قوة فان دير فالس

📅 آخر تحديث: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 11 صور
الموسوعة الحرة

تدفق مياه الأمطار من مظلة الأشجار. من بين القوى التي تحكم تكوين القطرات: قوة فان دير فالس، والتوتر السطحي ، والتماسك ، وعدم استقرار بلاتو-رايلي .
تستخدم قطعة القماش المصنوعة من الألياف الدقيقة قوة فان دير فالس لإزالة الأوساخ دون خدش. [ 1 ]

في الفيزياء والكيمياء الجزيئية ، تُعرف قوة فان دير فالس (أو قوة فان دير فالس ) بأنها تفاعل يعتمد على المسافة بين الذرات أو الجزيئات . وعلى عكس الروابط الأيونية أو التساهمية ، لا تنشأ هذه القوى من رابطة كيميائية إلكترونية ؛ [ 2 ] فهي ضعيفة نسبيًا، وبالتالي أكثر عرضة للاضطراب. وتتلاشى قوة فان دير فالس بسرعة عند المسافات الأطول بين الجزيئات المتفاعلة.

تُعرف قوة فان دير فالس، نسبةً إلى الفيزيائي الهولندي يوهانس ديدريك فان دير فالس، بدورها الأساسي في مجالات متنوعة كالكيمياء فوق الجزيئية ، وعلم الأحياء البنيوي ، وعلم البوليمرات ، وتكنولوجيا النانو ، وعلم الأسطح ، وفيزياء المادة المكثفة . كما أنها تُفسر العديد من خصائص المركبات العضوية والمواد الصلبة الجزيئية ، بما في ذلك ذوبانها في الأوساط القطبية وغير القطبية .

إذا لم تكن هناك قوة أخرى موجودة، فإن المسافة بين الذرات التي تصبح عندها القوة تنافرية بدلاً من أن تكون جاذبة عندما تقترب الذرات من بعضها البعض تسمى مسافة فان دير فالس للتلامس ؛ وتنتج هذه الظاهرة عن التنافر المتبادل بين السحب الإلكترونية للذرات . [ 3 ]

عادة ما توصف قوى فان دير فالس [ 4 ] بأنها مزيج من قوى تشتت لندن بين " ثنائيات الأقطاب المستحثة على الفور "، [ 5 ] وقوى ديباي بين ثنائيات الأقطاب الدائمة وثنائيات الأقطاب المستحثة، وقوة كيسوم بين ثنائيات الأقطاب الجزيئية الدائمة التي يتم حساب متوسط ​​اتجاهات دورانها ديناميكيًا بمرور الوقت.

تعريف

تشمل قوى فان دير فالس التجاذب والتنافر بين الذرات والجزيئات ، بالإضافة إلى قوى أخرى بين الجزيئات . وهي تختلف عن الروابط التساهمية والأيونية في أنها ناتجة عن ترابطات في الاستقطابات المتذبذبة للجسيمات القريبة (نتيجة للديناميكا الكمومية [ 6 ] ).

تنشأ هذه القوة من تغير مؤقت في كثافة الإلكترونات . تحديدًا، قد تنتقل كثافة الإلكترونات مؤقتًا لتصبح أكبر على أحد جانبي النواة. يُولّد هذا التغير شحنة مؤقتة يمكن أن تجذب أو تتنافر معها ذرة مجاورة. تكون القوة تنافرية عند المسافات القصيرة جدًا، وتصل إلى الصفر عند مسافة توازن مميزة لكل ذرة أو جزيء، وتصبح جاذبة عند مسافات أكبر من مسافة التوازن. بالنسبة للذرات المفردة، تتراوح مسافة التوازن بين 0.3 نانومتر و0.5 نانومتر، اعتمادًا على قطر الذرة. [ 7 ] عندما تكون المسافة بين الذرات أكبر من 1.0 نانومتر، لا تكون القوة قوية بما يكفي لرصدها بسهولة، إذ تتناقص كدالة للمسافة r تقريبًا بالأس 7 ( r⁻⁷ ) . [ 8 ]   

تُعدّ قوى فان دير فالس من أضعف القوى الكيميائية. فعلى سبيل المثال، تبلغ طاقة التجاذب الثنائي بين ذرات الهيدروجين (H) في جزيئات H₂ المختلفة 0.06 كيلوجول/مول (0.6 ملي إلكترون فولت)، بينما تبلغ طاقة التجاذب الثنائي بين ذرات الأكسجين (O) في جزيئات O₂ المختلفة 0.44 كيلوجول/مول (4.6 ملي إلكترون فولت). [ 9 ] أما طاقات التبخر المقابلة لسائلي H₂ و O₂ الجزيئيين ، والناتجة عن مجموع جميع تفاعلات فان دير فالس لكل جزيء في السائلين، فتبلغ 0.90 كيلوجول/مول (9.3 ملي إلكترون فولت) و6.82 كيلوجول/مول (70.7 ملي إلكترون فولت) على التوالي، أي ما يقارب 15 ضعف قيمة التفاعلات الثنائية بين الذرات (باستثناء الروابط التساهمية ).

تزداد قوة روابط فان دير فالس مع ازدياد استقطابية الذرات المشاركة. [ 10 ] على سبيل المثال، تتجاوز طاقة تفاعل فان دير فالس الثنائي للذرات الأكثر استقطابية، مثل ذرات الكبريت (S ) في كبريتيد الهيدروجين (H₂S) والكبريتيدات ، 1 كيلوجول/مول (10 ملي إلكترون فولت)، بينما تبلغ طاقة التفاعل الثنائي بين ذرات الزينون ( Xe ) الأكبر حجمًا والأكثر استقطابية 2.35 كيلوجول/مول (24.3 ملي إلكترون فولت). [ 11 ] هذه التفاعلات أقوى بما يصل إلى 40 مرة من تلك الموجودة في الهيدروجين (H₂ ) ، الذي يحتوي على إلكترون تكافؤ واحد فقط، ومع ذلك فهي لا تزال غير كافية لتحقيق حالة تجميعية غير غازية للزينون (غاز نبيل) في الظروف القياسية. يمكن أيضًا وصف التفاعلات بين الذرات في المعادن بفعالية على أنها تفاعلات فان دير فالس، وهي التي تفسر الحالة الصلبة التجميعية المرصودة بقوى روابط مماثلة للتفاعلات التساهمية والأيونية. تبلغ قوة التفاعلات الثنائية من نوع فان دير فالس حوالي 12 كيلوجول/مول (120 ملي إلكترون فولت) للرصاص ذي درجة الانصهار المنخفضة ، وحوالي 32 كيلوجول/مول (330 ملي إلكترون فولت) للبلاتين ذي درجة الانصهار العالية ، وهي أقوى بنحو عشرة أضعاف من قوتها في الزينون نظرًا لوجود غاز إلكتروني حر عالي الاستقطاب . [ 12 ] وبناءً على ذلك، تتراوح قوى فان دير فالس من التفاعلات الضعيفة إلى القوية، وتتحمل أحمالًا هيكلية متكاملة عند وجود عدد كبير من هذه التفاعلات.

مساهمات القوة

وبشكل أوسع، فإن للقوى بين الجزيئية عدة مساهمات محتملة. وهي مرتبة من الأقوى إلى الأضعف:

  1. مكون تنافري ناتج عن مبدأ استبعاد باولي الذي يمنع التلامس الوثيق بين الذرات، أو انهيار الجزيئات.
  2. التفاعلات الكهروستاتيكية الجاذبة أو التنافرية بين الشحنات الدائمة (في حالة الأيونات الجزيئية)، وثنائيات الأقطاب (في حالة الجزيئات التي لا تمتلك مركز تناظر)، ورباعيات الأقطاب (جميع الجزيئات ذات التناظر الأقل من المكعب)، وعمومًا بين متعددات الأقطاب الدائمة . تشمل هذه التفاعلات أيضًا الروابط الهيدروجينية ، وتفاعلات الكاتيون-باي ، وتفاعلات تكديس باي . تُسمى المساهمات المتوسطة للاتجاه من التفاعلات الكهروستاتيكية أحيانًا بتفاعل كيسوم أو قوة كيسوم نسبةً إلى ويليم هندريك كيسوم .
  3. الاستقطاب (أو الحث )، هو التفاعل الجاذب بين قطب متعدد دائم على جزيء وقطب متعدد مستحث على جزيء آخر. يُطلق على هذا التفاعل أحيانًا اسم قوة ديباي نسبةً إلى بيتر جيه دبليو ديباي . يُشار إلى التفاعلين (2) و(3) بالتفاعلات القطبية.
  4. التشتت (يسمى عادة تفاعلات تشتت لندن نسبة إلى فريتز لندن )، وهو التفاعل الجاذب بين أي زوج من الجزيئات، بما في ذلك الذرات غير القطبية، والناشئ عن تفاعلات الأقطاب المتعددة الآنية.

يعتمد استخدام مصطلح "قوة فان دير فالس" على النص. تشمل التعريفات الأوسع جميع القوى بين الجزيئية ذات الأصل الكهروستاتيكي، وهي (2) و(3) و(4). [ 13 ] يركز بعض المؤلفين، سواء اعتبروا قوى أخرى من نوع فان دير فالس أم لا، على (3) و(4) لأنهما المكونان اللذان يؤثران على أطول مدى. [ 14 ]

جميع القوى بين الجزيئية/قوى فان دير فالس غير متناحية (باستثناء تلك الموجودة بين ذرتي غاز نبيل )، مما يعني أنها تعتمد على التوجه النسبي للجزيئات. تكون تفاعلات الحث والتشتت جاذبة دائمًا، بغض النظر عن التوجه، لكن التفاعل الكهروستاتيكي يغير إشارته عند دوران الجزيئات. أي أن القوة الكهروستاتيكية قد تكون جاذبة أو دافعة، اعتمادًا على التوجه المتبادل للجزيئات. عندما تكون الجزيئات في حركة حرارية، كما هو الحال في الطورين الغازي والسائل، يتم تقليل تأثير القوة الكهروستاتيكية إلى حد كبير لأن الجزيئات تدور حراريًا، وبالتالي تختبر كلا جزئي القوة الكهروستاتيكية، الجاذب والدافع.

يمكن للحركة الحرارية العشوائية أن تعطل أو تتغلب على المكون الكهروستاتيكي لقوة فان دير فالس، لكن تأثير المتوسط ​​أقل وضوحًا بكثير بالنسبة لقوى الحث والتشتت الجاذبة.

غالبًا ما يتم استخدام جهد لينارد -جونز كنموذج تقريبي للجزء المتساوي الخواص من قوة فان دير فالس الكلية (التنافر بالإضافة إلى التجاذب) كدالة للمسافة.

تُعزى بعض حالات اتساع خطوط الطيف بفعل الضغط ( اتساع فان دير فالس ) وتكوين جزيئات فان دير فالس إلى قوى فان دير فالس . ترتبط قوى لندن-فان دير فالس بتأثير كازيمير في الأوساط العازلة، حيث تُمثل الأولى وصفًا مجهريًا للخاصية الكلية للثانية. أُجريت أولى الحسابات التفصيلية لهذا التأثير عام 1955 على يد إي إم ليفشيتز . [ 15 ] [ 16 ] كما طُوّرت نظرية أكثر عمومية لقوى فان دير فالس. [ 17 ] [ 18 ]

الخصائص الرئيسية لقوى فان دير فالس هي: [ 19 ]

  • وهي أضعف من الروابط التساهمية والأيونية العادية.
  • قوى فان دير فالس هي قوى تراكمية بطبيعتها، وتتكون من عدة تفاعلات فردية، ولا يمكن تشبعها.
  • ليس لها خصائص اتجاهية.
  • جميعها قوى قصيرة المدى، ولذا لا يلزم سوى دراسة التفاعلات بين أقرب الجسيمات (بدلاً من جميع الجسيمات). ويكون تجاذب فان دير فالس أكبر كلما اقتربت الجزيئات من بعضها.
  • قوى فان دير فالس مستقلة عن درجة الحرارة باستثناء تفاعلات ثنائي القطب.

في الكحولات ذات الوزن الجزيئي المنخفض، تطغى خصائص الروابط الهيدروجينية لمجموعة الهيدروكسيل القطبية على تفاعلات فان دير فالس الأضعف. أما في الكحولات ذات الوزن الجزيئي العالي، فتطغى خصائص سلسلة الهيدروكربون غير القطبية وتحدد ذوبانيتها.

تُعد قوى فان دير فالس مسؤولة أيضًا عن تفاعلات الرابطة الهيدروجينية الضعيفة بين ثنائيات الأقطاب غير المستقطبة، وخاصة في المحلول المائي الحمضي القاعدي وبين الجزيئات البيولوجية .

قوة تشتيت لندن

قوى تشتت لندن ، نسبةً إلى الفيزيائي الألماني الأمريكي فريتز لندن ، هي قوى بين جزيئية ضعيفة تنشأ من التفاعلات بين الأقطاب المتعددة اللحظية في الجزيئات التي لا تمتلك عزمًا قطبيًا متعددًا دائمًا . في الجزيئات العضوية وبينها، يمكن أن يؤدي تعدد نقاط التلامس إلى زيادة مساهمة التجاذب التشتتي، خاصةً في وجود الذرات غير المتجانسة. تُعرف قوى تشتت لندن أيضًا باسم " قوى التشتت " أو "قوى لندن" أو "قوى ثنائي القطب اللحظي المستحث". تتناسب قوة قوى تشتت لندن طرديًا مع استقطابية الجزيء، والتي بدورها تعتمد على العدد الإجمالي للإلكترونات والمساحة التي تنتشر عليها. تُظهر الهيدروكربونات مساهمات تشتتية صغيرة، ويؤدي وجود الذرات غير المتجانسة إلى زيادة قوى تشتت لندن كدالة لاستقطابيتها، على سبيل المثال في التسلسل RI>RBr>RCl>RF. [ 20 ] في غياب المذيبات، تُشكّل الهيدروكربونات ضعيفة الاستقطابية بلورات بسبب قوى التشتت. تُعد حرارة التسامي مقياسًا للتفاعل التشتتي.

قوى فان دير فالس بين الأجسام المجهرية

بالنسبة للأجسام العيانية ذات الأحجام المعروفة وعدد الذرات أو الجزيئات في وحدة الحجم، تُحسب قوة فان دير فالس الكلية غالبًا بناءً على "النظرية المجهرية" كمجموع لجميع الأزواج المتفاعلة. من الضروري إجراء التكامل على الحجم الكلي للجسم، مما يجعل الحساب معتمدًا على أشكال الأجسام. على سبيل المثال، تم تقريب طاقة تفاعل فان دير فالس بين جسمين كرويين بنصف قطر R1 و R2 وأسطح ملساء في عام 1937 بواسطة هاماكر [ 21 ] (باستخدام معادلة لندن الشهيرة لعام 1937 لطاقة تفاعل التشتت بين الذرات/الجزيئات [ 22 ] كنقطة انطلاق) على النحو التالي:

حيث A هو معامل هامكر ، وهو ثابت (~10 −19 − 10 −20 جول) يعتمد على خصائص المادة (يمكن أن تكون إشارته موجبة أو سالبة اعتمادًا على الوسط الوسيط)، و z هي المسافة من المركز إلى المركز؛ أي مجموع R 1 و R 2 و r (المسافة بين الأسطح): z=R1+R2+ر{\displaystyle \ z=R_{1}+R_{2}+r}.

إن قوة فان دير فالس بين كرتين بنصف قطر ثابت ( يتم التعامل مع R1 و R2 كمعاملات) هي دالة للمسافة بينهما ، لأن القوة المؤثرة على الجسم هي سالب مشتق دالة طاقة الوضع. FVددبليو(z)=-ددzيو(z){\displaystyle \ F_{\rm {VdW}}(z)=-{\frac {d}{dz}}U(z)}وهذا ينتج عنه:

في حالة الاقتراب الشديد، تكون الكرات كبيرة بما يكفي مقارنة بالمسافة بينها؛ أي، ر≪R1{\displaystyle \ r\ll R_{1}}أوR2{\displaystyle R_{2}}وبالتالي، فإن المعادلة (1) لدالة طاقة الوضع تتبسط إلى:

بالقوة:

نُشرت في الأدبيات العلمية دراساتٌ حول قوى فان دير فالس بين الأجسام ذات الأشكال الهندسية المختلفة باستخدام نموذج هامكر. [ 23 ] [ 24 ] [ 25 ]

يتضح من المعادلة أعلاه أن قوة فان دير فالس تتناقص مع تناقص حجم الأجسام (R). ومع ذلك، فإن قوة قوى القصور الذاتي، مثل الجاذبية والسحب/الرفع، تتناقص بدرجة أكبر. ونتيجة لذلك، تصبح قوى فان دير فالس هي السائدة في تجمعات الجسيمات الصغيرة جدًا، مثل المساحيق الجافة ذات الحبيبات الدقيقة جدًا (حيث لا توجد قوى شعرية)، على الرغم من أن قوة التجاذب أقل مقدارًا مما هي عليه في الجسيمات الأكبر حجمًا من نفس المادة. يُقال إن هذه المساحيق متماسكة، أي أنها لا تُسيّل أو تُنقل هوائيًا بسهولة مثل نظيراتها ذات الحبيبات الخشنة. عمومًا، يحدث التدفق الحر مع الجسيمات التي يزيد حجمها عن 250 ميكرومتر تقريبًا.

تعتمد قوة فان دير فالس للالتصاق أيضًا على تضاريس السطح. فإذا وُجدت نتوءات أو بروزات على السطح، مما يؤدي إلى زيادة مساحة التلامس الكلية بين جسيمين أو بين جسيم وجدار، فإن ذلك يزيد من قوة فان دير فالس للتجاذب، بالإضافة إلى زيادة ميل الجسيمات للتشابك الميكانيكي. [ 26 ] [ 27 ] [ 28 ]

تفترض النظرية المجهرية خاصية الجمع الثنائي، متجاهلةً التفاعلات بين الأجسام المتعددة والتأخير . وقد طوّر ليفشيتز في عام 1956 منهجًا أكثر دقةً يأخذ هذه التأثيرات في الحسبان، يُعرف باسم " النظرية العيانية ". [ 29 ] [ 30 ] واشتق لانغباين في عام 1970 صيغةً "دقيقةً" أكثر تعقيدًا للأجسام الكروية ضمن إطار نظرية ليفشيتز [ 31 ] ، بينما قدّم ديرجاغين تقريبًا أبسط للنموذج العياني في وقت مبكر من عام 1934. [ 32 ] كما نُشرت أيضًا صيغ لقوى فان دير فالس للعديد من الأشكال الهندسية المختلفة باستخدام نظرية ليفشيتز.

يستخدمه الوزغ والمفصليات

وزغة تتسلق سطحًا زجاجيًا

إن قدرة الوزغات - التي تستطيع التشبث بسطح زجاجي باستخدام إصبع واحد فقط - على تسلق الأسطح الملساء تُعزى منذ سنوات عديدة بشكل أساسي إلى قوى فان دير فالس بين هذه الأسطح والنتوءات المجهرية ، أو ما يُعرف بالنتوءات الدقيقة، التي تغطي الشعيرات الموجودة على وسادات أقدامها. [ 33 ] [ 34 ]

بُذلت جهود في عام 2008 لابتكار غراء جاف يستغل هذه الظاهرة، [ 35 ] وتحقق النجاح في عام 2011 في ابتكار شريط لاصق على أسس مماثلة [ 36 ] (أي بالاعتماد على قوى فان دير فالس). وفي عام 2011، نُشرت ورقة بحثية تربط هذه الظاهرة بكل من الشعيرات الشبيهة بالفيلكرو ووجود الدهون في آثار أقدام الوزغ. [ 37 ]

أشارت دراسة لاحقة إلى أن الالتصاق الشعيري قد يلعب دورًا، [ 38 ] لكن هذه الفرضية رُفضت من قِبل دراسات أحدث. [ 39 ] [ 40 ] [ 41 ]

أظهرت دراسة أجريت عام 2014 أن التصاق الوزغ بأسطح التفلون والبولي ثنائي ميثيل سيلوكسان الملساء يتحدد بشكل أساسي بالتفاعل الكهروستاتيكي (الناجم عن التكهرب التلامسي )، وليس بقوى فان دير فالس أو القوى الشعرية. [ 42 ]

من بين المفصليات ، تمتلك بعض العناكب شعيرات مماثلة على وساداتها ، مما يُمكّنها من التسلق أو التعلق رأسًا على عقب من أسطح شديدة النعومة مثل الزجاج أو الخزف. [ 43 ] [ 44 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ وودفورد، كريس (2 يوليو 2008). "كيف تعمل مناشف المايكروفايبر؟ | علم التنظيف" . شرح ذلك الشيء . تم الاسترجاع في 11 فبراير 2022 .
  2. ↑ الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC )، موسوعة المصطلحات الكيميائية ، الطبعة الخامسة (الكتاب الذهبي) (2025). النسخة الإلكترونية: (2006 – ) " قوى فان دير فالس ". doi : 10.1351/goldbook.V06597
  3. ↑ غاريت، ريجينالد هـ.؛ غريشام، تشارلز م. (2016). الكيمياء الحيوية ( الطبعة السادسة). جامعة فرجينيا. الصفحات 12-13 .  
  4. ↑ تشامبر، غريغوري س. (20 أكتوبر 2008). "حسابات موثوقة للبنية الإلكترونية للتفاعلات غير التساهمية الضعيفة في التجمعات". في: ليبكويتز، كيني ب.؛ كونداري، توماس ر. (محرران). مراجعات في الكيمياء الحاسوبية . المجلد 26. جون وايلي وأولاده. الصفحات 39-90 . doi : 10.1002/9780470399545.ch2 . ISBN   978-0-470-39954-5.
  5. ↑ ماهان، جيرالد د. (2009). ميكانيكا الكم باختصار . برينستون: مطبعة جامعة برينستون. ISBN 978-0-691-13713-1. OCLC 226037727 . 
  6. ↑ أبريكوسوف، أ.أ.؛ غوركوف، ل.ب.؛ دزيالوشينسكي، إ.إ. (1963-1975). "6: الإشعاع الكهرومغناطيسي في وسط ماص". أساليب نظرية الحقل الكمومي في الفيزياء الإحصائية . منشورات دوفر . ISBN 978-0-486-63228-5.{{cite book}}عدم توافق رقم ISBN / التاريخ ( مساعدة )
  7. ^ باتسانوف، س.س. (2001). "نصف قطر فان دير فالس للعناصر" . المواد غير العضوية . 37 (9): 871-885 . دوى : 10.1023 / أ:1011625728803 . S2CID 52088903 . 
  8. ↑ هيرشفيلدر، جوزيف أو.؛ ​​كورتيس، تشارلز ف.؛ بيرد، ر. بايرون (1954). النظرية الجزيئية للغازات والسوائل . نيويورك: وايلي. ISBN 0-471-40065-3. OCLC 534717 . {{cite book}}عدم توافق رقم ISBN / التاريخ ( مساعدة )
  9. ↑ وانغ، شيي؛ هو، كايي؛ هاينز، هندريك (10 أغسطس 2021). "مجالات قوى دقيقة ومتوافقة للأكسجين والنيتروجين والهيدروجين الجزيئي لمحاكاة الغازات والإلكتروليتات والأسطح البينية غير المتجانسة" . مجلة نظرية الحساب الكيميائي . 17 (8): 5198-5213 . doi : 10.1021/acs.jctc.0c01132 . ISSN 1549-9618 . PMID 34255965. S2CID 235823673 .   
  10. ↑ هاينز، هندريك؛ لين، تزو-جين؛ كيشور ميشرا، راتان؛ إمامي، فاطمة س. (12 فبراير 2013). "مجالات القوى المتوافقة ديناميكيًا حراريًا لتجميع الهياكل النانوية غير العضوية والعضوية والبيولوجية: مجال قوة INTERFACE" . لانغمير . 29 (6): 1754-1765 . doi : 10.1021/la3038846 . ISSN 0743-7463 . PMID 23276161 .  
  11. ↑ هالغرين، توماس أ. (سبتمبر 1992). "تمثيل تفاعلات فان دير فالس في مجالات قوى الميكانيكا الجزيئية: شكل الجهد، وقواعد التركيب، ومعاملات فان دير فالس" . مجلة الجمعية الكيميائية الأمريكية . 114 (20): 7827-7843 . Bibcode : 1992JAChS.114.7827H . doi : 10.1021/ja00046a032 . ISSN 0002-7863 . 
  12. ↑ هاينز، هندريك؛ فايا، ر.أ؛ فارمر، ب.ل؛ نايك، ر.ر (6 نوفمبر 2008). "محاكاة دقيقة لأسطح وواجهات المعادن المكعبة ذات المراكز الوجهية باستخدام جهدي لينارد-جونز 12-6 و9-6" . مجلة الكيمياء الفيزيائية ج . 112 (44): 17281-17290 . doi : 10.1021/jp801931d . ISSN 1932-7447 . 
  13. ^ "قوة فان دير فال بين الجزيئية" . NT-MDT . تم الاسترجاع في 30 مايو 2024 .
  14. ^ تاو ، جيانمين. بيرديو ، جون. روزسينسكي ، أدريان (2013). “تفاعل فان دير فالس طويل المدى” (PDF) . المجلة الدولية للفيزياء الحديثة ب . 27 (18): 1330011– 1330032. بيب كود : 2013IJMPB ..2730011T . دوى : 10.1142/S0217979213300119 .
  15. ↑ «اكتشاف طريقة جديدة لرفع الأجسام في الهواء» . ساينس ديلي . 6 أغسطس 2007.
  16. ↑ ليونهاردت، أولف؛ فيلبين، توماس ج. (2007). "الرفع الكمومي بواسطة المواد الفائقة ذات الخصائص اليسارية". مجلة الفيزياء الجديدة . 9 (8): 254. arXiv : quant-ph/0608115 . Bibcode : 2007NJPh....9..254L . doi : 10.1088/1367-2630/9/8/254 . S2CID 463815 . 
  17. ↑ دزيالوشينسكي، إي إي؛ ليفشيتز، إي إم؛ بيتايفسكي، ليف ب. (1961). "النظرية العامة لقوى فان دير فالس". الفيزياء السوفيتية أوسبيخي . 4 (2): 153. Bibcode : 1961SvPhU...4..153D . doi : 10.1070/PU1961v004n02ABEH003330 .
  18. ↑ Zheng, Y.; Narayanaswamy, A. (2011). "نظرية ليفشيتز لضغط فان دير فالس في الأوساط المبددة للطاقة". Physical Review A. 83 ( 4) 042504. arXiv : 1011.5433 . Bibcode : 2011PhRvA..83d2504Z . doi : 10.1103/PhysRevA.83.042504 . S2CID 64619547 . 
  19. ↑ سيثي، إم إس؛ ساتيك، إم. (1992). الروابط الكيميائية . نيودلهي: دار ديسكفري للنشر. ISBN 978-81-7141-163-4. OCLC 912437861 . 
  20. ↑ شنايدر، هانز-يورغ (2015). "التفاعلات التشتتية في المركبات المحلولية". مجلة أبحاث الكيمياء . 48 (7): 1815-1822 . doi : 10.1021/acs.accounts.5b00111 . PMID 26083908 . 
  21. ↑ HC Hamaker, Physica , 4(10), 1058–1072 (1937)
  22. ↑ لندن، ف. معاملات جمعية فاراداي 33، 8-26 (1937)
  23. ↑ تادمور، ر. (مارس 2001). "طاقة تفاعل لندن-فان دير فالس بين أجسام ذات أشكال هندسية مختلفة". مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 13 (9): L195– L202. Bibcode : 2001JPCM...13L.195T . doi : 10.1088/0953-8984/13/9/101 . S2CID 250790137 . 
  24. ↑ إسرائيلاتشفيلي، ج. (1985-2004). القوى بين الجزيئية والسطحية . دار النشر الأكاديمية . رقم ISBN 978-0-12-375181-2.
  25. ↑ بارسيجيان، ف. أ. (2006). قوى فان دير فالس: دليل للبيولوجيين والكيميائيين والمهندسين والفيزيائيين . مطبعة جامعة كامبريدج . رقم ISBN 978-0-521-83906-8.
  26. ↑ جاكوبس، تيفيس دي بي؛ رايان، كاثلين إي؛ كيتينغ، باميلا إل؛ غريرسون، ديفيد إس؛ ليفير، جويل إيه؛ تيرنر، كيفن تي؛ هاريسون، جوديث إيه؛ كاربيك، روبرت دبليو (2013). "تأثير خشونة السطح على المستوى الذري على التصاق النتوءات النانوية: دراسة مشتركة بين المحاكاة والتجربة". رسائل علم الاحتكاك . 50 : 81-93 . doi : 10.1007/s11249-012-0097-3 .
  27. ↑ جو، جونكي؛ ثاوليس، مايكل د.؛ باربر، جيه آر (2018). "تأثير الخشونة على قوى الالتصاق بين الأجسام المتلامسة". مجلة ميكانيكا وفيزياء المواد الصلبة . 118 : 365-373 . doi : 10.1016/j.jmps.2018.06.005 .
  28. ↑ جنت، أ.ن.؛ لين، س.-و. (1990). "دراسات نموذجية لتأثير خشونة السطح والتشابك الميكانيكي على الالتصاق". مجلة الالتصاق . 32 ( 2-3 ): 113-125 . doi : 10.1080/00218469008030185 .
  29. ↑ إي إم ليفشيتز، الفيزياء السوفيتية - JETP ، 2، 73 (1956)
  30. ↑ ليفشيتز، إي إم؛ هامرميش، إم. (1992)، "نظرية قوى التجاذب الجزيئية بين المواد الصلبة" ، وجهات نظر في الفيزياء النظرية ، إلسيفير، ص 329-349 ، doi : 10.1016/b978-0-08-036364-6.50031-4 ، ISBN  978-0-08-036364-6تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 مارس 2026
  31. ↑ د. لانغباين، مجلة Physical Review B ، 2، 3371 (1970)
  32. ^ بي في ديراجوين، كولويد-زايتشريفت ، 69، 155–164 (1934)
  33. ↑ راسل، أنتوني ب.؛ هايام، تيموثي إي. (2009). "منظور جديد حول التشبث لدى الوزغ: الميل، وليس الركيزة، هو ما يحفز نشر نظام الالتصاق" . وقائع الجمعية الملكية ب: العلوم البيولوجية . 276 (1673): 3705-3709 . doi : 10.1098/rspb.2009.0946 . ISSN 0962-8452 . PMC 2817305. PMID 19656797 .   
  34. ↑ أوتمن، كيلار؛ سيتي، متين؛ ليانغ، ييتشينغ أ.؛ بيتي، آن م.؛ هانسن، ويندي ر.؛ سبونبرغ، سيمون؛ كيني، توماس و.؛ فيرينغ، رونالد؛ إسرائيلاتشفيلي، جاكوب ن.؛ فول، روبرت ج. (2002). " دليل على التصاق فان دير فالس في شعيرات الوزغة" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم . 99 (19): 12252-12256 . Bibcode : 2002PNAS...9912252A . doi : 10.1073/pnas.192252799 . PMC 129431. PMID 12198184 .  
  35. ↑ ستينهويسن، جولي (8 أكتوبر 2008). "يقال إن الغراء الشبيه بغراء الوزغة هو الأكثر لزوجة حتى الآن" . رويترز . تم الاطلاع عليه في 5 أكتوبر 2016 .
  36. ↑ كويك، دارين (6 نوفمبر 2011). "يمكن إعادة استخدام الشريط اللاصق المستوحى من الطبيعة آلاف المرات" . نيو أطلس . تم الاطلاع عليه في 5 أكتوبر 2016 .
  37. ↑ هسو، بينغ يوان؛ جي، ليهوي؛ لي، شياوبينغ؛ ستارك، أليسا ي.؛ ويسديميوتيس، كريس؛ نيوياروفسكي، بيتر هـ.؛ دينوجوالا، علي (24 أغسطس 2011). "دليل مباشر على وجود الفوسفوليبيدات في آثار أقدام الوزغة وسطح التلامس بين الملعقة والركيزة، تم الكشف عنه باستخدام مطيافية حساسة للسطح" . مجلة الجمعية الملكية للواجهات . 9 (69): 657-664 . doi : 10.1098/rsif.2011.0370 . ISSN 1742-5689 . PMC 3284128. PMID 21865250 .   
  38. ↑ هوبر، جيريت؛ مانتز، هوبرت؛ سبوليناك، رالف؛ ميكي، كلاوس؛ جاكوبس، كارين؛ غورب، ستانيسلاف ن.؛ أرتز، إدوارد (2005). "أدلة على مساهمة الخاصية الشعرية في التصاق الوزغة من قياسات ميكانيكية نانوية لملعقة مفردة" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم . 102 (45): 16293-16296 . Bibcode : 2005PNAS..10216293H . doi : 10.1073/pnas.0506328102 . PMC 1283435. PMID 16260737 .  
  39. ↑ تشين، بين؛ غاو، هواجيان (2010). "تفسير بديل لتأثير الرطوبة على التصاق الوزغة: تقليل الصلابة يعزز الالتصاق على سطح خشن". المجلة الدولية للميكانيكا التطبيقية . 2 (1): 1-9 . Bibcode : 2010IJAM....2....1C . doi : 10.1142/s1758825110000433 .
  40. ↑ بوتوف، جوناثان ب.؛ براوز، مايكل س.؛ ويلكنسون، مات؛ أوتوم، كيلار (2010). "تغيرات في خصائص المواد تفسر تأثير الرطوبة على التصاق الوزغة" . مجلة علم الأحياء التجريبي . 213 (21): 3699-3704 . Bibcode : 2010JExpB.213.3699P . doi : 10.1242/jeb.047654 . PMID 20952618 . 
  41. ↑ براوز، مايكل س.؛ ويلكنسون، مات؛ بوتوف، مايكل؛ ماير، جورج؛ أوتمن، كيلار (فبراير 2011). "تأثير الرطوبة على الخصائص الميكانيكية لشعيرات الوزغة". أكتا بيوماتيريليا . 7 (2): 733-738 . doi : 10.1016/j.actbio.2010.09.036 . PMID 20920615 . 
  42. ↑ إيزادي، ح.؛ ستيوارت، ك.م.إ.؛ بينليديس، أ. (9 يوليو 2014). "دور التكهرب التلامسي والتفاعلات الكهروستاتيكية في التصاق الوزغة" . مجلة الجمعية الملكية للواجهات . 11 (98) 20140371. doi : 10.1098/rsif.2014.0371 . PMC 4233685. PMID 25008078. لقد أثبتنا أن التفاعلات الكهروستاتيكية الناتجة عن التكهرب التلامسي هي التي تحدد قوة التصاق الوزغة، وليس قوى فان دير فالس أو القوى الشعرية التي تُعتبر تقليديًا المصدر الرئيسي لالتصاق الوزغة .  
  43. ↑ كيسيل، أنطونيا ب.؛ مارتن، أندرو؛ سيدل، توبياس (19 أبريل 2004). "فهم آلية التصاق العناكب: دراسة باستخدام المجهر الذري الماسح لالتصاق البنية المجهرية في المفصليات". المواد والهياكل الذكية . 13 (3): 512-518 . Bibcode : 2004SMaS...13..512K . doi : 10.1088/0964-1726/13/3/009 . ISSN: 0964-1726 . S2CID: 250841250 .  
  44. ↑ وولف، جوناس أو.؛ ​​غورب، ستانيسلاف ن. (7 يناير 2012). "تأثير الرطوبة على قدرة العنكبوت فيلودروموس ديسبار (العناكب، فيلودروميداي) على الالتصاق" . وقائع الجمعية الملكية ب . 279 (1726): 139-143 . doi : 10.1098/rspb.2011.0505 . PMC 3223641. PMID 21593034 .  

للمزيد من القراءة

  • بريفيك، إيفر؛ ماراتشيفسكي، في إن؛ ميلتون، كيمبال أ. (1999). "تطابق قوة فان دير فالس وتأثير كازيمير وعدم صلة هاتين الظاهرتين بالتألق الصوتي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 82 (20): 3948-3951 . arXiv : hep-th/9810062 . Bibcode : 1999PhRvL..82.3948B . doi : 10.1103/PhysRevLett.82.3948 . S2CID 14762105 . 
  • دزيالوشينسكي، هوية شخصية؛ ليفشيتز، م. بيتيفسكي، ليف ب. (1961). " Общая теолия ван-der -valсовый сил" [ النظرية العامة لقوى فان دير فالس ] (PDF) . Uspekhi Fizicheskikh Nauk (بالروسية). 73 (381).
  • لاندو، إل دي؛ ليفشيتز، إي إم (1960). الديناميكا الكهربائية للأوساط المتصلة . أكسفورد: بيرغامون. ص 368-376 . 
  • لانغبين، ديتر (1974). نظرية الجذب فان دير فالس . مساحات سبرينغر في الفيزياء الحديثة. المجلد.  72. نيويورك، هايدلبرغ: سبرينغر-فيرلاغ.
  • ليفيرز، مارك. "قوة تشتت فان دير فالس" . معجم علوم الحياة . مختبر هولمغرين. مؤرشف من الأصل في 24 يوليو 2019. تم الاطلاع عليه في 2 أكتوبر 2017 .
  • ليفشيتز، إي إم (1955). "العنوان الروسي مفقود" [ نظرية قوى التجاذب الجزيئية بين المواد الصلبة ] . مجلة الفيزياء التجريبية والنظرية (باللغة الروسية). 29 (1): 94.
    • الترجمة الإنجليزية: ليفشيتز، إي إم (يناير 1956). "نظرية قوى التجاذب الجزيئية بين المواد الصلبة" (ملف PDF) . الفيزياء السوفيتية . 2 (1): 73. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 13 يوليو 2019. تم الاطلاع عليه في 8 أغسطس 2020 .
  • "رسوم متحركة لقوة لندن" . القوى بين الجزيئية . جامعة غرب أوريغون. مؤرشف من الأصل في 18 أكتوبر 2018. تم الاطلاع عليه في 23 أكتوبر 2004 .
  • Lyklema, J. Fundamentals of Interface and Colloid Science . p.  4.43.
  • إسرائيلاتشفيلي، جاكوب ن. (1992). القوى بين الجزيئية والسطحية . دار النشر الأكاديمية . ISBN 978-0-12-375181-2.