ثابت الكاتالونية

ثابت كاتالان هو المساحة تحت منحنى arctan( x )/ x

في الرياضيات ، ثابت كاتالان G هو المجموع المتناوب لمقلوبات الأعداد المربعة الفردية : جي=ن=0(-1)ن(2ن+1)2=112-132+152-172+192-.{\displaystyle G=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{(2n+1)^{2}}}={\frac {1}{1^{2}}}-{\frac {1}{3^{2}}}+{\frac {1}{5^{2}}}-{\frac {1}{7^{2}}}+{\frac {1}{9^{2}}}-\cdots .} قيمتها العددية [ 1 ] تقريبًا (التسلسل A006752 في OEIS )

G =0.915 965 594 177 219 015 054 603 514 932 384 110 774 ... ,

وهي تساوي أيضًا β (2) ، حيث β هي دالة بيتا ديريشليه .

سُمي ثابت كاتالان على اسم يوجين شارل كاتالان ، الذي وجد متسلسلات متقاربة بسرعة لحسابه ونشر مذكرة عنه في عام 1865. [ 2 ] [ 3 ]

الاستخدامات

في الطوبولوجيا منخفضة الأبعاد ، يُمثل ثابت كاتالان ربع حجم ثماني السطوح الزائدي المثالي ، وبالتالي ربع الحجم الزائدي لمكمل وصلة وايتهيد . [ 4 ] كما يُمثل ثمن حجم مكمل حلقات بوروميان . [ 5 ]

في علم التوافيق والميكانيكا الإحصائية ، يظهر هذا المفهوم فيما يتعلق بعدّ تبليطات الدومينو ، [ 6 ] والأشجار الممتدة ، [ 7 ] ودورات هاميلتون للرسوم البيانية الشبكية . [ 8 ]

في نظرية الأعداد ، يظهر ثابت كاتالان في صيغة مفترضة للعدد التقاربي للأعداد الأولية على الصورة التالية:ن2+1{\displaystyle n^{2}+1}وفقًا لتخمين هاردي وليتلوود F. ومع ذلك، لا تزال مسألة وجود عدد لا نهائي من الأعداد الأولية من هذا الشكل مشكلة لم تُحل (إحدى مشاكل لاندو ). [ 9 ]

يظهر ثابت كاتالان أيضًا في حساب توزيع كتلة المجرات الحلزونية . [ 10 ] [ 11 ]

ملكيات

مشكلة لم تُحل في الرياضيات
هل ثابت كاتالان غير منطقي؟ وإذا كان كذلك، فهل هو متعالٍ؟

لا يُعرف ما إذا كان G عددًا غير نسبي ، فضلًا عن كونه عددًا متساميًا . [ 12 ] وقد وُصف G بأنه "ربما الثابت الأساسي الذي لا يزال عدم نسبيته وتساميه (على الرغم من وجود شكوك قوية بشأنهما) غير مثبتين". [ 13 ]

مع ذلك، توجد نتائج جزئية. من المعروف أن عددًا لا نهائيًا من الأعداد β (2n ) غير نسبي، حيث β ( s ) هي دالة بيتا لـ Dirichlet . [ 14 ] على وجه الخصوص، يجب أن يكون واحد على الأقل من β (2)، β (4)، β (6)، β (8)، β (10)، و β (12) غير نسبي، حيث β (2) هو ثابت كاتالان. [ 15 ] ترتبط هذه النتائج التي توصل إليها واديم زوديلين وتانغي ريفوال بنتائج مماثلة مُعطاة لثوابت زيتا الفردية ζ (2n + 1).

من المعروف أن ثابت كاتالان هو دورة جبرية ، وهو ما يتبع من بعض التكاملات المزدوجة الواردة أدناه.

تمثيلات السلسلة

يظهر ثابت كاتالان في تقييم العديد من المتسلسلات النسبية بما في ذلك: [ 16 ]π216+جي2=ن=01(4ن+1)2.{\displaystyle {\frac {\pi ^{2}}{16}}+{\frac {G}{2}}=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{(4n+1)^{2}}}.}π216-جي2=ن=01(4ن+3)2.{\displaystyle {\frac {\pi ^{2}}{16}}-{\frac {G}{2}}=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{(4n+3)^{2}}}.} تتضمن الصيغتان التاليتان متسلسلات متقاربة بسرعة، وبالتالي فهما مناسبتان للحساب العددي: جي=3ن=0124ن(-12(8ن+2)2+122(8ن+3)2-123(8ن+5)2+123(8ن+6)2-124(8ن+7)2+12(8ن+1)2)-2ن=01212ن(124(8ن+2)2+126(8ن+3)2-129(8ن+5)2-1210(8ن+6)2-1212(8ن+7)2+123(8ن+1)2){\displaystyle {\begin{aligned}G&=3\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{2^{4n}}}\left(-{\frac {1}{2(8n+2)^{2}}}+{\frac {1}{2^{2}(8n+3)^{2}}}-{\frac {1}{2^{3}(8n+5)^{2}}}+{\frac {1}{2^{3}(8n+6)^{2}}}-{\frac {1}{2^{4}(8n+7)^{2}}}+{\frac {1}{2(8n+1)^{2}}}\right)\\&\qquad -2\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{2^{12n}}}\left({\frac {1}{2^{4}(8n+2)^{2}}}+{\frac {1}{2^{6}(8n+3)^{2}}}-{\frac {1}{2^{9}(8n+5)^{2}}}-{\frac {1}{2^{10}(8n+6)^{2}}}-{\frac {1}{2^{12}(8n+7)^{2}}}+{\frac {1}{2^{3}(8n+1)^{2}}}\right)\end{aligned}}} و جي=π8سجل(2+3)+38ن=01(2ن+1)2(2نن).{\displaystyle G={\frac {\pi }{8}}\log \left(2+{\sqrt {3}}\right)+{\frac {3}{8}}\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{(2n+1)^{2}{\binom {2n}{n}}}}.}

قدم برودهيرست الأسس النظرية لهذه المتسلسلات، بالنسبة للصيغة الأولى، [ 17 ] ورامانوجان، بالنسبة للصيغة الثانية. [ 18 ] وقد وضع إي. كاراتسوبا خوارزميات التقييم السريع لثابت كاتالان. [ 19 ] [ 20 ] وباستخدام هذه المتسلسلات، أصبح حساب ثابت كاتالان الآن سريعًا تقريبًا مثل حساب ثابت أبيري .ζ(3){\displaystyle \zeta (3)}[ 21 ]

وتشمل السلاسل الأخرى سريعة التقارب، التي تعود إلى Guillera و Pilehrood والتي يستخدمها برنامج y-cruncher ، ما يلي: [ 21 ]

جي=12ك=0(-8)ك(3ك+2)(2ك+1)3(2كك)3{\displaystyle G={\frac {1}{2}}\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(-8)^{k}(3k+2)}{(2k+1)^{3}{\binom {2k}{k}}^{3}}}}
جي=164ك=1256ك(580ك2-184ك+15)ك3(2ك-1)(6ك3ك)(6ك4ك)(4ك2ك){\displaystyle G={\frac {1}{64}}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {256^{k}(580k^{2}-184k+15)}{k^{3}(2k-1){\binom {6k}{3k}}{\binom {6k}{4k}}{\binom {4k}{2k}}}}}
جي=-11024ك=1(-4096)ك(45136ك4-57184ك3+21240ك2-3160ك+165)ك3(2ك-1)3((2ك)!6(3ك)!3ك!3(6ك)!3){\displaystyle G=-{\frac {1}{1024}}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {(-4096)^{k}(45136k^{4}-57184k^{3}+21240k^{2}-3160k+165)}{k^{3}(2k-1)^{3}}}\left({\frac {(2k)!^{6}(3k)!^{3}}{k!^{3}(6k)!^{3}}}\right)}

جميع هذه السلاسل لها تعقيد زمنييا(نسجل(ن)3){\displaystyle O(n\log(n)^{3})}[ 21 ]

الهويات التكاملية

كما كتب شون ستيوارت: "هناك مصدر غني لا ينضب على ما يبدو للتكاملات المحددة التي يمكن مساواتها أو التعبير عنها بدلالة ثابت كاتالان." [ 22 ] تتضمن بعض هذه التعبيرات ما يلي: جي=-1πأنا0π/2lnlnلون برونزيxlnلون برونزيxدx،جي=[0،1]211+x2y2دxدy،جي=0101-x11-x2-y2دyدx،جي=1lnت1+ت2دت،جي=-01lnت1+ت2دت،جي=120π/2تالخطيئةتدت،جي=0π/4lnسرير أطفالتدت،جي=120π/2ln(ثانيةت+لون برونزيت)دت،جي=01أركوست1+ت2دت،جي=01دالة الجيب العكسيت1-ت2دت،جي=120دالة الظل العكسيتت1+ت2دت،جي=1201arctanhت1-ت2دت،جي=0أركوتهـتدت،جي=140π2/4cscتدت،جي=116(π2+41arccsc2تدت)،جي=120تضرب بالعصاتدت،جي=π21(ت4-6ت2+1)lnlnت(1+ت2)3دت،جي=120دالة الجيب العكسية(الخطيئةت)تدت،جي=1+ليمα1-{0α(1+6ت2+ت4)دالة الظل العكسيتت(1-ت2)2دت+2أرتانα-πα1-α2}،جي=1-18R2xالخطيئة(2xy/π)(x2+π2)ضرب بالعصاxسينهyدxدy،جي=00x4(xy-1)(x+1)2y4(y+1)2سجل(xy)دxدy،{\displaystyle {\begin{aligned}G&=-{\frac {1}{\pi i}}\int _{0}^{\pi /2}\ln \ln \tan x\ln \tan x\,dx,\\G&=\iint _{[0,1]^{2}}{\frac {1}{1+x^{2}y^{2}}}\,dx\,dy,\\G&=\int _{0}^{1}\int _{0}^{1-x}{\frac {1}{1-x^{2}-y^{2}}}\,dy\,dx,\\G&=\int _{1}^{\infty }{\frac {\ln t}{1+t^{2}}}\,dt,\\G&=-\int _{0}^{1}{\frac {\ln t}{1+t^{2}}}\,dt,\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{\pi /2}{\frac {t}{\sin t}}\,dt,\\G&=\int _{0}^{\pi /4}\ln \cot t\,dt,\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{\pi /2}\ln(\sec t+\tan t)\,dt,\\G&=\int _{0}^{1}{\frac {\arccos t}{\sqrt {1+t^{2}}}}\,dt,\\G&=\int _{0}^{1}{\frac {\operatorname {arcsinh} t}{\sqrt {1-t^{2}}}}\,dt,\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{\infty }{\frac {\operatorname {arctan} t}{t{\sqrt {1+t^{2}}}}}\,dt,\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{1}{\frac {\operatorname {arctanh} t}{\sqrt {1-t^{2}}}}\,dt,\\G&=\int _{0}^{\infty }\operatorname {arccot} e^{t}\,dt,\\G&={\frac {1}{4}}\int _{0}^{\pi ^{2}/4}\csc {\sqrt {t}}\,dt,\\G&={\frac {1}{16}}\left(\pi ^{2}+4\int _{1}^{\infty }\operatorname {arccsc} ^{2}t\,dt\right),\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{\infty }{\frac {t}{\cosh t}}\,dt,\\G&={\frac {\pi }{2}}\int _{1}^{\infty }{\frac {(t^{4}-6t^{2}+1)\ln \ln t}{(1+t^{2})^{3}}}\,dt,\\G&={\frac {1}{2}}\int _{0}^{\infty }{\frac {\arcsin(\sin t)}{t}}\,dt,\\G&=1+\lim _{\alpha \to 1^{-}}\left\{\int _{0}^{\alpha }{\frac {(1+6t^{2}+t^{4})\arctan t}{t(1-t^{2})^{2}}}\,dt+2\operatorname {artanh} \alpha -{\frac {\pi \alpha }{1-\alpha ^{2}}}\right\},\\G&=1-{\frac {1}{8}}\iint _{\mathbb {R} ^{2}}{\frac {x\sin(2xy/\pi )}{(x^{2}+\pi ^{2})\cosh x\sinh y}}\,dx\,dy,\\G&=\int _{0}^{\infty }\int _{0}^{\infty }{\frac {{\sqrt[{4}]{x}}\left({\sqrt {x}}{\sqrt {y}}-1\right)}{(x+1)^{2}{\sqrt[{4}]{y}}(y+1)^{2}\log(xy)}}\,dx\,dy,\end{aligned}}} حيث ترتبط الصيغ الثلاث الأخيرة بتكاملات مالمستين . [ 23 ]

إذا كان K( k ) هو التكامل الإهليلجي الكامل من النوع الأول ، كدالة لمعامل الإهليلج k ، فإنجي=1201ك(ك)دك.{\displaystyle G={\frac {1}{2}}\int _{0}^{1}\mathrm {K} (k)\,dk.}

إذا كان E( k ) هو التكامل الإهليلجي الكامل من النوع الثاني ، كدالة لمعامل الإهليلج k ، فإنجي=-12+01هـ(ك)دك.{\displaystyle G=-{\frac {1}{2}}+\int _{0}^{1}\mathrm {E} (k)\,dk.}

باستخدام دالة غاما Γ( x + 1) = x يكون ثابت كاتالان هوجي=π401Γ(1+x2)Γ(1-x2)دx=π201/2Γ(1+y)Γ(1-y)دy.{\displaystyle {\begin{aligned}G&={\frac {\pi }{4}}\int _{0}^{1}\Gamma \left(1+{\frac {x}{2}}\right)\Gamma \left(1-{\frac {x}{2}}\right)\,dx\\&={\frac {\pi }{2}}\int _{0}^{1/2}\Gamma (1+y)\Gamma (1-y)\,dy.\end{aligned}}}

التكامل جي=تي2(1)=01دالة الظل العكسيتتدت{\displaystyle G=\operatorname {Ti} _{2}(1)=\int _{0}^{1}{\frac {\arctan t}{t}}\,dt} هي دالة خاصة معروفة تسمى التكامل الظلي العكسي ، وقد تمت دراستها على نطاق واسع من قبل سرينيفاسا رامانوجان .

العلاقة بالوظائف الخاصة

يظهر G في قيم دالة بوليغاما الثانية ، والتي تسمى أيضًا دالة تريغاما ، عند الوسائط الكسرية: [ 16 ]ψ1(14)=π2+8جي،ψ1(34)=π2-8جي.{\displaystyle {\begin{aligned}\psi _{1}\left({\tfrac {1}{4}}\right)&=\pi ^{2}+8G,\\\psi _{1}\left({\tfrac {3}{4}}\right)&=\pi ^{2}-8G.\end{aligned}}}

يقدم سيمون بلوف مجموعة لا نهائية من المتطابقات بين دالة تريجاما، π 2 وثابت كاتالان؛ ويمكن التعبير عن هذه المتطابقات كمسارات على الرسم البياني (انظر §  الروابط الخارجية أدناه).

يظهر ثابت كاتالان بشكل متكرر فيما يتعلق بدالة كلاوسن ، والتكامل الظلي العكسي ، والتكامل الجيبي العكسي ، ودالة بارنز G ، بالإضافة إلى التكاملات والمتسلسلات القابلة للجمع بدلالة الدوال المذكورة أعلاه.

كمثال محدد، من خلال التعبير أولاً عن التكامل الظلي العكسي في شكله المغلق - بدلالة دوال كلاوسن - ثم التعبير عن دوال كلاوسن هذه بدلالة دالة بارنز G ، نحصل على التعبير التالي (انظر دالة كلاوسن لمزيد من المعلومات):  جي=4πسجلجي(38)جي(78)جي(18)جي(58)+4πسجلΓ(38)Γ(18)+π2سجل1+22(2-2).{\displaystyle G=4\pi \log {\frac {G\left({\frac {3}{8}}\right)G\left({\frac {7}{8}}\right)}{G\left({\frac {1}{8}}\right)G\left({\frac {5}{8}}\right)}}+4\pi \log {\frac {\Gamma \left({\frac {3}{8}}\right)}{\Gamma \left({\frac {1}{8}}\right)}}+{\frac {\pi }{2}}\log {\frac {1+{\sqrt {2}}}{2\left(2-{\sqrt {2}}\right)}}.}

إذا عرّفنا دالة ليرش المتسامية Φ( z , s , α )   على النحو التالي: Φ(z،s،α)=ن=0zن(ن+α)s،{\displaystyle \Phi (z,s,\alpha )=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {z^{n}}{(n+\alpha )^{s}}},} ثم جي=14Φ(-1،2،12).{\displaystyle G={\frac {1}{4}}\Phi \left(-1,2,{\tfrac {1}{2}}\right).} وينبع هذا مباشرة من حقيقة أنβ(s)=2-sΦ(-1،s،12){\displaystyle \beta (s)=2^{-s}\Phi \left(-1,s,{\tfrac {1}{2}}\right)}وβ(2)=جي{\displaystyle \beta (2)=G}، أينβ(s){\displaystyle \beta (s)}دالة بيتا ديريشليه

الكسر المستمر

يمكن التعبير عن G بالشكل التالي: [ 24 ]جي=11+148+3416+5424+7432+9440+.{\displaystyle G={\cfrac {1}{1+{\cfrac {1^{4}}{8+{\cfrac {3^{4}}{16+{\cfrac {5^{4}}{24+{\cfrac {7^{4}}{32+{\cfrac {9^{4}}{40+\ddots }}}}}}}}}}}}.}يُعطى الكسر المستمر البسيط بواسطة [ 25 ]جي=11+110+11+18+11+188+.{\displaystyle G={\cfrac {1}{1+{\cfrac {1}{10+{\cfrac {1}{1+{\cfrac {1}{8+{\cfrac {1}{1+{\cfrac {1}{88+\ddots }}}}}}}}}}}}.} سيكون لهذا الكسر المستمر عدد لا نهائي من الحدود إذا وفقط إذاجي{\displaystyle G}إنه أمر غير منطقي، وهو أمر لم يتم حله بعد.

يُعطي تمثيل الكسر المستمر التالي (بشكل تقاربي) 2.08 منزلة عشرية صحيحة جديدة لكل دورة: [ 26 ]جي=132Z0،Zك=أ(ك)+ب(ك)Zك+1{\displaystyle G={\frac {\frac {13}{2}}{Z_{0}}},\quad Z_{k}=a(k)+{\frac {b(k)}{Z_{k+1}}}} مع أ(ك)=3520ك6+5632ك5+2064ك4-384ك3-156ك2+16ك+7،ب(ك)=(2ك+1)4(2ك+2)4(20ك2-8ك+1)(20ك2+72ك+65).{\displaystyle {\begin{aligned}a(k)&=3520k^{6}+5632k^{5}+2064k^{4}-384k^{3}-156k^{2}+16k+7,\\b(k)&=(2k+1)^{4}(2k+2)^{4}(20k^{2}-8k+1)(20k^{2}+72k+65).\end{aligned}}}

الأرقام المعروفة

ازداد عدد الأرقام المعروفة لثابت كاتالان G بشكل كبير خلال العقود الماضية. ويعود ذلك إلى كل من زيادة أداء الحواسيب والتحسينات الخوارزمية. [ 27 ]

عدد الأرقام العشرية المعروفة لثابت كاتالان G
تاريخالأرقام العشريةالحساب الذي تم إجراؤه بواسطة
183216توماس كلاوسن
185819كارل يوهان دانييلسون هيل
186414يوجين شارل كاتالان
187720جيمس دبليو إل غليشر
191332جيمس دبليو إل غليشر
199020000جريج جيه. في
199650 ألفجريج جيه. في
14 أغسطس 1996100000جريج جيه. في وسيمون بلوف
29 سبتمبر 1996300 ألفتوماس بابانيكولاو
19961,500,000توماس بابانيكولاو
19973379957باتريك ديميشيل
4 يناير 199812,500,000كزافييه جوردون
2001100000500كزافييه غوردون وباسكال سيباه
2002201,000,000كزافييه غوردون وباسكال سيباه
أكتوبر 20065,000,000,000شيجيرو كوندو وستيف باجليارولو [ 28 ]
أغسطس 200810,000,000,000شيجيرو كوندو وستيف باجليارولو [ 27 ]
31 يناير 200915,510,000,000ألكسندر ج. يي وريموند تشان [ 29 ]
16 أبريل 200931,026,000,000ألكسندر ج. يي وريموند تشان [ 29 ]
7 يونيو 2015200 000 001 100روبرت ج. سيتي [ 30 ]
12 أبريل 2016250,000,000,000رون واتكينز [ 30 ]
16 فبراير 2019300000000000تيزيان هانسيلمان [ 30 ]
29 مارس 2019500000000000مايك أ وإيان كاتريس [ 30 ]
16 يوليو 2019600000000 100سونغمين كيم [ 31 ] [ 32 ]
6 سبتمبر 20201,000,000,001,337أندرو صن [ 33 ]
9 مارس 20221,200,000,000 100سونغمين كيم [ 33 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. بابانيكولاو، توماس (مارس 1997). ثابت كاتالان إلى 1,500,000 مكان - عبر Gutenberg.org.
  2. ^ غولدشتاين، كاثرين (2015). "الإنجازات الرياضية ليوجين كاتالان" . نشرة الشركة الملكية للعلوم في لييج . 84 : 74 – 92. ر 3498215 . 
  3. ^ الكاتالونية، إي. (1865). "ذاكرة حول تحويل السلسلة وعبر عدة تعريفات متكاملة". Ers, Publiés Par l'Académie Royale des Sciences, des Lettres et des Beaux-Arts de Belgique. جمع في 4 . مذكرات الأكاديمية الملكية للعلوم والآداب والفنون الجميلة في بلجيكا (بالفرنسية). 33 . بروكسل. اتش دي ال : 2268/193841 .
  4. أغول، إيان (2010). "المشعبات ثلاثية الأبعاد ذات الحدين الزائدية القابلة للتوجيه ذات الحجم الأدنى". وقائع الجمعية الرياضية الأمريكية . 138 (10): 3723-3732 . arXiv : 0804.0043 . doi : 10.1090 / S0002-9939-10-10364-5 . MR 2661571. S2CID 2016662 .  .
  5. ويليام ثورستون (مارس 2002). "7. حساب الحجم" (ملف PDF) . هندسة وطوبولوجيا الفضاءات ثلاثية الأبعاد . ص 165. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 25 يناير 2011. 
  6. تيمبرلي، إتش إن في ؛ فيشر، مايكل إي. (أغسطس 1961). "مشكلة الدايمر في الميكانيكا الإحصائية - نتيجة دقيقة". المجلة الفلسفية . 6 (68): 1061-1063 . Bibcode : 1961PMag....6.1061T . doi : 10.1080/14786436108243366 .
  7. وو، ف.ي. (1977). "عدد الأشجار الممتدة على شبكة". مجلة الفيزياء . 10 (6): L113– L115. Bibcode : 1977JPhA...10L.113W . doi : 10.1088/0305-4470/10/6/004 . MR 0489559 . 
  8. كاستيلين، ب. و. (1963). "مسألة مشي قابلة للحل لتجنب المسار". فيزيكا . 29 (12): 1329-1337 . Bibcode : 1963Phy....29.1329K . doi : 10.1016/S0031-8914(63)80241-4 . MR 0159642 . 
  9. شانكس، دانيال (1959). "طريقة الغربلة لتحليل الأعداد من الشكلن2+1{\displaystyle n^{2}+1}الجداول الرياضية وغيرها من الوسائل المساعدة في الحساب . 13 : 78-86 . doi : 10.2307 /2001956 . JSTOR 2001956. MR 0105784 .  
  10. وايز، أ.ب .؛ مايال، ن.و. (يناير 1942). "توزيع الكتلة في السديم الحلزوني ميسييه 31 وميسييه 33". المجلة الفيزيائية الفلكية . 95 : 24-47 . Bibcode : 1942ApJ....95...24W . doi : 10.1086/144370 .
  11. فان دير كرويت، بي سي (مارس 1988). "التوزيع ثلاثي الأبعاد للضوء والكتلة في أقراص المجرات الحلزونية". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 192 : 117-127 . رمز Bibcode : 1988A & A...192..117V .
  12. نيستيرينكو، يو. ف. (يناير 2016). "حول ثابت كاتالان". وقائع معهد ستيكلوف للرياضيات . 292 (1): 153-170 . doi : 10.1134/s0081543816010107 . S2CID 124903059 . .
  13. بيلي، ديفيد هـ.؛ بورواين، جوناثان م.؛ ماتينجلي، أندرو؛ وايتويك، جلين (2013). "حساب الأرقام التي لم يكن من الممكن الوصول إليها سابقًا منπ2{\displaystyle \pi ^{2}}وثابت كاتالان. إشعارات الجمعية الرياضية الأمريكية . 60 (7): 844-854 . doi : 10.1090/noti1015 . MR 3086394 . 
  14. ^ ريفال، ت. زوديلين، دبليو (2003-08-01). "الخصائص الديوفانتينية للأرقام المتعلقة بالثابت الكاتالوني" . الرياضيات أنالن . 326 (4): 705-721 . دوى : 10.1007 / s00208-003-0420-2 . اتش دي ال : 1959.13/803688 . ردمك 1432-1807 . 
  15. ^ زوديلين، وديم (2018-04-26). “حساب الثابت الكاتالوني وأقاربه”. Abhandlungen aus dem Mathatischen Seminar der Universität هامبورغ . 89 : 45 – 53. أرخايف : 1804.09922 . دوى : 10.1007/s12188-019-00203-ث .
  16. 1 2 وايسشتاين، إريك دبليو. "ثابت كاتالان" . mathworld.wolfram.com . تم الاسترجاع في 2024-10-02 .
  17. برودهيرست، دي جيه (1998). "سلالم متعددة اللوغاريتمات، ومتسلسلات فوق هندسية، والأرقام العشرة ملايين من ζ (3) و ζ (5) ". arXiv : math.CA/9803067 .
  18. بيرندت، بي سي (1985). دفتر رامانوجان، الجزء الأول . دار نشر سبرينغر. ص 289. ISBN  978-1-4612-1088-7.
  19. كاراتسوبا، إي . أ. (1991). "التقييم السريع للدوال المتسامية". مشاكل نقل المعلومات . 27 (4): 339-360 . MR 1156939. Zbl 0754.65021 .  
  20. كاراتسوبا، إي. أ. (2001). "الحساب السريع لبعض التكاملات الخاصة في الفيزياء الرياضية". في: كريمر، و.؛ فون غودنبرغ، ج. و. (محرران). الحوسبة العلمية، والأساليب العددية المُدققة، وطرق الفترات . ص 29-41 . doi : 10.1007/978-1-4757-6484-0_3 . ISBN  978-1-4419-3376-8.
  21. 1 2 3 ألكسندر يي (14 مايو 2019). "الصيغ والخوارزميات" . تم الاطلاع عليه في 5 ديسمبر 2021 .
  22. ستيوارت، شون م. (2020). "رحلة تكاملية مستوحاة من ثابت كاتالان". المجلة الرياضية . 104 (561): 449-459 . doi : 10.1017/mag.2020.99 . MR 4163926. S2CID 225116026 .  .
  23. بلاغوشين، ياروسلاف (2014). "إعادة اكتشاف تكاملات مالمستين، وتقييمها باستخدام طرق التكامل الكفافي وبعض النتائج ذات الصلة" (ملف PDF) . مجلة رامانوجان . 35 : 21-110 . doi : 10.1007/s11139-013-9528-5 . S2CID 120943474. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2018-10-02 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2018-10-01 . 
  24. باومان، د. وماكلوغلين، ج. (2002). " الكسور المستمرة متعددة الحدود" (ملف PDF) . مجلة Acta Arithmetica . 103 (4): 329-342 . arXiv : 1812.08251 . Bibcode : 2002AcAri.103..329B . doi : 10.4064/aa103-4-3 . S2CID 119137246. مؤرشف (ملف PDF) من النسخة الأصلية بتاريخ 13 أبريل 2020. 
  25. سلون، ن. ج. أ. (محرر). "التسلسل A014538" . الموسوعة الإلكترونية لتسلسلات الأعداد الصحيحة . مؤسسة OEIS.  
  26. واديم زوديلين (28 أكتوبر 2002). "معادلة فرقية شبيهة بمعادلة أبيري لثابت كاتالان". arXiv : math/0201024 .
  27. 1 2 غوردون، إكس.؛ سيباه، ب. "ثوابت وسجلات الحساب" . تم الاسترجاع في 11 سبتمبر 2007 .
  28. "موقع شيغيرو كوندو الإلكتروني" . مؤرشف من الأصل بتاريخ 11 فبراير 2008. تم الاطلاع عليه بتاريخ 31 يناير 2008 .
  29. 1 2 "الحسابات الكبيرة" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 31 يناير 2009 .
  30. 1 2 3 4 "سجلات كاتالان الثابتة باستخدام YMP" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 14 مايو 2016 .
  31. "سجلات كاتالان الثابتة باستخدام YMP" . مؤرشف من الأصل في 22 يوليو 2019. تم الاطلاع عليه في 22 يوليو 2019 .
  32. "الرقم القياسي العالمي الثابت لكتالون بقلم سونغمين كيم" . 23 يوليو 2019. تم الاطلاع عليه بتاريخ 17 أكتوبر 2020 .
  33. 1 2 "الأرقام القياسية التي حققها y-cruncher" . www.numberworld.org . تم الاطلاع عليه بتاريخ 13 فبراير 2022 .

للمزيد من القراءة