الفيزياء ما وراء النموذج القياسي

الفيزياء ما وراء النموذج القياسي ( BSM ) هي التطورات النظرية اللازمة لتفسير أوجه القصور في النموذج القياسي ، مثل عدم القدرة على تفسير المعايير الأساسية للنموذج القياسي، ومشكلة التناظر القوي CP ، وتذبذبات النيوترينو ، وعدم تناظر المادة والمادة المضادة ، وطبيعة المادة المظلمة والطاقة المظلمة . ^{[ 1 ]} تكمن مشكلة أخرى في الإطار الرياضي للنموذج القياسي نفسه: فالنموذج القياسي غير متسق مع إطار النسبية العامة ، وتنهار إحدى النظريتين أو كلتاهما في ظل ظروف معينة، مثل حالات التفرد في الزمكان كالانفجار العظيم وآفاق أحداث الثقوب السوداء .

تشمل النظريات التي تتجاوز النموذج القياسي امتداداتٍ مختلفةً له عبر التناظر الفائق ، مثل النموذج القياسي الأدنى للتناظر الفائق (MSSM) والنموذج القياسي التالي الأدنى للتناظر الفائق (NMSSM)، بالإضافة إلى تفسيراتٍ جديدةٍ كليًا، مثل نظرية الأوتار ، ونظرية إم ، والأبعاد الإضافية . ولأن هذه النظريات تميل إلى إعادة إنتاج مجمل الظواهر الحالية، فإن مسألة تحديد النظرية الصحيحة، أو على الأقل "الخطوة الأمثل" نحو نظرية كل شيء ، لا يمكن حسمها إلا من خلال التجارب، وهي من أكثر مجالات البحث نشاطًا في الفيزياء النظرية والتجريبية على حدٍ سواء . ^[²^]

مشاكل النموذج القياسي

على الرغم من كونها أنجح نظرية في فيزياء الجسيمات حتى الآن، فإن النموذج القياسي ليس مثاليًا. ^{[ 3 ]} يتألف جزء كبير من الإنتاج المنشور لعلماء الفيزياء النظرية من مقترحات لأشكال مختلفة من الفيزياء الجديدة "ما وراء النموذج القياسي"، والتي من شأنها تعديل النموذج القياسي بطرق دقيقة بما يكفي لتتوافق مع البيانات الحالية، ومع ذلك تعالج عيوبه بشكل جوهري بما يكفي للتنبؤ بنتائج غير متوافقة مع النموذج القياسي لتجارب جديدة يمكن اقتراحها.

الظواهر غير المفسرة

إن النموذج القياسي بطبيعته نظرية غير مكتملة. فهناك ظواهر فيزيائية أساسية في الطبيعة لا يفسرها النموذج القياسي تفسيراً كافياً.

الجاذبية . لا يُفسر النموذج القياسي الجاذبية. إن إضافة الجرافيتون إلى النموذج القياسي لا يُعيد إنتاج ما يُلاحظ تجريبيًا دون تعديلات أخرى، لم تُكتشف بعد، على النموذج القياسي. علاوة على ذلك، يُعتبر النموذج القياسي على نطاق واسع غير متوافق مع أنجح نظرية للجاذبية حتى الآن، وهي النسبية العامة .^{[ 4 ]}^{[ ب ]}^{[ 5 ]}^{[ أ ]}
المادة المظلمة . بافتراض صحة النسبية العامة ونموذج لامدا للمادة المظلمة الباردة ، تُظهر الملاحظات الكونية أن النموذج القياسي يُفسر حوالي 5% من الكتلة والطاقة الموجودة في الكون. يُفترض أن حوالي 26% منها مادة مظلمة (بينما تُمثل الطاقة المظلمة النسبة المتبقية البالغة 69%)، والتي تتصرف تمامًا مثل أي مادة أخرى، ولكنها تتفاعل بشكل ضعيف (إن وُجد) مع حقول النموذج القياسي. مع ذلك، لا يُقدم النموذج القياسي أي جسيمات أساسية تُعتبر مرشحة جيدة لتكون المادة المظلمة.
الطاقة المظلمة . كما ذُكر، ينبغي أن تتكون نسبة الـ 69% المتبقية من طاقة الكون مما يُسمى بالطاقة المظلمة، وهي كثافة طاقة ثابتة للفراغ. وقد أدت محاولات تفسير الطاقة المظلمة بدلالة طاقة الفراغ في النموذج القياسي إلى تباين كبير يصل إلى 120 رتبة مقدارية.^{[ 6 ]}
تذبذبات النيوترينو . وفقًا للنموذج القياسي، لا تتذبذب النيوترينوات . مع ذلك، أظهرت التجارب والملاحظات الفلكية حدوث تذبذبات للنيوترينوات . يُفسَّر هذا عادةً بافتراض أن للنيوترينوات كتلة. لا تمتلك النيوترينوات كتلة في النموذج القياسي، ويمكن إضافة حدود الكتلة للنيوترينوات يدويًا إلى النموذج القياسي، لكن هذا يؤدي إلى مشاكل نظرية جديدة. على سبيل المثال، يجب أن تكون حدود الكتلة صغيرة للغاية، وليس من الواضح ما إذا كانت كتل النيوترينوات ستنشأ بنفس طريقة نشوء كتل الجسيمات الأساسية الأخرى في النموذج القياسي. توجد أيضًا امتدادات أخرى للنموذج القياسي لتذبذبات النيوترينوات لا تفترض وجود كتلة للنيوترينوات، مثل تذبذبات النيوترينوات المخالفة لتناظر لورنتز .
عدم تناظر المادة والمادة المضادة . يتكون الكون في معظمه من المادة. ومع ذلك، يتنبأ النموذج القياسي بأن المادة والمادة المضادة كان ينبغي أن تُخلق بكميات متساوية (تقريبًا) إذا لم تتضمن الظروف الأولية للكون اختلالًا في نسبة المادة إلى المادة المضادة. يستطيع النموذج القياسي استيعاب عملية تكوين الباريونات من خلال جسيمات السفاليرون في حالة عدم التوازن الديناميكي الحراري خلال الكون المبكر، على الرغم من أن كمية الباريونات (والليبتونات) الصافية التي تم تكوينها بهذه الطريقة قد لا تكون كافية لتفسير عدم تناظر الباريونات الحالي. وبالتالي، قد لا توجد آلية في النموذج القياسي لتفسير هذا الاختلال بشكل كافٍ.^{[ 7 ]}

لم يتم تفسير النتائج التجريبية

لا تُقبل أي نتيجة تجريبية على أنها تُناقض النموذج القياسي بشكل قاطع عند مستوى 5 $سيجما$ ^{[ 8 ]} ، والذي يُعتبر على نطاق واسع عتبة الاكتشاف في فيزياء الجسيمات. ولأن كل تجربة تتضمن درجة من عدم اليقين الإحصائي والمنهجي، ولأن التنبؤات النظرية نفسها نادرًا ما تُحسب بدقة وتخضع لعدم اليقين في قياسات الثوابت الأساسية للنموذج القياسي (بعضها ضئيل والبعض الآخر كبير)، فمن المتوقع أن تنحرف بعض مئات الاختبارات التجريبية للنموذج القياسي عنه إلى حد ما، حتى لو لم يكن هناك فيزياء جديدة لاكتشافها.

في أي لحظة، توجد عدة نتائج تجريبية تختلف اختلافًا كبيرًا عن التنبؤات المستندة إلى النموذج القياسي. في الماضي، تبيّن أن العديد من هذه الاختلافات مجرد صدفة إحصائية أو أخطاء تجريبية تتلاشى مع جمع المزيد من البيانات، أو عند إجراء التجارب نفسها بدقة أكبر. من جهة أخرى، فإن أي ظاهرة فيزيائية تتجاوز النموذج القياسي ستظهر حتمًا في التجارب كفرق ذي دلالة إحصائية بين التجربة والتنبؤ النظري. والمهمة هي تحديد أيّ الحالتين هي الصحيحة.

في كل حالة، يسعى الفيزيائيون إلى تحديد ما إذا كانت النتيجة مجرد صدفة إحصائية أو خطأ تجريبي من جهة، أم أنها مؤشر على فيزياء جديدة من جهة أخرى. ولا يمكن أن تكون النتائج ذات الدلالة الإحصائية مجرد صدفة إحصائية، بل قد تنتج عن خطأ تجريبي أو تقديرات غير دقيقة لدقة التجربة. وفي كثير من الأحيان، تُصمم التجارب لتكون أكثر حساسية للنتائج التجريبية التي من شأنها أن تميز النموذج القياسي عن البدائل النظرية.

ومن أبرز الأمثلة على ذلك ما يلي:

اضمحلال ميزون B وغيره - قد تشير نتائج تجربة BaBar إلى وجود فائض عن تنبؤات النموذج القياسي لنوع من اضمحلال الجسيمات $(B \to D (*) τ - ντ)$ . في هذا النوع، يصطدم إلكترون وبوزيترون، مما ينتج عنه ميزون B وميزون B مضاد للمادة ، والذي يتحلل بدوره إلى ميزون D وليبتون تاو بالإضافة إلى نيوترينو تاو مضاد . على الرغم $من$ أن مستوى اليقين لهذا الفائض (3.4 $σ$ وفقًا للمصطلحات الإحصائية) لا يكفي لإعلان خروج عن النموذج القياسي، إلا أن النتائج تُعد مؤشرًا محتملاً على وجود خلل ما، ومن المرجح أن تؤثر على النظريات الحالية، بما في ذلك تلك التي تحاول استنتاج خصائص بوزونات هيغز. ^[⁹^] في عام 2015، أبلغت تجربة LHCb عن رصد فائض قدره 2.1 $σ$ في النسبة نفسها من كسور التفرع. ^[¹⁰^] كما أبلغت تجربة Belle عن وجود فائض أيضًا. ^[¹¹^] في عام 2017، أظهر تحليل تلوي لجميع البيانات المتاحة انحرافًا تراكميًا قدره 5 $سيجما$ عن النموذج القياسي. ^[¹²^]
لغز عمر النيوترون – النيوترونات الحرة غير مستقرة، بل تتحلل بعد فترة زمنية. حاليًا، تُستخدم طريقتان لقياس هذا العمر (طريقة الزجاجة مقابل طريقة الحزمة^{[ 13 ]}^{[ ج ]} )، وتعطيان قيمًا مختلفة خارج نطاق هامش الخطأ لكل منهما. يبلغ عمر النيوترون المُقاس بطريقة الزجاجة حاليًا 10 ... $\tau _{n}=877.75s$ ^{[ 14 ]}^{[ 15 ]} بفارق 10 ثوانٍ أقل من قيمة طريقة الشعاع لـ $\tau _{n}=887.7s$ [ ¹⁶^]^[¹⁷^] يمكن حل هذه المشكلة بأخذ تشتت النيوترونات في الحسبان، مما يقلل من عمر النيوترونات المعنية. يحدث هذا الخطأ في طريقة الزجاجة، ويعتمد تأثيره على شكل الزجاجة، وبالتالي قد يكون هذا خطأً منهجياً خاصاً بطريقة الزجاجة فقط ^.^[¹⁸^]

لم يتم رصد التنبؤات النظرية

تم تأكيد رصد جميع الجسيمات الأساسية التي تنبأ بها النموذج القياسي في مصادمات الجسيمات . يتنبأ النموذج القياسي بوجود بوزون هيغز ، وذلك من خلال تفسيره لآلية هيغز ، التي تصف كيفية كسر تناظر القياس الضعيف SU(2) وكيفية اكتساب الجسيمات الأساسية للكتلة؛ وكان آخر جسيم تنبأ به النموذج القياسي يتم رصده. في 4 يوليو/تموز 2012، أعلن علماء سيرن، باستخدام مصادم الهادرونات الكبير، عن اكتشاف جسيم يتوافق مع بوزون هيغز، بكتلة تبلغ حوالي126 جيجا إلكترون ^فولت / ثانية . تم تأكيد وجود بوزون هيغز في 14 مارس 2013، على الرغم من أن الجهود لا تزال جارية لتأكيد امتلاكه جميع الخصائص التي تنبأ بها النموذج القياسي. ^{[ 19 ]}

لم يتم بعد رصد بعض الهادرونات (أي الجسيمات المركبة المكونة من الكواركات ) التي يتنبأ النموذج القياسي بوجودها، والتي لا يمكن إنتاجها إلا عند طاقات عالية جدًا وترددات منخفضة جدًا، بشكل قاطع. كما لم يتم رصد " كرات الغلوون " ^{[ 20 ]} (أي الجسيمات المركبة المكونة من الغلوونات ) بشكل قاطع. كذلك، لم يتم رصد بعض اضمحلالات الجسيمات ذات الترددات المنخفضة جدًا التي يتنبأ بها النموذج القياسي بشكل قاطع، وذلك لعدم كفاية البيانات المتاحة لإجراء رصد ذي دلالة إحصائية.

علاقات غير مفسرة

صيغة كويدي – معادلة تجريبية غير مُفسَّرة أشار إليها يوشيو كويدي عام 1981، ثم آخرون لاحقًا. ^{[ 21 ]}^{[ 22 ]}^{[ 23 ]}^{[ 24 ]} وهي تربط كتل الليبتونات الثلاثة المشحونة : $Q={\frac {m_{e}+m_{\mu }+m_{\tau }}{{\big (}{\sqrt {m_{e}}}+{\sqrt {m_{\mu }}}+{\sqrt {m_{\tau }}}{\big )}^{2}}}=0.666661(7)\approx {\frac {2}{3}}$ لا يتنبأ النموذج القياسي بكتل الليبتونات (فهي معلمات حرة في النظرية). ومع ذلك، فإن قيمة صيغة كويدي التي تساوي 2/3 ضمن هامش الخطأ التجريبي لكتل الليبتونات المقاسة تشير إلى وجود نظرية قادرة على التنبؤ بكتل الليبتونات.
تقوم مصفوفة CKM ، إذا تم تفسيرها على أنها مصفوفة دوران في فضاء متجه ثلاثي الأبعاد، "بتدوير" متجه مكون من الجذور التربيعية لكتل الكواركات من النوع السفلي. $({\sqrt {m_{d}}},{\sqrt {m_{s}}},{\sqrt {m_{b}}}{\big )}$ إلى متجه من الجذور التربيعية لكتل الكواركات من النوع العلوي $({\sqrt {m_{u}}},{\sqrt {m_{c}}},{\sqrt {m_{t}}}{\big )}$ ، حتى أطوال المتجهات، وهي نتيجة تعود إلى كوهزو نيشيدا. ^{[ 25 ]}
يبلغ مجموع مربعات اقترانات يوكاوا لجميع فرميونات النموذج القياسي حوالي 0.984، وهو قريب جدًا من 1. بعبارة أخرى، فإن مجموع مربعات كتل الفرميونات قريب جدًا من نصف مربع القيمة المتوقعة لفراغ هيغز. يهيمن الكوارك العلوي على هذا المجموع .
إن مجموع مربعات كتل البوزونات (أي W و Z وبوزونات هيغز) قريب جدًا من نصف مربع القيمة المتوقعة للفراغ لهيغز، والنسبة تقريبًا 1.004.
وبالتالي، فإن مجموع مربعات كتل جميع جسيمات النموذج القياسي قريب جدًا من مربع القيمة المتوقعة للفراغ لهيغز، والنسبة تقريبًا 0.994.

من غير الواضح ما إذا كانت هذه العلاقات التجريبية تمثل أي فيزياء كامنة؛ فبحسب كويدي، فإن القاعدة التي اكتشفها "قد تكون مجرد مصادفة عرضية". ^{[ 26 ]}

المشكلات النظرية

تُضاف بعض خصائص النموذج القياسي بطريقةٍ مُخصصة . لا تُمثل هذه الخصائص مشاكل في حد ذاتها (أي أن النظرية تعمل بشكلٍ جيد مع هذه الإضافات المُخصصة )، ولكنها تُشير إلى نقصٍ في الفهم. وقد دفعت هذه الخصائص المُصطنعة المنظرين إلى البحث عن نظرياتٍ أكثر جوهرية ذات عددٍ أقل من المعاملات. ومن هذه الإضافات المُصطنعة:

مشكلة التسلسل الهرمي – يُدخل النموذج القياسي كتل الجسيمات من خلال عملية تُعرف باسم كسر التناظر التلقائي الناتج عن حقل هيغز . ضمن النموذج القياسي، تخضع كتلة جسيم هيغز لتصحيحات كمومية كبيرة جدًا بسبب وجود جسيمات افتراضية (معظمها كواركات علوية افتراضية ). هذه التصحيحات أكبر بكثير من الكتلة الفعلية لهيغز. هذا يعني أنه يجب ضبط معلمة الكتلة الأساسية لهيغز في النموذج القياسيبدقة بحيث تلغي التصحيحات الكمومية بشكل شبه كامل.^[²⁷^] يعتبرالعديد من المنظرين هذا المستوى من الضبط الدقيق غير طبيعي . لا يمكن صياغة المشكلة في السياق الدقيق للنموذج القياسي، لأنه لا يمكن حساب كتلة هيغز. بمعنى آخر، تتلخص المشكلة في القلق من أن نظرية مستقبلية للجسيمات الأساسية، والتي ستكون فيها كتلة بوزون هيغز قابلة للحساب، يجب ألا تحتوي على ضبط دقيق مفرط.
عدد المعاملات – يعتمد النموذج القياسي على 19 معاملاً . تُعرف قيم هذه المعاملات تجريبياً، لكن أصلها غير معروف. وقد حاول بعض المنظرين إيجاد علاقات بين المعاملات المختلفة، على سبيل المثال، بين كتل الجسيمات في أجيال مختلفة أو حساب كتل الجسيمات، كما هو الحال في سيناريوهات الأمان التقاربي .
مشكلة التناظر القوي CP – يمكن القول نظريًا أن النموذج القياسي يجب أن يحتوي على حد في التفاعل القوي يكسر تناظر CP ، مما يؤدي إلى اختلاف طفيف في معدلات التفاعل بين المادة والمادة المضادة . ومع ذلك، لم يُعثر تجريبيًا على أي انتهاك من هذا القبيل، مما يعني أن معامل هذا الحد – إن وُجد – سيكون قريبًا بشكل مثير للريبة من الصفر.^{[ 28 ]}

نتائج تجريبية إضافية

تشير الأبحاث المستندة إلى بيانات تجريبية حول الثابت الكوني ، وضوضاء مرصد ليغو ، وتوقيت النبضات ، إلى أنه من غير المرجح وجود جسيمات جديدة بكتل أعلى بكثير من تلك الموجودة في النموذج القياسي أو مصادم الهادرونات الكبير . ^[²⁹^]^[³⁰^]^[³¹^] ومع ذلك، فقد أشارت هذه الأبحاث أيضًا إلى أن جاذبية الكم أو نظرية حقل الكم الاضطرابي ستصبح مترابطة بقوة قبل 1 بيتا إلكترون فولت، مما يؤدي إلى ظهور فيزياء جديدة أخرى في نطاق تيرا إلكترون فولت. ^[²⁹^]

النظريات الموحدة الكبرى

يحتوي النموذج القياسي على ثلاث تناظرات قياسية ؛ تناظر اللون SU(3) ، وتناظر الدوران النظائري الضعيف SU(2) ، وتناظر الشحنة الفائقة الضعيفة U(1) ، والتي تُقابل القوى الأساسية الثلاث. وبسبب إعادة التطبيع، تتغير ثوابت الاقتران لكل من هذه التناظرات بتغير الطاقة التي تُقاس عندها.عند طاقة تتراوح بين 10 ^و16 جيجا إلكترون فولت، تصبح هذه الثوابت متساوية تقريبًا. وقد أدى ذلك إلى تكهنات بأن تناظرات القياس الثلاثة للنموذج القياسي، فوق هذه الطاقة، تتوحد في تناظر قياس واحد مع زمرة قياس بسيطة ، وثابت اقتران واحد فقط. أما تحت هذه الطاقة، فيُكسر التناظر تلقائيًا إلى تناظرات النموذج القياسي. ^{[ 32 ]} ومن الخيارات الشائعة لزمرة التوحيد الزمرة الوحدوية الخاصة في خمسة أبعاد SU(5) والزمرة المتعامدة الخاصة في عشرة أبعاد SO(10) . ^{[ 33 ]}

تُسمى النظريات التي توحد تناظرات النموذج القياسي بهذه الطريقة بنظريات التوحيد الكبرى (أو GUTs)، ويُطلق على مقياس الطاقة الذي ينكسر عنده التناظر الموحد اسم مقياس GUT. تتنبأ نظريات التوحيد الكبرى عمومًا بتكوين أقطاب مغناطيسية أحادية في الكون المبكر، ^{[ 34 ]} وعدم استقرار البروتون . [ ^{35 ] لم} يُرصد أيٌّ من هذين الأمرين، وهذا الغياب للرصد يفرض قيودًا على نظريات التوحيد الكبرى الممكنة.

التناظر الفائق

تُوسّع التناظر الفائق النموذج القياسي بإضافة فئة أخرى من التناظرات إلى لاغرانجيان . تُبدّل هذه التناظرات الجسيمات الفرميونية بالجسيمات البوزونية . يتنبأ هذا التناظر بوجود جسيمات فائقة التناظر ، تُختصر بـ sparticles ، وتشمل السليبتونات ، والسكواركات الفائقة ، والنيوترالينوات ، والشارجينو . لكل جسيم في النموذج القياسي نظير فائق يختلف دورانه بمقدار 1/2 عن دوران الجسيم العادي. نتيجةً لكسر التناظر الفائق ، تكون الجسيمات الفائقة أثقل بكثير من نظيراتها العادية؛ فهي ثقيلة لدرجة أن مصادمات الجسيمات الحالية قد لا تكون قوية بما يكفي لإنتاجها.

النيوترينوات

في النموذج القياسي، لا يمكن للنيوترينوات أن تغير نكهتها تلقائياً . ومع ذلك، أشارت القياسات إلى أن النيوترينوات تغير نكهتها تلقائياً، فيما يسمى بتذبذبات النيوترينو .

تُفسَّر تذبذبات النيوترينو عادةً باستخدام نيوترينوات ذات كتلة. في النموذج القياسي، تكون كتلة النيوترينوات صفرًا تمامًا، لأن هذا النموذج لا يحتوي إلا على نيوترينوات يسارية . وبدون وجود نظير يميني مناسب، يستحيل إضافة حد كتلة قابل لإعادة التطبيع إلى النموذج القياسي. ^{[ 36 ]} لا تُعطي هذه القياسات سوى فروق الكتلة بين الأنواع المختلفة. ويأتي أفضل قيد على الكتلة المطلقة للنيوترينوات من قياسات دقيقة لتحلل التريتيوم ، مما يوفر حدًا أعلى يبلغ 2 إلكترون فولت، وهو ما يجعلها أخف بخمسة رتب مقدارية على الأقل من الجسيمات الأخرى في النموذج القياسي. ^{[ 37 ]} وهذا يستلزم توسيع النموذج القياسي، الذي لا يحتاج فقط إلى تفسير كيفية اكتساب النيوترينوات لكتلتها، بل أيضًا سبب صغر هذه الكتلة. ^{[ 38 ]}

إحدى طرق إضافة كتل إلى النيوترينوات، والمعروفة بآلية التوازن ، هي إضافة نيوترينوات يمينية وربطها بنيوترينوات يسارية عبر حد كتلة ديراك . يجب أن تكون النيوترينوات اليمينية عقيمة ، أي أنها لا تشارك في أي من تفاعلات النموذج القياسي. ولأنها عديمة الشحنة، يمكن للنيوترينوات اليمينية أن تعمل كجسيمات مضادة خاصة بها، ولها حد كتلة ماجورانا . ومثل كتل ديراك الأخرى في النموذج القياسي، يُتوقع أن تتولد كتلة ديراك للنيوترينو عبر آلية هيغز، ولذلك يصعب التنبؤ بها. تختلف كتل الفرميونات في النموذج القياسي بمقادير كبيرة؛ وكتلة ديراك للنيوترينو لا تقل عنها في عدم اليقين. من جهة أخرى، لا تنشأ كتلة ماجورانا للنيوترينوات اليمينية من آلية هيغز، ولذلك يُتوقع ارتباطها بمقياس طاقة ما في فيزياء جديدة تتجاوز النموذج القياسي، مثل مقياس بلانك. ^{[ 39 ]} ونتيجةً لذلك، فإن أي عملية تتضمن نيوترينوات يمينية ستُكبح عند الطاقات المنخفضة. ويُعطي التصحيح الناتج عن هذه العمليات المكبحة النيوترينوات اليسارية كتلةً تتناسب عكسيًا مع كتلة ماجورانا اليمينية، وهي آلية تُعرف باسم "الميزان". ^{[ 40 ]} وبذلك، يُفسر وجود نيوترينوات يمينية ثقيلة كلاً من صغر كتلة النيوترينوات اليسارية وغياب النيوترينوات اليمينية في الرصد. مع ذلك، ونظرًا لعدم اليقين في كتل نيوترينوات ديراك، يُمكن أن تقع كتل النيوترينوات اليمينية في أي مكان. على سبيل المثال، قد تكون هذه الجسيمات خفيفة للغاية (كيلو إلكترون فولت) وتكون مادة مظلمة ، ^{[ 41 ]} أو قد تكون كتلتها ضمن نطاق طاقة مصادم الهادرونات الكبير ^{[ 42 ]}^{[ 43 ]} وتؤدي إلى انتهاك ملحوظ لعدد الليبتونات ، ^{[ 44 ]} أو قد تكون قريبة من مقياس نظرية التوحيد الكبرى، مما يربط النيوترينوات اليمينية بإمكانية وجود نظرية توحيد كبرى. ^{[ 45 ]}^{[ 46 ]}

تمزج حدود الكتلة نيوترينوات من أجيال مختلفة. ويتم تحديد هذا المزج بواسطة مصفوفة PMNS ، وهي نظير نيوترينو لمصفوفة مزج الكواركات CKM . وعلى عكس مزج الكواركات، الذي يكاد يكون معدومًا، يبدو مزج النيوترينوات شبه معدوم. وقد أدى ذلك إلى تكهنات عديدة حول التناظرات بين الأجيال المختلفة التي يمكن أن تفسر أنماط المزج. ^{[ 47 ]} قد تحتوي مصفوفة المزج أيضًا على عدة أطوار معقدة تكسر تناظر CP، على الرغم من عدم وجود أي دراسة تجريبية لها. يمكن لهذه الأطوار أن تخلق فائضًا من اللبتونات على اللبتونات المضادة في الكون المبكر، وهي عملية تُعرف باسم تكوين اللبتونات . ويمكن أن يتحول هذا التباين في مرحلة لاحقة إلى فائض من الباريونات على الباريونات المضادة، مما يفسر عدم تناظر المادة والمادة المضادة في الكون. ^{[ 33 ]}

لا يُرجّح أن تكون النيوترينوات الخفيفة تفسيرًا لرصد المادة المظلمة، استنادًا إلى اعتبارات تكوين البنية واسعة النطاق في الكون المبكر. تُظهر محاكاة تكوين البنية أنها شديدة الحرارة - أي أن طاقتها الحركية كبيرة مقارنة بكتلتها - بينما يتطلب تكوين بنى مشابهة للمجرات في كوننا وجود مادة مظلمة باردة . تُشير المحاكاة إلى أن النيوترينوات لا تستطيع في أفضل الأحوال تفسير سوى نسبة ضئيلة من الكتلة المفقودة في المادة المظلمة. مع ذلك، تُعدّ النيوترينوات الثقيلة، العقيمة، ذات اللف المغزلي الأيمن مرشحًا محتملاً لجسيمات المادة المظلمة المتفاعلة ضعيفة الكتلة (WIMP) . ^{[ 48 ]}

ومع ذلك، هناك تفسيرات أخرى لتذبذبات النيوترينو لا تتطلب بالضرورة أن يكون للنيوترينوات كتل، مثل تذبذبات النيوترينو التي تنتهك قانون لورنتز .

نماذج بريون

طُرحت عدة نماذج للبريونات لمعالجة المشكلة العالقة المتعلقة بوجود ثلاثة أجيال من الكواركات واللبتونات. تفترض نماذج البريونات عمومًا وجود جسيمات جديدة إضافية يُفترض أنها قادرة على الاندماج لتكوين الكواركات واللبتونات في النموذج القياسي. كان نموذج ريشون من أوائل نماذج البريونات . ^{[ 49 ]}^{[ 50 ]}^{[ 51 ]}

حتى الآن، لم يتم قبول أي نموذج preon على نطاق واسع أو التحقق منه بشكل كامل.

نظريات كل شيء

لا تزال الفيزياء النظرية تسعى جاهدة نحو نظرية لكل شيء ، وهي نظرية تشرح وتربط بشكل كامل جميع الظواهر الفيزيائية المعروفة، وتتنبأ بنتيجة أي تجربة يمكن إجراؤها من حيث المبدأ.

عمليًا، يتمثل الهدف المباشر في هذا الصدد في تطوير نظرية توحد النموذج القياسي مع النسبية العامة في نظرية للجاذبية الكمومية . ومن المرغوب فيه إضافة ميزات أخرى، مثل التغلب على العيوب المفاهيمية في أي من النظريتين أو التنبؤ الدقيق بكتل الجسيمات. ولا تقتصر التحديات في بناء مثل هذه النظرية على الجوانب المفاهيمية فحسب، بل تشمل أيضًا الجوانب التجريبية المتعلقة بالطاقات العالية جدًا اللازمة لاستكشاف عوالم غريبة.

ومن بين المحاولات البارزة في هذا الاتجاه التناظر الفائق ، والجاذبية الكمومية الحلقية ، ونظرية الأوتار .

التناظر الفائق

جاذبية الكم الحلقية

تُعتبر نظريات الجاذبية الكمومية ، مثل الجاذبية الكمومية الحلقية وغيرها، مرشحةً واعدةً للتوحيد الرياضي بين نظرية الحقل الكمومي والنسبية العامة، إذ تتطلب تغييرات أقل جذرية في النظريات الحالية. ^{[ 52 ]} مع ذلك، تفرض الدراسات الحديثة قيودًا صارمة على التأثيرات المفترضة للجاذبية الكمومية على سرعة الضوء، وتُشكك في بعض النماذج الحالية للجاذبية الكمومية. ^{[ 53 ]}

نظرية الأوتار

توجد امتدادات ومراجعات واستبدالات وإعادة تنظيم للنموذج القياسي في محاولة لتصحيح هذه المشكلات وغيرها. تُعد نظرية الأوتار إحدى هذه الابتكارات، ويعتقد العديد من الفيزيائيين النظريين أن هذه النظريات هي الخطوة النظرية التالية نحو نظرية حقيقية لكل شيء . ^{[ 52 ]}

من بين العديد من متغيرات نظرية الأوتار، تُعتبر نظرية إم ، التي اقترح إدوارد ويتن وجودها الرياضي لأول مرة في مؤتمر الأوتار عام 1995، مرشحًا مناسبًا لنظرية الأوتار ، لا سيما من قِبل الفيزيائيين برايان غرين وستيفن هوكينغ . ورغم أن الوصف الرياضي الكامل لها غير معروف حتى الآن، إلا أن حلولًا لهذه النظرية موجودة لحالات محددة. ^{[ 54 ]} كما اقترحت دراسات حديثة نماذج أوتار بديلة، يفتقر بعضها إلى العديد من خصائص نظرية إم التي يصعب اختبارها (مثل وجود مشعبات كالابي-ياو ، والعديد من الأبعاد الإضافية ، إلخ)، بما في ذلك أعمال فيزيائيين ذوي منشورات واسعة مثل ليزا راندال . ^{[ 55 ]}^{[ 56 ]}

الجاذبية الموحدة

تُعامل نظرية الجاذبية الموحدة الجاذبية كحقل قياس من مجموعة من تناظرات U(1) المدمجة في فضاء سبينوري ممتد . وهذا يسمح بإنشاء لاغرانجي يحتوي على جميع التفاعلات الأساسية المعروفة في الطبيعة. ^{[ 57 ]}^{[ 58 ]}

انظر أيضاً

الحواشي

1 2 "يمكن للمرء أن يجد آلاف التصريحات في الأدبيات تفيد بأن النسبية العامة وميكانيكا الكم غير متوافقتين . هذه التصريحات قديمة تمامًا ولم تعد ذات صلة."
تُظهر نظرية المجال الفعّال أن النسبية العامة وميكانيكا الكم تعملان معًا بشكل طبيعي تمامًا عبر نطاق واسع من المقاييس والانحناءات، بما في ذلك تلك ذات الصلة بالعالم الذي تعيش فيه الكائنات الحية على الأرض. مع ذلك، فإن نظريات المجال الفعّال لا تكون صالحة إلا ضمن نطاق معين من المقاييس. ولا شك أن النسبية العامة تواجه إشكاليات عند المقاييس القصوى. فهناك مشاكل مهمة لا تستطيع نظرية المجال الفعّال حلها لأنها تتجاوز نطاق صلاحيتها. لكن هذا يعني أن مسألة جاذبية الكم ليست كما كنا نظن: فبدلًا من وجود تعارض جوهري بين ميكانيكا الكم والجاذبية، نحن أمام وضع مألوف يتمثل في الحاجة إلى نظرية أكثر شمولًا تتجاوز نطاق تطبيقهما المُجتمع.
يُعدّ الجمع المعتاد بين النسبية العامة وميكانيكا الكمّ مناسبًا عند الطاقات العادية، لكننا نسعى الآن إلى الكشف عن التعديلات التي لا بدّ من وجودها في ظروف أكثر تطرفًا. هذه هي النظرة الحديثة لمشكلة جاذبية الكمّ، وهي تمثل تقدمًا على النظرة القديمة السائدة. — دونوهيو (2012) ^{[ 5 ]}
انظر أيضًا الاقتباس المعاصر المخالف ^{[ ب ]} من سوشكوف، كيم، وآخرون (2011). ^{[ 4 ]}
1 2 "من المثير للدهشة أن اثنين من أعظم نجاحات فيزياء القرن العشرين، وهما النسبية العامة والنموذج القياسي، يبدوان غير متوافقين بشكل أساسي." - سوشكوف، كيم، وآخرون (2011) ^{[ 4 ]}
لكن انظر إلى الاقتباس المخالف ^{[ أ ]} من دونوهيو (2012). ^{[ 5 ]}
↑ عندما يقوم الفيزيائيون بنزع النيوترونات من نوى الذرات، ووضعها في وعاء، ثم حساب عددها المتبقي بعد فترة زمنية معينة، يستنتجون أن النيوترونات تتحلل إشعاعيًا في 14^دقيقة و39^ثانية في المتوسط. ولكن عندما يقوم فيزيائيون آخرون بتوليد حزم من النيوترونات وحساب البروتونات الناتجة - وهي الجسيمات التي تتحلل إليها النيوترونات الحرة - فإنهم يحددون متوسط عمر النيوترون بحوالي 14^دقيقة و48^ثانية . وقد استمر هذا التباين بين قياسات "الوعاء" و"الحزمة" منذ أن بدأت كلتا الطريقتين في إعطاء نتائج في تسعينيات القرن الماضي. في البداية، كانت جميع القياسات غير دقيقة لدرجة أن أحدًا لم يكترث. ولكن تدريجيًا، تحسنت كلتا الطريقتين، ولا تزالان مختلفتين.^{[ 13 ]}

مراجع

↑ وومرسلي، ج. (فبراير 2005). "ما وراء النموذج القياسي" (ملف PDF) . مجلة التناظر . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 17 أكتوبر 2007. تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 نوفمبر 2010 .
↑ أوفرباي، دينيس (11 سبتمبر 2023). "لا تتوقع أن تفسر 'نظرية كل شيء' كل شيء - حتى أكثر الفيزياء تقدماً لا يمكنها الكشف عن كل ما نريد معرفته عن تاريخ الكون ومستقبله، أو عن أنفسنا" . صحيفة نيويورك تايمز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 11 سبتمبر 2023 .
↑ ليكن، جيه دي (2010). "ما وراء النموذج القياسي". تقرير سيرن الأصفر . سيرن . الصفحات 101-109 . arXiv : 1005.1676 . Bibcode : 2010arXiv1005.1676L . CERN-2010-002.
1 2 3 سوشكوف، أ.و.؛ كيم، و.ج.؛ دالفيت، د.أ.ر.؛ لامورو، س.ك. (2011). "حدود تجريبية جديدة للقوى غير النيوتونية في نطاق الميكرومتر". رسائل المراجعة الفيزيائية . 107 (17) 171101. arXiv : 1108.2547 . Bibcode : 2011PhRvL.107q1101S . doi : 10.1103/PhysRevLett.107.171101 . PMID 22107498. S2CID 46596924 .
1 2 3 دونوهيو، جون ف. (2012). "معالجة نظرية المجال الفعّالة للجاذبية الكمومية". وقائع مؤتمر AIP . 1473 (1): 73. arXiv : 1209.3511 . Bibcode : 2012AIPC.1483...73D . doi : 10.1063/1.4756964 . S2CID 119238707 .
↑ كراوس، ل. (2009). كون من العدم . مؤتمر AAI.
↑ هوبر، دان (2022). "ما هو النموذج القياسي لفيزياء الجسيمات، ولماذا يبحث العلماء فيما وراءه؟" . مجلة علم الفلك . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 فبراير 2025 .
↑ جانك، توماس؛ ليونز، لويس (2020-12-21). "إمكانية إعادة إنتاج نتائج فيزياء الجسيمات التجريبية وتكرارها". مجلة هارفارد لعلوم البيانات . المجلد 2، العدد 4. doi : 10.1162/99608f92.250f995b .
↑ ليز، جيه بي؛ وآخرون ( مجموعة بابار التعاونية ) (2012). "دليل على وجود فائض من اضمحلالات $B$ $\to D$ $(*)$ $τ$ $-$ $ν$ $τ$ " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 109 (10) 101802. arXiv : 1205.5442 . Bibcode : 2012PhRvL.109j1802L . doi : 10.1103/PhysRevLett.109.101802 . PMID 23005279. S2CID 20896961 .
↑ آيج، ر.؛ وآخرون (مجموعة LHCb) (2015). "قياس نسبة كسور التفرع ...". رسائل المراجعة الفيزيائية . 115 (11) 111803. arXiv : 1506.08614 . Bibcode : 2015PhRvL.115k1803A . doi : 10.1103 /PhysRevLett.115.111803 . PMID 26406820. S2CID 118593566 .
↑ موسكوفيتز، كلارا (9 سبتمبر 2015). "مسرعان يكتشفان جسيمات قد تخالف قوانين الفيزياء المعروفة" . مجلة ساينتفك أمريكان .
^ كابديفيلا، بيرنات؛ وآخرون . (2018). "أنماط الفيزياء الجديدة في $\,b\,\to \,s\,\ell ^{+}\,\ell ^{-}\,$ "التحولات في ضوء البيانات الحديثة". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2018 : 093. arXiv : 1704.05340 . doi : 10.1007/JHEP01(2018)093 . S2CID 15766887 .
1 2 وولتشوفر، ناتالي (13 فبراير 2018). "لغز عمر النيوترونات يتعمق، ولكن لم يتم رصد أي مادة مظلمة" . مجلة كوانتا .
↑ "ما هو عمر النيوترون؟" . معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا . 13 أكتوبر 2021. تاريخ الاسترجاع: 14 أكتوبر 2021 .
↑ غونزاليس، إف إم؛ وآخرون . (12 أكتوبر 2021). "تحسين قياس عمر النيوترونات باستخدام النيوترونات فائقة التوهج $\tau$ ". Physical Review Letters . 127 (16) 162501. arXiv : 2106.10375 . Bibcode : 2021PhRvL.127p2501G . doi : 10.1103/PhysRevLett.127.162501 . PMID 34723594. "
↑ ويلسون، جاك ت.؛ لورانس، ديفيد ج.؛ بيبلوفسكي، باتريك ن.؛ إيكي، فنسنت ر.؛ كيغيريس، جاكوب أ. (13 أكتوبر 2021). "قياس عمر النيوترون الحر باستخدام مطياف النيوترونات في مهمة ناسا لاستكشاف القمر" . مجلة Physical Review C. 104 ( 4) 045501. arXiv : 2011.07061 . Bibcode : 2021PhRvC.104d5501W . doi : 10.1103/PhysRevC.104.045501 . S2CID 226955795 .
↑ مجهول (27-11-2013). "التناقض في عمر النيوترون لا يزال غير محسوم" . الفيزياء . 6 s150. Bibcode : 2013PhyOJ...6S.150. doi : 10.1103 /Physics.6.s150 .
↑ ديساي، أشيش م. (25-01-2025). "تفسير محتمل للغز عمر النيوترون" . الفيزياء المفتوحة . 23 (1) 20240113. رمز Bibcode : 2025OPhy...2340113D . doi : 10.1515/phys-2024-0113 .
↑ أولواناي، سي. (14 مارس 2013). "نتائج جديدة تشير إلى أن الجسيم الجديد هو بوزون هيغز" . سيرن .
↑ ماركو فراسكا (31 مارس 2009). "ما هي كرة الغراء؟" . The Gauge Connection .
↑ سومينو، ي. (2009). "تناظر قياس العائلة كأصل لصيغة كتلة كويدي وطيف الليبتون المشحون". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2009 (5): 75. arXiv : 0812.2103 . Bibcode : 2009JHEP...05..075S . doi : 10.1088/1126-6708/2009/05/075 . S2CID 14238049 .
↑ زينتشيكوفسكي، بيوتر (26-12-2012). "ملاحظة حول تمثيل كويدي المتناظر Z3 لكتل الكواركات". مجلة Physical Review D. 86 ( 11) 117303. arXiv : 1210.4125 . Bibcode : 2012PhRvD..86k7303Z . doi : 10.1103/PhysRevD.86.117303 . ISSN 1550-7998 . S2CID 119189170 .
↑ روديوهان، دبليو؛ تشانغ، إتش. (2011). "توسيع علاقة تجريبية لكتلة الليبتون المشحون إلى قطاع النيوترينو". arXiv : 1101.5525 [ hep-ph ].
↑ كاو، ف. ج. (2012). "كتل النيوترينو من علاقات كتلة الليبتون والكوارك وتذبذبات النيوترينو". مجلة Physical Review D. 85 ( 11) 113003. arXiv : 1205.4068 . Bibcode : 2012PhRvD..85k3003C . doi : 10.1103/PhysRevD.85.113003 . S2CID 118565032 .
↑ نيشيدا، كوهزو (14 أكتوبر 2017). "الصيغة الظاهراتية لمصفوفة CKM وتفسيرها الفيزيائي". التقدم في الفيزياء النظرية والتجريبية . 2017 (10). arXiv : 1708.01110 . doi : 10.1093/ptep/ptx138 .
↑ كويدي، يوشيو (2017). "نموذج سومينو ووجهة نظري الشخصية". arXiv : 1701.01921 [ hep-ph ].
↑ ستراسلر، مات (14 أغسطس 2011). "مشكلة التسلسل الهرمي" . ذات أهمية خاصة (profmattstrassler.com) (مدونة أكاديمية) . تم الاطلاع عليه بتاريخ 13 ديسمبر 2015 .
↑ مانيل، توماس (2-8 يوليو 2006). نظرية وظواهر انتهاك تناظر الشحنة الزوجية (ملف PDF) . المؤتمر الدولي السابع حول الهايبرونات، والهادرونات الساحرة والجميلة (BEACH 2006). الفيزياء النووية ب . المجلد 167. لانكستر: إلسيفير. الصفحات 170-174 . Bibcode : 2007NuPhS.167..170M . doi : 10.1016/j.nuclphysbps.2006.12.083 . تاريخ الاسترجاع: 15 أغسطس 2015 .
أفشوردي ، نيايش؛ نيلسون، إليوت (7 أبريل 2016). "الحدود الكونية لفيزياء مقياس تيرا إلكترون فولت وما بعده" . مجلة Physical Review D. 93 ( 8) 083505. arXiv : 1504.00012 . Bibcode : 2016PhRvD..93h3505A . doi : 10.1103/PhysRevD.93.083505 . S2CID 119110506. تاريخ الاسترجاع: 20 فبراير 2023 .
↑ أفشوردي، نيايش (21 نوفمبر 2019). "حول أصل ضوضاء "الغموض" في مرصد ليغو وصحراء فيزياء الجسيمات عالية الطاقة". arXiv : 1911.09384 [ gr-qc ].
↑ أفشوردي، نيايش؛ كيم، هيونغجين؛ نيلسون، إليوت (15 مارس 2017). "قيود توقيت النبضات على الفيزياء ما وراء النموذج القياسي". arXiv : 1703.05331 [ hep-th ].
↑ بيسكين، إم إي؛ شرودر، دي في (1995). مقدمة في نظرية الحقل الكمومي . أديسون-ويسلي . ص 786-791 . ISBN 978-0-201-50397-5.
1 2 بوخمولر، دبليو. (2002). "النيوترينوات، التوحيد الكبير، وتكوين الليبتونات". arXiv : hep-ph/0204288 .
↑ ميلستيد، د.؛ واينبرغ، إي جيه (2009). "الأقطاب المغناطيسية الأحادية" (ملف PDF) . مجموعة بيانات الجسيمات . تم الاسترجاع في 20 ديسمبر 2010 .
↑ P., Nath; PF, Perez (2007). "استقرار البروتون في النظريات الموحدة الكبرى، وفي الأوتار، وفي الأغشية". تقارير الفيزياء . 441 ( 5-6 ): 191-317 . arXiv : hep-ph/0601023 . Bibcode : 2007PhR...441..191N . doi : 10.1016/j.physrep.2007.02.010 . S2CID 119542637 .
↑ بيسكين، إم إي؛ شرودر، دي في (1995). مقدمة في نظرية الحقل الكمومي . أديسون-ويسلي . ص 713-715 . ISBN 978-0-201-50397-5.
↑ ناكامورا، ك.؛ وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2010). "خصائص النيوترينو" . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاسترجاع في 20 ديسمبر 2010 .
↑ موهاباترا، آر إن؛ بال، بي بي (2007). النيوترينوات الضخمة في الفيزياء والفيزياء الفلكية . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 72 ( الطبعة الثالثة). وورلد ساينتيفيك . ISBN 978-981-238-071-5.
↑ سينجانوفيتش، ج. (2011). "استكشاف أصل كتلة النيوترينو: من نظرية التوحيد الكبرى إلى مصادم الهادرونات الكبير". arXiv : 1107.5322 [ hep-ph ].
↑ غروسمان، ي. (2003). "محاضرات TASI 2002 حول النيوترينوات". arXiv : hep-ph/0305245v1 .
↑ دودلسون، س.؛ ويدرو، ل.م. (1994). "النيوترينوات العقيمة كمادة مظلمة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 72 (1): 17-20 . arXiv : hep-ph/9303287 . Bibcode : 1994PhRvL..72 ...17D . doi : 10.1103/PhysRevLett.72.17 . PMID 10055555. S2CID 11780571 .
↑ مينكوفسكي، ب. (1977). "μ → e γ بمعدل واحد من كل 10^"9 اضمحلالات للميون؟". رسائل الفيزياء ب . 67 (4): 421. رمز Bibcode : 1977PhLB...67..421M . doi : 10.1016/0370-2693(77)90435-X .
↑ موهاباترا، ر.ن.؛ سينجانوفيتش، ج. (1980). "كتلة النيوترينو وعدم حفظ التكافؤ التلقائي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 44 (14): 912. رمز Bibcode : 1980PhRvL..44..912M . doi : 10.1103/PhysRevLett.44.912 . S2CID 16216454 .
↑ كيونغ، و.-ي.؛ سينجانوفيتش، ج. (1983). "نيوترينوات ماجورانا وإنتاج بوزون القياس المشحون الأيمن". رسائل المراجعة الفيزيائية . 50 (19): 1427. Bibcode : 1983PhRvL..50.1427K . doi : 10.1103/PhysRevLett.50.1427 .
^ جيلمان، م. راموند، ب. سلانسكي، ر. (1979). ب. فان نيوينهويزن؛ د. فريدمان (محرران). الجاذبية الفائقة . شمال هولندا .
↑ غلاشو، إس إل (1979). إم. ليفي (محرر). وقائع معهد كارغيز الصيفي لعام 1979 حول الكواركات واللبتونات . مطبعة بلينوم .
↑ ألتاريلي، ج. (2007). "محاضرات حول نماذج كتل النيوترينو وخلطها". arXiv : 0711.0161 [ hep-ph ].
↑ موراياما، هـ. (2007). "الفيزياء ما وراء النموذج القياسي والمادة المظلمة". arXiv : 0704.2276 [ hep-ph ].
↑ هاراري، ح. (1979). "نموذج تخطيطي للكواركات واللبتونات" . رسائل الفيزياء ب . 86 (1): 83-86 . Bibcode : 1979PhLB...86...83H . doi : 10.1016/0370-2693(79)90626-9 . OSTI 1447265 .
↑ شوب، م.أ. (1979). "نموذج مركب من الليبتونات والكواركات". رسائل الفيزياء ب . 86 (1): 87-92 . رمز Bibcode : 1979PhLB...86...87S . doi : 10.1016/0370-2693(79)90627-0 .
↑ زينكزيكوفسكي، ب. (2008). "نموذج هاراري-شوب للبريون وفضاء الطور الكمومي غير النسبي". رسائل الفيزياء ب . 660 (5): 567-572 . arXiv : 0803.0223 . Bibcode : 2008PhLB..660..567Z . doi : 10.1016/j.physletb.2008.01.045 . S2CID 18236929 .
1 2 سمولين، ل. (2001). ثلاثة طرق إلى الجاذبية الكمومية . الكتب الأساسية . ISBN 978-0-465-07835-6.
↑ عبدو، أ.أ. وآخرون ( مجموعة فيرمي GBM/LAT ) (2009). "حدٌّ لتغير سرعة الضوء الناتج عن تأثيرات الجاذبية الكمومية". مجلة نيتشر . 462 (7271): 331-334 . arXiv : 0908.1832 . Bibcode : 2009Natur.462..331A . doi : 10.1038/nature08574 . PMID : 19865083. S2CID : 205218977 .
↑ مالداسينا، ج .؛ سترومينجر، أ .؛ ويتن، إ. (1997). "إنتروبيا الثقب الأسود في نظرية إم". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 1997 (12): 2. arXiv : hep-th/9711053 . Bibcode : 1997JHEP...12..002M . doi : 10.1088/1126-6708/1997/12/002 . S2CID 14980680 .
↑ راندال، ل.؛ ساندروم، ر. (1999). "تسلسل هرمي للكتلة الكبيرة من بُعد إضافي صغير". رسائل المراجعة الفيزيائية . 83 (17): 3370-3373 . arXiv : hep-ph/9905221 . Bibcode : 1999PhRvL..83.3370R . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.3370 .
↑ راندال، ل.؛ سوندوم، ر. (1999). "بديل للتكثيف". رسائل المراجعة الفيزيائية . 83 (23): 4690-4693 . arXiv : hep-th/9906064 . Bibcode : 1999PhRvL..83.4690R . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.4690 . S2CID 18530420 .
↑ بارتانين، ميكو؛ تولكي، يوكا (2025). "الجاذبية المتولدة عن أربعة تناظرات قياس وحدوية أحادية البعد والنموذج القياسي" . تقرير التقدم في الفيزياء 88 .
↑ بارتانين، ميكو؛ تولكي، يوكا (2024). "النظرية الكهروديناميكا الكمية القائمة على معادلة الموجة الدورانية ثمانية الأبعاد للمجال الكهرومغناطيسي وظهور الجاذبية الكمية" . مجلة Physical Review A. 109 .

للمزيد من القراءة

ليزا راندال (2005). ممرات ملتوية: كشف أسرار الأبعاد الخفية للكون . هاربر كولينز . ISBN 978-0-06-053108-9.

مصادر خارجية

نظرية النموذج القياسي في مختبر SLAC
مجلة ساينتفك أمريكان، أبريل 2006
مصادم الهادرونات الكبير. مجلة نيتشر ، يوليو 2007
مؤتمر Les Houches صيف 2005

[Donoghue_2012_quote-5] 1 2 "يمكن للمرء أن يجد آلاف التصريحات في الأدبيات تفيد بأن النسبية العامة وميكانيكا الكم غير متوافقتين . هذه التصريحات قديمة تمامًا ولم تعد ذات صلة."
تُظهر نظرية المجال الفعّال أن النسبية العامة وميكانيكا الكم تعملان معًا بشكل طبيعي تمامًا عبر نطاق واسع من المقاييس والانحناءات، بما في ذلك تلك ذات الصلة بالعالم الذي تعيش فيه الكائنات الحية على الأرض. مع ذلك، فإن نظريات المجال الفعّال لا تكون صالحة إلا ضمن نطاق معين من المقاييس. ولا شك أن النسبية العامة تواجه إشكاليات عند المقاييس القصوى. فهناك مشاكل مهمة لا تستطيع نظرية المجال الفعّال حلها لأنها تتجاوز نطاق صلاحيتها. لكن هذا يعني أن مسألة جاذبية الكم ليست كما كنا نظن: فبدلًا من وجود تعارض جوهري بين ميكانيكا الكم والجاذبية، نحن أمام وضع مألوف يتمثل في الحاجة إلى نظرية أكثر شمولًا تتجاوز نطاق تطبيقهما المُجتمع.
يُعدّ الجمع المعتاد بين النسبية العامة وميكانيكا الكمّ مناسبًا عند الطاقات العادية، لكننا نسعى الآن إلى الكشف عن التعديلات التي لا بدّ من وجودها في ظروف أكثر تطرفًا. هذه هي النظرة الحديثة لمشكلة جاذبية الكمّ، وهي تمثل تقدمًا على النظرة القديمة السائدة. — دونوهيو (2012) ^{[ 5 ]}
انظر أيضًا الاقتباس المعاصر المخالف ^{[ ب ]} من سوشكوف، كيم، وآخرون (2011). ^{[ 4 ]}

[Sushkov_Kim_etal_2011_quote-7] 1 2 "من المثير للدهشة أن اثنين من أعظم نجاحات فيزياء القرن العشرين، وهما النسبية العامة والنموذج القياسي، يبدوان غير متوافقين بشكل أساسي." - سوشكوف، كيم، وآخرون (2011) ^{[ 4 ]}
لكن انظر إلى الاقتباس المخالف ^{[ أ ]} من دونوهيو (2012). ^{[ 5 ]}

[Wolchover-2018-02-13-summary-16] عندما يقوم الفيزيائيون بنزع النيوترونات من نوى الذرات، ووضعها في وعاء، ثم حساب عددها المتبقي بعد فترة زمنية معينة، يستنتجون أن النيوترونات تتحلل إشعاعيًا في 14^دقيقة و39^ثانية في المتوسط. ولكن عندما يقوم فيزيائيون آخرون بتوليد حزم من النيوترونات وحساب البروتونات الناتجة - وهي الجسيمات التي تتحلل إليها النيوترونات الحرة - فإنهم يحددون متوسط عمر النيوترون بحوالي 14^دقيقة و48^ثانية . وقد استمر هذا التباين بين قياسات "الوعاء" و"الحزمة" منذ أن بدأت كلتا الطريقتين في إعطاء نتائج في تسعينيات القرن الماضي. في البداية، كانت جميع القياسات غير دقيقة لدرجة أن أحدًا لم يكترث. ولكن تدريجيًا، تحسنت كلتا الطريقتين، ولا تزالان مختلفتين.^{[ 13 ]}

[sym-v2-feb-05-1] وومرسلي، ج. (فبراير 2005). "ما وراء النموذج القياسي" (ملف PDF) . مجلة التناظر . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 17 أكتوبر 2007. تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 نوفمبر 2010 .

[NYT-20230911-2] أوفرباي، دينيس (11 سبتمبر 2023). "لا تتوقع أن تفسر 'نظرية كل شيء' كل شيء - حتى أكثر الفيزياء تقدماً لا يمكنها الكشف عن كل ما نريد معرفته عن تاريخ الكون ومستقبله، أو عن أنفسنا" . صحيفة نيويورك تايمز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 11 سبتمبر 2023 .

[3] ليكن، جيه دي (2010). "ما وراء النموذج القياسي". تقرير سيرن الأصفر . سيرن . الصفحات 101-109 . arXiv : 1005.1676 . Bibcode : 2010arXiv1005.1676L . CERN-2010-002.

[Sushkov-Kim-etal-2011-4] 1 2 3 سوشكوف، أ.و.؛ كيم، و.ج.؛ دالفيت، د.أ.ر.؛ لامورو، س.ك. (2011). "حدود تجريبية جديدة للقوى غير النيوتونية في نطاق الميكرومتر". رسائل المراجعة الفيزيائية . 107 (17) 171101. arXiv : 1108.2547 . Bibcode : 2011PhRvL.107q1101S . doi : 10.1103/PhysRevLett.107.171101 . PMID 22107498. S2CID 46596924 .

[Donoghue-2012-6] 1 2 3 دونوهيو، جون ف. (2012). "معالجة نظرية المجال الفعّالة للجاذبية الكمومية". وقائع مؤتمر AIP . 1473 (1): 73. arXiv : 1209.3511 . Bibcode : 2012AIPC.1483...73D . doi : 10.1063/1.4756964 . S2CID 119238707 .

[8] كراوس، ل. (2009). كون من العدم . مؤتمر AAI.

[Hooper2022-9] هوبر، دان (2022). "ما هو النموذج القياسي لفيزياء الجسيمات، ولماذا يبحث العلماء فيما وراءه؟" . مجلة علم الفلك . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 فبراير 2025 .

[10] جانك، توماس؛ ليونز، لويس (2020-12-21). "إمكانية إعادة إنتاج نتائج فيزياء الجسيمات التجريبية وتكرارها". مجلة هارفارد لعلوم البيانات . المجلد 2، العدد 4. doi : 10.1162/99608f92.250f995b .

[BaBar_Data_Suggests_Possible_Flaws_in_the_Standard_Model_June_18_19,_2012-11] ليز، جيه بي؛ وآخرون ( مجموعة بابار التعاونية ) (2012). "دليل على وجود فائض من اضمحلالات $B$ $\to D$ $(*)$ $τ$ $-$ $ν$ $τ$ " . رسائل المراجعة الفيزيائية . 109 (10) 101802. arXiv : 1205.5442 . Bibcode : 2012PhRvL.109j1802L . doi : 10.1103/PhysRevLett.109.101802 . PMID 23005279. S2CID 20896961 .

[12] آيج، ر.؛ وآخرون (مجموعة LHCb) (2015). "قياس نسبة كسور التفرع ...". رسائل المراجعة الفيزيائية . 115 (11) 111803. arXiv : 1506.08614 . Bibcode : 2015PhRvL.115k1803A . doi : 10.1103 /PhysRevLett.115.111803 . PMID 26406820. S2CID 118593566 .

[13] موسكوفيتز، كلارا (9 سبتمبر 2015). "مسرعان يكتشفان جسيمات قد تخالف قوانين الفيزياء المعروفة" . مجلة ساينتفك أمريكان .

[14] كابديفيلا، بيرنات؛ وآخرون . (2018). "أنماط الفيزياء الجديدة في $\,b\,\to \,s\,\ell ^{+}\,\ell ^{-}\,$ "التحولات في ضوء البيانات الحديثة". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2018 : 093. arXiv : 1704.05340 . doi : 10.1007/JHEP01(2018)093 . S2CID 15766887 .

[Wolchover-2018-02-13-Quanta-15] 1 2 وولتشوفر، ناتالي (13 فبراير 2018). "لغز عمر النيوترونات يتعمق، ولكن لم يتم رصد أي مادة مظلمة" . مجلة كوانتا .

[17] "ما هو عمر النيوترون؟" . معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا . 13 أكتوبر 2021. تاريخ الاسترجاع: 14 أكتوبر 2021 .

[Gonzalez-2021-18] غونزاليس، إف إم؛ وآخرون . (12 أكتوبر 2021). "تحسين قياس عمر النيوترونات باستخدام النيوترونات فائقة التوهج $\tau$ ". Physical Review Letters . 127 (16) 162501. arXiv : 2106.10375 . Bibcode : 2021PhRvL.127p2501G . doi : 10.1103/PhysRevLett.127.162501 . PMID 34723594. "

[WilsonAl2021-19] ويلسون، جاك ت.؛ لورانس، ديفيد ج.؛ بيبلوفسكي، باتريك ن.؛ إيكي، فنسنت ر.؛ كيغيريس، جاكوب أ. (13 أكتوبر 2021). "قياس عمر النيوترون الحر باستخدام مطياف النيوترونات في مهمة ناسا لاستكشاف القمر" . مجلة Physical Review C. 104 ( 4) 045501. arXiv : 2011.07061 . Bibcode : 2021PhRvC.104d5501W . doi : 10.1103/PhysRevC.104.045501 . S2CID 226955795 .

[20] مجهول (27-11-2013). "التناقض في عمر النيوترون لا يزال غير محسوم" . الفيزياء . 6 s150. Bibcode : 2013PhyOJ...6S.150. doi : 10.1103 /Physics.6.s150 .

[21] ديساي، أشيش م. (25-01-2025). "تفسير محتمل للغز عمر النيوترون" . الفيزياء المفتوحة . 23 (1) 20240113. رمز Bibcode : 2025OPhy...2340113D . doi : 10.1515/phys-2024-0113 .

[22] أولواناي، سي. (14 مارس 2013). "نتائج جديدة تشير إلى أن الجسيم الجديد هو بوزون هيغز" . سيرن .

[23] ماركو فراسكا (31 مارس 2009). "ما هي كرة الغراء؟" . The Gauge Connection .

[24] سومينو، ي. (2009). "تناظر قياس العائلة كأصل لصيغة كتلة كويدي وطيف الليبتون المشحون". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 2009 (5): 75. arXiv : 0812.2103 . Bibcode : 2009JHEP...05..075S . doi : 10.1088/1126-6708/2009/05/075 . S2CID 14238049 .

[25] زينتشيكوفسكي، بيوتر (26-12-2012). "ملاحظة حول تمثيل كويدي المتناظر Z3 لكتل الكواركات". مجلة Physical Review D. 86 ( 11) 117303. arXiv : 1210.4125 . Bibcode : 2012PhRvD..86k7303Z . doi : 10.1103/PhysRevD.86.117303 . ISSN 1550-7998 . S2CID 119189170 .

[26] روديوهان، دبليو؛ تشانغ، إتش. (2011). "توسيع علاقة تجريبية لكتلة الليبتون المشحون إلى قطاع النيوترينو". arXiv : 1101.5525 [ hep-ph ].

[Cao-27] كاو، ف. ج. (2012). "كتل النيوترينو من علاقات كتلة الليبتون والكوارك وتذبذبات النيوترينو". مجلة Physical Review D. 85 ( 11) 113003. arXiv : 1205.4068 . Bibcode : 2012PhRvD..85k3003C . doi : 10.1103/PhysRevD.85.113003 . S2CID 118565032 .

[28] نيشيدا، كوهزو (14 أكتوبر 2017). "الصيغة الظاهراتية لمصفوفة CKM وتفسيرها الفيزيائي". التقدم في الفيزياء النظرية والتجريبية . 2017 (10). arXiv : 1708.01110 . doi : 10.1093/ptep/ptx138 .

[29] كويدي، يوشيو (2017). "نموذج سومينو ووجهة نظري الشخصية". arXiv : 1701.01921 [ hep-ph ].

[Hierarchy-30] ستراسلر، مات (14 أغسطس 2011). "مشكلة التسلسل الهرمي" . ذات أهمية خاصة (profmattstrassler.com) (مدونة أكاديمية) . تم الاطلاع عليه بتاريخ 13 ديسمبر 2015 .

[Strong_CP_problem-31] مانيل، توماس (2-8 يوليو 2006). نظرية وظواهر انتهاك تناظر الشحنة الزوجية (ملف PDF) . المؤتمر الدولي السابع حول الهايبرونات، والهادرونات الساحرة والجميلة (BEACH 2006). الفيزياء النووية ب . المجلد 167. لانكستر: إلسيفير. الصفحات 170-174 . Bibcode : 2007NuPhS.167..170M . doi : 10.1016/j.nuclphysbps.2006.12.083 . تاريخ الاسترجاع: 15 أغسطس 2015 .

[cosmological-bounds-32] أفشوردي ، نيايش؛ نيلسون، إليوت (7 أبريل 2016). "الحدود الكونية لفيزياء مقياس تيرا إلكترون فولت وما بعده" . مجلة Physical Review D. 93 ( 8) 083505. arXiv : 1504.00012 . Bibcode : 2016PhRvD..93h3505A . doi : 10.1103/PhysRevD.93.083505 . S2CID 119110506. تاريخ الاسترجاع: 20 فبراير 2023 .

[ligo-noise-33] أفشوردي، نيايش (21 نوفمبر 2019). "حول أصل ضوضاء "الغموض" في مرصد ليغو وصحراء فيزياء الجسيمات عالية الطاقة". arXiv : 1911.09384 [ gr-qc ].

[pulsar-timing-34] أفشوردي، نيايش؛ كيم، هيونغجين؛ نيلسون، إليوت (15 مارس 2017). "قيود توقيت النبضات على الفيزياء ما وراء النموذج القياسي". arXiv : 1703.05331 [ hep-th ].

[35] بيسكين، إم إي؛ شرودر، دي في (1995). مقدمة في نظرية الحقل الكمومي . أديسون-ويسلي . ص 786-791 . ISBN 978-0-201-50397-5.

[Buchmller-36] 1 2 بوخمولر، دبليو. (2002). "النيوترينوات، التوحيد الكبير، وتكوين الليبتونات". arXiv : hep-ph/0204288 .

[37] ميلستيد، د.؛ واينبرغ، إي جيه (2009). "الأقطاب المغناطيسية الأحادية" (ملف PDF) . مجموعة بيانات الجسيمات . تم الاسترجاع في 20 ديسمبر 2010 .

[38] P., Nath; PF, Perez (2007). "استقرار البروتون في النظريات الموحدة الكبرى، وفي الأوتار، وفي الأغشية". تقارير الفيزياء . 441 ( 5-6 ): 191-317 . arXiv : hep-ph/0601023 . Bibcode : 2007PhR...441..191N . doi : 10.1016/j.physrep.2007.02.010 . S2CID 119542637 .

[39] بيسكين، إم إي؛ شرودر، دي في (1995). مقدمة في نظرية الحقل الكمومي . أديسون-ويسلي . ص 713-715 . ISBN 978-0-201-50397-5.

[40] ناكامورا، ك.؛ وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2010). "خصائص النيوترينو" . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاسترجاع في 20 ديسمبر 2010 .

[41] موهاباترا، آر إن؛ بال، بي بي (2007). النيوترينوات الضخمة في الفيزياء والفيزياء الفلكية . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 72 ( الطبعة الثالثة). وورلد ساينتيفيك . ISBN 978-981-238-071-5.

[42] سينجانوفيتش، ج. (2011). "استكشاف أصل كتلة النيوترينو: من نظرية التوحيد الكبرى إلى مصادم الهادرونات الكبير". arXiv : 1107.5322 [ hep-ph ].

[TASI-43] غروسمان، ي. (2003). "محاضرات TASI 2002 حول النيوترينوات". arXiv : hep-ph/0305245v1 .

[44] دودلسون، س.؛ ويدرو، ل.م. (1994). "النيوترينوات العقيمة كمادة مظلمة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 72 (1): 17-20 . arXiv : hep-ph/9303287 . Bibcode : 1994PhRvL..72 ...17D . doi : 10.1103/PhysRevLett.72.17 . PMID 10055555. S2CID 11780571 .

[45] مينكوفسكي، ب. (1977). "μ → e γ بمعدل واحد من كل 10^"9 اضمحلالات للميون؟". رسائل الفيزياء ب . 67 (4): 421. رمز Bibcode : 1977PhLB...67..421M . doi : 10.1016/0370-2693(77)90435-X .

[46] موهاباترا، ر.ن.؛ سينجانوفيتش، ج. (1980). "كتلة النيوترينو وعدم حفظ التكافؤ التلقائي". رسائل المراجعة الفيزيائية . 44 (14): 912. رمز Bibcode : 1980PhRvL..44..912M . doi : 10.1103/PhysRevLett.44.912 . S2CID 16216454 .

[47] كيونغ، و.-ي.؛ سينجانوفيتش، ج. (1983). "نيوترينوات ماجورانا وإنتاج بوزون القياس المشحون الأيمن". رسائل المراجعة الفيزيائية . 50 (19): 1427. Bibcode : 1983PhRvL..50.1427K . doi : 10.1103/PhysRevLett.50.1427 .

[Gell-Mann1979-48] جيلمان، م. راموند، ب. سلانسكي، ر. (1979). ب. فان نيوينهويزن؛ د. فريدمان (محرران). الجاذبية الفائقة . شمال هولندا .

[49] غلاشو، إس إل (1979). إم. ليفي (محرر). وقائع معهد كارغيز الصيفي لعام 1979 حول الكواركات واللبتونات . مطبعة بلينوم .

[50] ألتاريلي، ج. (2007). "محاضرات حول نماذج كتل النيوترينو وخلطها". arXiv : 0711.0161 [ hep-ph ].

[51] موراياما، هـ. (2007). "الفيزياء ما وراء النموذج القياسي والمادة المظلمة". arXiv : 0704.2276 [ hep-ph ].

[52] هاراري، ح. (1979). "نموذج تخطيطي للكواركات واللبتونات" . رسائل الفيزياء ب . 86 (1): 83-86 . Bibcode : 1979PhLB...86...83H . doi : 10.1016/0370-2693(79)90626-9 . OSTI 1447265 .

[53] شوب، م.أ. (1979). "نموذج مركب من الليبتونات والكواركات". رسائل الفيزياء ب . 86 (1): 87-92 . رمز Bibcode : 1979PhLB...86...87S . doi : 10.1016/0370-2693(79)90627-0 .

[54] زينكزيكوفسكي، ب. (2008). "نموذج هاراري-شوب للبريون وفضاء الطور الكمومي غير النسبي". رسائل الفيزياء ب . 660 (5): 567-572 . arXiv : 0803.0223 . Bibcode : 2008PhLB..660..567Z . doi : 10.1016/j.physletb.2008.01.045 . S2CID 18236929 .

[Smolin2001-55] 1 2 سمولين، ل. (2001). ثلاثة طرق إلى الجاذبية الكمومية . الكتب الأساسية . ISBN 978-0-465-07835-6.

[56] عبدو، أ.أ. وآخرون ( مجموعة فيرمي GBM/LAT ) (2009). "حدٌّ لتغير سرعة الضوء الناتج عن تأثيرات الجاذبية الكمومية". مجلة نيتشر . 462 (7271): 331-334 . arXiv : 0908.1832 . Bibcode : 2009Natur.462..331A . doi : 10.1038/nature08574 . PMID : 19865083. S2CID : 205218977 .

[57] مالداسينا، ج .؛ سترومينجر، أ .؛ ويتن، إ. (1997). "إنتروبيا الثقب الأسود في نظرية إم". مجلة فيزياء الطاقة العالية . 1997 (12): 2. arXiv : hep-th/9711053 . Bibcode : 1997JHEP...12..002M . doi : 10.1088/1126-6708/1997/12/002 . S2CID 14980680 .

[58] راندال، ل.؛ ساندروم، ر. (1999). "تسلسل هرمي للكتلة الكبيرة من بُعد إضافي صغير". رسائل المراجعة الفيزيائية . 83 (17): 3370-3373 . arXiv : hep-ph/9905221 . Bibcode : 1999PhRvL..83.3370R . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.3370 .

[59] راندال، ل.؛ سوندوم، ر. (1999). "بديل للتكثيف". رسائل المراجعة الفيزيائية . 83 (23): 4690-4693 . arXiv : hep-th/9906064 . Bibcode : 1999PhRvL..83.4690R . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.4690 . S2CID 18530420 .

[60] بارتانين، ميكو؛ تولكي، يوكا (2025). "الجاذبية المتولدة عن أربعة تناظرات قياس وحدوية أحادية البعد والنموذج القياسي" . تقرير التقدم في الفيزياء 88 .

[61] بارتانين، ميكو؛ تولكي، يوكا (2024). "النظرية الكهروديناميكا الكمية القائمة على معادلة الموجة الدورانية ثمانية الأبعاد للمجال الكهرومغناطيسي وظهور الجاذبية الكمية" . مجلة Physical Review A. 109 .

[ 1 ]

[

[ 3 ]

[ 4 ]

[ ب ]

[ 5 ]

[ أ ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[

[

[

[

[ 13 ]

[ ج ]

[ 14 ]

[ 15 ]

16

[

[

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[

[ 28 ]

[

[

[

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

35 ] لم

[ 36 ]

[ 37 ]

[ 38 ]

[ 39 ]

[ 40 ]

[ 41 ]

[ 42 ]

[ 43 ]

[ 44 ]

[ 45 ]

[ 46 ]

[ 47 ]

[ 48 ]

[ 49 ]

[ 50 ]

[ 51 ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 55 ]

[ 56 ]

[ 57 ]

[ 58 ]

اللغة	العربية (RTL)
روابط موسوعية	30 رابطاً
المصدر الأصلي	ويكيبيديا ↗