أكسيون

📅 آخر تحديث: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 15 صور
الموسوعة الحرة

الأكسيون ( يُلفظ / ˈæksiɒn / ) هو جسيم أولي افتراضي ، نُظِّر له لأول مرة عام 1978 بشكل مستقل من قِبَل فرانك ويلكزك [ 2 ] وستيفن واينبرغ [ 3 ] باعتباره بوزون غولدستون في نظرية بيتشي-كوين [ 4 ] [ 5 ] ، والتي طُرحت عام 1977 لحل مشكلة التناظر القوي CP في الديناميكا اللونية الكمومية (QCD). إذا وُجدت الأكسيونات وكانت كتلتها منخفضة ضمن نطاق محدد، فإنها تُعتبر ذات أهمية كمكون محتمل للمادة المظلمة الباردة .

تاريخ

مشكلة البرمجة القوية

كما أوضح جيرارد هوفت [ 6 ] ، فإن التفاعلات القوية في النموذج القياسي، QCD، تمتلك بنية فراغية غير بديهية [ a ] تسمح من حيث المبدأ بانتهاك التناظرات المشتركة لترافق الشحنة والتكافؤ ، والمعروفة مجتمعةً باسم CP. إلى جانب التأثيرات الناتجة عن التفاعلات الضعيفة ، يظهر الحد الفعال الدوري لانتهاك CP القوي، Θ ، كمدخل للنموذج القياسي - لا تتنبأ النظرية بقيمته، ولكن يجب قياسها. مع ذلك، فإن التفاعلات الكبيرة المنتهكة لـ CP والناشئة عن QCD من شأنها أن تُحدث عزم ثنائي قطب كهربائي كبير (EDM) للنيوترون . تشير القيود التجريبية على EDM إلى أن انتهاك CP الناتج عن QCD يجب أن يكون ضئيلاً للغاية، وبالتالي يجب أن يكون Θ نفسه صغيرًا للغاية. بما أن Θ يمكن أن يأخذ أي قيمة بين 0 و2 π ، فإن هذا يطرح مشكلة "طبيعية" للنموذج القياسي. لماذا يجب أن تكون هذه المعلمة قريبة جدًا من الصفر؟ (أو، لماذا ينبغي أن يكون نظام QCD محافظًا على التناظر CP؟) يشكل هذا السؤال ما يُعرف بمشكلة التناظر CP القوي . [ ب ]

تنبؤ

في عام ١٩٧٧، افترض روبرتو بيتشي وهيلين كوين حلاً أكثر أناقة لمشكلة التناظر القوي CP، وهو آلية بيتشي-كوين . تقوم الفكرة على ترقية Θ إلى حقل بشكل فعال. ويتحقق ذلك بإضافة تناظر عالمي جديد (يُسمى تناظر بيتشي-كوين (PQ) ) ينكسر تلقائيًا. ينتج عن ذلك جسيم جديد، كما أوضح فرانك ويلكزك [ ٩ ] وستيفن واينبرغ [ ١٠ ] بشكل مستقل ، يؤدي دور Θ ، مما يُخفف بشكل طبيعي معامل انتهاك التناظر CP إلى الصفر. أطلق ويلكزك على هذا الجسيم الجديد المفترض اسم "أكسيون" نسبةً إلى علامة تجارية لمنظف الغسيل، لأنه يحمل التيار "المحوري" المنتهك للتناظر CP الذي "حلّ" المشكلة [ ١١ ] [ ١٢ ]، بينما أطلق عليه واينبرغ اسم "هيغليت". وافق واينبرغ لاحقًا على اعتماد اسم ويلكزك للجسيم. [ 12 ] ولأن له كتلة غير صفرية، فإن الأكسيون هو بوزون شبه نامبو-غولدستون . [ 13 ]

المادة المظلمة أكسيون

ينقسم خط الأعداد إلى فئتين رئيسيتين من فرضيات جسيمات المادة المظلمة: المادة المظلمة الشبيهة بالجسيمات (مثل جسيمات WIMP) والمادة المظلمة الشبيهة بالموجات (مثل الأكسيونات). ويُعرض طول موجة كومبتون وتردد كومبتون للجسيمات للمقارنة، بالإضافة إلى بعض النقاط المرجعية الرئيسية. أُنشئ عام ٢٠٢٤ بواسطة كياران أوهير.

تُنتج تأثيرات الديناميكا اللونية الكمومية جهدًا دوريًا فعالًا يتحرك فيه حقل الأكسيون. [ 1 ] عند توسيع الجهد حول إحدى نقاطه الدنيا، نجد أن حاصل ضرب كتلة الأكسيون في ثابت اضمحلال الأكسيون يتحدد بالحساسية الطوبولوجية لفراغ الديناميكا اللونية الكمومية. الأكسيون ذو الكتلة الأقل بكثير منإن جسيم 60  keV/ c 2 طويل العمر وضعيف التفاعل، وهو مرشح مثالي للمادة المظلمة.

تُولد تذبذبات حقل الأكسيون حول الحد الأدنى للجهد الفعال، فيما يُعرف بآلية عدم المحاذاة، مجموعة كونية من الأكسيونات الباردة، وتعتمد وفرتها على كتلة الأكسيون. [ 14 ] [ 15 ] [ 16 ] بكتلة تزيد عن 5 ميكرو إلكترون فولت / ثانية² ( 10⁻¹¹ ضعف كتلة الإلكترون ) ، يُمكن للأكسيونات أن تُفسر المادة المظلمة ، وبالتالي تُعتبر مرشحًا للمادة المظلمة وحلًا لمشكلة التناظر القوي CP. إذا حدث التضخم على نطاق صغير واستمر لفترة كافية، يُمكن أن تنخفض كتلة الأكسيون إلى 1 بيتا إلكترون فولت / ثانية² . [ 17 ] [ 18 ] [ 19 ]  

هناك سيناريوهان متميزان يبدأ فيهما مجال الأكسيون تطوره، وذلك اعتمادًا على الشرطين التاليين:

(أ)ينكسر تناظر PQ تلقائيًا أثناء التضخم الكوني. ويتحقق هذا الشرط عندما يكون مقياس طاقة الأكسيون أكبر من معدل هابل في نهاية التضخم.
(ب)لا يُستعاد تناظر PQ بعد حدوث كسره التلقائي. ويتحقق هذا الشرط عندما يكون مقياس طاقة الأكسيون أكبر من درجة الحرارة القصوى التي تم بلوغها في الكون ما بعد التضخم.

بشكل عام، يحدث أحد السيناريوهين المحتملين الموضحين في القسمين الفرعيين التاليين:

سيناريو ما قبل التضخم

إذا تحققت الشروط (أ) و(ب)، فإن التضخم الكوني يختار رقعةً واحدةً من الكون حيث يؤدي الانكسار التلقائي لتناظر PQ إلى قيمة متجانسة للقيمة الأولية لحقل الأكسيون. في هذا السيناريو "ما قبل التضخمي"، تتلاشى العيوب الطوبولوجية بفعل التضخم ولا تُسهم في كثافة طاقة الأكسيون. مع ذلك، فإن قيودًا أخرى ناتجة عن أنماط التساوي في الانحناء تُقيّد هذا السيناريو بشدة، مما يتطلب نطاقًا منخفضًا نسبيًا للطاقة للتضخم ليكون قابلاً للتطبيق. [ 20 ] [ 21 ] [ 22 ]

سيناريو ما بعد التضخم

إذا لم يتحقق أحد الشرطين (أ) أو (ب) على الأقل، فإن حقل الأكسيون يأخذ قيمًا مختلفة داخل مناطق كانت في البداية خارج نطاق التلامس السببي ، ولكنها تشغل اليوم الحجم المحصور بأفق هابل . في هذا السيناريو، تؤدي تقلبات تساوي الانحناء في حقل PQ إلى عشوائية حقل الأكسيون، دون وجود قيمة مفضلة في طيف القدرة.

يتمثل العلاج الأمثل في هذا السيناريو في حل معادلة حركة حقل PQ عدديًا في كون متوسع، وذلك لاستيعاب جميع السمات الناجمة عن آلية عدم المحاذاة، بما في ذلك مساهمة العيوب الطوبولوجية مثل الأوتار "الأكسيونية" وجدران النطاقات . ويُقدَّر حجم الأكسيون بين أفاد بورساني وآخرون (2016) بقيمتي 0.05 و1.50 ملي إلكترون فولت/ ثانية² . [ 23 ] وقد حُسبت هذه النتيجة عن طريق محاكاة تكوين الأكسيونات خلال فترة ما بعد التضخم على حاسوب فائق . [ 24 ]

أدى التقدم المحرز في أواخر العقد الثاني من القرن الحادي والعشرين في تحديد الوفرة الحالية لأكسيون من نوع KSVZ [ c ] باستخدام المحاكاة العددية إلى قيم تتراوح بين 0.02 و0.1 ملي إلكترون فولت  / c² ، [ 27 ] [ 28 ] على الرغم من أن هذه النتائج قد تم التشكيك فيها بسبب تفاصيل طيف القدرة للأكسيونات المنبعثة من الأوتار. [ 29 ]

ظواهر حقل الأكسيون

عمليات البحث

اعتمدت نماذج الأكسيون التي اقترحها ويلكزك وواينبرغ في الأصل على قوى اقتران عالية جدًا لدرجة أنها كانت ستُكتشف في تجارب سابقة. كان يُعتقد أن آلية بيتشي-كوين لحل مشكلة التناظر القوي CP تتطلب مثل هذه الاقترانات الكبيرة. مع ذلك، سرعان ما تبيّن أن "الأكسيونات غير المرئية" ذات الاقترانات الأصغر بكثير تُجدي نفعًا أيضًا. يُعرف في الأدبيات العلمية فئتان من هذه النماذج باسم KSVZ ( كيم - شيفمان - فاينشتاين - زاخاروف ) [ 25 ] [ 26 ] و DFSZ ( داين - فيشلر - سريدنيكي - زيتنيتسكي ) [ 30 ] [ 31 ] .

الأكسيون ذو الاقتران الضعيف للغاية خفيف جدًا أيضًا، لأن اقترانات الأكسيون وكتلته متناسبة. تغير الرضا عن فكرة "الأكسيونات غير المرئية" عندما تبين أن أي أكسيون خفيف جدًا كان سيُنتج بكميات زائدة في الكون المبكر، وبالتالي يجب استبعاده. [ 14 ] [ 15 ] [ 16 ]

معادلات ماكسويل مع تعديلات الأكسيون

في عام 1983، قام بيير سيكيفي بحساب كيفية تعديل معادلات ماكسويل في وجود الأكسيون. [ 32 ] وأظهر إمكانية رصد هذه الأكسيونات على الأرض بتحويلها إلى فوتونات باستخدام مجال مغناطيسي قوي، مما حفز إجراء عدد من التجارب. فعلى سبيل المثال، تسعى تجربة المادة المظلمة الأكسيونية إلى تحويل المادة المظلمة الأكسيونية إلى فوتونات ميكروية، بينما يسعى تلسكوب سيرن الشمسي الأكسيوني إلى تحويل الأكسيونات المُنتجة في لب الشمس إلى أشعة سينية، وتبحث تجارب أخرى عن الأكسيونات المُنتجة بواسطة ضوء الليزر. [ 33 ] وبحلول أوائل العقد الثالث من القرن الحادي والعشرين، كان هناك العشرات من التجارب المقترحة أو الجارية للبحث عن المادة المظلمة الأكسيونية. [ 34 ]

معالجة ثابت بلانك المختزلℏ{\displaystyle \hbar }سرعة الضوءج{\displaystyle c}، ونفاذية الفراغε0{\displaystyle \varepsilon _{0}}بما أن جميعها تساوي 1، فإن المعادلات الكهروضوئية هي:

اسمالمعادلات
قانون جاوس∇⋅هـ=ρ-زأγγب⋅∇أ{\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} =\rho -g_{a\gamma \gamma }\mathbf {B} \cdot \nabla a}
قانون جاوس للمغناطيسية∇⋅ب=0{\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0}
قانون فاراداي∇×هـ=-ب˙{\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\dot {\mathbf {B} }}}
قانون أمبير-ماكسويل∇×ب=هـ˙+ج+زأγγ(أ˙ب-هـ×∇أ){\displaystyle \quad \nabla \times \mathbf {B} ={\dot {\mathbf {E} }}+\mathbf {J} +g_{a\gamma \gamma }\left({\dot {a}}\mathbf {B} -\mathbf {E} \times \nabla a\right)\quad }
معادلة حركة مجال الأكسيونأ¨-∇2أ+مأ2أ=-زأγγهـ⋅ب{\displaystyle {\ddot {a}}-\nabla ^{2}a+m_{a}^{2}a=-g_{a\gamma \gamma }\mathbf {E} \cdot \mathbf {B} }

في الأعلى، تشير النقطة فوق المتغير إلى مشتقته الزمنية؛ والنقطة الموجودة بين المتغيرات هي حاصل الضرب النقطي للمتجهات ؛ والعاملزأγγ{\displaystyle g_{a\gamma \gamma }}هو ثابت اقتران الأكسيون بالفوتون.

تم اقتراح صيغ بديلة لهذه المعادلات، والتي تنطوي على بصمات فيزيائية مختلفة تمامًا. على سبيل المثال، كتب فيسينيللي مجموعة من المعادلات التي فرضت تناظرًا ثنائيًا، بافتراض وجود أقطاب مغناطيسية أحادية . [ 35 ] ومع ذلك، فإن هذه الصيغ البديلة أقل تبريرًا من الناحية النظرية، وفي كثير من الحالات لا يمكن حتى اشتقاقها من فعل .

تأثير مماثل للعوازل الطوبولوجية

يظهر مصطلح مماثل للمصطلح الذي سيضاف إلى معادلات ماكسويل لتفسير الأكسيونات [ 36 ] أيضاً في النماذج النظرية الحديثة (2008) للعوازل الطوبولوجية، مما يوفر وصفاً فعالاً للأكسيونات للديناميكا الكهربائية لهذه المواد. [ 37 ]

يؤدي هذا المصطلح إلى العديد من الخصائص المتوقعة المثيرة للاهتمام، بما في ذلك التأثير المغناطيسي الكهربائي الكمي . [ 38 ] وقد تم تقديم دليل على هذا التأثير في تجارب مطيافية تيراهيرتز التي أجريت في جامعة جونز هوبكنز على عوازل طوبولوجية رقيقة ذات نظام كمي تم تطويرها في جامعة روتجرز . [ 39 ]

في عام ٢٠١٩، نشر فريق من معهد ماكس بلانك للكيمياء الفيزيائية للمواد الصلبة اكتشافهم لطور عازل أكسيوني في مادة شبه فلزية من نوع فايل . [ ٤٠ ] في هذا الطور، تحتوي المادة على جسيم شبه أكسيوني - وهو عبارة عن إثارة للإلكترونات تتصرف معًا كجسيم أكسيوني - ويُبرهن هذا الاكتشاف على اتساق الديناميكا الكهربائية للأكسيون كوصف لتفاعل الجسيمات الشبيهة بالأكسيون مع المجالات الكهرومغناطيسية. وبهذا، يُحفز اكتشاف الجسيمات الشبيهة بالأكسيون في العوازل الأكسيونية على استخدام الديناميكا الكهربائية للأكسيون للبحث عن الأكسيون نفسه. [ ٤١ ]

القيود المفروضة على اقتران الأكسيون بالفوتون [ 42 ]
القيود المفروضة على اقتران الأكسيون غير البعدي بالإلكترونات [ 42 ]

التجارب

على الرغم من عدم اكتشاف الأكسيون حتى الآن، فقد خضع لدراسات معمقة لأكثر من أربعين  عامًا، مما أتاح للفيزيائيين فرصةً لتطوير فهم أعمق لتأثيراته التي يُحتمل رصدها. وتجري حاليًا عدة تجارب للبحث عن الأكسيونات، يستغل معظمها التفاعل الطفيف المتوقع للأكسيونات مع الفوتونات في المجالات المغناطيسية القوية. كما تُعد الأكسيونات من بين المرشحين القلائل المتبقين المحتملين لجسيمات المادة المظلمة، وقد يتم اكتشافها في بعض تجارب المادة المظلمة.

التحويل المباشر في مجال مغناطيسي

مفهوم الهالوسكوب لتجويف الرنين

تبحث العديد من التجارب عن الأكسيونات الفيزيائية الفلكية من خلال تأثير بريماكوف ، الذي يحول الأكسيونات إلى فوتونات والعكس صحيح في المجالات الكهرومغناطيسية.

تجربة المادة المظلمة الأكسيونية ( ADMX) في جامعة واشنطن عبارة عن مرصد هالي يستخدم مجالًا مغناطيسيًا قويًا للكشف عن التحول الضعيف المحتمل للأكسيونات إلى موجات ميكروية . [ 43 ] يبحث ADMX في هالة المادة المظلمة للمجرة [ 44 ] عن أكسيونات رنانة مع تجويف ميكروي بارد. وقد استبعد ADMX نماذج الأكسيون المتفائلة في النطاق1.9–3.53 ميكرو إلكترون فولت  / ثانية² . [ 45 ] [ 46 ] [ 47 ] من عام 2013 إلى عام 2018، أُجريت سلسلة من التحديثات [ 48 ] ، وهو يجمع بيانات جديدة، بما في ذلك عند4.9–6.2 ميكرو إلكترون فولت  / ثانية² . في ديسمبر 2021، تم استبعاد هذا النطاق3.3–4.2  ميكرو إلكترون فولت/ ثانية مربعة لنموذج KSVZ. [ 49 ] [ 50 ]

تشمل التجارب الأخرى من هذا النوع DMRadio، [ 51 ] وHAYSTAC، [ 52 ] و CULTASK، [ 53 ] وORGAN. [ 54 ] [ 55 ] أكملت HAYSTAC أول عملية مسح لجهاز هالوسكوب فوق 20  ميكرو إلكترون فولت/ ثانية مربعة في أواخر العقد الأول من القرن الحادي والعشرين. [ 52 ]

مبدأ تشغيل جهاز الهيليسكوب IAXO/BabyIAXO

من أنواع تجارب التحويل المباشر الأخرى، التلسكوبات الشمسية التي يُوجَّه فيها المغناطيس نحو الشمس. تمتلك الأكسيونات المُنتَجة في الشمس نطاق طاقة يتراوح بين 1 و10 كيلو إلكترون فولت، وبالتالي يمكن تحويلها إلى أشعة سينية بنفس الطاقة داخل المغناطيس. يُعد تلسكوب سيرن الشمسي الأكسيوني (CAST)  أحدث التجارب في هذا المجال، وقد وصل إلى حد اقتران الأكسيون بالفوتون.5.8 × 10⁻¹¹ جيجا إلكترون فولت عند مستوى  ثقة 95% (لـمأ{\displaystyle m_{a}}≲ 0.02 إلكترون فولت) في عام 2024. [ 56 ] الجيل التالي من مرصد الشمس هو مرصد الأكسيون الدولي (IAXO) ، والذي يجري تطويره حاليًا.

الضوء المستقطب في مجال مغناطيسي

يبحث مشروع PVLAS الإيطالي عن تغيرات استقطاب الضوء المنتشر في مجال مغناطيسي. طُرح المفهوم لأول مرة عام 1986 من قِبل لوتشيانو ماياني وروبرتو بيترونزيو وإميليو زافاتيني . [ 57 ] تم استبعاد ادعاء الدوران [ 58 ] عام 2006 من خلال إعداد مُحسَّن. [ 59 ] بدأ بحث مُحسَّن عام 2014.

الضوء المتسلل عبر الجدران

تُعرف تقنية أخرى باسم "الضوء الذي يخترق الجدران" [ 60 ] ، حيث يمر الضوء عبر مجال مغناطيسي شديد لتحويل الفوتونات إلى أكسيونات، والتي بدورها تمر عبر المعدن وتُعاد تكوينها كفوتونات بواسطة مجال مغناطيسي آخر على الجانب الآخر من الحاجز. وقد استبعدت تجارب أجراها معهد أبحاث الفيزياء النووية (BFRS) وفريق بقيادة ريزو أن يكون سببًا للأكسيونات. [ 61 ] لم يرصد جهاز GammeV أي أحداث، كما ورد في رسالة مراجعة فيزيائية عام 2008. أجرى جهاز ALPS I تجارب مماثلة، [ 62 ] ووضع قيودًا جديدة في عام 2010؛ وبدأ جهاز ALPS  II بجمع البيانات في مايو 2023. [ 63 ] [ 64 ] لم يعثر جهاز OSQAR على أي إشارة، مما يحد من الاقتران، [ 65 ] وسيستمر في ذلك.

عمليات البحث عن الأكسيون في الفيزياء الفلكية

قد يكون للبوزونات الشبيهة بالأكسيون بصمة مميزة في البيئات الفيزيائية الفلكية. على وجه الخصوص، اقترحت العديد من الدراسات جسيمات شبيهة بالأكسيون كحل لظاهرة شفافية الكون الظاهرية لفوتونات تيرا إلكترون فولت ( أشعة غاما عالية الطاقة جدًا ). ​​[ 66 ] [ 67 ] كما ثبت أنه في المجالات المغناطيسية الكبيرة التي تخترق أغلفة الأجسام الفيزيائية الفلكية المدمجة (مثل النجوم المغناطيسية )، تتحول الفوتونات بكفاءة أعلى بكثير. وهذا بدوره سيؤدي إلى ظهور خصائص امتصاص مميزة في الأطياف التي يمكن رصدها بواسطة تلسكوبات أوائل القرن الحادي والعشرين. [ 68 ] ومن الوسائل الواعدة الجديدة (2009) البحث عن انكسار الجسيمات شبه الحقيقية في الأنظمة ذات التدرجات المغناطيسية القوية. وعلى وجه الخصوص، سيؤدي الانكسار إلى انقسام الحزمة في منحنيات الضوء الراديوي للنجوم النابضة ذات المغناطيسية العالية، مما يسمح بحساسيات أكبر بكثير مما هو متاح حاليًا. [ 69 ] مرصد الأكسيون الدولي (IAXO) هو منظار شمسي مقترح من الجيل الرابع . [ 70 ]

يمكن للأكسيونات أن تتحول رنينيًا إلى فوتونات في الغلاف المغناطيسي للنجوم النيوترونية . [ 71 ] تقع الفوتونات المنبعثة في نطاق ترددات جيجاهرتز، ويمكن رصدها بواسطة أجهزة الكشف الراديوية، مما يتيح دراسة حساسة لمساحة معلمات الأكسيون. وقد استُخدمت هذه الاستراتيجية لتقييد اقتران الأكسيون بالفوتون في نطاق الكتلة.5–11  ميكرو إلكترون فولت/ ثانية ، من خلال إعادة تحليل البيانات الموجودة من تلسكوب غرين بانك وتلسكوب إيفيلسبيرغ الراديوي ذي قطر 100  متر . [ 72 ] وتتمثل استراتيجية بديلة جديدة في رصد الإشارة العابرة الناتجة عن التقاء نجم نيوتروني مع عنقود مصغر من الأكسيونات في مجرة ​​درب التبانة . [ 73 ]

يمكن إنتاج الأكسيونات في لب الشمس عندما تتشتت الأشعة السينية في مجالات كهربائية قوية. ويجري العمل حاليًا على تلسكوب CAST الشمسي، الذي وضع حدودًا للاقتران مع الفوتونات والإلكترونات. كما يمكن إنتاج الأكسيونات داخل النجوم النيوترونية عن طريق كبح الإشعاع النووي . ويسمح التحلل اللاحق للأكسيونات إلى أشعة غاما بوضع قيود على كتلة الأكسيون من خلال رصد النجوم النيوترونية في أشعة غاما باستخدام تلسكوب فيرمي الفضائي لأشعة غاما . ومن خلال تحليل أربعة نجوم نيوترونية، حصل بيرينجي وآخرون (2016) على حد أعلى لكتلة الأكسيون بنسبة ثقة 95%.0.079  إلكترون فولت / c 2 . [ 74 ] في عام 2021 تم اقتراح [ 75 ] [ 76 ] أيضًا أن الزيادة المبلغ عنها [ 77 ] في انبعاث الأشعة السينية الصلبة من نظام النجوم النيوترونية المعروف باسم النجوم السبعة الرائعة يمكن تفسيرها على أنها انبعاث أكسيون.

في عام 2016، ابتكر فريق نظري من معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا طريقةً محتملةً للكشف عن الأكسيونات باستخدام مجال مغناطيسي قوي، لا يشترط أن يكون أقوى من ذلك الناتج في جهاز التصوير بالرنين المغناطيسي . ويُفترض أن يُظهر هذا المجال تباينًا، أو تذبذبًا طفيفًا، مرتبطًا بكتلة الأكسيون. وأظهرت نتائج التجربة اللاحقة، التي نُشرت عام 2021، عدم وجود أي دليل على وجود أكسيونات في نطاق الكتلة من4.1 × 10 −10  إلكترون فولت/ ثانية 2 إلى8.27 × 10 −9  eV/ c 2 . [ 78 ]

في عام 2022، استُخدمت قياسات الضوء المستقطب لمسييه 87* بواسطة تلسكوب أفق الحدث لتقييد كتلة الأكسيون، بافتراض إمكانية تشكل سحب افتراضية من الأكسيونات حول ثقب أسود، رافضًا بذلك التقدير التقريبي.10 −21  إلكترون فولت/ ثانية 2 – نطاق قيم الكتلة 10-20 إلكترون فولت/ ثانية مربعة . [ 79 ] [ 80 ]

عمليات البحث عن تأثيرات الرنين

قد تظهر تأثيرات الرنين في وصلات جوزيفسون [ 81 ] نتيجةً لتدفق عالٍ مفترض للأكسيونات من هالة المجرة بكتلة110  ميكرو إلكترون فولت/ ثانية مربعة والكثافة0.05  (GeV/ c 2 )/cm 3 [ 82 ] مقارنة بكثافة المادة المظلمة الضمنية0.3 ± 0.1  (GeV/ c 2 )/cm 3 ، مما يشير إلى أن الأكسيونات المذكورة لن تمتلك كتلة كافية لتكون المكون الوحيد للمادة المظلمة. يخطط مشروع ORGAN لإجراء اختبار مباشر لهذه النتيجة باستخدام طريقة الهالوسكوب . [ 54 ] [ 55 ]

عمليات البحث عن ارتداد المادة المظلمة

بحثت أجهزة الكشف المبردة عن المادة المظلمة عن ارتدادات الإلكترونات التي قد تشير إلى وجود الأكسيونات. وقد حددت تجربة CDMS المنشورة عام 2009، وتجربة EDELWEISS حدود الاقتران والكتلة عام 2013. كما حددت تجربتا UORE و XMASS حدودًا للأكسيونات الشمسية عام 2013. واستخدمت تجربة XENON100 مدة تشغيل بلغت 225 يومًا لتحديد أفضل حدود الاقتران حتى الآن واستبعاد بعض المعايير. [ 83 ]

ترنح الدوران النووي

بينما تنص نظرية شيف على أن عزم ثنائي القطب الكهربائي النووي الساكن لا يُنتج عزم ثنائي قطب كهربائي ذري أو جزيئي، [ 84 ] فإن الأكسيون يُحفز عزم ثنائي قطب كهربائي نووي متذبذب بتردد لارمور . إذا كان تردد تذبذب عزم ثنائي القطب الكهربائي النووي هذا في حالة رنين مع مجال كهربائي خارجي، يحدث ترنح في دوران اللف المغزلي النووي. يمكن قياس هذا الترنح باستخدام قياس المغناطيسية بالترنح، وإذا تم رصده، فسيكون دليلاً على وجود الأكسيونات. [ 85 ]

من التجارب التي تستخدم هذه التقنية تجربة ترنح دوران الأكسيون الكوني (CASPEr). [ 86 ] [ 87 ] [ 88 ]

عمليات البحث في مصادمات الجسيمات

قد تُنتَج الأكسيونات أيضًا في المصادمات، لا سيما في تصادمات الإلكترون-بوزيترون وكذلك في تصادمات الأيونات الثقيلة فائقة المحيط في مصادم الهادرونات الكبير في سيرن، مما يُعيد تفسير عملية التشتت الضوئي . وتكون عمليات البحث هذه حساسة لكتل ​​الأكسيونات الكبيرة نسبيًا.١٠٠ ميغا إلكترون فولت  / ثانية مربعة ومئات الجيجا إلكترون فولت/ ثانية مربعة . بافتراض اقتران الأكسيونات ببوزون هيغز، فإن البحث عن اضمحلالات بوزون هيغز الشاذة إلى أكسيونين يمكن أن يوفر نظريًا حدودًا أقوى. [ ٨٩ ]

اكتشافات متنازع عليها

أُفيد في عام 2014 أنه ربما تم رصد أدلة على وجود الأكسيونات من خلال تغير موسمي في انبعاثات الأشعة السينية المرصودة، والتي يُتوقع حدوثها نتيجة تحول الأكسيونات المتدفقة من الشمس في المجال المغناطيسي للأرض. وبدراسة بيانات مرصد XMM-Newton التابع لوكالة الفضاء الأوروبية على مدى 15 عامًا ، لاحظ فريق بحثي في ​​جامعة ليستر تغيرًا موسميًا لم يُعثر له على تفسير تقليدي. أحد التفسيرات المحتملة لهذا التغير، والذي وصفه المؤلف الرئيسي للورقة البحثية بأنه "معقول"، هو التغير الموسمي المعروف في وضوح الغلاف المغناطيسي المواجه للشمس لمرصد XMM-Newton، حيث يُحتمل أن تُنتج الأكسيونات المنبعثة من لب الشمس أشعة سينية. [ 90 ] [ 91 ]

يُعارض باحثان إيطاليان هذا التفسير للتغير الموسمي، إذ يُشيران إلى وجود ثغرات في حجج مجموعة ليستر، والتي يُقال إنها تستبعد تفسيرًا قائمًا على الأكسيونات. والأهم من ذلك، أن التشتت الزاوي الذي افترضته مجموعة ليستر، والناجم عن تدرجات المجال المغناطيسي أثناء إنتاج الفوتونات، والضروري للسماح للأشعة السينية بالدخول إلى الكاشف الذي لا يمكنه التوجيه مباشرة نحو الشمس، من شأنه أن يُبدد التدفق لدرجة تجعل احتمال الكشف ضئيلاً للغاية. [ 92 ]

في عام 2013، اقترح كريستيان بيك إمكانية الكشف عن الأكسيونات في وصلات جوزيفسون ؛ وفي عام 2014، جادل بأن بصمة تتوافق مع كتلة ≈  110  ميكرو إلكترون فولت قد لوحظت بالفعل في العديد من التجارب السابقة. [ 93 ]

في عام 2020، أبلغت تجربة XENON1T في مختبر غران ساسو الوطني بإيطاليا عن نتائج تشير إلى اكتشاف جسيمات أكسيون شمسية. [ 94 ] لم تكن النتائج ذات دلالة إحصائية عند مستوى 5 سيغما المطلوب للتأكيد، وكانت هناك تفسيرات أخرى للبيانات، وإن كانت أقل ترجيحًا. [ 95 ] أدت عمليات رصد جديدة أُجريت في يوليو 2022 بعد تحديث المرصد إلى XENONnT إلى استبعاد هذا الفائض، مما أنهى إمكانية اكتشاف جسيمات جديدة. [ 96 ] [ 97 ]

ملكيات

التوقعات

تنبأت إحدى نظريات الأكسيونات ذات الصلة بعلم الكونيات بأنها لن تحمل شحنة كهربائية ، وستكون كتلتها صغيرة جدًا في نطاق يتراوح بين1  ميكرو إلكترون فولت/ ثانية إلى 2 تبلغ طاقة الأكسيونات 1 إلكترون فولت/ ثانية² ، [ 1 ] ولها مقاطع تفاعل منخفضة للغاية للقوى النووية القوية والضعيفة . وبسبب هذه الخصائص، فإن تفاعل الأكسيونات مع المادة العادية يكون ضئيلاً للغاية. كما تتحول الأكسيونات من وإلى الفوتونات في المجالات المغناطيسية.

الآثار الكونية

إن خصائص الأكسيون، مثل كتلة الأكسيون وثابت الاضمحلال ووفرته، لها جميعها آثار على علم الكونيات. [ 1 ]

تشير نظرية التضخم الكوني إلى أنه في حال وجود الأكسيونات، فإنها ستُخلق بوفرة خلال الانفجار العظيم . [ 98 ] وبسبب اقتران فريد بحقل الإنستانتون للكون البدائي ( آلية عدم المحاذاة )، ينشأ احتكاك ديناميكي فعال أثناء اكتساب الكتلة، عقب التضخم الكوني . وهذا يسلب جميع الأكسيونات البدائية طاقتها الحركية.

أكسيون فائق الخفة (ULA) ذو كتلة m ~10 −22  eV/ c 2 هو نوع من المادة المظلمة ذات المجال القياسي التي يبدو أنها تحل مشاكل النطاق الصغير للمادة المظلمة الباردة. يوفر مصفوفة خطية خطية أحادية ذات ثابت اضمحلال على نطاق التوحيد الكبير الكثافة المتبقية الصحيحة دون الحاجة إلى ضبط دقيق. [ 99 ]

كان من الممكن أيضاً أن تتوقف الأكسيونات عن التفاعل مع المادة العادية في لحظة مختلفة بعد الانفجار العظيم مقارنةً بالجسيمات المظلمة الأخرى الأكثر ضخامة. وربما يمكن حساب الآثار المتبقية لهذا الاختلاف ورصدها فلكياً.

إذا كانت الأكسيونات ذات كتلة منخفضة، مما يمنع أنماط التحلل الأخرى (لعدم وجود جسيمات أخف منها لتتحلل إليها)، فإن ثابت الاقتران المنخفض يتنبأ بأن الأكسيون لا يتشتت خارج حالته رغم صغر كتلته، وبالتالي فإن الكون سيكون مليئًا بمكثف بوز-أينشتاين شديد البرودة من الأكسيونات البدائية. ومن ثم، يمكن للأكسيونات أن تفسر بشكل معقول مشكلة المادة المظلمة في علم الكونيات الفيزيائي . [ 100 ] تجري حاليًا دراسات رصدية، لكنها ليست حساسة بما يكفي لاستكشاف مناطق الكتلة إذا كانت هي الحل لمشكلة المادة المظلمة، مع بدء استكشاف منطقة المادة المظلمة الضبابية عبر الإشعاع الفائق . [ 101 ] لن تستمر الأكسيونات ذات الكتلة العالية، من النوع الذي بحث عنه جاين وسينغ (2007) [ 102 ] ، في الكون الحديث. علاوة على ذلك، إذا كانت الأكسيونات موجودة، فإن تشتتها مع جسيمات أخرى في الحمام الحراري للكون المبكر سينتج حتمًا مجموعة من الأكسيونات الساخنة. [ 103 ]

قد تمتلك الأكسيونات منخفضة الكتلة بنية إضافية على مستوى المجرة. فإذا ما سقطت باستمرار في المجرات من الوسط بين المجرات، ستكون أكثر كثافة في حلقات " كاوستيكية "، تمامًا كما يكون تيار الماء في نافورة متدفقة باستمرار أكثر كثافة عند ذروته. [ 104 ] وقد يصبح من الممكن حينها رصد التأثيرات الجاذبية لهذه الحلقات على بنية المجرة ودورانها. [ 105 ] [ 106 ] كما يمكن لمرشحين نظريين آخرين للمادة المظلمة الباردة، مثل جسيمات WIMPs و MACHOs ، أن يشكلوا حلقات مماثلة، ولكن نظرًا لأن هذه الجسيمات فرميونية ، وبالتالي تتعرض للاحتكاك أو التشتت فيما بينها، ستكون الحلقات أقل وضوحًا.

اقترح جواو جي. روزا وتوماس دبليو. كفارت أن سحب الأكسيون المتشكلة حول الثقوب السوداء البدائية غير المستقرة قد تُطلق سلسلة من التفاعلات التي تُشع موجات كهرومغناطيسية، مما يسمح برصدها. عند تعديل كتلة الأكسيونات لتفسير المادة المظلمة، اكتشف الباحثان أن هذه القيمة تُفسر أيضًا لمعان وطول موجة انفجارات الراديو السريعة ، ما يجعلها أصلًا محتملًا لكلا الظاهرتين. [ 107 ] في عام 2022، استُخدمت فرضية مماثلة لتقييد كتلة الأكسيون من بيانات مجرة ​​M87*.

في عام 2020، طُرح اقتراح مفاده أن مجال الأكسيون ربما يكون قد أثر بالفعل على تطور الكون المبكر من خلال خلق المزيد من عدم التوازن بين كميات المادة والمادة المضادة - وهو ما قد يحل مشكلة عدم تناظر الباريونات . [ 108 ]

التناظر الفائق

في النظريات الفائقة التناظر، يمتلك الأكسيون نظيرًا فائقًا قياسيًا وآخر فيرميونيًا . يُسمى النظير الفرميوني للأكسيون بالأكسينو ، بينما يُسمى النظير القياسي بالساكسيون أو الديلاتون . وتتجمع هذه النظائر في حقل فائق كيرالي .

تُشير التوقعات إلى أن الأكسينو هو أخف جسيم فائق التناظر في هذا النموذج. [ 109 ] وبسبب هذه الخاصية جزئيًا، يُعتبر أيضًا مرشحًا للمادة المظلمة. [ 110 ]

انظر أيضاً

الحواشي

  1. ↑ يحل هذا الهيكل الفراغي غير التافه مشكلة مرتبطة بالتناظر المحوري U(1) لنظرية الكروموديناميكا الكمية. [ 7 ] [ 8 ]
  2. ↑ يوجد حل بسيط لمشكلة التناظر القوي CP : إذا كان أحد الكواركات في النموذج القياسي على الأقل عديم الكتلة، يصبح انتهاك التناظر CP غير قابل للملاحظة. مع ذلك، تشير الأدلة التجريبية بقوة إلى أن جميع الكواركات لها كتلة. ونتيجة لذلك، سعى علماء نظرية الجسيمات إلى إيجاد حلول أخرى لمشكلة التناظر المحفوظ CP غير المفسر.
  3. ↑ في الوقت الحاضر، تتناول الأدبيات الفيزيائية آليات "الأكسيون غير المرئي" بصيغتين، إحداهما تُسمى KSVZ نسبةً إلى كيم – شيفمان – فاينشتاين – زاخاروف . [ 25 ] [ 26 ] انظر المناقشة في قسم "البحث" أدناه .

مراجع

  1. 1 2 3 4 بيتشي، آر دي (2008). "مشكلة التناظر القوي CP والأكسيونات". في: كاستر، ماركوس؛ رافيلت، جورج؛ بلتران، بيرتا (محررون). الأكسيونات: النظرية، وعلم الكونيات، والبحث التجريبي . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد  741. الصفحات 3-17 . arXiv : hep-ph/0607268 . doi : 10.1007/978-3-540-73518-2_1 . ISBN  978-3-540-73517-5. S2CID 119482294 . 
  2. ↑ ويلكزك، ف. (30 يناير 1978). "مشكلة الثبات القوي للضغط والزمن في وجود الجسيمات الفورية" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 40 (5): 279-282 . doi : 10.1103/PhysRevLett.40.279 .
  3. ↑ واينبرغ، ستيفن (23 يناير 1978). "بوزون ضوئي جديد؟" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 40 (4): 223-226 . doi : 10.1103/PhysRevLett.40.223 .
  4. ↑ بيتشي، آر دي؛ كوين، هيلين آر. (20 يونيو 1977). "حفظ التناظر CP في وجود الجسيمات الزائفة" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 38 (25): 1440-1443 . doi : 10.1103/PhysRevLett.38.1440 . ISSN 0031-9007 . 
  5. ↑ بيتشي، آر دي؛ كوين، هيلين آر. (20 يونيو 1977). "حفظ التناظر CP في وجود الجسيمات الزائفة" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 38 (25): 1440-1443 . doi : 10.1103/PhysRevLett.38.1440 . ISSN 0031-9007 . 
  6. ↑ 'ت هوفت، جيرارد (1976). "كسر التناظر من خلال شذوذات بيل-جاكيو". رسائل المراجعة الفيزيائية . 37 (1): 8. Bibcode : 1976PhRvL..37....8T . doi : 10.1103/PhysRevLett.37.8 .هوفت، جيرارد (1976). "حساب التأثيرات الكمومية الناتجة عن جسيم زائف رباعي الأبعاد". مجلة Physical Review D. 14 ( 12). الجمعية الفيزيائية الأمريكية: 3432-3450 . Bibcode : 1976PhRvD..14.3432T . doi : 10.1103/PhysRevD.14.3432 .
  7. ↑ كاتز، إيمانويل؛ شوارتز، ماثيو د. (28 أغسطس 2007). "مقدمة في نظرية إيتا: حل مشكلة U(1) باستخدام AdS/QCD". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2007 (8): 077. arXiv : 0705.0534 . Bibcode : 2007JHEP...08..077K . doi : 10.1088/1126-6708/2007/08/077 . S2CID 119594300 . 
  8. ↑ تانيدو، فليب. ""هوفت وإيل: الجسيمات الفورية وتطبيقاتها" (ملف PDF) . جامعة كورنيل . تاريخ الاسترجاع: 20 يونيو 2023 .
  9. ↑ ويلكزك، فرانك (1978). "مشكلة الثبات القوي لـ P و T في وجود الإنستانتونات". رسائل المراجعة الفيزيائية . 40 (5): 279-282 . Bibcode : 1978PhRvL..40..279W . doi : 10.1103/PhysRevLett.40.279 .
  10. ↑ واينبرغ، ستيفن (1978). "بوزون ضوئي جديد؟". رسائل المراجعة الفيزيائية . 40 (4): 223-226 . Bibcode : 1978PhRvL..40..223W . doi : 10.1103/PhysRevLett.40.223 .
  11. ↑ أوفرباي، دينيس (17 يونيو 2020). "في بحثهم عن المادة المظلمة، اكتشفوا لغزًا آخر" . صحيفة نيويورك تايمز .
  12. 1 2 ويلكزك، فرانك (7 يناير 2016). "سهم الزمن (شبه) القابل للانعكاس" . مجلة كوانتا . تم الاطلاع عليه في 17 يونيو 2020 .
  13. ↑ ميلر، دي جيه؛ نيفزوروف، ر. (2003). "أكسيون بيتشي-كوين في النموذج القياسي الفائق التناظر الأدنى التالي". arXiv : hep-ph/0309143v1 .
  14. 1 2 بريسكيل، ج .؛ وايز، م .؛ ويلكزك، ف. (6 يناير 1983). "علم الكونيات للأكسيون غير المرئي" (ملف PDF) . رسائل الفيزياء ب . 120 ( 1-3 ): 127-132 . Bibcode : 1983PhLB..120..127P . CiteSeerX 10.1.1.147.8685 . doi : 10.1016/0370-2693(83)90637-8 .  
  15. أبوت ، ل.؛ سيكيفي، ب. (1983). "حد كوني على الأكسيون غير المرئي". رسائل الفيزياء ب . 120 ( 1-3 ): 133-136 . Bibcode : 1983PhLB..120..133A . CiteSeerX 10.1.1.362.5088 . doi : 10.1016/0370-2693(83)90638-X .  
  16. 1 2 داين، م.؛ فيشلر، و. (1983). "الأكسيون غير الضار". رسائل الفيزياء ب . 120 ( 1-3 ): 137-141 . Bibcode : 1983PhLB..120..137D . doi : 10.1016/0370-2693(83)90639-1 .
  17. ^ دي لوزيو، إل. ناردي، إي. جيانوتي، م.؛ فيسينيلي، إل. (25 يوليو 2020). “المناظر الطبيعية لنماذج أكسيون QCD”. تقارير الفيزياء . 870 : 1– 117. أرخايف : 2003.01100 . بيب كود : 2020PhR...870....1D . دوى : 10.1016/j.physrep.2020.06.002 . S2CID 211678181 . 
  18. ↑ غراهام، بيتر دبليو؛ شيرليس، آدم (9 أغسطس 2018). "سيناريو الأكسيون العشوائي". مجلة Physical Review D. 98 ( 3) 035017. arXiv : 1805.07362 . Bibcode : 2018PhRvD..98c5017G . doi : 10.1103/PhysRevD.98.035017 . S2CID 119432896 . 
  19. ↑ تاكاهاشي، فومينوبو؛ يين، وين؛ غوث، آلان هـ. (31 يوليو 2018). "نافذة الأكسيون في الكروموديناميكا الكمية والتضخم عند المقاييس المنخفضة". مجلة Physical Review D. 98 ( 1) 015042. arXiv : 1805.08763 . Bibcode : 2018PhRvD..98a5042T . doi : 10.1103/PhysRevD.98.015042 . S2CID 54584447 . 
  20. ↑ كروتي، ب.؛ غارسيا-بيليدو، ج.؛ ليسغورغ، ج.؛ ريازويلو، أ. (2003). "حدود اضطرابات الانحناء المتساوي من بيانات إشعاع الخلفية الكونية الميكروي وبنية الأنظمة واسعة النطاق". رسائل المراجعة الفيزيائية . 91 (17) 171301. arXiv : astro-ph/0306286 . Bibcode : 2003PhRvL..91q1301C . doi : 10.1103/PhysRevLett.91.171301 . PMID 14611330. S2CID 12140847 .  
  21. ↑ بلتران، ماريا؛ غارسيا-بيليدو، خوان؛ ليسغورغ، جوليان؛ ليدل، أندرو ر.؛ سلوسار، أنزي (2005). "اختيار النموذج البايزي واضطرابات الانحناء المتساوي". مجلة Physical Review D. 71 ( 6) 063532. arXiv : astro-ph/0501477 . Bibcode : 2005PhRvD..71f3532B . doi : 10.1103/PhysRevD.71.063532 . S2CID 2220608 . 
  22. ↑ بلتران، ماريا؛ غارسيا-بيليدو، خوان؛ ليسغورغ، جوليان (2007). "إعادة النظر في حدود التساوي في الانحناء على الأكسيونات". مجلة Physical Review D. 75 ( 10) 103507. arXiv : hep-ph/0606107 . Bibcode : 2007PhRvD..75j3507B . doi : 10.1103/PhysRevD.75.103507 . S2CID 119451896 . 
  23. ↑ بورساني، س.؛ فودور، ز.؛ غونتر، ج.؛ كامبرت، ك.-هـ.؛ كاتز، س.د.؛ كاواني، ت.؛ وآخرون . (3 نوفمبر 2016). "حساب كتلة الأكسيون بناءً على الديناميكا اللونية الكمومية الشبكية عند درجات الحرارة العالية" . نيتشر . 539 (7627): 69-71 . arXiv : 1606.07494 . Bibcode : 2016Natur.539...69B . doi : 10.1038/nature20115 . PMID: 27808190. S2CID : 2943966 .   
  24. ↑ كاستلفيكي، دافيد (3 نوفمبر 2016). "تنبيه بشأن الأكسيون! قد يفشل كاشف الجسيمات الغريبة في رصد المادة المظلمة" . نيتشر . أخبار. doi : 10.1038/nature.2016.20925 . S2CID 125299733 . 
  25. 1 2 كيم، جيه إي (1979). "التفاعل الضعيف المفرد والثبات القوي لـ CP". رسائل المراجعة الفيزيائية . 43 (2): 103-107 . Bibcode : 1979PhRvL..43..103K . doi : 10.1103/PhysRevLett.43.103 .
  26. 1 2 شيفمان، م.؛ فاينشتاين، أ.؛ زاخاروف، ف. (1980). "هل يمكن للحصر أن يضمن ثبات التناظر CP الطبيعي للتفاعلات القوية؟". الفيزياء النووية ب . 166 (3): 493-506 . Bibcode : 1980NuPhB.166..493S . doi : 10.1016/0550-3213(80)90209-6 . 
  27. ↑ كلير، فينسنت ب.؛ مور، جاي د. (2017). "كتلة الأكسيون للمادة المظلمة". مجلة علم الكونيات وفيزياء الجسيمات الفلكية . 2017 (11): 049. arXiv : 1708.07521 . Bibcode : 2017JCAP...11..049K . doi : 10.1088/1475-7516/2017/11/049 . S2CID 119227153 . 
  28. ↑ بوشمان، مالتي؛ فوستر، جوشوا و.؛ صفدي، بنجامين ر. (2020). "محاكاة الأكسيون الكوني في الكون المبكر". رسائل المراجعة الفيزيائية . 124 (16) 161103. arXiv : 1906.00967 . Bibcode : 2020PhRvL.124p1103B . doi : 10.1103/PhysRevLett.124.161103 . PMID 32383908. S2CID 174797749 .  
  29. ↑ جورجيتو، ماركو؛ هاردي، إدوارد؛ فيلادورو، جيوفاني (2021). "المزيد من الأكسيونات من الأوتار" . SciPost Physics . 10 (2): 050. arXiv : 2007.04990 . Bibcode : 2021ScPP...10...50G . doi : 10.21468/SciPostPhys.10.2.050 . S2CID 220486728 . 
  30. ↑ داين، م.؛ فيشلر، و.؛ سريدنيكي، م. (1981). "حل بسيط لمشكلة CP القوية باستخدام أكسيون غير ضار". رسائل الفيزياء ب . 104 (3): 199-202 . Bibcode : 1981PhLB..104..199D . doi : 10.1016/0370-2693(81)90590-6 .
  31. ↑ زيتنيتسكي، أ. (1980). "حول إمكانية كبح تفاعلات الأكسيون-الهادرون" (ملف PDF) . المجلة السوفيتية للفيزياء النووية . 31 : 260.
  32. ↑ سيكيفي، ب. (17 أكتوبر 1983). "اختبارات تجريبية للأكسيون 'غير المرئي'". رسائل المراجعة الفيزيائية . 51 (16): 1413. رمز Bibcode : 1983PhRvL..51.1415S . doi : 10.1103/physrevlett.51.1415 .
  33. ↑ "OSQAR" . سيرن. 2017. تم الاطلاع عليه في 3 أكتوبر 2017 .
  34. ↑ آدامز، سي بي؛ وآخرون (2022). "المادة المظلمة الأكسيونية". arXiv : 2203.14923 [ hep-ex ]. 
  35. ↑ فيسينيلي، ل. (2013). "موجات الأكسيون الكهرومغناطيسية". رسائل الفيزياء الحديثة أ . 28 (35): 1350-162 . arXiv : 1401.0709 . Bibcode : 2013MPLA...2850162V . doi : 10.1142/S0217732313501629 . S2CID 119221244 .  
  36. ↑ ويلكزك، فرانك (4 مايو 1987). "تطبيقان للديناميكا الكهربائية للأكسيون". رسائل المراجعة الفيزيائية . 58 (18): 1799-1802 . Bibcode : 1987PhRvL..58.1799W . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.1799 . PMID 10034541 . 
  37. ↑ تشي، شياو ليانغ؛ هيوز، تايلور ل.؛ تشانغ، شو تشنغ (24 نوفمبر 2008). "نظرية المجال الطوبولوجي للعوازل الثابتة تحت انعكاس الزمن". مجلة Physical Review B. 78 (19) 195424. arXiv : 0802.3537 . Bibcode : 2008PhRvB..78s5424Q . doi : 10.1103/PhysRevB.78.195424 . S2CID 117659977 .  
  38. ↑ فرانز، مارسيل (24 نوفمبر 2008). "فيزياء الطاقة العالية في حلة جديدة" . الفيزياء . 1 36. Bibcode : 2008PhyOJ...1...36F . doi : 10.1103/Physics.1.36 .
  39. ↑ وو، ليانغ؛ صالحي، م.؛ كويرالا، ن.؛ مون، ج.؛ أوه، س.؛ أرميتاج، ن.ب. (2 ديسمبر 2016). "دوران فاراداي وكير الكمي وديناميكا كهربائية الأكسيون لعازل طوبولوجي ثلاثي الأبعاد". مجلة ساينس . 354 (6316): 1124-1127 . arXiv : 1603.04317 . Bibcode : 2016Sci...354.1124W . doi : 10.1126/science.aaf5541 . PMID : 27934759. S2CID : 25311729 .  
  40. ↑ غوث، ج.؛ برادلين، ب.؛ هونالي، س.؛ شيندلر، س.؛ كومار، ن.؛ نوكي، ج.؛ وآخرون . (7 أكتوبر 2019). "موجة كثافة الشحنة الأكسيونية في شبه فلز فايل (TaSe4 ) 2I " . نيتشر . 575 (7782): 315-319 . arXiv : 1906.04510 . Bibcode : 2019Natur.575..315G . doi : 10.1038 / s41586-019-1630-4 . PMID 31590178. S2CID 184487056 .   
  41. ↑ فور، ميريديث (22 نوفمبر 2019). "أخيرًا، رصد الفيزيائيون آثار جسيم طال انتظاره. إليكم سبب أهمية ذلك" . لايف ساينس . فيوتشر يو إس، إنك . تاريخ الاسترجاع: 25 فبراير 2020 .
  42. 1 2 أوهير، كياران. "بيانات ورسوم بيانية ورمز برمجي للقيود المفروضة على الأكسيونات، والجسيمات الشبيهة بالأكسيونات، والفوتونات المظلمة" . AxionLimits . تم الاسترجاع في 13 يونيو 2025 .
  43. ↑ تشو، جينيفر. "فريق يحاكي نجمًا مغناطيسيًا للبحث عن جسيم المادة المظلمة" . Phys.org (بيان صحفي). معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا.
  44. ↑ دافي، إل دي؛ سيكيفي، بي؛ تانر، دي بي؛ برادلي، آر إف؛ هاغمان، سي؛ كينيون، دي؛ وآخرون (2006). "بحث عالي الدقة عن أكسيونات المادة المظلمة". مجلة Physical Review D. 74 ( 1) 12006. arXiv : astro-ph/0603108 . Bibcode : 2006PhRvD..74a2006D . doi : 10.1103/PhysRevD.74.012006 . S2CID 35236485 .  
  45. ↑ أزتالوس، إس. جيه.؛ كاروسي، جي.؛ هاغمان، سي.؛ كينيون، دي.؛ فان بيبر، ك.؛ هوسكينز، جيه.؛ وآخرون . (2010). "بحث تجويف الميكروويف باستخدام جهاز SQUID عن أكسيونات المادة المظلمة" (ملف PDF) . مجلة Physical Review Letters . 104 (4) 41301. arXiv : 0910.5914 . Bibcode : 2010PhRvL.104d1301A . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.041301 . PMID 20366699. S2CID 35365606 .    
  46. ↑ "ADMX | تجربة المادة المظلمة الأكسيونية" . الفيزياء. phys.washington.edu . سياتل، واشنطن: جامعة واشنطن. مؤرشف من الأصل في 14 فبراير 2015. تم الاطلاع عليه في 10 مايو 2014 .
  47. ↑ " نتائج المرحلة الأولى" . الفيزياء. phys.washington.edu . سياتل، واشنطن: جامعة واشنطن. 4 مارس 2006. مؤرشف من الأصل في 7 أكتوبر 2008. تم الاطلاع عليه في 6 أكتوبر 2009 . 
  48. ↑ تانر، ديفيد ب.؛ سوليفان، نيل (2019). تجربة المادة المظلمة الأكسيونية من "الجيل الثاني" (ADMX) ( تقرير فني). doi : 10.2172/1508642 . OSTI 1508642. S2CID 204183272 .  
  49. ↑ بارترام، سي.؛ براين، تي.؛ بيرنز، إي.؛ سيرفانتس، آر.؛ كريسوستو، إن.؛ دو، إن.؛ وآخرون . (23 ديسمبر 2021). "البحث عن المادة المظلمة الأكسيونية غير المرئية في نطاق الكتلة 3.3 - 4.2 ميكرو إلكترون فولت" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 127 (26) 261803. arXiv : 2110.06096 . Bibcode : 2021PhRvL.127z1803B . doi : 10.1103/ PhysRevLett.127.261803 . PMID 35029490. S2CID 238634307 .    
  50. ↑ ستيفنز، ماريك (23 ديسمبر 2021). "تضييق الخناق على نوعين من المادة المظلمة" . الفيزياء . 14 ص164. Bibcode : 2021PhyOJ..14.s164S . doi : 10.1103/Physics.14.s164 . S2CID 247277808 . 
  51. ^ سيلفا فيفر، ماكسيميليانو. شودوري، سابتارشي؛ تشو، هسايو مي؛ داوسون، كارل. جراهام، بيتر؛ إروين، كينت؛ كوينستنر، ستيفن. لي ديل. ماردون، جيريمي. موسلي، هارفي. ميول، ريتشارد؛ فيبس، أران؛ راجيندران، سورجيت؛ ستيفن، زاك. يونغ بيتي (يونيو 2017). “نظرة عامة على تصميم تجربة راديو DM Pathfinder”. معاملات IEEE على الموصلية الفائقة التطبيقية . 27 (4): 1– 4. أرخايف : 1610.09344 . بيب كود : 2017ITAS...2731425S . دوى : 10.1109/TASC.2016.2631425 . S2CID 29416513 . 
  52. 1 2 بروباكر، ب.م.؛ تشونغ، ل.؛ غوريفيتش، ي.ف.؛ كان، س.ب.؛ لامورو، س.ك.؛ سيمانوفسكايا، م.؛ وآخرون . (9 فبراير 2017). "النتائج الأولية من بحث عن الأكسيون في تجويف الميكروويف عند 24 ميكرو إلكترون فولت". رسائل المراجعة الفيزيائية . 118 (6) 061302. arXiv : 1610.02580 . Bibcode : 2017PhRvL.118f1302B . doi : 10.1103 / physrevlett.118.061302 . PMID 28234529. S2CID 6509874 .    
  53. ↑ بيتراكو، إيليني (2017). "مشروع هالوسكوب يبحث عن جسيمات الأكسيون للمادة المظلمة في مركز أبحاث الأكسيون والفيزياء الدقيقة" . وقائع مؤتمر EPJ الإلكتروني . 164 : 01012. arXiv : 1702.03664 . Bibcode : 2017EPJWC.16401012P . doi : 10.1051/epjconf/201716401012 . S2CID 119381143 . 
  54. 1 2 مكاليستر، بن تي؛ زهرة، غرايم. إيفانوف، يوجين N.؛ جورياتشيف، مكسيم؛ بورهيل، جيريمي. طوبار، مايكل إي. (ديسمبر 2017). “تجربة الجهاز: هالة أكسيون فوق 15 جيجا هرتز”. فيزياء الكون المظلم . 18 : 67 – 72. أرخايف : 1706.00209 . بيب كود : 2017PDU....18...67M . دوى : 10.1016/j.dark.2017.09.010 . S2CID 118887710 . 
  55. 1 2 كويسكامب، آرون؛ ماكاليستر، بن ت.؛ ألتين، بول؛ إيفانوف، يوجين ن.؛ غورياتشيف، مكسيم؛ توبار، مايكل إي. (6 يوليو 2022). "بحث مباشر عن أكسيونات المادة المظلمة باستثناء التولد المشترك لجسيمات ALP في نطاق 63 إلى 67 ميكرو إلكترون فولت باستخدام تجربة ORGAN" . مجلة ساينس أدفانسز . 8 (27) eabq3765. doi : 10.1126/sciadv.abq3765 . PMC 9258816 . 
  56. ↑ تعاون CAST؛ ألتنمولر، ك.؛ أناستاسوبولوس، ف.؛ أرغيداس-كوينديس، س.؛ أون، س.؛ باير، ج.؛ بارث، ك.؛ براونينغر، هـ.؛ كانتاتوري، ج.؛ كاسبرز، ف.؛ كاستل، ج.ف.؛ جيتين، س.أ.؛ كريستنسن، ف.؛ كوغولوس، س.؛ دافني، ت. (27-11-2024). "حد أعلى جديد لتفاعل الأكسيون-الفوتون مع تشغيل موسع لتجربة CAST باستخدام كاشف ميكروميغاس قائم على الزينون" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 133 (22) 221005. arXiv : 2406.16840 . Bibcode : 2024PhRvL.133v1005A . doi : 10.1103/PhysRevLett.133.221005 . PMID 39672143 . 
  57. ↑ ماياني، ل .؛ بيترونزيو، ر.؛ زافاتيني، إ. (7 أغسطس 1986). "تأثيرات الجسيمات عديمة الكتلة تقريبًا، ذات اللف المغزلي الصفري، على انتشار الضوء في مجال مغناطيسي" (ملف PDF) . رسائل الفيزياء ب . 175 (3): 359-363 . Bibcode : 1986PhLB..175..359M . doi : 10.1016/0370-2693(86)90869-5 . CERN-TH.4411/86.
  58. ↑ ريوكروفت، ستيف؛ سوين، جون (5 أكتوبر 2006). "توقيع أكسيون قد يكون إثباتًا كميًا" . سيرن كورير . مؤرشف من الأصل في 20 أغسطس 2008.
  59. ↑ زافاتيني، إي.؛ وآخرون (مجموعة PVLAS) (2006). "الملاحظة التجريبية للدوران البصري الناتج في الفراغ بواسطة مجال مغناطيسي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 96 (11) 110406. arXiv : hep-ex/0507107 . Bibcode : 2006PhRvL..96k0406Z . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.110406 . PMID 16605804 .  
  60. ↑ رينغوالد، أ. (16-21 أكتوبر 2001). "الفيزياء الأساسية باستخدام ليزر الإلكترون الحر للأشعة السينية". المجسات الكهرومغناطيسية للفيزياء الأساسية - وقائع ورشة العمل . ورشة عمل حول المجسات الكهرومغناطيسية للفيزياء الأساسية. إريتشي ، إيطاليا. ص 63-74 . arXiv : hep-ph/0112254 . doi : 10.1142/9789812704214_0007 . ISBN  978-981-238-566-6.
  61. ↑ روبيليارد، سي.؛ باتيستي، ر.؛ فوشيه، م.؛ موشان، ج.؛ سوتيفيه، أ.-م.؛ أميرانوف، ف.؛ ريزو، سي. (2007). "لا يوجد 'ضوء يخترق جدارًا': نتائج تجربة التجديد الضوئي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 99 (19) 190403. arXiv : 0707.1296 . Bibcode : 2007PhRvL..99s0403R . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.190403 . PMID 18233050. S2CID 23159010 .  
  62. ^ إيريت، كلاوس. فريد، مايك؛ غازاريان، سامفيل؛ هيلدبراندت، ماتياس؛ كنابي، إرنست أكسل؛ كراتشت، ديتمار؛ وآخرون . (مايو 2010). "نتائج ALPS الجديدة على الأوزان الخفيفة في القطاع المخفي" . رسائل الفيزياء ب . 689 ( 4 – 5): 149 – 155. أرخايف : 1004.1313 . بيب كود : 2010PhLB..689..149E . دوى : 10.1016/j.physletb.2010.04.066 . S2CID 58898031 .  
  63. ↑ دياز أورتيز، م.؛ غليسون، ج.؛ غروت، هـ.؛ حلال، أ.؛ هارتمان، م. ت.؛ هوليس، هـ.؛ إيسليف، ك.-س.؛ جيمس، أ.؛ كاران، ك.؛ كوزلوفسكي، ت.؛ ليندنر، أ.؛ ميسينيو، ج.؛ مولر، ج.؛ بولد، ج. هـ.؛ سميث، ر. س. ج.؛ سبيكتور، أ. د.؛ تانر، د. ب.؛ وي، ل.-و.؛ ويلك، ب. (مارس 2022). "تصميم النظام البصري لـ ALPS II" . فيزياء الكون المظلم . 35 100968. arXiv : 2009.14294 . Bibcode : 2022PDU....3500968D . doi : 10.1016/j.dark.2022.100968 . S2CID 222067049 . 
  64. ↑ "تجربة "الضوء المتسلل عبر جدار" ALPS تبدأ البحث عن المادة المظلمة . DESY . 23 مايو 2023. تاريخ الاطلاع: 25 سبتمبر 2024 .
  65. ↑ بوغنات، ب.؛ بالو، ر.؛ شوت، م.؛ هوسيك، ت.؛ سولك، م.؛ ديفيرن، ج.؛ وآخرون . (أغسطس 2014). "البحث عن جسيمات ضعيفة التفاعل دون الإلكترون فولت باستخدام تجربة OSQAR القائمة على الليزر: النتائج والآفاق" . المجلة الأوروبية للفيزياء ج . 74 (8): 3027. arXiv : 1306.0443 . Bibcode : 2014EPJC...74.3027P . doi : 10.1140/epjc/s10052-014-3027-8 . S2CID 29889038 .  
  66. ↑ دي أنجيليس، أ.؛ مانسوتي، أ.؛ رونكاديلي، م. (2007). "دليل على وجود بوزون جديد خفيف ذي لف مغزلي صفري من انتشار أشعة غاما الكونية؟". مجلة Physical Review D. 76 ( 12) 121301. arXiv : 0707.4312 . Bibcode : 2007PhRvD..76l1301D . doi : 10.1103/PhysRevD.76.121301 . S2CID 119152884 . 
  67. ↑ دي أنجيليس، أ.؛ مانسوتي، أ.؛ بيرسيك، م.؛ رونكاديلي، م. (2009). "انتشار الفوتونات وأطياف أشعة غاما عالية الطاقة جدًا للبلازارات: ما مدى شفافية الكون؟" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية: رسائل . 394 (1): L21– L25. arXiv : 0807.4246 . Bibcode : 2009MNRAS.394L..21D . doi : 10.1111/j.1745-3933.2008.00602.x . S2CID 18184567 . 
  68. ↑ شيلوش، دورون؛ رابادان، راؤول؛ بافلوف، سيرجي س.؛ كاستيخون، فرانسيسكو (2009). "البصمات الطيفية لتذبذبات الفوتون-الجسيم من الأجرام السماوية". المجلة الفيزيائية الفلكية . سلسلة الملاحق. 180 (1): 1-29 . arXiv : 0806.0411 . Bibcode : 2009ApJS..180....1C . doi : 10.1088/0067-0049/180/1/1 . S2CID 5018245 . 
  69. ↑ شيلوش، دورون؛ غويندلمان، إدواردو آي. (2009). "نظائر كونية لتجربة شتيرن-غيرلاخ والكشف عن البوزونات الخفيفة". المجلة الفيزيائية الفلكية . 699 (1): L5– L8. arXiv : 0810.3002 . Bibcode : 2009ApJ...699L...5C . doi : 10.1088/0004-637X/699/1/L5 . S2CID 11868951 . 
  70. ↑ "المرصد الدولي للأكسيون" . سيرن . تم الاطلاع عليه بتاريخ 19 مارس 2016 .
  71. ↑ بشيركوف، مكسيم س.؛ بوبوف، سيرجي ب. (2009). "تحويل أكسيونات المادة المظلمة إلى فوتونات في الغلاف المغناطيسي للنجوم النيوترونية". مجلة الفيزياء التجريبية والنظرية . 108 (3): 384-388 . arXiv : 0711.1264 . Bibcode : 2009JETP..108..384P . doi : 10.1134/S1063776109030030 . S2CID 119269835 . 
  72. ↑ فوستر، جوشوا و.؛ خان، يوناتان؛ ماكياس، أوسكار؛ صن، تشيكوان؛ إيتو، رالف ب.؛ كوندراتيف، فلاديسلاف إ.؛ بيترز، ويندي م.؛ فينيجر، كريستوف؛ صفدي، بنجامين ر. (2020). "بحث تلسكوب غرين بانك وإيفيلسبيرغ الراديوي عن تحويل المادة المظلمة الأكسيونية في الغلاف المغناطيسي للنجوم النيوترونية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 125 (17) 171301. arXiv : 2004.00011 . Bibcode : 2020PhRvL.125q1301F . doi : 10.1103/PhysRevLett.125.171301 . PMID 33156637. S2CID 214743261 .  
  73. ↑ إدواردز، توماس د.ب.؛ كافانا، برادلي ج.؛ فيسينيلي، لوكا؛ وينغر، كريستوف (2021). "بصمات راديوية عابرة من لقاءات النجوم النيوترونية مع التجمعات النجمية المصغرة للأكسيون في نظرية الكروموديناميكا الكمية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 127 (13) 131103. arXiv : 2011.05378 . Bibcode : 2021PhRvL.127m1103E . doi : 10.1103/PhysRevLett.127.131103 . PMID 34623827. S2CID 226300099 .  
  74. ↑ بيرينجي، ب.؛ جاسكينز، ج.؛ ماير، م. (2016). "قيود على الأكسيونات والجسيمات الشبيهة بالأكسيونات من رصد تلسكوب فيرمي ذي المساحة الكبيرة للنجوم النيوترونية". مجلة Physical Review D. 93 ( 14) 045019. arXiv : 1602.00091 . Bibcode : 2016PhRvD..93d5019B . doi : 10.1103/PhysRevD.93.045019 . S2CID 118723146 . 
  75. ↑ بوشمان، مالت؛ كو، ريموند ت.؛ ديسيرت، كريستوفر؛ صفدي، بنيامين ر. (12 يناير 2021). "انبعاث الأكسيون يُمكن أن يُفسر زيادة جديدة في الأشعة السينية الصلبة من النجوم النيوترونية المعزولة القريبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 126 (2) 021102. arXiv : 1910.04164 . Bibcode : 2021PhRvL.126b1102B . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.021102 . PMID 33512228. S2CID 231764983 .  
  76. ↑ أوكالاهان، جوناثان (19 أكتوبر 2021). "لمحة من المادة المظلمة تدفع الفيزيائيين إلى التطلع نحو السماء" . مجلة كوانتا . تاريخ الاسترجاع: 25 أكتوبر 2021 .
  77. ↑ ديسيرت، كريستوفر؛ فوستر، جوشوا و.؛ صفدي، بنجامين ر. (نوفمبر 2020). "زيادة الأشعة السينية الصلبة من النجوم النيوترونية السبعة الرائعة" . المجلة الفيزيائية الفلكية . 904 (1): 42. arXiv : 1910.02956 . Bibcode : 2020ApJ...904...42D . doi : 10.3847/1538-4357/abb4ea . S2CID 203902766 . 
  78. ↑ ساليمي، كيارا ب.؛ فوستر، جوشوا و.؛ أويليت، جوناثان ل.؛ جافين، أندرو؛ باباس، كاليروي م.و.؛ تشينغ، سابرينا؛ ريتشاردسون، كيت أ.؛ هينينغ، ريكو؛ خان، يوناتان؛ نغوين، راشيل؛ رود، نيكولاس ل.؛ صفدي، بنجامين ر.؛ وينسلو، ليندلي (17 أغسطس/آب 2021). "البحث عن المادة المظلمة الأكسيونية منخفضة الكتلة باستخدام ABRACADABRA-10 cm" . مجلة Physical Review Letters . 127 (8) 081801. arXiv : 2102.06722 . Bibcode : 2021PhRvL.127h1801S . doi : 10.1103/PhysRevLett.127.081801 . PMID 34477408 . 
  79. ↑ تشين، ييفان؛ ليو، يوكسين؛ لو، رو-سين؛ ميزونو، يوسوكي؛ شو، جينغ؛ شيويه، شياو؛ يوان، تشيانغ؛ تشاو، يو (17 مارس 2022). "قيود صارمة على الأكسيون باستخدام قياسات الاستقطاب لتلسكوب أفق الحدث للمجرة M87⋆ " . مجلة نيتشر لعلم الفلك . 6 (5): 592-598 . arXiv : 2105.04572 . Bibcode : 2022NatAs...6..592C . doi : 10.1038/s41550-022-01620-3 . S2CID 247188135 . 
  80. ↑ كرويسي، ليز (17 مارس 2022). "كيف يُضيّق ضوء الثقوب السوداء نطاق البحث عن الأكسيونات" . أخبار العلوم .
  81. ↑ بيك، كريستيان (2 ديسمبر 2013). "تأثير الرنين المحتمل للمادة المظلمة الأكسيونية في وصلات جوزيفسون". رسائل المراجعة الفيزيائية . 111 (23) 231801: 1801. arXiv : 1309.3790 . Bibcode : 2013PhRvL.111w1801B . doi : 10.1103/ PhysRevLett.111.231801 . PMID 24476255. S2CID 23845250 .  
  82. ↑ موسكفيتش، كاتيا. "ظهور دلائل على وجود مادة مظلمة باردة في دائرة عمرها 10 سنوات" . مجلة نيو ساينتست . تم الاطلاع عليه بتاريخ 3 ديسمبر 2013 . 
  83. ↑ أبريل، إي.؛ وآخرون . (9 سبتمبر 2014). "أولى نتائج الأكسيون من تجربة XENON100" . مجلة Physical Review D. 90 ( 6) 062009. arXiv : 1404.1455 . Bibcode : 2014PhRvD..90f2009A . doi : 10.1103/PhysRevD.90.062009 . S2CID 55875111. مؤرشف من الأصل في 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه في 12 يناير 2016 .  
  84. ↑ كومينز، يوجين د.؛ جاكسون، جيه دي؛ ديميل، ديفيد ب. (يونيو 2007). "عزم ثنائي القطب الكهربائي للإلكترون: تفسير بديهي لتجاوز نظرية شيف". المجلة الأمريكية للفيزياء . 75 (6): 532-536 . Bibcode : 2007AmJPh..75..532C . doi : 10.1119/1.2710486 .
  85. ↑ فلامباوم، ف. ف.؛ تان، هـ. ب. تران (27 ديسمبر 2019). "ينتج عزم ثنائي القطب الكهربائي النووي المتذبذب الناتج عن المادة المظلمة الأكسيونية عزوم ثنائية القطب الكهربائية الذرية والجزيئية ودوران اللف المغزلي النووي". مجلة Physical Review D. 100 ( 11) 111301. arXiv : 1904.07609 . Bibcode : 2019PhRvD.100k1301F . doi : 10.1103/PhysRevD.100.111301 . S2CID 119303702 . 
  86. ↑ بودكر، ديمتري؛ غراهام، بيتر دبليو؛ ليدبيتر، ميكا؛ راجندران، سورجيت؛ سوشكوف، ألكسندر أو. (19 مايو 2014). "مقترح لتجربة ترنح دوران الأكسيون الكوني (CASPEr)". مجلة Physical Review X. 4 ( 2) 021030. arXiv : 1306.6089 . Bibcode : 2014PhRvX...4b1030B . doi : 10.1103/PhysRevX.4.021030 . S2CID 118351193 . 
  87. ↑ غارسون، أنطوان؛ أيباس، دينيز؛ بلانشارد، جون دبليو؛ سينترز، غاري؛ فيغيروا، ناتانيل إل؛ غراهام، بيتر دبليو؛ وآخرون . (يناير 2018). "تجربة ترنح دوران الأكسيون الكوني (CASPEr): بحث عن المادة المظلمة باستخدام الرنين المغناطيسي النووي". علوم وتكنولوجيا الكم . 3 (1): 014008. arXiv : 1707.05312 . Bibcode : 2018QS & T....3a4008G . doi : 10.1088/2058-9565/aa9861 . S2CID 51686418 .  
  88. ↑ أيباس، دينيز؛ آدم، يانوس؛ بلومنتال، إيمي؛ غرامولين، ألكسندر ف.؛ جونسون، دوريان؛ كليهيغ، أناليس؛ وآخرون . (9 أبريل 2021). "البحث عن المادة المظلمة الشبيهة بالأكسيون باستخدام الرنين المغناطيسي النووي للحالة الصلبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 126 (14) 141802. arXiv : 2101.01241 . Bibcode : 2021PhRvL.126n1802A . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.141802 . PMID 33891466. S2CID 230524028 .   
  89. ↑ باور، مارتن؛ نيوبيرت، ماتياس؛ ثام، أندريا (ديسمبر 2017). "مجسات المصادمات للجسيمات الشبيهة بالأكسيون". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2017 (12): 44. arXiv : 1708.00443 . Bibcode : 2017JHEP...12..044B . doi : 10.1007/JHEP12(2017)044 . S2CID 119422560 . 
  90. ↑ سامبل، إيان (16 أكتوبر 2014). "ربما تم رصد المادة المظلمة - تتدفق من لب الشمس" . صحيفة الغارديان . لندن، المملكة المتحدة . تاريخ الاسترجاع: 16 أكتوبر 2014 .
  91. ↑ فريزر، جي دبليو؛ ريد، إيه إم؛ سيمباي، إس؛ كارتر، جيه إيه؛ شينز، إي. (2014). "البصمات المحتملة للأكسيون الشمسي في رصد الأشعة السينية باستخدام مرصد إكس إم إم نيوتن" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 445 (2 ) : 2146-2168 . arXiv : 1403.2436 . Bibcode : 2014MNRAS.445.2146F . doi : 10.1093/mnras/stu1865 . S2CID 56328280 . 
  92. ↑ رونكاديلي، م.؛ تافيكيو، ف. (2015). "لا وجود للأكسيونات من الشمس" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية: رسائل . 450 (1): L26– L28. arXiv : 1411.3297 . Bibcode : 2015MNRAS.450L..26R . doi : 10.1093/mnrasl/slv040 . S2CID 119275136 . 
  93. ↑ بيك، كريستيان (2015). "تقديرات كتلة الأكسيون من وصلات جوزيفسون الرنانة". فيزياء الكون المظلم . 7-8 : 6-11 . arXiv : 1403.5676 . Bibcode : 2015PDU .....7....6B . doi : 10.1016/j.dark.2015.03.002 . S2CID 119239296 . 
  94. ↑ أبريل، إي.؛ وآخرون . (2020-06-17). "ملاحظة أحداث ارتداد إلكتروني زائدة في XENON1T". مجلة Physical Review D. 102 072004. arXiv : 2006.09721 . doi : 10.1103 /PhysRevD.102.072004 . S2CID 222338600 .  
  95. ↑ فاغنوزي، ساني؛ فيسينيلي، لوكا؛ براكس، فيليب؛ ديفيس، آن-كريستين؛ ساكستين، جيريمي (15 سبتمبر 2021). "الكشف المباشر عن الطاقة المظلمة: فائض XENON1T والآفاق المستقبلية". مجلة Physical Review D. 104 ( 6) 063023. arXiv : 2103.15834 . Bibcode : 2021PhRvD.104f3023V . doi : 10.1103/PhysRevD.104.063023 . S2CID 232417159 . 
  96. ↑ كونوفير، إميلي (22 يوليو 2022). "تجربة جديدة للمادة المظلمة تقضي على التلميحات السابقة بوجود جسيمات جديدة" . أخبار العلوم .
  97. ↑ أبريل، إي.؛ آبي، ك.؛ أغوستيني، ف.؛ مولود، س. أحمد؛ ألتوسر، ل.؛ أندريو، ب.؛ أنجيلينو، إي.؛ أنجيفار، جيه آر؛ أنتوشي، في سي؛ مارتن، د. أنطون؛ أرنودو، ف. (22 يوليو 2022). "البحث عن فيزياء جديدة في بيانات الارتداد الإلكتروني من XENONnT". رسائل المراجعة الفيزيائية . 129 (16) 161805. arXiv : 2207.11330 . Bibcode : 2022PhRvL.129p1805A . doi : 10.1103/PhysRevLett.129.161805 . PMID 36306777. S2CID 251040527 .  
  98. ↑ ريدوندو، ج.؛ رافيلت، ج.؛ فيو مايرا، ن. (2012). "رحلة على حدود كتلة الأكسيون بالملي إلكترون فولت" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 375 (2) 022004. رمز Bibcode : 2012JPhCS.375b2004R . doi : 10.1088/1742-6596/375/1/022004 .
  99. ↑ مارش، ديفيد جيه إي (2016). "علم الكونيات الأكسيوني". تقارير الفيزياء . 643 : 1-79 . arXiv : 1510.07633 . Bibcode : 2016PhR...643....1M . doi : 10.1016/j.physrep.2016.06.005 . S2CID 119264863 . 
  100. ↑ سيكيفي، ب. (2009). "أكسيونات المادة المظلمة". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة أ . 25 (203): 554-563 . arXiv : 0909.0949 . Bibcode : 2010IJMPA..25..554S . doi : 10.1142/S0217751X10048846 . S2CID 1058708 . 
  101. ↑ داوودياسل، هومان؛ دينتون، بيتر (2019). "المادة المظلمة البوزونية فائقة الخفة ورصد تلسكوب أفق الحدث للمجرة M87". رسائل المراجعة الفيزيائية . 123 (2) 021102. arXiv : 1904.09242 . Bibcode : 2019PhRvL.123b1102D . doi : 10.1103/PhysRevLett.123.021102 . PMID 31386502. S2CID 126147949 .  
  102. ↑ جاين، ب. ل.؛ سينغ، ج. (2007). "البحث عن جسيمات جديدة تتحلل إلى أزواج إلكترونية بكتلة أقل من 100 ميغا إلكترون فولت / c² ". مجلة الفيزياء G. 34 ( 1): 129-138 . Bibcode : 2007JPhG...34..129J . doi : 10.1088/0954-3899/34/1/009 . دليل مبكر محتمل على وجود أكسيونات بكتلة 7±1 و19±1 ميغا إلكترون فولت وعمر أقل من 10⁻¹³ ثانية   
  103. ^ سالفيو، ألبرتو. ستروميا، أليساندرو؛ شيويه وي (2014). "إنتاج الأكسيون الحراري" . مجلة علم الكونيات وفيزياء الجسيمات الفلكية . 2014 (1): 11. أرخايف : 1310.6982 . بيب كود : 2014JCAP...01..011S . دوى : 10.1088/1475-7516/2014/01/011 . S2CID 67775116 . 
  104. ↑ سيكيفي، ب. (1997). الأكسيونات وحلقات الكاوستيك في المادة المظلمة ( تقرير فني). doi : 10.2172/484584 . OSTI 484584. S2CID 13840214 .  
  105. ↑ سيكيفي، ب. "صور لهيكل مثلثي مزعوم في درب التبانة" .
  106. ↑ دافي، ليان د.؛ تانر، ديفيد ب.؛ فان بيبر، كارل أ. (2010). توزيع المادة المظلمة في مجرة ​​درب التبانة وتداعياته على رصد الأكسيونات . أكسيونات 2010. وقائع مؤتمر AIP. المجلد 1274. الصفحات 85-90 . Bibcode : 2010AIPC.1274...85D . doi : 10.1063/1.3489563 .  
  107. ↑ روزا، جواو ج.؛ كيفارت، توماس و. (2018). "اضمحلال الأكسيون المحفز في السحب فائقة الإشعاع حول الثقوب السوداء البدائية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 120 (23) 231102. arXiv : 1709.06581 . Bibcode : 2018PhRvL.120w1102R . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.231102 . PMID 29932720. S2CID 49382336 .  
  108. ↑ مجهول (19 مارس 2020). "الأكسيونات قد تفسر عدم تناظر الباريونات" . الفيزياء . 13 (11): ص38. arXiv : 1910.02080 . doi : 10.1103/PhysRevLett.124.111602 . PMID 32242736 . 
  109. ↑ نوبوتاكا، آبي؛ موروي، تاكيو؛ وياماغوتشي، ماساهيرو (2002). "كسر التناظر الفائق بوساطة الشذوذ باستخدام الأكسيون". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 1 (1): 10. arXiv : hep-ph/0111155 . Bibcode : 2002JHEP...01..010A . doi : 10.1088/1126-6708/2002/01/010 . S2CID 15280422 . 
  110. ↑ هوبر، دان؛ وانغ، ليان تاو (2004). "أدلة محتملة على وجود المادة المظلمة الأكسينو في انتفاخ المجرة". مجلة Physical Review D. 70 ( 6) 063506. arXiv : hep-ph/0402220 . Bibcode : 2004PhRvD..70f3506H . doi : 10.1103/PhysRevD.70.063506 . S2CID 118153564 . 

مصادر

التجارب

  • "تجربة CAST" . سويسرا: CERN . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23-09-2007 .{{cite web}}: CS1 maint: deprecated archiveal service ( link )
  • "CAST" . إسبانيا: UNIZAR. مؤرشف من الأصل بتاريخ 15 أبريل 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 أغسطس 2015 .
  • "CAST" . دارمشتات، ألمانيا: جامعة التكنولوجيا. مؤرشف من الأصل بتاريخ 18-03-2009.
  • "ADMX" . سياتل، واشنطن: جامعة واشنطن. مؤرشف من الأصل بتاريخ 14 فبراير 2015. تم الاطلاع عليه بتاريخ 21 مارس 2008 .