قياس التداخل

الشكل 1. مسار الضوء عبر مقياس تداخل مايكلسون . يتحد شعاعا الضوء ذوا المصدر المشترك عند المرآة نصف المطلية بالفضة ليصلا إلى الكاشف. وقد يتداخلان تداخلاً بناءً (يزداد شدة الضوء) إذا وصلت موجاتهما الضوئية متوافقة في الطور، أو تداخلاً هداماً (يضعف شدة الضوء) إذا وصلتا غير متوافقتين في الطور، وذلك تبعاً للمسافات الدقيقة بين المرايا الثلاث.

التداخل الضوئي تقنية تستخدم تداخل الموجات المتراكبة لاستخلاص المعلومات. ^{[ 1 ]} يستخدم التداخل الضوئي عادةً الموجات الكهرومغناطيسية ، وهو تقنية بحثية مهمة في مجالات علم الفلك ، والألياف البصرية ، والهندسة ، وعلم القياس ، وعلم القياس البصري ، وعلم المحيطات ، وعلم الزلازل ، والتحليل الطيفي (وتطبيقاته في الكيمياء )، وميكانيكا الكم ، والفيزياء النووية وفيزياء الجسيمات ، وفيزياء البلازما ، والتفاعلات الجزيئية الحيوية ، ورسم ملامح الأسطح، والموائع الدقيقة ، وقياس الإجهاد/الانفعال الميكانيكي، وقياس السرعة ، وقياس البصر ، وصناعة الهولوغرامات . ^[²^]^:^1-2

أجهزة التداخل هي أجهزة تستخلص المعلومات من التداخل. تُستخدم على نطاق واسع في العلوم والصناعة لقياس الإزاحات المجهرية، وتغيرات معامل الانكسار، وعدم انتظام الأسطح. في معظم أجهزة التداخل، يُقسّم الضوء الصادر من مصدر واحد إلى شعاعين يسيران في مسارين بصريين مختلفين ، ثم يُعاد دمجهما لإنتاج التداخل؛ كما يمكن جعل مصدرين غير متماسكين يتداخلان في بعض الظروف. ^{[ 3 ]} تُعطي أهداب التداخل الناتجة معلومات حول الفرق في أطوال المسار البصري . في العلوم التحليلية، تُستخدم أجهزة التداخل لقياس أطوال وشكل المكونات البصرية بدقة نانومترية؛ وهي من أدق أدوات قياس الأطوال الموجودة. في مطيافية تحويل فورييه، تُستخدم لتحليل الضوء الذي يحتوي على خصائص امتصاص أو انبعاث مرتبطة بمادة أو خليط. يتكون جهاز التداخل الفلكي من طبقين أو أكثر منفصلين يربطان إشاراتهما، مما يوفر دقة تعادل دقة تلسكوب ذي طبق واحد قطره يساوي أكبر مسافة بين عناصره الفردية.

المبادئ الأساسية

تعتمد تقنية التداخل الضوئي على مبدأ التراكب لدمج الموجات بطريقة تُنتج عنها خصائص مميزة تُشير إلى الحالة الأصلية للموجات. ويعود ذلك إلى أنه عند دمج موجتين لهما نفس التردد ، يتحدد نمط شدة الضوء الناتج بفرق الطور بينهما؛ فالموجات المتوافقة في الطور تتداخل تداخلاً بناءً، بينما الموجات غير المتوافقة في الطور تتداخل تداخلاً هداماً. أما الموجات التي لا تتوافق تماماً في الطور ولا لا تختلف تماماً في الطور، فسيكون لها نمط شدة متوسط، يُمكن استخدامه لتحديد فرق الطور النسبي بينها. وتستخدم معظم أجهزة التداخل الضوئي الضوء أو أي شكل آخر من أشكال الموجات الكهرومغناطيسية . ^{[ 2 ]}^{: 3-12}

عادةً (انظر الشكل 1، تكوين ميكلسون المعروف)، يُقسّم شعاع ضوئي متماسك واحد وارد إلى شعاعين متطابقين بواسطة مُقسّم شعاع (مرآة عاكسة جزئيًا). يسلك كل شعاع مسارًا مختلفًا، يُسمى المسار، ثم يُعاد تجميعهما قبل وصولهما إلى الكاشف. يُحدث فرق المسار، أي الفرق في المسافة التي يقطعها كل شعاع، فرقًا في الطور بينهما. هذا الفرق في الطور هو الذي يُنشئ نمط التداخل بين الموجات المتطابقة في البداية. ^{[ 2 ]}^{: 14-17.} إذا قُسّم شعاع واحد على طول مسارين، فإن فرق الطور يُشير إلى أي شيء يُغيّر الطور على طول المسارين. قد يكون هذا تغييرًا فيزيائيًا في طول المسار نفسه أو تغييرًا في معامل الانكسار على طول المسار. ^{[ 2 ]}^{: 93-103}

_{كما هو} موضح في الشكلين 2أ و2ب، يرى الراصد المرآة M1 مباشرةً من خلال فاصل_{الشعاع ،} ويرى صورة منعكسة M′2 للمرآة M2 . يمكن تفسير الأهداب على أنها ناتجة عن تداخل الضوء القادم من الصورتين الوهميتين _S′1و S′2 _للمصدر الأصلي _S. تعتمد خصائص نمط التداخل على طبيعة مصدر الضوء والاتجاه الدقيق للمرايا وفاصل الشعاع. في الشكل ₂ أ ، وُضعت العناصر البصرية بحيث تكون S′1_وS′2 على خط واحد مع الراصد ، ويتكون نمط التداخل الناتج من دوائر متمركزة على العمودي على M1 _وM′2 _{. إذا كانت}المرآتان M1 و _M′2 مائلتين بالنسبة لبعضهما البعض، كما في الشكل 2ب، فإن أهداب التداخل ستتخذ عمومًا شكل قطوع مخروطية (قطع زائدة). أما إذا _تداخلت المرآتان M′1 _وM′2 ، فستكون الأهداب القريبة_من المحور مستقيمة ومتوازية ومتساوية التباعد. إذا كان المصدر S ممتدًا وليس نقطيًا كما هو موضح، فيجب رصد أهداب الشكل 2 أ باستخدام تلسكوب مضبوط على اللانهاية، بينما ستكون أهداب الشكل 2ب محصورة على المرآتين. ^[²^]^:¹⁷

سيؤدي استخدام الضوء الأبيض إلى ظهور نمط من الأهداب الملونة (انظر الشكل 3). ^{[ 2 ]}^{: 26} قد يكون الهدب المركزي الذي يمثل تساوي طول المسار فاتحًا أو داكنًا اعتمادًا على عدد انعكاسات الطور التي يتعرض لها الشعاعان أثناء مرورهما عبر النظام البصري. ^{[ 2 ]}^{: 26، 171-172} (انظر مقياس التداخل لمايكلسون لمناقشة هذا الموضوع).

تاريخ

وصف توماس يونغ قانون تداخل الضوء في محاضرته الباكرية التي ألقاها عام 1803 أمام الجمعية الملكية في لندن. ^{[ 4 ]} استعدادًا للمحاضرة، أجرى يونغ تجربة ذات فتحتين في حوض تموجات مائية. وقد رفض معظم العلماء في ذلك الوقت تفسيره القائم على تداخل الموجات، نظرًا لهيمنة نظرية إسحاق نيوتن الجسيمية للضوء التي طُرحت قبل قرن من الزمان. ^{[ 5 ]}

بدأ المهندس الفرنسي أوغستين-جان فرينل ، دون علمه بنتائج يونغ، العمل على نظرية موجية للضوء والتداخل، وتعرّف على فرانسوا أراغو . بين عامي 1816 و1818، أجرى فرينل وأراغو تجارب تداخل في مرصد باريس. خلال هذه الفترة، صمّم أراغو وبنى أول مقياس تداخل، مستخدمًا إياه لقياس معامل انكسار الهواء الرطب مقارنةً بالهواء الجاف، الأمر الذي شكّل تحديًا محتملاً للرصد الفلكي لمواقع النجوم. ^{[ 6 ]} وقد ترسّخ نجاح نظرية فرينل الموجية للضوء في مذكرته الحائزة على جائزة عام 1819، والتي تنبأت بأنماط الحيود وقاستها. لاحقًا، في عام 1850، استخدم ليون فوكو مقياس تداخل أراغو لقياس سرعة الضوء في الهواء مقارنةً بالماء، ثم استخدمه هيبوليت فيزو مرة أخرى عام 1851 لقياس تأثير مقاومة فرينل على سرعة الضوء في الماء المتحرك. ^{[ 7 ]}

طوّر جول جامين أول مقياس تداخل أحادي الحزمة (لا يتطلب فتحة تقسيم كما في مقياس تداخل أراغو) عام 1856. وفي عام 1881، اخترع الفيزيائي الأمريكي ألبرت أ. ميكلسون ، أثناء زيارته لهيرمان فون هيلمهولتز في برلين، مقياس التداخل الذي سُمّي باسمه، وهو مقياس تداخل ميكلسون ، للبحث عن تأثير حركة الأرض على سرعة الضوء. ساهمت نتائج ميكلسون السلبية التي أجراها في قبو مرصد بوتسدام خارج برلين (بسبب كثرة اهتزازات حركة الخيول في وسط برلين)، ونتائجه السلبية الأكثر دقة التي رصدها لاحقًا مع إدوارد دبليو مورلي في كلية كيس في كليفلاند، أوهايو، في تفاقم أزمة الأثير المضيء. صرّح أينشتاين بأن قياس فيزو لسرعة الضوء في الماء المتحرك باستخدام مقياس تداخل أراغو هو ما ألهمه نظريته عن الجمع النسبي للسرعات. ^{[ 8 ]}

فئات

يمكن تصنيف أجهزة قياس التداخل وتقنيات قياس التداخل وفقًا لمجموعة متنوعة من المعايير:

الكشف المتجانس مقابل الكشف غير المتجانس

في الكشف المتجانس ، يحدث التداخل بين شعاعين ضوئيين لهما نفس الطول الموجي (أو تردد الموجة الحاملة ). ويؤدي فرق الطور بين الشعاعين إلى تغيير في شدة الضوء الساقط على الكاشف. تُقاس شدة الضوء الناتجة بعد مزج هذين الشعاعين، أو يُشاهد نمط أهداب التداخل أو يُسجل. ^{[ 9 ]} تندرج معظم أجهزة قياس التداخل المذكورة في هذه المقالة ضمن هذه الفئة.

تُستخدم تقنية التغاير لـ (1) تحويل إشارة دخل إلى نطاق ترددي جديد، وكذلك (2) تضخيم إشارة دخل ضعيفة (بافتراض استخدام خلاط نشط). تُخلط إشارة دخل ضعيفة بتردد f1 _مع تردد مرجعي قوي f2 _من مذبذب محلي . ينتج عن هذا المزج غير الخطي لإشارتي الدخل إشارتان جديدتان، إحداهما بمجموع الترددين f1 ₊ f2 ، _{والأخرى} بفرقهما f1 _- f2 . _تُسمى هذه الترددات الجديدة بالترددات المتغايرة . عادةً ما يُراد استخدام أحد الترددين الجديدين فقط، بينما تُصفّى الإشارة الأخرى من خرج الخلاط. ستكون شدة إشارة الخرج متناسبة مع حاصل ضرب سعتي إشارتي الدخل. ^[⁹^]

يُعدّ جهاز الاستقبال الفائق التغاير (superhet) أهمّ تطبيقات تقنية التغاير وأكثرها استخدامًا ، وقد اخترعه المهندس الأمريكي إدوين هوارد أرمسترونغ والمهندس الفرنسي لوسيان ليفي في الفترة ما بين عامي 1917 و1918 . في هذه الدائرة، تُخلط إشارة التردد اللاسلكي الواردة من الهوائي مع إشارة من مذبذب محلي (LO)، ثم تُحوّل بواسطة تقنية التغاير إلى إشارة بتردد ثابت منخفض تُسمى التردد الوسيط (IF). يُضخّم هذا التردد الوسيط ويُرشّح قبل إرساله إلى كاشف يستخلص الإشارة الصوتية، التي تُرسل بدورها إلى مكبر الصوت. ^{[ 10 ]}

يُعدّ الكشف بالتغاير البصري امتدادًا لتقنية التغاير لتشمل الترددات الأعلى (المرئية). ^{[ 9 ]} وبينما يُجرى قياس التداخل بالتغاير البصري عادةً عند نقطة واحدة، فإنه من الممكن أيضًا إجراؤه في مجال واسع. ^{[ 11 ]}

المسار المزدوج مقابل المسار المشترك

مقياس التداخل ثنائي المسار هو مقياس يتحرك فيه شعاع المرجع وشعاع العينة على مسارين متباعدين. ومن الأمثلة عليه مقياس تداخل ميكلسون ، ومقياس تداخل تويمان-غرين ، ومقياس تداخل ماخ-زيندر . بعد تعرض شعاع العينة للتشويش نتيجة تفاعله مع العينة قيد الاختبار، يُعاد دمجه مع شعاع المرجع لتكوين نمط تداخل يمكن تفسيره لاحقًا. ^{[ 2 ]}^{: 13-22}

مقياس التداخل ذو المسار المشترك هو نوع من مقاييس التداخل حيث يسير شعاع المرجع وشعاع العينة على نفس المسار. يوضح الشكل 4 مقياس تداخل ساغناك ، وجيروسكوب الألياف البصرية ، ومقياس تداخل حيود النقطة ، ومقياس تداخل القص الجانبي . ومن الأمثلة الأخرى على مقاييس التداخل ذات المسار المشترك: مجهر زيرنيكه ذو التباين الطوري ، ومنشور فرينل الثنائي ، ومقياس تداخل ساغناك ذو المساحة الصفرية ، ومقياس تداخل لوحة التشتت . ^{[ 12 ]}

انقسام جبهة الموجة مقابل انقسام السعة

مقاييس التداخل لتقسيم جبهة الموجة

يقسم مقياس التداخل ذو تقسيم جبهة الموجة جبهة موجة ضوئية منبعثة من نقطة أو شق ضيق ( أي ضوء متماسك مكانيًا)، وبعد السماح لجزئي جبهة الموجة بالمرور عبر مسارين مختلفين، يسمح لهما بالاندماج مجددًا. ^{[ 13 ]} يوضح الشكل 5 تجربة تداخل يونغ ومرآة لويد . تشمل الأمثلة الأخرى لمقاييس التداخل ذات تقسيم جبهة الموجة: موشور فرينل الثنائي، وعدسة بيليه الثنائية، ومقياس تداخل ميكلسون ذي محزز الحيود، ^{[ 14 ]} ومقياس تداخل رايلي . ^{[ 15 ]}

في عام ١٨٠٣، لعبت تجربة يونغ للتداخل دورًا محوريًا في قبول نظرية الموجة الضوئية على نطاق واسع. عند استخدام الضوء الأبيض في تجربة يونغ، ينتج شريط مركزي أبيض من التداخل البنّاء ، يتوافق مع تساوي طول المسار من الشقين، محاطًا بنمط متناظر من أهداب ملونة متناقصة الشدة. إضافةً إلى الإشعاع الكهرومغناطيسي المستمر، أُجريت تجربة يونغ باستخدام فوتونات منفردة، ^{[ ١٦ ]} وإلكترونات، ^{[ ١٧ ]}^{[ ١٨ ]} وجزيئات بوكي بول كبيرة بما يكفي لرؤيتها تحت المجهر الإلكتروني . ^{[ ١٩ ]}

تُنتج مرآة لويد أهداب تداخل من خلال دمج الضوء المباشر من مصدر (الخطوط الزرقاء) مع الضوء المنعكس من صورة المصدر (الخطوط الحمراء) من مرآة موضوعة بزاوية سقوط مماسية. والنتيجة هي نمط غير متماثل من الأهداب. الشريط ذو طول المسار المتساوي، الأقرب إلى المرآة، يكون داكنًا بدلًا من أن يكون ساطعًا. في عام 1834، فسّر همفري لويد هذا التأثير كدليل على أن طور الشعاع المنعكس من السطح الأمامي معكوس. ^{[ 20 ]}^{[ 21 ]}

مقياس التداخل ذو تقسيم السعة

يستخدم مقياس التداخل ذو تقسيم السعة عاكسًا جزئيًا لتقسيم سعة الموجة الساقطة إلى حزم منفصلة يتم فصلها وإعادة تجميعها.

يُظهر الشكل مقياس التداخل فيزو كما يُمكن إعداده لاختبار سطح بصري مستوٍ . يوضع سطح مرجعي مستوٍ ذو شكل دقيق فوق السطح المراد اختباره، ويفصل بينهما فواصل ضيقة. يكون السطح المرجعي مشطوفًا قليلاً (يكفي جزء بسيط من درجة الشطف) لمنع السطح الخلفي من إنتاج أهداب تداخل. يسمح فصل السطحين المراد اختباره والمرجعي بإمالة كل منهما بالنسبة للآخر. من خلال ضبط زاوية الإمالة، التي تُضيف تدرجًا طوريًا مُتحكمًا به إلى نمط الأهداب، يُمكن التحكم في تباعد واتجاه الأهداب، بحيث يُمكن الحصول على سلسلة سهلة التفسير من الأهداب المتوازية تقريبًا بدلاً من دوامة معقدة من خطوط الكفاف. مع ذلك، يتطلب فصل اللوحين تجميع الضوء المُسلط. يُظهر الشكل 6 شعاعًا مُجمّعًا من الضوء أحادي اللون يُضيء اللوحين، وفاصلًا للشعاع يسمح برؤية الأهداب على المحور. ^{[ 22 ]}^{[ 23 ]}

يُعدّ مقياس التداخل ماخ -زيندر أداةً أكثر تنوعًا من مقياس التداخل مايكلسون. إذ يمرّ كل مسار ضوئي من مساراته المنفصلة جيدًا مرةً واحدةً فقط، ويمكن ضبط الأهداب بحيث تتمركز في أي مستوى مطلوب. ^{[ 2 ]}^{: 18} عادةً، تُضبط الأهداب لتكون في نفس مستوى الجسم المراد فحصه، بحيث يمكن تصوير الأهداب والجسم معًا. إذا تقرر إنتاج أهداب باستخدام الضوء الأبيض، فنظرًا لأن طول تماسك الضوء الأبيض محدود ، ويبلغ بضعة ميكرومترات ، يجب توخي الحذر الشديد لمعادلة المسارات البصرية وإلا فلن تكون الأهداب مرئية. كما هو موضح في الشكل 6، توضع خلية تعويض في مسار شعاع المرجع لمطابقة خلية الاختبار. لاحظ أيضًا التوجيه الدقيق لمقسمات الشعاع. تُوجّه الأسطح العاكسة لمقسمات الشعاع بحيث يمرّ كل من شعاع الاختبار وشعاع المرجع عبر كمية متساوية من الزجاج. في هذا الوضع، يتعرض كل من شعاع الاختبار وشعاع المرجع لانعكاسين على السطح الأمامي، مما ينتج عنه نفس عدد انعكاسات الطور. والنتيجة هي أن الضوء الذي يقطع مسارًا بصريًا متساويًا في شعاع الاختبار وشعاع المرجع يُنتج هدبًا ضوئيًا أبيض ناتجًا عن تداخل بناء. ^{[ 24 ]}^{[ 25 ]}

يتكون جوهر مقياس التداخل فابري-بيرو من لوحين بصريين زجاجيين مطليين جزئيًا بالفضة، يفصل بينهما مسافة تتراوح بين عدة ملليمترات وسنتيمترات، مع توجيه السطحين المطليين بالفضة نحو بعضهما البعض. (بدلاً من ذلك، يستخدم مقياس فابري-بيرو لوحة شفافة ذات سطحين عاكسين متوازيين). ^{[ 2 ]}^{: 35-36.} وكما هو الحال في مقياس التداخل فيزو، فإن اللوحين مشطوفان قليلاً. في النظام النموذجي، يتم توفير الإضاءة بواسطة مصدر منتشر موضوع في المستوى البؤري لعدسة تجميع. تُنتج عدسة التركيز ما سيكون صورة مقلوبة للمصدر في حال عدم وجود اللوحين المزدوجين، أي أنه في غياب اللوحين المزدوجين، سيتركز كل الضوء المنبعث من النقطة A والذي يمر عبر النظام البصري عند النقطة A'. في الشكل 6، تم تتبع شعاع واحد فقط منبعث من النقطة A على المصدر. عند مرور الشعاع عبر الأسطح المستوية المزدوجة، ينعكس عدة مرات مُنتجًا أشعة نافذة متعددة تجمعها عدسة التركيز وتُسقطها على النقطة A' على الشاشة. يتخذ نمط التداخل الكامل شكل مجموعة من الحلقات متحدة المركز. تعتمد حدة هذه الحلقات على انعكاسية الأسطح المستوية. فإذا كانت الانعكاسية عالية، مما ينتج عنه عامل جودة عالٍ (أي دقة عالية)، يُنتج الضوء أحادي اللون مجموعة من الحلقات الضيقة الساطعة على خلفية داكنة. ^{[ 26 ]} في الشكل 6، تتوافق الصورة ذات الدقة المنخفضة مع انعكاسية قدرها 0.04 (أي أسطح غير مطلية بالفضة)، بينما تتوافق الصورة ذات الدقة العالية مع انعكاسية قدرها 0.95.

يوضح الشكل 6 مقاييس التداخل من نوع فيزو، وماخ-زيندر، وفابري-بيرو. ومن الأمثلة الأخرى على مقاييس التداخل التي تعتمد على تقسيم السعة: مقياس التداخل من نوع ميكلسون ، ومقياس التداخل من نوع تويمان-غرين ، ومقياس التداخل من نوع مسار الليزر غير المتساوي، ومقياس التداخل من نوع لينيك . ^{[ 27 ]}

ميكلسون-مورلي

استخدم ميكلسون ومورلي (1887) ^{[ 28 ]} وغيرهما من الرواد الأوائل في التجارب، الذين استخدموا تقنيات التداخل لقياس خصائص الأثير المضيء ، الضوء أحادي اللون فقط في البداية لإعداد أجهزتهم، ثم تحولوا دائمًا إلى الضوء الأبيض لإجراء القياسات الفعلية. والسبب في ذلك هو أن القياسات كانت تُسجل بصريًا، فالضوء أحادي اللون ينتج عنه نمط تداخل منتظم. ونظرًا لافتقارهم إلى وسائل حديثة للتحكم في درجة حرارة البيئة ، واجه الباحثون صعوبة في التعامل مع الانحراف المستمر للتداخل، حتى وإن كان جهاز التداخل مثبتًا في قبو. ولأن التداخل كان يختفي أحيانًا بسبب اهتزازات مرور الخيول أو العواصف الرعدية البعيدة وما شابه، كان من السهل على المراقب أن يفقد الرؤية عند عودة التداخل. وقد فاقت مزايا الضوء الأبيض، الذي ينتج نمط تداخل ملون مميز، صعوبات محاذاة الجهاز بسبب قصر طول تماسك الضوء . ^{[ 29 ]} كان هذا مثالًا مبكرًا على استخدام الضوء الأبيض لحل " غموض 2 باي".

التطبيقات

الفيزياء وعلم الفلك

في الفيزياء، تُعدّ تجربة ميكلسون ومورلي الشهيرة، التي وُصفت بـ"الفاشلة"، من أهم التجارب التي أُجريت في أواخر القرن التاسع عشر، إذ قدّمت دليلًا على النسبية الخاصة . وقد أُجريت مؤخرًا تجارب مماثلة، حيث تمّ قياس ترددات الخفقان لمرنانات بصرية متقاطعة تعمل في درجات حرارة منخفضة جدًا . يوضح الشكل 7 تجربةً أجراها مولر وآخرون عام 2003. ^{[ 30 ]} حيث وُضع مرنان بصريان مصنوعان من الياقوت البلوري، يتحكمان بترددات ليزرين، بزاوية قائمة داخل جهاز تبريد بالهيليوم . وقام مُقارن التردد بقياس تردد الخفقان الناتج عن مُخرجات المرنانين معًا. (حتى عام 2009)تبلغ دقة استبعاد تباين سرعة الضوء في تجارب الرنانات مستوى ^10⁻¹⁷ . ^{[ 31 ]}^{[ 32 ]}

الشكل 7. تجربة ميكلسون-مورلي باستخدام رنانات بصرية مبردة

الشكل 8. مطيافية تحويل فورييه

الشكل 9. صورة للهالة الشمسية ملتقطة بواسطة جهاز تصوير الهالة الشمسية LASCO C1

تُستخدم مقاييس التداخل لمايكلسون في المرشحات البصرية ذات النطاق الضيق القابلة للضبط ^{[ 33 ]} وكعنصر أساسي في أجهزة قياس الطيف بتحويل فورييه . ^{[ 34 ]}

عند استخدامها كمرشح نطاق ضيق قابل للضبط، تُظهر مقاييس التداخل من نوع مايكلسون عددًا من المزايا والعيوب مقارنةً بالتقنيات المنافسة مثل مقاييس التداخل من نوع فابري-بيرو أو مرشحات ليوت . تتميز مقاييس التداخل من نوع مايكلسون بأوسع مجال رؤية لطول موجي محدد، وهي بسيطة التشغيل نسبيًا، حيث يتم الضبط عن طريق الدوران الميكانيكي لألواح الموجة بدلاً من التحكم عالي الجهد في البلورات الكهروإجهادية أو معدلات نيوبات الليثيوم البصرية كما هو الحال في نظام فابري-بيرو. بالمقارنة مع مرشحات ليوت، التي تستخدم عناصر ثنائية الانكسار، تتميز مقاييس التداخل من نوع مايكلسون بحساسية منخفضة نسبيًا لدرجة الحرارة. من ناحية أخرى، تتميز مقاييس التداخل من نوع مايكلسون بنطاق أطوال موجية محدود نسبيًا وتتطلب استخدام مرشحات مسبقة تحد من النفاذية . ^{[ 35 ]}

يوضح الشكل 8 آلية عمل مطياف تحويل فورييه، وهو في الأساس مقياس تداخل مايكلسون بمرآة واحدة متحركة. (في مطياف تحويل فورييه العملي، تُستبدل المرايا المستوية في مقياس تداخل مايكلسون التقليدي بعاكسات مكعبة زاوية، ولكن تبسيطًا للرسم التوضيحي، لم يُظهر ذلك). يُولّد مخطط التداخل بقياس الإشارة عند عدة مواضع منفصلة للمرآة المتحركة. ويُحوّل تحويل فورييه مخطط التداخل إلى طيف فعلي. ^{[ 36 ]}

يوضح الشكل 9 صورة دوبلرية للهالة الشمسية تم التقاطها باستخدام مقياس تداخل فابري-بيرو قابل للضبط لاستعادة مسوحات للهالة الشمسية عند عدد من الأطوال الموجية القريبة من خط FeXIV الأخضر. الصورة عبارة عن صورة مُرمّزة بالألوان لانزياح دوبلر للخط، والذي قد يكون مرتبطًا بسرعة بلازما الهالة باتجاه كاميرا القمر الصناعي أو بعيدًا عنها.

تُستخدم إيتالونات فابري-بيرو ذات الأغشية الرقيقة في مرشحات تمرير النطاق الضيق القادرة على انتقاء خط طيفي واحد للتصوير؛ على سبيل المثال، خط ألفا الهيدروجين أو خط كالسيوم-ك من الشمس أو النجوم. يوضح الشكل 10 صورة التقطها تلسكوب التصوير بالأشعة فوق البنفسجية القصوى (EIT) للشمس عند 195 أنغستروم (19.5 نانومتر)، وهو ما يتوافق مع خط طيفي لذرات الحديد المتأينة عدة مرات. ^{[ 37 ]} استخدم تلسكوب EIT مرايا عاكسة مطلية بطبقات متعددة، حيث طُليت بطبقات متناوبة من عنصر "فاصل" خفيف (مثل السيليكون)، وعنصر "مشتت" ثقيل (مثل الموليبدينوم). وُضعت حوالي 100 طبقة من كل نوع على كل مرآة، بسماكة تقارب 10 نانومتر لكل طبقة. تم التحكم بدقة في سماكة الطبقات بحيث تتداخل الفوتونات المنعكسة من كل طبقة تداخلاً بناءً عند الطول الموجي المطلوب.

يستخدم مرصد موجات الجاذبية بالتداخل الليزري (LIGO) مقياسَي تداخل من نوع مايكلسون-فابري-بيرو، يبلغ طول كل منهما 4 كيلومترات، لرصد موجات الجاذبية . [ 38 ^{] في هذا} التطبيق، يُستخدم تجويف فابري-بيرو لتخزين الفوتونات لمدة تقارب الميلي ثانية أثناء ارتدادها صعودًا وهبوطًا بين المرآتين. هذا يزيد من مدة تفاعل موجة الجاذبية مع الضوء، مما ينتج عنه حساسية أفضل عند الترددات المنخفضة. تُستخدم تجاويف أصغر، تُسمى عادةً مُنظِّفات الأنماط، للترشيح المكاني وتثبيت تردد الليزر الرئيسي. وقد تم رصد موجات الجاذبية لأول مرة في 14 سبتمبر 2015. ^{[ 39 ]}

بفضل مساحة العمل الكبيرة نسبيًا وسهولة الوصول إليها في مقياس التداخل ماخ-زيندر، ومرونته في تحديد مواقع الأهداب، أصبح هذا المقياس الخيار الأمثل لتصوير التدفق في أنفاق الرياح، ^{[ 40 ]}^{[ 41 ]} ولدراسات تصوير التدفق بشكل عام. ويُستخدم بكثرة في مجالات الديناميكا الهوائية، وفيزياء البلازما، وانتقال الحرارة لقياس تغيرات الضغط والكثافة ودرجة الحرارة في الغازات. ^{[ 2 ]}^{: 18، 93-95}

تُستخدم مقاييس التداخل من نوع ماخ-زيندر أيضًا لدراسة واحدة من أكثر التنبؤات غير البديهية في ميكانيكا الكم، وهي الظاهرة المعروفة باسم التشابك الكمي . ^{[ 42 ]}^{[ 43 ]}

يحقق مقياس التداخل الفلكي عمليات رصد عالية الدقة باستخدام تقنية تركيب الفتحة ، حيث يقوم بمزج الإشارات من مجموعة من التلسكوبات الصغيرة نسبيًا بدلاً من تلسكوب واحد ضخم باهظ الثمن. ^{[ 44 ]}

استخدمت مقاييس التداخل الراديوية المبكرة خط أساس واحد للقياس. أما مقاييس التداخل الفلكية اللاحقة، مثل مصفوفة التلسكوبات الكبيرة جدًا (VLA) الموضحة في الشكل 11، فتستخدم مصفوفة من التلسكوبات مرتبة بنمط معين على الأرض. يتيح وجود خطوط أساس متعددة لمقياس التداخل أن يكون حساسًا لمجموعة أكبر من البنى في الرصد. يؤدي العدد المحدود من خطوط الأساس إلى تغطية غير كافية. وقد تم التغلب على هذه المشكلة باستخدام دوران الأرض لتدوير المصفوفة بالنسبة للسماء. وبالتالي، يمكن لخط أساس واحد قياس المعلومات في اتجاهات متعددة من خلال أخذ قياسات متكررة، وهي تقنية تُسمى توليف دوران الأرض . وقد تم تحقيق خطوط أساس يبلغ طولها آلاف الكيلومترات باستخدام قياس التداخل ذي خط الأساس الطويل جدًا . ^{[ 44 ]}

واجهت تقنية التداخل البصري الفلكي العديد من التحديات التقنية التي لا تواجهها تقنية التداخل الراديوي. فالأطوال الموجية القصيرة للضوء تستلزم دقةً فائقةً واستقرارًا عاليًا في التصميم. على سبيل المثال، تتطلب الدقة المكانية البالغة 1 ملي ثانية قوسية استقرارًا بمقدار 0.5 ميكرومتر على خط أساس بطول 100 متر. كما تتطلب قياسات التداخل البصري أجهزة كشف عالية الحساسية ومنخفضة الضوضاء، والتي لم تكن متاحة إلا في أواخر التسعينيات. أما ظاهرة "الرؤية" الفلكية ، أي الاضطراب الذي يتسبب في وميض النجوم، فتُحدث تغيرات طورية سريعة وعشوائية في الضوء الوارد، مما يستلزم أن تكون معدلات جمع البيانات أسرع من معدل الاضطراب. ^{[ 46 ]}^{[ 47 ]} ورغم هذه الصعوبات التقنية، تعمل حاليًا ثلاثة مرافق رئيسية توفر دقة تصل إلى أجزاء من الملي ثانية قوسية.

يمكن استغلال الطبيعة الموجية للمادة في بناء أجهزة التداخل. كانت أولى الأمثلة على أجهزة التداخل المادية هي أجهزة التداخل الإلكترونية ، تلتها لاحقًا أجهزة التداخل النيوترونية . وفي حوالي عام 1990، تم عرض أول أجهزة التداخل الذرية ، ثم تلتها أجهزة التداخل التي تستخدم الجزيئات. ^{[ 48 ]}^{[ 49 ]}^{[ 50 ]}

التصوير المجسم الإلكتروني هو تقنية تصوير تسجل نمط تداخل الإلكترونات لجسم ما فوتوغرافيًا، ثم يُعاد بناؤه للحصول على صورة مكبرة للغاية للجسم الأصلي. ^{[ 51 ]} طُوّرت هذه التقنية لتمكين دقة أعلى في المجهر الإلكتروني مقارنةً بتقنيات التصوير التقليدية. لا تقتصر دقة المجهر الإلكتروني التقليدي على طول موجة الإلكترون، بل على الانحرافات الكبيرة لعدسات الإلكترون. ^{[ 52 ]}

استُخدمت تقنية التداخل النيوتروني لدراسة تأثير أهارونوف-بوم ، وفحص تأثيرات الجاذبية على الجسيمات الأولية، ولإثبات سلوك غريب للفيرميونات يُشكّل أساس مبدأ استبعاد باولي : فعلى عكس الأجسام العيانية، عندما تدور الفيرميونات بزاوية 360 درجة حول أي محور، فإنها لا تعود إلى حالتها الأصلية، بل يكتسب دالتها الموجية إشارة سالبة. بعبارة أخرى، يحتاج الفيرميون إلى الدوران بزاوية 720 درجة ليعود إلى حالته الأصلية. ^{[ 53 ]}

تصل تقنيات التداخل الذري إلى دقة كافية تسمح بإجراء اختبارات على نطاق المختبر للنسبية العامة . ^{[ 54 ]}

تُستخدم أجهزة قياس التداخل في فيزياء الغلاف الجوي لإجراء قياسات عالية الدقة للغازات النزرة عبر الاستشعار عن بُعد للغلاف الجوي. وهناك العديد من الأمثلة على أجهزة قياس التداخل التي تستخدم خصائص امتصاص أو انبعاث الغازات النزرة. ومن الاستخدامات الشائعة لها الرصد المستمر لتركيز عمود الغازات النزرة، مثل الأوزون وأول أكسيد الكربون، فوق الجهاز. ^{[ 55 ]}

الهندسة والعلوم التطبيقية

تُستخدم تقنية قياس التداخل باستخدام لوحة الاختبار (نيوتن) بشكل متكرر في صناعة البصريات لاختبار جودة الأسطح أثناء تشكيلها وتصنيعها. يوضح الشكل 13 صورًا لألواح مرجعية تُستخدم لفحص لوحين اختبار في مراحل مختلفة من التصنيع، مُظهرًا أنماطًا مختلفة من أهداب التداخل. تستقر الألواح المرجعية بحيث تكون أسطحها السفلية ملامسة لألواح الاختبار، ويتم إضاءتها بمصدر ضوء أحادي اللون. تتداخل الموجات الضوئية المنعكسة من كلا السطحين، مما ينتج عنه نمط من الأشرطة المضيئة والمظلمة. السطح في الصورة اليمنى غير مستوٍ، مما ينتج عنه نمط من الأهداب المنحنية. يمثل كل زوج من الأهداب المتجاورة فرقًا في ارتفاع السطح بمقدار نصف طول موجة الضوء المستخدم، لذا يمكن قياس فروق الارتفاع عن طريق عدّ الأهداب. يمكن قياس استواء الأسطح بدقة تصل إلى أجزاء من المليون من البوصة بهذه الطريقة. لتحديد ما إذا كان السطح قيد الاختبار مقعرًا أم محدبًا بالنسبة للوح البصري المرجعي، يمكن اتباع أي من الإجراءات التالية. يمكن ملاحظة كيفية انزياح الأهداب عند الضغط برفق على السطح العلوي المستوي. عند مراقبة الأهداب تحت الضوء الأبيض، يصبح تسلسل الألوان مألوفًا مع الخبرة، مما يُسهّل تفسيرها. أخيرًا، يمكن مقارنة مظهر الأهداب عند تحريك الرأس من وضعية رؤية عادية إلى وضعية رؤية مائلة. ^{[ 56 ]} هذه المناورات، رغم شيوعها في متاجر البصريات، غير مناسبة في بيئة اختبار رسمية. عند تجهيز الأسطح المستوية للبيع، تُركّب عادةً في مقياس تداخل فيزو لإجراء الاختبارات الرسمية والحصول على الشهادات اللازمة.

تُستخدم إيتالونات فابري-بيرو على نطاق واسع في الاتصالات السلكية واللاسلكية والليزر والتحليل الطيفي للتحكم في أطوال موجات الضوء وقياسها. المرشحات ثنائية اللون هي إيتالونات رقيقة متعددة الطبقات. في مجال الاتصالات السلكية واللاسلكية، تعتمد تقنية تعدد الإرسال بتقسيم الطول الموجي ، التي تُمكّن من استخدام أطوال موجية متعددة من الضوء عبر ليف بصري واحد، على أجهزة ترشيح عبارة عن إيتالونات رقيقة. تستخدم ليزرات أحادية النمط إيتالونات لكبح جميع أنماط تجويف الرنين البصري باستثناء النمط المطلوب. ^{[ 2 ]}^{: 42}

يُعدّ مقياس التداخل تويمان-غرين، الذي اخترعه تويمان وغرين عام 1916، أحد أنواع مقياس التداخل ميكلسون، ويُستخدم على نطاق واسع لاختبار المكونات البصرية. ^{[ 57 ]} وتتمثل الخصائص الأساسية التي تميزه عن تصميم ميكلسون في استخدام مصدر ضوء نقطي أحادي اللون ومُجمِّع ضوئي. انتقد ميكلسون (1918) تصميم تويمان-غرين لعدم ملاءمته لاختبار المكونات البصرية الكبيرة، نظرًا لأن مصادر الضوء المتاحة آنذاك كانت ذات طول تماسك محدود . وأشار ميكلسون إلى أن القيود المفروضة على الهندسة بسبب طول التماسك المحدود استلزمت استخدام مرآة مرجعية مساوية في الحجم لمرآة الاختبار، مما جعل تصميم تويمان-غرين غير عملي للعديد من الأغراض. ^{[ 58 ]} وبعد عقود، جاء ظهور مصادر ضوء الليزر ليُجيب على اعتراضات ميكلسون. (يُعرف مقياس التداخل تويمان-غرين الذي يستخدم مصدر ضوء ليزر ومسارات ضوئية غير متساوية باسم مقياس التداخل الليزري ذي المسارات غير المتساوية، أو LUPI. ^{[ 59 ]} ) يوضح الشكل 14 إعداد مقياس تداخل تويمان-غرين لاختبار عدسة. يتم توسيع الضوء الصادر من مصدر نقطي أحادي اللون بواسطة عدسة مفرقة (غير موضحة)، ثم يتم تجميعه في حزمة متوازية. توضع مرآة كروية محدبة بحيث يتطابق مركز انحنائها مع بؤرة العدسة قيد الاختبار. يتم تسجيل الحزمة الخارجة بواسطة نظام تصوير لتحليلها. ^{[ 60 ]}

تُستخدم مقاييس التداخل من نوع ماخ-زيندر في الدوائر البصرية المتكاملة ، حيث يتداخل الضوء بين فرعين من دليل موجي يتم تعديلهما خارجيًا لتغيير طورهما النسبي. ويؤدي ميل طفيف لأحد مقسمات الحزمة إلى اختلاف في المسار وتغيير في نمط التداخل. تُعد مقاييس التداخل من نوع ماخ-زيندر أساسًا لمجموعة واسعة من الأجهزة، بدءًا من مُعدِّلات الترددات الراديوية وصولًا إلى أجهزة الاستشعار ^{[ 61 ]}^{[ 62 ]} والمفاتيح الضوئية ^[⁶³^] .

ستعتمد بعض التلسكوبات الفلكية الضخمة المقترحة والمستقبلية ، مثل تلسكوب الثلاثين مترًا والتلسكوب العملاق للغاية ، على تصميم مجزأ. ستتألف مراياها الرئيسية من مئات القطع المرايا السداسية. ويُمثل صقل وتشكيل هذه القطع المرايا غير الكروية وغير المتناظرة دورانيًا تحديًا كبيرًا. تقارن الوسائل التقليدية للاختبار البصري سطحًا ما بسطح كروي مرجعي باستخدام مصحح صفري . وتُكمل الصور المجسمة المُولدة حاسوبيًا المصححات الصفرية في إعدادات الاختبار للأسطح غير الكروية المعقدة. يوضح الشكل 15 كيفية القيام بذلك. (على عكس الشكل، يبلغ تباعد الخطوط في الصور المجسمة الحاسوبية الفعلية من 1 إلى 10 ميكرومتر). عند تمرير ضوء الليزر عبر الصورة المجسمة، لا يتعرض شعاع الحيود من الرتبة الصفرية لأي تعديل في جبهة الموجة. ومع ذلك، يتم تعديل جبهة موجة شعاع الحيود من الرتبة الأولى لتتوافق مع الشكل المطلوب لسطح الاختبار. في إعداد اختبار مقياس التداخل فيزو الموضح، يتم توجيه شعاع الحيود من الرتبة الصفرية نحو السطح المرجعي الكروي، ويتم توجيه شعاع الحيود من الرتبة الأولى نحو سطح الاختبار بطريقة تتحد فيها الشعاعان المنعكسان لتشكيل أهداب تداخل. ^{[ 64 ]}

تُستخدم الجيروسكوبات الليزرية الحلقية (RLGs) والجيروسكوبات الليفية البصرية (FOGs) كمقاييس تداخل في أنظمة الملاحة. وتعمل هذه الأجهزة وفقًا لمبدأ تأثير ساغناك . ويكمن الفرق بينهما في أن الحلقة بأكملها في الجيروسكوب الليزري الحلقي جزء من الليزر، بينما في الجيروسكوب الليفي البصري، يقوم ليزر خارجي بحقن حزمتين ضوئيتين متضادتين في حلقة من الألياف البصرية ، مما يؤدي إلى دوران النظام وإحداث فرق طور نسبي بين هاتين الحزمتين. في الجيروسكوب الليزري الحلقي، يتناسب فرق الطور المُلاحظ طرديًا مع الدوران المُتراكم، بينما في الجيروسكوب الليفي البصري، يتناسب فرق الطور المُلاحظ طرديًا مع السرعة الزاوية. ^{[ 65 ]}

في شبكات الاتصالات، يُستخدم التغاير لنقل ترددات الإشارات الفردية إلى قنوات مختلفة قد تشترك في خط نقل مادي واحد. يُسمى هذا التغاير بتقسيم التردد (FDM). على سبيل المثال، يمكن لكابل محوري يستخدمه نظام تلفزيون الكابل أن ينقل 500 قناة تلفزيونية في الوقت نفسه، لأن كل قناة تُخصص لها تردد مختلف، فلا تتداخل مع بعضها البعض. تُعد كاشفات رادار دوبلر للموجة المستمرة (CW) أجهزة كشف بالتغاير تقارن بين الحزم المرسلة والمنعكسة. ^{[ 66 ]}

يُستخدم الكشف البصري غير المتجانس في قياسات ليدار دوبلر المتماسكة ، القادرة على رصد الضوء الضعيف جدًا المتناثر في الغلاف الجوي، ومراقبة سرعات الرياح بدقة عالية. وله تطبيقات في اتصالات الألياف الضوئية ، وفي العديد من تقنيات التحليل الطيفي عالية الدقة، كما يمكن استخدام طريقة الكشف الذاتي غير المتجانس لقياس عرض خط الليزر. ^{[ 9 ]}^{[ 67 ]}

الشكل 16. مشط الترددات لليزر ذي النمط المقفل. تمثل الخطوط المتقطعة استقراءً لترددات النمط باتجاه تردد إزاحة غلاف الموجة الحاملة (CEO). يمثل الخط الرمادي الرأسي ترددًا بصريًا غير معروف. تشير الخطوط السوداء الأفقية إلى أدنى قياسين لتردد الخفقان.

يُعدّ الكشف التغايري البصري تقنية أساسية تُستخدم في القياسات عالية الدقة لترددات المصادر الضوئية، وكذلك في تثبيت هذه الترددات. وحتى وقت قريب، كانت هناك حاجة إلى سلاسل تردد طويلة لربط تردد الميكروويف لمصدر زمني ذري من السيزيوم أو غيره بالترددات الضوئية. في كل خطوة من السلسلة، كان يُستخدم مُضاعِف تردد لإنتاج توافقية تردد تلك الخطوة، والتي تُقارن بواسطة الكشف التغايري مع الخطوة التالية (مخرج مصدر ميكروويف، أو ليزر الأشعة تحت الحمراء البعيدة، أو ليزر الأشعة تحت الحمراء، أو ليزر مرئي). كان قياس كل خط طيفي واحد يتطلب سنوات عديدة من الجهد في بناء سلسلة تردد مخصصة. أما الآن، فقد وفرت أمشاط التردد الضوئية طريقة أبسط بكثير لقياس الترددات الضوئية. فعند تعديل ليزر مُقفل النمط لتشكيل سلسلة من النبضات، يُلاحظ أن طيفه يتكون من تردد الموجة الحاملة محاطًا بمشط من ترددات النطاق الجانبي الضوئي متقاربة ، بمسافة تساوي تردد تكرار النبضات (الشكل 16). يتم تثبيت تردد تكرار النبضات على تردد المعيار الذري ، وتُضاعف ترددات عناصر المشط عند الطرف الأحمر من الطيف وتُدمج مع ترددات عناصر المشط عند الطرف الأزرق من الطيف، مما يسمح للمشط بالعمل كمرجع ذاتي. وبهذه الطريقة، يمكن تثبيت خرج مشط التردد على معيار ذري في خطوة واحدة. لقياس تردد مجهول، يُحلل خرج مشط التردد إلى طيف. يُدمج التردد المجهول مع الجزء الطيفي المناسب من المشط، ويُقاس تردد النبضات الناتجة عن الدمج. ^{[ 68 ]}^{[ 69 ]}

يُعدّ التداخل الضوئي أحد أكثر التطبيقات الصناعية شيوعًا، فهو أداة قياس متعددة الاستخدامات لفحص تضاريس الأسطح بدقة عالية. تشمل تقنيات قياس التداخل الشائعة تداخل إزاحة الطور (PSI) ^{[ 70 ]} ، وتداخل المسح الرأسي (VSI) ^{[ 71 ]} ، المعروف أيضًا باسم تداخل الضوء الأبيض الماسح (SWLI) أو بمصطلح ISO تداخل مسح التماسك (CSI) ^{[ 72 ]} . يستغل CSI التماسك لتوسيع نطاق إمكانيات مجهر التداخل ^{[ 73 ]}^{[ 74 ]} . تُستخدم هذه التقنيات على نطاق واسع في تصنيع الإلكترونيات الدقيقة والبصريات الدقيقة. يستخدم PSI ضوءًا أحادي اللون ويوفر قياسات دقيقة للغاية؛ إلا أنه لا يُستخدم إلا للأسطح شديدة النعومة. غالبًا ما يستخدم CSI ضوءًا أبيض وفتحات عددية عالية، وبدلًا من النظر إلى طور الأهداب، كما يفعل PSI، يبحث عن أفضل موضع لأقصى تباين للأهداب أو أي سمة أخرى من سمات نمط الأهداب الكلي. في أبسط صورها، توفر تقنية CSI قياسات أقل دقة من تقنية PSI، ولكن يمكن استخدامها على الأسطح الخشنة. تستخدم بعض تكوينات CSI، المعروفة بأسماء مختلفة مثل EVSI المحسّن، أو SWLI عالي الدقة، أو تحليل المجال الترددي (FDA)، تأثيرات التماسك مع طور التداخل لتعزيز الدقة. ^{[ 75 ]}^{[ 76 ]}

الشكل 17. مقاييس التداخل ذات إزاحة الطور ومقاييس التداخل ذات مسح التماسك

تعالج تقنية قياس التداخل بإزاحة الطور العديد من المشكلات المرتبطة بالتحليل التقليدي للتداخلات الثابتة. تقليديًا، تُقاس مواقع مراكز الأهداب. وكما هو موضح في الشكل 13، فإن انحرافات الأهداب عن الاستقامة والتباعد المتساوي تُعطي مقياسًا للانحراف. وتُشكل الأخطاء في تحديد مواقع مراكز الأهداب الحدّ الأساسي لدقة التحليل التقليدي، كما أن أي تغيرات في شدة الإضاءة عبر التداخل تُؤدي أيضًا إلى حدوث خطأ. ثمة مفاضلة بين الدقة وعدد نقاط البيانات: فالأهداب المتقاربة تُوفر العديد من نقاط البيانات ذات الدقة المنخفضة، بينما تُوفر الأهداب المتباعدة عددًا قليلًا من نقاط البيانات ذات الدقة العالية. وبما أن بيانات مراكز الأهداب هي كل ما يُستخدم في التحليل التقليدي، فإن جميع المعلومات الأخرى التي يُمكن نظريًا الحصول عليها من خلال تحليل مُفصّل لتغيرات شدة الإضاءة في التداخل تُهمل. ^{[ 77 ]}^{[ 78 ]} أخيرًا، في حالة الصور التداخلية الثابتة، يلزم توفير معلومات إضافية لتحديد قطبية جبهة الموجة: في الشكل 13، يمكن ملاحظة أن السطح المختبر على اليمين ينحرف عن التسطح، ولكن لا يمكن تحديد ما إذا كان هذا الانحراف مقعرًا أم محدبًا من هذه الصورة وحدها. تقليديًا، تُجمع هذه المعلومات باستخدام وسائل غير آلية، مثل مراقبة اتجاه حركة الأهداب عند دفع السطح المرجعي. ^{[ 79 ]}

تتغلب تقنية قياس التداخل بإزاحة الطور على هذه القيود من خلال عدم الاعتماد على تحديد مراكز الأهداب، بل على جمع بيانات الشدة من كل نقطة على مستشعر صورة CCD . وكما هو موضح في الشكل 17، يتم تحليل عدة صور تداخل (ثلاث على الأقل) مع إزاحة السطح البصري المرجعي بمقدار دقيق من الطول الموجي بين كل تعريض باستخدام محول طاقة كهرضغطية (PZT). وبدلاً من ذلك، يمكن إدخال إزاحات طور دقيقة عن طريق تعديل تردد الليزر. ^{[ 80 ]} تتم معالجة الصور الملتقطة بواسطة الحاسوب لحساب أخطاء جبهة الموجة الضوئية. إن دقة وقابلية تكرار تقنية قياس التداخل بإزاحة الطور أعلى بكثير مما هو ممكن في تحليل صور التداخل الثابتة، حيث تُعدّ قابلية تكرار القياسات بمقدار جزء من مئة من الطول الموجي أمرًا روتينيًا. ^{[ 77 ]}^{[ 78 ]} وقد تم تكييف تقنية إزاحة الطور مع أنواع مختلفة من أجهزة قياس التداخل مثل تويمان-غرين، وماخ-زيندر، وفيزو الليزري، وحتى مع تكوينات المسار الشائعة مثل حيود النقطة ومقاييس التداخل ذات القص الجانبي. ^{[ 79 ]}^{[ 81 ]} وبشكل عام، يمكن تكييف تقنيات إزاحة الطور مع أي نظام تقريبًا يستخدم الأهداب للقياس، مثل التداخل الهولوغرافي وتداخل البقع. ^{[ 79 ]}

في قياس التداخل بالمسح المتماسك ، ^{[ 82 ]} لا يتحقق التداخل إلا عندما تتطابق تأخيرات طول المسار للمُتداخل ضمن زمن تماسك مصدر الضوء. يراقب قياس التداخل بالمسح المتماسك تباين الأهداب بدلاً من طورها. ^{[ 2 ]}^{: 105.} يوضح الشكل 17 مجهرًا لقياس التداخل بالمسح المتماسك يستخدم مُتداخل ميراو في العدسة الشيئية؛ ومن أنواع المُتداخلات الأخرى المستخدمة مع الضوء الأبيض مُتداخل ميكلسون (للعدسات الشيئية ذات التكبير المنخفض، حيث تُعيق المرآة المرجعية في عدسة ميراو جزءًا كبيرًا من الفتحة) ومُتداخل لينيك (للعدسات الشيئية ذات التكبير العالي ومسافة العمل المحدودة). ^{[ 83 ]} تُحرك العينة (أو العدسة الشيئية) عموديًا على كامل نطاق ارتفاعها، ويُحدد موضع أقصى تباين للأهداب لكل بكسل. ^{[ 73 ]}^{[ 84 ]} تتمثل الميزة الرئيسية لتقنية التداخل المسحي المتماسك في إمكانية تصميم أنظمة لا تعاني من غموض 2π الذي يميز التداخل المتماسك، ^{[ 85 ]}^{[ 86 ]}^{[ 87 ]} وكما هو موضح في الشكل 18، الذي يمسح حجمًا أبعاده 180 ميكرومتر × 140 ميكرومتر × 10 ميكرومتر، فهو مناسب تمامًا لتحديد ملامح الخطوات والأسطح الخشنة. ويُحدد طول تماسك مصدر الضوء جزئيًا الدقة المحورية للنظام. ^{[ 88 ]}^{[ 89 ]} تشمل التطبيقات الصناعية قياسات الأسطح أثناء التصنيع ، وقياس الخشونة، وقياسات الأسطح ثلاثية الأبعاد في الأماكن التي يصعب الوصول إليها وفي البيئات القاسية، وقياس ملامح الأسطح ذات النسب العالية بين الطول والعرض (الأخاديد، والقنوات، والثقوب)، وقياس سمك الأغشية (في صناعات أشباه الموصلات والبصريات، وغيرها). ^{[ 90 ]}^{[ 91 ]}

يوضح الشكل 19 إعداد مقياس التداخل Twyman-Green لمسح الضوء الأبيض لجسم كبير.

التداخل الهولوغرافي هو تقنية تستخدم الهولوغرافيا لرصد التشوهات الصغيرة في تطبيقات أحادية الطول الموجي. أما في تطبيقات متعددة الأطوال الموجية، فيُستخدم لإجراء قياسات الأبعاد للأجزاء والتجميعات الكبيرة، وللكشف عن عيوب السطح الكبيرة. ^{[ 2 ]}^{: 111-120}

اكتُشفت تقنية التداخل الهولوغرافي بالصدفة نتيجة أخطاء ارتُكبت أثناء صناعة الهولوغرامات. كانت أشعة الليزر المبكرة ضعيفة نسبيًا، وكانت الألواح الفوتوغرافية غير حساسة، مما استلزم تعريضًا طويلًا قد تحدث خلاله اهتزازات أو انزياحات طفيفة في النظام البصري. واعتُبرت الهولوغرامات الناتجة، التي أظهرت الجسم الهولوغرافي مغطى بأهداب، تالفة. ^{[ 92 ]}

في نهاية المطاف، أدركت عدة مجموعات مستقلة من الباحثين في منتصف الستينيات أن الأهداب تحمل معلومات مهمة حول التغيرات البُعدية التي تحدث في الجسم الخاضع للتجربة، فبدأوا بإنتاج صور ثلاثية الأبعاد مزدوجة التعريض عمدًا. تتناول المقالة الرئيسية حول قياس التداخل الهولوغرافي الخلافات حول أولوية الاكتشاف التي نشأت أثناء إصدار براءة اختراع هذه الطريقة. ^{[ 93 ]}

التصوير المجسم بالتعريض المزدوج والمتعدد هو إحدى الطرق الثلاث المستخدمة لإنشاء صور التداخل المجسمة. يسجل التعريض الأول الجسم في حالة غير مُجهدة. وتُجرى التعريضات اللاحقة على نفس اللوحة الفوتوغرافية بينما يتعرض الجسم لبعض الإجهاد. تُظهر الصورة المركبة الفرق بين حالتي الإجهاد وعدم الإجهاد. ^{[ 94 ]}

التصوير المجسم في الوقت الحقيقي هو طريقة ثانية لإنشاء صور تداخلية مجسمة. يتم إنشاء صورة مجسمة للجسم غير المُجهد. تُضاء هذه الصورة المجسمة بشعاع مرجعي لتوليد صورة مجسمة للجسم مُركّبة مباشرةً فوق الجسم الأصلي نفسه أثناء تعرض الجسم لبعض الإجهاد. تتداخل موجات الجسم من هذه الصورة المجسمة مع الموجات الجديدة القادمة من الجسم. تتيح هذه التقنية مراقبة تغيرات الشكل في الوقت الحقيقي. ^{[ 94 ]}

أما الطريقة الثالثة، وهي التصوير المجسم بمتوسط زمني، فتتضمن إنشاء صورة مجسمة أثناء تعرض الجسم لإجهاد أو اهتزاز دوري. وهذا ينتج عنه صورة مرئية لنمط الاهتزاز. ^{[ 94 ]}

الشكل 20. صورة InSAR لبركان كيلاويا، هاواي، تُظهر الحواف الناتجة عن تشوه التضاريس على مدى فترة ستة أشهر.
الشكل 21. أهداب ESPI التي توضح نمط اهتزاز صفيحة مربعة مثبتة

الرادار ذو الفتحة التركيبية التداخلي (InSAR) هو تقنية رادارية تُستخدم في الجيوديسيا والاستشعار عن بُعد . تُؤخذ صور الرادار ذي الفتحة التركيبية للأقمار الصناعية لمعلم جغرافي في أيام منفصلة، وتُسجل التغيرات التي طرأت بين صور الرادار الملتقطة في تلك الأيام على شكل أهداب مشابهة لتلك التي يتم الحصول عليها في التداخل الهولوغرافي. يمكن لهذه التقنية رصد التشوهات التي تتراوح بين السنتيمتر والمليمتر الناتجة عن الزلازل والبراكين والانهيارات الأرضية، ولها أيضًا استخدامات في الهندسة الإنشائية، ولا سيما لرصد الهبوط الأرضي واستقرار المنشآت. يوضح الشكل 20 بركان كيلاويا، وهو بركان نشط في هاواي. استُخدمت البيانات التي تم الحصول عليها باستخدام رادار الفتحة التركيبية ذي النطاق X على متن مكوك الفضاء إنديفور في 13 أبريل 1994 و4 أكتوبر 1994 لإنشاء أهداب تداخلية، والتي تم تركيبها على صورة X-SAR لبركان كيلاويا. ^{[ 95 ]}

تستخدم تقنية قياس التداخل الإلكتروني لأنماط البقع (ESPI)، والمعروفة أيضًا باسم التصوير المجسم التلفزيوني، تقنية الكشف والتسجيل المرئي لإنتاج صورة للجسم، يُضاف إليها نمط تداخل يمثل إزاحة الجسم بين التسجيلات (انظر الشكل 21). وتتشابه هذه الأنماط مع تلك التي يتم الحصول عليها في قياس التداخل المجسم. ^{[ 2 ]}^{: 111-120}^{[ 96 ]}

عند اختراع الليزر لأول مرة، اعتُبرت ظاهرة التبقع الليزري عيبًا كبيرًا في استخدامه لإضاءة الأجسام، لا سيما في التصوير المجسم نظرًا للصورة المحببة الناتجة. لاحقًا، تبيّن أن أنماط التبقع تحمل معلومات حول تشوهات سطح الجسم. طوّر باترز وليندرتز تقنية قياس التداخل بنمط التبقع عام ١٩٧٠، ^{[ ٩٧ ]} ومنذ ذلك الحين، استُغلت هذه الظاهرة في تطبيقات متنوعة أخرى. تُؤخذ صورة فوتوغرافية لنمط التبقع قبل التشوه، وصورة أخرى بعده. ينتج عن الطرح الرقمي للصورتين نمط أهداب ارتباطية، حيث تمثل الأهداب خطوطًا ذات تشوه متساوٍ. يمكن استخدام نبضات ليزر قصيرة في نطاق النانوثانية لالتقاط الأحداث العابرة السريعة جدًا. توجد مشكلة في الطور: في غياب معلومات أخرى، لا يمكن التمييز بين خطوط الكفاف التي تشير إلى ذروة وخطوط الكفاف التي تشير إلى قاع. لحل مشكلة غموض الطور، يمكن دمج تقنية ESPI مع طرق إزاحة الطور. ^{[ 98 ]}^{[ 99 ]}

ابتكر يرجو فايسالا طريقةً لإنشاء خطوط أساس جيوديسية دقيقة، استغلت قصر طول التماسك للضوء الأبيض. في البداية، قُسِّم الضوء الأبيض إلى قسمين، مع "طي" شعاع المرجع، لينعكس ذهابًا وإيابًا ست مرات بين زوج من المرايا يفصل بينهما متر واحد بالضبط. ولا تظهر الأهداب إلا إذا كان مسار الاختبار ستة أضعاف مسار المرجع. وقد سمح تكرار تطبيق هذه الطريقة بقياس المسافات بدقة تصل إلى 864 مترًا. استُخدمت خطوط الأساس التي تم إنشاؤها بهذه الطريقة لمعايرة أجهزة قياس المسافة الجيوديسية، مما أدى إلى مقياس قابل للتتبع المترولوجي للشبكات الجيوديسية التي تقيسها هذه الأجهزة. ^[¹⁰⁰^] (وقد حلت تقنية نظام تحديد المواقع العالمي GPS محل هذه الطريقة).

تُستخدم أجهزة قياس التداخل أيضاً لدراسة تشتت المواد، وقياس معاملات الانكسار المعقدة، والخصائص الحرارية. كما تُستخدم أيضاً لرسم خرائط الحركة ثلاثية الأبعاد، بما في ذلك رسم خرائط أنماط الاهتزاز للهياكل. ^{[ 75 ]}

تضمنت التطبيقات العسكرية المحتملة لتداخل الليزر، الموثقة حتى عام 1964، "تحديد المواقع بدقة في البحث والتصنيع والاستخدام الميداني للمعدات، مثل محاذاة الصواريخ أو معدات توجيه الأبراج؛ في الجيوديسيا ورسم الخرائط، حيث لا يحتاج المرء إلى خريطة دقيقة إلى أجزاء من الميكروبوصة، ولكن حيث يكون تحديد خطوط الأساس بدقة أمرًا ضروريًا؛ وفي القياس عن بعد لتغيرات درجة الحرارة في الغلاف الجوي [...] والتي تؤثر على القدرة البصرية للرؤية." ^{[ 101 ]}

علم الأحياء والطب

يوفر التداخل الضوئي، المُطبق في علم الأحياء والطب، إمكانيات قياس دقيقة للجزيئات الحيوية والمكونات الخلوية والخلايا والأنسجة. ^{[ 102 ]} تعتمد العديد من أنواع أجهزة الاستشعار الحيوية غير الموسومة على التداخل الضوئي، لأن التفاعل المباشر للمجالات الكهرومغناطيسية مع الاستقطابية الجزيئية المحلية يُغني عن الحاجة إلى علامات فلورية أو علامات نانوية . على نطاق أوسع، يتشارك التداخل الخلوي بعض الجوانب مع مجهر التباين الطوري، ولكنه يشمل فئة أكبر بكثير من التكوينات البصرية الحساسة للطور التي تعتمد على التداخل الضوئي بين المكونات الخلوية من خلال الانكسار والحيود. على مستوى الأنسجة، يوفر انتشار الضوء المشتت للأمام شبه المتماسك عبر الانحرافات الدقيقة وعدم تجانس بنية الأنسجة فرصًا لاستخدام البوابات الحساسة للطور (التصوير المقطعي بالتماسك الضوئي) بالإضافة إلى مطيافية التذبذب الحساسة للطور لتصوير الخصائص البنيوية والديناميكية الدقيقة.

الشكل 22. الإعداد البصري النموذجي للتصوير المقطعي البصري أحادي النقطة

الشكل 23. اعتلال الشبكية المصلي المركزي ، تم تصويره باستخدام التصوير المقطعي التوافقي البصري

التصوير المقطعي التوافقي البصري (OCT) هو تقنية تصوير طبي تستخدم قياس التداخل منخفض التماسك لتوفير تصوير مقطعي للبنى المجهرية الداخلية للأنسجة. كما هو موضح في الشكل 22، فإن جوهر نظام OCT النموذجي هو مقياس تداخل مايكلسون. يتم تركيز أحد ذراعي مقياس التداخل على عينة النسيج ومسحها بنمط مسح طولي XY. أما الذراع الآخر فينعكس ضوءه عن مرآة مرجعية. يتم دمج الضوء المنعكس من عينة النسيج مع الضوء المنعكس من المرآة المرجعية. نظرًا لانخفاض تماسك مصدر الضوء، لا تُلاحظ إشارة التداخل إلا على عمق محدود من العينة. لذلك، يسجل مسح XY شريحة بصرية رقيقة واحدة من العينة في كل مرة. من خلال إجراء عمليات مسح متعددة، مع تحريك المرآة المرجعية بين كل عملية مسح، يمكن إعادة بناء صورة ثلاثية الأبعاد كاملة للنسيج. ^{[ 103 ]}^{[ 104 ]} سعت التطورات الحديثة إلى الجمع بين استرجاع الطور النانومتري للتداخل المتماسك وقدرة قياس المدى للتداخل منخفض التماسك. ^{[ 75 ]}

الشكل 24. خلية سبيروجيرا (منفصلة عن خيط الطحالب) تحت تباين الطور
الشكل 25. كيسة بيضية غير متكيسة من طفيل التوكسوبلازما جوندي ، تباين التداخل التفاضلي
الشكل 26. صورة عالية الدقة بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور لعنكبوت

يُعدّ كلٌّ من مجهر التباين الطوري ومجهر التباين التفاضلي التداخلي (DIC) أداتين مهمتين في علم الأحياء والطب. تتميز معظم الخلايا الحيوانية والكائنات وحيدة الخلية بلونٍ باهت، وتكون عضياتها الداخلية غير مرئية تقريبًا تحت إضاءة المجال الساطع العادية . يمكن إظهار هذه التراكيب بتلوين العينات، إلا أن إجراءات التلوين تستغرق وقتًا طويلًا وتؤدي إلى موت الخلايا. وكما هو موضح في الشكلين 24 و 25، يسمح مجهرا التباين الطوري وDIC بدراسة الخلايا الحية غير الملونة. ^{[ 105 ]} كما أن لتقنية DIC تطبيقات غير بيولوجية، على سبيل المثال في تحليل معالجة أشباه الموصلات السيليكونية المستوية .

تستخدم تقنية التداخل الضوئي منخفض التماسك والمُحَلَّل زاويًا (a/LCI) الضوء المُشتَّت لقياس أحجام الأجسام دون الخلوية، بما في ذلك أنوية الخلايا . وهذا يسمح بدمج قياسات العمق بالتداخل مع قياسات الكثافة. وقد وُجدت علاقات مُتعددة بين حالة صحة الأنسجة وقياسات الأجسام دون الخلوية. على سبيل المثال، وُجد أنه مع تحوّل النسيج من طبيعي إلى سرطاني، يزداد متوسط حجم أنوية الخلايا. ^{[ 106 ]}^{[ 107 ]}

يشير التصوير بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور (الشكل 26) إلى مجموعة متنوعة من التقنيات التي تستخدم معلومات الطور لحزمة أشعة سينية متماسكة لتصوير الأنسجة الرخوة. (للاطلاع على شرح مبسط، انظر: التصوير بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور (مقدمة) . وللاطلاع على مراجعة أكثر تعمقًا، انظر: التصوير بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور ). وقد أصبح هذا الأسلوب طريقة مهمة لتصوير التراكيب الخلوية والنسيجية في نطاق واسع من الدراسات البيولوجية والطبية. تُستخدم عدة تقنيات في التصوير بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور، وتعتمد جميعها على مبادئ مختلفة لتحويل تغيرات الطور في الأشعة السينية المنبعثة من الجسم إلى تغيرات في شدة الإشعاع. ^{[ 108 ]}^{[ 109 ]} وتشمل هذه التقنيات: تباين الطور القائم على الانتشار، ^{[ 110 ]} وتداخل تالبوت ، ^{[ 109 ]} وتداخل المجال البعيد القائم على موير ، ^{[ 111 ]} والتصوير المحسن بالانكسار، ^{[ 112 ]} وتداخل الأشعة السينية. ^{[ 113 ]} توفر هذه الطرق تباينًا أعلى مقارنةً بالتصوير بالأشعة السينية التقليدي القائم على تباين الامتصاص، مما يُتيح رؤية تفاصيل أدق. ومن عيوبها أنها تتطلب معدات أكثر تطورًا، مثل مصادر الأشعة السينية السنكروترونية أو ذات التركيز الدقيق ، أو بصريات الأشعة السينية ، أو كواشف الأشعة السينية عالية الدقة.

انظر أيضاً

التماسك
قياس التداخل بالمسح المتماسك
مستشعر التوجيه الدقيق (HST) (مستشعر التوجيه الدقيق HST عبارة عن مقاييس تداخل)
التصوير المجسم
الرؤية التداخلية
الطباعة الحجرية التداخلية
قائمة أنواع أجهزة قياس التداخل
قياس التداخل رامزي
التداخل الزلزالي
مبدأ التراكب
قياس التداخل ذو الخط الأساسي الطويل جدًا
التدفق ذو التباعد الصفري

مراجع

↑ بانش ، برايان هـ؛ هيلمانز، ألكسندر (أبريل 2004). تاريخ العلوم والتكنولوجيا . هوتون ميفلين هاركورت. ص 695. ISBN 978-0-618-22123-3.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 هاريهاران، ب. (2007). أساسيات قياس التداخل . دار النشر إلسيفير. رقم ISBN 978-0-12-373589-8.
↑ باتيل، ر.؛ أتشامفو-يبواه، س.؛ لايت، ر.؛ كلارك، م. (2014). "التداخل الليزري ثنائي المجال الواسع" . أوبتكس إكسبرس . 22 (22): 27094-27101 . Bibcode : 2014OExpr..2227094P . doi : 10.1364/OE.22.027094 . PMID 25401860 .
↑ T.Young, "The Bakerian Lecture:Experiments and Calculations Reletert to Physical Optics,” Philosophical Transactions of the Royal Society of London 94 (1804): 1–16.
↑ كيبنيس، ناحوم (1991). تاريخ مبدأ تداخل الضوء . doi : 10.1007/978-3-0348-8652-9 . ISBN 978-3-0348-9717-4.
↑ J. Lequeux, François Arago A 19th Century French Humanist and Reponer in Astrophysics (Springer International Publishing: Imprint: Springer, 2015).
↑ نولتي، ديفيد د. (2023). التداخل: تاريخ قياس التداخل البصري والعلماء الذين روّضوا الضوء (مطبعة جامعة أكسفورد، 2023) . مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-286976-0.الصفحات 99-108
↑ نولت، التداخل، صفحة 111
1 2 3 4 باشوتا، روديجر (24 أكتوبر 2009). "الكشف البصري غير المتجانس" . موسوعة آر بي فوتونيكس . شركة آر بي فوتونيكس للاستشارات المحدودة. doi : 10.61835/79k . تاريخ الاسترجاع: 1 أبريل 2012 .
↑ بول، إيان. "جهاز استقبال الراديو سوبر هيت أو سوبر هيتروداين" . Radio-Electronics.com . تم الاطلاع عليه بتاريخ 22 يونيو 2012 .
↑ باتيل، ر.؛ أتشامفو-يبواه، س.؛ لايت، ر.؛ كلارك، م. (2011). "قياس التداخل غير المتجانس واسع المجال باستخدام كاميرا CMOS مخصصة ذات ضوء مُعدَّل" . أوبتكس إكسبرس . 19 (24): 24546-24556 . Bibcode : 2011OExpr..1924546P . doi : 10.1364/OE.19.024546 . PMID 22109482 .
↑ ماليك، س.؛ مالاكارا، د. (2007). "مقياس التداخل ذو المسار المشترك". اختبار ورشة البصريات . ص 97. doi : 10.1002/9780470135976.ch3 . ISBN 978-0-470-13597-6.
↑ فيرما، آر كيه (2008). البصريات الموجية . دار ديسكفري للنشر. الصفحات 97-110 . ISBN 978-81-8356-114-3.
↑ كوليسنيتشينكو، بافيل؛ ويتنبيشر، لوكاس؛ زيغمانتاس، دوناتاس (2020). "مقياس تداخل ميكلسون ذو محزز نقل مستقر ومتناظر تمامًا وبدون تشتت" . مجلة أوبتكس إكسبرس . 28 (25): 37752-37757 . Bibcode : 2020OExpr..2837752K . doi : 10.1364/OE.409185 . PMID: 33379604 .
^ “الأجهزة التداخلية – مقدمة” . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 1 أبريل 2012 .
↑ إنجرام تايلور، السير جيفري (1909). "أهداب التداخل مع الضوء الخافت" . وقائع الجمعية الفلسفية في كامبريدج الرياضية . 15 : 114. تم الاطلاع عليه في 7 ديسمبر 2024 .
^ جونسون، سي (1961). "التداخل الإلكتروني والتداخل الفني من خلال Feinspalten". Zeitschrift für Physik . 161 (4): 454– 474. بيب كود : 1961ZPhy..161..454J . دوى : 10.1007/BF01342460 . S2CID 121659705 .
↑ جونسون، سي (1974). "حيود الإلكترون عند شقوق متعددة". المجلة الأمريكية للفيزياء . 4 (1): 4-11 . Bibcode : 1974AmJPh..42....4J . doi : 10.1119/1.1987592 .
↑ أرندت، م.؛ زيلينجر، أ. (2004). "عدم يقين هايزنبرغ وتداخل موجات المادة مع الجزيئات الكبيرة" . في بوشهورن، ج. و.؛ ويس، ج. (محرران). الفيزياء الأساسية - هايزنبرغ وما بعده: ندوة فيرنر هايزنبرغ المئوية "تطورات في الفيزياء الحديثة" . سبرينغر. ص 35-52 . ISBN 978-3-540-20201-1.
↑ كارول، بريت. "مرآة لويد البسيطة" (ملف PDF) . الرابطة الأمريكية لمعلمي الفيزياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 5 أبريل 2012 .
↑ سيرواي، ر. أ.؛ جويت، ج. و. (2010). مبادئ الفيزياء: نص قائم على حساب التفاضل والتكامل، المجلد 1. بروكس كول. ص 905. ISBN 978-0-534-49143-7.
↑ "دليل استخدام مقياس التداخل فيزو في الاختبارات البصرية" (ملف PDF) . وكالة ناسا. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 25 سبتمبر 2018. تم الاطلاع عليه بتاريخ 8 أبريل 2012 .
^ “أجهزة التداخل – مقياس تداخل فيزو” . Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .
↑ زيتي، ك.ب.؛ آدامز، س.ف.؛ توكنيل، ر.م. "كيف يعمل مقياس التداخل ماخ-زيندر؟" (ملف PDF) . قسم الفيزياء، مدرسة وستمنستر، لندن . تاريخ الاطلاع: 8 أبريل 2012 .
↑ أشكيناس، هاري آي. (1950). تصميم وبناء مقياس تداخل ماخ-زيندر للاستخدام مع نفق الرياح فوق الصوتي GALCIT. أطروحة مهندس (engd). معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا. doi : 10.7907/D0V1-MJ80 .
^ بيتزلر، كلاوس. “مقياس تداخل فابري-بيرو” (PDF) . فيزياء فاشبيريتش، جامعة أوسنابروك . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .
↑ نولتي، ديفيد د. (2012). التداخل البصري في علم الأحياء والطب . سبرينغر. ص 17-26 . رمز Bibcode : 2012oibm.book.....N . ISBN 978-1-4614-0889-5.
↑ ميكلسون، أ.أ.؛ مورلي، إ.و. (1887). "حول الحركة النسبية للأرض والأثير المضيء" (ملف PDF) . المجلة الأمريكية للعلوم . 34 (203): 333-345 . رمز Bibcode : 1887AmJS...34..333M . doi : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 . S2CID 124333204. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2016-03-07 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2012-04-09 .
↑ ميلر، دايتون سي. (1933). "تجربة انجراف الأثير وتحديد الحركة المطلقة للأرض". مراجعات الفيزياء الحديثة . 5 (3): 203-242 . Bibcode : 1933RvMP....5..203M . doi : 10.1103/RevModPhys.5.203 . S2CID 4119615. تم اختيار أهداب الضوء الأبيض للملاحظات لأنها تتكون من مجموعة صغيرة من الأهداب ذات هدب أسود مركزي محدد بوضوح، والذي يشكل علامة مرجعية صفرية دائمة لجميع القراءات.
↑ مولر، هـ.؛ هيرمان، س.؛ براكسمير، س.؛ شيلر، س.؛ بيترز، أ. (2003). "تجربة ميكلسون-مورلي الحديثة باستخدام رنانات بصرية مبردة". مجلة Physical Review Letters ، 91 (2) 020401. arXiv : physics/0305117 . Bibcode : 2003PhRvL..91b0401M . doi : 10.1103/PhysRevLett.91.020401 . PMID 12906465. S2CID 15770750 .
↑ إيزيل، سي.؛ نيفسكي، أ.؛ شيلر، س. (2009). "اختبار معملي لتناظر انتشار الضوء عند مستوى 10-17". رسائل المراجعة الفيزيائية . 103 (9) 090401. رمز Bibcode : 2009PhRvL.103i0401E . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.090401 . PMID 19792767. S2CID 33875626 .
↑ هيرمان، س.؛ سينجر، أ.؛ موهل، ك.؛ ناجل، م.؛ كوفالتشوك، إ.؛ بيترز، أ. (2009). "تجربة تجويف بصري دوار لاختبار ثبات لورنتز عند مستوى 10-17". مجلة Physical Review D. 80 ( 10) 105011. arXiv : 1002.1284 . Bibcode : 2009PhRvD..80j5011H . doi : 10.1103/PhysRevD.80.105011 . S2CID 118346408 .
↑ شيرر، بي إتش؛ بوغارت، آر إس؛ بوش، آر آي؛ هوكسيما، جيه؛ كوسوفيتشيف، إيه جي؛ شو، جيه (1995). "دراسة التذبذبات الشمسية - جهاز تصوير دوبلر لمايكلسون". الفيزياء الشمسية . 162 ( 1-2 ): 129-188 . Bibcode : 1995SoPh..162..129S . doi : 10.1007/BF00733429 . S2CID 189848134 .
↑ ستروك، جي دبليو؛ فانكهاوزر، إيه تي (1965). "مطيافية تحويل فورييه باستخدام التصوير الهولوغرافي بدون حاسوب وباستخدام مقاييس تداخل ثابتة" (ملف PDF) . رسائل الفيزياء . 16 (3): 272-274 . Bibcode : 1965PhL....16..272S . doi : 10.1016/0031-9163(65)90846-2 . hdl : 2027.42/32013 . تاريخ الاسترجاع: 2 أبريل 2012 .
↑ غاري، جورجيا؛ بالاسوبرامانيام، كانساس. "ملاحظات إضافية بشأن اختيار نظام متعدد المعايير لتلسكوب ATST" (ملف PDF) . تلسكوب التكنولوجيا الشمسية المتقدمة. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 10 أغسطس 2010. تم الاطلاع عليه بتاريخ 29 أبريل 2012 .
^ "قياس الطيف بواسطة تحويل فورييه" . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 3 أبريل 2012 .
↑ "عواصف شمسية في عيد الهالوين 2003: صور الأشعة فوق البنفسجية من مرصد سوهو/معهد التصوير الفلكي الأوروبي، 195" . استوديو التصور العلمي، مركز غودارد لرحلات الفضاء التابع لناسا. 2 أبريل 2008. مؤرشف من الأصل في 23 أبريل 2014. تم الاطلاع عليه في 20 يونيو 2012 .
↑ "مرصد موجات الجاذبية باستخدام مقياس التداخل الليزري LIGO" . معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا/معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 4 أبريل 2012 .
↑ كاستلفيكي، دافيد؛ ويتز، ألكسندرا (11 فبراير 2016). "تم العثور أخيرًا على موجات الجاذبية لأينشتاين" . أخبار الطبيعة . doi : 10.1038/nature.2016.19361 . S2CID 182916902. تاريخ الاسترجاع: 11 فبراير 2016 .
↑ شيڤاليرياس، ر.؛ لاترون، ي.؛ فيريت، س. (1957). "طرق التداخل المطبقة على تصوير التدفقات في أنفاق الرياح". مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 47 (8): 703. Bibcode : 1957JOSA...47..703C . doi : 10.1364/JOSA.47.000703 .
↑ ريستيتش، سلافيكا. "تقنيات تصوير التدفق في أنفاق الرياح - الطرق البصرية (الجزء الثاني)" (ملف PDF) . المعهد التقني العسكري، صربيا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 6 أبريل 2012 .
↑ باريس، إم جي إيه (1999). "التشابك والرؤية عند مخرج مقياس تداخل ماخ-زيندر" (ملف PDF) . مجلة Physical Review A. 59 ( 2): 1615-1621 . arXiv : quant-ph/9811078 . Bibcode : 1999PhRvA..59.1615P . doi : 10.1103/PhysRevA.59.1615 . S2CID 13963928. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 10 سبتمبر 2016. تم الاطلاع عليه في 2 أبريل 2012 .
↑ هاك، جي آر؛ فورستر، إتش؛ بوتيكر، إم. (2010). "الكشف عن التكافؤ والتشابك باستخدام مقياس تداخل ماخ-زيندر". مجلة Physical Review B. 82 ( 15) 155303. arXiv : 1005.3976 . Bibcode : 2010PhRvB..82o5303H . doi : 10.1103/PhysRevB.82.155303 . S2CID 119261326 .
1 2 مونيه، جون د. (2003). "التداخل البصري في علم الفلك" (ملف PDF) . تقارير عن التقدم في الفيزياء . 66 (5): 789-857 . arXiv : astro-ph/0307036 . Bibcode : 2003RPPh...66..789M . doi : 10.1088/0034-4885/66/5/203 . hdl : 2027.42/48845 . S2CID 887574 .
↑ "المعايرة الكونية" . www.eso.org . تم الاطلاع عليه بتاريخ 10 أكتوبر 2016 .
^ مالبيت، ف. كيرن، ب. شانين دوبورت، أنا؛ بيرغر، جي بي؛ روسيليت-بيروت، ك . بينيتش، ب. (1999). “البصريات المتكاملة لقياس التداخل الفلكي”. أسترون. الفلك. ملحق. سر . 138 : 135 – 145. أرخايف : astro-ph/9907031 . بيب كود : 1999A & AS..138..135M . دوى : 10.1051/آس:1999496 . S2CID 15342344 .
↑ بالدوين، جيه إي؛ حنيف، سي إيه (2002). "تطبيق التداخل الضوئي على التصوير الفلكي البصري". معاملات الجمعية الملكية بلندن، السلسلة أ . 360 ( 1794): 969-986 . رمز Bibcode : 2002RSPTA.360..969B . doi : 10.1098/rsta.2001.0977 . PMID 12804289. S2CID 21317560 .
↑ جيرليش، س.؛ إيبنبرغر، س.؛ توماندل، م.؛ نيمريشتر، س.؛ هورنبرغر، ك.؛ فاغان، ب. ج.؛ توكسن، ج.؛ مايور، م.؛ أرندت، م. (2011). "التداخل الكمي للجزيئات العضوية الكبيرة" . نيتشر كوميونيكيشنز . 2 263: 263–. Bibcode : 2011NatCo...2..263G . doi : 10.1038 / ncomms1263 . PMC 3104521. PMID 21468015 .
^ هورنبيرجر، كلاوس. جيرليش، ستيفان. هاسلينجر، فيليب؛ نيمريشتر، ستيفان؛ أرندت ، ماركوس (2012/02/08). "\textit{Colloquium}: التداخل الكمي للمجموعات والجزيئات". مراجعات للفيزياء الحديثة . 84 (1): 157– 173. أرخايف : 1109.5937 . بيب كود : 2012RvMP...84..157H . دوى : 10.1103/RevModPhys.84.157 . S2CID 55687641 .
↑ إيبنبرغر، ساندرا؛ غيرليش، ستيفان؛ أرندت، ماركوس؛ مايور، مارسيل؛ توكسن، ينس (14 أغسطس/آب 2013). "تداخل المادة والموجة للجسيمات المختارة من مكتبة جزيئية بكتل تتجاوز 10000 وحدة كتل ذرية". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 15 (35): 14696-14700 . arXiv : 1310.8343 . Bibcode : 2013PCCP...1514696E . doi : 10.1039/ C3CP51500A . ISSN 1463-9084 . PMID 23900710. S2CID 3944699 .
↑ ليمان، م؛ ليشت، هـ (ديسمبر 2002). "دليل تعليمي حول التصوير المجسم الإلكتروني خارج المحور". المجهر والتحليل المجهري . 8 (6): 447-466 . رمز Bibcode : 2002MiMic...8..447L . doi : 10.1017/S1431927602029938 . PMID 12533207. S2CID 37980394 .
↑ تونومورا، أ. (1999). التصوير المجسم الإلكتروني ( الطبعة الثانية). سبرينغر. ISBN 978-3-540-64555-9.
↑ كلاين، ت. (2009). "التداخل النيوتروني: حكاية ثلاث قارات" . أخبار الفيزياء الأوروبية . 40 (6): 24-26 . Bibcode : 2009ENews..40f..24K . doi : 10.1051/epn/2009802 .
↑ ديموبولوس، س.؛ غراهام، ب. و.؛ هوغان، ج. م.؛ كاسيفيتش، م. أ. (2008). "تأثيرات النسبية العامة في قياس التداخل الذري". مجلة الفيزياء، المجلد 78 ( 42003) 042003. arXiv : 0802.4098 . Bibcode : 2008PhRvD..78d2003D . doi : 10.1103/PhysRevD.78.042003 . S2CID 119273854 .
↑ مارياني، ز.؛ سترونغ، ك.؛ وولف، م.؛ وآخرون (2012). "قياسات الأشعة تحت الحمراء في القطب الشمالي باستخدام مقياسين للتداخل الإشعاعي المنبعث من الغلاف الجوي" . مجلة تقنيات قياس الغلاف الجوي ، 5 (2): 329-344 . رمز Bibcode : 2012AMT.....5..329M . doi : 10.5194/amt-5-329-2012 .
^ مانترافادي، إم في؛ مالاكارا، د. (2007). “مقاييس التداخل لنيوتن وفيزو وهايدينجر”. اختبار متجر البصريات . ص. 1. دوي : 10.1002/9780470135976.ch1 . رقم ISBN 978-0-470-13597-6.
^ مالاكارا، د. (2007). “مقياس التداخل تويمان – الأخضر”. اختبار متجر البصريات . الصفحات من 46 إلى 96. دوى : 10.1002/9780470135976.ch2 . رقم ISBN 978-0-470-13597-6.
↑ ميكلسون، أ.أ. (1918). "حول تصحيح الأسطح البصرية" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم في الولايات المتحدة الأمريكية . 4 (7): 210-212 . Bibcode : 1918PNAS....4..210M . doi : 10.1073 / pnas.4.7.210 . PMC 1091444. PMID 16576300 .
↑ هيوستن، جيه بي؛ بوتشيني، سي جيه؛ أونيل، بي كيه (1967-07-01). "مقياس تداخل ليزري ذو مسار غير متساوٍ لمحلات البصريات" . البصريات التطبيقية . 6 (7): 1237-1242 . doi : 10.1364/AO.6.001237 . ISSN 2155-3165 .
^ “أجهزة التداخل – مقياس التداخل تويمان – الأخضر” . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 4 أبريل 2012 .
↑ هايدمان، آر جي؛ كويمان، آر بي إتش؛ جريف، جيه. (1993). "أداء مستشعر مناعي عالي الحساسية من نوع ماخ-زيندر يعمل بتقنية التداخل الموجي البصري". أجهزة الاستشعار والمحركات ب: الكيميائية . 10 (3): 209-217 . Bibcode : 1993SeAcB..10..209H . CiteSeerX 10.1.1.556.5526 . doi : 10.1016/0925-4005(93)87008-D .
↑ أوليفر، دبليو دي؛ يو، واي؛ لي، جيه سي؛ بيرغرين، كيه كيه؛ ليفيتوف، إل إس؛ أورلاندو، تي بي (2005). "مقياس التداخل ماخ-زيندر في كيوبت فائق التوصيل مُحفَّز بقوة". مجلة ساينس . 310 (5754): 1653-1657 . arXiv : cond-mat/0512691 . Bibcode : 2005Sci...310.1653O . doi : 10.1126/science.1119678 . PMID: 16282527. S2CID : 46509116 .
↑ نيرادكو، ل.؛ غوريكي، س.؛ جوزفيك، م.؛ شاباك، أ.؛ هوفمان، ر.؛ بيرتز، أ. (2006). "تصنيع وتغليف بصري لمقياس تداخل ماخ-زيندر متكامل فوق مرآة دقيقة متحركة". مجلة الطباعة الحجرية الدقيقة/النانوية، وأنظمة MEMS، وأنظمة MOEMS . 5 (2): 023009. Bibcode : 2006JMM & M...5b3009N . doi : 10.1117/1.2203366 .
↑ بيرج، جيه إتش؛ تشاو، سي؛ دوبين، إم. (2010). "قياس أجزاء المرايا غير الكروية باستخدام تداخل فيزو مع تصحيح CGH" (ملف PDF) . التقنيات الحديثة في التلسكوبات والأجهزة الفضائية والأرضية . وقائع SPIE. المجلد 7739. ص 773902. Bibcode : 2010SPIE.7739E..02B . doi : 10.1117/12.857816 . S2CID 49323922 .
↑ أندرسون، ر.؛ بيلجر، هـ. ر.؛ ستيدمان، ج. إ. (1994). ""تأثير ساغناك: قرن من مقاييس التداخل المدارة حول الأرض" (ملف PDF) . المجلة الأمريكية للفيزياء ، 62 (11): 975-985 . رمز Bibcode : 1994AmJPh..62..975A . doi : 10.1119/1.17656 . تاريخ الاطلاع: 30 مارس 2012 .
↑ غوليو، مايك (2007). تطبيقات وأنظمة الترددات الراديوية والميكروويف . مطبعة سي آر سي. الصفحات 14.1 – 14.17 . رقم ISBN 978-0-8493-7219-3تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 يونيو 2012 .
↑ باشوتا، روديجر (20 أبريل 2005). "قياس عرض الخط بتقنية التغاير الذاتي" . موسوعة RP Photonics . RP Photonics. doi : 10.61835/ssg . تاريخ الاسترجاع: 22 يونيو 2012 .
↑ "مشط التردد البصري" . المجلس الوطني للبحوث، كندا. مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2012. تم الاطلاع عليه في 23 يونيو 2012 .
↑ باشوتا، روديجر (30 يناير 2007). "أمشاط التردد" . موسوعة آر بي فوتونيكس . آر بي فوتونيكس. doi : 10.61835/h9j . تاريخ الاسترجاع: 23 يونيو 2012 .
↑ شميت، ج. (1993). "تقنيات قياس الطور المكاني والزماني: مقارنة بين مصادر الخطأ الرئيسية في بُعد واحد". في: براون، جوردون م.؛ كوون، أوسوك ي.؛ كوجاوينسكا، مالغورزاتا؛ ريد، غرايم ت. (محررون). وقائع SPIE . التداخل: التقنيات والتحليل. المجلد 1755. الصفحات 202-201 . doi : 10.1117/12.140770 . S2CID 62679510 .
↑ لاركين، ك. ج. (1996). "خوارزمية غير خطية فعّالة للكشف عن الغلاف في قياس التداخل بالضوء الأبيض" (ملف PDF) . مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 13 (4): 832-843 . رمز Bibcode : 1996JOSAA..13..832L . CiteSeerX 10.1.1.190.4728 . doi : 10.1364/JOSAA.13.000832 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 10 مارس 2020. تم الاطلاع عليه في 1 أبريل 2012 .
↑ المنظمة الدولية للتوحيد القياسي (ISO). (2013). 25178-604:2013(E): المواصفات الهندسية للمنتج (GPS) - نسيج السطح: الخصائص المساحية - الخصائص الاسمية لأجهزة القياس غير التلامسية (المجهر التداخلي الماسح المتماسك) (إصدار 2013(E)). جنيف: المنظمة الدولية للتوحيد القياسي.
1 2 هاراساكي، أ.؛ شميت، ج.؛ واينت، ج.س. (2000). "تحسين قياس التداخل بالمسح الرأسي" (ملف PDF) . البصريات التطبيقية . 39 (13): 2107-2115 . Bibcode : 2000ApOpt..39.2107H . doi : 10.1364/AO.39.002107 . hdl : 10150/289148 . PMID 18345114. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 25 يوليو 2010. تم الاسترجاع في 21 مايو 2012 .
↑ دي غروت، ب. (2015). "مبادئ مجهر التداخل لقياس تضاريس السطح". التقدم في البصريات والفوتونيات . 7 (1): 1-65 . Bibcode : 2015AdOP....7....1D . doi : 10.1364/AOP.7.000001 .
1 2 3 أولزاك، أ.ج.؛ شميت، ج.؛ هيتون، م.ج. "التداخل الضوئي: التكنولوجيا والتطبيقات" (ملف PDF) . بروكر . تم الاطلاع عليه في 1 أبريل 2012 .
↑ دي غروت، بيتر؛ ديك، ليزلي (1995). "تحديد ملامح السطح من خلال تحليل مخططات التداخل الضوئي الأبيض في مجال التردد المكاني". مجلة البصريات الحديثة . 42 (2): 389-401 . Bibcode : 1995JMOp...42..389D . doi : 10.1080/09500349514550341 .
1 2 "قياس التداخل بإزاحة الطور لتحديد جودة السطح البصري" . شركة نيوبورت. مؤرشف من الأصل في 7 نوفمبر 2012. تم الاطلاع عليه في 12 مايو 2012 .
1 2 "كيف تعمل مقاييس التداخل الطوري" . أنظمة غراهام البصرية. 2011. تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 مايو 2012 .
1 2 3 شريبر، هـ.؛ برونينغ، ج. هـ. (2007). "قياس التداخل بإزاحة الطور". اختبار ورشة البصريات . ص 547. doi : 10.1002/9780470135976.ch14 . ISBN 978-0-470-13597-6.
^ سومارجرين، جي إي (1986). براءة الاختراع الأمريكية رقم 4,594,003.
↑ فيرارو، ب.؛ باتورزو، م.؛ غريللي، س. (2007). "قياس الجبهة الموجية الضوئية باستخدام مقياس تداخل حيود نقطي جديد ذي إزاحة طورية" . SPIE . تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 مايو 2012 .
↑ P. de Groot, J., "Interference Microscopy for Surface Structure Analysis", in Handbook of Optical Metrology, edited by T. Yoshizawa, chapt.31, pp. 791-828, (CRC Press, 2015).
↑ شميت، ج.؛ كريث، ك.؛ واينت، ج. س. (2007). "أجهزة قياس ملامح السطح، وأطوال موجية متعددة، وتداخل الضوء الأبيض". اختبار ورشة البصريات . ص 667. doi : 10.1002/9780470135976.ch15 . ISBN 978-0-470-13597-6.
↑ "HDVSI - تقديم تقنية قياس التداخل بالمسح الرأسي عالي الدقة لأبحاث تقنية النانو من شركة فيكو للأجهزة" . فيكو. مؤرشف من الأصل في 9 أبريل 2012. تم الاطلاع عليه في 21 مايو 2012 .
↑ بلوتشينسكي، ج.؛ هيبزر، ر.؛ فيرزبا، ب.؛ ستراكوفسكي، م.؛ يدرزيوسكا-شزيرسكا، م.؛ ماسيجيفسكي، م.؛ كوسموفسكي، ب.ب. (2008). "التداخل البصري منخفض التماسك لتطبيقات تقنية مختارة" (ملف PDF) . نشرة الأكاديمية البولندية للعلوم . 56 (2): 155-172 . تاريخ الاسترجاع: 8 أبريل 2012 .
↑ يانغ، سي.-إتش.؛ واكس، أ.؛ داساري، آر. آر.؛ فيلد، إم. إس. (2002). "قياس المسافة البصرية بدقة دون النانومتر دون غموض 2π باستخدام مقياس تداخل جديد منخفض التماسك ذي تقاطع طوري" (ملف PDF) . رسائل البصريات . 27 (2): 77-79 . Bibcode : 2002OptL...27...77Y . doi : 10.1364/OL.27.000077 . PMID: 18007717. S2CID : 9524638 .
↑ هيتزنبرغر، سي كيه؛ ستيكر، إم؛ لايتغيب، آر؛ فيرشر، إيه إف (2001). "قياسات الطور التفاضلي في قياس التداخل منخفض التماسك دون غموض 2π". رسائل البصريات . 26 (23): 1864-1866 . رمز Bibcode : 2001OptL...26.1864H . doi : 10.1364/ol.26.001864 . PMID 18059719 .
^ Wojtek J. Walecki، Kevin Lai، Vitalij Souchkov، Phuc Van، SH Lau، Ann Koo Physica Status Solidi C المجلد 2، العدد 3، الصفحات 984-989
↑ دبليو جيه واليكي وآخرون. "قياس سريع للرقائق بدون تلامس للرقائق الرقيقة جدًا ذات الأنماط المثبتة على أشرطة الطحن والتقطيع". ندوة تكنولوجيا تصنيع الإلكترونيات، 2004. المجلد الدولي التاسع والعشرون لـ IEEE/CPMT/SEMI، العدد، 14-16 يوليو 2004، الصفحات: 323-325
↑ "قياس سُمك الطلاء" . شركة لوميتريكس. مؤرشف من الأصل بتاريخ 29 أكتوبر 2013. تم الاطلاع عليه بتاريخ 28 أكتوبر 2013 .
↑ "قياسات التضاريس النموذجية" . شركة نوفاكام تكنولوجيز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 يونيو 2012 .
↑ "التداخل الهولوغرافي" . أوكواجين. 2008. تم الاطلاع عليه بتاريخ 22 مايو 2012 .
↑ هيشت، جيف (1998). الليزر، ضوء المليون استخدام . منشورات دوفر، ص 229-230 . ISBN 978-0-486-40193-5.
1 2 3 فاين، هـ (سبتمبر 1997). "التداخل الهولوغرافي: أداة غير مدمرة" (ملف PDF) . الفيزيائي الصناعي : 37-39 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2012-11-07.
↑ "PIA01762: صورة رادار فضائي لبركان كيلاويا، هاواي" . ناسا/مختبر الدفع النفاث. 1999. تم الاطلاع عليه بتاريخ 17 يونيو 2012 .
↑ جونز ر. وويكس س.، التداخل الهولوغرافي والتداخل البقعي، 1989، مطبعة جامعة كامبريدج
↑ باترز، جيه إن؛ ليندرتز، جيه إيه (1971). "تقنية التعريض المزدوج لقياس التداخل بنمط التبقع". مجلة الفيزياء E: الأدوات العلمية . 4 (4): 277-279 . Bibcode : 1971JPhE....4..277B . doi : 10.1088/0022-3735/4/4/004 .
↑ دفوراكوفا، ب.؛ بايجار، ف.؛ ترنكا، ج. (2007). "قياس التداخل الديناميكي لنمط البقع الإلكترونية في تطبيق لقياس الإزاحة خارج المستوى" (ملف PDF) . ميكانيكا الهندسة . 14 (1/2): 37-44 .
↑ مصطفى، ن. أ.؛ هنداوي، ن. (2003). "مقارنات قياس التداخل الرقمي لأنماط التبقع باستخدام تقنية شعاع مرجعي واحد" (ملف PDF) . المجلة المصرية للشمس ، 26 (2): 225-229 . doi : 10.21608/ejs.2003.150160 . تاريخ الاسترجاع: 22 مايو 2012 .
↑ بوغا، أ.؛ جوكيلا، ج.؛ بوتريماس، ر. " إمكانية التتبع والاستقرار واستخدام خط الأساس لمعايرة كييفيسكيس - السنوات العشر الأولى" (ملف PDF) . الهندسة البيئية، المؤتمر الدولي السابع . جامعة فيلنيوس غيديميناس التقنية. الصفحات 1274-1280 . تاريخ الاطلاع: 9 أبريل 2012 .
↑ بورتر، تشارلز س. (ديسمبر 1964). "دور الجيش الأمريكي في تطوير الليزر، ومناقشة الإمكانات المستقبلية" . بحوث وتطوير الجيش . 5 (12). واشنطن العاصمة: وزارة الدفاع، وزارة الجيش، قيادة تطوير واستعداد المواد بالجيش، مديرية التطوير والهندسة: 19. تم الاطلاع عليه في 1 مايو 2026 .
↑ نولتي، ديفيد د. (2012). التداخل البصري في علم الأحياء والطب . سبرينغر. رمز Bibcode : 2012oibm.book.....N . رقم ISBN 978-1-4614-0889-5.
↑ هوانغ، د.؛ سوانسون، إي. أ.؛ لين، س. ب.؛ شومان، ج. س.؛ ستينسون، و. ج.؛ تشانغ، و.؛ هي، م. ر.؛ فلوت، ت.؛ غريغوري، ك.؛ بوليافيتو، س. أ.؛ فوجيموتو، ج. ج. (1991). "التصوير المقطعي بالتماسك البصري" (ملف PDF) . مجلة ساينس . 254 (5035): 1178-1181 . رمز Bibcode : 1991Sci ... 254.1178H . doi : 10.1126/science.1957169 . PMC 4638169. PMID 1957169. تاريخ الاسترجاع: 10 أبريل 2012 .
↑ فيرشر، أ. ف. (1996). "التصوير المقطعي بالتماسك البصري" (ملف PDF) . مجلة البصريات الطبية الحيوية . 1 (2): 157-173 . رمز Bibcode : 1996JBO.....1..157F . doi : 10.1117/12.231361 . PMID 23014682. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 25 سبتمبر 2018. تم الاطلاع عليه في 10 أبريل 2012 .
^ لانج ، والتر. “مجهر نومارسكي للتداخل التفاضلي والتباين” (PDF) . كارل زايس، أوبركوتشن . تم الاسترجاع 10 أبريل 2012 .
↑ واكس، أ.؛ بيتيلا، ج. و.؛ غراف، ر. ن.؛ ناينز، ر.؛ بون، س. و.؛ داساري، ر. ر.؛ فيلد، م. س.؛ ستيل، ف. إ.؛ ستونر، ج. د. (2005). "التصنيف الاستباقي للتغيرات الورمية في ظهارة مريء الفئران باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك ذي الزاوية المحددة". مجلة البصريات الطبية الحيوية . 10 (5): 051604. Bibcode : 2005JBO....10e1604W . doi : 10.1117/1.2102767 . hdl : 1721.1/87657 . PMID 16292952 .
↑ Pyhtila, JW; Chalut, KJ; Boyer, JD; Keener, J.; d'Amico, T.; Gottfried, M.; Gress, F.; Wax, A. (2007). "الكشف الموضعي عن الشذوذ النووي في مريء باريت باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك ذي الزاوية المحددة". التنظير الهضمي . 65 (3): 487-491 . doi : 10.1016/j.gie.2006.10.016 . PMID 17321252 .
↑ فيتزجيرالد، ريتشارد (2000). "التصوير بالأشعة السينية الحساس للطور" . مجلة الفيزياء اليوم . 53 (7): 23-26 . Bibcode : 2000PhT....53g..23F . doi : 10.1063/1.1292471 . S2CID 121322301 .
1 2 ديفيد، سي؛ نوهمر، بي؛ سولاك، إتش إتش؛ وزيغلر، إي (2002). "التصوير التفاضلي لتباين طور الأشعة السينية باستخدام مقياس تداخل القص" . رسائل الفيزياء التطبيقية . 81 (17): 3287-3289 . Bibcode : 2002ApPhL..81.3287D . doi : 10.1063/1.1516611 .
↑ ويلكنز، إس دبليو؛ غورييف، تي إي؛ غاو، دي؛ بوغاني، إيه؛ وستيفنسون، إيه دبليو (1996). "التصوير بالتباين الطوري باستخدام الأشعة السينية الصلبة متعددة الألوان". مجلة نيتشر . 384 (6607): 335-338 . رمز Bibcode : 1996Natur.384..335W . doi : 10.1038/384335a0 . S2CID 4273199 .
↑ مياو، هوكسون؛ بانا، علي رضا؛ غوميلا، أندرو أ.؛ بينيت، إريك إي.؛ زناتي، سامي؛ تشين، لي؛ وين، هان (2016). "تأثير مويريه عالمي وتطبيقه في تصوير تباين الطور بالأشعة السينية" . مجلة نيتشر فيزيكس . 12 (9): 830-834 . Bibcode : 2016NatPh..12..830M . doi : 10.1038/nphys3734 . PMC 5063246. PMID 27746823 .
↑ ديفيس، تي جيه؛ غاو، دي؛ غورييف، تي إي؛ ستيفنسون، إيه دبليو؛ ويلكينز، إس دبليو (1995). "التصوير المجهري بالتباين الطوري للمواد ضعيفة الامتصاص باستخدام الأشعة السينية الصلبة". مجلة نيتشر . 373 (6515): 595-598 . رمز Bibcode : 1995Natur.373..595D . doi : 10.1038/373595a0 . S2CID 4287341 .
↑ موموس، أ؛ تاكيدا، ت؛ إيتاي، ي؛ وهيرانو، ك (1996). "التصوير المقطعي المحوسب بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور لمراقبة الأنسجة الرخوة البيولوجية". مجلة نيتشر الطبية . 2 (4): 473-475 . doi : 10.1038/nm0496-473 . PMID 8597962. S2CID 23523144 .

الوسائط المتعلقة بتقنية التداخل الضوئي على ويكيميديا كومنز

[1] بانش ، برايان هـ؛ هيلمانز، ألكسندر (أبريل 2004). تاريخ العلوم والتكنولوجيا . هوتون ميفلين هاركورت. ص 695. ISBN 978-0-618-22123-3.

[HariharanBasics2007-2] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 هاريهاران، ب. (2007). أساسيات قياس التداخل . دار النشر إلسيفير. رقم ISBN 978-0-12-373589-8.

[3] باتيل، ر.؛ أتشامفو-يبواه، س.؛ لايت، ر.؛ كلارك، م. (2014). "التداخل الليزري ثنائي المجال الواسع" . أوبتكس إكسبرس . 22 (22): 27094-27101 . Bibcode : 2014OExpr..2227094P . doi : 10.1364/OE.22.027094 . PMID 25401860 .

[4] T.Young, "The Bakerian Lecture:Experiments and Calculations Reletert to Physical Optics,” Philosophical Transactions of the Royal Society of London 94 (1804): 1–16.

[5] كيبنيس، ناحوم (1991). تاريخ مبدأ تداخل الضوء . doi : 10.1007/978-3-0348-8652-9 . ISBN 978-3-0348-9717-4.

[6] J. Lequeux, François Arago A 19th Century French Humanist and Reponer in Astrophysics (Springer International Publishing: Imprint: Springer, 2015).

[7] نولتي، ديفيد د. (2023). التداخل: تاريخ قياس التداخل البصري والعلماء الذين روّضوا الضوء (مطبعة جامعة أكسفورد، 2023) . مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-286976-0.الصفحات 99-108

[8] نولت، التداخل، صفحة 111

[Rudiger-9] 1 2 3 4 باشوتا، روديجر (24 أكتوبر 2009). "الكشف البصري غير المتجانس" . موسوعة آر بي فوتونيكس . شركة آر بي فوتونيكس للاستشارات المحدودة. doi : 10.61835/79k . تاريخ الاسترجاع: 1 أبريل 2012 .

[superhet-10] بول، إيان. "جهاز استقبال الراديو سوبر هيت أو سوبر هيتروداين" . Radio-Electronics.com . تم الاطلاع عليه بتاريخ 22 يونيو 2012 .

[11] باتيل، ر.؛ أتشامفو-يبواه، س.؛ لايت، ر.؛ كلارك، م. (2011). "قياس التداخل غير المتجانس واسع المجال باستخدام كاميرا CMOS مخصصة ذات ضوء مُعدَّل" . أوبتكس إكسبرس . 19 (24): 24546-24556 . Bibcode : 2011OExpr..1924546P . doi : 10.1364/OE.19.024546 . PMID 22109482 .

[Malacara2006-12] ماليك، س.؛ مالاكارا، د. (2007). "مقياس التداخل ذو المسار المشترك". اختبار ورشة البصريات . ص 97. doi : 10.1002/9780470135976.ch3 . ISBN 978-0-470-13597-6.

[Verma-13] فيرما، آر كيه (2008). البصريات الموجية . دار ديسكفري للنشر. الصفحات 97-110 . ISBN 978-81-8356-114-3.

[14] كوليسنيتشينكو، بافيل؛ ويتنبيشر، لوكاس؛ زيغمانتاس، دوناتاس (2020). "مقياس تداخل ميكلسون ذو محزز نقل مستقر ومتناظر تمامًا وبدون تشتت" . مجلة أوبتكس إكسبرس . 28 (25): 37752-37757 . Bibcode : 2020OExpr..2837752K . doi : 10.1364/OE.409185 . PMID: 33379604 .

[OPI-15] “الأجهزة التداخلية – مقدمة” . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 1 أبريل 2012 .

[16] إنجرام تايلور، السير جيفري (1909). "أهداب التداخل مع الضوء الخافت" . وقائع الجمعية الفلسفية في كامبريدج الرياضية . 15 : 114. تم الاطلاع عليه في 7 ديسمبر 2024 .

[17] جونسون، سي (1961). "التداخل الإلكتروني والتداخل الفني من خلال Feinspalten". Zeitschrift für Physik . 161 (4): 454– 474. بيب كود : 1961ZPhy..161..454J . دوى : 10.1007/BF01342460 . S2CID 121659705 .

[18] جونسون، سي (1974). "حيود الإلكترون عند شقوق متعددة". المجلة الأمريكية للفيزياء . 4 (1): 4-11 . Bibcode : 1974AmJPh..42....4J . doi : 10.1119/1.1987592 .

[Buschhorn2004-19] أرندت، م.؛ زيلينجر، أ. (2004). "عدم يقين هايزنبرغ وتداخل موجات المادة مع الجزيئات الكبيرة" . في بوشهورن، ج. و.؛ ويس، ج. (محرران). الفيزياء الأساسية - هايزنبرغ وما بعده: ندوة فيرنر هايزنبرغ المئوية "تطورات في الفيزياء الحديثة" . سبرينغر. ص 35-52 . ISBN 978-3-540-20201-1.

[Carroll2010-20] كارول، بريت. "مرآة لويد البسيطة" (ملف PDF) . الرابطة الأمريكية لمعلمي الفيزياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 5 أبريل 2012 .

[Serway2010-21] سيرواي، ر. أ.؛ جويت، ج. و. (2010). مبادئ الفيزياء: نص قائم على حساب التفاضل والتكامل، المجلد 1. بروكس كول. ص 905. ISBN 978-0-534-49143-7.

[Guideline-22] "دليل استخدام مقياس التداخل فيزو في الاختبارات البصرية" (ملف PDF) . وكالة ناسا. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 25 سبتمبر 2018. تم الاطلاع عليه بتاريخ 8 أبريل 2012 .

[OPIFizeau-23] “أجهزة التداخل – مقياس تداخل فيزو” . Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .

[Zetie-24] زيتي، ك.ب.؛ آدامز، س.ف.؛ توكنيل، ر.م. "كيف يعمل مقياس التداخل ماخ-زيندر؟" (ملف PDF) . قسم الفيزياء، مدرسة وستمنستر، لندن . تاريخ الاطلاع: 8 أبريل 2012 .

[Ashkenas1950-25] أشكيناس، هاري آي. (1950). تصميم وبناء مقياس تداخل ماخ-زيندر للاستخدام مع نفق الرياح فوق الصوتي GALCIT. أطروحة مهندس (engd). معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا. doi : 10.7907/D0V1-MJ80 .

[Betzler-26] بيتزلر، كلاوس. “مقياس تداخل فابري-بيرو” (PDF) . فيزياء فاشبيريتش، جامعة أوسنابروك . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .

[Nolte-27] نولتي، ديفيد د. (2012). التداخل البصري في علم الأحياء والطب . سبرينغر. ص 17-26 . رمز Bibcode : 2012oibm.book.....N . ISBN 978-1-4614-0889-5.

[Michelson1887-28] ميكلسون، أ.أ.؛ مورلي، إ.و. (1887). "حول الحركة النسبية للأرض والأثير المضيء" (ملف PDF) . المجلة الأمريكية للعلوم . 34 (203): 333-345 . رمز Bibcode : 1887AmJS...34..333M . doi : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 . S2CID 124333204. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2016-03-07 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2012-04-09 .

[Miller1933-29] ميلر، دايتون سي. (1933). "تجربة انجراف الأثير وتحديد الحركة المطلقة للأرض". مراجعات الفيزياء الحديثة . 5 (3): 203-242 . Bibcode : 1933RvMP....5..203M . doi : 10.1103/RevModPhys.5.203 . S2CID 4119615. تم اختيار أهداب الضوء الأبيض للملاحظات لأنها تتكون من مجموعة صغيرة من الأهداب ذات هدب أسود مركزي محدد بوضوح، والذي يشكل علامة مرجعية صفرية دائمة لجميع القراءات.

[Muller2003-30] مولر، هـ.؛ هيرمان، س.؛ براكسمير، س.؛ شيلر، س.؛ بيترز، أ. (2003). "تجربة ميكلسون-مورلي الحديثة باستخدام رنانات بصرية مبردة". مجلة Physical Review Letters ، 91 (2) 020401. arXiv : physics/0305117 . Bibcode : 2003PhRvL..91b0401M . doi : 10.1103/PhysRevLett.91.020401 . PMID 12906465. S2CID 15770750 .

[31] إيزيل، سي.؛ نيفسكي، أ.؛ شيلر، س. (2009). "اختبار معملي لتناظر انتشار الضوء عند مستوى 10-17". رسائل المراجعة الفيزيائية . 103 (9) 090401. رمز Bibcode : 2009PhRvL.103i0401E . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.090401 . PMID 19792767. S2CID 33875626 .

[32] هيرمان، س.؛ سينجر، أ.؛ موهل، ك.؛ ناجل، م.؛ كوفالتشوك، إ.؛ بيترز، أ. (2009). "تجربة تجويف بصري دوار لاختبار ثبات لورنتز عند مستوى 10-17". مجلة Physical Review D. 80 ( 10) 105011. arXiv : 1002.1284 . Bibcode : 2009PhRvD..80j5011H . doi : 10.1103/PhysRevD.80.105011 . S2CID 118346408 .

[Scherrer1995-33] شيرر، بي إتش؛ بوغارت، آر إس؛ بوش، آر آي؛ هوكسيما، جيه؛ كوسوفيتشيف، إيه جي؛ شو، جيه (1995). "دراسة التذبذبات الشمسية - جهاز تصوير دوبلر لمايكلسون". الفيزياء الشمسية . 162 ( 1-2 ): 129-188 . Bibcode : 1995SoPh..162..129S . doi : 10.1007/BF00733429 . S2CID 189848134 .

[Stroke1965-34] ستروك، جي دبليو؛ فانكهاوزر، إيه تي (1965). "مطيافية تحويل فورييه باستخدام التصوير الهولوغرافي بدون حاسوب وباستخدام مقاييس تداخل ثابتة" (ملف PDF) . رسائل الفيزياء . 16 (3): 272-274 . Bibcode : 1965PhL....16..272S . doi : 10.1016/0031-9163(65)90846-2 . hdl : 2027.42/32013 . تاريخ الاسترجاع: 2 أبريل 2012 .

[Gary2004-35] غاري، جورجيا؛ بالاسوبرامانيام، كانساس. "ملاحظات إضافية بشأن اختيار نظام متعدد المعايير لتلسكوب ATST" (ملف PDF) . تلسكوب التكنولوجيا الشمسية المتقدمة. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 10 أغسطس 2010. تم الاطلاع عليه بتاريخ 29 أبريل 2012 .

[OPIFourier-36] "قياس الطيف بواسطة تحويل فورييه" . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 3 أبريل 2012 .

[SOHO_EIT2003-37] "عواصف شمسية في عيد الهالوين 2003: صور الأشعة فوق البنفسجية من مرصد سوهو/معهد التصوير الفلكي الأوروبي، 195" . استوديو التصور العلمي، مركز غودارد لرحلات الفضاء التابع لناسا. 2 أبريل 2008. مؤرشف من الأصل في 23 أبريل 2014. تم الاطلاع عليه في 20 يونيو 2012 .

[LIGO-38] "مرصد موجات الجاذبية باستخدام مقياس التداخل الليزري LIGO" . معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا/معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 4 أبريل 2012 .

[Nature_11Feb16-39] كاستلفيكي، دافيد؛ ويتز، ألكسندرا (11 فبراير 2016). "تم العثور أخيرًا على موجات الجاذبية لأينشتاين" . أخبار الطبيعة . doi : 10.1038/nature.2016.19361 . S2CID 182916902. تاريخ الاسترجاع: 11 فبراير 2016 .

[Chevalerias1957-40] شيڤاليرياس، ر.؛ لاترون، ي.؛ فيريت، س. (1957). "طرق التداخل المطبقة على تصوير التدفقات في أنفاق الرياح". مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 47 (8): 703. Bibcode : 1957JOSA...47..703C . doi : 10.1364/JOSA.47.000703 .

[Ristic-41] ريستيتش، سلافيكا. "تقنيات تصوير التدفق في أنفاق الرياح - الطرق البصرية (الجزء الثاني)" (ملف PDF) . المعهد التقني العسكري، صربيا . تم الاطلاع عليه بتاريخ 6 أبريل 2012 .

[Paris1999-42] باريس، إم جي إيه (1999). "التشابك والرؤية عند مخرج مقياس تداخل ماخ-زيندر" (ملف PDF) . مجلة Physical Review A. 59 ( 2): 1615-1621 . arXiv : quant-ph/9811078 . Bibcode : 1999PhRvA..59.1615P . doi : 10.1103/PhysRevA.59.1615 . S2CID 13963928. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 10 سبتمبر 2016. تم الاطلاع عليه في 2 أبريل 2012 .

[Haack2010-43] هاك، جي آر؛ فورستر، إتش؛ بوتيكر، إم. (2010). "الكشف عن التكافؤ والتشابك باستخدام مقياس تداخل ماخ-زيندر". مجلة Physical Review B. 82 ( 15) 155303. arXiv : 1005.3976 . Bibcode : 2010PhRvB..82o5303H . doi : 10.1103/PhysRevB.82.155303 . S2CID 119261326 .

[astro-44] 1 2 مونيه، جون د. (2003). "التداخل البصري في علم الفلك" (ملف PDF) . تقارير عن التقدم في الفيزياء . 66 (5): 789-857 . arXiv : astro-ph/0307036 . Bibcode : 2003RPPh...66..789M . doi : 10.1088/0034-4885/66/5/203 . hdl : 2027.42/48845 . S2CID 887574 .

[45] "المعايرة الكونية" . www.eso.org . تم الاطلاع عليه بتاريخ 10 أكتوبر 2016 .

[Malbet1999-46] مالبيت، ف. كيرن، ب. شانين دوبورت، أنا؛ بيرغر، جي بي؛ روسيليت-بيروت، ك . بينيتش، ب. (1999). “البصريات المتكاملة لقياس التداخل الفلكي”. أسترون. الفلك. ملحق. سر . 138 : 135 – 145. أرخايف : astro-ph/9907031 . بيب كود : 1999A & AS..138..135M . دوى : 10.1051/آس:1999496 . S2CID 15342344 .

[Baldwin2002-47] بالدوين، جيه إي؛ حنيف، سي إيه (2002). "تطبيق التداخل الضوئي على التصوير الفلكي البصري". معاملات الجمعية الملكية بلندن، السلسلة أ . 360 ( 1794): 969-986 . رمز Bibcode : 2002RSPTA.360..969B . doi : 10.1098/rsta.2001.0977 . PMID 12804289. S2CID 21317560 .

[48] جيرليش، س.؛ إيبنبرغر، س.؛ توماندل، م.؛ نيمريشتر، س.؛ هورنبرغر، ك.؛ فاغان، ب. ج.؛ توكسن، ج.؛ مايور، م.؛ أرندت، م. (2011). "التداخل الكمي للجزيئات العضوية الكبيرة" . نيتشر كوميونيكيشنز . 2 263: 263–. Bibcode : 2011NatCo...2..263G . doi : 10.1038 / ncomms1263 . PMC 3104521. PMID 21468015 .

[49] هورنبيرجر، كلاوس. جيرليش، ستيفان. هاسلينجر، فيليب؛ نيمريشتر، ستيفان؛ أرندت ، ماركوس (2012/02/08). "\textit{Colloquium}: التداخل الكمي للمجموعات والجزيئات". مراجعات للفيزياء الحديثة . 84 (1): 157– 173. أرخايف : 1109.5937 . بيب كود : 2012RvMP...84..157H . دوى : 10.1103/RevModPhys.84.157 . S2CID 55687641 .

[50] إيبنبرغر، ساندرا؛ غيرليش، ستيفان؛ أرندت، ماركوس؛ مايور، مارسيل؛ توكسن، ينس (14 أغسطس/آب 2013). "تداخل المادة والموجة للجسيمات المختارة من مكتبة جزيئية بكتل تتجاوز 10000 وحدة كتل ذرية". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 15 (35): 14696-14700 . arXiv : 1310.8343 . Bibcode : 2013PCCP...1514696E . doi : 10.1039/ C3CP51500A . ISSN 1463-9084 . PMID 23900710. S2CID 3944699 .

[51] ليمان، م؛ ليشت، هـ (ديسمبر 2002). "دليل تعليمي حول التصوير المجسم الإلكتروني خارج المحور". المجهر والتحليل المجهري . 8 (6): 447-466 . رمز Bibcode : 2002MiMic...8..447L . doi : 10.1017/S1431927602029938 . PMID 12533207. S2CID 37980394 .

[Tonomura1999-52] تونومورا، أ. (1999). التصوير المجسم الإلكتروني ( الطبعة الثانية). سبرينغر. ISBN 978-3-540-64555-9.

[Klein2009-53] كلاين، ت. (2009). "التداخل النيوتروني: حكاية ثلاث قارات" . أخبار الفيزياء الأوروبية . 40 (6): 24-26 . Bibcode : 2009ENews..40f..24K . doi : 10.1051/epn/2009802 .

[Dimopoulos2008-54] ديموبولوس، س.؛ غراهام، ب. و.؛ هوغان، ج. م.؛ كاسيفيتش، م. أ. (2008). "تأثيرات النسبية العامة في قياس التداخل الذري". مجلة الفيزياء، المجلد 78 ( 42003) 042003. arXiv : 0802.4098 . Bibcode : 2008PhRvD..78d2003D . doi : 10.1103/PhysRevD.78.042003 . S2CID 119273854 .

[55] مارياني، ز.؛ سترونغ، ك.؛ وولف، م.؛ وآخرون (2012). "قياسات الأشعة تحت الحمراء في القطب الشمالي باستخدام مقياسين للتداخل الإشعاعي المنبعث من الغلاف الجوي" . مجلة تقنيات قياس الغلاف الجوي ، 5 (2): 329-344 . رمز Bibcode : 2012AMT.....5..329M . doi : 10.5194/amt-5-329-2012 .

[Mantravadi2006-56] مانترافادي، إم في؛ مالاكارا، د. (2007). “مقاييس التداخل لنيوتن وفيزو وهايدينجر”. اختبار متجر البصريات . ص. 1. دوي : 10.1002/9780470135976.ch1 . رقم ISBN 978-0-470-13597-6.

[Malacara2006_2-57] مالاكارا، د. (2007). “مقياس التداخل تويمان – الأخضر”. اختبار متجر البصريات . الصفحات من 46 إلى 96. دوى : 10.1002/9780470135976.ch2 . رقم ISBN 978-0-470-13597-6.

[Michelson1918-58] ميكلسون، أ.أ. (1918). "حول تصحيح الأسطح البصرية" . وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم في الولايات المتحدة الأمريكية . 4 (7): 210-212 . Bibcode : 1918PNAS....4..210M . doi : 10.1073 / pnas.4.7.210 . PMC 1091444. PMID 16576300 .

[59] هيوستن، جيه بي؛ بوتشيني، سي جيه؛ أونيل، بي كيه (1967-07-01). "مقياس تداخل ليزري ذو مسار غير متساوٍ لمحلات البصريات" . البصريات التطبيقية . 6 (7): 1237-1242 . doi : 10.1364/AO.6.001237 . ISSN 2155-3165 .

[OPITwyman-60] “أجهزة التداخل – مقياس التداخل تويمان – الأخضر” . OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 4 أبريل 2012 .

[Heideman1992-61] هايدمان، آر جي؛ كويمان، آر بي إتش؛ جريف، جيه. (1993). "أداء مستشعر مناعي عالي الحساسية من نوع ماخ-زيندر يعمل بتقنية التداخل الموجي البصري". أجهزة الاستشعار والمحركات ب: الكيميائية . 10 (3): 209-217 . Bibcode : 1993SeAcB..10..209H . CiteSeerX 10.1.1.556.5526 . doi : 10.1016/0925-4005(93)87008-D .

[Oliver2005-62] أوليفر، دبليو دي؛ يو، واي؛ لي، جيه سي؛ بيرغرين، كيه كيه؛ ليفيتوف، إل إس؛ أورلاندو، تي بي (2005). "مقياس التداخل ماخ-زيندر في كيوبت فائق التوصيل مُحفَّز بقوة". مجلة ساينس . 310 (5754): 1653-1657 . arXiv : cond-mat/0512691 . Bibcode : 2005Sci...310.1653O . doi : 10.1126/science.1119678 . PMID: 16282527. S2CID : 46509116 .

[Nieradko2006-63] نيرادكو، ل.؛ غوريكي، س.؛ جوزفيك، م.؛ شاباك، أ.؛ هوفمان، ر.؛ بيرتز، أ. (2006). "تصنيع وتغليف بصري لمقياس تداخل ماخ-زيندر متكامل فوق مرآة دقيقة متحركة". مجلة الطباعة الحجرية الدقيقة/النانوية، وأنظمة MEMS، وأنظمة MOEMS . 5 (2): 023009. Bibcode : 2006JMM & M...5b3009N . doi : 10.1117/1.2203366 .

[Burge2010-64] بيرج، جيه إتش؛ تشاو، سي؛ دوبين، إم. (2010). "قياس أجزاء المرايا غير الكروية باستخدام تداخل فيزو مع تصحيح CGH" (ملف PDF) . التقنيات الحديثة في التلسكوبات والأجهزة الفضائية والأرضية . وقائع SPIE. المجلد 7739. ص 773902. Bibcode : 2010SPIE.7739E..02B . doi : 10.1117/12.857816 . S2CID 49323922 .

[Anderson1994-65] أندرسون، ر.؛ بيلجر، هـ. ر.؛ ستيدمان، ج. إ. (1994). ""تأثير ساغناك: قرن من مقاييس التداخل المدارة حول الأرض" (ملف PDF) . المجلة الأمريكية للفيزياء ، 62 (11): 975-985 . رمز Bibcode : 1994AmJPh..62..975A . doi : 10.1119/1.17656 . تاريخ الاطلاع: 30 مارس 2012 .

[Golio2007-66] غوليو، مايك (2007). تطبيقات وأنظمة الترددات الراديوية والميكروويف . مطبعة سي آر سي. الصفحات 14.1 – 14.17 . رقم ISBN 978-0-8493-7219-3تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 يونيو 2012 .

[Paschotta2-67] باشوتا، روديجر (20 أبريل 2005). "قياس عرض الخط بتقنية التغاير الذاتي" . موسوعة RP Photonics . RP Photonics. doi : 10.61835/ssg . تاريخ الاسترجاع: 22 يونيو 2012 .

[NRCCanada-68] "مشط التردد البصري" . المجلس الوطني للبحوث، كندا. مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2012. تم الاطلاع عليه في 23 يونيو 2012 .

[RPP_Combs-69] باشوتا، روديجر (30 يناير 2007). "أمشاط التردد" . موسوعة آر بي فوتونيكس . آر بي فوتونيكس. doi : 10.61835/h9j . تاريخ الاسترجاع: 23 يونيو 2012 .

[70] شميت، ج. (1993). "تقنيات قياس الطور المكاني والزماني: مقارنة بين مصادر الخطأ الرئيسية في بُعد واحد". في: براون، جوردون م.؛ كوون، أوسوك ي.؛ كوجاوينسكا، مالغورزاتا؛ ريد، غرايم ت. (محررون). وقائع SPIE . التداخل: التقنيات والتحليل. المجلد 1755. الصفحات 202-201 . doi : 10.1117/12.140770 . S2CID 62679510 .

[Larkin1996-71] لاركين، ك. ج. (1996). "خوارزمية غير خطية فعّالة للكشف عن الغلاف في قياس التداخل بالضوء الأبيض" (ملف PDF) . مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 13 (4): 832-843 . رمز Bibcode : 1996JOSAA..13..832L . CiteSeerX 10.1.1.190.4728 . doi : 10.1364/JOSAA.13.000832 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 10 مارس 2020. تم الاطلاع عليه في 1 أبريل 2012 .

[72] المنظمة الدولية للتوحيد القياسي (ISO). (2013). 25178-604:2013(E): المواصفات الهندسية للمنتج (GPS) - نسيج السطح: الخصائص المساحية - الخصائص الاسمية لأجهزة القياس غير التلامسية (المجهر التداخلي الماسح المتماسك) (إصدار 2013(E)). جنيف: المنظمة الدولية للتوحيد القياسي.

[Harasaki2000-73] 1 2 هاراساكي، أ.؛ شميت، ج.؛ واينت، ج.س. (2000). "تحسين قياس التداخل بالمسح الرأسي" (ملف PDF) . البصريات التطبيقية . 39 (13): 2107-2115 . Bibcode : 2000ApOpt..39.2107H . doi : 10.1364/AO.39.002107 . hdl : 10150/289148 . PMID 18345114. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 25 يوليو 2010. تم الاسترجاع في 21 مايو 2012 .

[74] دي غروت، ب. (2015). "مبادئ مجهر التداخل لقياس تضاريس السطح". التقدم في البصريات والفوتونيات . 7 (1): 1-65 . Bibcode : 2015AdOP....7....1D . doi : 10.1364/AOP.7.000001 .

[Olszak-75] 1 2 3 أولزاك، أ.ج.؛ شميت، ج.؛ هيتون، م.ج. "التداخل الضوئي: التكنولوجيا والتطبيقات" (ملف PDF) . بروكر . تم الاطلاع عليه في 1 أبريل 2012 .

[76] دي غروت، بيتر؛ ديك، ليزلي (1995). "تحديد ملامح السطح من خلال تحليل مخططات التداخل الضوئي الأبيض في مجال التردد المكاني". مجلة البصريات الحديثة . 42 (2): 389-401 . Bibcode : 1995JMOp...42..389D . doi : 10.1080/09500349514550341 .

[Newport-77] 1 2 "قياس التداخل بإزاحة الطور لتحديد جودة السطح البصري" . شركة نيوبورت. مؤرشف من الأصل في 7 نوفمبر 2012. تم الاطلاع عليه في 12 مايو 2012 .

[Graham-78] 1 2 "كيف تعمل مقاييس التداخل الطوري" . أنظمة غراهام البصرية. 2011. تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 مايو 2012 .

[Schreiber2006-79] 1 2 3 شريبر، هـ.؛ برونينغ، ج. هـ. (2007). "قياس التداخل بإزاحة الطور". اختبار ورشة البصريات . ص 547. doi : 10.1002/9780470135976.ch14 . ISBN 978-0-470-13597-6.

[80] سومارجرين، جي إي (1986). براءة الاختراع الأمريكية رقم 4,594,003.

[Ferraro2007-81] فيرارو، ب.؛ باتورزو، م.؛ غريللي، س. (2007). "قياس الجبهة الموجية الضوئية باستخدام مقياس تداخل حيود نقطي جديد ذي إزاحة طورية" . SPIE . تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 مايو 2012 .

[82] P. de Groot, J., "Interference Microscopy for Surface Structure Analysis", in Handbook of Optical Metrology, edited by T. Yoshizawa, chapt.31, pp. 791-828, (CRC Press, 2015).

[Schmit2006-83] شميت، ج.؛ كريث، ك.؛ واينت، ج. س. (2007). "أجهزة قياس ملامح السطح، وأطوال موجية متعددة، وتداخل الضوء الأبيض". اختبار ورشة البصريات . ص 667. doi : 10.1002/9780470135976.ch15 . ISBN 978-0-470-13597-6.

[Veeco-84] "HDVSI - تقديم تقنية قياس التداخل بالمسح الرأسي عالي الدقة لأبحاث تقنية النانو من شركة فيكو للأجهزة" . فيكو. مؤرشف من الأصل في 9 أبريل 2012. تم الاطلاع عليه في 21 مايو 2012 .

[Pluciński2008-85] بلوتشينسكي، ج.؛ هيبزر، ر.؛ فيرزبا، ب.؛ ستراكوفسكي، م.؛ يدرزيوسكا-شزيرسكا، م.؛ ماسيجيفسكي، م.؛ كوسموفسكي، ب.ب. (2008). "التداخل البصري منخفض التماسك لتطبيقات تقنية مختارة" (ملف PDF) . نشرة الأكاديمية البولندية للعلوم . 56 (2): 155-172 . تاريخ الاسترجاع: 8 أبريل 2012 .

[Yang2002-86] يانغ، سي.-إتش.؛ واكس، أ.؛ داساري، آر. آر.؛ فيلد، إم. إس. (2002). "قياس المسافة البصرية بدقة دون النانومتر دون غموض 2π باستخدام مقياس تداخل جديد منخفض التماسك ذي تقاطع طوري" (ملف PDF) . رسائل البصريات . 27 (2): 77-79 . Bibcode : 2002OptL...27...77Y . doi : 10.1364/OL.27.000077 . PMID: 18007717. S2CID : 9524638 .

[Hitzenberger2001-87] هيتزنبرغر، سي كيه؛ ستيكر، إم؛ لايتغيب، آر؛ فيرشر، إيه إف (2001). "قياسات الطور التفاضلي في قياس التداخل منخفض التماسك دون غموض 2π". رسائل البصريات . 26 (23): 1864-1866 . رمز Bibcode : 2001OptL...26.1864H . doi : 10.1364/ol.26.001864 . PMID 18059719 .

[88] Wojtek J. Walecki، Kevin Lai، Vitalij Souchkov، Phuc Van، SH Lau، Ann Koo Physica Status Solidi C المجلد 2، العدد 3، الصفحات 984-989

[89] دبليو جيه واليكي وآخرون. "قياس سريع للرقائق بدون تلامس للرقائق الرقيقة جدًا ذات الأنماط المثبتة على أشرطة الطحن والتقطيع". ندوة تكنولوجيا تصنيع الإلكترونيات، 2004. المجلد الدولي التاسع والعشرون لـ IEEE/CPMT/SEMI، العدد، 14-16 يوليو 2004، الصفحات: 323-325

[Lumetrics-90] "قياس سُمك الطلاء" . شركة لوميتريكس. مؤرشف من الأصل بتاريخ 29 أكتوبر 2013. تم الاطلاع عليه بتاريخ 28 أكتوبر 2013 .

[Novacam-91] "قياسات التضاريس النموذجية" . شركة نوفاكام تكنولوجيز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 يونيو 2012 .

[HolographyRU-92] "التداخل الهولوغرافي" . أوكواجين. 2008. تم الاطلاع عليه بتاريخ 22 مايو 2012 .

[Hecht1998-93] هيشت، جيف (1998). الليزر، ضوء المليون استخدام . منشورات دوفر، ص 229-230 . ISBN 978-0-486-40193-5.

[Fein1997-94] 1 2 3 فاين، هـ (سبتمبر 1997). "التداخل الهولوغرافي: أداة غير مدمرة" (ملف PDF) . الفيزيائي الصناعي : 37-39 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2012-11-07.

[NASA_JPL1999-95] "PIA01762: صورة رادار فضائي لبركان كيلاويا، هاواي" . ناسا/مختبر الدفع النفاث. 1999. تم الاطلاع عليه بتاريخ 17 يونيو 2012 .

[96] جونز ر. وويكس س.، التداخل الهولوغرافي والتداخل البقعي، 1989، مطبعة جامعة كامبريدج

[97] باترز، جيه إن؛ ليندرتز، جيه إيه (1971). "تقنية التعريض المزدوج لقياس التداخل بنمط التبقع". مجلة الفيزياء E: الأدوات العلمية . 4 (4): 277-279 . Bibcode : 1971JPhE....4..277B . doi : 10.1088/0022-3735/4/4/004 .

[Dvorakova-98] دفوراكوفا، ب.؛ بايجار، ف.؛ ترنكا، ج. (2007). "قياس التداخل الديناميكي لنمط البقع الإلكترونية في تطبيق لقياس الإزاحة خارج المستوى" (ملف PDF) . ميكانيكا الهندسة . 14 (1/2): 37-44 .

[Moustafa-99] مصطفى، ن. أ.؛ هنداوي، ن. (2003). "مقارنات قياس التداخل الرقمي لأنماط التبقع باستخدام تقنية شعاع مرجعي واحد" (ملف PDF) . المجلة المصرية للشمس ، 26 (2): 225-229 . doi : 10.21608/ejs.2003.150160 . تاريخ الاسترجاع: 22 مايو 2012 .

[100] بوغا، أ.؛ جوكيلا، ج.؛ بوتريماس، ر. " إمكانية التتبع والاستقرار واستخدام خط الأساس لمعايرة كييفيسكيس - السنوات العشر الأولى" (ملف PDF) . الهندسة البيئية، المؤتمر الدولي السابع . جامعة فيلنيوس غيديميناس التقنية. الصفحات 1274-1280 . تاريخ الاطلاع: 9 أبريل 2012 .

[101] بورتر، تشارلز س. (ديسمبر 1964). "دور الجيش الأمريكي في تطوير الليزر، ومناقشة الإمكانات المستقبلية" . بحوث وتطوير الجيش . 5 (12). واشنطن العاصمة: وزارة الدفاع، وزارة الجيش، قيادة تطوير واستعداد المواد بالجيش، مديرية التطوير والهندسة: 19. تم الاطلاع عليه في 1 مايو 2026 .

[Nolte2-102] نولتي، ديفيد د. (2012). التداخل البصري في علم الأحياء والطب . سبرينغر. رمز Bibcode : 2012oibm.book.....N . رقم ISBN 978-1-4614-0889-5.

[Huang1991-103] هوانغ، د.؛ سوانسون، إي. أ.؛ لين، س. ب.؛ شومان، ج. س.؛ ستينسون، و. ج.؛ تشانغ، و.؛ هي، م. ر.؛ فلوت، ت.؛ غريغوري، ك.؛ بوليافيتو، س. أ.؛ فوجيموتو، ج. ج. (1991). "التصوير المقطعي بالتماسك البصري" (ملف PDF) . مجلة ساينس . 254 (5035): 1178-1181 . رمز Bibcode : 1991Sci ... 254.1178H . doi : 10.1126/science.1957169 . PMC 4638169. PMID 1957169. تاريخ الاسترجاع: 10 أبريل 2012 .

[Fercher1996-104] فيرشر، أ. ف. (1996). "التصوير المقطعي بالتماسك البصري" (ملف PDF) . مجلة البصريات الطبية الحيوية . 1 (2): 157-173 . رمز Bibcode : 1996JBO.....1..157F . doi : 10.1117/12.231361 . PMID 23014682. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 25 سبتمبر 2018. تم الاطلاع عليه في 10 أبريل 2012 .

[Lang1971-105] لانج ، والتر. “مجهر نومارسكي للتداخل التفاضلي والتباين” (PDF) . كارل زايس، أوبركوتشن . تم الاسترجاع 10 أبريل 2012 .

[Wax-106] واكس، أ.؛ بيتيلا، ج. و.؛ غراف، ر. ن.؛ ناينز، ر.؛ بون، س. و.؛ داساري، ر. ر.؛ فيلد، م. س.؛ ستيل، ف. إ.؛ ستونر، ج. د. (2005). "التصنيف الاستباقي للتغيرات الورمية في ظهارة مريء الفئران باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك ذي الزاوية المحددة". مجلة البصريات الطبية الحيوية . 10 (5): 051604. Bibcode : 2005JBO....10e1604W . doi : 10.1117/1.2102767 . hdl : 1721.1/87657 . PMID 16292952 .

[Pyhtila-107] Pyhtila, JW; Chalut, KJ; Boyer, JD; Keener, J.; d'Amico, T.; Gottfried, M.; Gress, F.; Wax, A. (2007). "الكشف الموضعي عن الشذوذ النووي في مريء باريت باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك ذي الزاوية المحددة". التنظير الهضمي . 65 (3): 487-491 . doi : 10.1016/j.gie.2006.10.016 . PMID 17321252 .

[108] فيتزجيرالد، ريتشارد (2000). "التصوير بالأشعة السينية الحساس للطور" . مجلة الفيزياء اليوم . 53 (7): 23-26 . Bibcode : 2000PhT....53g..23F . doi : 10.1063/1.1292471 . S2CID 121322301 .

[David-109] 1 2 ديفيد، سي؛ نوهمر، بي؛ سولاك، إتش إتش؛ وزيغلر، إي (2002). "التصوير التفاضلي لتباين طور الأشعة السينية باستخدام مقياس تداخل القص" . رسائل الفيزياء التطبيقية . 81 (17): 3287-3289 . Bibcode : 2002ApPhL..81.3287D . doi : 10.1063/1.1516611 .

[110] ويلكنز، إس دبليو؛ غورييف، تي إي؛ غاو، دي؛ بوغاني، إيه؛ وستيفنسون، إيه دبليو (1996). "التصوير بالتباين الطوري باستخدام الأشعة السينية الصلبة متعددة الألوان". مجلة نيتشر . 384 (6607): 335-338 . رمز Bibcode : 1996Natur.384..335W . doi : 10.1038/384335a0 . S2CID 4273199 .

[111] مياو، هوكسون؛ بانا، علي رضا؛ غوميلا، أندرو أ.؛ بينيت، إريك إي.؛ زناتي، سامي؛ تشين، لي؛ وين، هان (2016). "تأثير مويريه عالمي وتطبيقه في تصوير تباين الطور بالأشعة السينية" . مجلة نيتشر فيزيكس . 12 (9): 830-834 . Bibcode : 2016NatPh..12..830M . doi : 10.1038/nphys3734 . PMC 5063246. PMID 27746823 .

[112] ديفيس، تي جيه؛ غاو، دي؛ غورييف، تي إي؛ ستيفنسون، إيه دبليو؛ ويلكينز، إس دبليو (1995). "التصوير المجهري بالتباين الطوري للمواد ضعيفة الامتصاص باستخدام الأشعة السينية الصلبة". مجلة نيتشر . 373 (6515): 595-598 . رمز Bibcode : 1995Natur.373..595D . doi : 10.1038/373595a0 . S2CID 4287341 .

[113] موموس، أ؛ تاكيدا، ت؛ إيتاي، ي؛ وهيرانو، ك (1996). "التصوير المقطعي المحوسب بالأشعة السينية بتقنية تباين الطور لمراقبة الأنسجة الرخوة البيولوجية". مجلة نيتشر الطبية . 2 (4): 473-475 . doi : 10.1038/nm0496-473 . PMID 8597962. S2CID 23523144 .

[ 1 ]

[

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ ١٦ ]

[ ١٧ ]

[ ١٨ ]

[ ١٩ ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[ 27 ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

[ 35 ]

[ 36 ]

[ 37 ]

] في هذا

[ 39 ]

[ 40 ]

[ 41 ]

[ 42 ]

[ 43 ]

[ 44 ]

[ 45 ]

[ 46 ]

[ 47 ]

[ 48 ]

[ 49 ]

[ 50 ]

[ 51 ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 55 ]

[ 56 ]

[ 57 ]

[ 58 ]

[ 59 ]

[ 60 ]

[ 61 ]

[ 62 ]

[

[ 64 ]

[ 65 ]

[ 66 ]

[ 67 ]

[ 68 ]

[ 69 ]

[ 70 ]

[ 71 ]

[ 72 ]

[ 73 ]

[ 74 ]

[ 75 ]

[ 76 ]

[ 77 ]

[ 78 ]

[ 79 ]

[ 80 ]

[ 81 ]

[ 82 ]

[ 83 ]

[ 84 ]

[ 85 ]

[ 86 ]

[ 87 ]

[ 88 ]

[ 89 ]

[ 90 ]

[ 91 ]

[ 92 ]

[ 93 ]

[ 94 ]

[ 95 ]

[ 96 ]

[ ٩٧ ]

[ 98 ]

[ 99 ]

[

اللغة	العربية (RTL)
روابط موسوعية	30 رابطاً
المصدر الأصلي	ويكيبيديا ↗