العمل عن بعد

التأثير عن بُعد هو مفهوم في الفيزياء يُشير إلى إمكانية تأثر حركة جسم ما بجسم آخر دون وجود تلامس مادي بينهما ؛ أي أنه مفهوم التفاعل غير الموضعي بين أجسام متباعدة مكانيًا. ويستند قانون كولوم وقانون نيوتن للجاذبية الكونية على هذا التأثير عن بُعد.

تاريخيًا، كان مفهوم التأثير عن بُعد أقدم نموذج علمي للجاذبية والكهرباء ، ولا يزال مفيدًا في العديد من التطبيقات العملية. في القرنين التاسع عشر والعشرين، ظهرت نماذج المجال لتفسير هذه الظواهر بدقة أكبر. أدى اكتشاف الإلكترونات والنسبية الخاصة إلى ظهور نماذج جديدة للتأثير عن بُعد، تُقدم بديلًا لنظريات المجال. وفقًا للفهم الحديث، فإن التفاعلات الأساسية الأربعة (الجاذبية، والكهرومغناطيسية ، والتفاعل القوي ، والتفاعل الضعيف ) في جميع فروع الفيزياء لا يُمكن وصفها بمفهوم التأثير عن بُعد.

فئات العمل

في دراسة الميكانيكا ، يُعدّ التأثير عن بُعد أحد التأثيرات الأساسية الثلاثة على المادة التي تُسبب الحركة. أما التأثيران الآخران فهما التصادم المباشر ( التصادمات المرنة أو غير المرنة ) والتأثيرات في وسط متصل كما في ميكانيكا الموائع أو ميكانيكا المواد الصلبة . ^[¹^]^:³³⁸ تاريخيًا، تراوحت التفسيرات الفيزيائية لظواهر معينة بين هذه الفئات الثلاث بمرور الوقت مع تطور نماذج جديدة.

يمكن التمييز بسهولة بين التأثير عن بُعد والتأثير في وسط متصل عندما تكون ديناميكيات الوسط مرئية، كالأمواج في الماء أو في جسم صلب مرن. أما في حالة الكهرباء أو الجاذبية، فلا حاجة إلى وسط. في القرن التاسع عشر، اعتُبرت معايير مثل تأثير التأثيرات على المادة المتداخلة، وملاحظة التأخير الزمني، والتخزين الظاهري للطاقة، أو حتى إمكانية وجود نموذج ميكانيكي معقول لانتقال التأثير، أدلةً ضد التأثير عن بُعد. ^{[ 2 ]}^{: 198.} كانت نظريات الأثير مقترحات بديلة لاستبدال التأثير الظاهري عن بُعد في الجاذبية والكهرومغناطيسية، من حيث التأثير المستمر داخل وسط (غير مرئي) يُسمى "الأثير". ^{[ 1 ]}^{: 338}

يبدو التأثير المباشر للأجسام الكبيرة قابلاً للتمييز بصرياً عن التأثير عن بُعد. أما إذا كانت هذه الأجسام مكونة من ذرات ، ولم يكن حجم تلك الذرات محدداً، وتتفاعل الذرات بقوى كهربائية ومغناطيسية، فإن التمييز يصبح أقل وضوحاً. ^{[ 2 ]}

الأدوار

يلعب مفهوم التأثير عن بعد أدوارًا متعددة في الفيزياء ويمكن أن يتعايش مع نماذج أخرى وفقًا لاحتياجات كل مشكلة فيزيائية.

يتمثل أحد أدوارها في تلخيص الظواهر الفيزيائية، بغض النظر عن فهم سبب حدوثها. ^{[ 1 ]} على سبيل المثال، يمكن تلخيص الجداول الفلكية لمواقع الكواكب بإيجاز باستخدام قانون نيوتن للجاذبية الكونية ، الذي يفترض أن الكواكب تتفاعل دون تلامس أو وسط وسيط. وباعتبارها ملخصًا للبيانات، لا تحتاج هذه الفكرة إلى تقييمها كنموذج فيزيائي معقول.

يُعدّ التأثير عن بُعد نموذجًا يُفسّر الظواهر الفيزيائية حتى في وجود نماذج أخرى. ففي حالة الجاذبية، يسمح افتراض وجود قوة آنية بين الكتل بالتنبؤ بزمن عودة المذنبات ، فضلًا عن التنبؤ بوجود كواكب غير معروفة سابقًا، مثل نبتون . ^{[ 3 ]}^{: 210.} وقد سبقت هذه الإنجازات الفيزيائية النموذج البديل الأكثر دقة للجاذبية، القائم على النسبية العامة، بعقود عديدة.

تتناول كتب الفيزياء التمهيدية القوى المركزية ، كالجاذبية، من خلال نماذج مبنية على مبدأ التأثير عن بُعد، دون التطرق إلى أسباب هذه القوى أو المشكلات المتعلقة بها، إلى حين مناقشة موضوعي النسبية والمجالات . على سبيل المثال، انظر محاضرات فاينمان في الفيزياء حول الجاذبية. ^[⁴^]

تاريخ

التحقيقات المبكرة في الحركة

يتطلب مفهوم التأثير عن بُعد، كمفهوم فيزيائي، تحديد الأجسام والمسافات وحركتها. في العصور القديمة، لم تكن الأفكار حول العالم الطبيعي مُنظمة بهذه المصطلحات، بل كانت الأجسام المتحركة تُصوَّر ككائنات حية. ^{[ 1 ]} حوالي عام 1600، بدأت المنهجية العلمية في الترسخ. تبنى رينيه ديكارت رؤية أكثر جوهرية، حيث طور أفكارًا عن المادة والفعل بمعزل عن اللاهوت. كتب غاليليو غاليلي عن قياسات تجريبية للأجسام الساقطة والمتدحرجة. لخصت قوانين يوهانس كيبلر لحركة الكواكب الملاحظات الفلكية لتيكو براهي . ^{[ 2 ]}^{: 132} أدت العديد من التجارب على المواد الكهربائية والمغناطيسية إلى أفكار جديدة حول القوى، ومهدت هذه الجهود الطريق لعمل نيوتن في مجال القوى والجاذبية.

الجاذبية النيوتونية

في عام 1687، نشر إسحاق نيوتن كتابه "الأصول الرياضية للفلسفة الطبيعية" (برينسيبيا )، الذي جمع فيه قوانينه للحركة مع تحليل رياضي جديد قادر على إعادة إنتاج نتائج كبلر التجريبية. ^{[ 2 ]}^{: 134} وجاء تفسيره في صورة قانون الجاذبية الكونية : أي جسمين ينجذبان بقوة تتناسب طرديًا مع كتلتهما وعكسيًا مع مربع المسافة بينهما. ^{[ 5 ]}^{: 28} وهكذا، تم التنبؤ بحركة الكواكب بافتراض وجود قوى تعمل عبر مسافات شاسعة.

لم يُشر هذا التعبير الرياضي عن القوة إلى وجود سبب. اعتبر نيوتن أن نموذج التأثير عن بُعد غير كافٍ لتفسير الجاذبية. ^{[ 6 ]} وقد عرّف نيوتن التأثير عن بُعد بأنه:

إنها سخافة عظيمة لدرجة أنني أعتقد أنه لا يمكن لأي إنسان يمتلك ملكة تفكير كفؤة في الأمور الفلسفية أن يقع فيها. ^{[ 7 ]}

— إسحاق نيوتن، رسائل إلى بنتلي، 1692/3

اعترض علماء ما وراء الطبيعة في أوائل القرن الثامن عشر بشدة على مفهوم التأثير عن بُعد غير المُفسَّر في نظرية نيوتن. فقد اشتكى غوتفريد فيلهلم لايبنتز من أن آلية الجاذبية "غير مرئية، وغير ملموسة، وليست ميكانيكية". ^{[ 1 ]}^{: 339} علاوة على ذلك، لم تكن المقارنات الأولية مع البيانات الفلكية مُرضية. ومع تحسُّن التقنيات الرياضية طوال القرن الثامن عشر، حققت النظرية نجاحًا متزايدًا، إذ تنبأت بموعد عودة مذنب هالي ^{[ 8 ]} وساهمت في اكتشاف كوكب نبتون عام 1846. ^{[ 9 ]} أدت هذه النجاحات، والتركيز المتزايد للعلوم على الجانب التجريبي في القرن التاسع عشر، إلى قبول نظرية نيوتن للجاذبية على الرغم من النفور من مفهوم التأثير عن بُعد. ^{[ 1 ]}

التأثير الكهربائي عن بعد

بدأ استكشاف الظواهر الكهربائية والمغناطيسية بشكل منهجي في أوائل القرن السابع عشر. في نظرية ويليام جيلبرت المبكرة عن "التدفق الكهربائي"، وهو نوع من الغلاف الجوي الكهربائي، استبعد التأثير عن بُعد على أساس أنه "لا يمكن للمادة أن تُحدث أي تأثير إلا عن طريق التلامس". ^{[ 11 ]} ومع ذلك، أظهرت تجارب لاحقة، وخاصة تلك التي أجراها ستيفن غراي، تأثيرات كهربائية عن بُعد. طور غراي تجربة أطلق عليها اسم "الفتى الكهربائي" تُظهر انتقال الكهرباء دون تلامس مباشر. ^{[ 10 ]} كان فرانز إيبينوس أول من أظهر، في عام 1759، أن نظرية التأثير عن بُعد للكهرباء تُقدم بديلاً أبسط لنظرية التدفق الكهربائي. ^{[ 5 ]}^{: 42} على الرغم من هذا النجاح، اعتبر إيبينوس نفسه طبيعة القوى غير مُفسَّرة: لم يُوافق على المذهب الذي يفترض إمكانية التأثير عن بُعد، مما مهد الطريق للتحول إلى نظريات قائمة على الأثير. ^{[ 11 ]}^{: 549}

بحلول عام 1785، أثبت شارل أوغستان دي كولوم أن شحنتين كهربائيتين ساكنتين تتعرضان لقوة تتناسب عكسيًا مع مربع المسافة بينهما، وهي نتيجة تُعرف الآن بقانون كولوم . وقد عزز هذا التشابه المذهل مع الجاذبية فرضية التأثير عن بُعد، على الأقل كنموذج رياضي. ^{[ 12 ]}

مع تطور الأساليب الرياضية، ولا سيما بفضل أعمال بيير سيمون لابلاس ، وجوزيف لويس لاغرانج ، وسيميون دينيس بواسون ، بدأت أساليب رياضية أكثر تطورًا تؤثر في تفكير العلماء. وقد أدى مفهوم طاقة الوضع ، عند تطبيقه على جسيمات اختبارية صغيرة، إلى ظهور مفهوم الحقل القياسي ، وهو نموذج رياضي يمثل القوى في الفضاء. ورغم أن هذا النموذج الرياضي ليس وسطًا ميكانيكيًا، إلا أن الصورة الذهنية لهذا الحقل تُشبه الوسط. ^{[ 2 ]}^{: 197}

الحقول كبديل

كان مايكل فاراداي أول من أشار إلى أن التأثير عن بُعد غير كافٍ لتفسير القوى الكهربائية والمغناطيسية، حتى في صورة مجال كامن (رياضي). ^{[ 1 ]}^{: 341} وقدّم فاراداي، وهو عالم تجريبي، ثلاثة أسباب تدعم فكرة وجود وسط ينقل القوة الكهربائية: 1) يعتمد الحث الكهروستاتيكي عبر العازل على طبيعة العازل نفسه، 2) يؤدي قطع عازل مشحون إلى ظهور شحنات معاكسة على كل نصف، 3) تكون شرارات التفريغ الكهربائي منحنية عند العازل. وخلص من هذه الأسباب إلى أن جسيمات العازل يجب أن تكون مستقطبة ، حيث يساهم كل جسيم في تأثير مستمر. كما أجرى تجارب على المغناطيس، موضحًا خطوط القوة التي أصبحت مرئية بواسطة برادة الحديد. ومع ذلك، في كلتا الحالتين، يعتمد نموذجه الشبيه بالمجال على جسيمات تتفاعل من خلال تأثير عن بُعد: فنموذجه الميكانيكي الشبيه بالمجال ليس له سبب فيزيائي أساسي أكثر من نموذج المجال المركزي بعيد المدى. ^{[ 1 ]}^{: 348}

أدت ملاحظات فاراداي، إلى جانب ملاحظات أخرى، إلى صياغة رائدة لجيمس كلارك ماكسويل عام 1865، وهي عبارة عن مجموعة من المعادلات التي جمعت بين الكهرباء والمغناطيسية، الساكنة والديناميكية، والتي شملت الإشعاع الكهرومغناطيسي - الضوء. ^{[ 5 ]}^{: 253} بدأ ماكسويل بنماذج ميكانيكية معقدة، لكنه في النهاية أنتج معالجة رياضية بحتة باستخدام حقول متجهة ديناميكية . أدى الإحساس بضرورة اهتزاز هذه الحقول لنشر الضوء إلى البحث عن وسط للانتشار؛ وقد سُمي هذا الوسط بالأثير المضيء أو الأثير . ^{[ 5 ]}^{: 279}

في عام ١٨٧٣، تناول ماكسويل موضوع التأثير عن بُعد بشكلٍ صريح. ^{[ ١٣ ]} استعرض خطوط القوة التي وضعها فاراداي، مُشيرًا بدقة إلى أن فاراداي نفسه لم يُقدّم نموذجًا ميكانيكيًا لهذه الخطوط بدلالة الوسط. ومع ذلك، فإنّ الخصائص العديدة لهذه الخطوط تُشير إلى أنه "لا يجب اعتبارها مجرد تجريدات رياضية". فقد نظر فاراداي نفسه إلى هذه الخطوط كنموذج، و"أداة قيّمة" للمُجرِّب، ووسيلة لاقتراح المزيد من التجارب.

في تمييز أنواع الفعل المختلفة، اقترح فاراداي ثلاثة معايير: 1) هل تُغيّر الأجسام المادية الإضافية الفعل؟، 2) هل يستغرق الفعل وقتًا؟، 3) هل يعتمد على الطرف المُستقبِل؟ بالنسبة للكهرباء، كان فاراداي يعلم أن المعايير الثلاثة مُتحققة، بينما كان يُعتقد أن الجاذبية لا تُحقق سوى المعيار الثالث. بعد عصر ماكسويل، أُضيف معيار رابع، وهو نقل الطاقة، واعتُقد أنه ينطبق أيضًا على الكهرباء دون الجاذبية. مع ظهور نظريات جديدة للجاذبية، يُعطي التفسير الحديث للجاذبية جميع المعايير باستثناء الاعتماد على الأجسام الإضافية.

تتلاشى الحقول في الزمكان

أدى نجاح معادلات ماكسويل للمجال إلى بذل جهود حثيثة في العقود الأخيرة من القرن التاسع عشر لتمثيل المجالات الكهربائية والمغناطيسية والجاذبية، باستخدام نماذج ميكانيكية في المقام الأول. ^{[ 5 ]}^{: 279} لم يظهر أي نموذج يفسر الظواهر القائمة. وعلى وجه الخصوص، لم يُعثر على نموذج جيد لتفسير الانحراف النجمي ، أي تغير موقع النجوم مع السرعة النسبية للأرض. وقد افترضت أفضل النماذج ثبات الأثير أثناء حركة الأرض، إلا أن الجهود التجريبية لقياس تأثير حركة الأرض عبر الأثير لم تُظهر أي تأثير.

في عام 1892، اقترح هندريك لورنتز نموذجًا معدلًا للأثير قائمًا على النموذج الجزيئي المجهري الناشئ، بدلًا من نظرية ماكسويل المستمرة ذات البعد العياني البحت. ^{[ 14 ]}^{: 326} درس لورنتز التفاعل المتبادل بين إلكترونات منفردة متحركة داخل أثير ثابت. ^{[ 5 ]}^{: 393} أعاد اشتقاق معادلات ماكسويل بهذه الطريقة، ولكن الأهم من ذلك، أنه غيّرها في هذه العملية لتمثيل الموجة في إحداثيات الإلكترونات المتحركة. بيّن أن معادلات الموجة تحتفظ بنفس الشكل إذا تم تحويلها باستخدام عامل قياس معين . $\gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-(u^{2}/c^{2})}}}.$ أين $u$ هي سرعة الإلكترونات المتحركة و $c$ هي سرعة الضوء. لاحظ لورنتز أنه إذا تم تطبيق هذا العامل كانكماش في الطول على المادة المتحركة في الأثير الساكن، فإنه سيزيل أي تأثير للحركة عبر الأثير، وهو ما يتفق مع التجربة.

في عام 1899، شكك هنري بوانكاريه في وجود الأثير، موضحاً أن مبدأ النسبية يمنع الحركة المطلقة التي يفترضها أنصار نموذج الأثير. وقد أطلق على التحويل الذي استخدمه لورنتز اسم تحويل لورنتز، لكنه فسره على أنه تحويل بين إطارين مرجعيين قصوريين بسرعة نسبية. $u$ يجعل هذا التحويل المعادلات الكهرومغناطيسية تبدو متطابقة في كل إطار مرجعي قصوري يتحرك بانتظام. ثم، في عام 1905، برهن ألبرت أينشتاين أن مبدأ النسبية، عند تطبيقه على تزامن الزمن وثبات سرعة الضوء، يتنبأ بدقة بتحويل لورنتز. وسرعان ما أصبحت نظرية النسبية الخاصة هذه المفهوم الحديث للزمكان .

وهكذا، فإن نموذج الأثير، الذي كان في البداية مختلفًا تمامًا عن الفعل عن بُعد، قد تغير تدريجيًا ليُشبه الفضاء الفارغ البسيط. ^{[ 5 ]}^{: 393}

في عام ١٩٠٥، اقترح بوانكاريه وجود موجات الجاذبية ، المنبعثة من جسم ما والمنتشرة بسرعة الضوء، باعتبارها شرطًا أساسيًا لتحويلات لورنتز ^{[ ١٥ ]} ، وأشار إلى أنه قياسًا على الشحنة الكهربائية المتسارعة التي تُنتج موجات كهرومغناطيسية ، فإن الكتل المتسارعة في نظرية المجال النسبي للجاذبية يجب أن تُنتج موجات جاذبية. ^{[ ١٦ ]} مع ذلك، وحتى عام ١٩١٥، ظلت الجاذبية تُوصف بمفهوم التأثير عن بُعد. في ذلك العام، بيّن أينشتاين أن نظرية مجال الزمكان، النسبية العامة ، المتوافقة مع النسبية، قادرة على تفسير الجاذبية. كانت التأثيرات الجديدة الناتجة عن هذه النظرية بالغة الأهمية لعلم الكونيات، لكنها كانت طفيفة بالنسبة لحركة الكواكب والفيزياء على الأرض. وقد أشار أينشتاين نفسه إلى "النجاح العملي الهائل" لنيوتن. ^{[ ١٧ ]}

حركة عصرية عن بعد

في العقود الأولى من القرن العشرين، طوّر كلٌّ من كارل شوارتزشيلد ^{[ 18 ]} ، وهوجو تترود ^{[ 19 ]} ، وأدريان فوكر ^{[ 20 ]،} كلٌّ على حدة، نماذج غير فورية للفعل عن بُعد، تتوافق مع النسبية الخاصة. وفي عام 1949، استند جون أرشيبالد ويلر وريتشارد فاينمان إلى هذه النماذج لتطوير نظرية جديدة للكهرومغناطيسية خالية من المجال. وبينما تُعدّ معادلات ماكسويل للمجال ناجحة عمومًا، فإنّ نموذج لورنتز للإلكترون المتحرك المتفاعل مع المجال يواجه صعوبات رياضية: إذ إنّ الطاقة الذاتية للشحنة النقطية المتحركة داخل المجال لا نهائية. ^{[ 21 ]}^{: 187.} تتجنب نظرية ويلر -فاينمان الممتصة للكهرومغناطيسية مشكلة الطاقة الذاتية. ^{[ 21 ]}^{: 213.} ويفسّرون قوة أبراهام-لورنتز ، وهي القوة الظاهرية التي تقاوم تسارع الإلكترون، على أنّها قوة حقيقية عائدة من جميع الشحنات الأخرى الموجودة في الكون.

ألهمت نظرية ويلر-فاينمان أفكارًا جديدة حول اتجاه الزمن وطبيعة اللا-محلية الكمومية . ^{[ 22 ]} وللنظرية آثارٌ على علم الكونيات؛ إذ تم توسيع نطاقها ليشمل ميكانيكا الكم . ^{[ 23 ]} وقد طُبِّق نهجٌ مماثل لتطوير نظرية بديلة للجاذبية تتوافق مع النسبية العامة. ^{[ 24 ]} وقد وسّع جون ج. كريمر أفكار ويلر-فاينمان لإنشاء التفسير التفاعلي لميكانيكا الكم.

"إثارة مرعبة من مسافة بعيدة"

على الرغم من الدور المحوري الذي لعبه ألبرت أينشتاين في تطوير ميكانيكا الكم، إلا أنه لم يتقبل النظرية بشكل كامل. فبينما أقر بصحة تنبؤاتها، كان يعتقد بإمكانية وجود وصف أكثر جوهرية للطبيعة. وعلى مر السنين، قدم أينشتاين العديد من الحجج في هذا الصدد، لكن الحجة التي فضلها تعود إلى مناظرة مع بور عام 1930. اقترح أينشتاين تجربة فكرية يتم فيها السماح لجسمين بالتفاعل ثم إبعادهما عن بعضهما مسافة كبيرة. الوصف الكمي لهذين الجسمين هو كيان رياضي يُعرف بدالة الموجة . إذا عُرفت دالة الموجة التي تصف الجسمين قبل تفاعلهما، فإن معادلة شرودنغر تُعطي دالة الموجة التي تصفهما بعد التفاعل. ولكن بسبب ما سيُعرف لاحقًا بالتشابك الكمي ، فإن قياس أحد الجسمين سيؤدي إلى تغيير فوري في دالة الموجة التي تصف الجسم الآخر، بغض النظر عن المسافة بينهما. علاوة على ذلك، فإن اختيار القياس الذي يُجرى على الجسم الأول سيؤثر على دالة الموجة الناتجة للجسم الثاني. استنتج أينشتاين أنه لا يمكن لأي تأثير أن ينتقل من الجسم الأول إلى الثاني بسرعة لحظية. بل جادل بأن الفيزياء تعتمد على القدرة على التمييز بين الأشياء، ومثل هذه التأثيرات اللحظية ستشكك في ذلك. ولأن الحالة الفيزيائية الحقيقية للجسم الثاني لا يمكن تغييرها فورًا بفعل يُجرى على الجسم الأول، فقد خلص أينشتاين إلى أن الدالة الموجية لا يمكن أن تكون تلك الحالة الفيزيائية الحقيقية، بل مجرد وصف غير كامل لها. ^{[ 25 ]}^{[ 26 ]}

في عام 1947، أعرب أينشتاين عن استيائه من نظرية الكم في رسالة إلى ماكس بورن . وكتب: "لا أستطيع أن أؤمن بجدية بميكانيكا الكم، لأن هذه النظرية لا يمكن التوفيق بينها وبين فكرة أن الفيزياء يجب أن تمثل واقعًا في الزمان والمكان، خاليًا من التأثيرات الغريبة عن بُعد." ^{[ 27 ]}

في عام ١٩٦٤، طوّر جون ستيوارت بيل تحليل التشابك الكمومي بشكل كبير من خلال إثبات النسخة الأولى من نظرية بيل . في سياق نظرية بيل، تشير كلمة "محلي" إلى مبدأ المحلية ، أي فكرة أن الجسيم لا يتأثر إلا بمحيطه المباشر، وأن التفاعلات التي تتوسطها الحقول الفيزيائية لا يمكن أن تنتشر بسرعة تفوق سرعة الضوء . أما " المتغيرات الخفية " فهي خصائص مفترضة للجسيمات الكمومية غير مشمولة في نظرية الكم، ولكنها مع ذلك تؤثر على نتائج التجارب. وكما قال بيل: "إذا كانت [نظرية المتغيرات الخفية] محلية، فلن تتفق مع ميكانيكا الكم، وإذا اتفقت معها، فلن تكون محلية". ^{[ ٢٨ ]}

في ورقته البحثية الأصلية، ^{[ 29 ]} استنتج بيل أنه إذا أُجريت القياسات بشكل مستقل على الجسيمين المنفصلين في زوج متشابك، فإن افتراض أن النتائج تعتمد على متغيرات خفية داخل كل نصف يستلزم قيدًا رياضيًا على كيفية ارتباط نتائج القياسين. سُمّي هذا القيد لاحقًا بمتباينة بيل. ثم بيّن بيل أن فيزياء الكم تتنبأ بارتباطات تُخالف هذه المتباينة . طُرحت العديد من الصيغ المختلفة لنظرية بيل في السنوات التي تلت ورقته البحثية الأصلية، باستخدام افتراضات مختلفة والحصول على متباينات بيل (أو "متباينات من نوع بيل") مختلفة. ^{[ 30 ]}

استُخدم مصطلح "التأثير المخيف عن بُعد" لوصف انتهاك متباينات بيل. ولا يزال الجدل قائمًا حول ما إذا كانت هذه الظواهر تنطوي على تأثير حقيقي عن بُعد، أو بعبارة أخرى، ما إذا كانت الحاجة إلى اللا-محلية في نماذج المتغيرات الخفية تستلزم لا-محلية حقيقية في الطبيعة. ^{[ 31 ]}^{[ 7 ]}^{[ 32 ]}

القوة في نظرية الحقل الكمومي

لا تحتاج نظرية الحقل الكمومي إلى تأثير عن بُعد. فعلى المستوى الأساسي، لا يلزم سوى أربع قوى. تُوصف كل قوة منها بأنها ناتجة عن تبادل بوزونات محددة . اثنتان منها قصيرتا المدى: التفاعل القوي الذي تتوسطه الميزونات ، والتفاعل الضعيف الذي يتوسطه البوزون الضعيف ؛ واثنتان طويلتا المدى: الكهرومغناطيسية التي يتوسطها الفوتون ، والجاذبية التي يُفترض أنها تتوسطها الجرافيتون . [ ^{33 ] :}^{132. مع} ذلك، يُعد مفهوم القوة برمته ذا أهمية ثانوية في فيزياء الجسيمات الحديثة المتقدمة. تُشكل الطاقة أساس النماذج الفيزيائية، وقد تحوّل مفهوم الفعل من دلالة القوة إلى معنى تقني محدد، وهو التكامل على الفرق بين طاقة الوضع والطاقة الحركية . ^{[ 33 ]}^{: 173}

انظر أيضاً

القوة المركزية – قوة ميكانيكية باتجاه نقطة أو بعيدًا عنها
مبدأ الموضعية – مبدأ فيزيائي ينص على أن المحيط المباشر فقط هو الذي يمكنه التأثير على الجسم
اللا-محلية الكمومية – الانحرافات عن الواقعية المحلية

مراجع

1 2 3 4 5 6 7 8 هيس، ماري ب. ( 1955). "التأثير عن بُعد في الفيزياء الكلاسيكية" . مجلة إيزيس . 46 (4): 337-353 . doi : 10.1086/348429 . ISSN 0021-1753 . JSTOR 227576. S2CID 121166354 .
1 2 3 4 5 هيس، ماري ب. (2005). القوى والمجالات: مفهوم التأثير عن بُعد في تاريخ الفيزياء ( طبعة دوفر). مينولا، نيويورك: منشورات دوفر. ISBN 978-0-486-44240-2.
↑ فيذر، نورمان (1959). مقدمة في فيزياء الكتلة والطول والزمن – غلاف مقوى . مطبعة جامعة إدنبرة.
↑ فاينمان، ريتشارد ب.، روبرت ب. لايتون، وماثيو ساندز. محاضرات فاينمان في الفيزياء، المجلد الأول: طبعة الألفية الجديدة: تتناول بشكل أساسي الميكانيكا والإشعاع والحرارة. المجلد 1. دار النشر الأساسية، 2011.
1 2 3 4 5 6 7 ويتاكر، إدموند ت. (1989). تاريخ نظريات الأثير والكهرباء. 1: النظريات الكلاسيكية (طبعة مُعاد طباعتها). نيويورك: دار نشر دوفر. ISBN 978-0-486-26126-3.
↑ دوشين، ستيفن (2014). "نيوتن حول الفعل عن بُعد" . مجلة تاريخ الفلسفة . 52 (4): 675-701 . doi : 10.1353/hph.2014.0081 . ISSN 1538-4586 . تاريخ الاسترجاع: 6 مايو 2026 .
1 2 بيركوفيتز، جوزيف (2008). "التأثير عن بعد في ميكانيكا الكم" . في إدوارد ن. زالتا (محرر). موسوعة ستانفورد للفلسفة ( طبعة شتاء 2008).
↑ هيوز، د. و. (30 سبتمبر 1987). "تاريخ مذنب هالي" . المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية في لندن. السلسلة أ، العلوم الرياضية والفيزيائية . 323 (1572): 349-367 . رمز Bibcode : 1987RSPTA.323..349H . doi : 10.1098/rsta.1987.0091 . ISSN 0080-4614 . S2CID 123592786 .
↑ جيه جيه أوكونور؛ إي إف روبرتسون (سبتمبر 1996). "الاكتشاف الرياضي للكواكب" . تم الاسترجاع في 11 سبتمبر 2009 .
1 2 بنيامين، بارك (1898). تاريخ الكهرباء (النهضة الفكرية في الكهرباء) من العصور القديمة إلى أيام بنيامين فرانكلين ، نيويورك: جون وايلي وأولاده.
1 2 سانفورد، فرناندو (1921). "بعض النظريات المبكرة المتعلقة بالقوى الكهربائية - نظرية الانبعاث الكهربائي" . المجلة العلمية الشهرية . 12 (6): 544-550 . رمز Bibcode : 1921SciMo..12..544S . الرقم الدولي الموحد للدوريات : 0096-3771 .
↑ وودروف، أ. إي. "التأثير عن بُعد في الديناميكا الكهربائية في القرن التاسع عشر". مجلة إيزيس، المجلد 53، العدد 4، 1962، الصفحات 439-459. JSTOR، http://www.jstor.org/stable/227719 . تاريخ الوصول: 24 أكتوبر 2023.
↑ ماكسويل، ج. س.، حول التأثير عن بُعد، وقائع المؤسسة الملكية لبريطانيا العظمى، المجلد السابع، 48-49، 1873-1875. نُشر في: كوهن، ك. (2016). التأثير عن بُعد. في: دليل الطالب لنصوص الفيزياء الكبرى. سلسلة محاضرات الفيزياء لطلاب البكالوريوس. سبرينغر، تشام. https://doi.org/10.1007/978-3-319-21816-8_30
↑ داريغول، أوليفييه (2005). الديناميكا الكهربائية من أمبير إلى أينشتاين ( طبعة مُعاد طباعتها). أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-850593-8.
^ بوانكاريه، هنري (1905). "Sur la dynamique de l'électron" (PDF) . أكاديمية العلوم، ملاحظة دي ه. بوانكاريه. سي آر تي . 140 : 1504– 1508.
↑ سيرفانتس-كوتا، جيه إل؛ جاليندو-أوريباري، إس؛ سموت، جي إف (2016). "تاريخ موجز لموجات الجاذبية" . الكون . 2 (3): 22. arXiv : 1609.09400 . Bibcode : 2016Univ....2...22C . doi : 10.3390/universe2030022 . S2CID 2187981 .
↑ بايس، أ. (1979-10-01). "أينشتاين ونظرية الكم" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 51 (4): 863-914 . Bibcode : 1979RvMP...51..863P . doi : 10.1103/RevModPhys.51.863 . ISSN 0034-6861 .
^ ك. شوارزشيلد، ناشر. ges. ويس. غوتنغن (1903) 128,132
^ ه. تيترودي، Zeitschrift für Physik 10:137، 1922
^ أد فوكر، Zeitschrift für Physik 58:386، 1929
1 2 باروت، عاصم أ. (1980). الديناميكا الكهربائية والنظرية الكلاسيكية للمجالات والجسيمات . كتب دوفر في الفيزياء والكيمياء (طبعة كاملة ومصححة من طبعة نيويورك، ماكميلان، 1964 ). نيويورك: دار نشر دوفر. ISBN 978-0-486-64038-9.
↑ برايس، هيو (1996). سهم الزمن ونقطة أرخميدس: اتجاهات جديدة لفيزياء الزمن . نيويورك: أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-510095-2.
↑ هويل، ف.؛ نارليكار، ج. ف. (1995-01-01). "علم الكونيات والديناميكا الكهربائية عن بُعد" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 67 (1): 113-155 . رمز Bibcode : 1995RvMP...67..113H . doi : 10.1103/RevModPhys.67.113 . ISSN 0034-6861 .
↑ نارليكار، جيه في (2003). "التأثير عن بُعد وعلم الكونيات: منظور تاريخي" . المراجعة السنوية لعلم الفلك والفيزياء الفلكية . 41 (1): 169-189 . رمز Bibcode : 2003ARA & A..41..169N . doi : 10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 . ISSN 0066-4146 .
↑ هوارد، د. (1990). ""Nicht Sein Kann is Nicht Sein Darf،" أو ما قبل التاريخ لـ EPR، 1909-1935: مخاوف أينشتاين المبكرة بشأن ميكانيكا الكم للأنظمة المركبة ". اثنان وستون عامًا من عدم اليقين . سلسلة ASI لحلف الناتو. المجلد. 226. سبرينغر. الصفحات من 61 إلى 111. doi : 10.1007/978-1-4684-8771-8_6 رقم ISBN 978-1-4684-8773-2.
↑ هاريجان، نيكولاس؛ سبيكنز، روبرت و. (2010). "أينشتاين، عدم الاكتمال، والنظرة المعرفية للحالات الكمومية". أسس الفيزياء . 40 (2): 125. arXiv : 0706.2661 . Bibcode : 2010FoPh...40..125H . doi : 10.1007/s10701-009-9347-0 .
↑ رسائل بورن-أينشتاين . ترجمة إيرين بورن. ماكميلان. 1971. ص 158.
↑ بيل، جون س. (1987). ما يُقال وما لا يُقال في ميكانيكا الكم . مطبعة جامعة كامبريدج. ص 65. ISBN 9780521368698. OCLC 15053677 .
↑ بيل، ج. س. (1964). "حول مفارقة أينشتاين بودولسكي روزن" (ملف PDF) . الفيزياء . 1 (3): 195-200 . Bibcode : 1964PhyNY...1..195B . doi : 10.1103/PhysicsPhysiqueFizika.1.195 .
↑ ميرمين، ن. ديفيد (يوليو 1993). "المتغيرات الخفية ونظريتا جون بيل" (ملف PDF) . مراجعات الفيزياء الحديثة . 65 (3): 803-815 . arXiv : 1802.10119 . Bibcode : 1993RvMP...65..803M . doi : 10.1103/RevModPhys.65.803 .
↑ "التشابك مخيف، لكن ليس التأثير عن بعد" . أخبار العلوم . 30-10-2023.
↑ بوغن، ستيفن (16 أبريل 2022). " لا يوجد تأثير غريب عن بُعد في ميكانيكا الكم" . إنتروبي . 24 (4): 560. Bibcode : 2022Entrp..24..560B . doi : 10.3390/e24040560 . ISSN 1099-4300 . PMC 9029371. PMID 35455223 .
1 2 زي، أنتوني (2023). نظرية الحقل الكمومي، بأبسط شكل ممكن . برينستون أكسفورد: مطبعة جامعة برينستون. ISBN 978-0-691-17429-7.

روابط خارجية

تتضمن هذه المقالة نصًا من عمل محتوى مجاني . مرخص بموجب رخصة CC-BY-SA. النص مأخوذ من كتاب "فعل نيوتن عن بُعد - وجهات نظر مختلفة" ، نيكولاي سفيتكو.

[Hesse1955-1] 1 2 3 4 5 6 7 8 هيس، ماري ب. ( 1955). "التأثير عن بُعد في الفيزياء الكلاسيكية" . مجلة إيزيس . 46 (4): 337-353 . doi : 10.1086/348429 . ISSN 0021-1753 . JSTOR 227576. S2CID 121166354 .

[Hesse2005-2] 1 2 3 4 5 هيس، ماري ب. (2005). القوى والمجالات: مفهوم التأثير عن بُعد في تاريخ الفيزياء ( طبعة دوفر). مينولا، نيويورك: منشورات دوفر. ISBN 978-0-486-44240-2.

[3] فيذر، نورمان (1959). مقدمة في فيزياء الكتلة والطول والزمن – غلاف مقوى . مطبعة جامعة إدنبرة.

[4] فاينمان، ريتشارد ب.، روبرت ب. لايتون، وماثيو ساندز. محاضرات فاينمان في الفيزياء، المجلد الأول: طبعة الألفية الجديدة: تتناول بشكل أساسي الميكانيكا والإشعاع والحرارة. المجلد 1. دار النشر الأساسية، 2011.

[Whittaker-5] 1 2 3 4 5 6 7 ويتاكر، إدموند ت. (1989). تاريخ نظريات الأثير والكهرباء. 1: النظريات الكلاسيكية (طبعة مُعاد طباعتها). نيويورك: دار نشر دوفر. ISBN 978-0-486-26126-3.

[6] دوشين، ستيفن (2014). "نيوتن حول الفعل عن بُعد" . مجلة تاريخ الفلسفة . 52 (4): 675-701 . doi : 10.1353/hph.2014.0081 . ISSN 1538-4586 . تاريخ الاسترجاع: 6 مايو 2026 .

[sep-qm-action-distance-7] 1 2 بيركوفيتز، جوزيف (2008). "التأثير عن بعد في ميكانيكا الكم" . في إدوارد ن. زالتا (محرر). موسوعة ستانفورد للفلسفة ( طبعة شتاء 2008).

[8] هيوز، د. و. (30 سبتمبر 1987). "تاريخ مذنب هالي" . المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية في لندن. السلسلة أ، العلوم الرياضية والفيزيائية . 323 (1572): 349-367 . رمز Bibcode : 1987RSPTA.323..349H . doi : 10.1098/rsta.1987.0091 . ISSN 0080-4614 . S2CID 123592786 .

[9] جيه جيه أوكونور؛ إي إف روبرتسون (سبتمبر 1996). "الاكتشاف الرياضي للكواكب" . تم الاسترجاع في 11 سبتمبر 2009 .

[Park1898-10] 1 2 بنيامين، بارك (1898). تاريخ الكهرباء (النهضة الفكرية في الكهرباء) من العصور القديمة إلى أيام بنيامين فرانكلين ، نيويورك: جون وايلي وأولاده.

[Sanford-11] 1 2 سانفورد، فرناندو (1921). "بعض النظريات المبكرة المتعلقة بالقوى الكهربائية - نظرية الانبعاث الكهربائي" . المجلة العلمية الشهرية . 12 (6): 544-550 . رمز Bibcode : 1921SciMo..12..544S . الرقم الدولي الموحد للدوريات : 0096-3771 .

[12] وودروف، أ. إي. "التأثير عن بُعد في الديناميكا الكهربائية في القرن التاسع عشر". مجلة إيزيس، المجلد 53، العدد 4، 1962، الصفحات 439-459. JSTOR، http://www.jstor.org/stable/227719 . تاريخ الوصول: 24 أكتوبر 2023.

[13] ماكسويل، ج. س.، حول التأثير عن بُعد، وقائع المؤسسة الملكية لبريطانيا العظمى، المجلد السابع، 48-49، 1873-1875. نُشر في: كوهن، ك. (2016). التأثير عن بُعد. في: دليل الطالب لنصوص الفيزياء الكبرى. سلسلة محاضرات الفيزياء لطلاب البكالوريوس. سبرينغر، تشام. https://doi.org/10.1007/978-3-319-21816-8_30

[Darrigol-14] داريغول، أوليفييه (2005). الديناميكا الكهربائية من أمبير إلى أينشتاين ( طبعة مُعاد طباعتها). أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-850593-8.

[15] بوانكاريه، هنري (1905). "Sur la dynamique de l'électron" (PDF) . أكاديمية العلوم، ملاحظة دي ه. بوانكاريه. سي آر تي . 140 : 1504– 1508.

[CGShistory-16] سيرفانتس-كوتا، جيه إل؛ جاليندو-أوريباري، إس؛ سموت، جي إف (2016). "تاريخ موجز لموجات الجاذبية" . الكون . 2 (3): 22. arXiv : 1609.09400 . Bibcode : 2016Univ....2...22C . doi : 10.3390/universe2030022 . S2CID 2187981 .

[17] بايس، أ. (1979-10-01). "أينشتاين ونظرية الكم" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 51 (4): 863-914 . Bibcode : 1979RvMP...51..863P . doi : 10.1103/RevModPhys.51.863 . ISSN 0034-6861 .

[schwarzschil1903b-18] ك. شوارزشيلد، ناشر. ges. ويس. غوتنغن (1903) 128,132

[19] ه. تيترودي، Zeitschrift für Physik 10:137، 1922

[20] أد فوكر، Zeitschrift für Physik 58:386، 1929

[Barut-21] 1 2 باروت، عاصم أ. (1980). الديناميكا الكهربائية والنظرية الكلاسيكية للمجالات والجسيمات . كتب دوفر في الفيزياء والكيمياء (طبعة كاملة ومصححة من طبعة نيويورك، ماكميلان، 1964 ). نيويورك: دار نشر دوفر. ISBN 978-0-486-64038-9.

[22] برايس، هيو (1996). سهم الزمن ونقطة أرخميدس: اتجاهات جديدة لفيزياء الزمن . نيويورك: أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-510095-2.

[23] هويل، ف.؛ نارليكار، ج. ف. (1995-01-01). "علم الكونيات والديناميكا الكهربائية عن بُعد" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 67 (1): 113-155 . رمز Bibcode : 1995RvMP...67..113H . doi : 10.1103/RevModPhys.67.113 . ISSN 0034-6861 .

[24] نارليكار، جيه في (2003). "التأثير عن بُعد وعلم الكونيات: منظور تاريخي" . المراجعة السنوية لعلم الفلك والفيزياء الفلكية . 41 (1): 169-189 . رمز Bibcode : 2003ARA & A..41..169N . doi : 10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 . ISSN 0066-4146 .

[25] هوارد، د. (1990). ""Nicht Sein Kann is Nicht Sein Darf،" أو ما قبل التاريخ لـ EPR، 1909-1935: مخاوف أينشتاين المبكرة بشأن ميكانيكا الكم للأنظمة المركبة ". اثنان وستون عامًا من عدم اليقين . سلسلة ASI لحلف الناتو. المجلد. 226. سبرينغر. الصفحات من 61 إلى 111. doi : 10.1007/978-1-4684-8771-8_6 رقم ISBN 978-1-4684-8773-2.

[26] هاريجان، نيكولاس؛ سبيكنز، روبرت و. (2010). "أينشتاين، عدم الاكتمال، والنظرة المعرفية للحالات الكمومية". أسس الفيزياء . 40 (2): 125. arXiv : 0706.2661 . Bibcode : 2010FoPh...40..125H . doi : 10.1007/s10701-009-9347-0 .

[27] رسائل بورن-أينشتاين . ترجمة إيرين بورن. ماكميلان. 1971. ص 158.

[28] بيل، جون س. (1987). ما يُقال وما لا يُقال في ميكانيكا الكم . مطبعة جامعة كامبريدج. ص 65. ISBN 9780521368698. OCLC 15053677 .

[29] بيل، ج. س. (1964). "حول مفارقة أينشتاين بودولسكي روزن" (ملف PDF) . الفيزياء . 1 (3): 195-200 . Bibcode : 1964PhyNY...1..195B . doi : 10.1103/PhysicsPhysiqueFizika.1.195 .

[30] ميرمين، ن. ديفيد (يوليو 1993). "المتغيرات الخفية ونظريتا جون بيل" (ملف PDF) . مراجعات الفيزياء الحديثة . 65 (3): 803-815 . arXiv : 1802.10119 . Bibcode : 1993RvMP...65..803M . doi : 10.1103/RevModPhys.65.803 .

[31] "التشابك مخيف، لكن ليس التأثير عن بعد" . أخبار العلوم . 30-10-2023.

[32] بوغن، ستيفن (16 أبريل 2022). " لا يوجد تأثير غريب عن بُعد في ميكانيكا الكم" . إنتروبي . 24 (4): 560. Bibcode : 2022Entrp..24..560B . doi : 10.3390/e24040560 . ISSN 1099-4300 . PMC 9029371. PMID 35455223 .

[SimplyZee-33] 1 2 زي، أنتوني (2023). نظرية الحقل الكمومي، بأبسط شكل ممكن . برينستون أكسفورد: مطبعة جامعة برينستون. ISBN 978-0-691-17429-7.

[

[ 2 ]

[ 3 ]

[

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ ١٣ ]

[ 14 ]

[ ١٥ ]

[ ١٦ ]

[ ١٧ ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]،

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[ 27 ]

[ ٢٨ ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[ 32 ]

33 ] :

اللغة	العربية (RTL)
روابط موسوعية	30 رابطاً
المصدر الأصلي	ويكيبيديا ↗