درجة حرارة كوري

الشكل 1. تحت درجة حرارة كوري، تصطف اللفات المغناطيسية المتجاورة بشكل متوازٍ مع بعضها البعض في مادة مغناطيسية حديدية في غياب مجال مغناطيسي مطبق .

الشكل 2. فوق درجة حرارة كوري، تكون اللفات المغناطيسية محاذية بشكل عشوائي في مادة مغناطيسية مسايرة ما لم يتم تطبيق مجال مغناطيسي.

في الفيزياء وعلوم المواد ، تُعرف درجة حرارة كوري ( T _C )، أو نقطة كوري ، بأنها درجة الحرارة التي تفقد عندها بعض المواد خصائصها المغناطيسية الدائمة ، والتي يمكن (في معظم الحالات) استبدالها بمغناطيسية مستحثة . سُميت درجة حرارة كوري نسبةً إلى بيير كوري ، الذي أثبت أن المغناطيسية تُفقد عند درجة حرارة حرجة. ^{[ 1 ]}

تتحدد قوة المغناطيسية بالعزم المغناطيسي ، وهو عزم ثنائي القطب داخل الذرة ينشأ من الزخم الزاوي ودوران الإلكترونات. وتختلف بنية العزوم المغناطيسية الذاتية للمواد باختلاف درجة الحرارة؛ وتُعرف درجة حرارة كوري بأنها النقطة الحرجة التي يتغير عندها اتجاه العزوم المغناطيسية الذاتية للمادة.

تنشأ المغناطيسية الدائمة نتيجة اصطفاف العزوم المغناطيسية، بينما تتولد المغناطيسية المستحثة عندما تُجبر العزوم المغناطيسية غير المنتظمة على الاصطفاف في مجال مغناطيسي خارجي. على سبيل المثال، تتغير العزوم المغناطيسية المنتظمة ( المغناطيسية الحديدية ، الشكل 1) وتصبح غير منتظمة ( المغناطيسية المسايرة ، الشكل 2) عند درجة حرارة كوري. تؤدي درجات الحرارة المرتفعة إلى إضعاف المغناطيس، إذ لا تحدث المغناطيسية التلقائية إلا عند درجات حرارة أقل من درجة حرارة كوري. ويمكن حساب القابلية المغناطيسية فوق درجة حرارة كوري باستخدام قانون كوري-فايس ، المشتق من قانون كوري .

قياسًا على المواد المغناطيسية الحديدية والبارامغناطيسية، يمكن استخدام درجة حرارة كوري لوصف التحول الطوري بين الخاصية الفيروكهربائية والخاصية البارامغناطيسية . في هذا السياق، يُمثل معامل الترتيب الاستقطاب الكهربائي الذي ينتقل من قيمة محددة إلى الصفر عند رفع درجة الحرارة فوق درجة حرارة كوري.

درجات حرارة كوري للمواد

نقاط كوري لمواد مختلفة ^{[ 2 ]}^{[ 3 ]}^{[ 4 ]}
مادة	درجة حرارة كوري في
مادة	ك	درجة مئوية	درجة فهرنهايت
الحديد (Fe)	1043–1664	770	1418
الكوبالت (Co)	1400	1130	2060
النيكل (Ni)	627	354	669
الغادولينيوم (Gd)	293.2 ^{[ 5 ]}	20.1	68.1
ديسبروسيوم (Dy)	88	-185.2	-301.3
بزموتيد المنغنيز (MnBi)	630	357	674
أنتيمونيد المنغنيز (Mn Sb )	587	314	597
أكسيد الكروم (IV) (CrO ₂ )	386	113	235
زرنيخيد المنغنيز ( MnAs )	318	45	113
أكسيد اليوروبيوم (II) (EuO)	69	-204.2	-335.5
أكسيد الحديد (III) (Fe ₂ O ₃ )	948	675	1247
أكسيد الحديد (II،III) (FeOFe ₂ O ₃ )	858	585	1085
NiO–Fe ₂ O ₃	858	585	1085
Cu O–Fe ₂ O ₃	728	455	851
MgO–Fe ₂ O ₃	713	440	824
MnO–Fe ₂ O ₃	573	300	572
غارنيت الحديد الإيتريوم ( _Y3Fe5O12₎	560	287	548
مغناطيس النيوديميوم	583–673	310–400	590–752
ألنكو	973–1133	700–860	1292–1580
مغناطيسات الساماريوم والكوبالت	993–1073	720–800	1328–1472
فيريت السترونتيوم	723	450	842

تاريخ

وقد سبق وصف أن التسخين يدمر المغناطيسية في كتاب "دي ماغنيت" (1600):

تنجذب برادة الحديد، بعد تسخينها لفترة طويلة، إلى حجر المغناطيس، ولكن ليس بنفس القوة أو المسافة التي تنجذب بها عندما لا تكون ساخنة. يفقد حجر المغناطيس بعضًا من خصائصه عند تسخينه بدرجة حرارة عالية جدًا؛ إذ تتحرر سوائله، مما يُفسد طبيعته المميزة. (الكتاب الثاني، الفصل الثالث والعشرون).

في عام 1895، استخدم بيير كوري مغناطيسات قوية وموازين دقيقة لدراسة التحول الطوري المغناطيسي (الذي يُسمى الآن نقطة كوري أو درجة حرارة كوري). كما اقترح قانون كوري . ^{[ 6 ]}

في عام 1911، استنتج بيير فايس قانون كوري-فايس لشرح هذا الانتقال. ^{[ 6 ]}

لحظات ساحرة

على المستوى الذري، يُساهم عنصران في العزم المغناطيسي : العزم المغناطيسي الإلكتروني والعزم المغناطيسي النووي . من بين هذين العنصرين، يهيمن العزم المغناطيسي الإلكتروني، بينما يكون العزم المغناطيسي النووي ضئيلاً. عند درجات الحرارة المرتفعة، تمتلك الإلكترونات طاقة حرارية أعلى. يُؤدي هذا إلى تأثير عشوائي على المجالات المغناطيسية المُتراصة، مما يُؤدي إلى اضطراب الترتيب وظهور ظاهرة نقطة كوري. ^{[ 7 ]}^{[ 8 ]}

تتميز المواد المغناطيسية الحديدية ، والمغناطيسية المسايرة ، والمغناطيسية الحديدية المضادة ، والمغناطيسية الحديدية المضادة ، ببنية عزم مغناطيسي جوهري مختلفة. وتتغير هذه الخصائص عند درجة حرارة كوري الخاصة بالمادة ( $T C$ ). ويحدث الانتقال من المغناطيسية الحديدية المضادة إلى المغناطيسية المسايرة (أو العكس) عند درجة حرارة نيل ( $T N$ )، وهي درجة حرارة مماثلة لدرجة حرارة كوري.

أقل من $درجة الحرارة المركزية$	أعلى من $درجة الحرارة المئوية$
مغناطيسي حديدي	↔ مغناطيسي مساير
مغناطيسي حديدي	↔ مغناطيسي مساير
أسفل $T N$	أعلى $T N$
مضاد للمغناطيسية الحديدية	↔ مغناطيسي مساير

اتجاهات العزوم المغناطيسية في المواد
المغناطيسية الحديدية : تكون العزوم المغناطيسية في المادة المغناطيسية الحديدية مرتبة ومن نفس المقدار في غياب مجال مغناطيسي مطبق.
المغناطيسية المسايرة : تكون العزوم المغناطيسية في المادة المغناطيسية المسايرة غير منتظمة في غياب المجال المغناطيسي المطبق، ومنتظمة في وجود المجال المغناطيسي المطبق.
المغناطيسية الحديدية : العزوم المغناطيسية في مادة مغناطيسية حديدية لها مقادير مختلفة (بسبب احتواء البلورة على نوعين مختلفين من الأيونات المغناطيسية) والتي تصطف في اتجاهين متعاكسين في غياب مجال مغناطيسي مطبق.
المغناطيسية المضادة : العزوم المغناطيسية في مادة مضادة للمغناطيسية لها نفس المقادير ولكنها تصطف في اتجاهين متعاكسين في غياب مجال مغناطيسي مطبق.

مواد ذات عزم مغناطيسي تتغير خصائصها عند درجة حرارة كوري

تتكون البنى المغناطيسية الحديدية، والمغناطيسية المسايرة، والمغناطيسية الحديدية المضادة، والمغناطيسية الحديدية المضادة من عزوم مغناطيسية ذاتية. إذا كانت جميع الإلكترونات داخل البنية مزدوجة، فإن هذه العزوم تلغي بعضها بعضًا بسبب اختلاف دورانها وعزمها الزاوي. وبالتالي، حتى مع وجود مجال مغناطيسي مطبق، فإن هذه المواد لها خصائص مختلفة ولا توجد بها درجة حرارة كوري. ^{[ 9 ]}^{[ 10 ]}

البارامغناطيسية

تكون المادة بارامغناطيسية فقط عند درجة حرارة أعلى من درجة حرارة كوري. وتكون المواد البارامغناطيسية غير مغناطيسية في غياب المجال المغناطيسي ، ومغناطيسية عند تطبيق مجال مغناطيسي. في غياب المجال المغناطيسي، تكون العزوم المغناطيسية للمادة غير منتظمة؛ أي أنها غير متناظرة وغير متوازية. عند وجود مجال مغناطيسي، تُعاد محاذاة العزوم المغناطيسية مؤقتًا لتكون موازية للمجال المطبق؛ ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]} فتصبح متناظرة ومتوازية. ^{[ 13 ]} إن محاذاة العزوم المغناطيسية في نفس الاتجاه هي ما يُسبب المجال المغناطيسي المُستحث. ^{[ 13 ]}^{[ 14 ]}

في حالة البارامغناطيسية، تكون هذه الاستجابة للمجال المغناطيسي المطبق موجبة وتُعرف باسم القابلية المغناطيسية . ^{[ 9 ]} تنطبق القابلية المغناطيسية فقط فوق درجة حرارة كوري للحالات غير المنتظمة. ^{[ 15 ]}

تشمل مصادر المغناطيسية المسايرة (المواد التي لها درجات حرارة كوري) ما يلي: ^{[ 16 ]}

جميع الذرات التي تحتوي على إلكترونات غير مزدوجة؛
الذرات التي تحتوي على أغلفة داخلية غير مكتملة من حيث الإلكترونات؛
الجذور الحرة ؛
المعادن.

عند تجاوز درجة حرارة كوري، تُثار الذرات، وتصبح اتجاهات الدوران عشوائية ^{[ 10 ]،} ولكن يمكن إعادة تنظيمها بواسطة مجال كهربائي خارجي، أي أن المادة تصبح بارامغناطيسية. أما عند انخفاض درجة حرارة كوري، فإن البنية الجوهرية تخضع لانتقال طوري ^{[ 17 ]} ، حيث تصبح الذرات منتظمة، وتصبح المادة فيرومغناطيسية ^{[ 13 ]} . وتكون المجالات المغناطيسية المستحثة في المواد البارامغناطيسية ضعيفة جدًا مقارنةً بالمجالات المغناطيسية في المواد الفيرومغناطيسية ^{[ 17 ] .}

مغناطيسي حديدي

تكون المواد مغناطيسية حديدية فقط عند درجات حرارة أقل من درجة حرارة كوري الخاصة بها. وتكون المواد المغناطيسية الحديدية مغناطيسية في غياب مجال مغناطيسي خارجي.

عندما يغيب المجال المغناطيسي، فإن المادة تتمتع بتمغنط تلقائي وهو نتيجة للعزوم المغناطيسية المرتبة؛ أي أنه بالنسبة للمغناطيسية الحديدية، تكون الذرات متناظرة ومصطفة في نفس الاتجاه مما يخلق مجالًا مغناطيسيًا دائمًا.

تُحافظ التفاعلات المغناطيسية على تماسكها من خلال تفاعلات التبادل ؛ وإلا فإن الاضطراب الحراري سيتغلب على التفاعلات الضعيفة للعزوم المغناطيسية. يتميز تفاعل التبادل باحتمالية معدومة لوجود إلكترونات متوازية في نفس النقطة الزمنية، مما يشير إلى تفضيل التراصف المتوازي في المادة. ^{[ 18 ]} يُساهم عامل بولتزمان بشكل كبير لأنه يُفضل أن تتراصف الجسيمات المتفاعلة في نفس الاتجاه. ^{[ 19 ]} وهذا ما يجعل المواد المغناطيسية الحديدية تمتلك مجالات مغناطيسية قوية ودرجات حرارة كوري عالية تصل إلى حوالي 1000 كلفن (730 درجة مئوية) . ^[²⁰^]

تحت درجة حرارة كوري، تكون الذرات متراصفة ومتوازية، مما يُسبب مغناطيسية تلقائية؛ وتكون المادة مغناطيسية حديدية. فوق درجة حرارة كوري، تكون المادة مغناطيسية مسايرة، حيث تفقد الذرات عزمها المغناطيسي المنتظم عندما تخضع المادة لانتقال طوري. ^{[ 17 ]}

مغناطيسي حديدي

تكون المواد مغناطيسية حديدية فقط تحت درجة حرارة كوري المقابلة لها. وتكون المواد المغناطيسية الحديدية مغناطيسية في غياب مجال مغناطيسي خارجي، وتتكون من أيونين مختلفين . ^{[ 21 ]}

عند غياب المجال المغناطيسي، تمتلك المادة مغناطيسية تلقائية ناتجة عن ترتيب العزوم المغناطيسية؛ أي، في حالة المغناطيسية الحديدية، تصطف العزوم المغناطيسية لأيون واحد في اتجاه معين بقيمة محددة، بينما تصطف العزوم المغناطيسية لأيون آخر في الاتجاه المعاكس بقيمة مختلفة. ولأن العزوم المغناطيسية مختلفة المقادير ومتعاكسة الاتجاه، تبقى المغناطيسية التلقائية موجودة، ويبقى المجال المغناطيسي قائماً. ^{[ 21 ]}

على غرار المواد المغناطيسية الحديدية، ترتبط التفاعلات المغناطيسية ببعضها البعض عن طريق تفاعلات التبادل. ومع ذلك، فإن اتجاهات العزوم المغناطيسية تكون متعاكسة، مما ينتج عنه زخم صافٍ ناتج عن طرح زخمها من بعضها البعض. ^{[ 21 ]}

تحت درجة حرارة كوري، تصطف ذرات كل أيون بشكل متعاكس مع اختلاف في الزخم، مما يُسبب مغناطيسية تلقائية؛ وتُسمى المادة بالمغناطيسية الحديدية. أما فوق درجة حرارة كوري، فتُصبح المادة مغناطيسية مسايرة، حيث تفقد الذرات زخمها المغناطيسي المنتظم نتيجةً لانتقال طوري. ^{[ 21 ]}

مضاد للمغناطيسية ودرجة حرارة نيل

تكون المواد مضادة للمغناطيسية فقط عند درجات حرارة أقل من درجة حرارة نيل أو درجة حرارة الترتيب المغناطيسي ، T _N . وهذا مشابه لدرجة حرارة كوري، حيث تخضع المادة لانتقال طوري فوق درجة حرارة نيل وتصبح بارامغناطيسية. أي أن الطاقة الحرارية تصبح كبيرة بما يكفي لتدمير الترتيب المغناطيسي المجهري داخل المادة. ^{[ 22 ]} سُميت هذه الظاهرة نسبةً إلى لويس نيل (1904-2000)، الذي نال جائزة نوبل في الفيزياء عام 1970 لإسهاماته في هذا المجال.

تتميز هذه المادة بعزوم مغناطيسية متساوية ومتعاكسة الاتجاه، مما ينتج عنه عزم مغناطيسي صفري ومغناطيسية صافية تساوي صفرًا عند جميع درجات الحرارة الأقل من درجة حرارة نيل. وتكون المواد المضادة للمغناطيسية ضعيفة المغناطيسية سواء في وجود مجال مغناطيسي خارجي أو في غيابه.

على غرار المواد المغناطيسية الحديدية، تترابط التفاعلات المغناطيسية بواسطة تفاعلات التبادل، مما يمنع الاضطراب الحراري من التغلب على التفاعلات الضعيفة للعزوم المغناطيسية. ^{[ 18 ]}^{[ 23 ]} ويحدث الاضطراب عند درجة حرارة نيل. ^{[ 23 ]}

فيما يلي درجات حرارة نيل لعدة مواد: ^{[ 24 ]}

مادة	درجة حرارة نيل ( كلفن )
MnO	116
MnS	160
منتي	307
MnF ₂	67
FeF ₂	79
FeCl ₂	24
FeI ₂	9
FeO	198
FeOCl	80
CrCl ₂	25
CrI ₂	12
سجع	291
NiCl ₂	50
NiI ₂	75
أكسيد النيكل	525
KFeO ₂	983 ^{[ 25 ]}
Cr	308
Cr ₂ O ₃	307
Nd ₅ Ge ₃	50

قانون كوري-فايس

قانون كوري-فايس هو نسخة معدلة من قانون كوري .

يُعد قانون كوري-فايس نموذجًا بسيطًا مُشتقًا من تقريب المجال المتوسط ، وهذا يعني أنه يعمل بشكل جيد عندما تكون درجة حرارة المادة، $T$ ، أعلى بكثير من درجة حرارة كوري المقابلة لها، $T C$ ، أي $T ≫ T C $ ؛ ومع ذلك، فإنه يعجز عن وصف القابلية المغناطيسية ، $χ$ ، في الجوار المباشر لنقطة كوري بسبب وجود ترابطات في تقلبات العزوم المغناطيسية المجاورة. ^{[ 26 ]}

لا ينطبق قانون كوري ولا قانون كوري-فايس على $T < T C.$

قانون كوري للمواد البارامغناطيسية: ^{[ 27 ]}

$\chi ={\frac {M}{H}}={\frac {M\mu _{0}}{B}}={\frac {C}{T}}$

تعريف
$χ$	القابلية المغناطيسية؛ تأثير المجال المغناطيسي المطبق على المادة
$م$	العزوم المغناطيسية لكل وحدة حجم
$ح$	المجال المغناطيسي العياني
$ب$	المجال المغناطيسي
$ج$	ثابت كوري الخاص بالمادة

يُعرَّف ثابت كوري $C على النحو التالي$ ^{[ 28 ]} $C={\frac {\mu _{0}\mu _{\mathrm {B} }^{2}}{3k_{\mathrm {B} }}}N_{\text{A}}g^{2}J(J+1)$

$N_{\text{A}}$	ثابت أفوجادرو
$µ 0$	نفاذية الفراغ الحر . ملاحظة: في وحدات CGS، تُعتبر مساوية للواحد. ^{[ 29 ]}
$ز$	عامل لاندي جي
$J (J + 1)$	القيمة الذاتية للحالة الذاتية J ² للحالات الثابتة داخل أغلفة الذرات غير المكتملة (الإلكترونات غير المزدوجة)
$µ B$	مغنطون بور
$كيلو بايت$	ثابت بولتزمان
المغناطيسية الكلية	يمثل $N$ عدد العزوم المغناطيسية لكل وحدة حجم

يُشتق قانون كوري-فايس من قانون كوري ليكون كالتالي:

$\chi ={\frac {C}{T-T_{\mathrm {C} }}}$

أين:

$T_{\mathrm {C} }={\frac {C\lambda }{\mu _{0}}}$

$λ$ هو ثابت المجال الجزيئي لـ Weiss. ^{[ 28 ]}^{[ 30 ]}

للاطلاع على الاشتقاق الكامل، انظر قانون كوري-فايس .

الفيزياء

الاقتراب من درجة حرارة كوري من الأعلى

بما أن قانون كوري-فايس هو تقريب، فإن هناك حاجة إلى نموذج أكثر دقة عندما تقترب درجة الحرارة، $T$ ، من درجة حرارة كوري للمادة، $T C.$

تحدث القابلية المغناطيسية فوق درجة حرارة كوري.

نموذج دقيق للسلوك الحرج للحساسية المغناطيسية مع الأس الحرج $γ$ :

$\chi \sim {\frac {1}{{\left(T-T_{\mathrm {C} }\right)}^{\gamma }}}$

يختلف الأس الحرج بين المواد، وبالنسبة لنموذج المجال المتوسط، يتم اعتباره $γ$ = 1. ^{[ 31 ]}

بما أن درجة الحرارة تتناسب عكسيًا مع القابلية المغناطيسية، فعندما تقترب $درجة الحرارة من$ $درجة الحرارة الحرجة (TC)،$ يميل المقام إلى الصفر وتقترب القابلية المغناطيسية من اللانهاية ، مما يسمح بحدوث المغناطيسية. هذه مغناطيسية تلقائية، وهي خاصية للمواد المغناطيسية الحديدية والمغناطيسية الحديدية المضادة. ^{[ 32 ]}^{[ 33 ]}

الاقتراب من درجة حرارة كوري من الأسفل

تعتمد المغناطيسية على درجة الحرارة، وتحدث المغناطيسية التلقائية عند درجات حرارة أقل من درجة حرارة كوري. نموذج دقيق للسلوك الحرج للمغناطيسية التلقائية مع الأس الحرج $β$ :

$M\sim (T_{\mathrm {C} }-T)^{\beta }$

يختلف الأس الحرج بين المواد وبالنسبة لنموذج المجال المتوسط، حيث يتم اعتباره $β$ = 1 / 2 حيث $T$ $≪$ $T$ $C$ . ^[³¹^]

تقترب المغناطيسية التلقائية من الصفر مع ارتفاع درجة الحرارة باتجاه درجة حرارة كوري للمواد.

الاقتراب من الصفر المطلق (0 كلفن)

تقترب المغناطيسية التلقائية، التي تحدث في المواد المغناطيسية الحديدية والمغناطيسية الحديدية المضادة والمغناطيسية الحديدية المضادة، من الصفر مع ارتفاع درجة الحرارة نحو درجة حرارة كوري للمادة. وتصل المغناطيسية التلقائية إلى أقصى قيمة لها عندما تقترب درجة الحرارة من الصفر المطلق (0 كلفن) . ^{[ 35 ]} أي أن العزوم المغناطيسية تكون متراصفة تمامًا وفي أقصى قيمة لها من حيث المغناطيسية نتيجةً لانعدام الاضطراب الحراري.

في المواد البارامغناطيسية، تكفي الطاقة الحرارية للتغلب على الترتيب المنتظم. ومع اقتراب درجة الحرارة من الصفر المطلق (0 كلفن)، تنخفض الإنتروبيا إلى الصفر، أي يقلّ الاضطراب وتصبح المادة منتظمة. يحدث هذا دون وجود مجال مغناطيسي خارجي، ويخضع للقانون الثالث للديناميكا الحرارية . ^{[ 18 ]}

يفشل كل من قانون كوري وقانون كوري-فايس عندما تقترب درجة الحرارة من الصفر المطلق (0 كلفن). ويعود ذلك إلى اعتمادهما على القابلية المغناطيسية، التي لا تنطبق إلا عندما تكون الحالة غير منتظمة. ^{[ 36 ]}

يستمر كبريتات الغادولينيوم في تحقيق قانون كوري عند درجة حرارة 1 كلفن. بين 0 و1 كلفن، يفشل القانون في التحقق ويحدث تغيير مفاجئ في البنية الجوهرية عند درجة حرارة كوري. ^{[ 37 ]}

نموذج إيزينغ للانتقالات الطورية

يعتمد نموذج إيزينغ على أسس رياضية ، ويمكنه تحليل النقاط الحرجة لانتقالات الطور في الترتيب المغناطيسي الحديدي نتيجةً لدوران الإلكترونات الذي تبلغ قيمته ± 1/2 . تتفاعل هذه الدورانات مع الإلكترونات ثنائية القطب المجاورة لها في البنية، وهنا يستطيع نموذج إيزينغ التنبؤ بسلوكها المتبادل. ^[³⁸^]^[³⁹^]

يُعدّ هذا النموذج مهماً لحلّ وفهم مفاهيم التحولات الطورية، وبالتالي حساب درجة حرارة كوري. ونتيجةً لذلك، يُمكن تحليل العديد من العوامل المختلفة التي تؤثر على درجة حرارة كوري.

فعلى سبيل المثال، تعتمد خصائص السطح والحجم على محاذاة وقوة اللف المغزلي، ويمكن لنموذج إيزينغ تحديد تأثيرات المغناطيسية في هذا النظام.

تجدر الإشارة إلى أنه في بُعد واحد، وُجد أن درجة حرارة كوري (الحرجة) لانتقال طور الترتيب المغناطيسي تقع عند درجة حرارة الصفر المطلق، أي أن الترتيب المغناطيسي يبدأ فقط عند $T$ = 0. أما في بُعدين، فيمكن حساب درجة الحرارة الحرجة، مثلاً عند قيمة مغنطة محدودة، عن طريق حل المتباينة التالية:

$M=(1-\sinh ^{-4}(2\beta J))^{1/8}>0.$

نطاقات فايس ودرجات حرارة كوري السطحية والداخلية

تتكون بنية المواد من عزوم مغناطيسية ذاتية مفصولة في نطاقات تُسمى نطاقات فايس . ^{[ 40 ]} قد ينتج عن ذلك أن المواد المغناطيسية الحديدية لا تمتلك مغناطيسية تلقائية، حيث يمكن للنطاقات أن تُوازن بعضها بعضًا. ^{[ 40 ]} وبالتالي، قد يكون لمواقع الجسيمات اتجاهات مختلفة حول السطح مقارنةً بالجزء الرئيسي (الكتلة) من المادة. تؤثر هذه الخاصية بشكل مباشر على درجة حرارة كوري، حيث يمكن أن تكون هناك درجة حرارة كوري داخلية $(TB) ودرجة حرارة كوري سطحية$ $(TS)$ مختلفة للمادة. ^{[ 41 ]}

يسمح هذا بأن تكون درجة حرارة كوري السطحية مغناطيسية حديدية أعلى من درجة حرارة كوري الحجمية عندما تكون الحالة الرئيسية غير منتظمة، أي أن الحالات المنتظمة وغير المنتظمة تحدث في وقت واحد. ^{[ 38 ]}

يمكن التنبؤ بخصائص السطح والحجم باستخدام نموذج إيزينغ، ويمكن استخدام مطيافية التقاط الإلكترون للكشف عن دوران الإلكترونات، وبالتالي العزوم المغناطيسية على سطح المادة. يُؤخذ متوسط المغناطيسية الكلية من درجات حرارة الحجم والسطح لحساب درجة حرارة كوري للمادة، مع ملاحظة أن الحجم يُساهم بشكل أكبر. ^{[ 38 ]}^{[ 42 ]}

الزخم الزاوي للإلكترون إما + ħ / 2 أو - ħ / 2 ، وذلك بسبب دورانه المغزلي الذي يساوي 1/2 ، مما يُعطيه عزمًا مغناطيسيًا محددًا يُعرف باسم مغنيتون $بور$ . [ ⁴³^]^تدور الإلكترونات حول النواة في حلقة تيار، مُولِّدةً مجالًا مغناطيسيًا يعتمد على مغنيتون بور والعدد $الكمي$ المغناطيسي . ^[⁴³^] لذلك ، ترتبط العزوم المغناطيسية بين الزخم الزاوي والزخم المداري ، ويؤثر كل منهما على الآخر. يُساهم الزخم الزاوي في العزوم المغناطيسية بمقدار ضعف مساهمة الزخم المداري. ^[⁴⁴^]

بالنسبة للتيربيوم، وهو معدن من العناصر الأرضية النادرة ذو عزم زاوي مداري عالٍ، يكون العزم المغناطيسي قويًا بما يكفي للتأثير على الترتيب المغناطيسي فوق درجات حرارة المادة الصلبة. ويُقال إن له تباينًا مغناطيسيًا عاليًا على سطحه، أي أنه مُوجَّه بشدة في اتجاه واحد. ويبقى مغناطيسيًا حديديًا على سطحه فوق درجة حرارة كوري (219 كلفن)، بينما تصبح مادته الداخلية مضادة للمغناطيسية الحديدية، ثم عند درجات حرارة أعلى، يبقى سطحه مضادًا للمغناطيسية الحديدية فوق درجة حرارة نيل للمادة الصلبة (230 كلفن) قبل أن يصبح غير منتظم تمامًا وبارامغناطيسيًا مع ارتفاع درجة الحرارة. ويختلف التباين المغناطيسي في المادة الصلبة عن تباين سطحها فوق هذه التحولات الطورية مباشرةً، حيث ستكون العزوم المغناطيسية مرتبة بشكل مختلف أو مرتبة في المواد البارامغناطيسية. ^{[ 41 ]}^{[ 45 ]}

تغيير درجة حرارة كوري للمادة

المواد المركبة

يمكن للمواد المركبة ، أي المواد المكونة من مواد أخرى ذات خصائص مختلفة، أن تغير درجة حرارة كوري. فعلى سبيل المثال، يمكن لمركب يحتوي على الفضة أن يخلق فراغات لجزيئات الأكسجين في الروابط، مما يقلل من درجة حرارة كوري ^{[ 46 ]} لأن الشبكة البلورية لن تكون متراصة بنفس القدر.

يؤثر اصطفاف العزوم المغناطيسية في المادة المركبة على درجة حرارة كوري. فإذا كانت عزوم المادة متوازية، ترتفع درجة حرارة كوري، وإذا كانت متعامدة، تنخفض ^{[ 46 ]،} وذلك لأن الطاقة الحرارية اللازمة لتفكيك هذا الاصطفاف ستكون إما أكبر أو أقل.

يمكن أن يؤدي تحضير المواد المركبة باستخدام درجات حرارة مختلفة إلى تركيبات نهائية مختلفة، وبالتالي درجات حرارة كوري مختلفة. ^{[ 47 ]} كما أن تطعيم المادة يمكن أن يؤثر على درجة حرارة كوري الخاصة بها. ^{[ 47 ]}

تؤثر كثافة المواد النانوية المركبة على درجة حرارة كوري. تُعدّ المواد النانوية المركبة هياكل متراصة على المستوى النانوي. يتكون هذا الهيكل من طبقات ذات درجات حرارة كوري عالية ومنخفضة، إلا أنه يمتلك درجة حرارة كوري متوسطة واحدة فقط. تؤدي الكثافة العالية للطبقات ذات درجات الحرارة المنخفضة إلى انخفاض درجة حرارة كوري المتوسطة، بينما تؤدي الكثافة العالية للطبقات ذات درجات الحرارة المرتفعة إلى زيادة ملحوظة في درجة حرارة كوري المتوسطة. في الأبعاد المتعددة، تبدأ درجة حرارة كوري بالارتفاع لأن العزوم المغناطيسية تحتاج إلى طاقة حرارية أكبر للتغلب على البنية المنتظمة. ^{[ 42 ]}

حجم الجسيمات

يؤثر حجم الجسيمات في الشبكة البلورية للمادة على درجة حرارة كوري. فبسبب صغر حجم الجسيمات ( الجسيمات النانوية )، تصبح تقلبات دوران الإلكترونات أكثر وضوحًا، مما يؤدي إلى انخفاض حاد في درجة حرارة كوري مع انخفاض حجم الجسيمات، حيث تُسبب هذه التقلبات اضطرابًا. كما يؤثر حجم الجسيم على التباين المغناطيسي، مما يجعل التراصف أقل استقرارًا، وبالتالي يؤدي إلى اضطراب في العزوم المغناطيسية. ^{[ 38 ]}^{[ 48 ]}

أقصى درجات هذه الظاهرة هي المغناطيسية الفائقة، التي لا تحدث إلا في الجسيمات المغناطيسية الحديدية الصغيرة. في هذه الظاهرة، يكون للتقلبات تأثير كبير، مما يؤدي إلى تغيير العزوم المغناطيسية اتجاهها عشوائياً، وبالتالي خلق حالة من الفوضى.

تتأثر درجة حرارة كوري للجسيمات النانوية أيضًا ببنية الشبكة البلورية : فلكل من البنية المكعبة مركزية الجسم (bcc)، والبنية المكعبة مركزية الأوجه (fcc)، والبنية السداسية المتراصة (hcp) درجات حرارة كوري مختلفة نتيجة لتفاعل العزوم المغناطيسية مع دوران الإلكترونات المجاورة. تتميز البنيتان fcc وhcp بتقارب أكبر، وبالتالي تكون درجة حرارة كوري لهما أعلى من bcc، حيث يكون تأثير العزوم المغناطيسية أقوى عند تقارب الجسيمات. ^{[ 38 ]} يُعرف هذا برقم التناسق ، وهو عدد الجسيمات المتجاورة الأقرب في البنية. يشير هذا إلى انخفاض رقم التناسق على سطح المادة مقارنةً بحجمها الداخلي، مما يجعل تأثير السطح أقل أهمية عند اقتراب درجة الحرارة من درجة حرارة كوري. في الأنظمة الأصغر حجمًا، يكون رقم التناسق على السطح أكثر أهمية، ويكون للعزوم المغناطيسية تأثير أقوى على النظام. ^{[ 38 ]}

على الرغم من أن تقلبات الجسيمات قد تكون ضئيلة للغاية، إلا أنها تعتمد بشكل كبير على بنية الشبكات البلورية، حيث تتفاعل مع أقرب الجسيمات المجاورة لها. كما تتأثر هذه التقلبات بتفاعل التبادل ^{[ 48 ]} ، إذ تُفضَّل العزوم المغناطيسية المتوازية، وبالتالي تقل فيها الاضطرابات والفوضى، مما يؤدي إلى بنية أكثر تماسكًا تُسهم في زيادة المغناطيسية، وبالتالي ارتفاع درجة حرارة كوري.

ضغط

يُغيّر الضغط درجة حرارة كوري للمادة. ويؤدي ازدياد الضغط على الشبكة البلورية إلى تقليل حجم النظام. ويؤثر الضغط بشكل مباشر على الطاقة الحركية للجسيمات، إذ تزداد حركتها مما يؤدي إلى اهتزازات تُخلّ بنظام العزوم المغناطيسية. وهذا يُشبه تأثير درجة الحرارة، حيث إنها تزيد أيضًا من الطاقة الحركية للجسيمات وتُخلّ بنظام العزوم المغناطيسية والمغناطيسية. ^{[ 49 ]}

يؤثر الضغط أيضًا على كثافة الحالات (DOS). ^{[ 49 ]} هنا، تنخفض كثافة الحالات، مما يؤدي إلى انخفاض عدد الإلكترونات المتاحة للنظام. وينتج عن ذلك انخفاض في عدد العزوم المغناطيسية، نظرًا لاعتمادها على دوران الإلكترونات. ونتيجةً لذلك، كان من المتوقع انخفاض درجة حرارة كوري، إلا أنها ترتفع. ويعود ذلك إلى تفاعل التبادل . يُفضل تفاعل التبادل العزوم المغناطيسية المتوازية والمتراصة، نظرًا لعدم قدرة الإلكترونات على شغل نفس الحيز في الوقت نفسه ^{[ 18 ].} ومع ازدياد هذا الحيز نتيجةً لانخفاض الحجم، ترتفع درجة حرارة كوري مع الضغط. تتكون درجة حرارة كوري من مزيج من الاعتماد على الطاقة الحركية وكثافة الحالات. ^{[ 49 ]}

يؤثر تركيز الجسيمات أيضًا على درجة حرارة كوري عند تطبيق الضغط، ويمكن أن يؤدي إلى انخفاض درجة حرارة كوري عندما يتجاوز التركيز نسبة مئوية معينة. ^{[ 49 ]}

الترتيب المداري

يُغيّر ترتيب المدارات درجة حرارة كوري للمادة. ويمكن التحكم في ترتيب المدارات من خلال تطبيق إجهادات . ^{[ 50 ]} هذه دالة تُحدد موجة الإلكترون المفرد أو الإلكترونات المزدوجة داخل المادة. ويُتيح التحكم في احتمالية وجود الإلكترون تغيير درجة حرارة كوري. على سبيل المثال، يمكن نقل الإلكترونات غير المتمركزة إلى نفس المستوى عن طريق تطبيق إجهادات داخل الشبكة البلورية. ^{[ 50 ]}

يُلاحظ أن درجة حرارة كوري تزداد بشكل كبير بسبب تكدس الإلكترونات معًا في نفس المستوى، حيث يتم إجبارها على الاصطفاف بسبب تفاعل التبادل ، وبالتالي زيادة قوة العزوم المغناطيسية مما يمنع الاضطراب الحراري عند درجات الحرارة المنخفضة.

درجة حرارة كوري في المواد الكهروإجهادية

قياسًا على المواد المغناطيسية الحديدية والمواد البارامغناطيسية، يُستخدم مصطلح درجة حرارة كوري ( $T C$ ) أيضًا للإشارة إلى درجة الحرارة التي تتحول عندها المادة الفيروكهربائية إلى مادة باراكهروبائية . وبالتالي، فإن $T C$ هي درجة الحرارة التي تفقد عندها المواد الفيروكهربائية استقطابها التلقائي عند حدوث تغير طور من الدرجة الأولى أو الثانية. في حالة الانتقال من الدرجة الثانية، تكون درجة حرارة كوري فايس $T 0$ ، التي تحدد القيمة القصوى لثابت العزل الكهربائي، مساوية لدرجة حرارة كوري. مع ذلك، قد تكون درجة حرارة كوري أعلى بمقدار 10 كلفن من $T 0$ في حالة الانتقال من الدرجة الأولى. ^{[ 51 ]}

الشكل 4. (أسفل

T 0

) الاستقطاب الفيروكهربائي

P

في مجال كهربائي مطبق

E

الشكل 5. (أعلى

T 0

) الاستقطاب العازل

P

في مجال كهربائي مطبق

E

أقل من $درجة الحرارة المركزية$	أعلى $T C$ ^{[ 52 ]}
المواد الكهروإجهادية	↔ عازل كهربائي (باراكهربائي)
مضاد للكهرباء الحديدية	↔ عازل كهربائي (باراكهربائي)
الفيروكهربائية	↔ عازل كهربائي (باراكهربائي)
هيلي إلكتريك	↔ عازل كهربائي (باراكهربائي)

المواد الكهروإجهادية والعازلة

تكون المواد كهروإجهادية فقط تحت درجة حرارة الانتقال المقابلة لها $T 0.$ ^{[ 53 ]} جميع المواد الكهروإجهادية كهروحرارية وبالتالي لديها استقطاب كهربائي تلقائي لأن الهياكل غير متماثلة.

تخضع استقطابية المواد الفيروكهربائية لظاهرة التخلف المغناطيسي (الشكل 4)؛ أي أنها تعتمد على حالتها السابقة والحالية. عند تطبيق مجال كهربائي ، تُجبر ثنائيات الأقطاب على الاصطفاف، مما يُحدث الاستقطاب، وعند إزالة المجال الكهربائي، يبقى الاستقطاب. تعتمد حلقة التخلف المغناطيسي على درجة الحرارة، ونتيجة لذلك، عند ارتفاع درجة الحرارة ووصولها إلى $T0 ،$ يندمج المنحنيان في منحنى واحد كما هو موضح في الاستقطاب العازل (الشكل 5). ^{[ 54 ]}

السماحية النسبية

ينطبق إصدار معدل من قانون كوري-فايس على ثابت العزل الكهربائي، والمعروف أيضًا باسم السماحية النسبية : ^{[ 51 ]}^{[ 55 ]}

$\epsilon =\epsilon _{0}+{\frac {C}{T-T_{\mathrm {0} }}}.$

التطبيقات

يُستخدم التحول المغناطيسي الحديدي-المغناطيسي المساير الناتج عن الحرارة في وسائط التخزين المغناطيسية الضوئية لمسح البيانات وكتابة بيانات جديدة. ومن الأمثلة الشهيرة على ذلك تنسيق سوني ميني ديسك، بالإضافة إلى تنسيق سي دي-إم أو الذي أصبح الآن قديمًا . وقد تم اقتراح واختبار المغناطيسات الكهربائية ذات نقطة كوري لآليات التشغيل في أنظمة الأمان السلبية لمفاعلات التوليد السريع ، حيث تُسقط قضبان التحكم في قلب المفاعل إذا ارتفعت درجة حرارة آلية التشغيل إلى ما فوق نقطة كوري للمادة. ^{[ 56 ]} وتشمل الاستخدامات الأخرى التحكم في درجة الحرارة في مكاوي اللحام ^{[ 57 ]} وتثبيت المجال المغناطيسي لمولدات مقياس سرعة الدوران ضد تغيرات درجة الحرارة. ^{[ 58 ]}

انظر أيضاً

الخاصية الفيروكهربائية – خاصية المواد التي تمتلك وتتأثر بالمجالات الكهربائية
قانون كوري – علاقة المغنطة بالمجال المغناطيسي المطبق ودرجة الحرارة
تأثير هوبكنسون – خاصية للمواد المغناطيسية الحديدية أو المغناطيسية الحديدية

ملحوظات

↑ بيير كوري – سيرة ذاتية
↑ بوشو 2001 ، ص 5021، الجدول 1
^ جوليان وغينير 1989 ، ص. 155
↑ كيتل 1986
↑ نايت، هـ. إي.؛ ليغفولد، س.؛ سبيدينغ، ف. هـ. (1 نوفمبر 1963). " المغنطة والمقاومة الكهربائية لبلورات الغادولينيوم الأحادية" . مجلة Physical Review . 132 (3): 1092-1097 . Bibcode : 1963PhRv..132.1092N . doi : 10.1103/PhysRev.132.1092 . ISSN 0031-899X .
1 2 كوي، جيه إم دي؛ مازاليرات، فريدريك (2023). تاريخ المغناطيسية . إلسيفير.
↑ هول وهوك 1994 ، ص 200
^ جوليان وغينير 1989 ، ص 136–38
1 2 إيباخ ولوث 2009
1 2 ليفي 1968 ، الصفحات 236-39
^ ديكر 1958 ، ص 217-20
↑ ليفي 1968
1 2 3 فان 1987 ، الصفحات 164-165
^ ديكر 1958 ، ص 454-55
↑ مندلسون 1977 ، ص 162
↑ ليفي 1968 ، الصفحات 198-202
1 2 3 كوساك 1958 ، ص 269
1 2 3 4 هول وهوك 1994 ، الصفحات 220-221
↑ بالمر 2007
↑ هول وهوك 1994 ، ص 220
1 2 3 4 جوليان وغينير 1989 ، ص 158-59
↑ سبالدين، نيكولا أ. (2006). المواد المغناطيسية: أساسياتها وتطبيقاتها في الأجهزة (طبعة مُعاد طباعتها). كامبريدج: مطبعة جامعة كامبريدج. الصفحات 89-106 . ISBN 978-0-521-01658-2.
1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص 156-57
↑ كيتل، تشارلز (2005). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة الثامنة). نيويورك: جون وايلي وأولاده. ISBN 978-0-471-41526-8.
↑ إيشيدا، توشيو (1973). "دراسة موسباور لمنتجات التحلل الحراري لـ K2FeO4" . نشرة الجمعية الكيميائية اليابانية . 46 (1): 79-82 . doi : 10.1246/bcsj.46.79 .
^ جوليان وغينير 1989 ، ص 153
↑ هول وهوك 1994 ، الصفحات 205-206
1 2 ليفي 1968 ، الصفحات 201-202
↑ كيتل 1996 ، ص 444
↑ مايرز 1997 ، الصفحات 334-345
1 2 هول وهوك 1994 ، الصفحات 227-228
^ كيتل 1986 ، ص 424-26
↑ سبالدين 2010 ، الصفحات 52-54
↑ مقتبس من: T Chatterji, M Zamponi, J Wuttke: التفاعل فائق الدقة في الكوبالت بواسطة مطيافية النيوترونات عالية الدقة. J Phys: Condens Matter 31, 025801 (2019), الشكل 4.
↑ هول وهوك 1994 ، ص 225
↑ مندلسون 1977 ، الصفحات 180-181
↑ مندلسون 1977 ، ص 167
1 2 3 4 5 6 بيرتولدي، برينغا وميراندا 2012
↑ براوت 1965 ، ص 6-7
1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص. 161
1 2 راو، جين وروبرت 1988
1 2 Skomski & Sellmyer 2000
1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص. 138
↑ هول آند هوك 1994
↑ جاكسون، م. (2000). "مغناطيسية العناصر الأرضية النادرة" (ملف PDF) . مجلة IRM الفصلية . 10 (3): 1. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 12 يوليو 2017. تم الاطلاع عليه في 21 يناير 2020 .
1 2 هوانغ وآخرون 1998
1 2 بولسن وآخرون 2003
1 2 لوبيز دومينغيز وآخرون. 2013
1 2 3 4 بوز وآخرون 2011
1 2 سادوك وآخرون 2010
1 2 ويبستر 1999
↑ كوفيتز 1990 ، ص 116
↑ مايرز 1997 ، الصفحات 404-405
↑ باسكو 1973 ، الصفحات 190-191
↑ ويبستر 1999 ، ص 6.55–6.56
↑ تاكاماتسو (2007). "إثبات استقرار تثبيت قضبان التحكم لنظام الإيقاف الذاتي في جويو لتعزيز السلامة الذاتية للمفاعل السريع" . مجلة العلوم والتكنولوجيا النووية . 44 (3): 511-517 . Bibcode : 2007JNST...44..511T . doi : 10.1080/18811248.2007.9711316 .
↑ TMT-9000S
^ بالاس أريني وبستر 2001 ، ص 262-63

مراجع

بوشو، كيه إتش جيه (2001). موسوعة المواد: العلوم والتكنولوجيا . إلسيفير . رقم ISBN 0-08-043152-6.
كيتل، تشارلز (1986). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة السادسة). جون وايلي وأولاده . ISBN 0-471-87474-4.
بالاس-أريني، رامون؛ ويبستر، جون ج. (2001). أجهزة الاستشعار ومعالجة الإشارات (الطبعة الثانية ). جون وايلي وأولاده . ISBN 978-0-471-33232-9.
سبالدين، نيكولا أ. (2010). المواد المغناطيسية: الأساسيات والتطبيقات ( الطبعة الثانية). كامبريدج: مطبعة جامعة كامبريدج. ISBN 978-0-521-88669-7.
إيباخ، هارالد؛ لوث، هانز (2009). فيزياء الحالة الصلبة: مقدمة في مبادئ علم المواد ( الطبعة الرابعة). برلين: سبرينغر. ISBN 978-3-540-93803-3.
ليفي، روبرت أ. (1968). مبادئ فيزياء الحالة الصلبة . دار النشر الأكاديمية. ISBN 978-0-12-445750-8.
فان، إتش واي (1987). عناصر فيزياء الحالة الصلبة . وايلي-إنترساينس. رقم ISBN 978-0-471-85987-1.
ديكر، أدريانوس ج. (1958). فيزياء الحالة الصلبة . ماكميلان. رقم ISBN 978-0-333-10623-5.{{cite book}}عدم توافق رقم ISBN / التاريخ ( مساعدة )
كوساك، ن. (1958). الخصائص الكهربائية والمغناطيسية للمواد الصلبة . لونجمانز، جرين.
هول، الابن؛ هوك، هـ. إي. (1994). فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة الثانية). تشيتشستر: وايلي. ISBN 0-471-92805-4.
جوليان، أندريه؛ غينييه، ريمي (1989). الحالة الصلبة من الموصلات الفائقة إلى السبائك الفائقة . أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 0-19-855554-7.
مندلسون، ك. (1977). البحث عن الصفر المطلق: معنى فيزياء درجات الحرارة المنخفضة . مع وحدات النظام الدولي للوحدات. ( الطبعة الثانية). لندن: تايلور وفرانسيس. ISBN 0-85066-119-6.
مايرز، إتش بي (1997). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة الثانية). لندن: تايلور وفرانسيس. رقم ISBN 0-7484-0660-3.
كيتل، تشارلز (1996). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة السابعة). نيويورك [ua]: وايلي. ISBN 0-471-11181-3.
بالمر، جون (2007). ارتباطات إيزينغ المستوية ( نسخة إلكترونية). بوسطن: بيركهاوزر. ISBN 978-0-8176-4620-2.
بيرتولدي، داليا س.؛ برينغا، إدواردو م.؛ ميراندا، إي إن (مايو 2012). "الحل التحليلي لنموذج إيزينغ للمجال المتوسط للأنظمة المحدودة" . مجلة الفيزياء: المادة المكثفة . 24 (22) 226004. Bibcode : 2012JPCM...24v6004B . doi : 10.1088/0953-8984/24/22/226004 . hdl : 11336/16945 . PMID 22555147. S2CID 34323416. تاريخ الاسترجاع: 12 فبراير 2013 .
بروت ، روبرت (1965). التحولات المرحلة . نيويورك، أمستردام: WA Benjamin، Inc.
راو، سي.؛ جين، سي.؛ روبرت، إم. (1988). "الترتيب المغناطيسي الحديدي على أسطح التيربيوم فوق درجة حرارة كوري الكلية". مجلة الفيزياء التطبيقية . 63 (8): 3667. Bibcode : 1988JAP....63.3667R . doi : 10.1063/1.340679 .
سكومسكي، ر.؛ سيلمير، د. ج. (2000). "درجة حرارة كوري للهياكل النانوية متعددة الأطوار" . مجلة الفيزياء التطبيقية . 87 (9): 4756. Bibcode : 2000JAP....87.4756S . doi : 10.1063/1.373149 . S2CID 288790 .
لوبيز دومينغيز، فيكتور؛ هيرنانديز، جوان مانيل؛ تيجادا، خافيير؛ زيولو ، رونالد ف. (14 نوفمبر 2012). "انخفاض هائل في درجة حرارة كوري بسبب تأثيرات الحجم المحدود في CoFe₂ O_4. الجسيمات النانوية.كيمياء المواد.25(1):6-11.doi:10.1021/cm301927z.
بوز، إس كيه؛ كودرنوفسكي، جيه؛ درشال، في؛ توريك، آي. (18 نوفمبر 2011). "تأثير الضغط على درجة حرارة كوري والمقاومة في سبائك هويسلر المعقدة". مجلة Physical Review B. 84 ( 17) 174422. arXiv : 1010.3025 . Bibcode : 2011PhRvB..84q4422B . doi : 10.1103/PhysRevB.84.174422 . S2CID 118595011 .
ويبستر، جون ج.، محرر. (1999). دليل القياس والأجهزة والمستشعرات ( نسخة إلكترونية). بوكا راتون، فلوريدا: نشرته دار نشر CRC بالتعاون مع دار نشر IEEE. رقم ISBN 0-8493-8347-1.
واتمور، ر. و. (1991). المواد الإلكترونية: من السيليكون إلى المواد العضوية ( الطبعة الثانية). نيويورك، نيويورك: سبرينغر. ISBN 978-1-4613-6703-1.
كوفيتز، أتاي (1990). مبادئ النظرية الكهرومغناطيسية ( الطبعة الأولى). كامبريدج، المملكة المتحدة: مطبعة جامعة كامبريدج. ISBN 0-521-39997-1.
هومل، رولف إي. (2001). الخصائص الإلكترونية للمواد ( الطبعة الثالثة). نيويورك [ua]: سبرينغر. ISBN 0-387-95144-X.
باسكو، كيه جيه (1973). خصائص المواد لمهندسي الكهرباء . نيويورك، نيويورك: جون وايلي وأولاده. ISBN 0-471-66911-3.
بولسن، جيه إيه؛ لو، سي سي إتش؛ سنايدر، جيه إي؛ رينغ، إيه بي؛ جونز، إل إل؛ جايلز، دي سي (23 سبتمبر 2003). "دراسة درجة حرارة كوري للمركبات القائمة على فيريت الكوبالت لتطبيقات مستشعرات الإجهاد". معاملات IEEE في المغناطيسية . 39 (5): 3316-3318 . رمز Bibcode : 2003ITM....39.3316P . doi : 10.1109/TMAG.2003.816761 . ISSN 0018-9464 . S2CID 45734431 .
هوانج، هاي جين؛ ناجاي، تورو؛ أوجي، تاتسوكي؛ ساندو، موتسو؛ تورياما، موتوهيرو؛ نيهارا ، كويتشي (مارس 1998). “شذوذ درجة حرارة كوري في مركبات تيتانات الرصاص / الفضة”. مجلة جمعية السيراميك الأمريكية . 81 (3): 709-12 . دوى : 10.1111/j.1151-2916.1998.tb02394.x .
سادوك، أيمريك؛ ميرسي، برنارد؛ سيمون، تشارلز؛ غريبيل، دومينيك؛ بريليه، ويلفريد؛ ليبتيت، ماري برناديت (2010). "زيادة كبيرة في درجة حرارة كوري عن طريق التحكم في ترتيب المدارات". رسائل المراجعة الفيزيائية . 104 (4) 046804. arXiv : 0910.3393 . Bibcode : 2010PhRvL.104d6804S . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.046804 . PMID 20366729. S2CID 35041713 .
كوخمانسكي، مارتن؛ بازكيويتز، تاديوش؛ وولسكي، سلافومير (2013). “مغناطيس كوري – فايس: نموذج بسيط لانتقال الطور”. المجلة الأوروبية للفيزياء . 34 (6): 1555– 73. أرخايف : 1301.2141 . بيب كود : 2013EJPh...34.1555K . دوى : 10.1088/0143-0807/34/6/1555 . S2CID 118331770 .
"بيير كوري - سيرة ذاتية" . Nobelprize.org . Nobel Media AB. 2014. تم الاطلاع عليه بتاريخ 14 مارس 2013 .
"محطة اللحام وإعادة العمل TMT-9000S" . thermaltronics.com . تم الاطلاع عليه بتاريخ 13 يناير 2016 .

روابط خارجية

نقطة كوري المغناطيسية الحديدية . فيديو من إعداد والتر ليوين ، معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا

[1] بيير كوري – سيرة ذاتية

[2] بوشو 2001 ، ص 5021، الجدول 1

[table_3.1-3] جوليان وغينير 1989 ، ص. 155

[Kitteltable-4] كيتل 1986

[5] نايت، هـ. إي.؛ ليغفولد، س.؛ سبيدينغ، ف. هـ. (1 نوفمبر 1963). " المغنطة والمقاومة الكهربائية لبلورات الغادولينيوم الأحادية" . مجلة Physical Review . 132 (3): 1092-1097 . Bibcode : 1963PhRv..132.1092N . doi : 10.1103/PhysRev.132.1092 . ISSN 0031-899X .

[:0-6] 1 2 كوي، جيه إم دي؛ مازاليرات، فريدريك (2023). تاريخ المغناطيسية . إلسيفير.

[Hall-7] هول وهوك 1994 ، ص 200

[Jullien136-8] جوليان وغينير 1989 ، ص 136–38

[Ibach-9] 1 2 إيباخ ولوث 2009

[Levy-10] 1 2 ليفي 1968 ، الصفحات 236-39

[Dekker1-11] ديكر 1958 ، ص 217-20

[Levy4-12] ليفي 1968

[Fan-13] 1 2 3 فان 1987 ، الصفحات 164-165

[Dekker-14] ديكر 1958 ، ص 454-55

[Mendelssohn3-15] مندلسون 1977 ، ص 162

[Levy1-16] ليفي 1968 ، الصفحات 198-202

[Cusack-17] 1 2 3 كوساك 1958 ، ص 269

[Hall1-18] 1 2 3 4 هول وهوك 1994 ، الصفحات 220-221

[Palmer-19] بالمر 2007

[Hall3-20] هول وهوك 1994 ، ص 220

[Jullien158-21] 1 2 3 4 جوليان وغينير 1989 ، ص 158-59

[spaldin-22] سبالدين، نيكولا أ. (2006). المواد المغناطيسية: أساسياتها وتطبيقاتها في الأجهزة (طبعة مُعاد طباعتها). كامبريدج: مطبعة جامعة كامبريدج. الصفحات 89-106 . ISBN 978-0-521-01658-2.

[Jullien10-23] 1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص 156-57

[24] كيتل، تشارلز (2005). مقدمة في فيزياء الحالة الصلبة ( الطبعة الثامنة). نيويورك: جون وايلي وأولاده. ISBN 978-0-471-41526-8.

[25] إيشيدا، توشيو (1973). "دراسة موسباور لمنتجات التحلل الحراري لـ K2FeO4" . نشرة الجمعية الكيميائية اليابانية . 46 (1): 79-82 . doi : 10.1246/bcsj.46.79 .

[Jullien153-26] جوليان وغينير 1989 ، ص 153

[Hall205-27] هول وهوك 1994 ، الصفحات 205-206

[Levy201-28] 1 2 ليفي 1968 ، الصفحات 201-202

[Kittel1996-29] كيتل 1996 ، ص 444

[Myers-30] مايرز 1997 ، الصفحات 334-345

[Hall227-31] 1 2 هول وهوك 1994 ، الصفحات 227-228

[Kittel-32] كيتل 1986 ، ص 424-26

[33] سبالدين 2010 ، الصفحات 52-54

[34] مقتبس من: T Chatterji, M Zamponi, J Wuttke: التفاعل فائق الدقة في الكوبالت بواسطة مطيافية النيوترونات عالية الدقة. J Phys: Condens Matter 31, 025801 (2019), الشكل 4.

[Hall4-35] هول وهوك 1994 ، ص 225

[Mendelssohn1-36] مندلسون 1977 ، الصفحات 180-181

[Mendelssohn2-37] مندلسون 1977 ، ص 167

[Bertoldi-38] 1 2 3 4 5 6 بيرتولدي، برينغا وميراندا 2012

[Brout-39] براوت 1965 ، ص 6-7

[Jullien160-40] 1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص. 161

[Rau-41] 1 2 راو، جين وروبرت 1988

[Skomski-42] 1 2 Skomski & Sellmyer 2000

[Jullien138-43] 1 2 جوليان وغينير 1989 ، ص. 138

[Hall1994-44] هول آند هوك 1994

[45] جاكسون، م. (2000). "مغناطيسية العناصر الأرضية النادرة" (ملف PDF) . مجلة IRM الفصلية . 10 (3): 1. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 12 يوليو 2017. تم الاطلاع عليه في 21 يناير 2020 .

[Hwang-46] 1 2 هوانغ وآخرون 1998

[Paulsen-47] 1 2 بولسن وآخرون 2003

[Lopez-Dominguez-48] 1 2 لوبيز دومينغيز وآخرون. 2013

[Bose-49] 1 2 3 4 بوز وآخرون 2011

[Sadoc-50] 1 2 سادوك وآخرون 2010

[Webster-51] 1 2 ويبستر 1999

[Kovetz-52] كوفيتز 1990 ، ص 116

[Myers404-53] مايرز 1997 ، الصفحات 404-405

[Pascoe1-54] باسكو 1973 ، الصفحات 190-191

[55] ويبستر 1999 ، ص 6.55–6.56

[Takamatsu-56] تاكاماتسو (2007). "إثبات استقرار تثبيت قضبان التحكم لنظام الإيقاف الذاتي في جويو لتعزيز السلامة الذاتية للمفاعل السريع" . مجلة العلوم والتكنولوجيا النووية . 44 (3): 511-517 . Bibcode : 2007JNST...44..511T . doi : 10.1080/18811248.2007.9711316 .

[57] TMT-9000S

[58] بالاس أريني وبستر 2001 ، ص 262-63

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[ 27 ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

[ 35 ]

[ 36 ]

[ 37 ]

[

[

[ 40 ]

[ 41 ]

[ 42 ]

43

[

[ 45 ]

[ 46 ]

[ 47 ]

[ 48 ]

[ 49 ]

[ 50 ]

[ 51 ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 55 ]

[ 56 ]

[ 57 ]

[ 58 ]

اللغة	العربية (RTL)
روابط موسوعية	30 رابطاً
المصدر الأصلي	ويكيبيديا ↗