أونونينيوم

📅 آخر تحديث: ١ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 10 صور
الموسوعة الحرة

الأونونينيوم ، المعروف أيضًا باسم إيكا -فرانسيوم أو العنصر 119 ، هو عنصر كيميائي افتراضي ؛ رمزه Uue وعدده الذري 119. يُعدّ كل من الأونونينيوم و Uue اسمًا ورمزًا مؤقتين وفقًا لتسمية الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) ، ويُستخدمان إلى حين اكتشاف العنصر وتأكيده وتحديد اسم دائم له. من المتوقع أن يكون الأونونينيوم في الجدول الدوري للعناصر عنصرًا من عناصر الفئة s ، وهو فلز قلوي ، وأول عنصر في الدورة الثامنة . وهو أخف عنصر لم يُصنّع بعد.

تتواصل محاولات تصنيع هذا العنصر منذ عام 2018 في معهد ريكين باليابان، ومنذ عام 2026 في المعهد المشترك للأبحاث النووية في دوبنا بروسيا. كما يعتزم مرفق أبحاث الأيونات الثقيلة في لانتشو بالصين (HIRFL) إجراء محاولة مماثلة. وقد أظهرت الأدلة النظرية والتجريبية أن تصنيع عنصر الأونونينيوم سيكون على الأرجح أكثر صعوبة بكثير من تصنيع العناصر السابقة.

يشير موقع الأونونينيوم كسابع فلز قلوي إلى أنه يمتلك خصائص مشابهة لنظائره الأخف . مع ذلك، قد تؤدي التأثيرات النسبية إلى اختلاف بعض خصائصه عن تلك المتوقعة من تطبيق مباشر للاتجاهات الدورية . على سبيل المثال، من المتوقع أن يكون الأونونينيوم أقل تفاعلاً من السيزيوم والفرانسيوم ، وأقرب في سلوكه إلى البوتاسيوم أو الروبيديوم . وبينما يُفترض أن يُظهر حالة الأكسدة +1 المميزة للفلزات القلوية، فإنه يُتوقع أيضًا أن يُظهر حالتي الأكسدة +3 و+5، وهما حالتان غير معروفتين في أي فلز قلوي آخر.

مقدمة

تخليق النوى فائقة الثقل

رسم توضيحي لتفاعل الاندماج النووي
رسم توضيحي لتفاعل الاندماج النووي . تندمج نواتان لتكوين نواة واحدة، مُصدرةً نيوترونًا . كانت التفاعلات التي أنتجت عناصر جديدة حتى هذه اللحظة متشابهة، على الرغم من اختلاف عدد النيوترونات المنبعثة - أو الجسيمات المشحونة الأخرى - بدلاً من ذلك. [ 9 ]

تُنتَج نواة ذرية فائقة الثقل [ أ ] في تفاعل نووي يدمج نواتين أخريين غير متساويتين في الحجم [ ب ] في نواة واحدة؛ وبشكل عام، كلما زاد اختلاف كتلة النواتين ، زادت احتمالية تفاعلهما. [ 15 ] تُصنع المادة المكونة من النوى الأثقل على شكل هدف، ثم تُقصف بشعاع من النوى الأخف. لا يمكن لنواتين أن تندمجا في نواة واحدة إلا إذا كانتا قريبتين بدرجة كافية من بعضهما البعض؛ عادةً، تتنافر النوى (جميعها مشحونة بشحنة موجبة) بسبب التنافر الكهروستاتيكي . يمكن للتفاعل القوي التغلب على هذا التنافر، ولكن فقط ضمن مسافة قصيرة جدًا من النواة؛ ولذلك تُسرَّع نوى الشعاع بشكل كبير لجعل هذا التنافر ضئيلاً مقارنةً بسرعة نواة الشعاع. [ 16 ] يمكن للطاقة المُطبقة على نوى الشعاع لتسريعها أن تجعلها تصل إلى سرعات تصل إلى عُشر سرعة الضوء . لكن إذا تم تطبيق طاقة زائدة، فقد تتفكك نواة الحزمة. [ 16 ]

لا يكفي مجرد الاقتراب من بعضهما البعض لاندماج نواتين: فعندما تقترب نواتان من بعضهما، فإنهما عادةً ما تبقيان معًا لمدة تتراوح بين 10 و20  ثانية، ثم تنفصلان (ليس بالضرورة بنفس التركيب الذي كانتا عليه قبل التفاعل) بدلًا من تكوين نواة واحدة. [ 16 ] [ 17 ] يحدث هذا لأن التنافر الكهروستاتيكي، أثناء محاولة تكوين نواة واحدة، يمزق النواة المتكونة. [ 16 ] يتميز كل زوج من هدف وشعاع بمقطعه العرضي - وهو احتمال حدوث الاندماج إذا اقتربت نواتان من بعضهما البعض، معبرًا عنه بالمساحة العرضية التي يجب أن يصطدم بها الجسيم الساقط حتى يحدث الاندماج. [ ج ] قد يحدث هذا الاندماج نتيجة للتأثير الكمي الذي يسمح للنوى بالنفاذ عبر التنافر الكهروستاتيكي. إذا تمكنت النواتان من البقاء قريبتين بعد تلك المرحلة، فإن تفاعلات نووية متعددة تؤدي إلى إعادة توزيع الطاقة وتوازنها. [ 16 ]

ينتج عن هذا الاندماج حالة إثارة [ 20 ] تُسمى النواة المركبة ، ولذا فهي غير مستقرة للغاية. [ 16 ] وللوصول إلى حالة أكثر استقرارًا، قد يحدث انشطار نووي مؤقت دون تكوين نواة أكثر استقرارًا. [ 21 ] أو قد تُطلق النواة المركبة بضعة نيوترونات ، والتي بدورها تحمل طاقة الإثارة؛ وإذا لم تكن هذه الطاقة كافية لإطلاق نيوترون، فإن الاندماج سينتج أشعة غاما . يحدث هذا في غضون 10⁻¹⁶ ثانية تقريبًا بعد  التصادم النووي الأولي، ويؤدي إلى تكوين نواة أكثر استقرارًا. [ 21 ] ينص تعريف فريق العمل المشترك بين الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) والاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية (IUPAP) على أنه لا يُمكن اعتبار العنصر الكيميائي مكتشفًا إلا إذا لم تتحلل نواته خلال 10⁻¹⁴ ثانية . وقد اختيرت هذه القيمة كتقدير للمدة التي تستغرقها النواة لاكتساب الإلكترونات ، وبالتالي إظهار خصائصها الكيميائية. [ 22 ] [ د ]

التحلل والكشف

يمر الشعاع عبر الهدف ويصل إلى الحجرة التالية، وهي الفاصل؛ وإذا تم إنتاج نواة جديدة، فإنها تُحمل مع هذا الشعاع. [ 24 ] في الفاصل، تُفصل النواة المنتجة حديثًا عن النوى الأخرى (نوى الشعاع الأصلي وأي نواتج تفاعل أخرى) [ e ] وتُنقل إلى كاشف حاجز سطحي ، والذي يوقف النواة. يُحدد الموقع الدقيق للاصطدام الوشيك على الكاشف؛ كما تُحدد طاقته ووقت وصوله. [ 24 ] يستغرق النقل حوالي 10⁻⁶ ثانية  ؛ ولكي يتم الكشف عنها، يجب أن تبقى النواة حية لهذه المدة. [ 27 ] تُسجل النواة مرة أخرى بمجرد تسجيل اضمحلالها، ويتم قياس موقعها وطاقتها ووقت اضمحلالها. [ 24 ]

يُوفر التفاعل القوي استقرار النواة. مع ذلك، فإن مداه قصير جدًا؛ فكلما كبرت النواة، ضعف تأثيره على النيوكليونات الخارجية ( البروتونات والنيوترونات). في الوقت نفسه، تتمزق النواة بفعل التنافر الكهروستاتيكي بين البروتونات، ومداه غير محدود. [ 28 ] تزداد طاقة الربط الكلية التي يوفرها التفاعل القوي خطيًا مع عدد النيوكليونات، بينما يزداد التنافر الكهروستاتيكي مع مربع العدد الذري، أي أن الأخير ينمو بشكل أسرع ويصبح ذا أهمية متزايدة بالنسبة للنوى الثقيلة وفائقة الثقل. [ 29 ] [ 30 ] وبالتالي، يُتوقع نظريًا [ 31 ] ، وقد لوحظ حتى الآن [ 32 ] أن النوى فائقة الثقل تتحلل في الغالب عبر أنماط تحلل ناتجة عن هذا التنافر: تحلل ألفا والانشطار التلقائي . [ و ] تحتوي جميع نظائر جسيمات ألفا تقريبًا على أكثر من 210  نيوكليونات، [ 34 ] وأخف نواة تخضع في الأساس للانشطار التلقائي تحتوي على 238 نيوكليونًا. [ 35 ] في كلا نمطي الاضمحلال، تُمنع النوى من الاضمحلال بواسطة حواجز طاقة مقابلة لكل نمط، ولكن يمكن اختراقها عبر النفق الكمومي. [ 29 ] [ 30 ]

جهاز لإنشاء عناصر فائقة الثقل
مخطط لجهاز إنتاج العناصر فائقة الثقل، يعتمد على فاصل الارتداد المملوء بالغاز من نوع دوبنا، والمُقام في مختبر فليروف للتفاعلات النووية التابع للمعهد المشترك للأبحاث النووية. يتغير مسار الجسيمات داخل الكاشف وجهاز تركيز الحزمة بسبب وجود مغناطيس ثنائي القطب في الكاشف ومغناطيس رباعي الأقطاب في جهاز تركيز الحزمة. [ 36 ]

تُنتَج جسيمات ألفا عادةً في الاضمحلالات الإشعاعية لأن كتلة جسيم ألفا لكل نيوكليون صغيرة بما يكفي لتوفير بعض الطاقة اللازمة لاستخدامها كطاقة حركية للخروج من النواة. [ 37 ] يحدث الانشطار التلقائي نتيجة التنافر الكهروستاتيكي الذي يمزق النواة، وينتج عنه أنوية مختلفة في حالات انشطار النوى المتطابقة. [ 30 ] مع ازدياد العدد الذري، يزداد الانشطار التلقائي أهميةً بسرعة: إذ تنخفض فترات نصف العمر الجزئية للانشطار التلقائي بمقدار 23  رتبة من اليورانيوم (العنصر  92) إلى النوبليوم (العنصر  102)، [ 38 ] وبمقدار 30  رتبة من الثوريوم (العنصر  90) إلى الفيرميوم (العنصر  100). [ 39 ] اقترح نموذج القطرة السائلة السابق أن الانشطار التلقائي يحدث بشكل فوري تقريبًا نتيجة لاختفاء حاجز الانشطار للنوى التي تحتوي على حوالي 280  نيوكليونًا. [ 30 ] [ 40 ] واقترح نموذج الغلاف النووي اللاحق أن النوى التي تحتوي على حوالي 300  نيوكليونًا تُشكّل جزيرة استقرار، حيث تكون النوى أكثر مقاومة للانشطار التلقائي وتخضع بشكل أساسي لتحلل ألفا بنصف عمر أطول. [ 30 ] [ 40 ] وأشارت اكتشافات لاحقة إلى أن الجزيرة المتوقعة قد تكون أبعد مما كان متوقعًا في الأصل؛ كما أظهرت أن النوى المتوسطة بين الأكتينيدات طويلة العمر والجزيرة المتوقعة تكون مشوهة، وتكتسب استقرارًا إضافيًا من تأثيرات الغلاف. [ 41 ] أظهرت التجارب على النوى فائقة الثقل الأخف وزناً، [ 42 ] وكذلك تلك الأقرب إلى الجزيرة المتوقعة، [ 38 ] استقراراً أكبر مما كان متوقعاً سابقاً ضد الانشطار التلقائي، مما يدل على أهمية تأثيرات الغلاف على النوى. [ g ]

تُسجَّل اضمحلالات ألفا بواسطة جسيمات ألفا المنبعثة، ويسهل تحديد نواتج الاضمحلال قبل حدوثه؛ فإذا أنتج اضمحلالٌ ما، أو سلسلة من الاضمحلالات المتتالية، نواةً معروفة، يُمكن تحديد الناتج الأصلي للتفاعل بسهولة. [ ح ] (يُثبت أن جميع الاضمحلالات ضمن سلسلة اضمحلال مرتبطة ببعضها البعض من خلال موقع هذه الاضمحلالات، الذي يجب أن يكون في المكان نفسه). [ 24 ] يُمكن تمييز النواة المعروفة من خلال الخصائص المحددة للاضمحلال الذي تخضع له، مثل طاقة الاضمحلال (أو بشكل أكثر تحديدًا، الطاقة الحركية للجسيم المنبعث). [ ط ] مع ذلك، يُنتج الانشطار التلقائي نوىً مختلفة كنواتج، لذا لا يُمكن تحديد النواة الأصلية من نواة اضمحلالها. [ ي ]

تتمثل المعلومات المتاحة للفيزيائيين الساعين إلى تخليق عنصر فائق الثقل في المعلومات التي يتم جمعها عند أجهزة الكشف: موقع الجسيم، وطاقته، ووقت وصوله إلى جهاز الكشف، بالإضافة إلى بيانات اضمحلاله. يحلل الفيزيائيون هذه البيانات ويسعون إلى استنتاج أنها ناتجة بالفعل عن عنصر جديد، ولا يمكن أن تكون ناتجة عن نويدة مختلفة عن تلك المُفترضة. غالبًا ما تكون البيانات المُقدمة غير كافية لاستنتاج قاطع بتكوين عنصر جديد، وأنه لا يوجد تفسير آخر للآثار المرصودة؛ وقد وقعت أخطاء في تفسير البيانات. [ ك ]

تاريخ

محاولات التركيب

ماضي

تم اكتشاف العناصر من 114 إلى 118 ( من الفليروفيوم إلى الأوغانيسون ) في تفاعلات "الاندماج الساخن" في المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) في دوبنا ، روسيا. تضمنت هذه العملية قذف الأكتينيدات من البلوتونيوم إلى الكاليفورنيوم بالكالسيوم -48 ، وهو نظير شبه مستقر غني بالنيوترونات، يمكن استخدامه كقذيفة لإنتاج نظائر أكثر غنى بالنيوترونات من العناصر فائقة الثقل. [ 53 ] (يشير مصطلح "ساخن" إلى طاقة الإثارة العالية للنواة المركبة الناتجة). لا يمكن مواصلة هذه العملية بسهولة لتشمل العنصر 119، لأنه سيتطلب هدفًا من الأكتينيد التالي، وهو الإينشتاينيوم . يلزم عشرات المليغرامات من الإينشتاينيوم لتحقيق فرصة معقولة للنجاح، ولكن لم يتم إنتاج سوى ميكروغرامات حتى الآن. [ 54 ] جرت محاولة لصنع العنصر 119 من الكالسيوم-48 وأقل من ميكروغرام من الإينشتاينيوم في عام 1985 في مسرع الجسيمات superHILAC في بيركلي، كاليفورنيا، لكنها لم تنجح. [ 55 ]

254 99 Es+ 48 20 Ca→ 302 119 Uue* → لا ذرات

يتطلب الإنتاج العملي لعناصر فائقة الثقل استخدام قذائف أثقل من الكالسيوم -48 ، [ 53 ] لكن هذا يجعل التفاعل أكثر تناظرًا [ 56 ] ويقلل من فرص نجاحه. [ 54 ] وتتجاوز محاولات تصنيع العنصر 119 حدود التكنولوجيا الحالية، نظرًا لانخفاض المقاطع العرضية لتفاعلات الإنتاج وقصر أعمار النصف للنظائر المنتجة على الأرجح، [ 57 ] والتي يُتوقع أن تكون في حدود الميكروثانية. [ 1 ] [ 58 ]

في الفترة من أبريل إلى سبتمبر 2012، جرت محاولة لتخليق نظيري اليورانيوم -295 واليورانيوم -296 عن طريق قذف هدف من البركليوم -249 بالتيتانيوم -50 في مركز هيلمهولتز لأبحاث الأيونات الثقيلة (GSI) في دارمشتات ، ألمانيا. [ 59 ] [ 60 ] وقد تنبأ الباحثون بأن هذا التفاعل بين البركليوم -249 والتيتانيوم -50 هو التفاعل العملي الأمثل لتكوين اليورانيوم-249، [ 60 ] كونه التفاعل الأكثر تباينًا المتاح. [ 57 ] علاوة على ذلك، ولأن البركليوم-249 يتحلل إلى الكاليفورنيوم -249 (العنصر التالي) بنصف عمر قصير يبلغ 327 يومًا، فقد أتاح ذلك البحث عن  العنصرين 119 و 120 في آن واحد. [ 56 ] ونظرًا لقصر أنصاف العمر المتوقعة، استخدم فريق GSI إلكترونيات "سريعة" جديدة قادرة على تسجيل أحداث التحلل في غضون أجزاء من الثانية. [ 60 ] [ 57 ]

249 97 Bk+ 50 22 Ti→ 299 119 Uue* → لا ذرات
249 98 Cf+ 50 22 Ti→ 299 120 Ubn* → لا ذرات

لم يُرصد العنصران 119 و120. يشير هذا إلى حدٍّ أقصى للمقطع العرضي يبلغ 65 فيمتوبارن لإنتاج العنصر 119 في هذه التفاعلات، و200 فيمتوبارن لإنتاج العنصر 120. [ 56 ] [ 61 ] كان من المُخطط أصلاً أن تستمر التجربة حتى نوفمبر 2012، [ 62 ] ولكن تم إيقافها مُبكراً للاستفادة من هدف 249 Bk لتأكيد تخليق التينيسين (وبذلك تم تغيير القذيفة إلى 48 Ca). [ 61 ]  

حاضر

أهداف أكسيد الكوريوم التي استخدمها معهد ريكين للبحث عن العنصر 119 [ 63 ]

بدأ فريق معهد ريكين في واكو ، اليابان، قصف أهداف من الكوريوم -248 بشعاع من الفاناديوم -51 في يناير 2018 [ 64 ] للبحث عن العنصر 119. تم اختيار الكوريوم كهدف، بدلاً من البركليوم أو الكاليفورنيوم الأثقل، لصعوبة تحضير هذه الأهداف الأثقل. [ 65 ] تم توفير أهداف الكوريوم-248 من قبل مختبر أوك ريدج الوطني . طور معهد ريكين شعاعًا عالي الكثافة من الفاناديوم. [ 54 ] بدأت التجربة في السيكلوترون بينما كان معهد ريكين يُحدّث مُسرّعاته الخطية؛ اكتمل التحديث في عام 2020. [ 66 ] قد يستمر القصف باستخدام كلا الجهازين حتى يتم رصد أول حدث. [ 67 ] [ 65 ] يتم تمويل جهود فريق ريكين من قبل إمبراطور اليابان . [ 68 ]

248 96 سم+ 51 23 فولت→ 299 119 يو يو* → لا توجد ذرات بعد

من المتوقع أن تخضع النظائر المُنتَجة من عنصر الأونونينيوم لتحللين ألفا إلى نظائر معروفة من عنصر الموسكوفيوم ، وهما 287 ميغا جول و 288 ميغا جول. وهذا من شأنه أن يربطها بتسلسل معروف من خمسة أو ستة تحللات ألفا أخرى، على التوالي، ويؤكد إنتاجها. [ 64 ] [ 69 ]

حتى سبتمبر 2023، أجرى فريق مركز ريكين تفاعل 248Cm + 51V لمدة 462 يومًا. وأشار تقرير صادر عن اللجنة الاستشارية لمركز ريكين نيشينا إلى أن هذا التفاعل اختير نظرًا لتوافر مواد الهدف والقذيفة، على الرغم من التوقعات التي رجّحت تفاعل 249Bk + 50Ti ، لأن قذيفة 50Ti أقرب إلى نظير الكالسيوم 48 ذي العدد الذري المزدوج ، ولها عدد ذري ​​زوجي (22)؛ وقد أظهرت الدراسات عمومًا أن التفاعلات التي تستخدم قذائف ذات عدد ذري ​​زوجي تتميز بمقاطع عرضية أكبر. [ 70 ] (مع ذلك، يتميز 249Bk بعمر نصف قصير). [ 63 ] وأوصى التقرير بأنه في حال  الوصول إلى حد المقطع العرضي البالغ 5 فمتوبارن دون رصد أي أحداث، فعلى الفريق "تقييم الاستراتيجية التجريبية وإعادة النظر فيها قبل تخصيص وقت إضافي للشعاع". [ 70 ] اعتبارًا من أغسطس 2024، كان فريق معهد ريكين لا يزال يُجري هذا التفاعل "على مدار الساعة طوال أيام الأسبوع". [ 63 ]

يحاول الفريق في المعهد المشترك للأبحاث النووية حاليًا تخليق العنصر 119. [ 71 ] في أواخر عام 2023، أعلن المعهد عن أول تخليق ناجح لعنصر فائق الثقل باستخدام قذيفة أثقل من الكالسيوم -48 : حيث تم قذف اليورانيوم -238 بالكروم -54 لإنتاج نظير جديد من الليفرموريوم (العنصر 116)، وهو الليفرموريوم -288 . كان تخليق نظير فائق الثقل في هذه التجربة نتيجة جيدة غير متوقعة؛ إذ كان الهدف هو تحديد المقطع العرضي للتفاعل تجريبيًا باستخدام قذائف الكروم -54 والتحضير لتخليق العنصر 120. [ 72 ] في فبراير 2026، صرّح يوري أوغانيسيان من المعهد المشترك للأبحاث النووية بأن تجربة تخليق العنصر 119 ستبدأ في مايو من ذلك العام. [ 73 ] [ 74 ] تستخدم هذه التجربة هدفًا من نوع 249 Bk وشعاعًا من نوع 50 Ti: من المتوقع الإعلان عن النتائج الأولية في الفترة من سبتمبر إلى أكتوبر 2026. [ 71 ] [ 75 ] [ 76 ] اعتبارًا من يونيو 2026، بلغت حساسية التجربة 480 fb؛ ووفقًا لفلاديمير أوتيونكوف، يلزم  حساسية تتراوح بين 180 و200 fb لرصد حدث واحد. [ 71 ] 

249 97 Bk+ 50 22 Ti→ 299 119 Uue* → لا توجد ذرات بعد

مخطط له

يخطط الفريق في مرفق أبحاث الأيونات الثقيلة في لانتشو (HIRFL)، ​​الذي يديره معهد الفيزياء الحديثة (IMP) التابع للأكاديمية الصينية للعلوم ، لتجربة تفاعل 243Am + 54Cr . [ 77 ] [ 78 ]

تسمية

باستخدام تسمية مندليف للعناصر غير المسماة وغير المكتشفة ، يُفترض أن يُعرف عنصر الأونونينيوم باسم إيكافرانسيوم . ووفقًا لتوصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC ) لعام 1979 ، يُطلق على هذا العنصر مؤقتًا اسم الأونونينيوم (رمزه Uue ) إلى حين اكتشافه وتأكيد هذا الاكتشاف واختيار اسم دائم له. [ 79 ] على الرغم من شيوع استخدام هذه التوصيات في الأوساط الكيميائية على جميع المستويات، بدءًا من قاعات الدراسة وصولًا إلى الكتب الدراسية المتقدمة، إلا أن العلماء الذين يعملون نظريًا أو تجريبيًا على العناصر فائقة الثقل يتجاهلونها في الغالب، إذ يُطلقون عليه اسم "العنصر 119" ، برمز E119 أو (119) أو 119. [ 1 ]

الخصائص المتوقعة

الاستقرار النووي والنظائر

رسم بياني ثنائي الأبعاد بخلايا مستطيلة ملونة بالأبيض والأسود، يمتد من شركة ذات مسؤولية محدودة إلى شركة ذات مسؤولية محدودة، حيث تصبح الخلايا أفتح لونًا كلما اقتربنا من الأخيرة.
مخطط استقرار النوى كما استخدمه فريق دوبنا عام ٢٠١٠. تظهر النظائر المميزة بحدود. بعد العنصر ١١٨ (أوغانيسون، آخر عنصر معروف)، من المتوقع أن يدخل خط النوى المعروفة بسرعة منطقة عدم استقرار. تُحيط الحلقة البيضاء بالموقع المتوقع لجزيرة الاستقرار. [ ٥٧ ]
ترتفع طاقة المدارات ذات العدد الكمي السمتي العالي، مما يلغي ما كان سيُشكّل فجوة في طاقة المدار تُقابل غلاف بروتوني مغلق عند العنصر 114 ، كما هو موضح في الرسم البياني الأيسر الذي لا يأخذ هذا التأثير في الحسبان. ويرفع هذا غلاف البروتون التالي إلى المنطقة المحيطة بالعنصر 120 ، كما هو موضح في الرسم البياني الأيمن، مما قد يزيد من أعمار النصف لنظائر العنصرين 119 و120. [ 80 ]

يقل استقرار النوى بشكل كبير مع ازدياد العدد الذري بعد الكوريوم ، العنصر رقم 96، الذي يبلغ عمر النصف له أربعة أضعاف عمر النصف لأي عنصر معروف حاليًا ذي عدد ذري ​​أعلى. تخضع جميع النظائر ذات العدد الذري الأعلى من 101 لتحلل إشعاعي بعمر نصف أقل من 30 ساعة. لا توجد نظائر مستقرة لعناصر ذات أعداد ذرية أعلى من 82 (بعد الرصاص ). [ 81 ] مع ذلك، ولأسباب غير مفهومة تمامًا حتى الآن، هناك زيادة طفيفة في استقرار النوى حول الأعداد الذرية من 110 إلى 114 ، مما يؤدي إلى ظهور ما يُعرف في الفيزياء النووية باسم " جزيرة الاستقرار ". يفسر هذا المفهوم، الذي اقترحه البروفيسور جلين سيبورغ من جامعة كاليفورنيا ، سبب بقاء العناصر فائقة الثقل لفترة أطول من المتوقع. [ 82 ]

تتراوح أعمار النصف المتوقعة لاضمحلال ألفا للنظائر من 291 إلى 307 من اليورانيوم-291 بين بضعة ميكروثانية. ويبلغ أطول عمر نصف متوقع لاضمحلال ألفا حوالي 485 ميكروثانية للنظير 294 من اليورانيوم -291 . [ 83 ] [ 84 ] [ 85 ] وعند الأخذ في الاعتبار جميع أنماط الاضمحلال، تنخفض أعمار النصف المتوقعة إلى عشرات الميكروثانية فقط. [ 1 ] [ 58 ] قد تكون بعض النظائر الأثقل أكثر استقرارًا؛ فقد توقع فريك ووابر أن يكون اليورانيوم -315 أكثر نظائر الأونونينيوم استقرارًا في عام 1971. [ 2 ] ولهذا تبعات على تخليق الأونونينيوم، إذ أن النظائر ذات أعمار النصف الأقل من ميكروثانية واحدة ستتحلل قبل وصولها إلى الكاشف، ولا يمكن تخليق النظائر الأثقل عن طريق تصادم أي نواة هدف وقذيفة معروفة وقابلة للاستخدام. [ 1 ] [ 58 ] مع ذلك، تُظهر النماذج النظرية الجديدة أن الفجوة المتوقعة في الطاقة بين مدارات البروتون 2f 7/2 (المملوءة في العنصر 114) و2f 5/2 (المملوءة في العنصر 120) أصغر من المتوقع، بحيث لم يعد العنصر 114 يبدو غلافًا نوويًا كرويًا مغلقًا مستقرًا، وقد تزيد فجوة الطاقة هذه من استقرار العنصرين 119 و120. من المتوقع الآن أن تكون النواة السحرية المزدوجة التالية حول النواة الكروية 306 Ubb ( العنصر 122 )، لكن العمر النصفي القصير المتوقع ومقطع الإنتاج المنخفض لهذه النواة يجعلان تخليقها أمرًا صعبًا. [ 80 ]

من المرجح أن يتم تصنيع نظائر الأونونينيوم 293 إلى 296 في المستقبل القريب ، لأنها تتواجد في قنوات 3n و4n لتفاعلات 243 Am+ 54 Cr و 249 Bk+ 50 Ti. [ 86 ]

الذري والفيزيائي

باعتباره أول عنصر في الدورة الثامنة ، يُتوقع أن يكون عنصر الأونونينيوم فلزًا قلويًا، حيث يقع في الجدول الدوري أسفل الليثيوم والصوديوم والبوتاسيوم والروبيديوم والسيزيوم والفرانسيوم . يمتلك كل عنصر من هذه العناصر إلكترون تكافؤ واحد في المدار s الخارجي (توزيع إلكترونات التكافؤ n s 1 )، والذي يُفقد بسهولة في التفاعلات الكيميائية لتكوين حالة الأكسدة +1 ؛ ولذلك، تُعد الفلزات القلوية عناصر شديدة التفاعل . يُتوقع أن يستمر الأونونينيوم على هذا النهج وأن يكون توزيع إلكترونات تكافؤه 8s 1. لذا، يُتوقع أن يتصرف بشكل مشابه لنظائره الأخف وزنًا ؛ ومع ذلك، يُتوقع أيضًا أن يختلف عن الفلزات القلوية الأخف وزنًا في بعض الخصائص. [ 1 ]

السبب الرئيسي للاختلافات المتوقعة بين عنصر الأونونينيوم والفلزات القلوية الأخرى هو تفاعل الدوران المداري (SO) ، وهو التفاعل المتبادل بين حركة الإلكترونات ودورانها المغزلي . يكون تفاعل الدوران المداري قويًا بشكل خاص في العناصر فائقة الثقل لأن إلكتروناتها تتحرك بسرعة أكبر - تُقارب سرعة الضوء - من الإلكترونات في الذرات الأخف وزنًا. [ 87 ] في ذرات الأونونينيوم، يُخفّض هذا التفاعل مستويات طاقة الإلكترونات 7p و8s، مما يُثبّت الإلكترونات المقابلة، ولكن اثنين من مستويات طاقة الإلكترونات 7p يكونان أكثر استقرارًا من المستويات الأربعة الأخرى. [ 88 ] يُطلق على هذه الظاهرة اسم انقسام الغلاف الفرعي، حيث ينقسم الغلاف الفرعي 7p إلى جزأين: أحدهما أكثر استقرارًا والآخر أقل استقرارًا. يفهم الكيميائيون الحسابيون الانقسام على أنه تغيير في العدد الكمي الثاني ( السمتي ) ℓ من 1 إلى 1/2 و 3 / 2 للأجزاء الأكثر استقرارًا والأقل استقرارًا من الغلاف الفرعي 7p، على التوالي. [ 87 ] [ 1 ] وبالتالي ، يستقر إلكترون 8s الخارجي في عنصر الأونونينيوم ويصبح من الصعب إزالته أكثر من المتوقع، بينما تصبح إلكترونات 7p 3/2 غير مستقرة بالمقابل، مما قد يسمح لها بالمشاركة في التفاعلات الكيميائية. [ 1 ] يُعد استقرار المدار s الخارجي (المهم بالفعل في عنصر الفرانسيوم) العامل الرئيسي المؤثر على كيمياء الأونونينيوم، ويتسبب في انعكاس جميع اتجاهات الخصائص الذرية والجزيئية للفلزات القلوية بعد عنصر السيزيوم. [ 5 ]

نصف القطر الذري التجريبي (Na–Cs، Mg–Ra) والمتوقع (Fr–Uhp، Ubn–Uhh) للمعادن القلوية والقلوية الترابية من الدورة الثالثة إلى الدورة التاسعة ، مقاسة بالأنجستروم [ 1 ] [ 89 ]
القيم التجريبية (Na–Cs)، وشبه التجريبية (Fr)، والمتوقعة (Uue) للألفة الإلكترونية للفلزات القلوية من الدورة الثالثة إلى الثامنة ، مقاسة بوحدة الإلكترون فولت . [ 1 ] [ 89 ] تتناقص هذه القيم من الليثيوم إلى السيزيوم، لكن قيمة Fr،تبلغ طاقة 492 ± 10  ملي إلكترون فولت ، وهي أعلى بمقدار 20  ملي إلكترون فولت من طاقة السيزيوم، وطاقة اليورانيوم أعلى بكثير عند 662  ملي إلكترون فولت. [ 8 ]
طاقة التأين التجريبية (Na–Fr, Mg–Ra) والمتوقعة (Uue–Uhp, Ubn–Uhh) للمعادن القلوية والقلوية الترابية من الدورة الثالثة إلى الدورة التاسعة، مقاسة بالإلكترون فولت [ 1 ] [ 89 ]

بسبب استقرار إلكترونه الخارجي 8s، يُتوقع أن تكون طاقة التأين الأولى لعنصر الأونونينيوم - وهي الطاقة اللازمة لإزالة إلكترون من ذرة متعادلة - 4.53  إلكترون فولت، وهي أعلى من طاقة التأين للفلزات القلوية المعروفة بدءًا من البوتاسيوم. هذا التأثير كبير لدرجة أنه يُتوقع أن يكون للأونبيونيوم (العنصر 121) طاقة تأين أقل تبلغ 4.45  إلكترون فولت، وبالتالي لن يكون الفلز القلوي في الدورة الثامنة هو صاحب أدنى طاقة تأين في الدورة، كما هو الحال في جميع الدورات السابقة. [ 1 ] من المتوقع أن تكون ألفة الأونونينيوم الإلكترونية أكبر بكثير من ألفة السيزيوم والفرانسيوم؛ بل من المتوقع أن تكون ألفة الأونونينيوم الإلكترونية أعلى من جميع الفلزات القلوية الأخف منه بحوالي 0.662  إلكترون فولت، وهي قريبة من ألفة الكوبالت (0.662  إلكترون فولت) والكروم (0.676  إلكترون فولت). [ 8 ] كما تتسبب التأثيرات النسبية في انخفاض كبير في استقطابية عنصر الأونونينيوم [ 1 ] إلى 169.7 وحدة ذرية. [ 90 ] في الواقع، تم حساب استقطابية ثنائي القطب الساكنة (αD ) للأونونينيوم، وهي كمية تتناسب فيها تأثيرات النسبية مع مربع العدد الذري للعنصر، لتكون صغيرة ومماثلة لتلك الخاصة بالصوديوم. [ 91 ] 

يُتوقع أن يتحرك إلكترون ذرة الأونونينيوم، الشبيهة بالهيدروجين والمؤكسدة بحيث تحتوي على إلكترون واحد فقط (Uue 118+ )، بسرعة فائقة تجعل كتلته 1.99 ضعف كتلة الإلكترون الساكن، نتيجةً لتأثيرات النسبية . وللمقارنة، تبلغ هذه القيمة 1.29 للفرانسيوم الشبيه بالهيدروجين، و1.091 للسيزيوم الشبيه بالهيدروجين. [ 87 ] ووفقًا لاستقراءات بسيطة لقوانين النسبية، يشير ذلك بشكل غير مباشر إلى انكماش نصف القطر الذري [ 87 ] إلى حوالي 240 بيكومتر ، [ 1 ] وهو قريب جدًا من نصف قطر الروبيديوم (247 بيكومتر)؛ وينخفض ​​نصف القطر المعدني تبعًا لذلك إلى 260 بيكومتر. [ 1 ] ومن المتوقع أن يبلغ نصف القطر الأيوني لـ Uue + حوالي 180 بيكومتر. [ 1 ]    

يُتوقع أن تتراوح درجة انصهار الأونونينيوم بين 0  و30  درجة مئوية، مما يعني أنه قد يكون سائلاً في درجة حرارة الغرفة. [ 6 ] ولا يُعرف ما إذا كان هذا يُمثل استمرارًا لاتجاه انخفاض درجات الانصهار في المجموعة، حيث تبلغ درجة انصهار السيزيوم 28.5  درجة مئوية، بينما تُقدر درجة انصهار الفرانسيوم بحوالي 8.0  درجة مئوية. [ 92 ] ومن المتوقع أن تكون درجة غليان الأونونينيوم حوالي 630  درجة مئوية، وهي قريبة من درجة غليان الفرانسيوم التي تُقدر بحوالي 620  درجة مئوية، وهي أقل من درجة غليان السيزيوم البالغة 671  درجة مئوية. [ 2 ] [ 92 ] تم التنبؤ بكثافة عنصر الأونونينيوم بشكل مختلف، حيث تراوحت بين 3 و4  غ/سم³ ، مما يُؤكد اتجاه زيادة الكثافة نزولاً في المجموعة: تُقدر كثافة الفرانسيوم بـ 2.48  غ/سم³ ، ومن المعروف أن كثافة السيزيوم تبلغ 1.93  غ/ سم³ . [ 2 ] [ 3 ] [ 92 ]

المواد الكيميائية

أطوال الروابط وطاقات تفكك الروابط لثنائيات الفلزات القلوية. تم التنبؤ بالبيانات الخاصة بـ Fr 2 و Uue 2. [ 93 ]
ثنائيطول الرابطة (Å)طاقة تفكك الرابطة (كيلوجول/مول)
لي 22.673101.9
Na 23.07972.04
K 23.92453.25
Rb 24.21047.77
ج 24.64843.66
Fr 2~ 4.6142.1 تقريبًا
Uue 2~ 4.2753.4 تقريبًا

يُتوقع أن تكون الخصائص الكيميائية لعنصر الأونونينيوم مشابهة لتلك الخاصة بالفلزات القلوية، [ 1 ] ولكنه على الأرجح سيتصرف بشكل أقرب إلى البوتاسيوم [ 94 ] أو الروبيديوم [ 1 ] منه إلى السيزيوم أو الفرانسيوم. ويعود ذلك إلى التأثيرات النسبية، إذ في غيابها، تشير الاتجاهات الدورية إلى أن الأونونينيوم سيكون أكثر تفاعلية من السيزيوم والفرانسيوم. ويعزى انخفاض التفاعلية هذا إلى الاستقرار النسبي لإلكترون التكافؤ في الأونونينيوم، مما يزيد من طاقة التأين الأولى له ويقلل من نصف قطره المعدني والأيوني ؛ [ 94 ] وقد لوحظ هذا التأثير بالفعل في الفرانسيوم. [ 1 ]

من المتوقع أن تكون الخصائص الكيميائية لعنصر الأونونينيوم في حالة الأكسدة +1 أقرب إلى خصائص الروبيديوم منها إلى خصائص الفرانسيوم. من جهة أخرى، يُتوقع أن يكون نصف قطر أيون الأونونينيوم (Uue + ) أكبر من نصف قطر أيون الروبيديوم (Rb +) ، وذلك لأن مدارات 7p غير مستقرة، وبالتالي فهي أكبر من مدارات p في الأغلفة الإلكترونية الأدنى. قد يُظهر الأونونينيوم أيضًا حالة الأكسدة +3 ، [ 1 ] وهي حالة غير موجودة في أي فلز قلوي آخر، [ 95 ] بالإضافة إلى حالة الأكسدة +1 التي تميز الفلزات القلوية الأخرى، وهي أيضًا حالة الأكسدة الرئيسية لجميع الفلزات القلوية المعروفة. ويعود ذلك إلى عدم استقرار وتمدد المدار 7p 3/2 ، مما يجعل طاقة تأين إلكتروناته الخارجية أقل مما هو متوقع. [ 1 ] [ 95 ] يُعتقد أن النشاط الكيميائي للجزيء ذي الدوران 7p 3/2 يُتيح حالة الأكسدة +5 في [ UueF6 ] − ، على غرار [SbF6 ] − أو [BrF6 ] − . وقد يكون من الممكن أيضًا الحصول على مركب الفرانسيوم(V) المماثل، [FrF6 ] − ، ولكنه غير معروف تجريبيًا. [ 4 ]

من المتوقع أن تتمتع العديد من مركبات الأونونينيوم بطابع تساهمي كبير ، نظرًا لمشاركة إلكترونات 7p 3/2 في الرابطة: ويُلاحظ هذا التأثير أيضًا، وإن بدرجة أقل، في الفرانسيوم، الذي يُظهر مساهمة من إلكترونات 6p 3/2 في الرابطة في فوق أكسيد الفرانسيوم (FrO₂ ) . [ 87 ] وبالتالي، فبدلًا من أن يكون الأونونينيوم العنصر الأكثر كهرجابية ، كما قد يُشير إليه استقراء بسيط، يحتفظ السيزيوم بهذا الموقع، مع كون كهرسلبية الأونونينيوم على الأرجح قريبة من كهرسلبية الصوديوم (0.93 على مقياس باولينغ). [ 5 ] يُتوقع أن يكون جهد الاختزال القياسي لزوج Uue⁺/Uue هو -2.9 فولت ، وهو نفس  جهد زوج Fr⁺ / Fr، وأعلى بقليل من جهد زوج K⁺ / K عند -2.931  فولت. [ 6 ]

أطوال الروابط وطاقات تفكك الروابط لـ MAu (حيث M = فلز قلوي). جميع البيانات متوقعة، باستثناء طاقات تفكك الروابط لـ KAu و RbAu و CsAu . [ 5 ]
مُجَمَّعطول الرابطة (Å)طاقة تفكك الرابطة (كيلوجول/مول)
KAu2.8562.75
RbAU2.9672.48
CsAu3.0502.53
فراو3.0972.75
UueAu3.0742.44

في الحالة الغازية، وعند درجات حرارة منخفضة جدًا في الحالة المكثفة، تُشكّل الفلزات القلوية جزيئات ثنائية الذرة بروابط تساهمية. يزداد طول الرابطة بين الفلزات في هذه الجزيئات (M₂ ) نزولًا في المجموعة من Li₂ إلى Cs₂ ، ثم يتناقص بعد ذلك إلى Uue₂ ، وذلك بسبب التأثيرات النسبية المذكورة سابقًا التي تُثبّت المدار 8s. ويُلاحظ اتجاه معاكس لطاقات تفكك الرابطة بين الفلزات . من المتوقع أن تكون رابطة Uue–Uue أقوى قليلًا من رابطة K–K. [ 5 ] [ 93 ] من طاقات تفكك M₂ هذه، يُتوقع أن تكون إنثالبي التسامي (ΔH <sub> sub</sub>  ) لعنصر الأونونينيوم 94 كيلوجول/مول (بينما تبلغ قيمة الفرانسيوم حوالي 77  كيلوجول/مول). [ 5 ]

من المتوقع أن يتمتع جزيء UueF بطابع تساهمي قوي نظرًا لارتفاع ألفة الإلكترون لعنصر الأونونينيوم. تتكون الرابطة في UueF بشكل أساسي بين مدار 7p على الأونونينيوم ومدار 2p على الفلور، مع مساهمات أقل من مدار 2s للفلور والمدارات 8s و6d و 2 ، بالإضافة إلى مداري 7p الآخرين للأونونينيوم. يختلف هذا السلوك اختلافًا كبيرًا عن سلوك عناصر المجموعة s، وكذلك الذهب والزئبق ، حيث تشارك مدارات s (التي تختلط أحيانًا بمدارات d) في تكوين الرابطة . تتمدد رابطة Uue–F نسبيًا نتيجةً لانقسام المدار 7p إلى مدارين 7p 1/2 و7p 3/2 ، مما يُجبر إلكترونات الرابطة على التواجد في أكبر مدار من حيث الامتداد القطري: ويُلاحظ تمدد مماثل في طول الرابطة في هيدريدات AtH وTsH. [ 96 ] من المفترض أن تكون رابطة Uue–Au أضعف الروابط بين الذهب والفلزات القلوية، ولكنها مع ذلك مستقرة. يُعطي هذا قيمًا مُستنبطة لإنثالبيات امتزاز متوسطة الحجم (−ΔHads ) تبلغ 106 كيلوجول/مول على الذهب (قيمة الفرانسيوم 136 كيلوجول /مول)، و76 كيلوجول/مول على البلاتين ، و63 كيلوجول/مول على الفضة ، وهي أصغر الفلزات القلوية، مما يُثبت إمكانية دراسة امتزاز الأونونينيوم الكروماتوغرافي على أسطح مصنوعة من المعادن النبيلة . [ 5 ] يُتوقع أن تكون إنثالبي امتزاز الأونونينيوم على سطح التفلون 17.6 كيلوجول / مول ، وهي الأدنى بين الفلزات القلوية. [ 90 ] تتغير قيم ΔH <sub> sub</sub> و −ΔH <sub> ads</sub> للفلزات القلوية في اتجاهين متعاكسين مع ازدياد العدد الذري . [ 5 ]     

انظر أيضاً

ملحوظات

  1. في الفيزياء النووية ، يُطلق على العنصر اسم "ثقيل" إذا كان عدده الذري مرتفعًا؛ الرصاص (العنصر82) مثال على هذا النوع من العناصر الثقيلة. يشير مصطلح "العناصر فائقة الثقل" عادةً إلى العناصر التي يزيد عددها الذري عن 103 (مع وجود تعريفات أخرى، مثل العدد الذري الأكبر من 100 [ 10 ] أو 112 ؛ [ 11 ] أحيانًا يُستخدم المصطلح كمرادف لمصطلح "ما وراء الأكتينيدات"، الذي يضع حدًا أعلى قبل بداية سلسلة الأكتينيدات الفائقة الافتراضية ). [ 12 ] أما مصطلحا "النظائر الثقيلة" (لعنصر معين) و"النوى الثقيلة" فيعنيان ما هو مفهوم في اللغة الدارجة - نظائر ذات كتلة عالية (للعنصر المعني) ونوى ذات كتلة عالية، على التوالي. 
  2. في عام 2009 ، نشر فريقٌ من المعهد المشترك للأبحاث النووية بقيادة أوغانيسيان نتائج محاولتهم لإنتاج الهاسيوم في تفاعلٍ متناظر بيننظيري الزينون 136  و 136 . لم ينجحوا في رصد أي ذرةٍ في هذا التفاعل، مما وضع الحد الأعلى للمقطع العرضي، وهو مقياس احتمالية حدوث تفاعلٍ نووي، عند 2.5 بيكوبار . [ 13 ] وبالمقارنة، فإن التفاعل الذي أدى إلى اكتشاف الهاسيوم، وهو نظير الرصاص 208 مع الحديد 58 ، كان له مقطعٌ عرضيٌّ يبلغ حوالي 20بيكوبار (وتحديدًا، 19 + 19 - 11 بيكوبار)، وفقًا لتقديرات مكتشفيه. [ 14 ]    
  3. ↑ يمكن أن تؤثر كمية الطاقة المُطبقة على جسيم الحزمة لتسريعه على قيمة المقطع العرضي. على سبيل المثال، في تفاعل 28 14 Si + 1 0 n → 28 13 Al + 1 1 p ، يتغير المقطع العرضي بسلاسة من 370 ميلي بارن عند 12.3 ميغا إلكترون فولت إلى 160 ميلي بارن عند 18.3 ميغا إلكترون فولت، مع ذروة عريضة عند 13.5 ميغا إلكترون فولت بقيمة قصوى تبلغ 380 ميلي بارن. [ 18 ]
  4. ↑ يمثل هذا الرقم أيضًا الحد الأعلى المقبول عمومًا لعمر النواة المركبة. [ 23 ]
  5. ↑ يعتمد هذا الفصل على أن النوى الناتجة تتحرك حول الهدف ببطء أكبر من نوى الحزمة غير المتفاعلة. يحتوي الفاصل على مجالات كهربائية ومغناطيسية تتلاشى تأثيراتها على الجسيم المتحرك عند سرعة محددة. [ 25 ] يمكن أيضًا الاستعانة بقياس زمن الطيران وقياس طاقة الارتداد في هذا الفصل؛ إذ قد يسمح الجمع بينهما بتقدير كتلة النواة. [ 26 ]
  6. ↑ لا تنتج جميع أنماط الاضمحلال عن التنافر الكهروستاتيكي. على سبيل المثال،ينتج اضمحلال بيتا عن التفاعل الضعيف . [ 33 ]
  7. ↑ كان معروفًا بحلول ستينيات القرن العشرين أن الحالات الأرضية للنوى تختلف في الطاقة والشكل، وأن أعدادًا سحرية معينة من النيوكليونات تتوافق مع استقرار أكبر للنواة. ومع ذلك، كان يُفترض عدم وجود بنية نووية في النوى فائقة الثقل نظرًا لتشوهها الشديد الذي يحول دون تكوينها. [ 38 ]
  8. بما أن كتلة النواة لا تُقاس مباشرةً، بل تُحسب من كتلة نواة أخرى، يُطلق على هذا القياس اسم القياس غير المباشر. القياسات المباشرة ممكنة أيضًا، ولكنها ظلت غير متاحة في الغالب للأنوية فائقة الثقل. [ 43 ] أُعلن عن أول قياس مباشر لكتلة نواة فائقة الثقل في عام 2018 في مختبر لورانس بيركلي الوطني (LBNL). [ 44 ] حُددت الكتلة من موقع النواة بعد نقلها (يساعد الموقع في تحديد مسارها، المرتبط بنسبة الكتلة إلى الشحنة للنواة، نظرًا لأن النقل تم في وجود مغناطيس). [ 45 ]
  9. إذا حدث الاضمحلال في الفراغ، وبما أن الزخم الكلي لنظام معزول قبل الاضمحلال وبعده يجب أن يبقى محفوظًا ، فإن النواة الوليدة ستكتسب سرعة صغيرة. وبالتالي ، فإن نسبة السرعتين، ومن ثم نسبة الطاقات الحركية، ستكون عكسية لنسبة الكتلتين. طاقة الاضمحلال تساوي مجموع الطاقة الحركية المعروفة لجسيم ألفا والطاقة الحركية للنواة الوليدة (جزء دقيق من الأولى). [ 34 ] تنطبق الحسابات على التجربة أيضًا، لكن الفرق يكمن في أن النواة لا تتحرك بعد الاضمحلال لأنها مرتبطة بالكاشف.
  10. اكتشف الفيزيائي السوفيتي جورجي فليروف الانشطار التلقائي ، [ 46 ] وهو عالم بارز في المعهد المشترك للأبحاث النووية، ولذا كان هذا الاكتشاف محور اهتمام كبير للمنشأة. [ 47 ] في المقابل، اعتقد علماء مختبر لورانس بيركلي أن معلومات الانشطار غير كافية لتأكيد تخليق عنصر ما. فقد رأوا أن الانشطار التلقائي لم يُدرس بشكل كافٍ لاستخدامه في تحديد عنصر جديد، نظرًا لصعوبة إثبات أن النواة المركبة قد أطلقت نيوترونات فقط دون جسيمات مشحونة كالبروتونات أو جسيمات ألفا. [ 23 ] ولذلك فضلوا ربط النظائر الجديدة بالنظائر المعروفة مسبقًا من خلال اضمحلالات ألفا المتتالية. [ 46 ]
  11. على سبيل المثال ، تمّ تحديد العنصر 102 خطأً عام 1957 في معهد نوبل للفيزياء في ستوكهولم ، مقاطعة ستوكهولم ، السويد . [ 48 ] لم تكن هناك ادعاءات قاطعة سابقة حول تكوين هذا العنصر، وقد أطلق عليه مكتشفوه السويديون والأمريكيون والبريطانيون اسم " نوبليوم" . لاحقًا، تبيّن أن هذا التحديد كان خاطئًا. [ 49 ] في العام التالي، لم يتمكن مختبر أبحاث RL من إعادة إنتاج النتائج السويدية، وأعلن بدلاً من ذلك عن تخليقهم للعنصر؛ وقد دُحض هذا الادعاء أيضًا لاحقًا. [ 49 ] أصرّ المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) على أنه أول من ابتكر العنصر، واقترح اسمًا خاصًا به للعنصر الجديد، وهو "جوليوتيوم" ؛ [ 50 ] كما لم يُقبل الاسم السوفيتي (وصف المعهد المشترك للأبحاث النووية لاحقًا تسمية العنصر 102 بأنها "متسرعة"). [ 51 ] تم اقتراح هذا الاسم على الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) في رد مكتوب على قرارهم بشأن أولوية ادعاءات اكتشاف العناصر، والموقع بتاريخ 29 سبتمبر 1992. [ 51 ] وبقي اسم "نوبليوم" دون تغيير نظرًا لانتشاره الواسع. [ 52 ]
  12. ↑ يتوافق العدد الكمي مع الحرف الموجود في اسم مدار الإلكترون: 0 إلى s، 1 إلى p، 2 إلى d، إلخ. انظر العدد الكمي السمتي لمزيد من المعلومات.

مراجع

  1. ١ ٢ ٣ ٤ ٥ ٦ ٧ ٨ ٩ ١٠ ١١ ١٢ ١٣ ١٤ ١٥ ١٦ ١٧ ١٨ ١٩ ٢٠ ٢١ ٢٢ ٢٣ ٢٤ ٢٥ هوفمان ، دارلين سي ؛ لي ، ديانا إم ؛ بيرشينا ، فاليريا (٢٠٠٦). "عناصر ما بعد الأكتينيدات وعناصر المستقبل". في مورس؛ إيدلشتاين، نورمان إم؛ فوجر، جان (محررون). كيمياء عناصر الأكتينيدات وما بعد الأكتينيدات (الطبعة الثالثة  ). دوردريخت، هولندا: سبرينغر ساينس + بيزنس ميديا . ISBN 978-1-4020-3555-5.
  2. 1 2 3 4 فريكه، ب.؛ ويبر، ج. ت. (1971). " التنبؤات النظرية لكيمياء العناصر فائقة الثقل" (ملف PDF) . مراجعات الأكتينيدات . 1 : 433-485 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 7 أغسطس 2013 .
  3. بونشيف ، دانيل ؛ كامينسكا، فيرجينيا (1981). "التنبؤ بخصائص العناصر ما بعد الأكتينيدات 113-120" . مجلة الكيمياء الفيزيائية . 85 (9). الجمعية الكيميائية الأمريكية: 1177-1186 . doi : 10.1021 /j150609a021 .
  4. ١ ٢ كاو، تشانغ سو؛ هو، هان شي؛ شوارتز، دبليو إتش يوجين؛ لي، جون (٢٠٢٢). "انقلاب القانون الدوري للكيمياء للعناصر فائقة الثقل" . ChemRxiv (نسخة أولية). doi : 10.26434/chemrxiv-2022-l798p . تاريخ الاسترجاع: ١٦ نوفمبر ٢٠٢٢ .
  5. 1 2 3 4 5 6 7 8 بيرشينا، ف.؛ بورشيفسكي، أ.؛ أنطون، ج. (20 فبراير 2012). "دراسة نسبية كاملة للثنائيات المعدنية لعناصر المجموعة الأولى من البوتاسيوم إلى العنصر 119 وتوقع امتزازها على أسطح المعادن النبيلة". الفيزياء الكيميائية . 395. إلسيفير: 87-94 . Bibcode : 2012CP....395...87P . doi : 10.1016/j.chemphys.2011.04.017 .تعطي هذه المقالة قيمة السالبية الكهربائية لموليكن 2.72، والتي تم تحويلها إلى مقياس باولينج عبر χ P = 1.35χ M 1/2 − 1.37.
  6. 1 2 3 فريكه، بوركهارد (1975). "العناصر فائقة الثقل: تنبؤ بخواصها الكيميائية والفيزيائية" . التأثير الحديث للفيزياء على الكيمياء غير العضوية . البنية والترابط. 21 : 89-144 . doi : 10.1007/BFb0116498 . ISBN 978-3-540-07109-9تم الاطلاع عليه بتاريخ 4 أكتوبر 2013 .
  7. ↑ سيبورغ، غلين ت. (1969). "آفاق توسيع الجدول الدوري بشكل كبير" (ملف PDF) . مجلة التعليم الكيميائي . 46 (10): 626-634 . Bibcode : 1969JChEd..46..626S . doi : 10.1021/ed046p626 . تاريخ الاسترجاع: 22 فبراير 2018 .
  8. 1 2 3 لاندو، آري؛ إلياف، إفرايم؛ إيشيكاوا، ياسويوكي؛ كادور، أوزي (25 مايو 2001). "حسابات مرجعية للألفة الإلكترونية لذرات الصوديوم القلوية بالنسبة إلى إيكا-فرانسيوم (العنصر 119)" . مجلة الفيزياء الكيميائية . 115 (6): 2389-2392 . Bibcode : 2001JChPh.115.2389L . doi : 10.1063/1.1386413 . تاريخ الاسترجاع: 15 سبتمبر 2015 .
  9. ↑ إيبادولاييف، داستان (2024). "تخليق ودراسة خصائص اضمحلال نظائر عنصر الفاناديوم فائق الثقل في التفاعلات 238U + 54Cr و 242 Pu + 50Ti " . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 2 نوفمبر 2024 .
  10. ↑ كريمر، ك. (2016). "شرح: العناصر فائقة الثقل" . عالم الكيمياء . تم الاسترجاع في 15 مارس 2020 .
  11. ↑ "اكتشاف العنصرين 113 و115" . مختبر لورانس ليفرمور الوطني . مؤرشف من الأصل بتاريخ 11 سبتمبر 2015. تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 مارس 2020 .
  12. ↑ إلياف، إي.؛ كالدور، يو.؛ بورشيفسكي، أ. (2018). "البنية الإلكترونية لذرات ما وراء الأكتينيدات". في سكوت، آر. إيه. (محرر). موسوعة الكيمياء غير العضوية والكيمياء الحيوية غير العضوية . جون وايلي وأولاده . ص 1-16 . doi : 10.1002/9781119951438.eibc2632 . ISBN  978-1-119-95143-8. S2CID 127060181 . 
  13. ↑ أوغانيسيان، يو. تس.؛ ديميترييف، إس. إن.؛ يريمين، إيه. في.؛ وآخرون (2009). "محاولة إنتاج نظائر العنصر 108 في تفاعل الاندماج 136Xe + 136Xe ". مجلة Physical Review C. 79 ( 2) 024608. doi : 10.1103/PhysRevC.79.024608 . ISSN 0556-2813 .  
  14. ^ مونزينبرج، ج . ارمبروستر، ب . فولجر، ه.؛ وآخرون . (1984). "التعرف على العنصر 108" (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. بيب كود : 1984ZPhyA.317..235M . دوى : 10.1007/BF01421260 . S2CID 123288075 . مؤرشفة من الأصلي (PDF) في 7 يونيو 2015 . تم الاسترجاع 20 أكتوبر 2012 .  
  15. ↑ سوبرامانيان، س. (28 أغسطس 2019). "صنع عناصر جديدة لا يُجدي نفعًا. اسأل هذا العالم من بيركلي" . بلومبيرغ بيزنس ويك . مؤرشف من الأصل في 24 سبتمبر 2024. تم الاطلاع عليه في 18 يناير 2020 .
  16. 1 2 3 4 5 6 إيفانوف، د. (2019). "" خطوات شديدة الثقل إلى المجهول """"""""""""""""""" " " nplus1.ru (بالروسية) . تم الاسترجاع 2020-02-02 .
  17. ↑ هيندي، د. (2017). "شيء جديد وفائق الثقل في الجدول الدوري" . ذا كونفرسيشن . تم الاسترجاع في 30 يناير 2020 .
  18. ↑ كيرن، ب.د.؛ طومسون، و.إ.؛ فيرغسون، ج.م. (1959). "المقاطع العرضية لبعض تفاعلات (ن، ب) و(ن، جسيمات ألفا)". الفيزياء النووية . 10 : 226-234 . Bibcode : 1959NucPh..10..226K . doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1 .
  19. ↑ واخله، أ.؛ سيمينيل، س.؛ هيندي، د.ج.؛ وآخرون (2015). سيمينيل، س.؛ غوميز، ب.ر.س.؛ هيندي، د.ج.؛ وآخرون (محررون). "مقارنة توزيعات زاوية كتلة شبه الانشطار التجريبية والنظرية" . المجلة الأوروبية للفيزياء - وقائع المؤتمرات . 86 : 00061. Bibcode : 2015EPJWC..8600061W . doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN 2100-014X .   
  20. ↑ "التفاعلات النووية" (ملف PDF) . الصفحات 7-8 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 27-01-2020 . نُشر بعنوان: لوفلاند، دبليو دي؛ موريسي، دي جيه؛ سيبورغ، جي تي (2005). "التفاعلات النووية". الكيمياء النووية الحديثة . جون وايلي وأولاده، ص 249-297 . doi : 10.1002/0471768626.ch10 . ISBN  978-0-471-76862-3.
  21. 1 2 كراسا، أ. (2010). "مصادر النيوترونات لنظام ADS" (ملف PDF) . كلية العلوم النووية والهندسة الفيزيائية . الجامعة التقنية التشيكية في براغ : 4-8 . S2CID 28796927. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 18 سبتمبر 2017 - عبر Wayback Machine. 
  22. ↑ وابسترا، أ.هـ. (1991). "المعايير الواجب توافرها للاعتراف باكتشاف عنصر كيميائي جديد" (ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879 . ISSN 1365-3075 . S2CID 95737691 .  
  23. هايد ، إي . كيه.؛ هوفمان، دي. سي .؛ كيلر، أو. إل. (1987). "تاريخ وتحليل اكتشاف العنصرين 104 و105" . مجلة راديوكيميكا أكتا . 42 (2): 67-68 . doi : 10.1524/ract.1987.42.2.57 . ISSN 2193-3405 . S2CID 99193729 .  
  24. 1 2 3 4 عالم الكيمياء (2016). "كيفية صنع العناصر فائقة الثقل وإكمال الجدول الدوري [ فيديو ] " . مجلة ساينتفك أمريكان . تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 يناير 2020 .
  25. ↑ هوفمان، غيورسو وسيبورغ 2000 ، ص 334.
  26. ↑ هوفمان، غيورسو وسيبورغ 2000 ، ص 335.
  27. ^ زغربايف، كاربوف وغرينر 2013 ، ص. 3.
  28. ↑ بيزر 2003 ، ص 432.
  29. 1 2 باولي، ن. (2019). "تحلل ألفا" (ملف PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (جزء الفيزياء النووية) . الجامعة الحرة في بروكسل . تاريخ الاسترجاع: 16 فبراير 2020 .
  30. 1 2 3 4 5 باولي، ن. (2019). "الانشطار النووي" (ملف PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (جزء الفيزياء النووية) . الجامعة الحرة في بروكسل . تاريخ الاسترجاع: 16 فبراير 2020 .
  31. ↑ ستاسزاك، أ.؛ باران، أ.؛ نازاريفيتش، و. (2013). "أنماط الانشطار التلقائي وأعمار العناصر فائقة الثقل في نظرية الكثافة الوظيفية النووية" . مجلة Physical Review C. 87 ( 2): 024320–1 . arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S . doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN 0556-2813 . 
  32. ^ أودي وآخرون. 2017 ، ص 030001-129-030001-138.
  33. ↑ بيزر 2003 ، ص 439.
  34. 1 2 بيزر 2003 ، ص 433.
  35. ^ أودي وآخرون. 2017 ، ص. 030001-125.
  36. ↑ أكسينوف، ن. ف.؛ شتاينغر، ب.؛ عبدولين، ف. ش.؛ وآخرون (2017). "حول تقلب النيهونيوم (Nh، Z = 113)". المجلة الأوروبية للفيزياء أ . 53 (7): 158. Bibcode : 2017EPJA...53..158A . doi : 10.1140/epja/i2017-12348-8 . ISSN 1434-6001 . S2CID 125849923 .   
  37. ^ بيسر 2003 ، ص. 432-433.
  38. 1 2 3 أوغانيسيان، يو. (2012). "النوى في "جزيرة الاستقرار" للعناصر فائقة الثقل" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 337 (1): 012005-1 – 012005-6 . رمز Bibcode : 2012JPhCS.337a2005O . doi : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN 1742-6596 . 
  39. ^ مولر، ب. نيكس، جي آر (1994). خصائص الانشطار لأثقل العناصر (PDF) . ندوة داي 2 كاي هادورون تاتايكي نو للمحاكاة، توكاي مورا، إيباراكي، اليابان. جامعة شمال تكساس . تم الاسترجاع 2020-02-16 .
  40. 1 2 أوغانيسيان، يو. تس. (2004). "العناصر فائقة الثقل" . عالم الفيزياء . 17 (7): 25-29 . doi : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . تاريخ الاسترجاع : 16 فبراير 2020 .
  41. ↑ شادل، م. (2015). "كيمياء العناصر فائقة الثقل" . المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 373 (2037) 20140191. رمز Bibcode : 2015RSPTA.37340191S . doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN 1364-503X . PMID 25666065 .  
  42. ↑ هوليت، إي كيه (1989). الانشطار التلقائي ثنائي النمط . الذكرى الخمسون للانشطار النووي، لينينغراد، الاتحاد السوفيتي. رمز Bibcode : 1989nufi.rept...16H .
  43. ↑ أوغانيسيان، يو. تس.؛ ريكاتشيفسكي، ك. ب. (2015). "موطئ قدم على جزيرة الاستقرار" . فيزياء اليوم . 68 (8 ) : 32-38 . Bibcode : 2015PhT....68h..32O . doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN 0031-9228 . OSTI 1337838. S2CID 119531411 .   
  44. ↑ جرانت، أ. (2018). "وزن أثقل العناصر". فيزياء اليوم (11) 4650. رمز Bibcode : 2018PhT..2018k4650G . doi : 10.1063/PT.6.1.20181113a . S2CID 239775403 . 
  45. ↑ هاوز، ل. (2019). "استكشاف العناصر فائقة الثقل في نهاية الجدول الدوري" . أخبار الكيمياء والهندسة . تم الاسترجاع في 27 يناير 2020 .
  46. 1 2 روبنسون، أ. إي. (2019). "حروب الترانسفيرميوم: المشاحنات العلمية والشتائم خلال الحرب الباردة" . التقطير . تم الاسترجاع في 22 فبراير 2020 .
  47. ↑ "المكتبة الشعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجي (إيكافولفرام)" [ مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجيوم (ايكا-التنغستن) ] . nt.ru (بالروسية) . تم الاسترجاع 2020-01-07 .أعيد طبعه من "Экавольфрам" [ إيكا التنغستن ] . مكتبة العناصر الكيميائية الشعبية. سيريبرو – نيلسبوري ودالي [ مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. الفضة من خلال نيلسبوريوم وما بعده ] (بالروسية). نوكا . 1977.
  48. ↑ "نوبليوم - معلومات عن العنصر وخصائصه واستخداماته | الجدول الدوري" . الجمعية الملكية للكيمياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 1 مارس 2020 .
  49. 1 2 كراغ 2018 ، ص 38-39.
  50. ↑ كراغ 2018 ، ص 40.
  51. 1 2 غيورسو، أ.؛ سيبورغ، جي تي؛ أوغانيسيان، يو. تس.؛ وآخرون (1993). "ردود على تقرير "اكتشاف عناصر النقل" متبوعًا بردود من فريق عمل النقل" ( ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 65 (8): 1815-1824 . doi : 10.1351/pac199365081815 . S2CID 95069384. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 25 نوفمبر 2013. تم الاطلاع عليه في 7 سبتمبر 2016 .  
  52. ↑ لجنة تسمية الكيمياء غير العضوية (1997). "أسماء ورموز العناصر ما بعد الميونية (توصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية 1997)" (ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 69 (12): 2471-2474 . doi : 10.1351/pac199769122471 .
  53. 1 2 فولدن الثالث، سي إم؛ مايوروف، دي إيه؛ وآخرون (2013). "آفاق اكتشاف العنصر الجديد التالي: تأثير المقذوفات ذات العدد الذري Z > 20" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 420 (1). دار نشر IOP المحدودة. 012007. arXiv : 1209.0498 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2007F . doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012007 . S2CID 119275964. مؤرشف من الأصل في 2022-03-21 . تم الاسترجاع في 2022-03-21 .  
  54. 1 2 3 غيتس، ج.؛ بور، ج.؛ كروفورد، هـ.؛ شونيسي، د.؛ ستوير، م.أ. (25 أكتوبر 2022). " وضع وطموحات برنامج العناصر الثقيلة الأمريكي" . osti.gov . doi : 10.2172/1896856 . OSTI 1896856. S2CID 253391052. مؤرشف من الأصل في 24 سبتمبر 2024. تم الاطلاع عليه في 13 نوفمبر 2022 .  
  55. ↑ لوغيد، ر.؛ لاندرو، ج.؛ هوليت، إ.؛ وآخرون . (3 يونيو 1985). "البحث عن العناصر فائقة الثقل باستخدام تفاعل 48Ca + 254Es g " . مجلة Physical Review C. 32 ( 5) (نُشرت في 1 نوفمبر 1985): 1760-1763 . Bibcode : 1985PhRvC..32.1760L . doi : 10.1103/PhysRevC.32.1760 . PMID 9953034. مؤرشف من الأصل في 30 مارس 2022. تم الاسترجاع في 21 مارس 2022 .  
  56. 1 2 3 خويغباتار، ج.؛ ياكوشيف، أ.؛ دولمان، ش. إ.؛ وآخرون (2020). "البحث عن العنصرين 119 و120" ( ملف PDF) . مجلة Physical Review C. 102 ( 6). 064602. Bibcode : 2020PhRvC.102f4602K . doi : 10.1103/PhysRevC.102.064602 . hdl : 1885/289860 . S2CID 229401931. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 9 ديسمبر 2021. تم الاطلاع عليه في 25 يناير 2021 .  
  57. 1 2 3 4 زغربيف، كاربوف وغرينر 2013 .
  58. 1 2 3 هوفمان، سيغورد (2013). غرينر، والتر (محرر). نظرة عامة ووجهات نظر حول أبحاث الصحة والسلامة والبيئة في مركز أبحاث الصحة والسلامة المهنية التابع لمعهد أبحاث الصحة والسلامة المهنية . الصفحات 23-32 . doi : 10.1007/978-3-319-00047-3 . ISBN  978-3-319-00046-6أُرشف من المصدر الأصلي بتاريخ 24-09-2024 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 21-06-2023 .
  59. ↑ الخيمياء الحديثة: تغيير مسار الخط ، مجلة الإيكونوميست ، 12 مايو 2012.
  60. 1 2 3 دولمان، كريستوف إي. (2013). "أبحاث العناصر فائقة الثقل في تاسكا في جي إس آي". انشطار وخصائص النوى الغنية بالنيوترونات . وورلد ساينتيفيك: 271-277 . doi : 10.1142/9789814525435_0029 . ISBN 978-981-4525-42-8.
  61. 1 2 "أبحاث العناصر فائقة الثقل في مركز تاسكا" (ملف PDF) . مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 يناير 2024 .
  62. ↑ "البحث عن العنصر 119: كريستوف إي. دولمان لصالح فريق TASCA E119 " (ملف PDF) . مؤرشف من النسخة الأصلية (PDF) بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 سبتمبر 2015 .
  63. نيلسون ، فيليسيتي ( 15 أغسطس 2024). "كيف تصدّرت اليابان سباق اكتشاف العنصر 119" . مجلة ACS Central Science . 10 (9): 1669-1673 . doi : 10.1021/acscentsci.4c01266 . PMC 11539895. PMID 39507239 .  
  64. 1 2 ساكاي، هيديوكي؛ هابا، هيروميتسو؛ موريموتو، كوجي؛ ساكاموتو، ناروهيكو (9 ديسمبر 2022). "ترقية المنشأة لأبحاث العناصر فائقة الثقل في RIKEN" . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 58 (238): 238. بيب كود : 2022EPJA...58..238S . دوى : 10.1140/epja/s10050-022-00888-3 . بمك 9734366 . بميد 36533209 .  
  65. 1 2 ساكاي، هيديوكي (27 فبراير 2019). “البحث عن عنصر جديد في مركز RIKEN Nishina” (PDF) . infn.it . أرشفة (PDF) من النسخة الأصلية في 9 ديسمبر 2021 . تم الاسترجاع في 17 ديسمبر 2019 .
  66. ↑ ساكوراي، هيرويوشي (1 أبريل 2020). "تحية | مركز ريكين نيشينا" . مؤرشف من الأصل في 2 ديسمبر 2021. تم الاطلاع عليه في 5 مارس 2021. مع اكتمال تحديث المسرع الخطي وجهاز BigRIPS في بداية عام 2020 ، يهدف مركز ريكين نيشينا إلى توليف عناصر جديدة بدءًا من العنصر 119 وما بعده.
  67. ↑ بول، ب. (2019). " الكيمياء المتطرفة: تجارب على حافة الجدول الدوري" (ملف PDF) . مجلة نيتشر . 565 (7741): 552-555 . Bibcode : 2019Natur.565..552B . doi : 10.1038/d41586-019-00285-9 . ISSN 1476-4687 . PMID 30700884. S2CID 59524524. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 12 أبريل 2019. تاريخ الاسترجاع: 23 أغسطس 2019 . يقول الباحث هيديتو إنيو من معهد ريكين: "بدأنا البحث عن العنصر 119 في يونيو الماضي. سيستغرق الأمر بالتأكيد وقتاً طويلاً - سنوات وسنوات - لذلك سنواصل التجربة نفسها بشكل متقطع لمدة 100 يوم أو أكثر في السنة، حتى نكتشفه نحن أو شخص آخر."   
  68. ↑ تشابمان، كيت؛ تيرنر، كريستي (13 فبراير 2018). "بدأ البحث" . التعليم في الكيمياء . الجمعية الملكية للكيمياء. مؤرشف من الأصل في 20 يوليو 2019. تم الاسترجاع في 28 يونيو 2019. كاد البحث عن العنصر 113 أن يُتخلى عنه بسبب نقص الموارد، ولكن هذه المرة يمول إمبراطور اليابان جهود معهد ريكين لتوسيع الجدول الدوري إلى صفه الثامن.
  69. ↑ أوغانيسيان، يو. تس.؛ أوتيونكوف، في. ك.؛ كوفريزنيخ، ن. د.؛ وآخرون . (2022). "نظير جديد 286 م.ك. تم إنتاجه في تفاعل 243 أمريسيوم + 48 كالسيوم" . مجلة Physical Review C. 106 ( 64306) 064306. Bibcode : 2022PhRvC.106f4306O . doi : 10.1103/PhysRevC.106.064306 . S2CID 254435744 .  
  70. ١ ٢ "تقرير اللجنة الاستشارية لمركز ريكين نيشينا" (ملف PDF) . riken.jp . ريكين. ٧ سبتمبر ٢٠٢٣. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في ٢٤ سبتمبر ٢٠٢٤. تم الاطلاع عليه في ١١ أبريل ٢٠٢٤ .
  71. 1 2 3 "63-я ПК ЯФ: на пути к 119-my elementu и novому источнику нейтронов" [ الاجتماع الثالث والستون لـ PAC NP: في الطريق إلى العنصر 119 ومصدر نيوترون جديد ] (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 25 يونيو 2026 . تم الاسترجاع 16 يوليو 2016 .{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )
  72. ↑ "В ЛЯР ОИЯИ впровые в мире синтезирован livevermorий-288" [ تم تصنيع ليفرموريوم-288 لأول مرة في العالم في FLNR JINR ] (باللغة الروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 23 أكتوبر 2023. مؤرشفة من الأصلي في 3 مارس 2024 . تم الاسترجاع 18 نوفمبر 2023 .
  73. ↑ "تهنئة غريغوري تروبنيكوف بمناسبة الذكرى السبعين لتأسيس المعهد المشترك للأبحاث النووية" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 16 أبريل 2026 .
  74. ^ “В ОИЯИ подвели итоги 139-й сессии Ученого совета” (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 20 فبراير 2026 . تم الاسترجاع 22 فبراير 2026 . تم إنشاء برنامج جديد خلال اليوم الأول من خلال إنشاء مختبرات رد الفعل الحديثة G. ن. فيليروفا يوريا أوغانيسيان «تذهب إلى العنصر 119». في ما توصلت إليه في التحليل المقترح لهذه المادة، يتم العمل على تجميع العناصر الشاملة والمنظور الشامل الأقراص الدورية مندلييفا. أكاديمي أوغانيسيان ينشر تجربة جديدة ونتائج رائعة خلال السنوات. «مبدأ هذا الاختبار: في هذه اللحظة، يمكنك وضع المزيد من العناصر المتماسكة، أو يمكننا الوصول إليها سبق. النظريات التي لا تتطلب إجابة واحدة هي الكلمة التي تم حلها للتجربة والتي بدأت بالفعل في تحقيقها "هذا العام"، — ركز على يوري شولاكوفيتش.{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )
  75. ↑ المعهد المشترك للأبحاث النووية (14 أبريل 2026). "الأكاديمي يوري أوغانيسيان يحتفل بعيد ميلاده الثالث والتسعين" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 6 يونيو 2026. يواصل العلماء اليوم أبحاثهم، وينصبّ اهتمامهم على عناصر الدورة الثامنة. في مايو 2026 ، ستبدأ تجربة تاريخية لتخليق العنصر 119، بقيادة يوري أوغانيسيان، في مختبر التفاعلات النووية بالمعهد المشترك للأبحاث النووية. سيُستخدم البركليوم كهدف، وسيتم تشعيعه بحزمة مكثفة من أيونات التيتانيوم-50. وقد استمرت الاستعدادات لهذه التجربة المعقدة على مدى السنوات الأربع الماضية، ومن المتوقع الحصول على النتائج الأولية هذا العام.
  76. ↑ "تحضير أهداف البركليوم لتخليق العنصر 119 في روسيا" . zamin.uz . 30 مايو 2026. تم الاطلاع عليه في 6 يونيو 2026 .
  77. ↑ جينغ، تشانغ؛ تشين، بنغ-هوي؛ نيو، فاي؛ يانغ، تسو-شينغ؛ تسنغ، شيانغ-هوا؛ فنغ، تشاو-تشينغ (23 فبراير 2024). "تقييم تأثير نماذج الكتلة النووية على التنبؤ بمقاطع التخليق العرضية للعناصر فائقة الثقل". مجلة Physical Review C. 109 ( 5) 054611. arXiv : 2402.15304v1 . Bibcode : 2024PhRvC.109e4611G . doi : 10.1103/PhysRevC.109.054611 .
  78. ↑ غان، زد جي؛ هوانغ، دبليو إكس؛ تشانغ، زد واي؛ تشو، إكس إتش؛ شو، إتش إس (2022). "نتائج وآفاق دراسة النوى والعناصر الثقيلة وفائقة الثقل في IMP/CAS". المجلة الأوروبية للفيزياء أ . 58 (158) 158. Bibcode : 2022EPJA...58..158G . doi : 10.1140/epja/s10050-022-00811-w .
  79. ↑ تشات، ج. (1979). "توصيات لتسمية العناصر ذات الأعداد الذرية الأكبر من 100" . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 51 (2): 381-384 . doi : 10.1351/pac197951020381 .
  80. 1 2 كراتز، جيه في (5 سبتمبر 2011). تأثير العناصر فائقة الثقل على العلوم الكيميائية والفيزيائية (ملف PDF) . المؤتمر الدولي الرابع حول كيمياء وفيزياء العناصر ما بعد الأكتينيدات. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 9 أكتوبر 2022. تم الاطلاع عليه في 27 أغسطس 2013 .
  81. ^ دي مارسيلاك، بيير. كورون، نويل؛ دامبير، جيرار. وآخرون . (2003). “الكشف التجريبي عن جسيمات ألفا من التحلل الإشعاعي للبزموت الطبيعي”. طبيعة . 422 (6934): 876–878 . بيب كود : 2003Natur.422..876D . دوى : 10.1038 / Nature01541 . بميد 12712201 . S2CID 4415582 .   
  82. ↑ كونسيدين، جلين د.؛ كوليك، بيتر هـ. (2002). موسوعة فان نوستراند العلمية ( الطبعة التاسعة). وايلي-إنترساينس. ISBN  978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 . 
  83. ↑ تشودري، ب. روي؛ سامانتا، س. وباسو، د.ن. (2007). "توقعات أعمار النصف لتحلل ألفا للعناصر الثقيلة وفائقة الثقل". الفيزياء النووية أ . 789 ( 1-4 ): 142-154 . arXiv : nucl-th/0703086 . Bibcode : 2007NuPhA.789..142S . CiteSeerX : 10.1.1.264.8177 . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001 . S2CID: 7496348 .  
  84. ↑ تشودري، ب. روي؛ سامانتا، س. وباسو، د.ن. (2008). "البحث عن أثقل النوى طويلة العمر خارج وادي الاستقرار". مجلة الفيزياء C. 77 ( 4). 044603. arXiv : 0802.3837 . Bibcode : 2008PhRvC..77d4603C . doi : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 . 
  85. ↑ تشودري، ب. روي؛ سامانتا، س. وباسو، د.ن. (2008). "أعمار النصف النووية للنشاط الإشعاعي ألفا للعناصر ذات العدد الذري 100 ≤ Z ≤ 130". جداول البيانات الذرية والنووية . 94 (6): 781-806 . arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 . 
  86. ↑ إيبادولاييف، داستان (2024). "تخليق ودراسة خصائص اضمحلال نظائر عنصر الفاناديوم فائق الثقل في التفاعلات 238U + 54Cr و 242 Pu + 50Ti " . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 2 نوفمبر 2024 .
  87. 1 2 3 4 5 ثاير، جون س. (2010). "التأثيرات النسبية وكيمياء عناصر المجموعة الرئيسية الأثقل". في ماريا، باريس؛ إيشيكاوا، ياسويوكي (محرران). الأساليب النسبية للكيميائيين . تحديات وتقدم في الكيمياء الحاسوبية والفيزياء. المجلد 10. سبرينغر هولندا. الصفحات 63-67 ، 81، 84. doi : 10.1007/978-1-4020-9975-5_2 . ISBN   978-1-4020-9974-8.
  88. ↑ فاغري الابن، كنوت؛ ساوي، تروند (2001). "الجزيئات ثنائية الذرة بين العناصر الثقيلة جدًا من المجموعتين 13 و17: دراسة للتأثيرات النسبية على الترابط" . مجلة الفيزياء الكيميائية . 115 (6): 2456. Bibcode : 2001JChPh.115.2456F . doi : 10.1063/1.1385366 .
  89. 1 2 3 بيكو، بيكا (2011). "جدول دوري مقترح حتى Z ≤ 172، بناءً على حسابات ديراك-فوك على الذرات والأيونات". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 13 (1): 161-168 . Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377. S2CID 31590563 .  
  90. 1 2 بورشيفسكي، أ.؛ بيرشينا، ف.؛ إلياف، إ.؛ كالدور، يو. (22 مارس 2013). " دراسات من المبادئ الأولى للخواص الذرية والسلوك التجريبي للعنصر 119 ونظائره الأخف" ( ملف PDF) . مجلة الفيزياء الكيميائية . 138 (12). 124302. Bibcode : 2013JChPh.138l4302B . doi : 10.1063/1.4795433 . PMID 23556718. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 15 مارس 2022. تم الاسترجاع في 5 ديسمبر 2018 . 
  91. ↑ ليم، إيفان س.؛ بيرنبوينتنر، ماركوس؛ سيث، مايكل؛ وآخرون (1999). "استقطابية ثنائي القطب الساكنة النسبية المقترنة للعناصر القلوية من الليثيوم إلى العنصر 119". مجلة Physical Review A. 60 ( 4). 2822. Bibcode : 1999PhRvA..60.2822L . doi : 10.1103/PhysRevA.60.2822 . 
  92. 1 2 3 لافروخينا، أفغوستا كونستانتينوفنا؛ بوزدنياكوف، ألكسندر ألكسندروفيتش (1970). الكيمياء التحليلية للتكنيتيوم والبروميثيوم والأستاتين والفرانسيوم . ترجمة ر. كوندور. آن أربور-همفري ناشري العلوم. ص. 269. ردمك  978-0-250-39923-9.
  93. 1 2 جونز، كاميرون؛ ماونتفورد، فيليب؛ ستاتش، أندرياس؛ بليك، ماثيو ب. (22 يونيو 2015). روابط فلزية-فلزية من الفئة "s". في: ليدل، ستيفن ت. (محرر). الروابط الفلزية-الفلزية الجزيئية: المركبات، والتخليق، والخواص . جون وايلي وأولاده. ص 23-24 . ISBN  978-3-527-33541-1.
  94. 1 2 سيبورغ (حوالي 2006). "عنصر ما بعد اليورانيوم (عنصر كيميائي)" . موسوعة بريتانيكا . مؤرشف من الأصل في 30 نوفمبر 2010. تم الاطلاع عليه في 16 مارس 2010 .
  95. 1 2 غرينوود، نورمان ن .؛ إيرنشو، آلان (1997). كيمياء العناصر ( الطبعة الثانية). باتروورث-هاينمان. ص 28. doi : 10.1016/C2009-0-30414-6 . ISBN   978-0-08-037941-8.
  96. ↑ ميراندا، ب.س.؛ مينديز، أ.ب.س.؛ غوميز، ج.س.؛ وآخرون . (2012). "حسابات ديراك-فوك الإلكترونية الكاملة المرتبطة من المبادئ الأولى لفلوريد إيكا-فرانسيوم (E119F)" . مجلة الجمعية الكيميائية البرازيلية . 23 (6): 1104-1113 . doi : 10.1590/S0103-50532012000600015 . hdl : 11449/41585 . تاريخ الاسترجاع: 14 يناير 2018 . 

فهرس

  • شعار ويكشنريتعريف كلمة "ununennium" في قاموس ويكشنري