شكل واحد تكراري

في الرياضيات ، الشكل التوتولوجي الأحادي هو شكل أحادي خاص معرف على حزمة الظل المشترك.تي*سؤال{\displaystyle T^{*}Q}من مشعبسؤال.{\displaystyle Q.}في الفيزياء ، يُستخدم هذا المفهوم لإنشاء علاقة بين سرعة نقطة في نظام ميكانيكي وزخمها، مما يوفر جسراً بين ميكانيكا لاغرانج وميكانيكا هاميلتون (على المتشعب).سؤال{\displaystyle Q}).

يُعرّف المشتق الخارجي لهذا الشكل شكلاً تماثلياً ، مما يُعطيتي*سؤال{\displaystyle T^{*}Q}بنية مشعب سيمبلكتيكي . يلعب الشكل التفاضلي الأحادي التكراري دورًا هامًا في ربط شكلية الميكانيكا الهاميلتونية والميكانيكا اللاغرانجية . يُطلق على الشكل التفاضلي الأحادي التكراري أحيانًا اسم شكل ليوفيل الأحادي ، أو شكل بوانكاريه الأحادي ، أو الشكل الكنسي الأحادي ، أو الكمون السيمبلكتيكي . ويُعدّ حقل المتجهات الكنسي على الحزمة المماسية موضوعًا مشابهًا .

التعريف بالإحداثيات

لتحديد الشكل الأحادي التكراري، اختر مخطط إحداثياتيو{\displaystyle U}علىتي*سؤال{\displaystyle T^{*}Q}ونظام إحداثيات متعارف عليه علىيو.{\displaystyle U.}اختر نقطة عشوائيةمتي*سؤال.{\displaystyle m\in T^{*}Q.}بحسب تعريف حزمة الظل التمام،م=(q،ص)،{\displaystyle m=(q,p),}أينqسؤال{\displaystyle q\in Q}وصتيq*سؤال.{\displaystyle p\in T_{q}^{*}Q.}الشكل الأحادي التكراريθم:تيمتي*سؤالR{\displaystyle \theta _{m}:T_{m}T^{*}Q\to \mathbb {R} }يُعطى بواسطة θم=أنا=1نصأنادqأنا،{\displaystyle \theta _{m}=\sum _{i=1}^{n}p_{i}\,dq^{i},} معن=خافتسؤال{\displaystyle n=\mathop {\text{dim}} Q}و(ص1،...،صن)يوRن{\displaystyle (p_{1},\ldots ,p_{n})\in U\subseteq \mathbb {R} ^{n}}كونها التمثيل الإحداثي لـص.{\displaystyle p.}

أي إحداثيات علىتي*سؤال{\displaystyle T^{*}Q}يمكن تسمية الإحداثيات التي تحافظ على هذا التعريف، حتى التفاضل الكلي ( الشكل الدقيق )، بالإحداثيات الكنسية؛ وتُعرف التحويلات بين أنظمة الإحداثيات الكنسية المختلفة بالتحويلات الكنسية .

يُعطى الشكل التبسيطي المتعارف عليه ، والمعروف أيضًا باسم شكل بوانكاريه الثنائي ، بواسطةω=-دθ=أنادqأنادصأنا{\displaystyle \omega =-d\theta =\sum _{i}dq^{i}\wedge dp_{i}}

يُعرف توسيع هذا المفهوم ليشمل حزم الألياف العامة باسم " شكل اللحام ". اصطلاحًا، يُستخدم مصطلح "الشكل المتعارف عليه" عندما يكون للشكل تعريف متعارف عليه فريد، ويُستخدم مصطلح "شكل اللحام" عندما يكون الاختيار تعسفيًا. في الهندسة الجبرية والهندسة المركبة ، يُنصح بتجنب مصطلح "متعارف عليه" لتجنب الخلط بينه وبين الفئة المتعارف عليها ، ويُفضل استخدام مصطلح "تكراري"، كما في " الحزمة التكرارية " .

تعريف مستقل عن الإحداثيات

يمكن أيضًا تعريف الشكل التوافيقي من الدرجة 1 بشكل مجرد إلى حد ما على أنه شكل على فضاء الطور . ليكنسؤال{\displaystyle Q}كن متعدد الشعب وم=تي*سؤال{\displaystyle M=T^{*}Q}ليكن حزمة الظل التمام أو فضاء الطور . π:مسؤال{\displaystyle \pi :M\to Q} ليكن إسقاط حزمة الألياف المتعارف عليه، وليكن دπ:تيمتيسؤال{\displaystyle \mathrm {d} \pi :TM\to TQ} لتكن دالة المماس المستحثة .م{\displaystyle m}كن نقطة علىم.{\displaystyle M.}منذم{\displaystyle M}هي حزمة الظل التمام، ويمكننا أن نفهمم{\displaystyle m}أن تكون خريطة للفضاء المماسي عندq=π(م){\displaystyle q=\pi (m)}: م:تيqسؤالR.{\displaystyle m:T_{q}Q\to \mathbb {R} .}

أي أن لدينا ذلكم{\displaystyle m}موجود في نسيجq.{\displaystyle q.}الشكل الأحادي التكراريθم{\displaystyle \theta _{m}}عند النقطةم{\displaystyle m}ثم يُعرَّف بأنه θم=مدمπ.{\displaystyle \theta _{m}=m\circ \mathrm {d} _{m}\pi ​​.}

إنها خريطة خطية θم:تيممR{\displaystyle \theta _{m}:T_{m}M\to \mathbb {R} } وهكذا θ:متي*م.{\displaystyle \theta :M\to T^{*}M.}

حدس

يمكن وصف الشكل التوافيقي من الدرجة الأولى بصريًا على النحو التالي. فكما يمكن تصوير المتجه على أنه زوج مرتب من النقاط، يمكن تصوير الشكل التوافيقي من الدرجة الأولى على أنه زوج مرتب من المستويات الفائقة.

ضع في اعتبارك أي متجه في حزمة الظل التمامVتيω(تي*سؤال){\displaystyle V\in T_{\omega }(T^{*}Q)}، أينωتيq*سؤال{\displaystyle \omega \in T_{q}^{*}Q}هي نقطة قاعدتها (متجه مرافق)، وqسؤال{\displaystyle q\in Q}هي نقطة ارتكازها . ثم، هناك 3 آثار للتحرك بشكل متناهي الصغر منω{\displaystyle \omega }لω+Vدلتات{\displaystyle \أوميغا +V\delta t}: تغيير نقطة الأساسq{\displaystyle q}، وتدوير المستوى الفائق للمتجه المشترككيرω{\displaystyle \ker \omega }وتغيير المسافة الفاصلة بين أزواج المستويات الفائقة. وعلى وجه الخصوص، يؤدي تحريك نقطة الأساس إلى إنشاء متجهدπ(V)تيqسؤال{\displaystyle d\pi (V)\in T_{q}Q}والتي يمكن إدخالها في المتجه المشترك.

يحسب الشكل التوتولوجي 1θ(V){\displaystyle \theta (V)}عن طريق التغذية إلىω{\displaystyle \omega }المتجه الناتج عن تحريك نقطة الأساس، مع تجاهل التأثيرين الآخرين اللذين لا يمكن إدخالهما في المتجه المشترك، مما يعطيθ(V)=ω(دπ(V)){\displaystyle \theta (V)=\أوميغا (d\pi (V))}.

الإمكانات التبسيطية

يُعرَّف الجهد التبادلي عمومًا بشكل أكثر حرية، كما أنه يُعرَّف محليًا فقط: فهو أي شكل تفاضلي أحادي.ϕ{\displaystyle \phi }بحيثω=-دϕ{\displaystyle \omega =-d\phi }في الواقع، تختلف الكمونات التبسيطية عن الشكل الكنسي 1 بصيغة مغلقة .

ملكيات

الشكل الأحادي التكراري هو الشكل الأحادي الفريد الذي "يلغي" التراجع . أي، ليكنβ{\displaystyle \beta } كن نموذجًا واحدًاسؤال.{\displaystyle Q.}β{\displaystyle \beta }هو قسمβ:سؤالتي*سؤال.{\displaystyle \beta :Q\to T^{*}Q.}لشكل 1 عشوائيσ{\displaystyle \sigma }علىتي*سؤال،{\displaystyle T^{*}Q,}تراجعσ{\displaystyle \sigma }بواسطةβ{\displaystyle \beta }هو، بحكم التعريف،β*σ:=σβ*.{\displaystyle \beta ^{*}\sigma :=\sigma \circ \beta _{*}.} هنا،β*:تيسؤالتيتي*سؤال{\displaystyle \beta _{*}:TQ\to TT^{*}Q}هو الدافع إلى الأمامβ.{\displaystyle \beta .}يحبβ،{\displaystyle \beta ,}β*σ{\displaystyle \beta ^{*}\sigma }هو نموذج واحد علىسؤال.{\displaystyle Q.}الشكل الأحادي التكراريθ{\displaystyle \theta }هو الشكل الوحيد الذي يمتلك الخاصية التيβ*θ=β،{\displaystyle \beta ^{*}\theta =\beta ,}لكل نموذج 1β{\displaystyle \beta }علىسؤال.{\displaystyle Q.}

وبالتالي، من خلال التبادل بين عملية السحب للخلف والمشتق الخارجي، β*ω=-β*دθ=-د(β*θ)=-دβ.{\displaystyle \beta ^{*}\omega =-\beta ^{*}\,d\theta =-d(\beta ^{*}\theta )=-d\beta .}

وظيفة الإجراء

لوح{\displaystyle H}هي دالة هاميلتونية على حزمة الظل التمام وXح{\displaystyle X_{H}}إذا كان حقل متجه هاميلتوني الخاص به ، فإن الفعل المقابلS{\displaystyle S}يُعطى بواسطة S=θ(Xح).{\displaystyle S=\theta (X_{H}).}

بصورة أكثر بساطة، يُمثل التدفق الهاميلتوني المسار الكلاسيكي لنظام ميكانيكي يخضع لمعادلات هاميلتون-جاكوبي للحركة . التدفق الهاميلتوني هو تكامل حقل متجه هاميلتوني، ولذا يُكتب باستخدام الترميز التقليدي لمتغيرات الفعل والزاوية : S(هـ)=أناصأنادqأنا{\displaystyle S(E)=\sum _{i}\oint p_{i}\,dq^{i}} مع العلم أن التكامل يُفترض أنه مأخوذ على المتشعب المحدد بحمل الطاقةهـ{\displaystyle E}ثابت:ح=هـ=ثابت.{\displaystyle H=E={\text{const}}.}

حول مشعبات ريمان وشبه ريمان

إذا كان المشعبسؤال{\displaystyle Q}يمتلك مقياسًا ريمانيًا أو شبه ريمانيز،{\displaystyle g,}عندئذٍ يمكن وضع تعريفات مماثلة بدلالة الإحداثيات المعممة . تحديدًا، إذا اعتبرنا المقياس خريطة ز:تيسؤالتي*سؤال،{\displaystyle g:TQ\to T^{*}Q,} ثم حدد Θ=ز*θ{\displaystyle \Theta =g^{*}\theta } و Ω=-دΘ=ز*ω{\displaystyle \Omega =-d\Theta =g^{*}\omega }

في الإحداثيات المعممة(q1،...،qن،q˙1،...،q˙ن){\displaystyle (q^{1},\ldots ,q^{n},{\dot {q}}^{1},\ldots ,{\dot {q}}^{n})}علىتيسؤال،{\displaystyle TQ,}يمتلك المرء Θ=أناجزأناجq˙أنادqج{\displaystyle \Theta =\sum _{ij}g_{ij}{\dot {q}}^{i}dq^{j}} و Ω=أناجزأناجدqأنادq˙ج+أناجكزأناجqكq˙أنادqجدqك{\displaystyle \Omega =\sum _{ij}g_{ij}\;dq^{i}\wedge d{\dot {q}}^{j}+\sum _{ijk}{\frac {\partial g_{ij}}{\partial q^{k}}}\;{\dot {q}}^{i}\,dq^{j}\wedge dq^{k}}

يُتيح هذا المقياس تعريف كرة نصف قطرها وحدة واحدة فيتي*سؤال.{\displaystyle T^{*}Q.}يشكل الشكل الكنسي الأحادي المقيد بهذه الكرة بنية اتصال ؛ ويمكن استخدام بنية الاتصال لتوليد التدفق الجيوديسي لهذا المقياس.

مراجع