العيوب البلورية في الماس

📅 آخر تحديث: ٢٧ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٧ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 16 صور
الموسوعة الحرة

الماس الصناعي بألوان مختلفة يتم إنتاجه بتقنية الضغط العالي ودرجة الحرارة العالية، ويبلغ حجم الماس حوالي 2 مم.
طيف امتصاص الأشعة تحت الحمراء للماس من النوع IaB. (1) منطقة امتصاص شوائب النيتروجين (هنا يعود في الغالب إلى مراكز B)، (2) ذروة الصفائح، (3) الامتصاص الذاتي لشبكة الماس، (4) ذروات الهيدروجين عند 3107 و3237 سم⁻¹

تُعدّ العيوب في الشبكة البلورية للألماس شائعة. قد تنتج هذه العيوب عن عدم انتظام الشبكة أو شوائب خارجية استبدالية أو بينية، تدخل أثناء أو بعد نمو الألماس. تؤثر هذه العيوب على خصائص الألماس المادية وتحدد نوعه؛ وتتمثل أبرز آثارها في لون الألماس وموصليته الكهربائية ، كما يُفسر ذلك من خلال بنية النطاق الإلكتروني .

يمكن الكشف عن العيوب باستخدام أنواع مختلفة من التحليل الطيفي ، بما في ذلك الرنين المغناطيسي الإلكتروني (EPR)، والتألق الضوئي ( PL) أو شعاع الإلكترون ( CL)، وامتصاص الضوء في نطاقات الأشعة تحت الحمراء (IR) والضوء المرئي والأشعة فوق البنفسجية من الطيف. يُستخدم طيف الامتصاص ليس فقط لتحديد العيوب، بل أيضًا لتقدير تركيزها؛ كما يمكنه التمييز بين الماس الطبيعي والماس الصناعي أو المُحسَّن . [ 1 ]

تصنيف مراكز الألماس

يوجد تقليد في مطيافية الألماس يتمثل في تسمية الطيف الناتج عن العيوب باختصار مرقم (مثل GR1). وقد تم اتباع هذا التقليد بشكل عام مع بعض الانحرافات الملحوظة، مثل مراكز A وB وC. ومع ذلك، فإن العديد من الاختصارات مربكة: [ 2 ]

  • بعض الرموز متشابهة للغاية (على سبيل المثال، 3H و H3).
  • عن طريق الخطأ، تم إعطاء نفس التصنيفات لمراكز مختلفة تم الكشف عنها بواسطة تقنيات الرنين المغناطيسي الإلكتروني والتقنيات البصرية (على سبيل المثال، لا توجد علاقة بين مركز الرنين المغناطيسي الإلكتروني N3 ومركز البصريات N3). [ 3 ]
  • في حين أن بعض الاختصارات منطقية، مثل N3 (حيث N تعني طبيعي، أي مُلاحظ في الماس الطبيعي) أو H3 (حيث H تعني مُسخّن، أي مُلاحظ بعد التشعيع والتسخين)، فإن العديد منها ليس كذلك. على وجه الخصوص، لا يوجد تمييز واضح بين معاني التسميات GR (الإشعاع العام)، وR (الإشعاع)، وTR (الإشعاع من النوع الثاني). [ 2 ]

تماثل العيوب

تُوصَف تناظرات العيوب في البلورات بواسطة مجموعات النقاط . وتختلف هذه المجموعات عن مجموعات الفضاء التي تصف تناظر البلورات بانعدام الإزاحات، ولذا فهي أقل عددًا بكثير. في الماس، لم تُلاحَظ حتى الآن سوى عيوب ذات التناظرات التالية: رباعي الأوجه (T d )، رباعي الزوايا (D 2d )، ثلاثي الزوايا (D 3d ، C 3v )، معيني (C 2v )، أحادي الميل (C 2h ، C 1h ، C 2 )، وثلاثي الميل (C 1 أو C S ). [ 2 ] [ 4 ]

يُتيح تناظر العيوب التنبؤ بالعديد من الخصائص البصرية. فعلى سبيل المثال، يُمنع امتصاص الفونون الأحادي (الأشعة تحت الحمراء) في شبكة الماس النقية لوجود مركز تناظر عكسي فيها . ومع ذلك، فإن إدخال أي عيب (حتى لو كان "متناظرًا جدًا"، مثل زوج استبدالي بين ذرتين متجاورتين) يُخل بتناظر البلورة، مما يؤدي إلى امتصاص الأشعة تحت الحمراء الناتج عن العيوب، وهو الأداة الأكثر شيوعًا لقياس تركيزات العيوب في الماس. [ 2 ]

في الماس الصناعي المُنمّى بتقنية التخليق عالي الضغط ودرجة الحرارة [ 5 ] أو الترسيب الكيميائي للبخار [ 6 ] [ 7 ]، تصطف العيوب ذات التناظر الأقل من رباعي الأوجه في اتجاه النمو. وقد لوحظ هذا الاصطفاف أيضًا في زرنيخيد الغاليوم [ 8 ] ، وبالتالي فهو ليس حكرًا على الماس.

العيوب الخارجية

تكشف تحليلات العناصر المختلفة للماس عن نطاق واسع من الشوائب. إلا أن معظمها ينشأ من شوائب مواد غريبة داخل الماس، والتي قد تكون متناهية الصغر (بالنانومتر) وغير مرئية بالمجهر الضوئي . كما يمكن إدخال أي عنصر تقريبًا في الماس عن طريق زرع الأيونات . والأهم من ذلك، العناصر التي يمكن إدخالها في شبكة الماس على شكل ذرات منفردة (أو تجمعات ذرية صغيرة) أثناء نمو الماس. وبحلول عام 2008، كانت هذه العناصر هي النيتروجين ، والبورون ، والهيدروجين ، والسيليكون ، والفوسفور ، والنيكل ، والكوبالت ، وربما الكبريت . وقد تم الكشف عن المنجنيز [ 9 ] والتنغستن [ 10 ] بشكل قاطع في الماس، لكنهما قد يكونان ناتجين عن شوائب غريبة. وقد أُعيد تفسير الكشف عن الحديد المنفرد في الماس [ 11 ] لاحقًا على أنه جسيمات دقيقة من الياقوت الأحمر ناتجة أثناء تصنيع الماس. [ 12 ] يُعتقد أن الأكسجين شوائب رئيسية في الماس، [ 13 ] لكن لم يتم تحديده طيفيًا في الماس حتى الآن. نُسب مركزا رنين مغناطيسي إلكتروني (OK1 وN3) مبدئيًا إلى معقدات النيتروجين والأكسجين، ثم لاحقًا إلى معقدات مرتبطة بالتيتانيوم. [ 14 ] مع ذلك ، فإن هذا التحديد غير مباشر، والتركيزات المقابلة منخفضة نسبيًا (بضعة أجزاء في المليون ). [ 15 ]

نتروجين

أكثر الشوائب شيوعًا في الماس هي النيتروجين، الذي قد يشكل ما يصل إلى 1% من كتلة الماس. [ 13 ] سابقًا، كان يُعتقد أن جميع عيوب الشبكة البلورية في الماس ناتجة عن تشوهات هيكلية؛ إلا أن الأبحاث اللاحقة كشفت عن وجود النيتروجين في معظم أنواع الماس وبأشكال مختلفة. يدخل معظم النيتروجين إلى شبكة الماس كذرة منفردة (أي أن الجزيئات المحتوية على النيتروجين تتفكك قبل اندماجها)، ومع ذلك، يندمج النيتروجين الجزيئي أيضًا في الماس. [ 16 ]

يعتمد امتصاص الضوء وخصائص أخرى للماس بشكل كبير على محتواه من النيتروجين وحالة تكتله. ورغم أن جميع أشكال التكتل تُسبب امتصاصًا في نطاق الأشعة تحت الحمراء ، فإن الماس الذي يحتوي على نيتروجين متكتل يكون عادةً عديم اللون، أي أنه يمتص القليل من الضوء في الطيف المرئي . [ 2 ] وفيما يلي الأشكال الأربعة الرئيسية للنيتروجين:

رسم تخطيطي للمركز C

مركز النيتروجين C

يمثل مركز C ذرات نيتروجين أحادية الاستبدال متعادلة كهربائيًا في شبكة الماس. ويمكن رؤيتها بسهولة في أطياف الرنين المغناطيسي الإلكتروني [ 17 ] (حيث تُسمى بشكل مُضلل بمراكز P1). تُضفي مراكز C لونًا أصفر داكنًا إلى بني؛ وتُصنف هذه الماسات من النوع Ib وتُعرف باسم "ماس الكناري"، وهي نادرة في شكلها الكريم . تحتوي معظم الماسات الاصطناعية المُنتجة بتقنية الضغط العالي ودرجة الحرارة العالية (HPHT) على نسبة عالية من النيتروجين في شكل C؛ وتنشأ شوائب النيتروجين من الغلاف الجوي أو من مصدر الجرافيت. تُنتج ذرة نيتروجين واحدة لكل 100,000 ذرة كربون اللون الأصفر. [ 18 ] ولأن ذرات النيتروجين لديها خمسة إلكترونات متاحة (أكثر بواحد من ذرات الكربون التي تحل محلها)، فإنها تعمل كـ" مانحات عميقة "؛ أي أن كل ذرة نيتروجين بديلة لديها إلكترون إضافي للتبرع به، مما يُشكل مستوى طاقة مانحًا ضمن فجوة النطاق . يمكن للضوء ذي الطاقة التي تزيد عن 2.2 إلكترون فولت تقريبًا أن يثير إلكترونات المانح إلى نطاق التوصيل ، مما ينتج عنه اللون الأصفر. [ 19 ]

يُنتج مركز الكربون طيف امتصاص مميزًا بالأشعة تحت الحمراء، يتميز بقمة حادة عند 1344 سم⁻¹  ونطاق أوسع عند 1130 سم⁻¹ . ويُستخدم الامتصاص عند هاتين القمتين بشكل روتيني لقياس تركيز النيتروجين الأحادي. [ 20 ] أما الطريقة المقترحة الأخرى، والتي تعتمد على امتصاص الأشعة فوق البنفسجية عند ~260 نانومتر، فقد تم استبعادها لاحقًا لعدم موثوقيتها. [ 19 ]  

تؤدي عيوب المستقبلات في الماس إلى تأيين الإلكترون الخامس للنيتروجين في مركز الكربون، محولةً إياه إلى مركز كربون موجب الشحنة (C+). يتميز هذا المركز الأخير بطيف امتصاص مميز في الأشعة تحت الحمراء، حيث تظهر قمة حادة عند 1332 سم⁻¹ وقمم  أعرض وأضعف عند 1115 و1046 و950 سم⁻¹ . [ 21 ] 

رسم تخطيطي للمركز أ

مركز النيتروجين ألفا

يُعدّ مركز A على الأرجح العيب الأكثر شيوعًا في الألماس الطبيعي. ويتكون من زوج من ذرات النيتروجين المتعادلة المتجاورة التي تحل محل ذرات الكربون. يُنتج مركز A عتبة امتصاص للأشعة فوق البنفسجية عند حوالي 4 إلكترون فولت (310  نانومتر، أي غير مرئية للعين المجردة)، وبالتالي لا يُسبب أي تلوين. يُصنف الألماس الذي يحتوي على النيتروجين بشكل أساسي في صورة A ضمن النوع IaA . [ 22 ]

المركز A غير مغناطيسي ، ولكن إذا تأين بواسطة الأشعة فوق البنفسجية أو المستقبلات العميقة، فإنه ينتج طيف رنين مغناطيسي إلكتروني W24، والذي يثبت تحليله بشكل قاطع بنية N=N. [ 23 ]

يُظهر المركز A طيف امتصاص بالأشعة تحت الحمراء بدون ملامح حادة، وهو ما يختلف بشكل واضح عن طيف المركزين C أو B. وتُستخدم قمته الأقوى عند 1282  سم⁻¹ بشكل روتيني لتقدير تركيز النيتروجين في الشكل A. [ 24 ]

رسم تخطيطي للمركز B

مركز النيتروجين بيتا

هناك إجماع عام على أن المركز B (يُسمى أحيانًا B1) يتكون من فراغ كربوني محاط بأربع ذرات نيتروجين تحل محل ذرات الكربون. [ 1 ] [ 2 ] [ 25 ] يتوافق هذا النموذج مع نتائج تجريبية أخرى، ولكن لا توجد بيانات طيفية مباشرة تؤكده. تُعدّ الماسات التي يشكل فيها النيتروجين معظم مراكز B نادرة، وتُصنف ضمن النوع IaB ؛ بينما تحتوي معظم الماسات النفيسة على مزيج من المراكز A وB، بالإضافة إلى مراكز N3.

على غرار المراكز A، لا تُنتج المراكز B لونًا، ولا يُعزى إليها امتصاص للأشعة فوق البنفسجية أو الضوء المرئي. وقد دُحض لاحقًا إسناد نظام امتصاص N9 إلى المركز B في وقت مبكر. [ 26 ] يتميز المركز B بطيف امتصاص مميز في الأشعة تحت الحمراء (انظر صورة امتصاص الأشعة تحت الحمراء أعلاه) مع ذروة حادة عند 1332  سم⁻¹ وسمة أعرض عند 1280 سم⁻¹ .  وتُستخدم هذه السمة الأخيرة بشكل روتيني لتقدير تركيز النيتروجين في الشكل B. [ 27 ]

تتشابه العديد من القمم الضوئية في الماس في مواقعها الطيفية، مما يُسبب ارتباكًا كبيرًا لدى خبراء الأحجار الكريمة. لذا، يستخدم علماء التحليل الطيفي الطيف الكامل بدلًا من قمة واحدة لتحديد العيوب، ويأخذون في الاعتبار تاريخ نمو كل ماسة ومعالجتها. [ 1 ] [ 2 ] [ 25 ]

رسم تخطيطي لمركز N3

مركز النيتروجين N3

يتكون مركز N3 من ثلاث ذرات نيتروجين تحيط بفراغ. تركيزه دائمًا ما يكون جزءًا صغيرًا من تركيز مركزي A وB. [ 28 ] مركز N3 بارامغناطيسي ، لذا فإن بنيته مُبرَّرة جيدًا من تحليل طيف الرنين المغناطيسي الإلكتروني P2. [ 3 ] يُنتج هذا العيب خط امتصاص وتألق مميز عند 415  نانومتر، وبالتالي لا يُسبب لونًا بمفرده. مع ذلك، يُصاحب مركز N3 دائمًا مركز N2، الذي يمتلك خط امتصاص عند 478  نانومتر (ولا يُصدر تألقًا). [ 29 ] نتيجةً لذلك، يكون لون الماس الغني بمراكز N3/N2 أصفر.

البورون

تُصنف الألماس التي تحتوي على البورون كشوائب استبدالية ضمن النوع IIb . لا تتجاوز نسبة الألماس الطبيعي من هذا النوع 1%، ومعظمها يتراوح لونه بين الأزرق والرمادي. [ 30 ] يعمل البورون كمستقبل للإلكترونات في الألماس: إذ تحتوي ذرات البورون على إلكترون واحد أقل من ذرات الكربون؛ لذا، فإن كل ذرة بورون تحل محل ذرة كربون تُحدث فجوة إلكترونية في نطاق الطاقة، قادرة على استقبال إلكترون من نطاق التكافؤ . وهذا ما يسمح بامتصاص الضوء الأحمر، ونظرًا لانخفاض الطاقة اللازمة (0.37 إلكترون فولت) [ 31 ] لانتقال الإلكترون من نطاق التكافؤ، يمكن إطلاق الفجوات حراريًا من ذرات البورون إلى نطاق التكافؤ حتى في درجات حرارة الغرفة. تستطيع هذه الفجوات الحركة في مجال كهربائي ، مما يجعل الألماس موصلًا كهربائيًا (أي شبه موصل من النوع p ). يتطلب حدوث ذلك عددًا قليلًا جدًا من ذرات البورون - النسبة النموذجية هي ذرة بورون واحدة لكل مليون ذرة كربون.

تُنفذ الماسات المُطعّمة بالبورون الضوء حتى طول موجي يبلغ حوالي 250  نانومتر، وتمتص بعض الضوء الأحمر والأشعة تحت الحمراء (ومن هنا اللون الأزرق)؛ وقد تُظهر خاصية الفسفورية الزرقاء بعد تعرضها للأشعة فوق البنفسجية قصيرة الموجة . [ 31 ] بالإضافة إلى الامتصاص الضوئي، تم الكشف عن مستقبلات البورون بواسطة الرنين المغناطيسي الإلكتروني. [ 32 ]

الفوسفور

يمكن إدخال الفوسفور عمدًا في الماس المُنمّى بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار (CVD) بتراكيز تصل إلى 0.01% تقريبًا. [ 33 ] يحل الفوسفور محل الكربون في شبكة الماس. [ 34 ] ومثل النيتروجين، يمتلك الفوسفور إلكترونًا إضافيًا، وبالتالي يعمل كمانح للإلكترونات؛ إلا أن طاقة تأين الفوسفور (0.6 إلكترون فولت) [ 33 ] أقل بكثير من طاقة تأين النيتروجين (1.7 إلكترون فولت) [ 35 ] ، وهي منخفضة بما يكفي للتأين الحراري عند درجة حرارة الغرفة . هذه الخاصية المهمة للفوسفور في الماس تُسهّل استخدامه في التطبيقات الإلكترونية، مثل الثنائيات الباعثة للضوء فوق البنفسجي ( LEDs ، عند 235  نانومتر). [ 36 ]

هيدروجين

يُعدّ الهيدروجين من أهم الشوائب التكنولوجية في أشباه الموصلات، بما في ذلك الماس. وتختلف العيوب المرتبطة بالهيدروجين اختلافًا كبيرًا بين الماس الطبيعي وأغشية الماس الصناعي. تُنتَج هذه الأغشية بتقنيات الترسيب الكيميائي للبخار (CVD) المختلفة في جو غني بالهيدروجين (نسبة الهيدروجين إلى الكربون النموذجية > 100)، تحت قصف قوي للماس النامي بأيونات البلازما. ونتيجةً لذلك، يكون الماس المُنتَج بتقنية CVD غنيًا دائمًا بالهيدروجين والفراغات الشبكية. في الأغشية متعددة البلورات، قد يتواجد معظم الهيدروجين عند حدود حبيبات الماس، أو في شوائب الكربون غير الماسية. داخل شبكة الماس نفسها، تم تحديد معقدات الهيدروجين-الفراغ [ 37 ] ومعقدات الهيدروجين-نيتروجين-الفراغ [ 38 ] في حالات الشحنة السالبة بواسطة الرنين المغناطيسي الإلكتروني . بالإضافة إلى ذلك، تم توثيق العديد من قمم امتصاص الأشعة تحت الحمراء المرتبطة بالهيدروجين. [ 39 ]

أثبتت التجارب أن الهيدروجين يُخمل شوائب البورون [ 40 ] والفوسفور [ 41 ] النشطة كهربائيًا . ونتيجةً لهذا التخميل، يُفترض أن مراكز مانحة سطحية تتكون. [ 42 ]

في الألماس الطبيعي، تُلاحظ عادةً عدة قمم امتصاص للأشعة تحت الحمراء مرتبطة بالهيدروجين؛ وأقواها تقع عند 1405 و3107 و3237 سم⁻¹  ( انظر شكل امتصاص الأشعة تحت الحمراء أعلاه). لا يزال التركيب المجهري للعيوب المقابلة غير معروف، وليس من المؤكد حتى ما إذا كانت هذه العيوب تنشأ في الألماس نفسه أم في شوائب غريبة. غالبًا ما يُربط اللون الرمادي في بعض الألماس من منجم أرجيل في أستراليا بهذه العيوب الهيدروجينية، ولكن هذا التفسير لم يُثبت بعد. [ 43 ]

النيكل والكوبالت والكروم

صورة مجهرية (أعلى) وتألق ضوئي مُثار بالأشعة فوق البنفسجية (أسفل) من صفيحة ماسية اصطناعية (عرضها حوالي 3 مم). معظم اللون الأصفر والانبعاث الأخضر ناتجان عن النيكل.

عند إنتاج الماس بتقنية الضغط العالي ودرجة الحرارة العالية، يُضاف عادةً النيكل أو الكوبالت أو الكروم أو معادن أخرى إلى وسط النمو لتسهيل تحويل الجرافيت إلى ماس تحفيزيًا. ونتيجةً لذلك، تتشكل شوائب معدنية. تندمج ذرات النيكل والكوبالت المنفردة في شبكة الماس، كما يتضح من خلال البنية فائقة الدقة المميزة في رنين الإلكترون البارامغناطيسي ، وامتصاص الضوء، وأطياف التألق الضوئي، [ 44 ] ويمكن أن يصل تركيز النيكل المنفرد إلى 0.01%. [ 45 ] تُعد هذه الحقيقة غير عادية بكل المقاييس بالنظر إلى الفرق الكبير في الحجم بين ذرات الكربون والمعادن الانتقالية ، والصلابة الفائقة لشبكة الماس. [ 2 ]

تم الكشف عن العديد من العيوب المرتبطة بالنيكل باستخدام الرنين المغناطيسي الإلكتروني ، [ 5 ] [ 46 ] والامتصاص الضوئي والتألق الضوئي ، [ 5 ] [ 46 ] في كل من الماس الصناعي والطبيعي. [ 43 ] يمكن تمييز ثلاثة هياكل رئيسية: النيكل الاستبدالي، [ 47 ] وفراغ النيكل، [ 48 ] ومركب فراغ النيكل المُزين بذرة نيتروجين استبدالية واحدة أو أكثر. [ 46 ] يُعد هيكل "فراغ النيكل"، والذي يُسمى أيضًا "شبه الفراغ المزدوج"، خاصًا بمعظم الشوائب الكبيرة في الماس والسيليكون (مثل القصدير في السيليكون [ 49 ] ). ويُعتقد عمومًا أن آلية إنتاجه تتم على النحو التالي: تندمج ذرة نيكل كبيرة استبداليًا، ثم تُزيح ذرة كربون مجاورة (مُحدثةً فراغًا مجاورًا)، وتنتقل بين الموقعين.

على الرغم من تشابه الخصائص الفيزيائية والكيميائية للكوبالت والنيكل إلى حد كبير، فإن تركيز الكوبالت المعزول في الماس أقل بكثير من تركيز النيكل (في حدود أجزاء من المليار). وقد تم الكشف عن العديد من العيوب المرتبطة بالكوبالت المعزول باستخدام الرنين المغناطيسي الإلكتروني [ 50 ] والتألق الضوئي [ 5 ] [ 51 ]، إلا أن بنيتها لا تزال مجهولة.

أُبلغ عن وجود مركز بصري مرتبط بالكروم بعد زرع الأيونات والمعالجة الحرارية اللاحقة للماس الصناعي من النوع IIA. [ 52 ] [ 53 ] ومع ذلك، شككت دراسة لاحقة، كررت ظروف المعالجة الحرارية ولكن بدون زرع الكروم، في نسبة مركز العيب الأصلي إلى الكروم. [ 54 ]

السيليكون والجرمانيوم والقصدير والرصاص

نموذج شبه الفراغ الثنائي (الشوائب-الفراغ) لشوائب كبيرة في الماس (النيكل، الكوبالت، السيليكون، الكبريت، إلخ)، حيث تحل ذرة شوائب وردية كبيرة محل ذرتي كربون. تفاصيل الترابط مع شبكة الماس غير مؤكدة.

يُعدّ السيليكون شوائب شائعة في أغشية الماس المُنمّاة بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار، وينشأ إما من ركيزة السيليكون أو من نوافذ أو جدران مفاعل الترسيب الكيميائي للبخار المصنوعة من السيليكا. كما لوحظ وجوده في الماس الطبيعي على شكل مُشتّت. [ 55 ] وقد تم الكشف عن عيوب السيليكون المعزولة في شبكة الماس من خلال ذروة الامتصاص الضوئي الحادة عند 738  نانومتر [ 56 ] والرنين المغناطيسي الإلكتروني . [ 57 ] ومثل الشوائب الكبيرة الأخرى، تم تحديد الشكل الرئيسي للسيليكون في الماس على أنه مُركّب فراغ السيليكون (موقع شبه فراغي). [ 57 ] هذا المركز مانح عميق ذو طاقة تأين تبلغ 2 إلكترون فولت، وبالتالي فهو غير مناسب للتطبيقات الإلكترونية. [ 58 ]

تشكل الفراغات في السيليكون نسبة ضئيلة من إجمالي السيليكون. ويُعتقد (مع أنه لا يوجد دليل قاطع) أن جزءًا كبيرًا من السيليكون يحل محل الكربون، مما يجعله غير مرئي لمعظم تقنيات التحليل الطيفي، لأن ذرات السيليكون والكربون لها نفس التكوين في الأغلفة الإلكترونية الخارجية. [ 59 ]

عادةً ما يغيب الجرمانيوم والقصدير والرصاص عن الماس، ولكن يمكن إدخالها أثناء عملية النمو أو عن طريق زرع الأيونات لاحقًا. ويمكن الكشف عن هذه الشوائب بصريًا عبر مراكز فراغ الجرمانيوم [ 60 ] وفراغ القصدير وفراغ الرصاص [ 61 ] على التوالي، والتي لها خصائص مشابهة لخصائص مركز فراغ السيليكون [ 62 ] .

على غرار مراكز NV، فإن مركبات Si-V وGe-V وSn-V وPb-V جميعها لها تطبيقات محتملة في الحوسبة الكمومية. [ 63 ] [ 61 ]

الكبريت

في حوالي عام 2000، ظهرت موجة من المحاولات لتطعيم أغشية الماس الاصطناعية المُصنّعة بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار (CVD) بالكبريت بهدف الحصول على موصلية من النوع السالب (n) ذات طاقة تنشيط منخفضة . نُشرت تقارير ناجحة [ 64 ] ، لكنها رُفضت لاحقًا [ 65 ] لأن الموصلية أصبحت من النوع الموجب (p) بدلًا من النوع السالب (n)، ولم تكن مرتبطة بالكبريت، بل بالبورون المتبقي، وهو مُطعِّم فعال للغاية من النوع الموجب (p) في الماس.

حتى الآن (2009)، لا يوجد سوى دليل موثوق واحد (من خلال بنية التفاعل فائق الدقة في الرنين المغناطيسي الإلكتروني ) على وجود عيوب كبريتية معزولة في الماس. وقد لوحظ المركز المقابل، المسمى W31، في الماس الطبيعي من النوع Ib بتراكيز منخفضة (أجزاء في المليون). وقد نُسب إلى مُركب فراغ كبريتي  - مرة أخرى، كما هو الحال مع النيكل والسيليكون، موقع فراغ ثنائي شبه كامل. [ 66 ]

العيوب الجوهرية

أسهل طريقة لإحداث عيوب جوهرية في الماس هي إزاحة ذرات الكربون عن طريق التشعيع بجسيمات عالية الطاقة، مثل جسيمات ألفا (الهيليوم)، وبيتا (الإلكترونات)، وجاما، والبروتونات، والنيوترونات، والأيونات، وغيرها. يمكن إجراء التشعيع في المختبر أو في الطبيعة (انظر: تحسين الماس  - التشعيع ). ينتج عن هذا التشعيع عيوب أولية تُسمى عيوب فرنكل (ذرات الكربون التي تُزاح من مواقعها الطبيعية في الشبكة البلورية إلى مواقع بينية ) وفراغات متبقية في الشبكة البلورية. من الفروق المهمة بين الفراغات والمواقع البينية في الماس أن المواقع البينية تكون متحركة أثناء التشعيع، حتى عند درجات حرارة النيتروجين السائل، [ 67 ] بينما تبدأ الفراغات بالهجرة فقط عند درجات حرارة تقارب 700  درجة مئوية.

يمكن أيضًا إنتاج الفراغات والفراغات البينية في الماس عن طريق التشوه اللدن، وإن كان ذلك بتراكيز أقل بكثير.

الكربون البيني المعزول

نموذج للكربون المنقسم بين الفجوات في الماس

لم يُرصد وجود ذرة بينية معزولة في الماس، وتُعتبر غير مستقرة. ينتج عن تفاعلها مع ذرة كربون منتظمة في الشبكة البلورية ما يُعرف بـ"الذرة البينية المنقسمة"، وهي عيب تتشارك فيه ذرتا كربون موقعًا شبكيًا واحدًا وترتبطان بروابط تساهمية مع ذرات الكربون المجاورة. وقد تم توصيف هذا العيب بدقة باستخدام الرنين المغناطيسي الإلكتروني (مركز R2) [ 68 ] والامتصاص الضوئي [ 69 ] ، وعلى عكس معظم العيوب الأخرى في الماس، فإنه لا يُنتج تألقًا ضوئيًا .

المركبات الخلالية

أحد تكوينات ثنائيات الكربون البينية في الماس

تتحرك الذرة البينية المنفصلة المعزولة عبر بلورة الماس أثناء التشعيع. وعندما تلتقي بذرات بينية أخرى، تتجمع لتشكل مركبات أكبر من ذرتين أو ثلاث ذرات بينية منفصلة، ​​يتم تحديدها بواسطة الرنين المغناطيسي الإلكتروني (مراكز R1 و O3)، [ 70 ] [ 71 ] والامتصاص الضوئي والتألق الضوئي. [ 72 ]

معقدات الفراغات الخلالية

معظم الجسيمات عالية الطاقة، بالإضافة إلى إزاحة ذرة الكربون من موقعها في الشبكة البلورية، تنقل إليها طاقة فائضة كافية لهجرة سريعة عبر الشبكة. مع ذلك، عند استخدام تشعيع غاما خفيف نسبيًا، تكون هذه الطاقة الإضافية ضئيلة. وبالتالي، تبقى الذرات البينية قريبة من مواقعها الأصلية، مُشكّلةً أزواجًا من مواقع الفراغات والذرات البينية، والتي يتم تحديدها من خلال الامتصاص الضوئي. [ 72 ] [ 73 ] [ 74 ]

تم إنتاج أزواج الفراغات والذرات البينية أيضًا، على الرغم من ذلك عن طريق تشعيع الإلكترون ومن خلال آلية مختلفة: [ 75 ] تهاجر الذرات البينية الفردية أثناء التشعيع وتتجمع لتشكيل ذرات بينية ثنائية؛ تحدث هذه العملية بشكل تفضيلي بالقرب من فراغات الشبكة.

شاغر معزول

الماس النقي، قبل وبعد التشعيع والتلدين. باتجاه عقارب الساعة من أسفل اليسار: 1) الحالة الأولية (2×2 مم) 2-4) تم تشعيعه بجرعات مختلفة من الإلكترونات ذات طاقة 2 ميغا إلكترون فولت 5-6) تم تشعيعه بجرعات مختلفة وتلدينه عند 800 درجة مئوية.

يُعدّ الفراغ المعزول أكثر العيوب دراسةً في الماس، تجريبيًا ونظريًا. وتتمثل أهم خصائصه العملية في امتصاص الضوء، كما هو الحال في المراكز اللونية ، مما يُكسب الماس لونه الأخضر، أو أحيانًا لونًا أخضر مزرقًا (في الماس النقي). وتتميز هذه الخاصية بسلسلة من الخطوط الحادة تُسمى GR1-8، حيث يُعدّ خط GR1 عند 741  نانومتر هو الأبرز والأهم. [ 73 ]

يتصرف الفراغ الإلكتروني كواهب/مستقبل إلكتروني عميق، وتعتمد خصائصه الإلكترونية على حالة الشحنة. يقع مستوى الطاقة لحالتي +/0 عند 0.6 إلكترون فولت، بينما يقع مستوى الطاقة لحالتي 0/- عند 2.5 إلكترون فولت فوق نطاق التكافؤ . [ 76 ]

مجمعات متعددة الشواغر

عند تلدين الماس النقي عند درجة حرارة 700  درجة مئوية تقريبًا، تهاجر الفراغات لتشكل فراغات ثنائية، تتميز بامتصاص ضوئي ورنين مغناطيسي إلكتروني . [ 77 ] ومثل الذرات البينية المفردة، لا تُنتج الفراغات الثنائية تألقًا ضوئيًا. بدورها، تتلاشى الفراغات الثنائية عند درجة حرارة 900  درجة مئوية تقريبًا، مُكَوِّنةً سلاسل فراغات متعددة تُكتشف بواسطة الرنين المغناطيسي الإلكتروني [ 78 ] ، ويُفترض أنها تُكَوِّن حلقات فراغات سداسية. من المفترض أن تكون الأخيرة غير مرئية لمعظم تقنيات التحليل الطيفي، وبالفعل، لم يتم الكشف عنها حتى الآن. [ 78 ] يُغير تلدين الفراغات لون الماس من الأخضر إلى البني المصفر. يُعتقد أيضًا أن آلية مماثلة (تجمع الفراغات) تُسبب اللون البني للماس الطبيعي المشوه لدِنًا. [ 79 ]

الخلع

تُعدّ الانخلاعات أكثر العيوب البنيوية شيوعًا في الماس الطبيعي. يوجد نوعان رئيسيان من الانخلاعات: مجموعة الانزلاق ، حيث تنكسر الروابط بين طبقات الذرات ذات المؤشرات المختلفة (التي لا تقع فوق بعضها مباشرةً)، ومجموعة التبديل ، حيث تحدث الانخلاعات بين ذرات من نفس المؤشر. تُنتج الانخلاعات روابط غير مشبعة تُدخل مستويات طاقة في فجوة النطاق، مما يُتيح امتصاص الضوء. [ 80 ] وقد تمّ تحديد التألق الضوئي الأزرق واسع النطاق بشكل موثوق مع الانخلاعات من خلال الملاحظة المباشرة بالمجهر الإلكتروني ، ومع ذلك، لوحظ أن ليس كل الانخلاعات مُضيئة، ولا توجد علاقة بين نوع الانخلاع ومعايير الانبعاث. [ 81 ]

الصفائح الدموية

صورة مجهرية إلكترونية للصفائح الدموية في الماس، مُلتقطة عموديًا على المحور المكعب. [ 82 ] عرض الصورة 1.5 ميكرومتر

تحتوي معظم الماسات الطبيعية على عيوب مستوية ممتدة في مستويات الشبكة البلورية <100>، تُسمى "الصفائح". يتراوح حجمها من النانومترات إلى عدة ميكرومترات، ويمكن ملاحظة الصفائح الكبيرة منها بسهولة باستخدام المجهر الضوئي من خلال تألقها. [ 83 ] لفترة طويلة، رُبطت الصفائح مبدئيًا بمركبات نيتروجينية كبيرة  - وهي مصارف نيتروجينية ناتجة عن تجمع النيتروجين عند درجات حرارة عالية أثناء تصنيع الماس. ومع ذلك، كشف القياس المباشر للنيتروجين في الصفائح باستخدام مطياف فقدان طاقة الإلكترون ( EELS )، وهو تقنية تحليلية للمجهر الإلكتروني، عن وجود كمية ضئيلة جدًا من النيتروجين. [ 82 ] النموذج المقبول حاليًا للصفائح هو عبارة عن مصفوفة منتظمة كبيرة من ذرات الكربون البينية. [ 84 ]

تُنتج الصفائح قمم امتصاص حادة عند 1359-1375 و330 سم⁻¹  في أطياف امتصاص الأشعة تحت الحمراء؛ ومن اللافت للنظر أن موضع القمة الأولى يعتمد على حجم الصفيحة. [ 82 ] [ 85 ] وكما هو الحال مع الانخلاعات، فقد رُبطت الصفائح بتألق ضوئي واسع النطاق متمركز عند ~1000 نانومتر من خلال الملاحظة المباشرة بالمجهر الإلكتروني. ومن خلال دراسة هذا التألق، استُنتج أن للصفائح "فجوة نطاق" تبلغ ~1.7 إلكترون فولت. [ 86 ] 

الفراغات

صورة مجهرية إلكترونية تُظهر العديد من الفراغات ثمانية الأوجه

تُعدّ الفويديتات تجمعات ثمانية الأوجه نانوية الحجم، موجودة في العديد من الماسات الطبيعية، كما كشف عنها المجهر الإلكتروني . [ 87 ] أظهرت التجارب المخبرية أن تلدين الماس من النوع IaB عند درجات حرارة وضغوط عالية (>2600  درجة مئوية) يؤدي إلى تفكك الصفائح وتكوين حلقات الانخلاع والفويديتات، أي أن الفويديتات ناتجة عن التحلل الحراري للصفائح. وعلى عكس الصفائح، تحتوي الفويديتات على كمية كبيرة من النيتروجين في صورته الجزيئية. [ 88 ]

التفاعل بين العيوب الداخلية والخارجية

يمكن أن تتفاعل العيوب الخارجية والداخلية لتكوين مركبات عيوب جديدة. يحدث هذا التفاعل عادةً إذا تعرض الماس الذي يحتوي على عيوب خارجية (شوائب) للتشويه اللدن أو للإشعاع والتلدين.

رسم تخطيطي لمركزي H3 و H2

الأهم من ذلك كله هو تفاعل الفراغات والذرات البينية مع النيتروجين. تتفاعل ذرات الكربون البينية مع النيتروجين المُستبدل، مُنتجةً ذرة نيتروجين بينية مركزية الرابطة تُظهر امتصاصًا قويًا للأشعة تحت الحمراء عند 1450 سم⁻¹  . [ 89 ] تُحتجز الفراغات بكفاءة عالية بواسطة مراكز النيتروجين A وB وC. معدل الاحتجاز هو الأعلى بالنسبة لمراكز C، وأقل بثماني مرات لمراكز A، وأقل بثلاثين مرة لمراكز B. [ 90 ] يُشكل مركز C (نيتروجين منفرد) مركز النيتروجين-الفراغ الشهير عن طريق احتجاز فراغ ، والذي يمكن أن يكون متعادلًا أو سالب الشحنة؛ [ 91 ] [ 92 ] الحالة سالبة الشحنة لها تطبيقات محتملة في الحوسبة الكمومية . عند احتجاز فراغ في المركزين A وB، تتكون مراكز 2N-V المقابلة (H3 [ 93 ] وH2 [ 94 ] ، حيث H2 هو ببساطة مركز H3 سالب الشحنة [ 95 ] ) ومركز 4N-2V المتعادل (مركز H4 [ 96 ] ). تُعد مراكز H2 وH3 وH4 مهمة لأنها موجودة في العديد من الماسات الطبيعية، ويمكن أن يكون امتصاصها الضوئي قويًا بما يكفي لتغيير لون الماس (H3 أو H4 - أصفر، H2 - أخضر).  

يتفاعل البورون مع ذرات الكربون البينية مكونًا معقدًا متعادلًا من البورون والذرات البينية، يتميز بامتصاص ضوئي حاد عند 0.552 إلكترون فولت (2250  نانومتر). [ 76 ] لا توجد أدلة معروفة حتى الآن (2009) على وجود معقدات من البورون والفراغات. [ 25 ]

في المقابل، يتفاعل السيليكون مع الفراغات، مما يُنتج الامتصاص الضوئي الموصوف أعلاه عند 738  نانومتر. [ 97 ] وتتمثل الآلية المفترضة في احتجاز الفراغات المهاجرة بواسطة السيليكون المُستبدل، مما يؤدي إلى تكوين بنية Si-V (شبه فراغ ثنائي). [ 98 ]

يُتوقع وجود آلية مماثلة للنيكل، حيث تم تحديد كل من التكوينات الاستبدالية وتكوينات الفراغات الثنائية الجزئية بشكل موثوق (انظر القسم الفرعي "النيكل والكوبالت" أعلاه). في دراسة غير منشورة، تم تشعيع الماس الغني بالنيكل الاستبدالي بالإلكترونات ثم تلدينه، مع إجراء قياسات بصرية دقيقة بعد كل خطوة تلدين، ولكن لم يتم الحصول على أي دليل على تكوين أو تعزيز مراكز فراغات النيكل. [ 48 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. 1 2 3 كولينز، أ. ت. (2003). "الكشف عن الماس المُحسَّن اللون والماس الصناعي باستخدام التحليل الطيفي البصري". الماس والمواد ذات الصلة . 12 ( 10-11 ): 1976-1983 . Bibcode : 2003DRM....12.1976C . doi : 10.1016/S0925-9635(03)00262-0 .
  2. 1 2 3 4 5 6 7 8 ووكر، ج. (1979). "الامتصاص الضوئي والتألق في الماس" (ملف PDF) . تقارير عن التقدم في الفيزياء . 42 (10): 1605-1659 . Bibcode : 1979RPPh...42.1605W . CiteSeerX 10.1.1.467.443 . doi : 10.1088/0034-4885/42/10/001 . S2CID 250857323. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 23 يوليو 2018. تم الاسترجاع في 12 فبراير 2019 .  
  3. 1 2 ويك، جيه إيه في (1982). "التفاعل فائق الدقة بين الكربون-12 والكربون الفريد للمركز P2 (ESR) أو N3 (البصري) في الماس". مجلة الفيزياء ج: فيزياء الحالة الصلبة . 15 (27): L981– L983. Bibcode : 1982JPhC...15L.981V . doi : 10.1088/0022-3719/15/27/007 .
  4. ↑ زايتسيف، أ.م. (2001). الخصائص البصرية للماس: دليل بيانات . سبرينغر. ISBN 978-3-540-66582-3.
  5. 1 2 3 4 ياكوبوفسكي، ك.؛ كولينز، أ. ت. (2004). "محاذاة المراكز المرتبطة بالنيكل والكوبالت أثناء نمو الماس عالي الضغط ودرجة الحرارة" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 16 (39): 6897. Bibcode : 2004JPCM...16.6897I . doi : 10.1088/0953-8984/16/39/022 . S2CID 250836558 . 
  6. ↑ إدموندز، أ.؛ دهاينينز-يوهانسون، يو.؛ كروداس، ر.؛ نيوتن، م.؛ فو، ك. -م.؛ سانتوري، س.؛ بوسوليل، ر.؛ تويتشن، د.؛ ماركهام، م. (2012). "إنتاج مراكز لونية موجهة من النيتروجين والفراغات في الماس الصناعي". مجلة Physical Review B. 86 ( 3) 035201. arXiv : 1112.5757 . Bibcode : 2012PhRvB..86c5201E . doi : 10.1103/PhysRevB.86.035201 . S2CID 118609894 . 
  7. ↑ دهاينينز-يوهانسون، يو.؛ إدموندز، أ.؛ نيوتن، م.؛ غوس، ج.؛ بريدون، ب.؛ بيكر، ج.؛ مارتينو، ب.؛ خان، ر.؛ تويتشن، د.؛ ويليامز، إس دي (2010). "الرنين المغناطيسي الإلكتروني لعيب في الماس المترسب كيميائيًا من البخار يشمل كلًا من السيليكون والهيدروجين ويُظهر محاذاة تفضيلية". مجلة Physical Review B. 82 ( 15) 155205. Bibcode : 2010PhRvB..82o5205D . doi : 10.1103/PhysRevB.82.155205 .
  8. ↑ هوغ، ر. أ.؛ تاكاهي، ك.؛ تاغوتشي، أ.؛ هوريكوشي، ي. (1996). "المحاذاة التفضيلية لمراكز Er–2O في GaAs:Er,O كما كُشِف عنها بواسطة التألق الضوئي المُثار بواسطة المضيف غير المتناحي". رسائل الفيزياء التطبيقية . 68 (23): 3317. Bibcode : 1996ApPhL..68.3317H . doi : 10.1063/1.116043 .
  9. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ ستسمانز، أ. (2001). "توصيف العيوب في أغشية الماس المُرَسَّبة كيميائيًا من البخار ومساحيق الماس المُعَالَجة بالضغط العالي ودرجة الحرارة العالية باستخدام الرنين المغناطيسي الإلكتروني" . Physica Status Solidi A. 186 ( 2): 199. Bibcode : 2001PSSAR.186..199I . doi : 10.1002/1521-396X(200108)186:2 < 199::AID-PSSA199 > 3.0.CO ; 2-R .
  10. ↑ لال، س.؛ دالاس، ت.؛ يي، س.؛ غانغوبادياي، س.؛ هولتز، م.؛ أندرسون، ف. (1996). "التألق الضوئي للعيوب في أغشية الماس متعددة البلورات المُنمّاة بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار النفاث القوسي". مجلة Physical Review B. 54 ( 19): 13428–13431 . Bibcode : 1996PhRvB..5413428L . doi : 10.1103/PhysRevB.54.13428 . PMID 9985239 . 
  11. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. ج. (2002). "دليل على وجود مركز عيب مرتبط بالحديد في الماس" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 14 (4): L95. Bibcode : 2002JPCM...14L..95I . doi : 10.1088/0953-8984/14/4/104 . S2CID 250871851 . 
  12. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسينز، جي جي (2002). "تعليق على 'دليل على وجود مركز عيب مرتبط بالحديد في الماس'"" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 14 (21): 5459. Bibcode : 2002JPCM...14R.401I . doi : 10.1088/0953-8984/14/21/401 . S2CID 250752181 . 
  13. 1 2 كايزر، دبليو؛ بوند، دبليو (1959). "النيتروجين، شوائب رئيسية في الماس الشائع من النوع الأول". مجلة Physical Review . 115 (4): 857. Bibcode : 1959PhRv..115..857K . doi : 10.1103/PhysRev.115.857 .
  14. ↑ تشيلي، ك.؛ تشفيكا، ك.؛ سبيفادوي، بيوتر؛ كورزيدلوفسكيا، كريستوف يان (2018). "مراكز اللون المرتبطة بالتيتانيوم في الماس: تنبؤ بنظرية الكثافة الوظيفية" . مجلة كيمياء المواد ج . 6 (19): 5261-5268 . doi : 10.1039/C8TC00097B . مؤرشف من الأصل في 30 يونيو 2023. تم الاسترجاع في 24 نوفمبر 2020 .
  15. ↑ نيوتن، م. إي.؛ بيكر، ج. م. (1989). " رنين الإلكترون النووي الموجه (ENDOR) للذرة 14N في مركز OK1 في الماس الطبيعي من النوع Ib". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 1 (51): 10549. رمز Bibcode : 1989JPCM....110549N . doi : 10.1088/0953-8984/1/51/024 . S2CID 250823139 . 
  16. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. ج.؛ فوهرا، ي. ك. (2000). "دمج النيتروجين في أغشية الماس المُنمّاة بالنمو المتجانس بواسطة الترسيب الكيميائي للبخار" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 12 (30): L519. Bibcode : 2000JPCM...12L.519I . doi : 10.1088/0953-8984/12/30/106 . S2CID 250888444 . 
  17. ↑ سميث، دبليو؛ سوروكين، بي؛ جيليس، آي؛ لاشر، جي (1959). "رنين الدوران الإلكتروني لذرات النيتروجين المانحة في الماس". مجلة Physical Review . 115 (6): 1546. Bibcode : 1959PhRv..115.1546S . doi : 10.1103/PhysRev.115.1546 .
  18. ^ ناسو، كيرت (1980) “الأحجار الكريمة التي صنعها الإنسان” معهد الأحجار الكريمة الأمريكي ، سانتا مونيكا، كاليفورنيا، ISBN 0-87311-016-1، ص 191
  19. 1 2 ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. ج. (2000). "الانتقالات الضوئية عند مركز النيتروجين الاستبدالي في الماس" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 12 (6): L77. Bibcode : 2000JPCM...12L..77I . doi : 10.1088/0953-8984/12/6/102 . S2CID 250734213 . 
  20. ↑ إ. كيفلاوي وآخرون. "امتصاص الأشعة تحت الحمراء بواسطة مركز نيتروجين مفرد ومركز عيب في الماس" مجلة الفلسفة ب 69 (1994) 1141
  21. ↑ لوسون، إس سي؛ فيشر، دي؛ هانت، دي سي؛ نيوتن، إم إي (1998). "حول وجود نيتروجين أحادي الاستبدال موجب الشحنة في الماس". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 10 (27): 6171. Bibcode : 1998JPCM...10.6171L . doi : 10.1088/0953-8984/10/27/016 . S2CID 250841408 . 
  22. ↑ ديفيز، ج. (1976). "تجمع النيتروجين A في الماس - تناظره وبنيته المحتملة". مجلة الفيزياء ج: فيزياء الحالة الصلبة . 9 (19): L537– L542. Bibcode : 1976JPhC....9L.537D . doi : 10.1088/0022-3719/9/19/005 .
  23. ↑ تاكر، أو.؛ ​​نيوتن، م.؛ بيكر، ج. (1994). "قياسات الرنين الإلكتروني النووي المزدوج (EPR) والرنين النووي الإلكتروني N14 على مركز النيتروجين المتأين الأقرب في الماس". مجلة Physical Review B. 50 ( 21): 15586–15596 . Bibcode : 1994PhRvB..5015586T . doi : 10.1103/PhysRevB.50.15586 . PMID 9975922 . 
  24. ↑ بويد، إس آر؛ كيفلاوي، آي؛ وودز، جي إس (1994). "العلاقة بين امتصاص الأشعة تحت الحمراء وتركيز العيوب في الماس". المجلة الفلسفية ب . 69 (6): 1149. Bibcode : 1994PMagB..69.1149B . doi : 10.1080/01418639408240185 .
  25. 1 2 3 كولينز، أ. ت. (1999). "أشياء ما زلنا نجهلها عن المراكز البصرية في الماس". الماس والمواد ذات الصلة . 8 ( 8-9 ): 1455-1462 . Bibcode : 1999DRM.....8.1455C . doi : 10.1016/S0925-9635(99)00013-8 .
  26. ↑ شيريايف، أ.أ.؛ هاتشيسون، م.ت.؛ ديمبو، ك.أ.؛ ديمبو، أ.ت.؛ ياكوبوفسكي، ك.؛ كليويف، ي.أ.؛ ناليتوف، أ.م. (2001). "التلدين عالي الحرارة والضغط للماس" . فيزيكا ب: المادة المكثفة . 308-310 : 598-603 . Bibcode : 2001PhyB..308..598S . doi : 10.1016/S0921-4526(01)00750-5 .
  27. ↑ بويد، إس آر؛ كيفلاوي، آي؛ وودز، جي إس (1995). "امتصاص الأشعة تحت الحمراء بواسطة تجمع النيتروجين B في الماس". مجلة الفلسفة ب . 72 (3): 351. Bibcode : 1995PMagB..72..351B . doi : 10.1080/13642819508239089 .
  28. ↑ أندرسون، ب.؛ باين، ج.؛ ميتشل، ر.ك. (محررون) (1998) "المطياف وعلم الأحجار الكريمة"، ص 215، روبرت هيل المحدودة، كليركوود هاوس، لندن. ISBN 0-7198-0261-X
  29. ↑ توماز، إم إف؛ ديفيز، جي. (1978). "زمن اضمحلال تألق النيتروجين-3 في الماس الطبيعي". وقائع الجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 362 (1710): 405. رمز Bibcode : 1978RSPSA.362..405T . doi : 10.1098/rspa.1978.0141 . S2CID 98179513 . 
  30. ↑ أودونوغ، م. (2002) "الأحجار الكريمة الاصطناعية والمقلدة والمعالجة"، إلسيفير بتروورث-هاينمان، بريطانيا العظمى. ISBN 0-7506-3173-2، ص 52
  31. 1 2 كولينز، أ. ت. (1993). "الخواص البصرية والإلكترونية للماس شبه الموصل". المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 342 (1664): 233-244 . Bibcode : 1993RSPTA.342..233C . doi : 10.1098/rsta.1993.0017 . S2CID 202574625 . 
  32. ↑ أمرلان، سي إيه جيه؛ كيمب، آر في (1985). "مطيافية الرنين المغناطيسي في الماس شبه الموصل". مجلة الفيزياء ج: فيزياء الحالة الصلبة . 18 (13): 2623. رمز Bibcode : 1985JPhC...18.2623A . doi : 10.1088/0022-3719/18/13/009 .
  33. 1 2 كوسينيوسكي، تي؛ بارجون، J .؛ بينولت، م.-أ؛ جومارد، ف؛ لوسون، أ. بالوتود، د.؛ جوروشوف، O.؛ لاروش، JM. رزيبكا، إي. شوفالييه، J.؛ ساغي، سي. (2006). "الماس CVD من النوع N المخدر بالفوسفور باستخدام تقنية MOCVD لدمج المنشطات". الحالة الفيزيائية Solidi A . 203 (12): 3136. بيب كود : 2006PSSAR.203.3136K . دوى : 10.1002/pssa.200671113 . S2CID 96415838 . 
  34. ↑ هاسيغاوا، م.؛ تيراجي، ت.؛ كويزومي، س. (2001). "موقع الفوسفور في الشبكة البلورية لأغشية الماس المتجانسة من النوع n المُنمّاة بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار" . رسائل الفيزياء التطبيقية . 79 (19): 3068. Bibcode : 2001ApPhL..79.3068H . doi : 10.1063/1.1417514 .
  35. ↑ فارير، آر جي (1969). "حول مانح النيتروجين الاستبدالي في الماس". اتصالات الحالة الصلبة . 7 (9): 685-688 . رمز Bibcode : 1969SSCom...7..685F . doi : 10.1016/0038-1098(69)90593-6 .
  36. ↑ كويزومي، س.؛ واتانابي، ك.؛ هاسيغاوا، م.؛ كاندا، هـ. (2001). "انبعاث الأشعة فوق البنفسجية من وصلة pn ماسية". مجلة ساينس . 292 (5523): 1899-1901 . Bibcode : 2001Sci...292.1899K . doi : 10.1126/science.1060258 . PMID 11397942. S2CID 10675358 .  
  37. ↑ غلوفر، سي.؛ نيوتن، إم إي؛ مارتينو، بي إم؛ كوين، إس.؛ تويتشن، دي جيه (2004). "إدماج الهيدروجين في الماس: معقد الفراغ-الهيدروجين". رسائل المراجعة الفيزيائية . 92 (13) 135502. رمز Bibcode : 2004PhRvL..92m5502G . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.135502 . PMID 15089622 . 
  38. ↑ غلوفر، سي.؛ نيوتن، إم.؛ مارتينو، بي.؛ تويتشن، دي.؛ بيكر، ج. (2003). "إدماج الهيدروجين في الماس: معقد النيتروجين-الفراغ-الهيدروجين". رسائل المراجعة الفيزيائية . 90 (18) 185507. رمز Bibcode : 2003PhRvL..90r5507G . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.185507 . PMID 12786024 . 
  39. ↑ فوكس، ف.؛ وايلد، س.؛ شوارتز، ك.؛ مولر-سيبرت، و.؛ كويدل، ب. (1995). "التحولات الاهتزازية والإلكترونية الناتجة عن الهيدروجين في الماس المترسب كيميائياً من البخار، والتي تم تحديدها عن طريق الاستبدال النظائري". رسائل الفيزياء التطبيقية . 66 (2): 177. Bibcode : 1995ApPhL..66..177F . doi : 10.1063/1.113126 .
  40. ↑ شيڤالييه، ج.؛ ثيس، ب.؛ لوسون، أ.؛ غراتيبان، س.؛ دينوفيل، أ.؛ غيرايرت، إ. (1998). "تفاعلات الهيدروجين والبورون في الماس من النوع p". مجلة Physical Review B. 58 ( 12): 7966. Bibcode : 1998PhRvB..58.7966C . doi : 10.1103/PhysRevB.58.7966 .
  41. ^ شوفالييه، ج. جومارد، ف؛ تيوكام، Z .؛ كويزومي، S.؛ كاندا، ه.؛ ساتو، Y.؛ دينوفيل، أ.؛ برنارد، م. (2002). “الهيدروجين في الماس من النوع n”. الماس والمواد ذات الصلة . 11 (8): 1566. بيب كود : 2002DRM....11.1566C . دوى : 10.1016/S0925-9635(02)00063-8 .
  42. ↑ تيوكام، زد بي؛ شوفالييه، جيه؛ ساجوي، سي سي؛ كاليش، آر؛ بالوتو، دي؛ باربيه، إم؛ جومارد، إف أو؛ ترومسون-كارلي، إيه؛ سيتيرمان، سي؛ بتلر، جيه إي؛ برنارد، إم؛ بارون، سي إل؛ دينوفيل، إيه. (2003). "مانحات سطحية ذات موصلية كهربائية عالية من النوع n في طبقات الماس المتجانسة المطعمة بالبورون والمُدَوتَر" . مجلة نيتشر ماتيريالز . 2 (7): 482-486 . Bibcode : 2003NatMa...2..482T . doi : 10.1038/nmat929 . PMID: 12876564. S2CID : 21797000 .  
  43. 1 2 ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، جي جي (2002). "الخصائص البصرية لألماس أرجيل الطبيعي" . الألماس والمواد ذات الصلة . 11 (1): 125. Bibcode : 2002DRM....11..125I . doi : 10.1016/S0925-9635(01)00533-7 .
  44. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ ديفيز، ج. (2004). "التأثيرات الاهتزازية الإلكترونية في المركز البصري 1.4 إلكترون فولت في الماس" . مجلة Physical Review B. 70 ( 24) 245206. Bibcode : 2004PhRvB..70x5206I . doi : 10.1103/PhysRevB.70.245206 .
  45. ↑ كولينز، أ. ت.؛ كاندا، هـ.؛ إيسويا، ج.؛ أمرلان، ك. أ. ج.؛ فان ويك، ج. أ. (1998). "العلاقة بين الامتصاص الضوئي والرنين المغناطيسي الإلكتروني في الماس عالي الضغط المُنمّى من محفز مذيب النيكل". الماس والمواد ذات الصلة . 7 ( 2-5 ): 333. Bibcode : 1998DRM.....7..333C . doi : 10.1016/S0925-9635(97)00270-7 .
  46. 1 2 3 نادوليني، ف.أ.؛ يليسييف، أ.ب.؛ بيكر، ج.م.؛ نيوتن، م.إ.؛ تويتشن، د.ج.؛ لوسون، س.س.؛ يوريفا، أ.ب.؛ فيجلسون، ب.ن. (1999). "دراسة البنية فائقة الدقة للكربون -13 في الرنين المغناطيسي الإلكتروني لمراكز النيكل-نيتروجين في الماس وعلاقتها بخصائصها البصرية". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 11 (38): 7357. Bibcode : 1999JPCM...11.7357N . doi : 10.1088/0953-8984/11/38/314 . S2CID 250759333 . 
  47. ↑ إيسويا، ج.؛ كاندا، هـ.؛ نوريس، ج.؛ تانغ، ج.؛ بومان، م. (1990). "دراسات الرنين المغناطيسي الإلكتروني بتحويل فورييه والموجة المستمرة للنيكل في الماس الصناعي: تعدد المواقع واللف المغزلي". مجلة Physical Review B. 41 ( 7): 3905–3913 . Bibcode : 1990PhRvB..41.3905I . doi : 10.1103/PhysRevB.41.3905 . PMID 9994206 . 
  48. 1 2 ياكوبوفسكي، ك. (2004). "عيب فراغ النيكل في الماس المكتشف بواسطة رنين الدوران الإلكتروني" . مجلة Physical Review B. 70 ( 20) 205211. Bibcode : 2004PhRvB..70t5211I . doi : 10.1103/PhysRevB.70.205211 .
  49. ↑ واتكينز، ج. (1975). "عيوب في السيليكون المُشعَّع: الرنين المغناطيسي الإلكتروني لزوج القصدير-الفراغ". مجلة Physical Review B. 12 ( 10): 4383-4390 . Bibcode : 1975PhRvB..12.4383W . doi : 10.1103/PhysRevB.12.4383 .
  50. ↑ تويتشن، د.؛ بيكر، ج.؛ نيوتن، م.؛ جونستون، ك. (2000). "تحديد الكوبالت في موقع شبكي في الماس". مجلة Physical Review B. 61 ( 1): 9. Bibcode : 2000PhRvB..61....9T . doi : 10.1103/PhysRevB.61.9 .
  51. ↑ لوسون، إس سي؛ كاندا، إتش؛ واتانابي، ك؛ كيفلاوي، آي؛ ساتو، واي؛ كولينز، إيه تي (1996). "دراسة طيفية للمراكز البصرية المرتبطة بالكوبالت في الماس الصناعي". مجلة الفيزياء التطبيقية . 79 (8): 4348. Bibcode : 1996JAP....79.4348L . doi : 10.1063/1.361744 .
  52. ↑ أهارونوفيتش، إيغور؛ كاستيليتو، ستيفانيا؛ جونسون، بريت سي؛ ماكالوم، جيفري سي؛ سيمبسون، ديفيد أ؛ غرينتري، أندرو د؛ براور، ستيفن (2010). "باعثات الفوتون المفرد من الكروم في الماس المصنّع بتقنية زرع الأيونات". مجلة Physical Review B. 81 ( 12) 121201. arXiv : 1001.4373 . Bibcode : 2010PhRvB..81l1201A . doi : 10.1103/PhysRevB.81.121201 . S2CID 56165312 . 
  53. ↑ أهارونوفيتش، آي.؛ كاستيليتو، إس.؛ سيمبسون، دي. إيه.؛ غرينتري، إيه. دي.؛ براور، إس. (2010). "الفيزياء الضوئية لانبعاثات الفوتون المفرد من الماس المرتبط بالكروم". مجلة Physical Review A. 81 ( 4) 043813. arXiv : 0909.1873 . Bibcode : 2010PhRvA..81d3813A . doi : 10.1103/PhysRevA.81.043813 . S2CID 54887620 . 
  54. ↑ لاو، د.و.م.؛ كارل، ت.ج.؛ جونسون، ب.س.؛ جيبسون، ب.س.؛ توملينوفيتش-هانيك، س.؛ جرينتري، أ.د.؛ براور، س. (2013). "باعثات فوتونات مفردة شديدة السطوع في نطاق الأشعة تحت الحمراء القريبة في الماس" . مواد الفيزياء التطبيقية . 1 (3): 032120. رمز Bibcode : 2013APLM....1c2120L . doi : 10.1063/1.4821630 .
  55. ^ ياكوبوفسكي، ك. أدريانسنس، جي جي. دوجادكين، NN؛ شيرييف، أأ (2001). "التوصيف البصري لبعض مراكز التشعيع في الألماس" . الماس والمواد ذات الصلة . 10 (1): 18. بيب كود : 2001DRM....10...18I . دوى : 10.1016/S0925-9635(00)00361-7 .
  56. ↑ كلارك، سي.؛ كاندا، إتش.؛ كيفلاوي، آي.؛ سيتاس، جي. (1995). "عيوب السيليكون في الماس". مجلة Physical Review B. 51 ( 23): 16681–16688 . Bibcode : 1995PhRvB..5116681C . doi : 10.1103/PhysRevB.51.16681 . PMID 9978673 . 
  57. 1 2 إدموندز، أ.؛ نيوتن، م.؛ مارتينو، ب.؛ تويتشن، د.؛ ويليامز، س. (2008). "دراسات الرنين المغناطيسي الإلكتروني للعيوب المرتبطة بالسيليكون في الماس". مجلة Physical Review B. 77 ( 24) 245205. Bibcode : 2008PhRvB..77x5205E . doi : 10.1103/PhysRevB.77.245205 .
  58. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. (2000). "أطياف إثارة التألق في الماس" . مجلة Physical Review B. 61 ( 15) 10174. Bibcode : 2000PhRvB..6110174I . doi : 10.1103/PhysRevB.61.10174 .
  59. ↑ دهاينينز-يوهانسون، يو.؛ إدموندز، أ.؛ غرين، ب.؛ نيوتن، م.؛ ديفيز، ج.؛ مارتينو، ب.؛ خان، ر.؛ تويتشن، د. (2011). "الخواص البصرية لمركز الفراغ المنقسم للسيليكون المتعادل في الماس". مجلة Physical Review B. 84 ( 24) 245208. Bibcode : 2011PhRvB..84x5208D . doi : 10.1103/PhysRevB.84.245208 .
  60. ^ إيواساكي، ت. إيشيباشي، ف؛ مياموتو، Y.؛ دوي، Y.؛ كوباياشي، س.؛ ميازاكي، T.؛ طهارة، ك.؛ جانكي، دينار كويتي؛ روجرز، LJ. نيدينوف، ب. جيليزكو، ف. ياماساكي، S .؛ ناجاماتشي، S .؛ إينوبوشي، T.؛ ميزوتشي، ن.؛ هاتانو، م. (2015). "مراكز اللون الواحد الشاغرة للجرمانيوم في الماس" . التقارير العلمية . 5 12882. أرخايف : 1503.04938 . بيب كود : 2015NatSR...512882I . دوى : 10.1038/srep12882 . بمك 4528202 . بميد 26250337 .  
  61. 1 2 تروسهايم، ماثيو إي.؛ وان، نويل إتش.؛ تشين، كيفن سي.؛ وآخرون . (21 فبراير 2019). "باعثات الكم المرتبطة بالرصاص في الماس". مجلة Physical Review B. 99 ( 7). arXiv : 1805.12202 . doi : 10.1103/PHYSREVB.99.075430 . ISSN 0163-1829 . Wikidata Q105746117 .   
  62. ↑ إيواساكي، تاكايوكي؛ مياموتو، يوشيوكي؛ تانيغوتشي، تاكاشي؛ سيوشيف، بيتر؛ ميتش، ماتياس هـ.؛ جيليزكو، فيدور؛ هاتانو، موتسوكو (2017). "باعثات الكم من فراغات القصدير في الماس". رسائل المراجعة الفيزيائية . 119 (25) 253601. arXiv : 1708.03576 . Bibcode : 2017PhRvL.119y3601I . doi : 10.1103/PhysRevLett.119.253601 . PMID 29303349. S2CID 206305034 .  
  63. ^ تروشيم، ماثيو إي. بينجولت، بنيامين؛ وان، نويل ه. غوندوغان، مصطفى؛ دي سانتيس، لورينزو؛ ديبرو، رومان؛ جانجلوف، دوريان؛ بورسر، كارولا؛ تشين، كيفن سي؛ والش، مايكل. روز، جوشوا ج. بيكر، جوناس ن.؛ لينهارد، بنيامين. بيرسين، إريك؛ باراديسانوس، إيوانيس؛ وانغ، جانج؛ ليزوا، دومينيكا؛ مونت بلانش، أليخاندرو آر بي؛ مالادي، جيريش. بخرو، حصارم؛ فيراري، أندريا سي؛ والمسلي، إيان أ؛ أتاتوري، ميتي؛ إنجلوند ، ديرك (2020). “فوتونات محدودة التحويل من دوران متماسك للقصدير في الماس”. رسائل المراجعة البدنية . 124 (2) 023602. arXiv : 1811.07777 . Bibcode : 2020PhRvL.124b3602T . doi : 10.1103/PhysRevLett.124.023602 . PMID 32004012 . S2CID 53959613 .  
  64. ↑ ساكاغوتشي، إي.؛ ن.-غامو، م.؛ كيكوتشي، ي.؛ ياسو، إي.؛ هانيدا، هـ.؛ سوزوكي، ت.؛ أندو، ت. (1999). "الكبريت: مُطعِّم مانح لأشباه الموصلات الماسية من النوع n". مجلة Physical Review B. 60 ( 4) R2139. Bibcode : 1999PhRvB..60.2139S . doi : 10.1103/PhysRevB.60.R2139 .
  65. ↑ كاليش، ر.؛ ريزنيك، أ.؛ أوزان-ساغوي، س.؛ سيتيرمان، س. (2000). "هل الكبريت مانح للإلكترونات في الماس؟". رسائل الفيزياء التطبيقية . 76 (6): 757. Bibcode : 2000ApPhL..76..757K . doi : 10.1063/1.125885 .
  66. ↑ بيكر، ج.؛ فان ويك، ج.؛ غوس، ج.؛ بريدون، ب. (2008). "الرنين المغناطيسي الإلكتروني للكبريت في موقع فراغ منقسم في الماس". مجلة Physical Review B. 78 ( 23) 235203. Bibcode : 2008PhRvB..78w5203B . doi : 10.1103/PhysRevB.78.235203 .
  67. ↑ نيوتن، م. إي.؛ كامبل، ب. أ.؛ تويتشن، د. ج.؛ بيكر، ج. م.؛ أنتوني، ت. ر. (2002). "انتشار مُعزز بإعادة التركيب للذرات البينية الذاتية وإعادة تركيب الفراغات البينية في الماس". الماس والمواد ذات الصلة . 11 ( 3-6 ): 618. Bibcode : 2002DRM....11..618N . doi : 10.1016/S0925-9635(01)00623-9 .
  68. ↑ هانت، د.؛ تويتشن، د.؛ نيوتن، م.؛ بيكر، ج.؛ أنتوني، ت.؛ بانهولزر، و.؛ فاجارالي، س. (2000). "تحديد ذرة الكربون المتعادلة المنقسمة 〈100〉 في الماس". مجلة Physical Review B. 61 ( 6): 3863. Bibcode : 2000PhRvB..61.3863H . doi : 10.1103/PhysRevB.61.3863 .
  69. ↑ سميث، هـ.؛ ديفيز، ج.؛ نيوتن، م.؛ كاندا، هـ. (2004). "بنية الذرات البينية الذاتية في الماس". مجلة Physical Review B. 69 ( 4) 045203. Bibcode : 2004PhRvB..69d5203S . doi : 10.1103/PhysRevB.69.045203 .
  70. ↑ تويتشن، د.؛ نيوتن، م.؛ بيكر، ج.؛ تاكر، أ.؛ أنتوني، ت.؛ بانهولزر، و. (1996). "قياسات الرنين المغناطيسي الإلكتروني على المركز البيني المنقسم ثنائيًا 〈001〉 (R1) في الماس". مجلة Physical Review B. 54 ( 10): 6988–6998 . Bibcode : 1996PhRvB..54.6988T . doi : 10.1103/PhysRevB.54.6988 . PMID 9984317 . 
  71. ↑ هانت، د.؛ تويتشن، د.؛ نيوتن، م.؛ بيكر، ج.؛ كيروي، ج.؛ فان ويك، ج.؛ أنتوني، ت.؛ بانهولزر، و. (2000). "بيانات الرنين المغناطيسي الإلكتروني حول المركب البيني الذاتي O3 في الماس". مجلة Physical Review B. 62 ( 10): 6587. Bibcode : 2000PhRvB..62.6587H . doi : 10.1103/PhysRevB.62.6587 .
  72. 1 2 ياكوبوفسكي، ك.؛ دانيفير، س.؛ ستسمانز، أ. (2005). "دليل على وجود أزواج من الفراغات والذرات البينية في الماس من النوع Ib" . مجلة Physical Review B. 71 ( 23) 233201. Bibcode : 2005PhRvB..71w3201I . doi : 10.1103/PhysRevB.71.233201 .
  73. 1 2 كيفلاوي، إ.؛ كولينز، أ. ت.؛ ياكوبوفسكي، ك.؛ فيشر، د. (2007). "التشعيع الإلكتروني وتكوين أزواج الفراغات والذرات البينية في الماس" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 19 (4) 046216. Bibcode : 2007JPCM...19d6216K . doi : 10.1088/0953-8984/19/4/046216 . S2CID 97742332 . 
  74. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ كيفلاوي، إ.؛ جونستون، ك.؛ كولينز، أ.؛ ديفيز، ج.؛ ستسمانز، أ. (2003). "تلدين الفراغات والذرات البينية في الماس" . فيزيكا ب: المادة المكثفة . 340-342 : 67-75 . Bibcode : 2003PhyB..340...67I . doi : 10.1016/j.physb.2003.09.005 .
  75. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ بيكر، ج.م.؛ نيوتن، م.إ. (2004). "دراسة رنين الدوران الإلكتروني للذرات الثنائية المضطربة في الماس" . Physica Status Solidi A. 201 ( 11): 2516. Bibcode : 2004PSSAR.201.2516I . doi : 10.1002/pssa.200405163 .
  76. 1 2 دانيفير، س.؛ ياكوبوفسكي، ك. (2008). "عيوب في الماس المُشعّع بالإلكترونات والمُطعّم بالبورون، دُرست باستخدام إفناء البوزيترون والامتصاص الضوئي" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 20 (23) 235225. Bibcode : 2008JPCM...20w5225D . doi : 10.1088/0953-8984/20/23/235225 . PMID 21694316. S2CID 2988243 .  
  77. ↑ تويتشن، د.؛ نيوتن، م.؛ بيكر، ج.؛ أنتوني، ت.؛ بانهولزر، و. (1999). "قياسات الرنين المغناطيسي الإلكتروني على مركز عيب الفراغ الثنائي R4/W6 في الماس". مجلة Physical Review B. 59 ( 20) 12900. Bibcode : 1999PhRvB..5912900T . doi : 10.1103/PhysRevB.59.12900 .
  78. 1 2 ياكوبوفسكي، ك.؛ ستسمانز، أ. (2002). "المراكز البارامغناطيسية السائدة في الماس المزروع بالأكسجين -17 " . مجلة Physical Review B. 66 ( 4) 045406. Bibcode : 2002PhRvB..66d5406I . doi : 10.1103/PhysRevB.66.045406 .
  79. ↑ هونسوم، ل.؛ جونز، ر.؛ مارتينو، ب.؛ فيشر، د.؛ شو، م.؛ بريدون، ب.؛ أوبيرغ، س. (2006). "أصل اللون البني في الماس". مجلة Physical Review B. 73 ( 12) 125203. Bibcode : 2006PhRvB..73l5203H . doi : 10.1103/PhysRevB.73.125203 .
  80. ↑ كولودزي، أ.ت. وبلوخ، أ.ل. دراسة حالات طاقة فجوة النطاق عند الانخلاعات في الماس الطبيعي . مختبر كافنديش، جامعة كامبريدج؛ كامبريدج، إنجلترا.
  81. ↑ هانلي، ب. ل.؛ كيفلاوي، إ.؛ لانغ، أ. ر. (1977). "حول مصادر التلألؤ الكاثودي القابلة للتحديد طوبوغرافياً في الماس الطبيعي". المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 284 (1324): 329. رمز Bibcode : 1977RSPTA.284..329H . doi : 10.1098/rsta.1977.0012 . S2CID 120959202 . 
  82. 1 2 3 ط كفلاوي؛ برولي، J .؛ لويتن، دبليو؛ فان تنديلو، ج. (1998). ""الصفائح الدموية 'الطبيعية' و'المصنعة' في الماس من النوع Ia" (ملف PDF) . مجلة الفلسفة ب . 78 (3): 299. رمز Bibcode : 1998PMagB..78..299K . doi : 10.1080/014186398258104 . مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 12 فبراير 2019. تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 فبراير 2019 .
  83. ↑ كيفلاوي، إ.؛ لانغ، أ. ر. (1977). "التألق الكاثودي بالأشعة تحت الحمراء المستقطبة من عيوب الصفائح في الماس الطبيعي". مجلة نيتشر . 267 (5606): 36. Bibcode : 1977Natur.267...36K . doi : 10.1038/267036a0 . S2CID 4277090 . 
  84. ↑ غوس، ج.؛ كومر، ب.؛ جونز، ر.؛ فول، س.؛ بريدون، ب.؛ أوبيرغ، س. (2003). "عيوب ممتدة في الماس: الصفيحة الخلالية". مجلة Physical Review B. 67 ( 16) 165208. Bibcode : 2003PhRvB..67p5208G . doi : 10.1103/PhysRevB.67.165208 .
  85. ↑ سبيتش، ل.؛ كون، س. س.؛ ويرث، ر.؛ بولانوفا، ج. ب.؛ سميث، س. ب. (2017). "إعادة النظر في العلاقة بين حجم الصفائح الدموية وذروة الأشعة تحت الحمراء B′ للألماس الطبيعي" . ليثوس . 278-281 : 419-426 . Bibcode : 2017Litho.278..419S . doi : 10.1016/j.lithos.2017.02.010 . hdl : 1983/34ba5767-e947-43d2-a4da-41dd88455f70 . S2CID 131914804. مؤرشف من الأصل في 30 يونيو 2023. تم الاسترجاع في 11 أغسطس 2019 . 
  86. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. ج. (2000). "توصيف التألق بالأشعة تحت الحمراء المرتبط بالصفائح الدموية في الماس" . رسائل المجلة الفلسفية . 80 (6): 441. Bibcode : 2000PMagL..80..441A . doi : 10.1080/095008300403594 . S2CID 138243923 . 
  87. ↑ تشين، جيه إتش؛ بيرنيرتس، دي؛ سيو، جيه دبليو؛ فان تينديلو، جي؛ كاجي، إتش. (1998). "الفراغات في الماس الطبيعي متعدد البلورات" . رسائل المجلة الفلسفية . 77 (3): 135. Bibcode : 1998PMagL..77..135H . doi : 10.1080/095008398178561 .
  88. ↑ كيفلاوي، إ.؛ برولي، ج. (2000). "تسلسل تجميع النيتروجين وتكوين الفراغات في الماس". الماس والمواد ذات الصلة . 9 (1): 87. Bibcode : 2000DRM.....9...87K . doi : 10.1016/S0925-9635(99)00265-4 .
  89. ↑ كيفلاوي، إ.؛ مينوود، أ.؛ كاندا، هـ.؛ فيشر، د. (1996). "ذرات النيتروجين البينية في الماس". مجلة Physical Review B. 54 ( 23): 16719–16726 . Bibcode : 1996PhRvB..5416719K . doi : 10.1103/PhysRevB.54.16719 . PMID 9985801 . 
  90. ↑ ياكوبوفسكي، كونستانتين؛ أدريانسنز، جاي جيه (2001). "احتجاز الفراغات بواسطة العيوب في الماس" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 13 (26): 6015. Bibcode : 2001JPCM...13.6015I . doi : 10.1088/0953-8984/13/26/316 . S2CID 250804678 . 
  91. ↑ ياكوبوفسكي، ك.؛ أدريانسنز، ج. ج.؛ نيسلاديك، م. (2000). "التغير اللوني الضوئي للمراكز المرتبطة بالفراغات في الماس" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 12 (2): 189. Bibcode : 2000JPCM...12..189I . doi : 10.1088/0953-8984/12/2/308 . S2CID 250820432 . 
  92. ↑ ميتا، ي. (1996). "تغير أطياف الامتصاص في الماس من النوع Ib مع التشعيع النيوتروني الثقيل". مجلة Physical Review B. 53 ( 17): 11360–11364 . Bibcode : 1996PhRvB..5311360M . doi : 10.1103/PhysRevB.53.11360 . PMID 9982752 . 
  93. ↑ ديفيز، ج.؛ نازاري، م. هـ.؛ هامر، م. ف. (1976). "الحزمة الاهتزازية الإلكترونية H3 (2.463 إلكترون فولت) في الماس: تأثيرات الإجهاد أحادي المحور وانهيار التناظر المرآوي". وقائع الجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 351 (1665): 245. رمز Bibcode : 1976RSPSA.351..245D . doi : 10.1098/rspa.1976.0140 . S2CID 93034755 . 
  94. ↑ لوسون، إس سي؛ ديفيز، جي؛ كولينز، إيه تي؛ مينوود، إيه (1992). "الانتقال البصري 'H2' في الماس: تأثيرات اضطرابات الإجهاد أحادي المحور، ودرجة الحرارة، والاستبدال النظائري". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 4 (13): 3439. Bibcode : 1992JPCM....4.3439L . doi : 10.1088/0953-8984/4/13/008 . S2CID 250824280 . 
  95. ^ ميتا، ي.؛ نيسيدا، Y.؛ سويتو، ك؛ أونوديرا، أ؛ يازو، س. (1990). “التلونية الضوئية لمراكز H2 و H3 في الماس الاصطناعي من النوع Ib”. مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 2 (43): 8567. بيب كود : 1990JPCM....2.8567M . دوى : 10.1088/0953-8984/2/43/002 . S2CID 250878505 . 
  96. ↑ سا، إي إس دي؛ ديفيز، جي. (1977). "دراسات الإجهاد أحادي المحور للأشرطة الاهتزازية الإلكترونية 2.498 إلكترون فولت (H4)، و2.417 إلكترون فولت، و2.536 إلكترون فولت في الماس". وقائع الجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 357 (1689): 231. رمز Bibcode : 1977RSPSA.357..231S . doi : 10.1098/rspa.1977.0165 . S2CID 98842822 . 
  97. ↑ كولينز، أ. ت.؛ أليرز، ل.؛ وورت، س. ج. هـ.؛ سكارزبروك، ج. أ. (1994). "معالجة أضرار الإشعاع في ماس دي بيرز عديم اللون المصنّع بتقنية الترسيب الكيميائي للبخار". الماس والمواد ذات الصلة . 3 ( 4-6 ): 932. رمز Bibcode : 1994DRM.....3..932C . doi : 10.1016/0925-9635(94)90302-6 .
  98. ↑ غوس، ج.؛ جونز، ر.؛ بروير، س.؛ بريدون، ب.؛ أوبيرغ، س. (1996). "مركز التألق ذو الاثني عشر خطًا عند 1.682 إلكترون فولت في الماس ومركب الفراغ-السيليكون". رسائل المراجعة الفيزيائية . 77 (14): 3041-3044 . Bibcode : 1996PhRvL..77.3041G . doi : 10.1103/PhysRevLett.77.3041 . PMID 10062116 .