الجاذبية الكمومية

📅 آخر تحديث: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٦ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 6 صور
الموسوعة الحرة
رسم توضيحي لمكعب cGh
مُصوَّر على شكل مخطط فين

الجاذبية الكمومية ( QG ) هي فرع من فروع الفيزياء النظرية يسعى إلى توحيد نظرية الجاذبية مع مبادئ ميكانيكا الكم . وهي تتعامل مع البيئات التي لا يمكن فيها تجاهل تأثيرات الجاذبية أو الكموم، [ 1 ] كما هو الحال في جوار الثقوب السوداء أو الأجسام الفلكية المدمجة المماثلة، وكذلك في المراحل المبكرة من الكون بعد لحظات من الانفجار العظيم . [ 2 ]

تُوصَف ثلاثة من التفاعلات الأساسية الأربعة في الطبيعة ضمن إطار ميكانيكا الكم ونظرية الحقل الكمومي : التفاعل الكهرومغناطيسي ، والتفاعل القوي ، والتفاعل الضعيف ؛ مما يجعل الجاذبية التفاعل الوحيد الذي لم يُستوعب بالكامل. يعتمد الفهم الحالي للجاذبية على نظرية النسبية العامة لألبرت أينشتاين ، والتي تتضمن نظريته في النسبية الخاصة، وتُغيّر بشكل جذري فهم مفاهيم مثل الزمان والمكان. على الرغم من التقدير الكبير للنسبية العامة لأناقتها ودقتها، إلا أنها لا تخلو من القيود: فالتفردات الجاذبية داخل الثقوب السوداء، والافتراض المخصص للمادة المظلمة ، بالإضافة إلى الطاقة المظلمة وعلاقتها بالثابت الكوني، هي من بين الألغاز الحالية التي لم تُحل فيما يتعلق بالجاذبية، [ 3 ] وكلها تُشير إلى انهيار نظرية النسبية العامة على مستويات مختلفة، وتُبرز الحاجة إلى نظرية جاذبية تدخل في عالم الكم. عند مسافات قريبة من طول بلانك ، كما هو الحال قرب مركز الثقب الأسود، يُتوقع أن تلعب التقلبات الكمومية للزمكان دورًا هامًا. [ 4 ] أخيرًا، تُبرز التباينات بين القيمة المتوقعة لطاقة الفراغ والقيم المرصودة (والتي قد تصل، بحسب الاعتبارات، إلى 60 أو 120 رتبة مقدارية) [ 5 ] [ 6 ] ضرورة وجود نظرية كمومية للجاذبية.

يشهد مجال الجاذبية الكمومية تطورًا متسارعًا، ويستكشف المنظرون فيه مناهج متنوعة لحل مشكلة الجاذبية الكمومية، وأكثرها شيوعًا نظرية إم ونظرية الجاذبية الكمومية الحلقية . [ 7 ] تهدف جميع هذه المناهج إلى وصف السلوك الكمومي لحقل الجاذبية ، وهو ما لا يتضمن بالضرورة توحيد جميع التفاعلات الأساسية في إطار رياضي واحد. مع ذلك، تسعى العديد من مناهج الجاذبية الكمومية، مثل نظرية الأوتار ، إلى تطوير إطار يصف جميع القوى الأساسية. غالبًا ما يُشار إلى هذه النظرية بنظرية كل شيء . بعض المناهج، مثل نظرية الجاذبية الكمومية الحلقية، لا تُقدم على هذه المحاولة؛ بل تُركز على تكميم حقل الجاذبية مع الحفاظ عليه منفصلًا عن القوى الأخرى. تشمل النظريات الأخرى الأقل شهرة، ولكنها لا تقل أهمية، التثليث الديناميكي السببي ، والهندسة غير التبادلية ، ونظرية التويستر . [ 8 ]

تتمثل إحدى صعوبات صياغة نظرية الجاذبية الكمومية في أن الرصد المباشر لتأثيرات الجاذبية الكمومية يُعتقد أنه لا يظهر إلا على أطوال قريبة من مقياس بلانك ، أي حوالي 10⁻³⁵ مترًا ، وهو مقياس أصغر بكثير، وبالتالي لا يمكن الوصول إليه إلا بطاقات أعلى بكثير من تلك المتاحة حاليًا في مسرعات الجسيمات عالية الطاقة . لذلك، يفتقر الفيزيائيون إلى البيانات التجريبية التي يمكن أن تميز بين النظريات المتنافسة المقترحة. [ ملاحظة 1 ] [ ملاحظة 2 ]

تم اقتراح أساليب التجارب الفكرية كأداة لاختبار نظريات الجاذبية الكمومية. [ 9 ] [ 10 ] في مجال الجاذبية الكمومية، توجد العديد من الأسئلة المفتوحة - على سبيل المثال، ليس من المعروف كيف يُولّد دوران الجسيمات الأولية الجاذبية، ويمكن أن توفر التجارب الفكرية مسارًا لاستكشاف حلول محتملة لهذه الأسئلة، [ 11 ] حتى في غياب التجارب المخبرية أو الملاحظات الفيزيائية.

في مطلع القرن الحادي والعشرين، ظهرت تصاميم وتقنيات تجريبية جديدة تشير إلى إمكانية تطبيق مناهج غير مباشرة لاختبار الجاذبية الكمومية خلال العقود القليلة القادمة. [ 12 ] [ 13 ] [ 14 ] [ 15 ] يُطلق على هذا المجال من الدراسة اسم الجاذبية الكمومية الظاهراتية .

ملخص

مشكلة لم تُحل في الفيزياء
كيف يمكن دمج نظرية ميكانيكا الكم مع نظرية النسبية العامة / قوة الجاذبية مع الحفاظ على صحتها على المقاييس المجهرية؟ ما هي التنبؤات القابلة للتحقق التي تقدمها أي نظرية للجاذبية الكمومية؟
المزيد من المشاكل التي لم تُحل في الفيزياء
رسم بياني يوضح مكانة الجاذبية الكمومية في التسلسل الهرمي لنظريات الفيزياء

ينبع جزء كبير من صعوبة دمج هذه النظريات على جميع مستويات الطاقة من الافتراضات المختلفة التي تقوم عليها هذه النظريات حول كيفية عمل الكون. تُصوّر النسبية العامة الجاذبية على أنها انحناء الزمكان : وكما يقول جون أرشيبالد ويلر : "يُملي الزمكان على المادة كيفية الحركة، وتُملي المادة على الزمكان كيفية الانحناء". [ 16 ] من ناحية أخرى، تُصاغ نظرية الحقل الكمومي عادةً في الزمكان المسطح المستخدم في النسبية الخاصة . لم تُثبت أي نظرية نجاحها حتى الآن في وصف الحالة العامة التي تؤثر فيها ديناميكيات المادة، المُنمذجة باستخدام ميكانيكا الكم، على انحناء الزمكان. إذا حاولنا التعامل مع الجاذبية كحقل كمومي آخر، فإن النظرية الناتجة لا يمكن إعادة تطبيعها . [ 17 ] حتى في الحالة الأبسط حيث يكون انحناء الزمكان ثابتًا مسبقًا ، يصبح تطوير نظرية الحقل الكمومي أكثر صعوبة من الناحية الرياضية، وتصبح العديد من الأفكار التي يستخدمها الفيزيائيون في نظرية الحقل الكمومي على الزمكان المسطح غير قابلة للتطبيق. [ 18 ]

يُؤمل على نطاق واسع أن تسمح لنا نظرية الجاذبية الكمومية بفهم مشاكل الطاقة العالية جدًا والأبعاد المكانية الصغيرة جدًا، مثل سلوك الثقوب السوداء ، وأصل الكون . [ 1 ]

تتمثل إحدى العقبات الرئيسية في أنه بالنسبة لنظرية الحقل الكمومي في الزمكان المنحني ذي المقياس الثابت، فإن حقول المؤثرات البوزونية / الفرميونية تتبادل تبادلاً فائقاً عند النقاط المتباعدة مكانياً . (هذه طريقة لفرض مبدأ الموضعية ). مع ذلك، في الجاذبية الكمومية، يكون المقياس ديناميكياً، بحيث يعتمد ما إذا كانت نقطتان متباعدتين مكانياً على الحالة. في الواقع، يمكن أن تكونا في حالة تراكب كمومي بين كونهما متباعدتين مكانياً وغير متباعدتين مكانياً.

ميكانيكا الكم والنسبية العامة

جرافيتون

إن ملاحظة أن جميع القوى الأساسية، باستثناء الجاذبية، تمتلك جسيمًا ناقلًا واحدًا أو أكثر ، تدفع الباحثين إلى الاعتقاد بضرورة وجود جسيم ناقل واحد على الأقل للجاذبية. يُعرف هذا الجسيم الافتراضي باسم الجرافيتون . تعمل هذه الجسيمات كجسيمات قوة ، على غرار الفوتون في التفاعل الكهرومغناطيسي. في ظل افتراضات بسيطة، يتطلب هيكل النسبية العامة أن تتبع هذه الجسيمات الوصف الكمي للجسيمات النظرية عديمة الكتلة ذات اللف المغزلي 2 المتفاعلة. [ 19 ] [ 20 ] [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ] تفترض العديد من المفاهيم المقبولة لنظرية موحدة للفيزياء منذ سبعينيات القرن الماضي، وتعتمد إلى حد ما، على وجود الجرافيتون. تفرض نظرية واينبرغ-ويتن بعض القيود على النظريات التي يكون فيها الجرافيتون جسيمًا مركبًا . [ 24 ] [ 25 ] على الرغم من أن الجرافيتونات تُعد خطوة نظرية مهمة في الوصف الكمي للجاذبية، إلا أنه يُعتقد عمومًا أنها غير قابلة للكشف نظرًا لضعف تفاعلها. [ 26 ]

عدم قابلية إعادة تطبيع الجاذبية

تُعدّ النسبية العامة، مثل الكهرومغناطيسية ، نظرية حقل كلاسيكية . وقد يتوقع المرء، كما هو الحال مع الكهرومغناطيسية، أن يكون لقوة الجاذبية أيضاً نظرية حقل كمومية مقابلة .

مع ذلك، فإن الجاذبية غير قابلة لإعادة التطبيع اضطرابياً . [ 27 ] [ 28 ] ولكي تكون نظرية الحقل الكمومي مُعرَّفة تعريفاً دقيقاً وفقاً لهذا الفهم للموضوع، يجب أن تكون حرة تقاربياً أو آمنة تقاربياً . يجب أن تتميز النظرية باختيار عدد محدود من المعاملات، والتي يمكن، من حيث المبدأ، تحديدها تجريبياً. على سبيل المثال، في الديناميكا الكهربائية الكمومية، تتمثل هذه المعاملات في شحنة وكتلة الإلكترون، كما تُقاس عند مستوى طاقة معين.

من جهة أخرى، في نظرية الاضطراب ، يتطلب تكميم الجاذبية عددًا لا نهائيًا من المعاملات المستقلة (معاملات الحد المعاكس) لتحديد النظرية. وباختيار محدد لهذه المعاملات، يمكن فهم النظرية، ولكن نظرًا لاستحالة إجراء عدد لا نهائي من التجارب لتحديد قيم كل معامل، فقد قيل إنه لا توجد، في نظرية الاضطراب، نظرية فيزيائية ذات معنى. عند الطاقات المنخفضة، يُخبرنا منطق مجموعة إعادة التطبيع أنه على الرغم من الخيارات غير المعروفة لهذه المعاملات اللانهائية، فإن الجاذبية الكمومية ستُختزل إلى نظرية أينشتاين المعتادة للنسبية العامة. من جهة أخرى، إذا استطعنا استكشاف الطاقات العالية جدًا حيث تسود التأثيرات الكمومية، فإن كل معامل من المعاملات اللانهائية المجهولة سيبدأ في التأثير، ولن نتمكن من تقديم أي تنبؤات على الإطلاق. [ 29 ]

من الممكن، في النظرية الصحيحة للجاذبية الكمومية، أن يتقلص عدد المعاملات المجهولة الهائل إلى عدد محدود يمكن قياسه. أحد الاحتمالات هو أن نظرية الاضطراب العادية ليست دليلاً موثوقاً به لإعادة تطبيع النظرية، وأنه توجد بالفعل نقطة ثابتة فوق بنفسجية للجاذبية. ولأن هذه مسألة تتعلق بنظرية الحقل الكمومي غير الاضطرابية ، فإن إيجاد إجابة موثوقة أمر صعب، ويتم تناوله في برنامج السلامة التقاربية . احتمال آخر هو وجود مبادئ تناظر جديدة غير مكتشفة تقيد المعاملات وتختزلها إلى مجموعة محدودة. هذا هو المسار الذي سلكته نظرية الأوتار ، حيث تتجلى جميع إثارات الوتر أساساً كتناظرات جديدة. [ 30 ]

الجاذبية الكمومية كنظرية مجال فعالة

في نظرية المجال الفعّالة ، تُقمع جميع المعاملات، باستثناء القليل منها، من المجموعة اللانهائية لنظرية غير قابلة لإعادة التطبيع، بفعل مقاييس طاقة هائلة، وبالتالي يمكن إهمالها عند حساب تأثيرات الطاقة المنخفضة. لذا، على الأقل في نطاق الطاقة المنخفضة، يُعدّ النموذج نظرية مجال كمومية تنبؤية. [ 31 ] علاوة على ذلك، يرى العديد من المنظرين أن النموذج القياسي يجب اعتباره نظرية مجال فعّالة بحد ذاته، حيث تُقمع التفاعلات "غير القابلة لإعادة التطبيع" بفعل مقاييس طاقة كبيرة، وبالتالي لم تُلاحظ تأثيراتها تجريبيًا. [ 32 ]

باعتبار النسبية العامة نظرية مجال فعّالة ، يُمكن التنبؤ بشكل صحيح بالجاذبية الكمومية، على الأقل بالنسبة للظواهر منخفضة الطاقة. ومن الأمثلة على ذلك الحساب المعروف للتصحيح الكمومي الطفيف من الدرجة الأولى للجهد الجاذبي النيوتني الكلاسيكي بين كتلتين. [ 31 ] ومثال آخر هو حساب التصحيحات لصيغة بيكنشتاين-هوكينغ للإنتروبيا . [ 33 ] [ 34 ]

اعتماد الخلفية الزمكانية

من الدروس الأساسية في النسبية العامة أنه لا يوجد خلفية ثابتة للزمكان، كما هو الحال في الميكانيكا النيوتونية والنسبية الخاصة ؛ فهندسة الزمكان ديناميكية. ورغم سهولة فهم هذا المبدأ، إلا أنه فكرة معقدة في النسبية العامة، وتداعياتها عميقة وغير مستكشفة بالكامل، حتى على المستوى الكلاسيكي. إلى حد ما، يمكن اعتبار النسبية العامة نظرية علائقية ، [ 35 ] حيث تكون المعلومة الفيزيائية الوحيدة ذات الصلة هي العلاقة بين الأحداث المختلفة في الزمكان.

من جهة أخرى، اعتمدت ميكانيكا الكم منذ نشأتها على بنية خلفية ثابتة (غير ديناميكية). ففي ميكانيكا الكم، الزمن هو الثابت وليس الديناميكي، تمامًا كما هو الحال في الميكانيكا الكلاسيكية النيوتونية. وفي نظرية الحقل الكمومي النسبية، كما في نظرية الحقل الكلاسيكية، يُعدّ زمكان مينكوفسكي الخلفية الثابتة للنظرية.

نظرية الأوتار

التفاعل في عالم الجسيمات دون الذرية: خطوط عالمية من الجسيمات النقطية في النموذج القياسي أو صفيحة عالمية تجرفها أوتار مغلقة في نظرية الأوتار

يمكن اعتبار نظرية الأوتار تعميمًا لنظرية الحقل الكمومي، حيث تنتشر أجسام شبيهة بالأوتار في خلفية زمكانية ثابتة، بدلًا من الجسيمات النقطية، مع أن التفاعلات بين الأوتار المغلقة تُنشئ الزمكان بطريقة ديناميكية. ورغم أن نظرية الأوتار نشأت من دراسة حصر الكواركات وليس من الجاذبية الكمومية، فقد اكتُشف سريعًا أن طيف الأوتار يحتوي على الجرافيتون ، وأن "تكثيف" أنماط اهتزاز معينة للأوتار يُكافئ تعديلًا للخلفية الأصلية. وبهذا المعنى، تُظهر نظرية اضطراب الأوتار الخصائص المتوقعة من نظرية اضطراب قد تُظهر اعتمادًا قويًا على السلوك التقاربي (كما هو الحال، على سبيل المثال، في تناظر AdS/CFT )، وهو شكل ضعيف من أشكال الاعتماد على الخلفية .

النظريات المستقلة الخلفية

تُعد جاذبية الكم الحلقية ثمرة جهد لصياغة نظرية كمية مستقلة عن الخلفية .

قدمت نظرية الحقل الكمومي الطوبولوجية مثالاً على نظرية كمومية مستقلة عن الخلفية، لكنها تفتقر إلى درجات الحرية المحلية، وتقتصر على عدد محدود من درجات الحرية على المستوى الكلي. وهذا غير كافٍ لوصف الجاذبية في ثلاثة أبعاد بالإضافة إلى بُعد واحد، والتي تمتلك درجات حرية محلية وفقًا للنسبية العامة. أما في بُعدين بالإضافة إلى بُعد واحد، فتُعدّ الجاذبية نظرية حقل طوبولوجية، وقد تم تكميمها بنجاح بعدة طرق مختلفة، بما في ذلك شبكات الدوران .

الجاذبية الكمومية شبه الكلاسيكية

على الرغم من أن نظرية الحقل الكمومي على خلفيات منحنية (غير مينكوفسكية) لا تُشكّل نظرية كمومية كاملة للجاذبية، فقد أظهرت العديد من النتائج المبكرة الواعدة. وعلى نحو مماثل لتطور الديناميكا الكهربائية الكمومية في أوائل القرن العشرين (عندما درس الفيزيائيون ميكانيكا الكم في المجالات الكهرومغناطيسية الكلاسيكية)، فقد أدى النظر في نظرية الحقل الكمومي على خلفية منحنية إلى تنبؤات مثل إشعاع الثقوب السوداء .

لا تُشكّل ظواهر مثل تأثير أونرو ، حيث توجد الجسيمات في أطر مرجعية متسارعة معينة دون وجودها في الأطر المرجعية الثابتة، أي صعوبة عند دراستها على خلفية منحنية (يحدث تأثير أونرو حتى في خلفيات مينكوفسكي المسطحة). حالة الفراغ هي الحالة ذات أقل طاقة (وقد تحتوي على جسيمات أو لا).

مشكلة الوقت

تنشأ صعوبة مفاهيمية في الجمع بين ميكانيكا الكم والنسبية العامة من الدور المتباين للزمن ضمن هذين الإطارين. ففي نظريات الكم، يعمل الزمن كخلفية مستقلة تتطور من خلالها الحالات، حيث يعمل مؤثر هاميلتون كمولد للتحولات المتناهية الصغر لحالات الكم عبر الزمن. [ 36 ] في المقابل، تتعامل النسبية العامة مع الزمن كمتغير ديناميكي يرتبط ارتباطًا مباشرًا بالمادة، ويتطلب أيضًا أن يتلاشى قيد هاميلتون. [ 37 ] ولأن هذا التغير في الزمن قد لوحظ على المستوى العياني ، فإنه يُلغي أي إمكانية لاستخدام مفهوم ثابت للزمن، على غرار مفهوم الزمن في نظرية الكم، على المستوى العياني.

النظريات المرشحة

توجد عدة نظريات مقترحة للجاذبية الكمومية. [ 38 ] حاليًا، لا توجد نظرية كمومية كاملة ومتسقة للجاذبية، ولا تزال النماذج المرشحة بحاجة إلى التغلب على مشكلات شكلية ومفاهيمية رئيسية. كما أنها تواجه مشكلة مشتركة تتمثل في عدم وجود طريقة حتى الآن لاختبار تنبؤات الجاذبية الكمومية تجريبيًا، على الرغم من وجود أمل في تغيير هذا الوضع مع توفر بيانات مستقبلية من الرصد الكوني وتجارب فيزياء الجسيمات. [ 39 ] [ 40 ]

نظرية الأوتار

إسقاط متعدد الشعب كالابي-ياو ، إحدى طرق تكثيف الأبعاد الإضافية التي تفترضها نظرية الأوتار

تتمثل الفكرة الأساسية لنظرية الأوتار في استبدال المفهوم الكلاسيكي للجسيم النقطي في المجال الكمومي بنظرية كمومية للأجسام الممتدة أحادية البعد: نظرية الأوتار. [ 41 ] عند الطاقات التي تم الوصول إليها في التجارب الحالية، لا يمكن تمييز هذه الأوتار عن الجسيمات النقطية، ولكن الأهم من ذلك، أن أنماط التذبذب المختلفة لنفس نوع الوتر الأساسي تظهر كجسيمات ذات شحنات مختلفة ( كهربائية وغيرها) . وبهذه الطريقة، تعد نظرية الأوتار بتقديم وصف موحد لجميع الجسيمات والتفاعلات. [ 42 ] تكمن نجاح النظرية في أن كل نمط تذبذب يتوافق دائمًا مع الجرافيتون ، وهو جسيم ناقل للجاذبية؛ ومع ذلك، فإن ثمن هذا النجاح هو سمات غير عادية مثل ستة أبعاد إضافية للفضاء بالإضافة إلى الأبعاد الثلاثة المعتادة للفضاء والبعد الواحد للزمن. [ 43 ]

فيما يُعرف بالثورة الثانية لنظرية الأوتار الفائقة ، طُرحت فرضية مفادها أن كلاً من نظرية الأوتار وتوحيد النسبية العامة والتناظر الفائق المعروف باسم الجاذبية الفائقة [ 44 ] يشكلان جزءًا من نموذج افتراضي ذي أحد عشر بُعدًا يُعرف بنظرية إم ، والذي من شأنه أن يُشكّل نظرية فريدة ومتسقة للجاذبية الكمومية. [ 45 ] [ 46 ] مع ذلك، وكما هو مفهوم حاليًا، فإن نظرية الأوتار تسمح بوجود عدد هائل جدًا ( 10500 وفقًا لبعض التقديرات) من الفراغات المتسقة، والتي تُشكّل ما يُسمى بـ" مشهد الأوتار ". ولا يزال فرز هذه المجموعة الكبيرة من الحلول يُمثّل تحديًا كبيرًا.

جاذبية الكم الحلقية

شبكة دوران بسيطة من النوع المستخدم في جاذبية الكم الحلقية

تأخذ نظرية الجاذبية الكمومية الحلقية بعين الاعتبار رؤية النسبية العامة القائلة بأن الزمكان حقل ديناميكي، وبالتالي فهو جسم كمومي. وتتمثل فكرتها الثانية في أن التقطع الكمومي الذي يحدد السلوك الشبيه بالجسيمات لنظريات الحقول الأخرى (على سبيل المثال، فوتونات المجال الكهرومغناطيسي) يؤثر أيضًا على بنية الفضاء.

تتمثل النتيجة الرئيسية لنظرية الجاذبية الكمومية الحلقية في وجود بنية حبيبية للفضاء عند طول بلانك. ويستند هذا إلى الاعتبارات التالية: في حالة الكهرومغناطيسية، يمتلك المؤثر الكمومي الذي يمثل طاقة كل تردد من ترددات المجال طيفًا منفصلاً. وبالتالي، فإن طاقة كل تردد مُكمّمة، والكمات هي الفوتونات. في حالة الجاذبية، تمتلك المؤثرات التي تمثل مساحة وحجم كل سطح أو منطقة فضائية أطيافًا منفصلة أيضًا. وبالتالي، فإن مساحة وحجم أي جزء من الفضاء مُكمّمة أيضًا، حيث الكمات هي الكمات الأولية للفضاء. ويترتب على ذلك أن الزمكان يمتلك بنية حبيبية كمومية أولية عند مقياس بلانك، مما يقطع اللانهائيات فوق البنفسجية لنظرية المجال الكمومي.

تُوصَف الحالة الكمومية للزمكان في هذه النظرية بواسطة بنية رياضية تُسمى شبكات الدوران . وقد قدّم روجر بنروز شبكات الدوران في البداية بصورة مجردة، ثم بيّن كارلو روفيلي ولي سمولين لاحقًا أنها مشتقة بشكل طبيعي من تكميم غير اضطرابي للنسبية العامة. لا تُمثّل شبكات الدوران حالات كمومية لحقل في الزمكان، بل تُمثّل مباشرةً حالات كمومية للزمكان نفسه.

تستند هذه النظرية إلى إعادة صياغة النسبية العامة المعروفة بمتغيرات أشتيكار ، والتي تمثل الجاذبية الهندسية باستخدام نظائر رياضية للمجالات الكهربائية والمغناطيسية . [ 47 ] [ 48 ] في نظرية الكم، يُمثَّل الفضاء ببنية شبكية تُسمى شبكة الدوران، تتطور بمرور الوقت على مراحل منفصلة. [ 49 ] [ 50 ] [ 51 ] [ 52 ]

تُبنى ديناميكيات النظرية اليوم في عدة صيغ. تبدأ إحدى هذه الصيغ بالتكميم المتعارف عليه للنسبية العامة. معادلة ويلر-ديويت هي نظير معادلة شرودنغر ، ويمكن تعريفها ضمن النظرية. [ 53 ] في الصيغة المتغيرة، أو صيغة رغوة الدوران ، تُحسب الديناميكيات الكمومية عبر مجموع نسخ منفصلة من الزمكان، تُسمى رغوة الدوران. تمثل هذه النسخ تاريخ شبكات الدوران.

مقترحات أخرى

توجد عدة مناهج أخرى لدراسة الجاذبية الكمومية. وتختلف هذه النظريات تبعًا لخصائص النسبية العامة ونظرية الكم التي تُقبل دون تغيير، والخصائص التي تُعدّل. [ 54 ] [ 55 ] وتشمل هذه المناهج ما يلي:

الاختبارات التجريبية

كما سبق التأكيد عليه، فإن تأثيرات الجاذبية الكمومية ضعيفة للغاية، وبالتالي يصعب اختبارها. ولهذا السبب، لم تحظَ إمكانية اختبار الجاذبية الكمومية تجريبياً باهتمام كبير قبل أواخر التسعينيات. إلا أنه منذ مطلع الألفية الثانية، أدرك الفيزيائيون أن الأدلة على تأثيرات الجاذبية الكمومية يمكن أن توجه تطوير النظرية. ونظراً لبطء التطور النظري، فقد حظي مجال الجاذبية الكمومية الظاهرية ، الذي يدرس إمكانية إجراء اختبارات تجريبية، باهتمام متزايد. [ 60 ]

تشمل الاحتمالات الأكثر شيوعًا لدراسة ظواهر الجاذبية الكمومية التشابك بوساطة الجاذبية، [ 61 ] [ 62 ] وانتهاكات ثبات لورنتز ، وآثار تأثيرات الجاذبية الكمومية في إشعاع الخلفية الكونية الميكروي (وخاصة استقطابه)، وفقدان الترابط الناتج عن التقلبات [ 63 ] [ 64 ] [ 65 ] في رغوة الزمكان . [ 66 ] وقد تم البحث عن السيناريو الأخير في ضوء انفجارات أشعة غاما والنيوترينوات الفلكية والجوية ، مما وضع حدودًا على معلمات الجاذبية الكمومية الظاهرية. [ 67 ] [ 68 ] [ 69 ]

قام القمر الصناعي INTEGRAL التابع لوكالة الفضاء الأوروبية بقياس استقطاب الفوتونات ذات الأطوال الموجية المختلفة، وتمكن من وضع حد في دقة الفضاء أقل من 10⁻⁴⁸ متر  ، أو أقل بـ 13 رتبة مقدارية من مقياس بلانك. [ 70 ] [ 71 ]

رصدت تجربة BICEP2 ما اعتُقد في البداية أنه استقطاب نمط B بدائي ناتج عن موجات الجاذبية في الكون المبكر. ولو كانت الإشارة بدائية الأصل بالفعل، لكانت مؤشراً على تأثيرات الجاذبية الكمومية، لكن سرعان ما تبيّن أن الاستقطاب ناتج عن تداخل الغبار بين النجوم . [ 72 ]

انظر أيضاً

ملحوظات

  1. قد يكون للتأثيرات الكمومية في الكون المبكر تأثير ملحوظ على بنية الكون الحالي، على سبيل المثال، أو قد تلعب الجاذبية دورًا في توحيد القوى الأخرى. انظر نص والد المذكور أعلاه.
  2. ↑ حول تكميم هندسة الزمكان، انظر أيضًا في مقالة طول بلانك ، في الأمثلة

مراجع

  1. 1 2 روفيلي، كارلو (2008). "الجاذبية الكمومية" . سكولاربيديا . 3 (5): 7117. بيب كود : 2008SchpJ...3.7117R . دوى : 10.4249/scholarpedia.7117 .
  2. ↑ كيفر، كلاوس (2012). الجاذبية الكمومية . سلسلة دولية من الدراسات في الفيزياء ( الطبعة الثالثة). أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد. الصفحات 1-4 . ISBN   978-0-19-958520-5.
  3. ↑ مانهايم، فيليب (2006). "بدائل للمادة المظلمة والطاقة المظلمة". التقدم في فيزياء الجسيمات والفيزياء النووية . 56 (2): 340-445 . arXiv : astro-ph/0505266 . Bibcode : 2006PrPNP..56..340M . doi : 10.1016/j.ppnp.2005.08.001 . S2CID 14024934 . 
  4. ↑ ناديس، ستيف (2 ديسمبر 2019). "التفردات في الثقوب السوداء حتمية كما كان متوقعًا" . quantamagazine.org . مجلة كوانتا . مؤرشف من الأصل في 14 أبريل 2020. تم الاطلاع عليه في 22 أبريل 2020 .
  5. ↑ بوسو، رافائيل (2008). "الثابت الكوني". النسبية العامة والجاذبية . 40 ( 2-3 ): 607-637 . arXiv : 0708.4231 . Bibcode : 2008GReGr..40..607B . doi : 10.1007/s10714-007-0557-5 .
  6. ↑ ليا، روب (2021). "جيل جديد يتناول الثابت الكوني". عالم الفيزياء . 34 (3): 42. Bibcode : 2021PhyW...34c..42L . doi : 10.1088/2058-7058/34/03/32 .
  7. ↑ بينروز ، روجر (2007). الطريق إلى الواقع: دليل شامل لقوانين الكون . دار فينتج للنشر. ص 1017. ISBN  978-0-679-77631-4. OCLC 716437154 . 
  8. ↑ روفيلي، كارلو (2001). "ملاحظات لتاريخ موجز للجاذبية الكمومية". arXiv : gr-qc/0006061 .
  9. ↑ ليندنر، نيثانيل هـ.؛ بيريز، آشر (2005). "اختبار التراكبات الكمومية للمجال الجاذبي باستخدام مكثفات بوز-أينشتاين". مجلة Physical Review A. 71 ( 2) 024101. arXiv : gr-qc/0410030 . Bibcode : 2005PhRvA..71b4101L . doi : 10.1103/PhysRevA.71.024101 .
  10. ↑ كافري، دفير؛ تايلور، جاكوب م (2013). "متباينة الضوضاء للقوى الكلاسيكية". arXiv : 1311.4558 [ quant-ph ].
  11. ↑ نيميروفسكي، ج.؛ كوهين، إ.؛ كامينر، إ. (5 نوفمبر 2021). "رقابة الزمكان الدوراني". حوليات الفيزياء . 534 (1) 2100348. arXiv : 1812.11450 . doi : 10.1002/andp.202100348 . S2CID 119342861 . 
  12. ↑ هوسنفيلدر، سابين (2 فبراير 2017). "ما تحتاجه الجاذبية الكمومية هو المزيد من التجارب" . نوتيلوس . مؤرشف من الأصل في 28 يناير 2018. تم الاطلاع عليه في 21 سبتمبر 2020 .
  13. ↑ البحث التجريبي عن الجاذبية الكمومية . تشام: سبرينغر. 2017. ISBN 978-3-319-64536-0.
  14. ↑ كارني، دانيال؛ ستامب، فيليب سي إي؛ تايلور، جاكوب إم. (7 فبراير 2019). "تجارب على سطح الطاولة للجاذبية الكمومية: دليل المستخدم". الجاذبية الكلاسيكية والكمومية . 36 (3): 034001. arXiv : 1807.11494 . Bibcode : 2019CQGra..36c4001C . doi : 10.1088/1361-6382/aaf9ca . S2CID 119073215 . 
  15. ↑ دانييلسون، داين ل.؛ ساتيشاندران، غوتام؛ والد، روبرت م. (2022-04-05). "التشابك بوساطة الجاذبية: المجال النيوتوني مقابل الجرافيتونات" . مجلة Physical Review D. 105 ( 8) 086001. arXiv : 2112.10798 . Bibcode : 2022PhRvD.105h6001D . doi : 10.1103/PhysRevD.105.086001 . S2CID 245353748. مؤرشف من الأصل في 2023-01-22 . تم الاسترجاع في 2022-12-11 . 
  16. ↑ ويلر، جون أرشيبالد (2010). الجيونات، والثقوب السوداء، والرغوة الكمومية: حياة في الفيزياء . دبليو دبليو نورتون وشركاه . ص 235. ISBN  978-0-393-07948-7.
  17. ↑ زي، أنتوني (2010). نظرية الحقل الكمومي باختصار ( الطبعة الثانية). مطبعة جامعة برينستون . الصفحات 172، 434-435 . ISBN   978-0-691-14034-6. OCLC 659549695 . 
  18. ↑ والد، روبرت م. (1994). نظرية الحقل الكمومي في الزمكان المنحني وديناميكا حرارة الثقوب السوداء . مطبعة جامعة شيكاغو. ISBN 978-0-226-87027-4.
  19. ↑ كرايشنان، ر. هـ. (1955). "اشتقاق نسبي خاص لنظرية الجاذبية المتغيرة عمومًا". مجلة Physical Review . 98 (4): 1118–1122 . Bibcode : 1955PhRv...98.1118K . doi : 10.1103/PhysRev.98.1118 .
  20. ↑ غوبتا، إس إن (1954). "الجاذبية والكهرومغناطيسية". مجلة المراجعة الفيزيائية . 96 (6): 1683-1685 . رمز Bibcode : 1954PhRv...96.1683G . doi : 10.1103/PhysRev.96.1683 .
  21. ↑ غوبتا، إس إن (1957). "نظرية أينشتاين ونظريات أخرى للجاذبية". مراجعات الفيزياء الحديثة . 29 (3): 334-336 . Bibcode : 1957RvMP...29..334G . doi : 10.1103/RevModPhys.29.334 .
  22. ↑ غوبتا، إس إن (1962). "النظرية الكمية للجاذبية". التطورات الحديثة في النسبية العامة . دار بيرغامون للنشر. ص 251-258 . 
  23. ↑ ديزر، س. (1970). "التفاعل الذاتي وثبات القياس". النسبية العامة والجاذبية . 1 (1): 9-18 . arXiv : gr-qc/0411023 . Bibcode : 1970GReGr...1....9D . doi : 10.1007/BF00759198 . S2CID 14295121 . 
  24. ↑ واينبرغ، ستيفن ؛ ويتن، إدوارد (1980). "حدود الجسيمات عديمة الكتلة". رسائل الفيزياء ب . 96 ( 1-2 ): 59-62 . رمز Bibcode : 1980PhLB...96...59W . doi : 10.1016/0370-2693(80)90212-9 .
  25. ↑ هورويتز، غاري تي؛ بولشينسكي، جوزيف (2006). "ازدواجية القياس/الجاذبية". في أوريتي، دانييلي (محرر). مناهج الجاذبية الكمومية . مطبعة جامعة كامبريدج . arXiv : gr-qc/0602037 . Bibcode : 2006gr.qc.....2037H . ISBN 978-0-511-57554-9. OCLC 873715753 . 
  26. ↑ روثمان، توني؛ بوغن، ستيفن (2006). "هل يمكن رصد الجرافيتونات؟" . أسس الفيزياء . 36 (12): 1801-1825 . arXiv : gr-qc/0601043 . Bibcode : 2006FoPh...36.1801R . doi : 10.1007/s10701-006-9081-9 . S2CID 14008778. مؤرشف من الأصل بتاريخ 2020-08-06 . تم الاسترجاع بتاريخ 2020-05-15 . 
  27. ↑ فاينمان، ريتشارد ب. (1995). محاضرات فاينمان في الجاذبية . ريدينغ، ماساتشوستس: أديسون-ويسلي. الصفحات 36-38 ، 211-212 . ISBN  978-0-201-62734-3.
  28. ↑ هامبر، إتش دبليو (2009). الجاذبية الكمومية - منهج تكامل مسار فاينمان . سبرينغر نيتشر. ISBN 978-3-540-85292-6.
  29. ↑ غروف، مارك هـ.؛ ساغنوتي، أوغوستو؛ ساغنوتي، أوغوستو (1985). "الجاذبية الكمومية عند حلقتين". رسائل الفيزياء ب . 160 ( 1-3 ): 81-86 . Bibcode : 1985PhLB..160...81G . doi : 10.1016/0370-2693(85)91470-4 .
  30. ↑ ديستلر، جاك (1 سبتمبر 2005). "الدافع" . golem.ph.utexas.edu . مؤرشف من الأصل في 11 فبراير 2019. تم الاطلاع عليه في 24 فبراير 2018 .
  31. 1 2 دونوهيو، جون ف. (1995). "مقدمة لوصف نظرية المجال الفعّالة للجاذبية". في كورنيت، فرناندو (محرر). النظريات الفعّالة: وقائع المدرسة المتقدمة، ألمونيكار، إسبانيا، 26 يونيو - 1 يوليو 1995. سنغافورة: وورلد ساينتيفيك . arXiv : gr-qc/9512024 . Bibcode : 1995gr.qc....12024D . ISBN 978-981-02-2908-5.
  32. ↑ زين-جاستن، جان (2007). التحولات الطورية ومجموعة إعادة التطبيع . أكسفورد: مطبعة جامعة أكسفورد . ISBN 978-0-19-966516-7. OCLC 255563633 . 
  33. ↑ كالميت، كزافييه؛ كويبرز، فولكرت (2021). "التصحيحات الكمومية للجاذبية على إنتروبيا ثقب شوارزشيلد الأسود". مجلة الفيزياء، المجلد 104 ( 6): 6. arXiv : 2108.06824 . Bibcode : 2021PhRvD.104f6012C . doi : 10.1103/PhysRevD.104.066012 . S2CID 237091145 . 
  34. ↑ كامبوس ديلجادو، روبن (2022). "التصحيحات الكمومية للجاذبية على إنتروبيا ثقب أسود من نوع رايسنر-نوردستروم" . المجلة الأوروبية للفيزياء ج . 82 (3) 272. arXiv : 2201.08293 . Bibcode : 2022EPJC...82..272C . doi : 10.1140/epjc/s10052-022-10232-0 . S2CID 247824137 . 
  35. ↑ سمولين، لي (2001). ثلاث طرق إلى الجاذبية الكمومية . بيسيك بوكس . ص 20-25 . ISBN  978-0-465-07835-6.الصفحات من 220 إلى 226 عبارة عن مراجع مشروحة ودليل لمزيد من القراءة.
  36. ↑ ساكوراي، جيه جيه؛ نابوليتانو، جيم جيه. (14 يوليو 2010). ميكانيكا الكم الحديثة ( الطبعة الثانية). بيرسون. ص 68. ISBN   978-0-8053-8291-4.
  37. ↑ نوفيلو، ماريو؛ بيرجليافا، سانتياغو إي. (11 يونيو 2003). علم الكونيات والجاذبية: المدرسة البرازيلية العاشرة لعلم الكونيات والجاذبية؛ الذكرى السنوية الخامسة والعشرون (1977-2002)، مانغاراتيبا، ريو دي جانيرو، البرازيل . سبرينغر ساينس آند بيزنس ميديا. ص 95. ISBN  978-0-7354-0131-0.
  38. ↑ يمكن الاطلاع على جدول زمني ونظرة عامة في روفيلي، كارلو (2000). "ملاحظات حول تاريخ موجز للجاذبية الكمومية". arXiv : gr-qc/0006061 .(تحقق من رقم ISBN) 9789812777386)
  39. ↑ أشتيكار، أبهاي (2007). جاذبية الكم الحلقية: أربعة تطورات حديثة وعشرات الأسئلة الشائعة . الاجتماع الحادي عشر لمارسيل غروسمان حول التطورات الحديثة في النسبية العامة النظرية والتجريبية. ص 126. arXiv : 0705.2222 . Bibcode : 2008mgm..conf..126A . doi : 10.1142/9789812834300_0008 . ISBN  978-981-283-426-3. S2CID 119663169 . 
  40. ↑ شوارتز، جون هـ. (2007). "نظرية الأوتار: التقدم والمشاكل". ملحق التقدم في الفيزياء النظرية . 170 : 214-226 . arXiv : hep-th/0702219 . Bibcode : 2007PThPS.170..214S . doi : 10.1143/PTPS.170.214 . S2CID 16762545 . 
  41. ↑ يمكن إيجاد مقدمة مبسطة لطلاب المرحلة الجامعية الأولى في كتاب زويباخ، بارتون (2004). دورة تمهيدية في نظرية الأوتار . مطبعة جامعة كامبريدج . رقم ISBN 978-0-521-83143-7.ويمكن الاطلاع على المزيد من المراجعات الشاملة في كتاب بولشينسكي، جوزيف (1998). نظرية الأوتار، المجلد الأول: مقدمة إلى الأوتار البوزونية . مطبعة جامعة كامبريدج . رقم ISBN 978-0-521-63303-1.وبولشينسكي ، جوزيف (1998ب). نظرية الأوتار، المجلد الثاني: نظرية الأوتار الفائقة وما بعدها . مطبعة جامعة كامبريدج . ISBN 978-0-521-63304-8.
  42. ↑ إيبانيز، إل إي (2000). "ثورة الأوتار الثانية (الظواهرية)". الجاذبية الكلاسيكية والكمية . 17 (5): 1117-1128 . arXiv : hep-ph/9911499 . Bibcode : 2000CQGra..17.1117I . doi : 10.1088/0264-9381/17/5/321 . S2CID 15707877 . 
  43. ↑ بالنسبة للجرافيتون كجزء من طيف الأوتار، على سبيل المثال Green, Schwarz & Witten 2012 ، القسم 2.3 و 5.3 ؛ بالنسبة للأبعاد الإضافية، المرجع نفسه القسم 4.2.
  44. ↑ واينبرغ، ستيفن (2000). "الفصل 31" . نظرية الكم للحقول II: تطبيقات حديثة . مطبعة جامعة كامبريدج. ISBN 978-0-521-55002-4.
  45. ↑ تاونسند، بول ك. (1996). "أربع محاضرات في نظرية-إم". فيزياء الطاقة العالية وعلم الكونيات . سلسلة المركز الدولي للفيزياء النظرية في الفيزياء النظرية. 13 : 385. arXiv : hep-th/9612121 . Bibcode : 1997hepcbconf..385T .
  46. ↑ داف، مايكل (1996). "نظرية-إم (النظرية المعروفة سابقًا باسم الأوتار)". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة أ . 11 (32): 5623-5642 . arXiv : hep-th/9608117 . Bibcode : 1996IJMPA..11.5623D . doi : 10.1142/S0217751X96002583 . S2CID 17432791 . 
  47. ↑ أشتيكار، أبهاي (1986). "متغيرات جديدة للجاذبية الكلاسيكية والكمية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 57 (18): 2244-2247 . Bibcode : 1986PhRvL..57.2244A . doi : 10.1103/PhysRevLett.57.2244 . PMID 10033673 . 
  48. ↑ أشتيكار، أبهاي (1987). "صياغة هاميلتونية جديدة للنسبية العامة". مجلة Physical Review D. 36 ( 6): 1587–1602 . Bibcode : 1987PhRvD..36.1587A . doi : 10.1103/PhysRevD.36.1587 . PMID 9958340 . 
  49. ↑ ثيمان، توماس (2007). "الجاذبية الكمومية الحلقية: نظرة من الداخل". مناهج الفيزياء الأساسية . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 721. الصفحات 185-263 . arXiv : hep-th/0608210 . Bibcode : 2007LNP...721..185T . doi : 10.1007/978-3-540-71117-9_10 . ISBN   978-3-540-71115-5. S2CID 119572847 . 
  50. ↑ روفيلي، كارلو (1998). "الجاذبية الكمومية الحلقية" . مراجعات حية في النسبية . 1 (1) 1. arXiv : gr-qc/9710008 . Bibcode : 1998LRR.....1....1R . doi : 10.12942 / lrr-1998-1 . PMC 5567241. PMID 28937180 .  
  51. ↑ أشتيكار، أبهاي ؛ ليفاندوفسكي، جيرزي (2004). "الجاذبية الكمومية المستقلة عن الخلفية: تقرير حالة". الجاذبية الكلاسيكية والكمومية . 21 (15): R53– R152. arXiv : gr-qc/0404018 . Bibcode : 2004CQGra..21R..53A . doi : 10.1088/0264-9381/21/15/R01 . S2CID 119175535 . 
  52. ↑ ثيمان، توماس (2003). "محاضرات في جاذبية الكم الحلقية". جاذبية الكم . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 631. الصفحات 41-135 . arXiv : gr-qc/0210094 . Bibcode : 2003LNP...631...41T . doi : 10.1007/978-3-540-45230-0_3 . ISBN   978-3-540-40810-9. S2CID 119151491 . 
  53. ^ روفيلي ، كارلو (2004). الجاذبية الكمومية . مطبعة جامعة كامبريدج. رقم ISBN 978-0-521-71596-6.
  54. ↑ إيشام، كريستوفر ج. (1994). "أسئلة أولية في الجاذبية الكمومية". في: إيلرز، يورغن؛ فريدريش، هيلموت (محرران). الجاذبية الكلاسيكية: من الكلاسيكية إلى الكمومية . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 434. سبرينغر. الصفحات 1-21 . arXiv : gr-qc/9310031 . Bibcode : 1994LNP...434....1I . doi : 10.1007/3-540-58339-4_13 . ISBN   978-3-540-58339-4. S2CID 119364176 . 
  55. ↑ سوركين، رافائيل د. (1997). "مفترق طرق في الطريق إلى الجاذبية الكمومية". المجلة الدولية للفيزياء النظرية . 36 (12): 2759-2781 . arXiv : gr-qc/9706002 . Bibcode : 1997IJTP...36.2759S . doi : 10.1007/BF02435709 . S2CID 4803804 . 
  56. ↑ كليميتس، أ.ب. (2017). "مركز توثيق الفلسفة، جامعة ويسترن - كندا" (ملف PDF) . مركز توثيق الفلسفة، جامعة ويسترن - كندا. الصفحات 25-32 . مؤرشف (ملف PDF) من الأصل بتاريخ 1 يوليو 2019. تاريخ الاسترجاع: 24 أبريل 2020 . 
  57. ↑ لول، ريناتا (1998). "مناهج منفصلة للجاذبية الكمومية في أربعة أبعاد" . مراجعات حية في النسبية . 1 (1) 13. arXiv : gr-qc/9805049 . Bibcode : 1998LRR.....1...13L . doi : 10.12942 / lrr-1998-13 . PMC 5253799. PMID 28191826 .  
  58. ↑ هوكينج، ستيفن و. (1987). "علم الكون الكمي". في: هوكينج، ستيفن و.؛ إسرائيل، فيرنر (محرران). 300 عام من الجاذبية . مطبعة جامعة كامبريدج. ص 631-651 . ISBN  978-0-521-37976-2.
  59. ↑ انظر الفصل 33 في كتاب Penrose 2005 والمراجع الواردة فيه.
  60. ↑ هوسنفيلدر، سابين (2011). "بحث تجريبي عن الجاذبية الكمومية" . في: فريجناني، في آر (محرر). الجاذبية الكلاسيكية والكمومية: النظرية والتحليل والتطبيقات . دار نوفا للنشر. ISBN 978-1-61122-957-8أُرشف من المصدر الأصلي بتاريخ 2017-07-01 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2012-04-01 .
  61. ↑ ليندنر، نيثانيل هـ.؛ بيريز، آشر (2005). "اختبار التراكبات الكمومية للمجال الجاذبي باستخدام مكثفات بوز-أينشتاين". مجلة Physical Review A. 71 ( 2) 024101. arXiv : gr-qc/0410030 . Bibcode : 2005PhRvA..71b4101L . doi : 10.1103/PhysRevA.71.024101 .
  62. ↑ كافري، دفير؛ تايلور، جاكوب م (2013). "متباينة الضوضاء للقوى الكلاسيكية". arXiv : 1311.4558 [ quant-ph ].
  63. ↑ أونيغا، تيودورا؛ وانغ، تشارلز هـ.-ت. (9 فبراير 2016). "التفكك الكمي الجاذبي للضوء والمادة" . مجلة Physical Review D. 93 ( 4) 044027. arXiv : 1511.06678 . Bibcode : 2016PhRvD..93d4027O . doi : 10.1103/PhysRevD.93.044027 . hdl : 2164/5830 . S2CID 119210226. مؤرشف من الأصل في 22 يناير 2023. تم الاطلاع عليه في 1 يناير 2021 . 
  64. ↑ أونيغا، تيودورا؛ وانغ، تشارلز هـ.-ت. (5 أكتوبر 2017). "التماسك الكمي، والإشعاع، ومقاومة الأنظمة الجاذبية" . مجلة Physical Review D. 96 ( 8) 084014. arXiv : 1701.04122 . Bibcode : 2017PhRvD..96h4014O . doi : 10.1103/PhysRevD.96.084014 . hdl : 2164/9320 . S2CID 54777871. مؤرشف من الأصل في 22 يناير 2023. تم الاطلاع عليه في 1 يناير 2021 . 
  65. ↑ كينونيس، د.أ.؛ أونيغا، ت.؛ فاركو، ب.ت.هـ.؛ وانغ، س.هـ-ت. (15 أغسطس/آب 2017). "المبدأ الكمي لاستشعار موجات الجاذبية: من تقلبات نقطة الصفر إلى الخلفية العشوائية الكونية للزمكان" . مجلة Physical Review D. 96 ( 4) 044018. arXiv : 1702.03905 . Bibcode : 2017PhRvD..96d4018Q . doi : 10.1103/PhysRevD.96.044018 . hdl : 2164/9150 . S2CID 55056264. مؤرشف من الأصل في 22 يناير/كانون الثاني 2023. تم الاسترجاع في 2 يناير /كانون الثاني 2021 . 
  66. ↑ أونيغا، تيودورا؛ وانغ، تشارلز هـ.-ت. (19-09-2016). "التكتل الجماعي للحقول الشديدة الناتج عن رغوة الزمكان" . مجلة Physical Review D. 94 ( 6) 061501. arXiv : 1603.09193 . Bibcode : 2016PhRvD..94f1501O . doi : 10.1103/PhysRevD.94.061501 . hdl : 2164/7434 . S2CID 54872718. مؤرشف من الأصل في 22-01-2023 . تم الاسترجاع في 02-01-2021 . 
  67. ↑ فاسيليو، فلاسيوس؛ غرانوت، جوناثان؛ بيران، تسفي؛ أميلينو-كاميليا، جيوفاني (16 مارس 2015). "حد بلانك لضبابية الزمكان وانتهاك ثبات لورنتز العشوائي" . مجلة نيتشر فيزيكس . 11 (4): 344-346 . Bibcode : 2015NatPh..11..344V . doi : 10.1038/nphys3270 . ISSN 1745-2473 . S2CID 54727053 .  
  68. ↑ تعاون آيس كيوب؛ عباسي، ر.؛ أكرمان، م.؛ آدامز، ج.؛ أغيلار، ج.أ.؛ أهلرز، م.؛ أهرنز، م.؛ علم الدين، ج.م.؛ أليسباخ، س.؛ ألفيس الابن، أ.أ.؛ أمين، ن.م.؛ أندين، ك.؛ أندرسون، ت.؛ أنطون، ج.؛ أرغويليس، س. (2022-11-01). " البحث عن الجاذبية الكمومية باستخدام نكهة النيوترينو الفيزيائية الفلكية مع آيس كيوب" . فيزياء الطبيعة . 18 (11): 1287-1292 . arXiv : 2111.04654 . Bibcode : 2022NatPh..18.1287I . doi : 10.1038/s41567-022-01762-1 . ISSN 1745-2473 . S2CID 243848123 .  
  69. ↑ عباسي، ر.؛ وآخرون (2024). "البحث عن فقدان الترابط من الجاذبية الكمومية باستخدام النيوترينوات الجوية". مجلة نيتشر فيزيكس . 20 (6): 913-920 . arXiv : 2308.00105 . Bibcode : 2024NatPh..20..913T . doi : 10.1038/s41567-024-02436-w . 
  70. ↑ "التكامل يتحدى الفيزياء بما يتجاوز أينشتاين" . وكالة الفضاء الأوروبية . 30 يونيو 2011. مؤرشف من الأصل في 13 نوفمبر 2021. تم الاطلاع عليه في 6 نوفمبر 2021 .
  71. ↑ لوران، ب.؛ غوتز، د.؛ بينيتروي، ب.؛ كوفينو، س.؛ فرنانديز-سوتو، أ. (28-06-2011). "قيود على انتهاك ثبات لورنتز باستخدام رصد التكامل/IBIS لانفجار أشعة غاما GRB041219A" . مجلة Physical Review D. 83 ( 12) 121301. arXiv : 1106.1068 . Bibcode : 2011PhRvD..83l1301L . doi : 10.1103/PhysRevD.83.121301 . hdl : 10261/37661 . ISSN 1550-7998 . S2CID 53603505. مؤرشف من الأصل في 22-01-2023 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2021-11-06 .  
  72. ↑ كوين، رون (30 يناير 2015). "اكتشاف الموجات الثقالية أصبح الآن ميتاً رسمياً". مجلة نيتشر . doi : 10.1038/nature.2015.16830 . S2CID 124938210 . 

مصادر

للمزيد من القراءة