017-02-05 . تم الاسترجاع في 2017-02-05 .
  143. ^ مجموعة أقنعة تحول الطور النصفية الرقيقة للطباعة الحجرية فوق البنفسجية الشديدة Inhwan Lee وSangsul Lee وJae Uk Lee وChang Young Jeong2 وSunyoung Koo وChangmoon Lim وJinho Ahn
  144. ^ ل. يوان وآخرون، بروك. سبي 8322، 832229 (2012).
  145. ^ أب إي. فان سيتن وآخرون، الدولي. أعراض. على الطباعة الحجرية EUV، 2014.
  146. ^ في إم بلانكو كاربالو وآخرون، بروك. سبي 10143، 1014318 (2017).
  147. ^ إي. فان سيتن وآخرون، بروك. سبي 9231، 923108 (2014).
  148. ^ واو جيانغ وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 9422، 94220 يو (2015).
  149. ^ abcd I. Mochi et al. ، Proc. SPIE 9776، 97761S (2015).
  150. ^ جي جي جاروفالو وآخرون، بروك. سبي 2440، 302 (1995).
  151. ^ "فهم ضوضاء طلقة EUV".
  152. ^ د. سيفاي وآخرون، بروك. سبي 9048، 90483 د (2014).
  153. ^ أ.بوروف وآخرون، بروك. سبي 11518، 115180Y (2020).
  154. ^ آي. جي وآخرون. ، بروك. سبي 7823، 78230Z (2010).
  155. ^ ت. هوينه باو وآخرون. ، بروك. سبي 9781، 978102 (2016).
  156. ^ فيليبسن وآخرون، بروك. سبي 9235، 92350J (2014).
  157. ^ أب دبليو جيلينز وآخرون، بروك. سبي 10143، 1014314 (2017).
  158. ^ أ ب واي جي وانج وآخرون، بروك. سبي 10143، 1014320 (2017).
  159. ^ براءة اختراع أمريكية رقم 9715170.
  160. ^ س. ناجاهارا وآخرون، بروك. سبي 7640، 76401 هـ (2010).
  161. ^ إل بانغ وآخرون، بروك. سبي 7520، 75200X (2009).
  162. ^ Hsu, Stephen D.; Liu, Jingjing (1 January 2017). "Challenges of anamorphic high-NA lithography and mask making". Advanced Optical Technologies . 6 (3–4): 293. Bibcode :2017AdOT....6..293H. doi :10.1515/aot-2017-0024. S2CID  67056068.
  163. ^ Zhang, Zinan; Li, Sikun; Wang, Xiangzhao; Cheng, Wei; Qi, Yuejing (2021). "تحسين قناع المصدر للطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة استنادًا إلى نموذج القناع السميك وخوارزمية تحسين سرب الجسيمات للتعلم الاجتماعي". Optics Express . 29 (4): 5448–5465. Bibcode :2021OExpr..29.5448Z. doi : 10.1364/OE.418242 . PMID  33726081. S2CID  232263498.
  164. ^ "ورشة عمل IMEC EUVL 2018" (PDF) .
  165. ^ سي كروتشيك وآخرون، بروك. سبي 4343، 392 (2001).
  166. ^ أ. إردمان، ب. إيفانشيتسكي، وت. فوهنر، Proc. SPIE 7271، 72711E (2009).
  167. ^ A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15, 021205 (2016).
  168. ^ م. بوركهارت وأ. راغوناثان، بروك. سبي 9422، 94220X (2015).
  169. ^ Z. تشو وآخرون، بروك. سبي 5037، 494 (2003)
  170. ^ فيليبسن وآخرون، بروك. سبي 10143، 1014310 (2017).
  171. ^ Naulleau, Patrick P.; Rammeloo, Clemens; Cain, Jason P.; Dean, Kim; Denham, Paul; Goldberg, Kenneth A.; Hoef, Brian; La Fontaine, Bruno; Pawloski, Adam R.; Larson, Carl; Wallraff, Greg (2006). Lercel, Michael J (محرر). "التحقيق في حدود الدقة الحالية لمقاومات الأشعة فوق البنفسجية المتطرفة المتقدمة (EUV)". تقنيات الطباعة الحجرية الناشئة X. 6151 : 289. Bibcode : 2006SPIE.6151..289N. CiteSeerX 10.1.1.215.7131 . doi : 10.1117/12.657005. S2CID  97250792. 
  172. ^ A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15(2), 021205 (2016).
  173. ^ J. Finders et al., Proc. SPIE 9776, 97761P (2016).
  174. ^ د. ريو وآخرون، Proc. SPIE 10809، 108090N (2018).
  175. ^ تش. تشانغ وآخرون، بروك. سبي 5377، 902 (2004).
  176. ^ ت. ديفوافر وآخرون، MTDT 2002.
  177. ^ إل سي تشو وآخرون، بروك. SPIE المجلد. 4000، 1193 (2000).
  178. ^ ج. وورد وك. ساكاجيري، وقائع SPIE 6156، 61561I (2006).
  179. ^ T. Winkler et al., Prod. SPIE 5754, 1169 (2004).
  180. ^ ي. بورودوفسكي وآخرون، بروك. سبي 4754، 1 (2002).
  181. ^ SS. Yu et al., Proc. SPIE 8679, 86791L (2013).
  182. ^ ab A. Erdmann et al., Proc. SPIE 10583, 1058312 (2018).
  183. ^ "أقنعة التحول الطوري لتحسين NILS - عائق لـ EUV؟". www.linkedin.com .
  184. ^ "تحليل الوضع الذاتي للحقول الكهرومغناطيسية في أقنعة EUV" (PDF) .
  185. ^ "قناع تحول الطور المحفور بتقنية EUV عالي الكفاءة للغاية" (PDF) .
  186. ^ Naulleau, P., Anderson, CN, Baclea-an, LM, Chan, D., Denham, P., George, S., Goldberg, KA, Hoef, B., Jones, G., Koh, C. and La Fontaine, B., 2010, March. The SEMATECH Berkeley MET pushing EUV development beyond 22nm half-pitch. In Extreme Ultraviolet (EUV) Lithography (Vol. 7636, pp. 530-538). SPIE.
  187. ^ ". Torok et al.، "الإلكترونات الثانوية في الطباعة الحجرية EUV"، J. Photopol. Sci. and Tech.، 26، 625 (2013)".
  188. ^ K. Ishii و T. Matsuda، Jpn. Appl. Phys. 29، 2212 (1990).
  189. ^ أ. ثيت وآخرون، بروك. سبي 9422، 94220A (2015).
  190. ^ "أطروحة ب. الشمس، ص 34" (PDF) .
  191. ^ "S. Bhattarai, Study of Line Edge Roughness and Interactions of Secondary Electrons in Photoresists for EUV Lithography, 2017, p. 100" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2017-10-21 . تم الاسترجاع في 2018-09-16 .
  192. ^ DD Simone et al., Proc. SPIE 10143, 101430R (2017).
  193. ^ "تأثير عدم التركيز على ضبابية الإلكترون في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى". 4 مارس 2023 - عبر www.youtube.com.
  194. ^ MIJacobs et al., Phys. Chem. Chem. Phys. 19(20) (2017).
  195. ^ ب. ثيوفانيس وآخرون، بروك. سبي 11323، 113230I (2020).
  196. ^ "تأثير طمس الإلكترونات في أفلام مقاومة الأشعة فوق البنفسجية من انعكاس الواجهة". www.linkedin.com .
  197. ^ O. Yu et al., J. Elec. Spec. and Rel. Phenom. 241, 146824 (2020).
  198. ^ N. Miyahara et al., Proc. SPIE 12498, 124981E (2023)
  199. ^ يؤدي عدم التركيز إلى تفاقم صور EUV العشوائية
  200. ^ J. Hollenshead و L. Klebanoff، J. Vac. Sci. & Tech. B 24، ص 118-130 (2006).
  201. ^ G. Denbeaux et al. ، المؤتمر الأوروبي للأقنعة والطباعة الحجرية عام 2007.
  202. ^ أنا. بولينتير وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 7972، 797208 (2011).
  203. ^ G. Denbeaux، 2009 ورشة عمل دولية حول الطباعة باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى.
  204. ^ جي واي بارك وآخرون. ، جي فاك. الخيال العلمي. التكنولوجيا. ب29، 041602 (2011).
  205. ^ abcde Crijns, VMC (2014). "تنظيف القصدير باستخدام ذرة الهيدروجين" (PDF) . جامعة آيندهوفن للتكنولوجيا .
  206. ^ أب ت. فان دي فين وآخرون، J. Appl. فيز. 123، 063301 (2018).
  207. ^ النمذجة الحاسوبية للتلوث وتنظيف بصريات مصدر الأشعة فوق البنفسجية القصوى. RnD-ISAN/EUV Labs & ISTEQ BV.
  208. ^ نزع النتروجين من النتريدات تحت الهيدروجين.
  209. ^ "CG van de Walle و B. Tuttle، نظرية تفاعلات الهيدروجين مع السيليكون غير المتبلور في الأغشية الرقيقة غير المتبلورة وغير المتجانسة للسيليكون - أساسيات الأجهزة، حرره HM Branz و RW Collins و H. Okamoto و S. Guha و B. Schropp، وقائع ندوات MRS، المجلد 557 (MRS، بيتسبرغ، بنسلفانيا، 1999)، ص 255" (PDF) .
  210. ^ T. تانابي، Y. يامانيشي، وS. إيموتو، J. Nucl. حصيرة. 191-194، 439 (1992).
  211. ^ "ظهور بثور الهيدروجين في طبقات EUV المتعددة". 6 أكتوبر 2022 - عبر www.youtube.com.
  212. ^ ab "DT Elg et al., J. Vac. Sci. Tech. A 34, 021305 (2016)" (PDF) .
  213. ^ "التقرحات الناتجة عن الهيدروجين في طبقات الأغشية الرقيقة المتعددة" (PDF) .
  214. ^ IY. Jang et al., Proc. SPIE 9256, 92560I (2014)
  215. ^ "اختراق الهيدروجين لـ Ru و Pd/Ru" (PDF) .
  216. ^ Pantisano, L; Schram, Tom; Li, Z; Lisoni, Judit; Pourtois, Geoffrey; De Gendt, Stefan; P. Brunco, D; Akheyar, A; Afanas'ev, VV; Shamuilia, Sheron; Stesmans, A (12 يونيو 2006). "أقطاب بوابة الروثينيوم على SiO2 وHfO2: الحساسية لمحيط الهيدروجين والأكسجين". رسائل الفيزياء التطبيقية . 88 (24): 243514. رمز Bibcode : 2006ApPhL..88x3514P. doi : 10.1063/1.2212288 – عبر ResearchGate.
  217. ^ "اختراق الهيدروجين لكربيد البورون".
  218. ^ م. ماير، م. بالدن، و ر. بهريش، مجلة المواد النووية، 252، 55 (1998).
  219. ^ أب سس. كيم وآخرون، بروك. سبي 10143، 1014306 (2017).
  220. ^ "فحص طبقات التغطية المقاومة للأكسدة" (PDF) .
  221. ^ ب. ثيدجويسورو وآخرون. ، جي فاك. الخيال العلمي. التكنولوجيا. أ 30، 031303 (2012).
  222. ^ "بلازما الهيدروجين لتجريد المقاومة الضوئية" (PDF) . مؤرشف من الأصل (PDF) في 2020-03-21 . تم الاسترجاع 2019-01-06 .
  223. ^ "أكسيد المعادن يقاوم انبعاث الغازات" (PDF) .
  224. ^ Thedjoisworo, Bayu; Cheung, David; Crist, Vince (2013). "مقارنة تأثيرات البلازما القائمة على الهيدروجين والأكسجين في اتجاه مجرى النهر على إزالة المقاوم الضوئي والسيليكون ونيتريد السيليكون". مجلة علوم الفراغ والتكنولوجيا، ب، تكنولوجيا النانو والإلكترونيات الدقيقة: المواد والمعالجة والقياس والظواهر . 31 (2): 021206. رمز Bibcode : 2013JVSTB..31b1206T. doi : 10.1116/1.4792254 . ISSN  2166-2746.
  225. ^ J. Beckers et al., Appl. Sci. 9,2827 (2019).
  226. ^ P. De Schepper وآخرون، J. مايكرو / نانوليث. ممس مومز 13، 023006 (2014).
  227. ^ ab ES. Choe et al., Adv. Mater. Interfaces 2023, 2300867.
  228. ^ ب. دي شيبر وآخرون، بروك. سبي 9428، 94280C (2015).
  229. ^ هوانغ، واي اتش؛ لين، سي جيه؛ كينج، واي سي (2023). "دراسة تأثير الشحن المستحث بالبلازما الهيدروجينية في أنظمة الطباعة الحجرية EUV". ديسكفر نانو . 18 (1): 22. Bibcode :2023NRL....18...22H. doi : 10.1186/s11671-023-03799-4 . PMC 9950305. PMID  36823307 . 
  230. ^ م. فان دي كيرخوف وآخرون، راد. الآثار والعيوب في المواد الصلبة، 177، 486 (2022).
  231. ^ ك. بيستروف وآخرون، جيه فاك. الخيال العلمي. التكنولوجيا. أ 31، 011303 (2013).
  232. ^ الجسيمات النانوية في البلازما المستحثة بالأشعة فوق البنفسجية القصوى: أصل محتمل آخر للعيوب العشوائية في الطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية القصوى
  233. ^ الجسيمات النانوية في البلازما المستحثة بالأشعة فوق البنفسجية: مصدر محتمل آخر للعيوب العشوائية
  234. ^ "التعرف على متطلبات خارطة الطريق للطباعة بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة". spie.org .
  235. ^ "طرق المحاكاة السريعة للعيوب متعددة الطبقات وغير المستوية في أقنعة الصور DUV و EUV للطباعة الحجرية". berkeley.edu .
  236. ^ H. Yu et al. , J. Vac. Sci. Tech. A31, 021403 (2013).
  237. ^ S. Huh et al. ، Proc. SPIE 7271 (2009).
  238. ^ ك. سيكي وآخرون. ، بروك. سبي 9658، 96580 جي (2015).
  239. ^ A. Garetto et al. , J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).
  240. ^ أ ب ي. تشن وآخرون، بروك. سبي 10143، 101431S (2017).
  241. ^ R. Jonckheere وLS ملفين الثالث، بروك. سبي 11517, 1151710 (2020).
  242. ^ م. مولر وآخرون، Appl. Phys. A المجلد 108، 263 (2012).
  243. ^ "أنشطة EUVL في كوريا الجنوبية (بما في ذلك سامسونج وSKHynix)" (PDF) .
  244. ^ IS. Kim et al. ، Proc. SPIE المجلد 8322، 83222X (2012).
  245. ^ جيم زولديسكي وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 9048، 90481N (2014).
  246. ^ DL Goldfarb، نشرة BACUS، ديسمبر 2015.
  247. ^ "تستمر مشكلات EUV Pellicle وUptime وResist". 26 سبتمبر 2018.
  248. ^ أ. جاو وآخرون ، مجلة الفيزياء التطبيقية 114، 044313 (2013).
  249. ^ E. Gallagher et al. ، Proc. SPIE المجلد 9635، 96350X (2015).
  250. ^ ج. غيكا وآخرون. ، ذاكرة للقراءة فقط. مندوب في فيز، المجلد. 62، 329-340 (2010).
  251. ^ L. Juan et al. ، Chin. Phys. B، المجلد 22، 105-101 (2013).
  252. ^ I. Pollentier et al. ، Proc. SPIE المجلد 10143، 101430L (2017).
  253. ^ هو. كيم وآخرون، ميكرويل. م. 177، 35 (2017).
  254. ^ أ ب إتش جيه ليفينسون وتا برونر، بروك. سبي 10809، 1080903 (2018).
  255. ^ "تحديث تصنيع TSMC: إنتاج N6 سيطابق إنتاج N7 بحلول نهاية العام، إنتاج N5 أسرع، عائدات أفضل من إنتاج N7".
  256. ^ "سامسونج تطور منتج 'Pellicle'، وهو منتج أساسي لعملية EUV - ETNews". 13 أكتوبر 2021.
  257. ^ براءة اختراع أمريكية رقم 12025922
  258. ^ ab P. De Bisschop، "التأثيرات العشوائية في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى: التباين العشوائي والمحلي للقرص المضغوط وفشل الطباعة"، J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 16(4)، 041013 (2017).
  259. ^ تصور معاملات EUV العشوائية لمثال ذاكرة DRAM مقاس 14 نانومتر
  260. ^ abcde P. De Bisschop و E. Hendrickx، Proc. سبي 10583، 105831 ك (2018).
  261. ^ EUV التباين العشوائي في قطع الخطوط
  262. ^ التأثير العشوائي لعدم التركيز في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى
  263. ^ التأثير العشوائي لعدم التركيز في الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى
  264. ^ أب أ. ناراسيمهان وآخرون، بروك. سبي 9422، 942208 (2015).
  265. ^ فوكودا، هيروشي (23 فبراير 2019). "التوليد الثانوي الموضعي والمتتالي للإلكترونات كأسباب للعيوب العشوائية في الطباعة الحجرية بإسقاط الأشعة فوق البنفسجية الشديدة". مجلة الطباعة الحجرية الدقيقة/النانوية، وأجهزة الميكانيكا الكهروميكانيكية الصغرى، وأجهزة الميكانيكا الكهروميكانيكية الصغرى . 18 (1): 013503. رمز Bibcode : 2019JMM&M..18a3503F. doi : 10.1117/1.JMM.18.1.013503 .
  266. ^ L. Meli et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 011006 (2019).
  267. ^ ن. فيليكس وآخرون، بروك. سبي 9776، 97761O (2015).
  268. ^ "أطروحة دكتوراه S. Bhattarai،" دراسة خشونة حافة الخط وتفاعلات الإلكترونات الثانوية في المقاومات الضوئية للطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية القصوى، "جامعة كاليفورنيا، بيركلي، 2017" (ملف PDF) .
  269. ^ س. لاريفيير وآخرون، بروك. سبي 10583، 105830 يو (2018).
  270. ^ جي كيم وآخرون، بروك. SPIE 11328، 113280I (2020).
  271. ^ إس إم كيم وآخرون، بروك. سبي 9048، 90480A (2014).
  272. ^ س. داس وآخرون، بروك. SPIE 10959، 109590هـ (2019).
  273. ^ اي بي سي الأب كيم وآخرون، بروك. سبي 7636، 76360Q (2010).
  274. ^ SM. Kim et al., Proc. SPIE 9422, 94220M (2015).
  275. ^ ب. بايلاف، "تقليل خشونة حافة الخط (LER) في الطباعة الحجرية ذات المجال الكبير الشبيه بالتداخل"، أطروحة دكتوراه، ص 37، 2014.
  276. ^ زي. بان وآخرون، بروك. سبي 6924، 69241 ك (2008).
  277. ^ "شركة نيسان للصناعات الكيميائية 2013، ورشة العمل الدولية لعام 2013 حول الطباعة باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى" (PDF) .
  278. ^ TG Oyama et al. ، Appl. Phys. Exp. 7، 036501 (2014).
  279. ^ T. Kozawa, Jpn. J. Appl. Phys. 51, 06FC01 (2012).
  280. ^ تأثير امتصاص الأشعة فوق البنفسجية على العيوب العشوائية
  281. ^ خارطة طريق الطباعة الحجرية IRDS 2022
  282. ^ YJ Choi et al., "طلاء إزالة العيوب العشوائية للطباعة الحجرية عالية الأداء بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة"، J. Vac. Sci. Tech. B 40، 042602 (2022).
  283. ^ واي لي، كيو وو، واي تشاو، "دراسة محاكاة لأنماط قواعد التصميم النموذجية وفشل الطباعة العشوائية في عملية منطقية 5 نانومتر مع الطباعة الحجرية EUV"، CSTIC 2020.
  284. ^ TT. Wu et al., Proc. SPIE 12955, 129552V (2024).
  285. ^ ab R. Socha, Proc. SPIE 11328, 113280V (2020).
  286. ^ ب. سيل وآخرون، VLSI Tech. 2022]
  287. ^ ج.ه. فرانك وآخرون، بروك. SPIE 11517, 1151716 (2020).
  288. ^ المقايضة بين فتحة العدسة الرقمية EUV: عمق التركيز مقابل ملء حدقة العين.
  289. ^ W. Gap et al., Proc. SPIE 10583, 105830O (2018).
  290. ^ د. دي سيمون وآخرون، الطباعة الحجرية المتقدمة 2019، 10957-21.
  291. ^ "دمج خلية DRAM مقاس 18 نانومتر من سامسونج: QPT والمكثفات الموحدة الأعلى عازلة عالية الكفاءة". techinsights.com .
  292. ^ Roos, Gina (24 مايو 2018). "أسعار ذاكرة الوصول العشوائي الديناميكية تستمر في الارتفاع بينما تنخفض أسعار بيع ذاكرة فلاش NAND".
  293. ^ "SemiWiki.com - أهم 10 نقاط من منتدى نظام منصة الابتكار المفتوح التابع لشركة TSMC". www.semiwiki.com . 7 أغسطس 2023.
  294. ^ "DAC 2018 TSMC/Arm/Synopsys Breakfast". www.synopsys.com . مؤرشف من الأصل في 2018-10-05 . تم الاسترجاع في 2018-10-05 .
  295. ^ "Cadence تحصل على شهادة EDA لتقنيات معالجة FinFET 5nm و7nm+ من TSMC لتسهيل إنشاء التصميمات المحمولة والحوسبة عالية الأداء" (بيان صحفي). أكتوبر 2018.
  296. ^ "منصات التصميم الرقمي والمخصص من شركة Synopsys معتمدة على تقنية المعالجة القائمة على EUV مقاس 5 نانومتر من TSMC". التصميم وإعادة الاستخدام .
  297. ^ "DAC 2018 Samsung/Synopsys Breakfast". www.synopsys.com . مؤرشف من الأصل في 2018-10-05 . تم الاسترجاع 2018-10-05 .
  298. ^ ميريت، ريك. "TSMC تنتقل بالفوتون إلى السحابة". EETimes .
  299. ^ "عرض تقديمي لشركة Intel حول الطباعة الحجرية التكميلية في ورشة العمل الدولية لعام 2012 حول الطباعة الحجرية باستخدام الأشعة فوق البنفسجية القصوى" (PDF) .
  300. ^ abc "EUV لم يكن من المقرر أبدًا أن يكون نمطًا فرديًا". 5 فبراير 2017.
  301. ^ س. هسو وآخرون، بروك. سبي 4691، 476 (2002).
  302. ^ عاشرا ليو وآخرون، بروك. سبي 9048، 90480Q (2014).
  303. ^ سي. أوه وآخرون، بروك. سبي 4691، 1537 (2002).
  304. ^ د. ريو وآخرون، Proc. SPIE 10809، 108090N (2018).
  305. ^ W. Gao et al., Proc. SPIE 11323, 113231L (2020).
  306. ^ ر.ك علي وآخرون، بروك. سبي 10583، 1058321 (2018).
  307. ^ Q. Lin, Proc. SPIE 11327, 113270X (2020).
  308. ^ ر. فينكاتيسان وآخرون، بروك. سبي 12292، 1229202 (2022).
  309. ^ جي تي نيومان وآخرون. ، بروك. سبي 8522، 852211 (2012).
  310. ^ تتميز شرائح Intel's Xeon E5-2600 V4 بعدد هائل من الترانزستورات يصل إلى 7.2 مليار على شريحة بحجم 456 مم2،
  311. ^ جي فان شوت وآخرون. ، بروك. سبي 9422، 94221F (2015).
  312. ^ BJ Lin، JM3 1، 7–12 (2002).
  313. ^ إيه آر هوسلر وآخرون. ، بروك. SPIE المجلد. 9776، 977616 (2015).
  314. ^ ab BJ Lin، J. Microlith.، Microfab.، Microsyst. 1، 7-12 (2002).
  315. ^ BJ Lin, Microelec. Eng. 143, 91–101 (2015).
  316. ^ I. Lee et al., J. Micro/Nanopattern. Mater. Metrol. 22, 043202 (2023).
  317. ^ EUV عالي NA يعاني من اللابؤرية
  318. ^ ب. بيلسكي وآخرون، بروك. سبي 11177، 111770I (2019).
  319. ^ خارطة طريق إنتل
  320. ^ التحقق من الواقع لـ EUV عالي NA لعقد 1.x nm
  321. ^ إل إف ميجويز وآخرون، بروك. سبي 12498، 124980E (2023).
  322. ^ ر. فاليكا وآخرون، بروك. سبي 12498، 124980J (2023).
  323. ^ ab "ASML تهدف إلى EUV Hyper-NA، وتقليص حدود الشريحة". 12 يونيو 2024.
  324. ^ biz.chosun.com/it-science/ict/2024/06/21/OTIF4YUEGZCSLNPMHY53HH34DQ/
  325. ^ لي انهوان. فرانكي، جورن هولجر. فيليبسن، فيكي؛ رونس، كورت. دي جندت، ستيفان. هندريكس، إريك (2023). “الطباعة الحجرية Hyper-NA EUV: منظور التصوير”. في ليو، آنا؛ بوركهارت، مارتن (محرران). الطباعة الحجرية النانوية الضوئية و EUV XXXVI . المجلد. 12494. ص. 7. بيب كود :2023SPIE12494E..05L. دوى :10.1117/12.2659153. رقم ISBN 978-1-5106-6095-3.
  326. ^ "عرض ASML في ورشة العمل الدولية لعام 2010 حول مصادر الأشعة فوق البنفسجية القصوى" (PDF) .
  327. ^ مجراد، ناصر؛ جوبريشت، ينس؛ إكينجي، ياسين (18 مارس 2015). "ليثوغرافيا ما وراء الأشعة فوق البنفسجية القصوى: دراسة مقارنة لأداء المقاومات الضوئية الفعالة". التقارير العلمية . 5 (1): 9235. رمز Bibcode :2015NatSR...5.9235M. doi :10.1038/srep09235. PMC 4363827. PMID  25783209 . 

قراءة إضافية

  • بانكيو وو وأجاي كومار (مايو 2009). الطباعة الحجرية بالأشعة فوق البنفسجية الشديدة. McGraw-Hill Professional , Inc. ISBN 978-0-07-154918-9.
  • بانكيو وو وأجاي كومار (2009). "الطباعة فوق البنفسجية المتطرفة: نحو الجيل القادم من الدوائر المتكاملة". مجلة البصريات والفوتونيات . 7 (4).
  • مايكل بورفيس، مقدمة إلى مصادر EUV للطباعة الحجرية، ASML، STROBE، 2020-09-25.
  • إيغور فومينكوف، EUV Source للطباعة الحجرية في HVM - الأداء والآفاق، زميل ASML، ورشة عمل Source، أمستردام، 2019-11-05.
  • الأشعة فوق البنفسجية تطرح تحديات اقتصادية
  • الصناعة تدرس استخدام الأشعة فوق البنفسجية بطول موجي 6.7 نانومتر
تم الاسترجاع من "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=الليثوغرافيا_فوق_البنفسجية_القصوى&oldid=1259431262"
Original text
Rate this translation
Your feedback will be used to help improve Google Translate