خط الهيدروجين

📅 آخر تحديث: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٣ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 13 صور
الموسوعة الحرة

تخضع ذرة الهيدروجين ذات دوران البروتون والإلكترون المتراصف (أعلى) لانقلاب دوران الإلكترون، مما يؤدي إلى انبعاث فوتون بطول  موجي 21 سم (أسفل).

خط الهيدروجين ، أو خط 21  سنتيمتر ، أو خط H  I [ α ]، هو خط طيفي ينتج عن تغير في حالة الطاقة لذرات الهيدروجين المنفردة المتعادلة كهربائيًا . وينتج هذا الخط عن انتقال انعكاس اللف المغزلي ، أي أن اتجاه دوران الإلكترون ينعكس بالنسبة لدوران البروتون. وهذا تغير في الحالة الكمومية بين مستويي الطاقة الفائقة الدقة للحالة الأرضية 1s للهيدروجين . ويبلغ تردد الإشعاع الكهرومغناطيسي الذي ينتج هذا الخط 10 ...1 420 .405 751 768 (2) ميجاهرتز  (1.42  جيجاهرتز)، [ 1 ] وهو ما يعادل طول موجة21.106 114 054 160 (30)  سم في الفراغ . وفقًا لعلاقة بلانك-أينشتاين E = hν ، فإن طاقة الفوتون المنبعث من هذا الانتقال هي5.874 326 184 1116 (81)  ميكرو فولت [9.411 708 152 678 (13) × 10 −25  J ]. يُعرف ثابت التناسب ، h ، باسم ثابت بلانك .

يقع تردد خط الهيدروجين في النطاق L ، وهو نطاق يقع في الطرف الأدنى من منطقة الموجات الميكروية في الطيف الكهرومغناطيسي . ويُرصد هذا الخط بكثرة في علم الفلك الراديوي، لأن هذه الموجات الراديوية قادرة على اختراق سحب الغبار الكوني بين النجوم الكثيفة المعتمة للضوء المرئي . وقد تنبأ الفلكي الهولندي هـ. فان دي هولست بوجود هذا الخط عام 1944، ثم رصده إي. إم. بورسيل وطالبه إتش. آي. إيوين مباشرةً عام 1951. وقد استُخدمت رصدات خط الهيدروجين للكشف عن الشكل الحلزوني لمجرة درب التبانة ، ولحساب كتلة وديناميكيات المجرات الفردية، ولاختبار التغيرات في ثابت البنية الدقيقة بمرور الوقت. ويكتسب هذا الخط أهمية خاصة في علم الكونيات، إذ يُمكن استخدامه لدراسة الكون المبكر. ونظرًا لخصائصه الأساسية، يُعد هذا الخط ذا أهمية في البحث عن ذكاء خارج كوكب الأرض . كما يُشكل هذا الخط الأساس النظري لميزر الهيدروجين .

سبب

تتكون ذرة الهيدروجين المتعادلة من إلكترون مرتبط ببروتون . تُسمى أدنى حالة طاقة مستقرة للإلكترون المرتبط بحالته الأرضية . يمتلك كل من الإلكترون والبروتون عزمًا مغناطيسيًا ثنائي القطب ذاتيًا يُعزى إلى دورانهما المغزلي ، ويؤدي تفاعلهما إلى زيادة طفيفة في الطاقة عندما يكون الدوران المغزلي متوازيًا، وانخفاض في الطاقة عندما يكون الدوران المغزلي متعاكسًا. إن حقيقة أن الحالات المتوازية والمتعاكسة فقط هي المسموح بها هي نتيجة للتجزئة الكمومية للزخم الزاوي الكلي للنظام. عندما يكون الدوران المغزلي متوازيًا، يكون العزم المغناطيسي ثنائي القطب متعاكسًا (لأن الإلكترون والبروتون لهما شحنة متعاكسة)، وبالتالي يتوقع المرء أن يكون لهذا التكوين طاقة أقل، تمامًا كما يصطف مغناطيسيان بحيث يكون القطب الشمالي لأحدهما أقرب إلى القطب الجنوبي للآخر. لا يصح هذا المنطق هنا لأن الدوال الموجية للإلكترون والبروتون تتداخل؛ أي أن الإلكترون ليس مُزاحًا مكانيًا عن البروتون، بل يُحيط به. لذلك، من الأنسب اعتبار العزم المغناطيسي ثنائي القطب بمثابة حلقات تيار صغيرة. بما أن التيارات المتوازية تتجاذب، فإن عزم ثنائي القطب المغناطيسي المتوازي (أي اللف المغزلي المتعاكس) يكون له طاقة أقل. [ 2 ]

في الحالة الأرضية، يكون فرق الطاقة بين هاتين الحالتين المتراصفتين في انتقال انعكاس اللف المغزلي هو5.874 33  ميكرو إلكترون فولت . عند تطبيق ذلك على علاقة بلانك ، نحصل على:

λ=1ν⋅ج=حهـ⋅ج≈4.13567⋅10-15 هـV⋅s5.87433⋅10-6 هـV⋅2.99792⋅108 م⋅s-1≈0.21106 م=21.106 جم{\displaystyle \lambda ={\frac {1}{\nu }}\cdot c={\frac {h}{E}}\cdot c\approx {\frac {\;4.135\,67\cdot 10^{-15}\ \mathrm {eV} \cdot {\text{s}}\;}{5.874\,33\cdot 10^{-6}\ \mathrm {eV} }}\,\cdot \,2.997\,92\cdot 10^{8}\ \mathrm {m} \cdot \mathrm {s} ^{-1}\approx 0.211\,06\ \mathrm {m} =21.106\ \mathrm {cm} \;}

حيث λ هو الطول الموجي للفوتون المنبعث، وν هو تردده ، وE هي طاقة الفوتون، وh هو ثابت بلانك ، و c هي سرعة الضوء في الفراغ. في المختبر، تم قياس معلمات خط الهيدروجين بدقة أكبر كما يلي:

λ =21.106 114 054 160 (30)  سم
ν =1 420 405 751 .768(2)  هرتز

في الفراغ. [ 3 ]

يمكن التعبير عن الطول الموجي لهذا الخط من الثوابت الأساسية بالصيغة (في نظام CGS ، بدون تصحيحات كمية من الرتبة الثانية وما فوقها):

λ=3πℏ5مصج3زهـزصمهـ2هـ8،{\displaystyle \lambda ={\frac {3\pi \hbar ^{5}m_{p}c^{3}}{g_{e}g_{p}m_{e}^{2}e^{8}}},}

والذي يتوافق في النظام الدولي للوحدات مع:

λ=3πℏ5مصج3(4πε0)4زهـزصمهـ2هـ8≈0.2107...م،{\displaystyle \lambda ={\frac {3\pi \hbar ^{5}m_{p}c^{3}(4\pi \varepsilon _{0})^{4}}{g_{e}g_{p}m_{e}^{2}e^{8}}}\approx 0.2107...m,}

أينمص{\displaystyle m_{p}}— كتلة البروتون ،

مهـ{\displaystyle m_{e}}— كتلة الإلكترون ،
ℏ{\displaystyle \hbar }— ثابت بلانك المختزل ،
زهـ{\displaystyle g_{e}}— عامل جي للدوران الإلكتروني (≈2.00)،
زص{\displaystyle g_{p}}— عامل دوران البروتون g (≈5.59)،
هـ{\displaystyle e}— الشحنة الأولية ،
ε0{\displaystyle \varepsilon _{0}}— سماحية الفراغ .

لأن الاضمحلال يتضمن انقلابًا في اللف المغزلي، فإنه ممنوع بواسطة انتقالات ثنائي القطب الكهربائي . ويتطلب انتقالًا ثنائي القطب المغناطيسي ، والذي يتميز بمعدل انتقال تلقائي صغير للغاية.2.9 × 10⁻¹⁵ ثانية⁻¹  ، [ 4 ] ويبلغ متوسط ​​عمر الحالة المثارة حوالي 11  مليون سنة. [ 3 ] يمكن أن تُسهم تصادمات ذرات الهيدروجين المتعادلة مع الإلكترونات أو الذرات الأخرى في تعزيز انبعاث فوتونات بطول موجي 21 سم .  [ 5 ] من غير المرجح رصد حدوث هذا الانتقال تلقائيًا في مختبر على الأرض، ولكن يمكن تحفيزه صناعيًا من خلال الانبعاث المحفز باستخدام ليزر الهيدروجين . [ 6 ] ويُلاحظ هذا الانتقال عادةً في الأجرام السماوية، مثل سحب الهيدروجين في مجرتنا وغيرها.

بسبب مبدأ عدم اليقين ، فإن عمرها الطويل يعطي عدم يقين في الطاقة من رتبة10-30 إلكترون  فولت . مقارنة بقيمة5.874 33  ميكرو إلكترون فولت، ينتج خطًا طيفيًا بعرض طبيعي صغير للغاية في حدود10 −25 ، لذا فإن معظم التوسع يرجع إلى انزياحات دوبلر الناتجة عن الحركة الكلية أو درجة الحرارة غير الصفرية للمناطق الباعثة. [ 7 ]

اكتشاف

هوائي بوقي استخدمه إيوين وبورسيل لأول مرة للكشف عن انبعاث خط الهيدروجين من مجرة ​​درب التبانة

خلال ثلاثينيات القرن العشرين، لُوحظ وجود "أزيز" راديوي يتغير دوريًا يوميًا، وبدا أنه ذو منشأ خارج الأرض. بعد اقتراحات أولية تُشير إلى أن هذا الأزيز ناتج عن الشمس، لوحظ أن الموجات الراديوية تنتشر على ما يبدو من مركز المجرة . نُشرت هذه الاكتشافات عام 1940، ولاحظها يان أورت الذي كان يعلم أنه يمكن تحقيق تقدم كبير في علم الفلك إذا وُجدت خطوط انبعاث في الجزء الراديوي من الطيف. أحال أورت هذا الأمر إلى هندريك فان دي هولست الذي تنبأ عام 1944 بأن الهيدروجين المتعادل يمكن أن يُنتج إشعاعًا بتردد معين.1 420 .4058  ميجاهرتز بسبب مستويين للطاقة متقاربين في الحالة الأرضية لذرة الهيدروجين . [ 8 ]

تم رصد خط 21  سم (1420.4 ميجاهرتز) لأول مرة عام 1951 على يد إيوين وبورسيل في جامعة هارفارد ، [ 9 ] ونُشرت نتائج الرصد بعد أن أكدها الفلكيان الهولنديان مولر وأورت، [ 10 ] وكريستيانسن وهيندمان في أستراليا. بعد عام 1952 ، رُسمت أولى خرائط الهيدروجين المتعادل في مجرتنا، والتي كشفت لأول مرة عن البنية الحلزونية لمجرة درب التبانة . [ 11 ] [ 12 ] 

الاستخدامات

في علم الفلك الراديوي

يظهر خط الطيف 21  سم ضمن طيف الراديو (في النطاق L  من نطاق UHF لنافذة الميكروويف ). تمر الطاقة الكهرومغناطيسية في هذا النطاق بسهولة عبر الغلاف الجوي للأرض، ويمكن رصدها من الأرض مع تداخل ضئيل. [ 13 ] يخترق خط الهيدروجين بسهولة سحب الغبار الكوني بين النجوم ، المعتمة للضوء المرئي . [ 14 ] بافتراض أن ذرات الهيدروجين موزعة بانتظام في جميع أنحاء المجرة، فإن كل خط رؤية عبر المجرة سيكشف عن خط هيدروجين. الفرق الوحيد بين كل خط من هذه الخطوط هو إزاحة دوبلر. وبالتالي، بافتراض حركة دائرية ، يمكن حساب السرعة النسبية لكل ذراع من أذرع مجرتنا. تم حساب منحنى دوران مجرتنا باستخدامخط الهيدروجين عند 21  سم . ومن ثم، يُمكن استخدام رسم منحنى الدوران والسرعة لتحديد المسافة إلى نقطة معينة داخل المجرة. مع ذلك، يتمثل أحد قيود هذه الطريقة في رصد انحرافات عن الحركة الدائرية على نطاقات مختلفة. [ 15 ]

استُخدمت رصدات خط الهيدروجين بشكل غير مباشر لحساب كتلة المجرات، [ 16 ] ولتحديد حدود أي تغيرات في ثابت البنية الدقيقة بمرور الوقت ، [ 17 ] ولدراسة ديناميكيات المجرات الفردية. ويمكن قياس شدة المجال المغناطيسي للفضاء بين النجوم من خلال رصد تأثير زيمان على خط 21 سم؛ وهي مهمة أنجزها لأول مرة جي إل فيرشور عام 1968. [ 18 ] نظريًا، قد يكون من الممكن البحث عن ذرات الهيدروجين المضاد عن طريق قياس استقطاب خط 21 سم في مجال مغناطيسي خارجي. [ 19 ]

يمتلك الديوتيريوم خطًا طيفيًا فائق الدقة مشابهًا عند 91.6 سم (327 ميجاهرتز)، ويمكن استخدام القوة النسبية لخط 21 سم إلى خط 91.6 سم لقياس نسبة الديوتيريوم إلى الهيدروجين (D/H). وقد أفادت إحدى المجموعات البحثية في عام 2007 أن نسبة D/H في مركز المجرة المضاد تبلغ 21 ± 7 جزءًا في المليون. [ 20 ]

في علم الكونيات

يُعدّ هذا الخط الطيفي ذا أهمية بالغة في علم الكونيات الخاص بالانفجار العظيم، لأنه الطريقة الوحيدة المعروفة لاستكشاف " العصور المظلمة " الكونية، بدءًا من إعادة التركيب (عندما تشكلت ذرات الهيدروجين المستقرة لأول مرة) وحتى حقبة إعادة التأين . بعد تضمين نطاق الانزياح الأحمر لهذه الفترة، سيُرصد هذا الخط عند ترددات تتراوح بين 200  ميجاهرتز و15  ميجاهرتز تقريبًا على سطح الأرض. [ 21 ] وله تطبيقان محتملان. أولًا، من خلال رسم خريطة لشدة إشعاع 21  سم المنزاح نحو الأحمر، يمكنه، من حيث المبدأ، تقديم صورة دقيقة جدًا لطيف قدرة المادة في الفترة التي تلت إعادة التركيب. [ 22 ] ثانيًا، يمكنه تقديم صورة لكيفية إعادة تأين الكون، [ 23 ] حيث سيظهر الهيدروجين المتعادل الذي تأين بفعل إشعاع النجوم أو الكوازارات على شكل ثقوب في  خلفية 21 سم. [ 24 ] [ 7 ]

مع ذلك، تُعدّ عمليات رصد الموجات الثقالية عند طول موجي 21  سم بالغة الصعوبة. إذ تعاني التجارب الأرضية التي تُجرى لرصد هذه الإشارة الخافتة من تداخلات أجهزة الإرسال التلفزيوني والغلاف الأيوني ، [ 23 ] لذا يجب إجراؤها من مواقع معزولة تمامًا مع اتخاذ الاحتياطات اللازمة للتخلص من هذه التداخلات. وللتعويض عن ذلك، اقتُرحت تجارب فضائية، بما في ذلك على الجانب البعيد من القمر (حيث تكون محمية من تداخلات الإشارات الراديوية الأرضية). [ 25 ] ولا يُعرف الكثير عن تأثيرات الخلفية الأخرى، مثل انبعاثات السنكروترون وانبعاثات التفاعل الحر-الحر في المجرة. [ 26 ] وعلى الرغم من هذه المشاكل،  يُنظر إلى عمليات رصد الموجات الثقالية عند طول موجي 21 سم، إلى جانب عمليات رصد الموجات الثقالية الفضائية، على أنها الأفق الواعد التالي في علم الكونيات الرصدي، بعد استقطاب إشعاع الخلفية الكونية الميكروي . [ 27 ]

أهمية ذلك في البحث عن حياة ذكية غير بشرية

الانتقال فائق الدقة للهيدروجين، كما هو موضح على مركبتي الفضاء بايونير وفويجر

تُصوّر لوحة بايونير ، المُثبّتة على المركبتين الفضائيتين بايونير 10 وبايونير 11 ، الانتقال فائق الدقة للهيدروجين المتعادل، وتستخدم الطول الموجي كمقياس معياري. فعلى سبيل المثال، يُعرض طول المرأة في الصورة على أنه ثمانية أضعاف 21  سم، أي 168  سم. وبالمثل، استُخدم تردد انتقال دوران الهيدروجين لوحدة زمنية في خريطة للأرض مُدرجة على لوحات بايونير، وكذلك على مسباري فوياجر 1 وفوياجر 2. على هذه الخريطة، يُصوّر موقع الشمس بالنسبة إلى 14 نجمًا نابضًا ، حيث تُعطى فترة دورانها في عام 1977 تقريبًا كمضاعف لتردد انتقال دوران الهيدروجين. ويفترض مُصممو اللوحة أن حضارة متقدمة ستكون قادرة حينها على استخدام مواقع هذه النجوم النابضة لتحديد موقع النظام الشمسي في وقت إطلاق المركبتين الفضائيتين. [ 28 ] [ 29 ] 

 يُعتبر خط الهيدروجين عند 21 سم ترددًا مناسبًا لبرنامج البحث عن ذكاء خارج الأرض (SETI) في سعيهم لاكتشاف إشارات من حضارات خارج كوكب الأرض. في عام 1959، نشر الفيزيائي الإيطالي جوزيبي كوكّوني والفيزيائي الأمريكي فيليب موريسون بحثًا بعنوان "البحث عن اتصالات بين النجوم"، اقترحا فيه استخدام  خط الهيدروجين عند 21 سم وإمكانات الموجات الميكروية في هذا البحث. [ 30 ] ووفقًا لجورج باسلا، فقد "وفرت ورقة كوكّوني وموريسون أساسًا نظريًا معقولًا" لبرنامج SETI الناشئ آنذاك. [ 31 ] وبالمثل، اقترح بيوتر ماكوفيتسكي أن يستخدم برنامج SETI ترددًا مساويًا لأحد الترددين التاليين.

π ×1 420 .405 751 77  ميجاهرتز ≈4.462 336 27  جيجاهرتز

أو

2 π ×1 420 .405 751 77  ميجاهرتز ≈8.924 672 55  جيجاهرتز

بما أن π عدد غير نسبي ، فمن المستحيل إنتاج مثل هذا التردد بشكل طبيعي كتردد توافقي ، وهذا يدل بوضوح على أصله الاصطناعي. ولن تطغى إشارة  خط الهيدروجين الذري نفسه، أو أي من تردداته التوافقية، على هذه الإشارة. [ 32 ]

انظر أيضاً

الحواشي

  1. ↑ الحرف "I" في H I هو رقم روماني ، لذا يُنطق "H one". ويُطلق عليه أيضًا خط "الهيدروجين المتعادل"، حيث يضطر المستمع إلى استنتاج من السياق أن المقصود هو "الهيدروجين المتعادل البارد" عند تردد 1420.4 ميجاهرتز أو 0.211 متر.

مراجع

  1. ↑ هيلويج، هيلموت؛ وآخرون  (1970). "قياس تردد الانتقال فائق الدقة للهيدروجين غير المضطرب" (ملف PDF) . معاملات IEEE في مجال الأجهزة والقياس . IM-19 (4): 200. Bibcode : 1970ITIM...19..200H . doi : 10.1109/TIM.1970.4313902 . تاريخ الاسترجاع: 30 أبريل 2023 .
  2. ↑ غريفيث، دي جيه (1982). "الانقسام فائق الدقة في الحالة الأرضية للهيدروجين". المجلة الأمريكية للفيزياء . 50 (8): 698-703 . Bibcode : 1982AmJPh..50..698G . doi : 10.1119/1.12733 .
  3. 1 2 ماسكي، أشيش أ.؛ وآخرون . (أغسطس 2022). "تصميم تلسكوب راديوي بهوائي بوز بوقي (بهارات) لتجارب خط الهيدروجين 21 سم لتدريس علم الفلك الراديوي". المجلة الأمريكية للفيزياء . 90 (12): 948-960 . arXiv : 2208.06070 . Bibcode : 2022AmJPh..90..948M . doi : 10.1119/5.0065381 . 
  4. ↑ وايز، دبليو إل؛ فوهر، جيه آر (24 يونيو 2009). "احتمالات دقيقة لانتقال الذرات للهيدروجين والهيليوم والليثيوم" . مجلة البيانات المرجعية الفيزيائية والكيميائية . 38 (3): 565-720 . رمز Bibcode : 2009JPCRD..38..565W . doi : 10.1063/1.3077727 . ISSN 0047-2689 . 
  5. ↑ نوسر، عدي (مايو 2005). "درجة حرارة دوران الهيدروجين المتعادل خلال مرحلة ما قبل إعادة تأين الكون" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 359 (1): 183-190 . arXiv : astro-ph/0409640 . Bibcode : 2005MNRAS.359..183N . doi : 10.1111/j.1365-2966.2005.08894.x . S2CID 11547883 . 
  6. ↑ رامزي، نورمان ف. (يناير 1965). "مازر الهيدروجين الذري" (ملف PDF) . مجلة القياسات . 1 (1): 7-15 . رمز Bibcode : 1965Metro...1....7R . doi : 10.1088/0026-1394/1/1/004 . S2CID 250873158. تاريخ الاسترجاع: 27 أبريل 2023 . 
  7. 1 2 بريتشارد، جوناثان ر.؛ لوب، أبراهام (أغسطس 2012). "علم الكونيات عند 21 سم في القرن الحادي والعشرين". تقارير عن التقدم في الفيزياء . 75 (8) 086901. arXiv : 1109.6012 . Bibcode : 2012RPPh...75h6901P . doi : 10.1088/0034-4885/75/8/086901 . PMID 22828208. S2CID 41341641. 086901.  
  8. ↑ بورسيل، إي إم (1953). "أطياف الخطوط في علم الفلك الراديوي". وقائع الأكاديمية الأمريكية للفنون والعلوم . 82 (7): 347-349 . doi : 10.2307/20023736 . JSTOR 20023736 . 
  9. ↑ إيوين، إتش آي؛ بورسيل، إي إم (سبتمبر 1951). "ملاحظة خط في طيف الراديو المجري: إشعاع من الهيدروجين المجري عند 1420 ميجاهرتز". مجلة نيتشر . 168 (4270): 356. رمز Bibcode : 1951Natur.168..356E . doi : 10.1038/168356a0 . S2CID 27595927 .  
  10. ↑ مولر، سي. أ.؛ أورت، ج. هـ. (سبتمبر 1951). "خط الهيدروجين بين النجوم عند 1420 ميجاهرتز، وتقدير لدوران المجرة". مجلة نيتشر . 168 (4270): 357-358 . Bibcode : 1951Natur.168..357M . doi : 10.1038/168357a0 . S2CID 32329393 .  
  11. ↑ فان دي هولست، إتش سي؛ وآخرون (مايو 1954). "البنية الحلزونية للجزء الخارجي من النظام المجري المستمدة من انبعاث الهيدروجين عند طول موجي 21 سم". نشرة المعاهد الفلكية الهولندية . 12 : 117. Bibcode : 1954BAN....12..117V . 
  12. ↑ ويسترهوت، ج. (مايو 1957). "توزيع الهيدروجين الذري في الأجزاء الخارجية من النظام المجري". نشرة المعاهد الفلكية الهولندية . 13 : 201. Bibcode : 1957BAN....13..201W .
  13. ↑ باوديتش، ناثانيال (2002). "10. الموجات الراديوية" (ملف PDF) . الملاح العملي الأمريكي: خلاصة الملاحة. طبعة الذكرى المئوية الثانية لعام 2002. الوكالة الوطنية للتصوير ورسم الخرائط. ص 158. تاريخ الاطلاع: 28 أبريل 2023. لا تُستخدم الموجات السماوية في نطاق الترددات العالية جدًا (UHF) لأن طبقة الأيونوسفير ليست كثيفة بما يكفي لعكس الموجات التي تمر عبرها إلى الفضاء. ... استقبال إشارات UHF خالٍ تقريبًا من التلاشي والتداخل الناتج عن الضوضاء الجوية. 
  14. ↑ وين-ويليامز، غاريث (1992). امتلاء الفضاء . مطبعة جامعة كامبريدج. ص 36. ISBN  978-0-521-42638-1.
  15. ↑ كير، فرانك ج. (1969). "التوزيع واسع النطاق للهيدروجين في المجرة". المراجعة السنوية لعلم الفلك والفيزياء الفلكية . 7 : 39. Bibcode : 1969ARA & A...7...39K . doi : 10.1146/annurev.aa.07.090169.000351 .
  16. ↑ روبرتس، مورتون س. (سبتمبر 1969). "الخصائص التكاملية للمجرات الحلزونية وغير المنتظمة" . المجلة الفلكية . 74 : 859-876 . Bibcode : 1969AJ.....74..859R . doi : 10.1086/110874 .
  17. ↑ درينكووتر، إم جيه؛ وآخرون (أبريل 1998). "حدود جديدة على التغير المحتمل للثوابت الفيزيائية" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 295 (2): 457-462 . arXiv : astro-ph/9711290 . Bibcode : 1998MNRAS.295..457D . doi : 10.1046/j.1365-8711.1998.2952457.x . S2CID 5938714 .  
  18. ↑ فيرشور، جي إل (سبتمبر 1968). "تحديد إيجابي للمجال المغناطيسي بين النجوم عن طريق قياس انقسام زيمان لخط الهيدروجين عند 21 سم". رسائل المراجعة الفيزيائية . 21 (11): 775-778 . رمز Bibcode : 1968PhRvL..21..775V . doi : 10.1103/PhysRevLett.21.775 .
  19. ↑ سولوفييف، ديمتري؛ لابزوفسكي، ليونتي (نوفمبر 2014). "ملف خط الامتصاص عند 21 سم كأداة للبحث عن المادة المضادة في الكون" . التقدم في الفيزياء النظرية والتجريبية . 2014 (11): 111E01. Bibcode : 2014PTEP.2014k1E01S . doi : 10.1093/ptep/ptu142.111E016 .
  20. ↑ روجرز، أ. إ. إي . وآخرون (9 مارس 2007). "ملاحظات حول الانتقال فائق الدقة للديوتيريوم عند تردد 327 ميجاهرتز" . المجلة الفلكية . 133 (4): 1625-1632 . رمز Bibcode : 2007AJ....133.1625R . doi : 10.1086/511978 . ISSN 1538-3881 . S2CID 15541399 .   
  21. ↑ بيترز، ويندي م .؛ وآخرون (يناير 2011). "خطوط إعادة التركيب الراديوي عند أطوال موجية ديكامترية: آفاق المستقبل". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 525. arXiv : 1010.0292 . Bibcode : 2011A & A...525A.128P . doi : 10.1051/0004-6361/201014707 . S2CID 53582482. A128.  
  22. ↑ فيالكوف، أ.؛ لوب، أ. (نوفمبر 2013). "إشارة 21 سم من الحقبة الكونية لإعادة التركيب". مجلة علم الكونيات وفيزياء الجسيمات الفلكية . 2013 (11): 066. arXiv : 1311.4574 . Bibcode : 2013JCAP...11..066F . doi : 10.1088/1475-7516/2013/11/066 . S2CID 250754168. 066. 
  23. 1 2 ميليما، غاريلت؛ وآخرون (أكتوبر 2006). "محاكاة إعادة تأين الكون على نطاقات واسعة - الجزء الثاني: خصائص انبعاث 21 سم والإشارات الإحصائية" . الإشعارات الشهرية للجمعية الفلكية الملكية . 372 (2): 679-692 . arXiv : astro-ph/0603518 . Bibcode : 2006MNRAS.372..679M . doi : 10.1111/j.1365-2966.2006.10919.x . S2CID 16389221 .  
  24. ↑ كولر، كاتارينا؛ وآخرون (نوفمبر 2005). "انبعاثات 21 سم ذات الانزياح الأحمر من حقبة ما قبل إعادة التأين. الجزء الثاني: مناطق الهيدروجين المتأين حول الكوازارات الفردية". المجلة الفيزيائية الفلكية . 633 (2): 552-559 . arXiv : astro-ph/0501086 . Bibcode : 2005ApJ...633..552K . doi : 10.1086/444370 . S2CID 15210736 .  
  25. ↑ بيرنز، جاك أو. (يناير 2021). "علم تحويلي من الجانب البعيد للقمر: ملاحظات عن العصور المظلمة وأنظمة الكواكب الخارجية عند ترددات الراديو المنخفضة" . المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ . 379 (2188) 20190564. arXiv : 2003.06881 . Bibcode : 2021RSPTA.37990564B . doi : 10.1098/rsta.2019.0564 . PMC 7739898. PMID 33222645. 20190564.  
  26. ↑ وانغ، شياومين؛ وآخرون . (أكتوبر 2006). "التصوير المقطعي عند 21 سم مع الخلفيات". المجلة الفيزيائية الفلكية . 650 (2): 529-537 . arXiv : astro-ph/0501081 . Bibcode : 2006ApJ...650..529W . doi : 10.1086/506597 . S2CID 119595472 .  
  27. ↑ كوبمانز، ليون في إي؛ وآخرون (يونيو 2021). "النظر إلى الظلام (العصور) باستخدام مقاييس التداخل الفضائية منخفضة التردد" . علم الفلك التجريبي . 51 (3): 1641-1676 . arXiv : 1908.04296 . Bibcode : 2021ExA....51.1641K . doi : 10.1007/s10686-021-09743-7 . PMC 8416573. PMID 34511720 .   
  28. ↑ روزنتال، جيك (20 يناير 2016). "لوحة الرواد: العلم كلغة عالمية" . الجمعية الكوكبية . تم الاطلاع عليه في 26 أبريل 2023 .
  29. ↑ كابوفا، كلارا آنا (18 أكتوبر 2021). "تقديم البشر إلى الكائنات الفضائية: المهمات الرائدة لمسباري بايونير وفويجر" . مجلة فرونتيرز في ديناميكيات الإنسان . 3 714616. فرونتيرز ميديا ​​إس إيه doi : 10.3389/fhumd.2021.714616 .
  30. ↑ كوكّوني، جوزيبي؛ موريسون، فيليب (19 سبتمبر 1959). "البحث عن اتصالات بين النجوم" . مجلة نيتشر . 184 (4690): 844-846 . رمز Bibcode : 1959Natur.184..844C . doi : 10.1038/184844a0 . ISSN 1476-4687 . 
  31. ↑ باسالا، جورج (2006). الحياة المتحضرة في الكون . مطبعة جامعة أكسفورد . ص 133-135 . ISBN  978-0-19-517181-5.
  32. ↑ ماكوفيتسكي، ب. "Смотри в корень" [ انظر إلى الجذر ] (بالروسية).

للمزيد من القراءة

علم الكونيات