التألق الضوئي

📅 آخر تحديث: ٣٠ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٣٠ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 3 صور
الموسوعة الحرة
المحاليل الفلورية تحت ضوء الأشعة فوق البنفسجية. يتم إعادة انبعاث الفوتونات الممتصة بسرعة تحت أطوال موجية كهرومغناطيسية أطول.

التألق الضوئي (يُختصر بـ PL ) هو انبعاث الضوء من أي شكل من أشكال المادة بعد امتصاص الفوتونات (الإشعاع الكهرومغناطيسي). [ 1 ] وهو أحد أشكال التألق الضوئي ، ويبدأ بالإثارة الضوئية (أي الفوتونات التي تُثير الإلكترونات إلى مستوى طاقة أعلى في الذرة)، ومن هنا جاءت البادئة "فوتو-" . [ 2 ] بعد الإثارة، تحدث عادةً عمليات استرخاء مختلفة يُعاد خلالها إشعاع فوتونات أخرى. قد تختلف الفترات الزمنية بين الامتصاص والانبعاث: بدءًا من نطاق الفيمتوثانية القصيرة للانبعاث الذي يشمل بلازما حاملات الشحنة الحرة في أشباه الموصلات غير العضوية [ 3 ] أو المعادن [ 4 ] وصولًا إلى أجزاء من الألف من الثانية لعمليات الفسفرة في الأنظمة الجزيئية؛ وفي ظروف خاصة، قد يمتد تأخير الانبعاث إلى دقائق أو ساعات.

يمكن اعتبار رصد التألق الضوئي عند طاقة معينة مؤشراً على انتقال إلكترون بين حالتين تفصل بينهما طاقة الانتقال هذه. وبينما يصح هذا عموماً في الذرات والأنظمة المشابهة، فإن الترابطات والظواهر الأكثر تعقيداً الأخرى تعمل أيضاً كمصادر للتألق الضوئي في الأنظمة متعددة الأجسام مثل أشباه الموصلات والمعادن. ويُقدم نهج نظري للتعامل مع هذا الأمر من خلال معادلات تألق أشباه الموصلات .

النماذج

مخطط توضيحي لعمليات الإثارة والاسترخاء في التألق الضوئي

يمكن تصنيف عمليات التألق الضوئي وفقًا لمعايير مختلفة، مثل طاقة الفوتون المُثير بالنسبة للانبعاث. يصف الإثارة الرنانة حالة يتم فيها امتصاص فوتونات ذات طول موجي معين، ثم إعادة انبعاث فوتونات مكافئة لها بسرعة كبيرة. يُشار إلى هذه الظاهرة غالبًا باسم التألق الرنيني . بالنسبة للمواد في المحلول أو في الحالة الغازية ، تتضمن هذه العملية إلكترونات، ولكن لا تتضمن انتقالات طاقة داخلية كبيرة تشمل الخصائص الجزيئية للمادة الكيميائية بين الامتصاص والانبعاث. في أشباه الموصلات غير العضوية البلورية، حيث تتشكل بنية نطاق إلكترونية، قد يكون الانبعاث الثانوي أكثر تعقيدًا، إذ قد تحتوي الأحداث على مساهمات متماسكة ، مثل تشتت رايلي الرنيني، حيث يتم الحفاظ على علاقة طور ثابتة مع مجال الضوء المُثير (أي العمليات المرنة طاقيًا التي لا تتضمن أي فقد)، ومساهمات غير متماسكة (أو أنماط غير مرنة حيث تتحول بعض قنوات الطاقة إلى نمط فقد مساعد). [ 5 ]

تنشأ هذه الأخيرة، على سبيل المثال، من إعادة التركيب الإشعاعي للإكسيتونات ، وحالات أزواج الإلكترون-فجوة المرتبطة بقوى كولوم في المواد الصلبة. وقد يُظهر التألق الرنيني أيضًا ارتباطات بصرية كمية مهمة. [ 5 ] [ 6 ] [ 7 ]

قد تحدث عمليات أخرى عندما تخضع المادة لانتقالات طاقة داخلية قبل إعادة إطلاق الطاقة الناتجة عن عملية الامتصاص. تغير الإلكترونات مستويات طاقتها إما باكتساب طاقة رنينية من امتصاص فوتون أو بفقدان طاقة عن طريق إطلاق فوتونات. في التخصصات ذات الصلة بالكيمياء ، يُفرّق عادةً بين التألق والتفسفر . يُعدّ التألق عملية سريعة، إلا أن جزءًا من الطاقة الأصلية يتبدد ، ما يجعل طاقة الفوتونات المُعاد إطلاقها أقل من طاقة فوتونات الإثارة الممتصة. يُقال إن الفوتون المُعاد إطلاقه في هذه الحالة مُنزاح نحو الأحمر، في إشارة إلى انخفاض طاقته بعد هذا الفقد (كما يُظهر مخطط جابلونسكي ). أما في حالة التفسفر، فتخضع الإلكترونات التي امتصت الفوتونات لعملية عبور بين الأنظمة ، حيث تدخل في حالة ذات تعددية دوران متغيرة (انظر رمز المصطلح )، وعادةً ما تكون حالة ثلاثية . بمجرد انتقال الإلكترون المُثار إلى حالة الثلاثية، يصبح انتقاله (استرخاؤه) عائدًا إلى حالة المفردة ذات الطاقة المنخفضة ممنوعًا كميًا، مما يعني أنه يحدث ببطء شديد مقارنةً بالانتقالات الأخرى. والنتيجة هي عملية انتقال إشعاعي بطيئة إلى حالة المفردة، قد تستغرق دقائق أو ساعات. وهذا هو أساس المواد "المضيئة في الظلام".

يُعدّ التألق الضوئي تقنية مهمة لقياس نقاء وجودة بلورات أشباه الموصلات مثل GaN و InP ، ولتحديد كمية الاضطراب الموجود في النظام. [ 8 ]

يُعدّ قياس التألق الضوئي المُحلَّل زمنيًا (TRPL) طريقةً يتم فيها إثارة العينة بنبضة ضوئية، ثم قياس اضمحلال التألق الضوئي مع مرور الوقت. وتُفيد هذه التقنية في قياس عمر حاملات الشحنة الأقلية في أشباه الموصلات من النوع III-V، مثل زرنيخيد الغاليوم ( GaAs ).

خصائص التألق الضوئي لأشباه الموصلات ذات الفجوة المباشرة

في تجربة نموذجية للتألق الضوئي، يُثار شبه موصل بمصدر ضوئي يُصدر فوتونات ذات طاقة أكبر من طاقة فجوة النطاق . يُثير الضوء الساقط استقطابًا يمكن وصفه بمعادلات بلوخ لأشباه الموصلات . [ 9 ] [ 10 ] بمجرد امتصاص الفوتونات، تتشكل إلكترونات وفجوات ذات زخم محدود.ك{\displaystyle \mathbf {k} }في نطاقي التوصيل والتكافؤ على التوالي. ثم تخضع الإثارات لاسترخاء الطاقة والزخم باتجاه الحد الأدنى لفجوة النطاق. من الآليات النموذجية تشتت كولوم والتفاعل مع الفونونات . وأخيرًا، تتحد الإلكترونات مع الفجوات مصحوبة بانبعاث الفوتونات.

تُعدّ أشباه الموصلات المثالية الخالية من العيوب أنظمة متعددة الأجسام ، حيث يجب مراعاة تفاعلات حاملات الشحنة واهتزازات الشبكة البلورية، بالإضافة إلى اقتران الضوء بالمادة. وبشكل عام، تتأثر خصائص التألق الضوئي بشدة بالمجالات الكهربائية الداخلية والبيئة العازلة (كما هو الحال في البلورات الضوئية )، مما يزيد من تعقيدها. وتُقدّم معادلات تألق أشباه الموصلات وصفًا مجهريًا دقيقًا . [ 9 ]

هياكل الآبار الكمومية المثالية

يُعدّ هيكل البئر الكمومي المثالي لأشباه الموصلات، الخالي من العيوب، نظامًا نموذجيًا مفيدًا لتوضيح العمليات الأساسية في تجارب التألق الضوئي النموذجية. ويستند هذا النقاش إلى نتائج منشورة في كلينغشيرن (2012) [ 11 ] وبالكان (1998) [ 12 ] .

يتكون النموذج الافتراضي المستخدم في هذه الدراسة من نطاقين فرعيين إلكترونيين كميين محصورين ونطاقين فرعيين للثقوب ، هما e1 و e2 و h1 و h2 على التوالي . يُظهر طيف الامتصاص الخطي لهذا النموذج رنين الإكسيتون للنطاق الفرعي الأول ( e1h1 ) والنطاق الفرعي الثاني للبئر الكمومي (e2h2 ) ، بالإضافة إلى الامتصاص من حالات الاستمرارية المقابلة ومن الحاجز.

الإثارة الضوئية

بشكل عام، تُصنّف حالات الإثارة إلى ثلاث فئات: الرنينية، وشبه الرنينية، وغير الرنينية. في حالة الإثارة الرنينية، تتوافق الطاقة المركزية لليزر مع أدنى رنين للإكسيتون في البئر الكمومي . لا تُحقن أي طاقة زائدة، أو تُحقن كمية ضئيلة جدًا منها، في نظام حاملات الشحنة. في هذه الحالة، تُساهم العمليات المتماسكة بشكل كبير في الانبعاث التلقائي. [ 5 ] [ 13 ] يُؤدي اضمحلال الاستقطاب إلى تكوين الإكسيتونات مباشرةً. يُعدّ الكشف عن التألق الضوئي تحديًا في حالة الإثارة الرنينية، نظرًا لصعوبة التمييز بين مساهمات الإثارة، مثل الضوء الشارد والتشتت المنتشر الناتج عن خشونة السطح. وبالتالي، يتراكب كل من التبقع وتشتت رايلي الرنيني دائمًا على الانبعاث غير المتماسك .

في حالة الإثارة غير الرنانة، تُثار البنية بطاقة زائدة. هذا هو الوضع النموذجي المستخدم في معظم تجارب التألق الضوئي، حيث يمكن تمييز طاقة الإثارة باستخدام مطياف أو مرشح بصري . يجب التمييز بين الإثارة شبه الرنانة والإثارة الحاجزة.

في ظروف شبه الرنين، تُضبط طاقة الإثارة فوق الحالة الأرضية ولكن دون حافة امتصاص الحاجز ، على سبيل المثال، في نطاق الطاقة المستمر للحزمة الفرعية الأولى. يكون اضمحلال الاستقطاب في هذه الظروف أسرع بكثير من اضمحلاله في حالة الإثارة الرنينية، وتكون المساهمات المتماسكة في انبعاث البئر الكمومي ضئيلة. تكون درجة الحرارة الابتدائية لنظام حاملات الشحنة أعلى بكثير من درجة حرارة الشبكة البلورية نظرًا لفائض طاقة حاملات الشحنة المحقونة. في النهاية، تتكون بلازما الإلكترون-فجوة فقط في البداية، ثم يتبعها تشكل الإكسيتونات. [ 14 ] [ 15 ]

في حالة إثارة الحاجز، يعتمد التوزيع الأولي للحاملات في البئر الكمومي بشدة على تشتت الحاملات بين الحاجز والبئر.

الاسترخاء

في البداية، يُحدث ضوء الليزر استقطابًا متماسكًا في العينة، أي أن الانتقالات بين حالات الإلكترون والفجوة تتذبذب بتردد الليزر وبطور ثابت. ويتلاشى الاستقطاب عادةً في غضون أقل من 100 فيمتوثانية في حالة الإثارة غير الرنانية نتيجةً لتشتت كولوم والفونون فائق السرعة. [ 16 ]

يؤدي تلاشي استقطاب الإلكترونات والفجوات إلى تكوين مجموعات من الإلكترونات والفجوات في نطاقي التوصيل والتكافؤ، على التوالي. يتميز عمر هذه المجموعات من حاملات الشحنة بطوله النسبي، والذي يحده إعادة التركيب الإشعاعي وغير الإشعاعي، مثل إعادة تركيب أوجيه . خلال هذا العمر، قد يشكل جزء من الإلكترونات والفجوات إكسيتونات، ولا يزال هذا الموضوع محل نقاش في الأدبيات العلمية. يعتمد معدل التكوين على الظروف التجريبية، مثل درجة حرارة الشبكة البلورية وكثافة الإثارة، بالإضافة إلى خصائص المادة العامة، مثل قوة تفاعل كولوم أو طاقة ربط الإكسيتون.

تتراوح الأطر الزمنية المميزة في نطاق مئات البيكوثانية في GaAs؛ [ 14 ] ويبدو أنها أقصر بكثير في أشباه الموصلات ذات الفجوة الواسعة . [ 17 ]

مباشرةً بعد الإثارة بنبضات قصيرة (فيمتوثانية) والتلاشي شبه الفوري للاستقطاب، يتحدد توزيع حاملات الشحنة بشكل أساسي بعرض الطيف للإثارة، كنبضة الليزر مثلاً . ولذلك، يكون التوزيع غير حراري إلى حد كبير، ويشبه التوزيع الغاوسي ، متمركزًا عند زخم محدود. في المئات الأولى من الفيمتوثانية ، تتشتت حاملات الشحنة بفعل الفونونات، أو عند كثافات حاملات الشحنة المرتفعة عبر تفاعل كولوم. ثم يسترخي نظام حاملات الشحنة تدريجيًا إلى توزيع فيرمي-ديراك ، عادةً خلال البيكوثانية الأولى. وأخيرًا، يبرد نظام حاملات الشحنة بفعل انبعاث الفونونات. قد يستغرق هذا عدة نانوثوانٍ ، اعتمادًا على نظام المادة، ودرجة حرارة الشبكة البلورية، وظروف الإثارة كطاقة الفائض.

في البداية، تنخفض درجة حرارة حاملات الشحنة بسرعة عبر انبعاث الفونونات الضوئية . وتتميز هذه العملية بكفاءة عالية نظرًا للطاقة الكبيرة نسبيًا المرتبطة بالفونونات الضوئية (36 ملي إلكترون فولت أو 420 كلفن في زرنيخيد الغاليوم) وتشتتها المسطح نسبيًا، مما يسمح بنطاق واسع من عمليات التشتت مع الحفاظ على الطاقة والزخم. بمجرد أن تنخفض درجة حرارة حاملات الشحنة إلى ما دون القيمة الموافقة لطاقة الفونون الضوئي، تهيمن الفونونات الصوتية على عملية الاسترخاء. هنا، يكون التبريد أقل كفاءة بسبب تشتتها وطاقاتها المنخفضة، وينخفض ​​معدل انخفاض درجة الحرارة ببطء شديد بعد العشرات الأولى من البيكو ثانية. [ 18 ] [ 19 ] عند كثافات الإثارة المرتفعة، يزداد تثبيط تبريد حاملات الشحنة بفعل ما يُعرف بتأثير الفونون الساخن . [ 20 ] يؤدي استرخاء عدد كبير من حاملات الشحنة الساخنة إلى معدل توليد عالٍ للفونونات الضوئية يتجاوز معدل اضمحلالها إلى فونونات صوتية. يؤدي هذا إلى حالة من عدم التوازن تتمثل في "زيادة كثافة" الفونونات الضوئية، مما يتسبب في زيادة إعادة امتصاصها بواسطة حاملات الشحنة، وبالتالي كبح التبريد بشكل ملحوظ. لذا، يبرد النظام ببطء كلما زادت كثافة حاملات الشحنة.

إعادة التركيب الإشعاعي

يكون الانبعاث مباشرةً بعد الإثارة واسع النطاق طيفيًا، ولكنه يظل متمركزًا بالقرب من أقوى رنين للإكسيتون. مع استرخاء توزيع حاملات الشحنة وبرودة العينة، يقل عرض ذروة التألق الضوئي، وتنتقل طاقة الانبعاث لتتوافق مع الحالة الأرضية للإكسيتون (مثل الإلكترون) في العينات المثالية الخالية من الاضطراب. يقترب طيف التألق الضوئي من شكله شبه المستقر المحدد بتوزيع الإلكترونات والفجوات. يؤدي زيادة كثافة الإثارة إلى تغيير أطياف الانبعاث، حيث تهيمن الحالة الأرضية للإكسيتون عند الكثافات المنخفضة. تظهر ذروات إضافية من انتقالات النطاقات الفرعية الأعلى مع زيادة كثافة حاملات الشحنة أو درجة حرارة الشبكة البلورية، حيث تزداد نسبة شغل هذه الحالات. كما يزداد عرض ذروة التألق الضوئي الرئيسية بشكل ملحوظ مع ارتفاع الإثارة نتيجةً لتلاشي التماسك الناتج عن الإثارة [ 21 ] ، وتشهد ذروة الانبعاث انزياحًا طفيفًا في الطاقة بسبب إعادة التطبيع الكولومبي وملء الطور [ 10 ] .

بشكل عام، يمكن لكل من مجموعات الإكسيتونات والبلازما، أي الإلكترونات والفجوات غير المترابطة، أن تعمل كمصادر للتألق الضوئي كما هو موضح في معادلات تألق أشباه الموصلات . ينتج عن كليهما خصائص طيفية متشابهة للغاية يصعب تمييزها؛ ومع ذلك، تختلف ديناميكيات انبعاثهما اختلافًا كبيرًا. ينتج عن اضمحلال الإكسيتونات دالة اضمحلال أسية أحادية لأن احتمال إعادة تركيبها الإشعاعي لا يعتمد على كثافة حاملات الشحنة. يتناسب احتمال الانبعاث التلقائي للإلكترونات والفجوات غير المترابطة تقريبًا مع حاصل ضرب مجموعات الإلكترونات والفجوات، مما يؤدي في النهاية إلى اضمحلال غير أسي أحادي يُوصف بدالة زائدية .

آثار الاضطراب

تتضمن الأنظمة المادية الحقيقية دائمًا اضطرابًا. ومن الأمثلة على ذلك العيوب البنيوية [ 22 ] في الشبكة البلورية أو الاضطراب الناتج عن تغيرات التركيب الكيميائي. ويُعدّ التعامل مع هذه الاضطرابات تحديًا كبيرًا للنظريات المجهرية نظرًا لنقص المعرفة التفصيلية حول تشوهات البنية المثالية. ولذلك، عادةً ما تُدرس تأثيرات العوامل الخارجية على التألق الضوئي ظاهريًا. [ 23 ] في التجارب، يمكن أن يؤدي الاضطراب إلى تمركز حاملات الشحنة، وبالتالي زيادة عمر التألق الضوئي بشكل كبير، حيث لا تستطيع حاملات الشحنة المتمركزة إيجاد مراكز إعادة التركيب غير الإشعاعي بسهولة كما تفعل حاملات الشحنة الحرة.

درس باحثون من جامعة الملك عبد الله للعلوم والتقنية (كاوست) الإنتروبيا الضوئية (أي الاضطراب الديناميكي الحراري) في بنية InGaN / GaN المزدوجة غير المتجانسة وأسلاك AlGaN النانوية باستخدام التألق الضوئي المعتمد على درجة الحرارة. [ 8 ] [ 24 ] عرّف الباحثون الإنتروبيا الضوئية بأنها كمية ديناميكية حرارية تمثل عدم إمكانية تحويل طاقة النظام إلى شغل مفيد نتيجة لإعادة تركيب حاملات الشحنة وانبعاث الفوتونات . كما ربطوا التغير في توليد الإنتروبيا بالتغير في ديناميكيات حاملات الشحنة الضوئية في المناطق النشطة للأسلاك النانوية باستخدام نتائج دراسة التألق الضوئي المعتمد على الزمن. افترض الباحثون أن مقدار الاضطراب المتولد في طبقات InGaN يزداد تدريجيًا مع اقتراب درجة الحرارة من درجة حرارة الغرفة بسبب التنشيط الحراري لحالات السطح ، بينما لوحظت زيادة طفيفة في أسلاك AlGaN النانوية، مما يشير إلى انخفاض درجات عدم اليقين الناجم عن الاضطراب في أشباه الموصلات ذات فجوة النطاق الأوسع. لدراسة الإنتروبيا الناتجة عن الضوء ، قام العلماء بتطوير نموذج رياضي يأخذ في الاعتبار صافي تبادل الطاقة الناتج عن الإثارة الضوئية والتألق الضوئي.

التألق الضوئي من المعادن

على عكس التألق الضوئي من أشباه الموصلات، يُعدّ التألق الضوئي من المعادن تأثيرًا أضعف بكثير. وعلى وجه الخصوص، فإنّ مردوده الكمي أقلّ بمقدار عشرة أضعاف. [ 25 ] ومع ذلك، فإنّ التألق الضوئي للمعادن ذو أهمية أساسية (على سبيل المثال، لفهمنا لبنية الإلكترون وديناميكيات التوزيع في المعادن) فضلاً عن أهميته العملية (على سبيل المثال، لقياس درجة الحرارة، انظر القسم التالي).

مواد مضيئة ضوئياً للكشف عن درجة الحرارة

في قياس درجة الحرارة باستخدام الفوسفور ، يُستغل اعتماد عملية التألق الضوئي على درجة الحرارة لقياسها. وبشكل مشابه إلى حد ما، يمكن استخدام التألق الضوئي المضاد لستوكس من المعادن لقياس درجة الحرارة. [ 26 ]

الأساليب التجريبية

يُعدّ قياس طيف التألق الضوئي تقنية شائعة الاستخدام لتوصيف الخصائص البصرية والإلكترونية لأشباه الموصلات والجزيئات. تتميز هذه التقنية بالسرعة، وعدم التلامس، وعدم إتلاف العينة. لذا، يُمكن استخدامها لدراسة الخصائص الكهروضوئية لمواد ذات أحجام مختلفة (من الميكرونات إلى السنتيمترات) أثناء عملية التصنيع دون الحاجة إلى تحضير معقد للعينات. [ 27 ] على سبيل المثال، يُمكن لقياسات التألق الضوئي لممتصات الخلايا الشمسية التنبؤ بأقصى جهد يُمكن أن تُنتجه المادة. [ 28 ] في الكيمياء، يُشار إلى هذه الطريقة غالبًا باسم قياس طيف التألق ، ولكن الأجهزة المستخدمة هي نفسها. يُمكن دراسة عمليات الاسترخاء باستخدام قياس طيف التألق المُعتمد على الزمن لتحديد عمر اضمحلال التألق الضوئي. يمكن دمج هذه التقنيات مع المجهر لرسم خريطة شدة ( المجهر متحد البؤر ) أو عمر ( مجهر تصوير عمر الفلورة ) التألق الضوئي عبر عينة (مثل رقاقة شبه موصلة، أو عينة بيولوجية موسومة بجزيئات فلورية). يُعد التألق الضوئي المُعدَّل طريقةً محددةً لقياس استجابة التردد المعقدة لإشارة التألق الضوئي لإثارة جيبية، مما يسمح بالاستخلاص المباشر لعمر حاملات الشحنة الأقلية دون الحاجة إلى معايرات الشدة. وقد استُخدمت هذه الطريقة لدراسة تأثير عيوب السطح البيني على إعادة تركيب حاملات الشحنة الزائدة في رقائق السيليكون البلورية ذات مخططات التخميل المختلفة. [ 29 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ^ تيبيتيكيروا، مايك؛ تشانغ، جيان. شو، تشن؛ ترونج، ثين N .؛ يين، زونغيو؛ لو، يوروي؛ راماكريشنا، سيرام؛ ماكدونالد، دانيال؛ نجوين ، هيو ت. (24 نوفمبر 2020). “آليات وتطبيقات التحليل الطيفي للتألق الضوئي في الحالة المستقرة في ثنائي كالكوجينيدات المعادن الانتقالية ثنائية الأبعاد”. ايه سي اس نانو . 14 (11): 14579– 14604. بيب كود : 2020ACSNa..1414579T . دوى : 10.1021/acsnano.0c08668 . بميد 33155803 . S2CID 226269683 .  
  2. ↑ الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية ، موسوعة المصطلحات الكيميائية ، الطبعة الثانية (الكتاب الذهبي) (1997). النسخة المصححة على الإنترنت: (2006–) " الكيمياء الضوئية ".
  3. ↑ هايز، جي آر؛ ديفو، بي. (2002). "هل يعود التلألؤ من الآبار الكمومية إلى الإكسيتونات؟". فيزيكا ستاتوس سوليدي أ 190 (3): 637-640. doi:10.1002/1521-396X(200204)190:3<637::AID-PSSA637>3.0.CO;2-7
  4. ^ سويموتو، توهرو؛ أونو، شوتا؛ اساهارا، أكيفومي؛ أوكونو، تسويوشي؛ سوزوكي، تاكيشي؛ أوكازاكي، كوزو؛ تاني، شونتارو؛ كوباياشي ، يوهي (27/01/2025). "دراسة شاملة لخصائص التألق للمعادن الأولية" . المراجعة البدنية ب . 111 (3) 035150. بيب كود : 2025PhRvB.111c5150S . دوى : 10.1103/PhysRevB.111.035150 . اتش دي ال : 10258/0002000423 .
  5. 1 2 3 كيرا، م.؛ جانكه، ف.؛ كوخ، س. و. (1999). "النظرية الكمية للانبعاث الثانوي في الآبار الكمية لأشباه الموصلات المثارة ضوئيًا". رسائل المراجعة الفيزيائية 82 (17): 3544-3547. doi:10.1103/PhysRevLett.82.3544
  6. ↑ كيمبل، إتش جيه؛ داغينايس، إم؛ ماندل، إل. (1977). "تضاد تجميع الفوتونات في التألق الرنيني". رسائل المراجعة الفيزيائية 39 (11): 691-695. doi:10.1103/PhysRevLett.39.691
  7. ↑ كارمايكل، إتش جيه؛ وولس، دي إف (1976). "اقتراح لقياس تأثير ستارك الرنيني بتقنيات ارتباط الفوتونات". مجلة الفيزياء ب: الفيزياء الذرية والجزيئية 9 (4): L43. doi:10.1088/0022-3700/9/4/001
  8. 1 2 الفرج، ن.؛ ميترا، س. وو، ف. أجيا، أأ؛ جانجوا، ب. براباسوارا، أ؛ الجفري، را؛ الشمس، ه.؛ نانوغرام، المعارف التقليدية. أوي، بكالوريوس. روكان، IS؛ لي، إكس. (2017). “الانتروبيا الضوئية للأسلاك النانوية ذات البنية المزدوجة المتغايرة InGaN / GaN”. رسائل الفيزياء التطبيقية 110 (16): 161110.
  9. 1 2 كيرا، م.؛ كوخ، س. و. (2011). البصريات الكمية لأشباه الموصلات. مطبعة جامعة كامبريدج. ISBN 978-0521875097.
  10. 1 2 هاوغ، هـ.؛ كوخ، س. و. (2009). النظرية الكمية للخواص البصرية والإلكترونية لأشباه الموصلات (الطبعة الخامسة). وورلد ساينتيفيك. ص 216. ISBN 9812838848.
  11. ^ كلينجشيرن ، كلاوس ف. (2012). بصريات أشباه الموصلات. سبرينغر. رقم ISBN 978-3-642-28361-1OCLC 905285603 . 
  12. ↑ بالكان، ناسي (1998). الإلكترونات الساخنة في أشباه الموصلات: الفيزياء والأجهزة. مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 0198500580.
  13. ↑ كيرا، م.؛ جانكه، ف.؛ هوير، و.؛ كوخ، س. و. (1999). "النظرية الكمية للانبعاث التلقائي والتأثيرات المتماسكة في البنى المجهرية لأشباه الموصلات". التقدم في الإلكترونيات الكمية 23 (6): 189-279. doi:10.1016/S0079-6727(99)00008-7.
  14. 1 2 كايندل، ر.أ.؛ كارناهان، م.أ.؛ هاجيل، د.؛ لوفينيتش، ر.؛ شيملة، د.س. (2003). "مجسات تيراهيرتز فائقة السرعة للأطوار الموصلة والعازلة العابرة في غاز الإلكترون-الفجوة". نيتشر 423 (6941): 734-738. doi:10.1038/nature01676.
  15. ↑ تشاتيرجي، س.؛ إيل، س.؛ موسور، س.؛ خيتروفا، ج .؛ جيبس، هـ.؛ هوير، و.؛ كيرا، م.؛ كوخ، س.و.؛ برينيس، ج.؛ ستولز، هـ. (2004). "التألق الضوئي الإكسيتوني في الآبار الكمومية لأشباه الموصلات: البلازما مقابل الإكسيتونات". رسائل المراجعة الفيزيائية 92 (6). doi:10.1103/PhysRevLett.92.067402.
  16. ↑ آرلت، إس.؛ سيغنر، يو.؛ كوندي، ج.؛ مورييه-جينود، إف.؛ كيلر، يو. (1999). "التلاشي فائق السرعة لانتقالات الطيف المستمر في أشباه الموصلات الضخمة". مجلة Physical Review B 59 (23): 14860–14863. doi:10.1103/PhysRevB.59.14860.
  17. ^ أوملاوف، م. هوفمان، J.؛ كالت، ه.؛ لانغبين، دبليو؛ هفام، J.؛ شول، م. سولنر، J .؛ هوكين، م. جوبست، ب. هومل، د. (1998). “المراقبة المباشرة لتسخين الإكسيتون الحر في هياكل الآبار الكمومية”. المراجعة البدنية ب 57 (3): 1390-1393. دوى:10.1103/PhysRevB.57.1390 ​​.
  18. ↑ كاش، كاثلين؛ شاه، جاغديب (1984). "تحديد استرخاء طاقة حاملات الشحنة في In0.53Ga0.47As من دراسات التألق بالبيكوثانية". رسائل الفيزياء التطبيقية 45 (4): 401. doi:10.1063/1.95235.
  19. ↑ بولاند، هـ.؛ روهل، و.؛ كول، ج.؛ بلوغ، ك.؛ فوجيوارا، ك.؛ ناكاياما، ت. (1987). "التبريد غير المتوازن للإلكترونات والفجوات الحرارية في الآبار الكمومية GaAs/AlₓGa₁₋ₓAs". مجلة Physical Review B 35 (15): 8273–8276. doi:10.1103/PhysRevB.35.8273.
  20. ↑ شاه، جاغديب؛ ليتي، آر سي سي؛ سكوت، جيه إف (1970). "الفونونات الساخنة LO المثارة ضوئيًا في GaAs". اتصالات الحالة الصلبة 8 (14): 1089-1093. doi:10.1016/0038-1098(70)90002-5.
  21. ↑ وانغ، هايلين؛ فيريو، كايل؛ ستيل، دنكان؛ هو، واي؛ بيندر، آر؛ كوخ، إس دبليو (1993). "الاستجابة البصرية غير الخطية العابرة الناتجة عن فقدان التماسك الناجم عن الإثارة في زرنيخيد الغاليوم". رسائل المراجعة الفيزيائية 71 (8): 1261-1264. doi:10.1103/PhysRevLett.71.1261.
  22. ↑ لاهنمان، ج.؛ يان، يو.؛ براندت، أو.؛ ​​فليسيكوفسكي، ت.؛ دوغان، ب.؛ غراهن، إتش تي (2014). "التألق المرتبط بأخطاء التراص في نتريد الغاليوم". مجلة الفيزياء د: الفيزياء التطبيقية . 47 (42) 423001. arXiv : 1405.1261 . Bibcode : 2014JPhD...47P3001L . doi : 10.1088/0022-3727/47/42/423001 . S2CID 118671207 . 
  23. ↑ بارانوفسكي، س.؛ إيخمان، ر.؛ توماس، ب. (1998). "تألق الإكسيتون المعتمد على درجة الحرارة في الآبار الكمومية بواسطة المحاكاة الحاسوبية". مجلة Physical Review B 58 (19): 13081–13087. doi:10.1103/PhysRevB.58.13081.
  24. ↑ الفرج، ن.؛ ممتاز محمد، م.؛ لي، ك. جانجوا، ب. الجفري، را؛ الشمس، ه.؛ نانوغرام، المعارف التقليدية. أوي، بكالوريوس. روكان، IS؛ لي، إكس. (2017). “الاضطراب الديناميكي الحراري في أسلاك AlGaN”. تقدم AIP 7 (12): 125113.
  25. ↑ موراديان، أ. (3 فبراير 1969). "التألق الضوئي للمعادن" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 22 (5): 185-187 . Bibcode : 1969PhRvL..22..185M . doi : 10.1103/PhysRevLett.22.185 .
  26. ^ كاراتينو، أكويلز. كالدارولا، مارتن؛ أوريت ، ميشيل (2018/02/14). “جسيمات الذهب النانوية كمقاييس حرارة نانوية مطلقة” . رسائل النانو . 18 (2): 874– 880. بيب كود : 2018NanoL..18..874C . دوى : 10.1021/acs.nanolett.7b04145 . ردمك 1530-6984 . بمك 5817619 . بميد 29272135 .   
  27. ^ تيبيتيكيروا، مايك؛ تشانغ، جيان. شو، تشن؛ ترونج، ثين N .؛ يين، زونغيو؛ لو، يوروي؛ راماكريشنا، سيرام؛ ماكدونالد، دانيال. نجوين، هيو ت. (2020). "آليات وتطبيقات التحليل الطيفي للتألق الضوئي في الحالة المستقرة في ثنائي كالكوجينيدات المعادن الانتقالية ثنائية الأبعاد" . ايه سي اس نانو . 14 (11): 14579– 14604. بيب كود : 2020ACSNa..1414579T . دوى : 10.1021/acsnano.0c08668 . بميد 33155803 . S2CID 226269683 .  
  28. ↑ سيبنتريت، سوزان؛ فايس، توماس بول؛ سود، موهيت؛ وولتر، ماكس هيلير؛ لوموسكيو، ألبرتو؛ راميريز، عمر (2021). "كيف يمكن للتألق الضوئي أن يتنبأ بكفاءة الخلايا الشمسية" . مجلة الفيزياء: المواد . 4 (4): 042010. Bibcode : 2021JPhM....4d2010S . doi : 10.1088/2515-7639/ac266e . S2CID 239106918 . 
  29. ↑ بروغمان، ر.؛ رينولدز، س. (2006). "دراسات التألق الضوئي المعدل لتحديد عمر الفوتونات في رقائق السيليكون البلوري المُخَمَّل بالسيليكون غير المتبلور". فيزياء البلازما . 32 ( 9-20 ): 1888-1891 . Bibcode : 2006JNCS..352.1888B . doi : 10.1016/j.jnoncrysol.2005.11.092 .

للمزيد من القراءة

  • كلينجشيرن، CF (2006). بصريات أشباه الموصلات . سبرينغر. رقم ISBN 978-3-540-38345-1.
  • كالت، هـ.؛ هيتريش، م. (2004). بصريات أشباه الموصلات وبنيتها النانوية . سبرينغر. ISBN 978-3-540-38345-1.
  • دونالد أ. ماكواري؛ جون د. سيمون (1997)، الكيمياء الفيزيائية، منهج جزيئي ، منشورات جامعة العلوم
  • كيرا، م.؛ كوخ، س. و. (2011). البصريات الكمية لأشباه الموصلات . مطبعة جامعة كامبريدج. ISBN 978-0-521-87509-7.
  • بيغامباريان، ن.؛ كوخ، س. و.؛ ميسيروفيتش، أندريه (1993). مقدمة في بصريات أشباه الموصلات . برنتيس هول. ISBN 978-0-13-638990-3.